Guide de données astronomiques 2017 9782759820993

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annuaire du bureau des longitudes

guide de données astronomiques

2017

17, avenue du Hoggar Parc d’Activités de Courtabœuf, BP 112, 91 944 Les Ulis Cedex A, France

La première édition de cet ouvrage a été publiée en 1796. © imcce/bdl et edp Sciences, Paris, 2016 Photo de couverture : La nébuleuse de la Bulle. nasa, esa, and the Hubble Heritage Team (STScI/AURA). © ISBN 978-2-7598-2030-6

PRÉFACE L’Annuaire du Bureau des longitudes, édité depuis 2005 sous le titre de Guide de données astronomiques, est une publication annuelle dont le premier volume est paru en juillet 1796. Cet ouvrage relève des attributions du Bureau des longitudes depuis sa fondation en 1795 et, fait remarquable, est publié sans interruption depuis plus de deux cents ans. Sans interruption… Mais non sans modifications, tant sur le fond que sur la forme. Le premier volume concernait les prédictions se rapportant à l’an V de la République française. La France vivait alors sous le calendrier républicain et cet annuaire couvrait ainsi la période du 22 septembre 1796 au 21 septembre 1797. Bien que fondé sur la Connaissance des temps, le présent annuaire constitue une éphéméride de moindre précision, dont le registre d’objets et de phénomènes célestes est néanmoins plus étendu. Il bénéficie donc de toute l’exactitude attachée à cet ouvrage, dont les théories de haute précision pour les éphémérides planétaires et la dynamique des corps du Système solaire (Soleil, Lune, planètes, planètes naines, petits corps et satellites…). Les prédictions diverses qui s’y rapportent sont élaborées par l’Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides (imcce, anciennement Service des calculs et de mécanique céleste du Bureau des longitudes). Véritable outil de travail, l’Annuaire demeure au fil du temps un ouvrage de référence pour les astronomes amateurs et professionnels. Grâce aux développements rigoureux, aux exemples pertinents fournis pour chaque type de données ou encore aux textes explicatifs qui suivent de près les résolutions successives de l’Union astronomique internationale (uai), l’Annuaire permet ainsi de préparer soigneusement des programmes d’observation pour l’année à venir (planètes, astéroïdes, comètes, satellites naturels, essaims météoritiques, étoiles, galaxies, phénomènes célestes, etc.) en raison de sa parution anticipée. L’évolution des connaissances et des techniques a rendu nécessaire à maintes reprises la modification du contenu de l’Annuaire. Depuis l’édition 2013, cet ouvrage a ainsi fait l’objet d’une refonte conséquente, en donnant une part plus large aux cahiers thématiques, en proposant de nouvelles rubriques et par l’introduction d’une présentation qui regroupe les phénomènes par périodes du calendrier. Osons espérer que cette formule saura aussi bien satisfaire les attentes de l’observateur que celles du lecteur. Suite à l’annonce tardive d’un saut de seconde programmé pour la fin de cette année, il n’a pas été possible d’introduire celui-ci dans la présente édition de l’Annuaire. Les calculs

guide de données astronomiques ont donc été effectués avec un décalage TT – UTC de 68,184 s. À la précision des données présentes dans ce guide, cela n’affecte essentiellement que le calcul du temps sidéral, présenté dans le chapitre 4. Un rappel est effectué dans le chapitre concerné. Un ou plusieurs cahiers thématiques, rédigés par des spécialistes, apportent un éclairage particulier sur des sujets de recherche contemporains. Cette année, le cahier thématique est rédigé par Françoise Combes, astronome au département du lerma de l’Observatoire de Paris, sur les trous noirs.

C. Boucher Président du Bureau des longitudes

D. Hestroffer Directeur de l’imcce

SOMMAIRE Chapitre premier – Les calendriers Introduction .......................................................................................................................................... 7 Période julienne ................................................................................................................................... 8 Calendriers ............................................................................................................................................ 9 Fêtes .......................................................................................................................................................  22 Semaines et calendrier perpétuel ................................................................................................  26 Chapitre deuxième – Définitions générales Sphères célestes et systèmes de coordonnées ..............................................................................  29 Forme et dynamique terrestres .....................................................................................................  35 Les différentes échelles de temps ..................................................................................................  42 L’heure en France .............................................................................................................................  50 Quelques définitions supplémentaires .......................................................................................  57 Dynamique du Système solaire et paramètres orbitaux .....................................................  62 Chapitre troisième – L’emploi des éphémérides de position Interpolation des tables ..................................................................................................................  73 Temps sidéral et angle de rotation de la Terre .......................................................................  75 Passage d’un astre au méridien d’un lieu ................................................................................  77 Lever et coucher des astres .............................................................................................................  81 Éclairement de la Terre par le Soleil .........................................................................................  87 Passage d’un astre au premier vertical .....................................................................................  93 Coordonnées moyennes d’une étoile et calculs approchés ...................................................  94 Chapitre quatrième – Le Soleil, la Lune, les planètes et Pluton Introduction .......................................................................................................................................  97 Soleil et Lune .....................................................................................................................................  98 Planètes ................................................................................................................................................  99 Chapitre cinquième – Les satellites Les satellites naturels des planètes ............................................................................................  137 Configuration des satellites ........................................................................................................  145 Chapitre sixième – Les astéroïdes et les comètes Astéroïdes ..........................................................................................................................................  159 Comètes .............................................................................................................................................  191

guide de données astronomiques Chapitre septième – Les éphémérides pour les observations physiques Données pour l’observation de la surface du Soleil ..........................................................  213 Données pour l’observation de la surface de la Lune ......................................................  218 Données pour l’observation de la surface des planètes ....................................................  227 Chapitre huitième – Les éclipses et les phénomènes astronomiques Éclipses de Lune .............................................................................................................................  245 Éclipses de Soleil ............................................................................................................................  247 Phénomènes astronomiques .......................................................................................................  267 Cartes de visibilité des éclipses de Soleil et de Lune, 2017 – 2018 ...........................  271 Chapitre neuvième – Autres phénomènes dans le Système solaire Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter dus à la planète ....................................  277 Phénomènes mutuels ....................................................................................................................  293 Occultations stellaires et satellites d’astéroïdes ....................................................................  298 Météores et météoroïdes ...............................................................................................................  325 Chapitre dixième – Les étoiles Liste des constellations .................................................................................................................  335 Positions d’étoiles ...........................................................................................................................  340 Étoiles doubles ................................................................................................................................  347 Amas d’étoiles, nébuleuses et galaxies ....................................................................................  352 Polaire ................................................................................................................................................  355 Cahier thématique Les trous noirs super-massifs trop gloutons (F. Combes) .......................................................................................................................................  361 Annexes Coordonnées des principales villes de France ......................................................................  380 Observatoires astronomiques .....................................................................................................  382 Personnels de l’imcce ....................................................................................................................  385 Membres du Bureau des longitudes.........................................................................................  387 Index ..........................................................................................................................................................  391

Chapitre premier LES CALENDRIERS

1. Introduction Le repérage des instants exige la définition d’échelles de temps (voir chap. 2). Mais il est également nécessaire, indépendamment du choix de l’échelle, de définir un système de numérotation des jours qui permet de situer sans ambiguïté une date quelconque. C’est le problème de la chronologie. La solution la plus simple, en principe, consiste à choisir arbitrairement une date origine, numérotée 0 ou 1, et à énumérer sans autre artifice les jours ultérieurs ; les époques antérieures peuvent éventuellement être repérées par des nombres négatifs. C’est en suivant ce principe que la période julienne, décrite plus loin, a été définie. Pour des raisons de tradition, mais aussi de commodité, un découpage du temps en années et en mois s’est avéré nécessaire. Cependant, les règles adoptées pour ce découpage diffèrent selon les civilisations et constituent ainsi les différents calendriers existants. Les règles de certains calendriers sont décrites plus loin et une concordance détaillée entre ces calendriers est ensuite donnée pour l’année en cours et la suivante. Des données analogues sont fournies, pour la période historiquement utile, en ce qui concerne le calendrier républicain utilisé en France à l’époque de la Révolution. Des explications relatives au calendrier utilisé en Chine et au Vietnam sont aussi précisées. À la définition du calendrier est traditionnellement liée celle des fêtes. La définition des fêtes en vigueur en France est ainsi expliquée et leur date est donnée pour l’année courante et la suivante, ainsi que les fêtes de quelques autres calendriers. Enfin, des indications sont données sur la numérotation des semaines dans l’année, sur la détermination du jour de la semaine correspondant à une date quelconque (calendrier perpétuel) et sur la définition des siècles et des millénaires.

7

guide de données astronomiques

2. Période julienne Nombre de jours de la période écoulés au 1er janvier, à 12 h Temps universel de chaque année. Année

8

0

1

2

3

4

5

6

7

8

9

1800 1810 1820 1830 1840

237 8497 238 2149 5801 9454 239 3106

8862 2514 6167 9819 3472

9227 2879 6532 0184 3837

9592 3245 6897 0550 4202

9957 3610 7262 0915 4567

0323 3975 7628 1280 4933

0688 4340 7993 1645 5298

1053 4706 8358 2011 5663

1418 5071 8723 2376 6028

1784 5436 9089 2741 6394

1850 1860 1870 1880 1890

6759 240 0411 4064 7716 241 1369

7124 0777 4429 8082 1734

7489 1142 4794 8447 2099

7855 1507 5160 8812 2465

8220 1872 5525 9177 2830

8585 2238 5890 9543 3195

8950 2603 6255 9908 3560

9316 2968 6621 0273 3926

9681 3333 6986 0638 4291

0046 3699 7351 1004 4656

1900 1910 1920 1930 1940

5021 8673 242 2325 5978 9630

5386 9038 2691 6343 9996

5751 9403 3056 6708 0361

6116 9769 3421 7074 0726

6481 0134 3786 7439 1091

6847 0499 4152 7804 1457

7212 0864 4517 8169 1822

7577 1230 4882 8535 2187

7942 1595 5247 8900 2552

8308 1960 5613 9265 2918

1950 1960 1970 1980 1990

243 3283 6935 244 0588 4240 7893

3648 7301 0953 4606 8258

4013 7666 1318 4971 8623

4379 8031 1684 5336 8989

4744 8396 2049 5701 9354

5109 8762 2414 6067 9719

5474 9127 2779 6432 0084

5840 9492 3145 6797 0450

6205 9857 3510 7162 0815

6570 0223 3875 7528 1180

2000 2010 2020 2030 2040

245 1545 5198 8850 246 2503 6155

1911 5563 9216 2868 6521

2276 5928 9581 3233 6886

2641 6294 9946 3599 7251

3006 6659 0311 3964 7616

3372 7024 0677 4329 7982

3737 7389 1042 4694 8347

4102 7755 1407 5060 8712

4467 8120 1772 5425 9077

4833 8485 2138 5790 9443

2050 2060 2070 2080 2090

9808 247 3460 7113 248 0765 4418

0173 3826 7478 1131 4783

0538 4191 7843 1496 5148

0904 4556 8209 1861 5514

1269 4921 8574 2226 5879

1634 5287 8939 2592 6244

1999 5652 9304 2957 6609

2365 6017 9670 3322 6975

2730 6382 0035 3687 7340

3095 6748 0400 4053 7705

1. les calendriers

La date origine de la période julienne est le 1er janvier 4713 av. J.-C. (calendrier julien), à midi : la journée qui sépare le midi du 1er janvier de cette année et celui du 2 janvier porte le numéro 0. Le jour julien qui commence à midi le 1er janvier 2017 porte le numéro 2 457 755 et se termine à 12 h le 2 janvier. Le tableau ci-contre donne le nombre de jours écoulés depuis cet instant origine jusqu’au 1er janvier à midi, pour les années 1800 à 2099. Pour d’autres époques, il convient de consulter une table plus étendue (par exemple Annuaire du Bureau des longitudes, 1974, p. 404-405), ou d’effectuer le calcul en tenant compte des indications données plus loin sur la structure des calendriers. Ce système de numérotation peut s’appliquer à toute échelle de temps. Sauf avis contraire, il s’agit en général du Temps universel (UT). Mais il est également possible de définir la date julienne dans l’échelle du Temps des éphémérides (TE) ou du Temps terrestre (TT), par exemple, ce qu’il convient alors de préciser explicitement. Une date est parfois repérée au moyen du jour julien modifié (en anglais, Modified Julian Date, MJD), qui se déduit de la date repérée dans la période julienne par soustraction de 2 400 000,5. L’origine de cette échelle est le 17 novembre 1858 à 0 h. La reconnaissance de son emploi, commode pour certains besoins astronomiques, a été faite par l’Union astronomique internationale (uai) en 1973, mais elle est n’est pas recommandée.

3. Calendriers Le plus souvent, les calendriers sont fondés sur des considérations à caractère astronomique, les notions d’année et de mois étant respectivement liées, d’une manière plus ou moins stricte suivant les cas, à la durée de révolution de la Terre autour du Soleil et à celle de la Lune autour de la Terre.

3.1. Calendrier julien Le calendrier julien admet un décalage de 13 jours avec le calendrier grégorien, du 1er mars 1900 au 28 février 2100. Cet écart augmente ensuite d’un jour à chaque année séculaire dont le millésime n’est pas multiple de 400. Ce calendrier comporte deux genres d’années, les années communes, de 365 jours, divisées en 12 mois de 31, 28, 31, 30, 31, 30, 31, 31, 30, 31, 30 et 31 jours respectivement, et les années bissextiles, de 366 jours, dans lesquelles le second mois est de 29 jours. Un quart des années est constitué d’années bissextiles : ce sont celles dont le numéro (millésime) est multiple de 4.

9

guide de données astronomiques La durée moyenne de l’année (365,25 j) est une approximation médiocre de celle de l’année tropique (365,242 2 j), celle du mois (30,44 j) une approximation très grossière de celle de la lunaison (29,530 589 j). Pour les historiens, l’année qui précède l’an 1 est comptée pour la première avant Jésus-Christ (1 av. J.-C.), elle fut bissextile. Selon cette règle, les années bissextiles, qui se succèdent tous les quatre ans, sont les années 1, 5, 9, 13… av. J.-C : la règle de divisibilité par 4 ne s’applique plus. Les astronomes, depuis Jacques Cassini  1 (1740), comptent autrement les années antérieures à l’an 1. Ils qualifient d’année zéro celle qui précède l’an 1 et comptent négativement les suivantes. Par exemple, l’an 46 av. J.-C. des historiens correspond à l’an – 45 des astronomes (la notation – 46 av. J.-C. est un non-sens). La règle de divisibilité par 4 pour les années bissextiles s’applique alors pour ces années « négatives » (0, – 4, – 8, etc.). De plus, un intervalle qui s’étend de part et d’autre de l’instant origine se calcule facilement : entre l’an – 45 et l’an 45, il s’est écoulé 90 ans.

3.2. Calendrier grégorien Il ne diffère du précédent calendrier que par la répartition des années bissextiles, dans le but d’améliorer la proximité de la durée de l’année moyenne du calendrier (365,242 5 j) à celle de l’année tropique. La durée moyenne du mois est peu différente de celle du mois du calendrier julien. Les années bissextiles sont les mêmes que celles du calendrier julien, sauf trois années séculaires sur quatre : celles dont le millésime est multiple de 100, sans l’être de 400. Ainsi, les années 1700, 1800, 1900 sont communes, alors que 2000 est bissextile, comme dans le calendrier julien. L’origine de ce calendrier est définie par rapport à celle du calendrier julien de la manière suivante : le lendemain du jeudi 4 octobre 1582 (julien) est le vendredi 15 octobre 1582 (grégorien), la succession des jours de la semaine étant respectée 2. L’usage de ce calendrier est actuellement universellement admis, les autres ne conservent d’utilité que pour l’organisation des diverses traditions religieuses à caractère annuel.

3.3. Calendrier copte Ce calendrier est une simple variante du calendrier julien. Il définit l’ère de Dioclétien, qui commence en l’an 1 copte correspondant à l’an julien 284. Les 12 mois de l’année copte, dont les noms figurent dans le tableau de concordance donné plus loin, 1. Cassini (Jacques), Tables astronomiques, Paris, 1740, p. 5. 2. La mise en application du calendrier grégorien a été effective à différentes dates selon les pays : en France, le lendemain du 9 décembre 1582 a été le 20 décembre 1582.

10

1. les calendriers

sont uniformément de 30 jours, et sont suivis de quelques jours dits épagomènes. Le nombre de ces jours, en général égal à cinq, est porté à six tous les quatre ans, lorsque le millésime de l’année suivante est multiple de quatre. L’année copte commence le 29 ou le 30 août julien.

3.4. Calendrier musulman Le calendrier musulman est un calendrier lunaire, c’est-à-dire qu’au contraire des précédents, il est constitué de façon à ce que la durée moyenne du mois soit une bonne approximation de la lunaison, l’année n’étant qu’une approximation très grossière de la période de révolution de la Terre. L’ère musulmane, appelée aussi Hégire, a pour origine le 1 Mouharram de l’an 1, qui correspond au vendredi 16 juillet 622 julien. Ainsi, dans la forme actuelle de ce calendrier, la valeur moyenne de l’année est de 354,37 j. Ce résultat est obtenu en faisant alterner des années de 354 jours (années communes) et 355 jours (années abondantes), suivant un cycle périodique de 30 ans, dont un exemple est donné par le tableau suivant. Millésime musulman

Genre de l’année (1)

Millésime musulman

Genre de l’année (1)

Millésime musulman

Genre de l’année (1)

1420

A

1430

C

1440

C

1421

C

1431

A

1441

C

1422

C

1432

C

1442

A

1423

A

1433

C

1443

C

1424

C

1434

A

1444

C

1425

C

1435

C

1445

A

1426

A

1436

A

1446

C

1427

C

1437

C

1447

A

1428

A

1438

C

1448

C

1429

C

1439

A

1449

C

(1) C : année commune – A : année abondante.

Les mois de l’année musulmane, dont les noms sont donnés plus loin dans le tableau de concordance, sont d’une durée de 30 et 29 jours alternativement. Le premier mois est de 30 jours et le dernier de 29 jours dans les années communes et de 30 jours dans les années abondantes. Il en résulte une durée moyenne du mois de 29,530 556 jours.

11

guide de données astronomiques

3.5. Calendrier israélite D’une définition beaucoup plus complexe, ce calendrier assure, comme le précédent et par un procédé analogue, une valeur moyenne du mois (29,530 594 j) voisine de celle de la lunaison. Mais il assure également une durée moyenne de l’année (365,246 8 j) voisine de celle de la révolution de la Terre autour du Soleil, en faisant alterner des années de 12 mois (communes) et de 13 mois (embolismiques), suivant un cycle de 19 ans explicité dans le tableau suivant. Millésime israélite

Genre de l’année (1)

Millésime israélite

Genre de l’année (1)

Millésime israélite

Genre de l’année (1)

5764

C

5765

E

5771

E

5778

C

5772

C

5779

E

5766

C

5773

C

5780

C

5767

C

5774

E

5781

C

5768

E

5775

C

5782

E

5769

C

5776

E

5770

C

5777

C

(1) C : année commune – E : année embolismique.

Les années communes peuvent durer 353, 354 ou 355 jours et les années embolismiques 383, 384 ou 385 jours. Les trois espèces d’années ainsi définies (dites respectivement défectives, régulières ou abondantes) alternent selon des règles compliquées. Le calendrier israélite définit l’ère judaïque, dont l’an 1 correspond à l’an – 3 760 julien. Il a pour origine le 1 Tisseri de l’an 1, qui correspond au 7 octobre – 3 760 julien.

3.6. Concordance des calendriers Les tableaux des quatre pages suivantes donnent la concordance entre les calendriers décrits précédemment pour l’année en cours et la suivante.

12

1. les calendriers

Concordance des calendriers – 2017 Jour

Grégorien

Julien

Musulman

Israélite

Copte

2017

2016

1438

5777

1733

Di

1 Janvier

19 Décembre

Lu

9

27

2 Rabi’-out-Tani

3 Tébeth

23 Keihak

Sa

14

Sa

28

15

1 Schébat

20

Di

29

16

1 Djoumada-l-Oula

2

21

1 Février

19

4

5

24

26

11

12

1 Amchir

17

18

7

10

11

1 Touhab

15

16

6

2017

Me

1 Janvier

Me

8

Ma

14

Lu

27

14

Ma

28

15

Me

1 Mars

Ve

10

Ma

14

Ma

28

Me

29

1 Février

29

30 1 Djoumada-t-Tania

1 Adar

20

2

21 22

16

2

3

25

11

12

15

16

1 Mars 15

29

1 Barmahat 5

1 Nissan

19

16

1 Radjab

2

20

Sa

1 Avril

19

4

5

23

Di

9

27

12

13

17

18

Ve

14

Je

27

14

1 Avril

Ve

28

30

1 Barmoudah 6

1 Iyar

19

15

1 Cha’ban

2

20

1 Mai

18

4

5

23

Ma

9

26

12

13

1 Bachnas

Di

14

17

18

6

Lu

1 Mai

Ve

26

13

Sa

27

14

29 1 Ramadan

1 Sivan

18

2

19 24

Je

1 Juin

19

6

7

Je

8

26

13

14

1 Bou’nah

Me

14

19

20

7

Di

25

12

1 Tamouz

18

Lu

26

13

1 Chaououal

2

19

18

6

7

24

Sa

1 Juillet

1 Juin

30

13

guide de données astronomiques

Concordance des calendriers – 2017 (suite et fin) Jour

Grégorien

Julien

Musulman

Israélite

Copte

2017

2017

1438

5777

1733

Sa

1 Juillet

18 Juin

Sa

8

25

Ve

14

Lu

24

11

1 Juillet

Ma

25

6 Chaououal

7 Tamouz

13

14

19

20

29

24 Bou’nah 1 Abib 7

1 Ab

17

12

1 Dou-l-Qa’da

2

18

Ma

1 Août

19

8

9

25

Lu

7

25

14

15

21

22

Lu

14

Me

23

10

1 Août

Je

24

30

1 Masari 8

1 Elloul

17

11

1 Dou-l-Hidjja

2

18

Ve

1 Septembre

19

9

10

26

Me

6

24

14

15

1 J. Epag. 1734

Lu

11

19

20

1 Tout

Je

14

29 1 Septembre

22

23

4

Je

21

8

29

5778 1 Tisseri

11

1439 Ve Di

22

9

1 Octobre

Me

11

Sa

14

2

12

18

10

11

21

28

20

21

1 Bahat

1 Octobre

23

24

4

30

Sa

21

8

Di

22

9

Me

1 Novembre

22

12

20

21

1 Novembre

24

25

6

29

14

Di

19

Lu

20

7

1 Décembre

11 12

11

Ma

10

1 Hesvan 2

19

10

Ve

1 Safar

28

Ve

Di

1 Mouharram

1 Rabi’-oul-Aououal

10

2

11 22

18

12

13

21

22 26

Je

14

1 Décembre

25

19

6

30

Me

20

7

1 Rabi’-out-Tani

5

1 Kislev

27

Ma

1 Hâtour

1 Keihak 5

1 Tébeth

10

2

11

14

23

2018 Lu

14

1 Janvier

19

13

1. les calendriers

Concordance des calendriers – 2018 Jour

Grégorien

Julien

Musulman

Israélite

Copte

2018

2017

1439

5778

1734

Lu

1 Janvier

19 Décembre

13 Rabi’-out-Tani

14 Tébeth

Ma

9

27

21

22

23 Keihak 1 Touhab

Di

14

1 Janvier

26

27

6

29

2018 Me

17

4

Je

18

5

Je

1 Djoumada-l-Oula

1 Schébat

9

2

10 24

1 Février

19

15

16

Je

8

26

22

23

1 Amchir

Me

14

1 Février

28

29

7

Ve

16

3

30

Sa

17

4

Je Sa

1 Mars 10

1 Djoumada-t-Tania

1 Adar

9

2

10 22

16

13

14

25

22

23

1 Barmahat

27

5

Me

14

1 Mars

26

Sa

17

4

29

Di

18

5

1 Radjab

1 Nissan

8

2

9

Di

1 Avril

19

15

16

23

Lu

9

27

23

24

1 Barmoudah

29

6

Sa

14

1 Avril

28

Lu

16

3

30

Ma

17

1 Cha’ban

8

2

9

1 Mai

18

15

16

23

Me

9

26

23

24

1 Bachnas

Lu

14

1 Mai

28

29

6

Ma

15

2

29

Me

16

3

Ma

4

1 Iyar

1 Ramadan

1 Sivan

7

2

8 24

Ve

1 Juin

19

17

18

Ve

8

26

24

25

Je

14

Ve

15

Di

1 Juillet

1 Juin 2 18

30 1 Chaououal 17

1 Tamouz

1 Bou’nah 7

2

8

18

24

15

guide de données astronomiques

Concordance des calendriers – 2018 (suite et fin) Jour

Grégorien

Julien

Musulman

Israélite

Copte

2018

2018

1439

5778

1734

Di

1 Juillet

18 Juin

17 Chaououal

18 Tamouz

Di

8

25

24

25

Ve

13

30

29

Sa

14

1 Juillet

1 Dou-l-Qa’da

1 Abib

1 Ab

6

2

7 25

Me

1 Août

19

19

20

Ma

7

25

25

26

Di

12

30

30

Lu

13

31

Ma

14

1 Août

24 Bou’nah

1 Masari

1 Elloul

6

1 Dou-l-Hidjja

2

7

2

3

8 26

Sa

1 Septembre

19

20

21

Je

6

24

25

26

Lu

10

28

29

1 Tisseri

5

Ma

11

29

30

2

1 Tout

Me

12

30

1 Mouharram

3

2

Ve

14

3

5

4

22

21

1 J. Epag. 5779 1735

1440

Lu

1 Septembre

1 Octobre

Me

10

18

20

27

29

1 Hesvan

30

2

1 Bahat

3

2

Je

11

28

Ve

12

29

Di

14

Je

1 Octobre

1 Novembre

1 Safar

30

3

5

4

19

21

23

22

29

Ve

9

27

Sa

10

28

Me

14

1 Novembre

1 Rabi’-oul-Aououal

1 Kislev 2

30 1 Hâtour

5

6

5

Sa

1 Décembre

18

22

23

22

Di

9

26

30

Lu

10

27

Ve

14

1 Décembre

1 Tébeth

30

1 Rabi’-out-Tani

2

1 Keihak

5

6

5

23

24

23

2019 Lu

16

1 Janvier

19

1. les calendriers

Concordance des ères pour l’année 2017 • 2017 de l’ère chrétienne débute le dimanche 1er janvier grégorien qui correspond au : – 19 décembre 2016 du calendrier julien, – 2 Rabi’-out-Tani 1438 du calendrier musulman, – 3 Tébeth 5777 du calendrier israélite, – 23 Keihak 1733 du calendrier copte ; • le 1er janvier 2017 julien correspond au samedi 14 janvier 2017 grégorien ; • 1439 de l’Hégire débute le vendredi 22 septembre 2017 grégorien ; • 5778 de l’ère judaïque débute le jeudi 21 septembre 2017 grégorien ; • 1734 de l’ère de Dioclétien débute le lundi 11 septembre 2017 grégorien. Concordance des ères pour l’année 2018 • 2018 de l’ère chrétienne débute le lundi 1er janvier grégorien qui correspond au : – 19 décembre 2017 du calendrier julien, – 13 Rabi’-out-Tani 1439 du calendrier musulman, – 14 Tébeth 5778 du calendrier israélite, – 23 Keihak 1734 du calendrier copte ; • le 1er janvier 2018 julien correspond au dimanche 14 janvier 2018 grégorien ; • 1440 de l’Hégire débute le mercredi 12 septembre 2018 grégorien ; • 5779 de l’ère judaïque débute le lundi 10 septembre 2018 grégorien ; • 1735 de l’ère de Dioclétien débute le mardi 11 septembre 2018 grégorien. 3.7. Calendrier républicain Le calendrier républicain français n’a été en usage que 13 années, du 22 septembre 1792, époque de l’équinoxe d’automne et de la fondation de la République, jusqu’au 1er janvier 1806. Les 12 mois de l’année républicaine ont tous 30 jours, et les jours complémentaires, qui suivent le dernier mois, sont au nombre de 5 ou de 6 ; l’année républicaine est donc de 365 ou 366 jours. L’année commence à 0 h du jour civil, pour le méridien de l’Observatoire de Paris, où tombe l’équinoxe vrai d’automne. Le commencement d’une année et sa durée ne peuvent donc être obtenus à l’avance qu’à l’aide d’un calcul astronomique. Le calendrier républicain supposait aussi que l’année de 366 jours revenait tous les quatre ans. Cette incohérence avec la règle ci-dessus a été l’un des prétextes à l’abandon de ce calendrier. Le mois est composé de 3 décades ; chaque décade est une période de 10 jours nommés primidi, duodi, tridi, quartidi, quintidi, sextidi, septidi, octidi, nonidi, décadi. Les 12 mois portent les noms de : vendémiaire, brumaire, frimaire, nivôse, pluviôse, ventôse, germinal, floréal, prairial, messidor, thermidor, fructidor.

17

guide de données astronomiques

Concordance entre les calendriers républicain et grégorien Année républicaine 1 1 1 1

vendémiaire brumaire frimaire nivôse

Année républicaine 1 1 1 1 1 1 1 1 1

pluviôse ventôse germinal floréal prairial messidor thermidor fructidor j. compl.

Année républicaine 1 1 1 1

vendémiaire brumaire frimaire nivôse

Année républicaine 1 1 1 1 1 1 1 1 1

18

pluviôse ventôse germinal floréal prairial messidor thermidor fructidor j. compl.

I II III IV V VI VII VIII Année grégorienne 1792 1793 1794 1795 1796 1797 1798 1799 — — — — — — — — septembre 22 22 22 23 22 22 22 23 octobre 22 22 22 23 22 22 22 23 novembre 21 21 21 22 21 21 21 22 décembre 21 21 21 22 21 21 21 22 I II III IV V VI VII VIII Année grégorienne 1793 1794 1795 1796 1797 1798 1799 1800 — — — — — — — — janvier 20 20 20 21 20 20 20 21 février 19 19 19 20 19 19 19 20 mars 21 21 21 21 21 21 21 22 avril 20 20 20 20 20 20 20 21 mai 20 20 20 20 20 20 20 21 juin 19 19 19 19 19 19 19 20 juillet 19 19 19 19 19 19 19 20 août 18 18 18 18 18 18 18 19 septembre 17 17 17 17 17 17 17 18

Année grégorienne septembre octobre novembre décembre Année grégorienne janvier février mars avril mai juin juillet août septembre

IX X XI XII XIII XIV XV 1800 1801 1802 1803 1804 1805 1806 — — — — — — — 23 23 23 24 23 23 23 23 23 23 24 23 23 23 22 22 22 23 22 22 22 22 22 22 23 22 22 22 IX X XI XII XIII XIV XV 1801 1802 1803 1804 1805 1806 1807 — — — — — — — 21 21 21 22 21 21 21 20 20 20 21 20 20 20 22 22 22 22 22 22 22 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 19 19 19 19 19 19 19 18 18 18 18 18 18 18

1. les calendriers

Correspondance entre les calendriers républicain et grégorien Le tableau précédent donne cette correspondance pour le premier jour de chaque mois républicain de l’an I à l’an XV. On en déduit aisément cette correspondance pour un jour quelconque de ces 15 années. Si on prend la règle astronomique pour définir le calendrier républicain, en 2017 : – le 1 vendémiaire 226 a lieu le 22 septembre 2017, – le 1 brumaire 226 a lieu le 22 octobre 2017. et en 2018 : – le 1 vendémiaire 227 a lieu le 23 septembre 2018, – le 1 brumaire 227 a lieu le 23 octobre 2018.

3.8. Calendrier chinois Le calendrier traditionnel, utilisé concurremment avec le calendrier grégorien, est un calendrier luni-solaire qui comporte 12 ou 13 mois lunaires de 29 ou 30 jours. Les mois sont désignés numériquement comme les quantièmes. Le premier jour du mois est le jour où a lieu, en heure légale chinoise, la conjonction du Soleil et de la Lune. L’année commune comprend 353, 354 ou 355 jours. Sept mois supplémentaires sont répartis sur un intervalle de 19 années, de manière à ce que le solstice d’hiver tombe toujours le onzième mois lunaire. Cela place généralement le début de l’année aux environs de lìchūn (début du printemps). Le début de l’année peut varier du 21 janvier au 21 février. Dans le calendrier chinois, il y a 24 jiéqi (sections de saison) qui correspondent aux 24 points du Soleil sur l’écliptique (voir table des Jiéqi, p. 21). Leurs dates sont mobiles. Un mois peut en comporter un à trois. L’année embolismique comporte 13 mois, soit 383, 384 ou 385 jours. Le mois supplémentaire reprend l’ordre numérique de celui du mois précédent. On applique aussi aux jours – comme aux années – un cycle de 60, combinaison d’un cycle décimal (10 troncs célestes tiāngān : jiǎ, yǐ, bǐng, dīng, wù, jǐ, gēng, xīn, rén, guǐ) et d’un cycle duodécimal (12 branches terrestres dìzhī : zǐ, chǒu, yín, mǎo, chén, sì, wǔ, wèi, shēn, yǒu, xū, hài) (voir cycle sexagésimal). Le nom d’une année est une combinaison formée du nom d’un tronc céleste et de celui d’une branche terrestre. L’année qui commence en 2017 occupe le numéro d’ordre 34 du tableau du cycle sexagésimal, son nom est Dīngyǒu, celui de l’année suivante est Wùxū (voir table du Jour de l’An). On obtient, en divisant par 60 le numéro du jour julien moins 10, le numéro du jour de « cycle de soixante ». C’est ce cycle qui a permis à la Chine de compter les jours sans faute depuis plus de deux millénaires. Des dates précises sont ainsi fournies pour étudier les phénomènes astronomiques, météorologiques ou géologiques décrits dans les archives historiques chinoises. On utilisait traditionnellement les années de règne

19

guide de données astronomiques et le compte des années était doublé par l’emploi du cycle de 60. Depuis 1949, on n’utilise plus que les millésimes grégoriens.

Calendrier chinois – Jour de l’An Nom de l’année

Jour de l’An

Nom de l’année

Jour de l’An

Dīngyǒu

28 janvier 2017 16 février 2018 5 février 2019

Gēngyǒu

21 janvier 2020 12 février 2021 1 février 2022

Wùxū Jǐhài

Xīnchǒu Rényín

3.9. Calendrier vietnamien Le calendrier vietnamien n’est autre que le calendrier chinois calculé pour la longitude du Vietnam. Il fut probablement introduit avec les premiers établissements chinois en 111 av. J.‑C., conservé au cours de l’occupation chinoise pendant un millénaire environ, et, depuis le x e siècle, adopté par les dynasties nationales. C’est un calendrier lunaire. L’année comprend 12 mois complets de 30 jours ou incomplets de 29 jours, avec, tous les trois ou deux ans, un mois embolismique variable. Ce mois intercalaire entraîne, à certaines époques, une moindre concordance entre l’année vietnamienne et l’année chinoise. L’ère chrétienne et le calendrier grégorien, employés dans tout le Vietnam, s’imposent de plus en plus, et le calendrier traditionnel n’est plus guère suivi que dans l’observation des coutumes et la célébration des anciennes fêtes.

Calendrier chinois – cycle sexagésimal Zǐ Jiǎ

1

Yǐ Bǐng

2

25

Rén Guǐ

20

49

29 40

24 35

57

36 47

58 9

20

12

46

8

Hài

23 34

56

19 30

22

45

7

Xū

11

33 44

18

Yǒu

21

55

17

Shēn

32

6

28

Wèi

43 54

16

39 50

42

5

27

Wǔ

31

53 4

38

Sì

41

15

37

Chén

52

26

Xīn

Mǎo

3 14

Jǐ Gēng

Yín

51

13

Dīng Wù

Chǒu

48 59

10

60

1. les calendriers

Calendrier chinois – 24 jiéqi (termes solaires) Longitude du Soleil

Date en 2017

Date en 2018

Xiǎohán (petits froids)

285°

5 janvier

5 janvier

Dàhán (grands froids)

300°

20 janvier

20 janvier

Lìchūn (début du printemps)

315°

3 février

4 février

Yǔshuǐ (pluies)

330°

18 février

19 février

Jīngzhé (réveil des créatures)

345°

5 mars

5 mars

0°

20 mars

21 mars

Qīngmíng (clarté)

15°

4 avril

5 avril

Gǔyǔ (pluie des grains)

30°

20 avril

20 avril

Lìxià (début de l’été)

45°

5 mai

5 mai

Xiǎomǎn (petite abondance)

60°

21 mai

21 mai

Mángzhòng (grains en épi)

75°

5 juin

6 juin

Xiàzhì (solstice d’été)

90°

21 juin

21 juin

Jiéqi

Chūnfēn (équinoxe de printemps)

Xiǎoshŭ (petites chaleurs)

105°

7 juillet

7 juillet

Dàshŭ (grandes chaleurs)

120°

22 juillet

23 juillet

Lìqiū (début de l’automne)

135°

7 août

7 août

Chùshŭ (fin des chaleurs)

150°

23 août

23 août

Báilù (rosée blanche)

165°

7 septembre

8 septembre

Qiūfēn (équinoxe d’automne)

180°

23 septembre

23 septembre

Hánlù (rosée froide)

195°

8 octobre

8 octobre

Shuāngjiàng (arrivée du givre)

210°

23 octobre

23 octobre

Lìdōng (début de l’hiver)

225°

7 novembre

7 novembre

Xiǎoxuĕ (petites neiges)

240°

22 novembre

22 novembre

Dàxuĕ (grandes neiges)

255°

7 décembre

7 décembre

Dōngzhì (solstice d’hiver)

270°

22 décembre

22 décembre

Remarque – Les saisons chinoises sont décalées d’un mois et demi (45° en longitude) par rapport aux saisons astronomiques occidentales.

21

guide de données astronomiques

4. Fêtes 4.1. Éléments du comput grégorien pour 2017 Épacte ....................................  2 Lettre(s) dominicale(s) ....  A

Cycle solaire ......................  10 Nombre d’or ........................ 4

Indiction romaine ...........  10

4.2. Dimanche de Pâques De nombreuses fêtes religieuses en vigueur en France sont déterminées par leur écart avec la date de Pâques (voir plus loin). Cette dernière est fixée par des règles complexes (voir, par exemple, J. Lévy, « La date de Pâques », notice parue dans l’Annuaire de 1975). Les tableaux suivants donnent, pour les années 1850 à 2099, la date julienne de la fête de Pâques du calendrier julien et la date grégorienne de celle du calendrier grégorien. Les dates en italique correspondent au mois de mars, les autres au mois d’avril. Calendrier julien

22

Année

0

1

2

3

4

5

6

7

8

9

1850 1860 1870 1880 1890 1900 1910 1920 1930 1940 1950 1960 1970 1980 1990 2000 2010 2020 2030 2040 2050 2060 2070 2080 2090

23 3 12 20 1 9 18 29 7 15 27 4 13 24 2 17 22 6 15 23 4 12 21 1 10

8 23 28 12 21 1 10 18 30 7 16 27 5 13 25 2 11 19 31 8 24 28 6 21 26

30 8 16 28 5 14 25 3 18 23 7 16 27 5 13 22 2 11 19 31 8 17 28 6 14

19 31 8 17 28 6 14 26 3 12 23 1 16 25 5 14 22 3 11 20 31 9 17 29 6

11 19 31 8 17 28 6 14 26 3 12 20 1 9 18 29 7 22 27 11 20 31 9 17 29

27 4 13 24 2 17 22 6 15 23 4 12 21 1 10 18 30 7 16 27 5 13 25 2 11

15 27 4 13 24 2 10 19 30 8 23 28 12 21 1 10 18 30 7 16 27 5 13 25 2

7 16 27 5 13 22 2 11 19 31 8 17 28 6 14 26 3 19 23 8 16 28 5 14 22

23 31 16 24 5 13 22 2 11 19 31 8 17 28 6 14 26 3 12 23 1 16 25 5 14

12 20 1 9 18 29 7 22 27 11 20 31 9 17 29 6 15 26 4 12 21 1 10 18 30

1. les calendriers

Calendrier grégorien Année

0

1

2

3

4

5

6

7

8

9

1850 1860 1870 1880 1890 1900 1910 1920 1930 1940 1950 1960 1970 1980 1990 2000 2010 2020 2030 2040 2050 2060 2070 2080 2090

31 8 17 28 3 15 27 4 20 24 9 17 29 6 15 23 4 12 32 1 10 18 30 7 16

20 31 9 17 29 7 16 27 5 13 25 2 11 19 31 15 24 4 13 21 2 10 19 30 8

11 20 31 9 17 30 7 16 27 5 13 22 2 11 19 31 8 17 28 6 21 26 10 19 30

27 5 13 25 2 12 23 1 16 25 5 14 22 3 11 20 31 9 17 29 6 15 26 4 12

16 27 5 13 25 3 12 20 1 9 18 29 14 22 3 11 20 31 9 17 29 6 15 26 4

8 16 28 5 14 23 4 12 21 1 10 18 30 7 16 27 5 20 25 9 18 29 7 15 24

23 1 16 25 5 15 23 4 12 21 1 10 18 30 7 16 27 5 13 25 2 11 19 31 15

12 21 1 10 18 31 8 17 28 6 21 26 10 19 30 8 16 28 5 14 22 3 11 20 31

4 12 21 1 10 19 31 8 17 28 6 14 26 3 12 23 1 16 25 5 14 22 3 11 20

24 28 13 21 2 11 20 31 9 17 29 6 15 26 4 12 21 1 10 18 30 14 23 3 12

4.3. Fêtes en France Les tableaux suivants donnant les principales fêtes religieuses mobiles et fixes, ainsi que les fêtes légales en France.

Principales fêtes religieuses fixes en 2017 Marie, Mère de Dieu ....................... 1  er janvier Saint-Joseph ........................................2  0 mars (1) Annonciation du Seigneur ............  25 mars (1) Nativité de St Jean-Baptiste ..........  24 juin Sts Pierre et Paul ................................  29 juin

Assomption de N.-D. .....................1  5 août Toussaint ............................................ 1  er novembre Fidèles défunts .................................... 2  novembre Immaculée Conception de N.-D..... 8  décembre Noël ....................................................  25 décembre

(1) Ces fêtes et celles qui tombent dans la semaine sainte ou dans la semaine de Pâques seront déplacées au lundi suivant ou, à défaut, au premier jour libre. Toutefois, des modifications par le snpls (Service national de la pastorale liturgique et sacramentelle) sont susceptibles d’intervenir après publication.

23

guide de données astronomiques

Principales fêtes religieuses mobiles Correction Jour Dates limites à la date de la (années communes)(1) de Pâques semaine Épiphanie dim. 2 janv. — 8 janv. ou (2) Cendres – 46 jours mer. 4 févr. — 10 mars dim. 8 févr. — 14 mars Carême (1er dim. du) – 42 " Triduum pascal jeu. 19 mars Jeudi saint –   3 (3) Vendredi saint –   2 ven. Samedi saint –   1 sam. 24 avril Pâques 0 dim. 22 mars — 25 avril Ascension + 39 " jeu. 30 avril — 3 juin Pentecôte + 49 " dim. 10 mai — 13 juin Trinité + 56 " dim. 17 mai — 20 juin + 63 " dim. 24 mai — 27 juin Fête-Dieu(4) Sacré-Cœur + 68 " ven. 29 mai — 2 juill. Christ Roi Dernier dimanche du Temps ordinaire : 20 nov. — 26 nov. 27 nov. — 3 déc. Avent (1er dim. de l’) Nom de la fête

Date en 2017 8 janv.

Date en 2018 7 janv.

1 mars 5 mars

14 févr. 18 févr.

13 14 15 16 25 4 11 18 23

avril avril avril avril mai juin juin juin juin

26 nov. 3 déc.

29 30 31 1 10 20 27 3 8

mars mars mars avril mai mai mai juin juin

25 nov. 2 déc.

(1) Pour les années bissextiles : augmenter de 1 jour les dates limites données antérieures au 1er mars. (2) 6 janvier dans les pays où l’Épiphanie est fête de précepte. (3) Car ce triduum se termine dans la nuit de Pâques. (4) Dans les pays où elle est fête de précepte, la Fête-Dieu se célèbre le jeudi précédent. a) Fêtes fixes

Fêtes légales

Jour de l’An ......................................... 1  er janvier Armistice de 1918 ........................... 1  1 novembre Morts pour la France Fête du Travail ................................... 1  er mai en Algérie, Maroc et Tunisie ........ 5  décembre Armistice de 1945 .............................  8 mai Fête nationale ....................................  14 juillet b) Fêtes mobiles Jour du Souvenir des déportés Fête de Jeanne d’Arc Fête des Mères

2017 Dernier dimanche d’avril Deuxième dimanche de mai Dernier dimanche de mai ou si la Pentecôte coïncide avec ce dernier, premier dimanche de juin

2018

30 avril 29 avril 14 mai 13 mai 28 mai

27 mai

c) Fêtes religieuses : Pâques, lundi de Pâques, Ascension, Pentecôte, lundi de Pentecôte, Assomption, Toussaint, Noël (voir ci-dessus).

24

1. les calendriers

4.4. Autres fêtes Les tableaux suivants donnent les dates grégoriennes des principales fêtes des calendriers israélite, julien et musulman pour l’année courante et la suivante. Calendrier israélite Jeûne de Tébeth Petit Pourim Jeûne d’Esther Pourim Pâque (Pessah) Lag Be Omer Pentecôte (Schabouoth) Jeûne de Tamouz Jeûne d’Ab Nouvel An, an 5778 Nouvel An, an 5779 Jeûne de Guedaliah Expiation (Kippour) Tabernacles (Soukkot) Allégresse Dédicace (Hanoucca) Jeûne de Tébeth

Calendrier julien Nöel Jour de l’An Épiphanie Septuagésime Purification de N.-D. Annonciation Jeudi saint Pâques Ascension Pentecôte Trinité Transfiguration Assomption de N.-D. Nativité de N.-D. Présentation de N.-D. Avent

dim. jeu. dim. mar. dim. mer. mar. mar. jeu. dim. sam. jeu. ven. mer. jeu.

Date julienne 2016 sam. 25 déc. 2017 sam. 1er janv. jeu. 6 janv. dim. 30 janv. mer. 2 févr. ven. 25 mars jeu. 31 mars dim. 3 avril jeu. 12 mai dim. 22 mai dim. 29 mai sam. 6 août lun. 15 août jeu. 8 sept. lun. 21 nov. dim. 27 nov.

2017

2018

8 janvier — 9 mars 12 mars 11 avril 14 mai 31 mai 11 juillet 1 août 21 septembre — 24 septembre 30 septembre 5 octobre 13 octobre 13 décembre 28 décembre

— — 28 février 1 mars 31 mars 3 mai 20 mai 1 juillet 22 juillet — 10 septembre 12 septembre 19 septembre 24 septembre 2 octobre 3 décembre 18 décembre

mer. jeu. sam. jeu. dim. dim. dim. lun. mer. mer. lun. mar. lun. mar.

Date grégorienne 2017

Date julienne 2017

7 janv.

dim. 25 déc. 2018 dim. 1er janv. ven. 6 janv. dim. 22 janv. jeu. 2 févr. sam. 25 mars jeu. 23 mars dim. 26 mars jeu. 4 mai dim. 14 mai dim. 21 mai dim. 6 août mar. 15 août ven. 8 sept. mar. 21 nov. dim. 3 déc.

14 19 12 15 7 13 16 25 4 11 19 28 21 4 10

janv. janv. févr. févr. avril avril avril mai juin juin août août sept. déc. déc.

Date grégorienne 2018 7

janv.

14 19 4 15 7 5 8 17 27 3 29 28 21 4 16

janv. janv. févr. févr. avril avril avril mai mai juin août août sept. déc. déc.

25

guide de données astronomiques

Calendrier musulman Résurrection du prophète Descente des feuillets du Coran Bataille de Badr Conquête de La Mecque Révélation du Coran 30e Ramadan Nuit de la rupture du jeûne (Petit Baîram) Fête de l’égorgement (Grand Baîram) Jour de l’An, an 1439 Jour de l’An, an 1440 ’Achoura Fuite du prophète à Médine (Hégire) Naissance du prophète (Mouloud)

2017 lun. sam. lun. jeu. jeu. dim. lun. sam. ven.

24 avril 27 mai 12 juin 15 juin 22 juin 25 juin 26 juin 2 septembre 22 septembre — dim. 1 octobre lun. 20 novembre ven. 1 décembre

2018 ven. mer. ven. lun. lun. jeu. jeu. mer. mer. ven. sam. mer.

13 avril 16 mai 1 juin 4 juin 11 juin 14 juin 15 juin 22 août — 12 septembre 21 septembre 10 novembre 21 novembre

5. Semaines et calendrier perpétuel 5.1. Normalisation internationale des dates et des semaines Pour faciliter les échanges internationaux, l’Organisation internationale de standardisation (ISO) a adopté deux recommandations concernant respectivement l’écriture numérique des dates et la numérotation des semaines (Norme française NF ISO 8601, décembre 1988, indice de classement : Z-69-200).

Écriture numérique des dates Les trois éléments de la date (calendrier grégorien) doivent être placés dans l’ordre, année, mois, quantième, et représentés uniquement à l’aide de chiffres arabes. L’emploi de tirets pour séparer les éléments est facultatif. Le mois et le quantième comportent toujours deux chiffres, le chiffre de gauche pouvant être un zéro. Enfin, lorsqu’aucune ambiguïté n’est à craindre, on peut supprimer les deux chiffres de gauche de l’année. Exemple : le 1er juillet 2000 s’écrit 2000-07-01 ou 20000701 ou à la rigueur 000701. Le lundi est considéré comme le premier jour de la semaine. La première semaine de l’année, numérotée 1, est celle qui contient le premier jeudi de janvier. Les semaines sont numérotées de 1 à 52. On compte cependant une semaine numérotée 53 lorsque l’année considérée se termine un jeudi, ou bien un jeudi ou un vendredi si elle est bissextile.

26

1. les calendriers

5.2. Calendrier perpétuel Le tableau de la page suivante permet de déterminer le jour de la semaine qui correspond à une date donnée de l’ère chrétienne, et aussi de résoudre d’autres problèmes qui font intervenir les mêmes éléments. Mode d’emploi La première colonne, intitulée « Indice », donne les indices relatifs à tous les éléments de la ligne à laquelle ils appartiennent. Pour obtenir le jour correspondant à une date donnée, il faut relever les indices relatifs : – au chiffre des centaines, à celui des dizaines et à celui des unités de l’année considérée ; – au mois et au quantième de la date ; et faire la somme de ces cinq indices. Le reste de la division par 7 de cette somme est l’indice du jour cherché. Pour les années bissextiles, ce sont les mois de janvier et de février suivis de la lettre B qui doivent être utilisés. Suivant la parité du chiffre des dizaines de l’année, l’une ou l’autre des deux colonnes relatives au chiffre des unités est à prendre en compte. Pour faciliter l’opération, les chiffres des dizaines et des unités sont écrits en italique lorsque les dizaines sont impaires. Exemples 1. Déterminer le jour correspondant à une date donnée : 12 février 1996 centaine dizaine unité mois quantième

19, indice :  9, indice :  6, indice :  février B, indice :  12, indice : 

total

reste de la division par 7 jour cherché

1 4 3 2 5 — 15 1 lundi

22 décembre 2000 20, indice :  0, indice :  0, indice :  décembre, indice :  22, indice : 

0 4 2 5 1 — 12 5 vendredi

2. Quel était le troisième jeudi d’octobre 1970 ? (Réponse : le 15) 3. En quelles années du xx e siècle le 29 février est-il tombé un mardi ? (Réponses : 1916, 1944, 1972, 2000)

27

guide de données astronomiques

Calendrier perpétuel Années Indice

Centaines

Dizaines parité

Unités cas des dizaines

Mois

Quantièmes

Jours

mai

1, 8, 15, 22, 29

lundi

Calendrier (1) julien grégorien paire impaire paires impaires 1

4, 11

2

3, 10

3

2, 9

4 5

1, 8, 15 0, 7, 14

6

6, 13

0

5, 12

15, 19, 23, 27

2 6

18, 22, 26, 30

9

4 8

16, 20, 24, 28

1 5

0 17, 21, 25, 29

5 0 6 1 7

5

1 6

août, févr. B févr., mars, nov.

2

7

juin

3 8

2 8 3 9

sept., déc. avr., juill., janv. B

4

janv., oct.

3

9

7

4

0

2, 9, 16, 23, 30 3, 10, 17, 24, 31 4, 11, 18,25 5, 12, 19, 28 6, 13, 20, 27 7, 14, 21, 28

mardi mercredi jeudi vendredi samedi dimanche

(1) Calendrier julien jusqu’au 4 octobre 1582, calendrier grégorien à partir du 15 octobre 1582.

5.3. Définition des siècles et millénaires Le siècle représente une période de 100 ans, le millénaire une période de 1000 ans. Le premier siècle, qui a commencé le 1er janvier de l’an 1, s’est donc terminé le 31 décembre de l’an 100. Le xxe siècle qui a commencé le 1er janvier 1901 s’est donc achevé le 31 décembre 2000, suivi du xxie siècle qui a commencé le 1er janvier 2001 et s’achèvera le 31 décembre 2100. Le premier millénaire s’est terminé le 31 décembre de l’an 1000, le deuxième millénaire a commencé le 1er janvier 1001 et s’est terminé le 31 décembre 2000. Le troisième millénaire a commencé le 1er janvier 2001.

28

Chapitre deuxième DÉFINITIONS GÉNÉRALES Le présent chapitre a pour objet la définition des notions nécessaires à la compréhension et à l’emploi des éphémérides données dans les chapitres suivants.

1. Sphère céleste et systèmes de coordonnées 1.1. Sphère céleste Les directions de l’espace sont habituellement représentées par des points d’une sphère de centre et de rayon quelconques, appelée sphère céleste (fig. 1). À toute direction (D) sont associés le point M d’intersection de la sphère céleste et de la demi-droite dont l’origine est le centre O de la sphère et dont la direction et le sens sont ceux de (D).

Z

(D)

(D)

Z

P M

(a)

(m) M

(p)

O (H )

O

(A)

P'

N

Fig. 1 – Sphère céleste. Les points qui représentent ainsi la direction (verticale) du champ de pesanteur en un lieu portent les noms de zénith Z et de nadir N, respectivement dans le sens ascendant et dans le sens opposé. Le grand cercle (H) qui admet ZN pour axe est appelé l’horizon

29

guide de données astronomiques du lieu. Le demi-grand cercle ZMN est le vertical de M. Le petit cercle (a) d’axe ZN passant par M est le cercle de hauteur (ou almucantarat) de la direction (D). L’axe de rotation de la Terre définit deux directions opposées représentées sur la sphère céleste par les pôles célestes P (pôle boréal) et P ′ (pôle austral). Le grand cercle (A) d’axe PP ′ est l’équateur céleste. Le demi-grand cercle PMP ′ est le cercle horaire de M. Le petit cercle (p) d’axe PP ′ passant par M est son parallèle céleste. Le méridien de Z, soit (m), est dans le même plan que le vertical de P : il est appelé méridien du lieu. Le plan vertical perpendiculaire au méridien du lieu s’appelle le premier vertical.

1.2. Origine des systèmes de coordonnées Pour définir un système de coordonnées, il convient de spécifier un certain nombre de directions de référence, par rapport auxquelles seront repérées toutes les autres directions de l’espace. Si le but est aussi de repérer des positions, il est nécessaire de spécifier un point origine. En astronomie, suivant les besoins, ce point origine pourra être un lieu d’observation, ou le centre de la Terre, ou celui du Soleil, etc. Indépendamment du choix des directions de référence qui sera fait par ailleurs, le système de coordonnées utilisé sera dit, respectivement, système de coordonnées topocentrique, ou géocentrique, ou héliocentrique, etc. 1.3. Coordonnées horizontales Des opérations simples permettent de déterminer quasiment en toute station d’observation les directions représentées par Z et P. Il est donc naturel de définir une direction (D) au moyen de ses coordonnées horizontales (fig. 2) : 1. L’azimut a, angle dièdre du vertical de P ′ et de celui de M, compté en degrés dans le sens rétrograde, de 0° à 360° ou de – 180° à + 180° (dans la marine française, le vertical de P et non celui de P ′ est employé comme origine des azimuts : il faut donc ajouter 180° à l’azimut astronomique pour obtenir l’azimut des marins) ; 2. La hauteur h, angle de la direction (D) et du plan de l’horizon, comptée en degrés de – 90° à + 90°, à laquelle est parfois substituée la distance zénithale z, angle des directions de Z et de M, comptée en degrés de 0° à 180°. La relation suivante est dès lors évidente : z = 90° – h En des lieux distincts, les coordonnées horizontales d’une direction donnée sont différentes, car leur définition fait intervenir la direction de la verticale, qui dépend du lieu.

30

2. définitions générales

(D)

Z

P

M

z

θ, T

(m)

M H

δ

h

O

(D)

Z

P

O

a

α

(A)

(H )

σ, γ

N

P'

Fig. 2 – Coordonnées horizontales.

N

P'

Fig. 3 – Coordonnées équatoriales et horaires.

1.4. Coordonnées équatoriales célestes Les coordonnées équatoriales célestes de la direction représentée par M sont (fig. 3) : 1. La déclinaison δ, angle entre la direction (D) et le plan de l’équateur céleste, comptée en degrés de – 90° à + 90°. La distance polaire, angle des directions de P et de M et complément algébrique de la déclinaison, est parfois utilisée ; 2. L’ascension droite α, angle dièdre du cercle horaire de la direction et de celui d’un point donné de l’équateur céleste 1. Traditionnellement, ce point origine était défini géométriquement par le point vernal ou équinoxe γ (sa définition figure à la sous-section « 1.6. Coordonnées écliptiques »). Depuis les résolutions de l’Union astronomique internationale (uai) en 2000, un nouveau point origine est en usage, défini de manière cinématique par une origine « non tournante ». Il est appelé Origine céleste intermédiaire (CIO) et désigné par σ (voir le cahier thématique « L’adoption d’une nouvelle origine équatoriale en remplacement de l’équinoxe » de l’Annuaire, édition 2007). Il y a lieu désormais de distinguer les ascensions droites rapportées traditionnellement à l’équinoxe α γ des ascensions droites, dites intermédiaires, rapportées à la CIO et notées αi ou α CIO. Lorsque celle-ci n’est pas stipulée, il s’agira, dans le reste de l’ouvrage, de l’ascension droite rapportée à l’équinoxe. L’ascension droite intermédiaire de l’équinoxe, notée ε0, est appelée équation des origines. Celle-ci était quasi nulle en J2000 (JJ = 2 451 545,0) et décroît de 46,12″ par an. L’ascension droite est comptée dans le sens direct, parfois en degrés, de 0° à 360°, plus fréquemment en heures, de 0 h à 24 h. La conversion des 1. La notion d’ascension droite est générale, elle peut s’étendre à un plan proche de l’équateur céleste, comme c’est le cas pour le repère céleste international ICRF (International Celestial Reference Frame).

31

guide de données astronomiques degrés en heures et inversement sera donc aisément réalisée grâce aux relations suivantes : 1 h = 15°,   1 min = 15′,   1 s = 15″ La définition des coordonnées équatoriales d’une direction ne fait pas intervenir d’éléments liés au lieu d’observation. Elles conviennent ainsi à l’établissement des éphémérides et à la construction des cartes célestes.

1.5. Coordonnées horaires, Temps sidéral local et angle de rotation de la Terre Le système de coordonnées horaires est un système local qui constitue un intermédiaire pratique entre les deux systèmes précédents. Les coordonnées horaires sont (fig. 3) : 1. La déclinaison δ, déjà définie ; 2. L’angle horaire H, angle dièdre formé par le cercle horaire de la direction envisagée et le méridien du lieu. Il est compté, dans le sens rétrograde, parfois en degrés, mais le plus souvent en heures, de 0 h à 24 h, ou de – 12 h à + 12 h. Le passage du système de coordonnées horaires au système de coordonnées équatoriales est immédiat dès que l’angle horaire de l’origine des ascensions droites (T pour le point vernal ou ERA + λ pour le CIO), qui est aussi l’ascension droite du zénith, est connu. L’angle horaire et l’ascension droite de toute direction sont en effet liés par la relation : H = T – α γ = era + λ – α i = T + ε0 – α i

L’angle T porte le nom de Temps sidéral, tandis que l’angle ERA porte le nom d’angle de rotation de la Terre  1. Ces deux angles définissent les positions relatives des repères équatorial et horaire, et sont variables avec le temps. Seul le Temps sidéral est, par définition, considéré comme un élément local ; un angle de rotation de la Terre local, ERAλ (= ERA + λ), λ étant la longitude comptée positivement vers l’est, peut également être introduit en le précisant. La sous-section « 2.1. Ellipsoïde terrestre et coordonnées terrestres » donnera la relation entre les temps sidéraux de différents lieux et le chapitre 4 l’angle de rotation de la Terre, ERA, ainsi que le Temps sidéral de Greenwich, à 0 h UTC, pour chaque jour de l’année.

1.6. Coordonnées écliptiques Dans son mouvement autour du Soleil, la Terre reste dans un plan lentement variable. La direction de ce plan définit sur la sphère céleste un grand cercle (E) dit écliptique. Le même nom est donné, par extension, au plan de l’orbite terrestre lui-même (ou plus précisément du barycentre du système Terre-Lune). Celui des deux points d’intersection de l’écliptique et de l’équateur céleste qui correspond à la direction du Soleil lorsque 1. L’acronyme ERA correspond à la terminologie anglophone Earth Rotation Angle.

32

2. définitions générales

sa déclinaison s’annule en croissant est le point vernal ou équinoxe. Les coordonnées écliptiques sont (fig. 4) : 1. La longitude céleste l, angle dièdre des deux demi-grands cercles dont les extrémités sont les pôles Q et Q′ de l’écliptique, et qui contiennent respectivement le point vernal et le point représentatif de la direction envisagée, comptée de 0° à 360°, dans le sens direct ; 2. La latitude céleste b, angle de la direction envisagée et du plan de l’écliptique, comptée de – 90° à + 90°. Q

M b O

(A)

l

γ (E)

Q'

Fig. 4 – Coordonnées écliptiques. Ce système de coordonnées est généralement employé pour définir les directions héliocentriques d’objets du Système solaire. Il ne faut ainsi pas confondre longitude et latitude célestes avec les coordonnées terrestres de même nom (voir « 2.1. Ellipsoïde terrestre et coordonnées terrestres »).

1.7. Changement de coordonnées La connaissance de T ou ERA permet de déduire aisément H de α, ou inversement, et de passer ainsi de l’un à l’autre des systèmes de coordonnées équatoriales et horaires. À l’inverse, la comparaison des valeurs observées des coordonnées horaires et équatoriales d’un même astre permet la détermination du Temps sidéral ou de l’angle de rotation de la Terre. De même, la connaissance de la latitude φ du lieu d’observation (voir plus loin) permet le passage des coordonnées horizontales aux coordonnées horaires d’un astre donné, et inversement. En effet, les relations suivantes : cos δ · cos H = cos φ · cos z + sin φ · sin z · cos a, cos δ · sin H = sin z · sin a, sin δ = sin φ · cos z – cos φ · sin z · cos a,

33

guide de données astronomiques permettent de déduire δ et H de z et a, et inversement : sin z · cos a = – cos φ · sin δ + sin φ · cos δ · cos H, sin z · sin a = cos δ · sin H, cos z = sin φ · sin δ + cos φ · cos δ · cos H, définissent le passage des coordonnées horaires aux coordonnées horizontales. Il est par ailleurs utile de savoir calculer l’angle S, dit angle à l’astre, entre le méridien passant par l’astre et le vertical passant par l’astre. Pour cela, les formules suivantes seront appliquées: sin z · sin S = cos φ · sin H, sin z · cos S = sin φ · cos δ – cos φ · sin δ · cos H. Dans cette formule, S est compté positivement pour des directions situées à l’ouest du méridien. Pour les astres proches, la conversion des coordonnées géocentriques, données dans cet ouvrage, en coordonnées topocentriques s’effectue par les formules suivantes : q · cos δ′ · cos H ′ = cos δ · cos H – ( p cos φ′ ) · sin π, q · cos δ′ · sin H ′ = cos δ · sin H, q · sin δ = sin δ – ( p sin φ′ ) · sin π, où q est le rapport de la distance de l’astre au lieu d’observation à la distance au centre de la Terre, π la parallaxe, δ′ et H ′ la déclinaison et l’angle horaire topocentriques (H ′ = T – α′γ = θ + λ – α′i , α′ étant l’ascension droite topocentrique) ; p cos φ′ et p sin φ′ seront définies dans la sous-section suivante « 2.1. Ellipsoïde terrestre et coordonnées terrestres ». Enfin, la conversion des coordonnées équatoriales 1 en coordonnées écliptiques se calcule par les relations suivantes : cos b · cos l = cos δ · cos α, cos b · sin l = sin ε · sin δ + cos ε · cos δ · sin α, sin b = cos ε · sin δ – sin ε · cos δ · sin α, et inversement : cos δ · cos α = cos b · cos l, cos δ · sin α = – sin ε · sin b + cos ε · cos b · sin l, sin δ = cos ε · sin b + sin ε · cos b · sin l, où ε est l’obliquité (angle du plan de l’équateur avec celui de l’écliptique). 1. L’ascension droite étant α γ , droite rapportée à l’équinoxe ; pour l’ascension droite intermédiaire, il faudra de plus tenir compte de l’équation des origines.

34

2. définitions générales

2. Forme et dynamique terrestres 2.1. Ellipsoïde terrestre et coordonnées terrestres Si les irrégularités de la surface terrestre sont négligées, celle-ci peut être considérée comme très bien représentée par un ellipsoïde de révolution aplati aux pôles. Cet ellipsoïde est assez proche de la surface réelle (compte tenu d’éventuelles corrections d’altitude) pour constituer une surface de référence commode en géodésie et une approximation acceptable en astronomie. Les dimensions de l’ellipsoïde terrestre sont définies par la longueur a de son demigrand axe et par son aplatissement (a – b)/a, b étant le demi-petit axe. Compte tenu des décisions prises en 1976 par l’uai, puis révisées par les conventions iers 2003 du Service international de la rotation terrestre, il résulte que : a = 6 378 136,6 mètres a -b = 1/298,256 42 a Un point de la Terre est repéré par son altitude et la direction de la verticale en ce point est définie par les coordonnées astronomiques du lieu : 1. La latitude astronomique φ d’un lieu est l’angle entre le plan de l’équateur et la verticale du lieu. Elle est exprimée en degrés, de – 90° (pôle Sud) à + 90° (pôle Nord) ; 2. La longitude astronomique λ est l’angle dièdre du méridien du lieu et d’un « premier méridien » conventionnellement choisi comme origine. Depuis 1982, l’Union astronomique internationale recommande de compter les longitudes de 0° à 360° positivement à l’est du méridien origine, ou bien, comme c’est le cas dans cet ouvrage, de 0° à 180° à l’est ou à l’ouest de ce méridien. La latitude géocentrique φ′ est l’angle entre le plan de l’équateur et la droite qui joint le lieu et le centre de l’ellipsoïde. De même, p est le rapport de la distance du lieu au centre de l’ellipsoïde au rayon équatorial. Il importe de noter que ces quantités φ′ et p dépendent du choix de l’ellipsoïde, ce qui n’est pas le cas pour les coordonnées astronomiques. φ′ est la latitude géocentrique et p la distance du lieu d’observation au centre de la Terre ; p cos φ′ et p sin φ′ sont publiées, pour un certain nombre de villes en France, en annexes de cet ouvrage. Le premier méridien ou méridien fondamental est l’ancien méridien de l’observatoire de Greenwich. Dans les ouvrages anciens, les longitudes sont parfois données par rapport au méridien de l’Observatoire de Paris, dont la longitude par rapport au méridien fondamental est égale à 9 min 20,769 s E (2°20′ 11,536 66″ ) dans le système GRS 80.

35

guide de données astronomiques À un même instant, les temps sidéraux locaux T et T ′, ainsi que les angles de rotation de la Terre locaux ERA et ERA′ de deux lieux de longitudes λ et λ′ sont liés par la relation suivante : T – λ = T ′ – λ′ = era + équation des origines quelles que soient par ailleurs les latitudes respectives des deux points considérés.

2.2. Variation des coordonnées, précession et nutation Les coordonnées équatoriales (ou écliptiques) d’une direction fixe ne sont pas constantes, car elles sont définies à partir de plans fondamentaux (équateur, écliptique) animés de mouvements dus aux actions perturbatrices de la Lune, du Soleil et des planètes. Par convention, ces mouvements sont classés en deux catégories : 1. La précession (mouvement lent, mais de grande amplitude) ; 2. La nutation (superposition d’oscillations périodiques de courtes périodes et de faibles amplitudes). Si la précession est seule prise en compte, l’écliptique, l’équateur et le point vernal ainsi définis sont dits moyens. Si la nutation est aussi introduite, l’équateur et l’équinoxe sont dits vrais. Les coordonnées d’un astre seront par conséquent dites moyennes ou vraies selon que seule la précession aura été prise en compte ou que la précession et la nutation auront été considérées conjointement. Cette distinction est également appliquée au Temps sidéral, qui sera dit moyen ou vrai suivant qu’il se rapporte à l’équinoxe moyen ou à l’équinoxe vrai. Le Temps sidéral moyen diffère du Temps sidéral vrai par l’équation des équinoxes. Si l’on débarrasse le Temps sidéral vrai (celui précédemment défini) des inégalités qui sont dues à la nutation, on obtient le Temps sidéral moyen ; il diffère du précédent par l’équation des équinoxes εγ . Selon le nouveau paradigme, le système formé par le pôle céleste intermédiaire, CIP proche de l’axe de rotation de la Terre, ainsi que l’équateur et la CIO qui lui sont associés, s’obtient à partir de l’ICRF en appliquant la précession-nutation. Les coordonnées célestes seront alors dites intermédiaires. Le système défini par l’équateur du CIP et la CIO est donc équivalent au système défini par l’équateur et l’équinoxe vrais de la date, mais possède une origine des ascensions droites différente de l’équinoxe vrai de la date. Les cartes célestes en figures 5 et 6 indiquent le trajet des pôles célestes dans les constellations sous l’effet de la précession.

36

2. définitions générales

350°

°

340

Trajectoire du pôle boréal de l’équateur

360°

10°

55°

20°

0°

30

33

°

60°

° 20

40

°

3

8000

0 700

31 0°

0

00 60

30 °

50

70°

290

°

0

00

00

13 0

00

00

40

80°

1400

3000

0

60° 65°

70°

75°

80°

Pôle boréal de l’écliptique

75°

80°

65° 60°

70°

55°

2000

80°

100°

260°

1000

250

110°

0

-1 00

°

75°

0

0

120

00

°

-2

13 0

23

°

00

-4000

70°

-30

0°

24 -5000

90°

55°

80°

280°

60

0°

°

9000

0 100

00 11

75°

12 0

270°

50

65° 70°

0°

65°

Position actuelle du pôle céleste

22

0°

60°

210 °

Magnitude 0,0 0,5 1,5 2,5 3,5

à à à à à

0,5 1,5 2,5 3,5 4,5

200

°

190°

55° 180°

170°

160°

°

0 14

°

150

Fig. 5 – Positions successives du pôle céleste boréal de l’équateur (vue depuis le centre de la sphère céleste).

37

guide de données astronomiques

0°

350°

55°

340

°

33

°

30

0°

60°

0°

32

0°

4

-4000

00

75°

0°

-2 00

0

-30

60

30

°

70°

0°

-5000

50

31

65°

°

Trajectoire du pôle austral de l’équateur

10°

20°

0

70°

0

280°

80°

80°

1000

60° 65°

70°

75°

Pôle austral de l’écliptique

80°

75°

80°

65° 60°

70°

55°

2000

3000

0

100°

1400

80°

0

40

00

250

°

00

75°

0° 70°

0°

23

13

0°

100 0

0

0°

12

11 00 0

0 12

24

110

°

00 13

260°

55°

14

0°

Magnitude inférieure à0 0,0 à 0,5 0,5 à 1,5 1,5 à 2,5 2,5 à 3,5 3,5 à 4,5

60°

15

0° 160

°

170°

55° 180°

°

190°

200

0°

22

0°

21

Fig. 6 – Positions successives du pôle céleste austral de l’équateur (vue depuis le centre de la sphère céleste).

38

270°

90°

°

290

00 -1

2. définitions générales

2.3. Aberration et réfraction La vitesse de la lumière n’étant pas infinie, la position d’un astre au moment de son observation diffère de sa position réelle. Ce phénomène est l’aberration. Les coordonnées de l’astre corrigées pour tenir compte de ce phénomène s’appellent les coordonnées apparentes. La réfraction atmosphérique est responsable de la déviation des rayons lumineux suivant les lois de l’optique géométrique lorsqu’ils traversent les couches atmosphériques d’indice supérieur à 1. Elle augmente avec la distance zénithale. À l’horizon la valeur moyenne de la réfraction est difficile à évaluer et dépend du modèle d’atmosphère utilisé. Dans le présent volume, la valeur 36,36′ utilisée est issue de la théorie de Radau. La table de la page suivante donne, en fonction de la hauteur apparente, la valeur de la réfraction normale (c’est-à-dire dans les conditions normales de température, soit 0°C, et de pression, soit 1000 hPa).

2.4. Mouvements de la Terre Si la Terre est supposée rigide, il est alors possible de décomposer les mouvements en considérant séparément le mouvement par rapport au centre de masse (rotation) et le mouvement de ce centre de masse lui-même (translation). Le mouvement de rotation est parfaitement défini lorsque sont connus : 1. Le mouvement de l’axe de rotation par rapport à « l’extérieur », c’est-à-dire relativement à un repère localement inertiel. Il est le reflet du mouvement de précession-nutation, déjà présenté en sous-section « 2.2. Variation des coordonnées, précession et nutation » ; 2. Le mouvement de l’axe de rotation par rapport à la Terre elle-même, c’est-àdire dans un repère lié à la Terre. Ce mouvement est de faible amplitude, dans un cercle d’une vingtaine de mètres de diamètre depuis 1900, mais il est irrégulier et imprévisible théoriquement. C’est le mouvement du pôle ; 3. Le mouvement de la Terre autour de son axe de rotation. Avant les résolutions de l’uai en 2000, celui-ci était exprimé par la variation du Temps sidéral du méridien fondamental en fonction du temps (sous réserve de correction des inégalités introduites par la précession et la nutation en ascension droite du point vernal). Depuis l’introduction du nouveau paradigme par l’uai en 2000, ce mouvement est naturellement donné par l’angle de rotation de la Terre (ERA), mesuré sur l’équateur entre l’origine non tournante CIO du repère céleste intermédiaire et une origine non tournante terrestre désignée par origine terrestre intermédiaire (TIO).

39

guide de données astronomiques

Réfraction Hauteur apparente

Hauteur apparente

Réfraction

Hauteur apparente

Réfraction

°

′ 0 50 40 30 20 10

′ 56 52 48 45 41 39

″ 28 14 26 0 55 7

°

′ 0 20 40 7 0 20 40

′ 8 8 8 7 7 7

″ 46 22 0 39 20 3

30 31 32 33 34 35

°

′ 1 1 1 1 1 1

″ 44 40 36 32 29 26

0

0 10 20 30 40 50

36 34 32 30 28 27

36 19 14 21 38 3

8

6 6 6 6 5 5

47 32 18 5 52 41

36 37 38 39 40 41

1 1 1 1 1 1

23 20 17 14 12 9

1

0 10 20 30 40 50

25 24 23 21 20 19

37 18 5 58 56 59

10

0 30 11 0 30 12 0 30

5 5 5 4 4 4

30 15 1 48 36 25

42 43 44 45 46 47

1 7 1 4 1 2 1 0 0 58 0 56

2

0 10 20 30 40 50

19 18 17 16 16 15

7 18 32 50 10 33

13

0 30 14 0 30 15 0 30

4 4 3 3 3 3

15 6 57 49 41 34

48 49 50 51 52 53

0 0 0 0 0 0

54 52 50 49 47 45

3

0 10 20 30 40 50

14 14 13 13 13 12

59 27 56 28 1 36

16

0 30 17 0 30 18 0 30

3 3 3 3 3 2

27 20 14 9 3 58

54 55 56 57 58 59

0 0 0 0 0 0

44 42 41 39 38 36

4

0 10 20 30 40 50

12 11 11 11 10 10

12 49 28 8 49 31

19 20 21 22 23

0 30 0 0 0 0

2 2 2 2 2 2

53 48 44 35 28 21

60 61 62 63 64 65

0 0 0 0 0 0

35 33 32 31 29 28

5

0 10 20 30 40 50

10 9 9 9 9 8

14 57 42 27 13 59

24 25 26 27 28 29

0 0 0 0 0 0

2 2 2 1 1 1

14 8 3 57 53 48

66 67 68 69 70 75

0 0 0 0 0 0

27 26 24 23 22 16

6

0

8 46

30

0

1 44

80

0 11

–  1 –  0 – – – –

40

Réfraction

6

0 20 40 9 0 20 40

2. définitions générales

Le jour sidéral est, par définition, le temps nécessaire pour que l’angle horaire du point vernal (ou encore le Temps sidéral moyen) croisse de 24 heures. À cause de la précession, il diffère de la période de rotation de la Terre (c’est-à-dire le temps nécessaire pour que l’ERA croisse de 360°) d’une quantité de l’ordre du centième de seconde. Abstraction faite d’un très faible ralentissement séculaire et de petites irrégularités, il est possible de considérer que le Temps sidéral moyen varie uniformément à raison d’un tour en 23 h 56 min 4 s environ. Les petites irrégularités sont dues principalement à des perturbations d’origine géophysique qui affectent la rotation terrestre. Le mouvement de translation de la Terre peut être décrit en première approximation comme un mouvement képlérien héliocentrique : la Terre (ou plus précisément le barycentre du système Terre-Lune) décrit une ellipse dont le Soleil occupe un foyer, et sa vitesse le long de cette ellipse est telle que les aires balayées par le segment de droite Soleil-Terre sont proportionnelles au temps (loi des aires). La même représentation reste acceptable en toute rigueur si l’on admet que les éléments de cette ellipse képlérienne (voir « 5.2. Éléments d’orbites ») sont lentement variables. Par exemple, le mouvement du plan de l’ellipse se traduit par la précession de l’écliptique. Une conséquence immédiate de la forme de ce mouvement est la variabilité de la distance Terre-Soleil, le passage au périhélie (distance minimale) ayant lieu chaque année vers le 3 janvier et le passage à l’aphélie (distance maximale) vers le 5 juillet. De plus, la vitesse angulaire de la Terre dans son mouvement héliocentrique est, en raison de la loi des aires, maximale lors du passage au périhélie. La longitude géocentrique du Soleil comporte donc une inégalité de période annuelle, dite équation du centre, et qui traduit ces variations de vitesse. Une autre conséquence est le fait qu’au cours d’une révolution terrestre, la déclinaison géocentrique du Soleil varie entre deux extremums respectivement égaux à l’obliquité de l’écliptique et à son opposé. Les dates de passage par ces extremums s’appellent solstices, tandis que les dates auxquelles s’annule la déclinaison du Soleil (lors de son passage au point vernal et dans la direction opposée) sont les équinoxes. Équinoxes et solstices constituent par définition les débuts des saisons. La durée d’une révolution terrestre porte le nom d’année. Plus précisément : L’année sidérale est la durée de la révolution terrestre rapportée à un repère fixe ; elle vaut environ 365 j 6 h 9 min 10 s = 365,256 4 j. L’année tropique est la période de révolution rapportée au repère moyen mobile (durée qui sépare deux passages consécutifs du Soleil dans la direction du point vernal) ; elle vaut environ 365 j 5 h 48 min 45 s = 365,242 2 j. Il convient de prendre pour début de l’année tropique l’instant où la longitude moyenne du Soleil corrigée de l’aberration annuelle est égale à 280°. L’année tropique 2017 commence ainsi le 31 décembre 2016 à 3 h 35 min 38,5 s UTC et finit le 31 décembre 2017 à 9 h 24 min 23,5 s UTC.

41

guide de données astronomiques L’année anomalistique, durée qui sépare deux passages consécutifs de la Terre au périhélie, est égale à 365 j 6 h 13 min 53 s = 365,259 6 j. L’année draconitique, intervalle de temps qui sépare deux passages consécutifs du Soleil par le nœud ascendant de l’orbite lunaire sur l’écliptique, vaut 346,6 j. L’année sidérale caractérise le phénomène mécanique que constitue le mouvement de translation de la Terre. L’année tropique concerne le phénomène observé ; elle est en particulier la période de récurrence des saisons. L’année anomalistique est liée à la représentation képlérienne du mouvement de la Terre ; elle est, par exemple, la période de l’équation du centre. L’année draconitique est la dix-neuvième partie du saros, période qui règle approximativement le retour des éclipses. Les différences entre ces années proviennent du mouvement du point vernal, de celui du périhélie et de celui des nœuds de l’orbite lunaire.

3. Les différentes échelles de temps 3.1. Temps solaire, Temps civil et Temps universel Le Temps solaire vrai en un lieu et à un instant donnés est l’angle horaire du Soleil en ce lieu et à cet instant. C’est une notion hybride qui traduit à la fois le mouvement de rotation de la Terre et son mouvement de translation. Son introduction est naturelle, car il est lié à l’alternance des jours et des nuits ; c’est le Temps solaire vrai qui est indiqué par les cadrans solaires. Il est, bien entendu, affecté des irrégularités de la rotation terrestre, mais son emploi comme échelle de temps est à proscrire, avant tout en raison des inégalités importantes qu’il contient et qui traduisent celles de l’ascension droite du Soleil. Elles proviennent de deux causes : 1. La longitude du Soleil ne varie pas uniformément. L’équation du centre, de période annuelle, affecte donc le Temps solaire vrai ; 2. L’ascension droite du Soleil ne varie pas uniformément en fonction de la longitude. Il s’introduit ainsi une inégalité semestrielle de l’ascension droite du Soleil, donc du Temps solaire vrai, appelée réduction à l’équateur. La somme des inégalités du Temps solaire vrai changée de signe porte le nom d’équation du temps, et il en résulte la relation suivante : équation du temps = Temps solaire moyen – Temps solaire vrai La convention de signe adoptée dans la définition de l’équation du temps est telle que celle-ci est l’excès du Temps solaire moyen sur le Temps solaire vrai. En d’autres termes, à midi moyen (instant auquel le Temps solaire moyen est nul), l’angle horaire du Soleil est l’opposé de l’équation du temps. Sa valeur, de période approximativement annuelle, est donnée par la figure 7.

42

2. définitions générales

L’équation du temps peut atteindre 16 minutes. À ces inégalités du Temps solaire vrai correspondent des variations de la durée du jour solaire vrai (intervalle qui sépare deux midis vrais consécutifs), qui est compris entre 23 h 59 min 39 s et 24 h 00 min 30 s.

Fig. 7 – Équation du temps pour l’année 2017, en minutes. La valeur en minutes Em de l’équation du temps est donnée par l’expression suivante, valable de 1900 à 2100 :

Em = 7,362 sin M – 0,144 cos M + 8,955 sin 2M + 4,302 cos 2M + 0,288 sin 3M + 0,133 cos 3M + 0,131 sin 4M + 0,167 cos 4M + 0,009 sin 5M + 0,011 cos 5M + 0,001 sin 6M + 0,006 cos 6M – 0,002 58 t sin 2M + 0,005 33 t cos 2M

L’anomalie moyenne du Soleil exprimée en radians est M = 6,240 060 + 6,283 019 552 t ; le temps t est compté en années juliennes à partir de J2000 : t = (dj – 2 451 545)/365,25, avec dj, la date considérée, exprimée en jours juliens. Midi correspond ainsi à la valeur 0 h du Temps solaire. Le Temps civil d’un lieu est le Temps solaire moyen de ce lieu augmenté de 12 heures. L’introduction du Temps civil permet d’éviter le changement de quantième au milieu de la journée. Le Temps universel (UT) a été considéré comme le Temps civil de Greenwich, mais cette définition ne convient pas pour des travaux précis.

43

guide de données astronomiques

3.2. Conversion entre mesures de durée et mesure d’angle de rotation de la Terre La relation entre les mesures d’une même durée exprimées en Temps sidéral et en Temps universel est : ou bien

mesure en Temps sidéral = mesure en Temps universel × 1,002 737 9 mesure en Temps universel = mesure en Temps sidéral × 0,997 269 6

La relation entre les mesures d’une même durée exprimées en angle ERA et en Temps universel UT1 est : ou bien

mesure en angle era = 360° × mesure en JDUT1 × 1,002 737 8 mesure en JDUT1 =

1 × mesure en angle era × 0,997 269 7 360o

3.3. Échelles de temps Depuis 1955, la mise en œuvre de nombreux étalons atomiques de fréquence a permis de définir de nouvelles échelles de temps dont les qualités métrologiques sont très supérieures à celles de temps astronomiques. Différentes échelles de temps sont désormais à distinguer : Le Temps atomique international (TAI) est une mesure du temps parmi les plus régulières qu’on sache réaliser ; ses irrégularités sont en général négligeables. Le Temps universel (UT1) repose sur la rotation de la Terre. Depuis les résolutions de l’uai en 2000, il est défini par une fonction linéaire de l’angle de rotation de la Terre donnée en mesure d’angle ; cette relation s’exprime en degrés par : era

= 360° (0, 779 057 3 + 1, 002 737 8 ( JDUT1 – 2 451 545, 0))

dont les paramètres ont été choisis pour assurer la continuité avec les définitions antérieures. De même, il résulte pour le Temps sidéral moyen exprimé en heures que : gmst = (era + (0,015″ + 4 612,16″ ( JDTT – 2 451 545, 0)/36525 + …)/3600)/15. Le Temps universel coordonné (UTC) représente à moins d’une seconde près le Temps UT1, tout en ayant les qualités métrologiques du TAI. En outre, les astronomes utilisent d’autres échelles de temps pour leurs travaux de mécanique céleste. Le Temps des éphémérides (TE), fondé sur le mouvement orbital de la Terre autour du Soleil a été remplacé par les échelles de temps décrites ci-dessous. Le Temps terrestre (TT) est la forme théorique du TAI, mais décalée de 32,184 s de façon à prolonger le TE.

44

2. définitions générales

Par ailleurs, les décisions de l’Union astronomique internationale, en 1991, ont conduit à introduire deux échelles de temps définies dans le cadre de la théorie de la relativité générale comme des temps-coordonnées. Ceux-ci correspondent respectivement à des systèmes de coordonnées qui ont leur origine spatiale au centre de masse de la Terre et au barycentre du Système solaire ; ils sont désignés respectivement Temps-coordonnée géocentrique TCG et Temps-coordonnée barycentrique TCB et doivent être utilisés comme argument de la théorie pour le calcul d’éphémérides respectivement géocentriques et barycentriques. Voici quelques précisions sur ces échelles de temps et leur usage. Le Temps atomique international (TAI) est une échelle scientifique que les astronomes utilisent pour l’interprétation dynamique des mouvements des astres naturels et artificiels. Aucun signal horaire ne le diffuse directement. Mais il sera montré plus loin, à propos du Temps universel coordonné, comment dater les observations en TAI avec des incertitudes réduites à une dizaine de nanosecondes. Le Temps universel (UT1) est nécessaire pour fixer l’orientation de la Terre dans son mouvement de rotation. Il sert aussi bien pour la navigation et la géodésie astronomiques que pour la navigation spatiale. En astronomie, il faut le connaître pour interpréter les éclipses, les occultations, les mesures de périodes de pulsars. En géophysique, par comparaison au TAI, il est un témoin de certaines irrégularités de la rotation terrestre (conjointement avec le mouvement du pôle et la précession-nutation). La précision maximale avec laquelle il est actuellement obtenu est de quelques microsecondes. Mais ceci demande d’avoir accès au TAI avec une précision au moins aussi bonne et aux publications du Service international de la rotation terrestre et des systèmes de référence 1 (iers – http://www.iers.org). Il est toutefois obtenu directement à 0,1 seconde près par les signaux horaires du système UTC. Le Temps universel coordonné  2 (UTC) n’est autre que le TAI, mais décalé d’un nombre entier de secondes, de façon à se conformer approximativement au Temps UT1. Les signaux horaires radio émis en haute fréquence, essentiellement destinés aux navigateurs, diffusent UTC ; si le temps de propagation est pris en compte, les incertitudes peuvent être réduites à environ 1 milliseconde. Mais il est maintenant bien plus pratique de faire appel aux émissions des satellites du « Global Positioning System » (GPS) ; avec des récepteurs appropriés, UTC est obtenu en permanence et sans aucune correction à moins de 0,4 microseconde près. Si une exactitude encore supérieure s’avère 1.  iers-cb, Richard-Strauss-Allee 11, D-60598 Frankfurt/Main, Allemagne. iers-eoc, Observatoire de Paris, 61 avenue de l’Observatoire, 75014 Paris (http://hpiers.obspm.fr). 2. Lorsqu’il n’y a pas lieu de distinguer entre UTC et UT1, c’est-à-dire lorsqu’une précision d’une seconde suffit, la notation abrégée UT est admise. L’usage des initiales GMT (ou TMG) qui prête à confusion est fautif ; l’Union astronomique internationale a instamment demandé que GMT soit remplacé par les désignations appropriées, UT1, UTC, UT. L’uai a aussi recommandé les désignations TAI, UT1, UTC, UT dans toutes les langues.

45

guide de données astronomiques nécessaire, il faut alors faire appel aux publications du Bureau international des poids et mesures 1 (bipm) qui fournissent des corrections au temps du GPS. Les incertitudes sont alors réduites à 10 ou 20 nanosecondes. Ces méthodes donnent accès au TAI, après correction d’un nombre entier de secondes qu’il faut connaître. D’après les accords internationaux en vigueur, UTC ne doit pas s’écarter de plus de 0,9 seconde de UT1. Le tableau suivant donne la différence entre TAI et UTC depuis 1983 qui résulte des ajouts réguliers de secondes intercalaires selon les Bulletins du bih, puis (depuis 1988) de l’iers. TAI – UTC

Intervalle de validité 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er

juillet juillet janvier janvier janvier juillet juillet juillet janvier juillet janvier janvier janvier juillet juillet janvier

1983 1985 1988 1990 1991 1992 1993 1994 1996 1997 1999 2006 2009 2012 2015 2017

− − − − − − − − − − − − – − – –

1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er 1er

juillet janvier janvier janvier juillet juillet juillet janvier juillet janvier janvier janvier juillet juillet janvier

1985 1988 1990 1991 1992 1993 1994 1996 1997 1999 2006 2009 2012 2015 2017

......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... ......................................................... .........................................................

22 s 23 s 24 s 25 s 26 s 27 s 28 s 29 s 30 s 31 s 32 s 33 s 34 s 35 s 36 s 37 s

Valeur prédite 2 pour 2017 : TT – UTC = 68,184 s

Les temps en usage, transmis par exemple par les horloges parlantes et les stations de radiodiffusion des divers pays, dérivent de UTC par addition d’un nombre entier d’heures (et dans certains cas une demi-heure). UTC est donc la seule échelle de temps mondiale directement accessible aux observateurs et c’est celle dans laquelle doivent être datés les événements scientifiques, en particulier les observations astronomiques. La plupart des émissions de signaux horaires radio diffusent suivant un code simple, uniformisé et audible une correction appelée DUT1 qui permet de corriger UTC pour avoir UT1 avec une erreur maximale de 0,1 seconde. Les utilisateurs qui veulent connaître 1. Bureau international des poids et mesures, pavillon de Breteuil, 92 312 Sèvres (www.bipm.org). 2. Le saut de seconde instauré par l’iers en juillet 2016 n’a pu être considéré dans la présente édition de l’Annuaire.

46

2. définitions générales

UT1 avec une précision encore meilleure doivent faire appel aux circulaires de l’iers qui donnent des tables des valeurs de UT1 – UTC. Pour avoir plus de détails, on peut consulter le Service international de la rotation terrestre et des systèmes de référence. Le Temps des éphémérides (TE) fut la meilleure représentation du temps uniforme avant l’apparition du temps atomique. De ce fait, il demeure indispensable afin d’interpréter les observations anciennes. Pour les travaux sur les données récentes, il est remplacé par des échelles de temps liées au temps atomique dont la définition prend en compte les effets de la relativité générale. Ainsi, les éphémérides géocentriques sont exprimées dans l’échelle de Temps terrestre (TT), qui prolonge le TE depuis le 1er janvier 1977. Le TT, rigoureusement lié au TCG par une relation linéaire, est réalisé en pratique par TAI + 32,184 s. Le Temps dynamique barycentrique (TDB) est une échelle de temps-coordonnée qui a été recommandée par l’uai en 1976 pour les éphémérides et les théories dynamiques rapportées au barycentre du Système solaire. TDB diffère du Temps terrestre TT par des termes périodiques et des termes de Poisson. En 1991, l’uai a recommandé de remplacer TDB par le Temps coordonnée barycentrique (TCB), tout en tolérant l’usage du TDB. Le TDB est rigoureusement lié au TCB par une relation linéaire adoptée par l’uai en 2006. En 2017, la relation TT – UTC donne approximativement 68,2 s, sous réserve d’un saut de seconde. C’est cette valeur qui a été utilisée pour les calculs de cette édition de l’Annuaire. La figure 8 donne sous une forme graphique les différences des échelles de temps par rapport au TAI. La figure 9 montre deux extraits détaillés.

47

guide de données astronomiques 80

60

40

TCB

TDB

TCG

∆t(s)

TT 20

TAI

0

UT1 – 20

– 40

UTC

1970

1980

1990

2000

2010

2020

2030

2040

Fig. 8 – Différences entre les échelles de temps. Les termes périodiques de TDB et TCB sont amplifiés 100 fois dans les tracés graphiques. TT est presque confondu avec TDB, mais ne comporte pas de termes périodiques (voir fig. 9).

48

2050

2. définitions générales

0

–5

– 10

UT1

∆ t(s)

– 15

– 20

UTC

– 25

– 30

– 35

– 40 1960

1970

1980

1990

2000

2010

2020

Fig. 9 – Différences en secondes par rapport au TAI.

49

guide de données astronomiques

4. L’heure en France Selon la loi du 9 mars 1911, en vigueur jusqu’en 1978, l’heure légale en France était « l’heure Temps moyen de Paris retardée de 9 min 21 s ». Dans la terminologie actuelle, cela signifie que l’heure en France était pratiquement le Temps universel (UT). La loi de 1911 a été remplacée par le décret n° 78-855 du 9 août 1978 qui stipule que « le Temps légal est obtenu en ajoutant ou en retranchant un nombre entier d’heures au Temps universel coordonné. Un décret fixe ce nombre pour chaque partie du territoire de la République française en fonction des fuseaux horaires. Il peut l’accroître ou le diminuer pendant une partie de l’année… » Ce nouveau décret prévoit donc l’usage de l’heure d’été, apparue pour la première fois en 1916, comme cela a été précisé par le décret du 17 octobre 1979 qui fournit aussi l’heure légale de l’ensemble des territoires français. Le tableau suivant donne la correspondance entre l’heure légale métropolitaine et UT (ou UTC). Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 19 janvier 2001, à compter de l’année 2002, la période de l’heure d’été s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin. Remarque – Dans la portion du territoire français occupée par les troupes allemandes (à partir du 9 mai 1940), la correction au Temps universel a été de 2 heures jusqu’au 2 novembre 1942 à 1 h UT (les horloges marquaient alors 3 h), date à laquelle la correction a été ramenée à 1 heure (les horloges ayant été portées à 2 h). Depuis cette date et jusqu’à la fin de l’occupation allemande, les changements du temps en usage parus au Journal officiel étaient valables pour toute la France. L’époque à laquelle le temps en usage en zone occupée a été avancé de 2 heures a varié suivant les localités : à Paris, par exemple, le 14 juin 1940 à 22 h UT, les horloges qui marquaient à ce moment 23 h ont été portées à 24 h (Bulletin municipal officiel du 15 juin 1940).

50

2. définitions générales

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h 1916 +1 14 juin 23 1 oct. 23 1917 +1 24 mars 23 7 oct. 23 1918 +1 9 mars 23 6 oct. 23 1919 +1 1 mars 23 5 oct. 23 (1)14 févr. 23 (1) 23 oct. 23 1920 +1 1921 +1 14 mars 23 25 oct. 23 1922 +1 25 mars 23 7 oct. 23 1923 +1 31 mars 23 6 oct. 23 1924 +1 29 mars 23 4 oct. 23 1925 +1 4 avril 23 3 oct. 23 1926 +1 17 avril 23 2 oct. 23 1927 +1 9 avril 23 1 oct. 23 1928 +1 14 avril 23 6 oct. 23 1929 +1 20 avril 23 5 oct. 23 1930 +1 12 avril 23 4 oct. 23 1931 +1 18 avril 23 3 oct. 23 1932 +1 2 avril 23 1 oct. 23 1933 +1 25 mars 23 7 oct. 23 1934 +1 7 avril 23 6 oct. 23 1935 +1 30 mars 23 5 oct. 23 1936 +1 18 avril 23 3 oct. 23 1937 +1 3 avril 23 2 oct. 23 1938 +1 26 mars 23 1 oct. 23 1939 +1 15 avril 23 (3) 18 nov. 23 (5) 1940 +1 25 févr. 2 (6) 1941 +1 4 mai 23 1941 +2 4 mai 23 5 oct. 22 (5) 1941 +1 5 oct. 22 (6) 8 mars 23 1942 +1 1942 +2 8 mars 23 2 nov. 1 (5) 1942 +1 2 nov. 1 (6) 1943 +1 29 mars 1 1943 +2 29 mars 1 4 oct. 1 (5) 1943 +1 4 oct. 1 (6) 3 avril 1 1944 +1 1944 +2 3 avril 1 7 oct. 23 (5) 1944 +1 7 oct. 23 (6) 2 avril 1 1945 +1 1945 +2 2 avril 1 16 sept. 1 (8) 1945 +1 16 sept. 1

Arrêté ou Décret

Journal officiel

10 20 28 9 (2) 7 27 (loi) 14

juin mars févr. févr. févr. janv. mars

11 21 1 11 8 28 15

juin mars mars févr. févr. janv. mars

13 27 4 21 4 19 10 26 23 1 23 23 23 4 (4)12 15 16

mars févr. mars mars avril mars mars janv. janv. mars janv. mars févr. févr. janv. févr. févr.

18 2 5 22 6 22 11 3 26 2 30 24 27 10 19 16 20

mars mars mars mars avril mars mars févr. janv. mars janv. mars févr. févr. janv. févr. févr.

26 sept. 17 févr.

28 sept. 20 févr.

26 oct. 19 mars

27 oct. 23 mars

13 sept. 29 mars

24 sept. 31 mars

2 oct. 17 mars

3 oct. 20 mars

(7) 14

août

15 août

(*) Hors des périodes mentionnées dans ce tableau, l’heure légale était le Temps universel. (1) Dates fixées primitivement au 15 mars et au 25 octobre 1920 par la loi du 6 février ( JO, 7 février). (2) Et 12 septembre ( JO, 17 septembre). (3) Fin fixée primitivement au 7 octobre par le décret du 12 janvier. (4) Et 6 octobre ( JO, 8 octobre). (5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année. (7) Et 5 novembre ( JO, 13 novembre) annulant le retour au Temps universel prévu pour le 18 novembre. (8) Jusqu’en 1976.

51

guide de données astronomiques

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) (suite) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h de 1946 +1 toute l’année à 1975 1976 1976 1976

+1 +2 +1

28 mars 25 sept.

1977 1977 1977

+1 +2 +1

3 avril 25 sept.

1978 1978 1978

+1 +2 +1

2 avril 1 oct.

1979 1979 1979

+1 +2 +1

1 avril 30 sept.

1980 1980 1980

+1 +2 +1

6 avril 28 sept.

1981 1981 1981

+1 +2 +1

29 mars 27 sept.

1982 1982 1982

+1 +2 +1

28 mars 26 sept.

1983 1983 1983

+1 +2 +1

27 mars 25 sept.

1984 1984 1984

+1 +2 +1

25 mars 30 sept.

1985 1985 1985

+1 +2 +1

31 mars 29 sept.

1986 1986 1986

+1 +2 +1

30 mars 28 sept.

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

0 23 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

Journal officiel

28 mars 25 sept.

0 23

19 sept. 1975

20 sept. 1975

3 avril 25 sept.

1 1

16 sept. 1976

23 sept. 1976

2 avril 1 oct.

1 1

27 juill. 1977

4 août 1977

1 avril 30 sept.

1 1

5 juill. 1978

9 juill. 1978

6 avril 28 sept.

1 1

17 oct. 1979

19 oct. 1979

29 mars 27 sept.

1 1

13 août 1980

22 août 1980

28 mars 26 sept.

1 1

4 août 1981

12 août 1981

27 mars 25 sept.

1 1

16 sept. 1982

26 sept. 1982

25 mars 30 sept.

1 1

16 sept. 1982

26 sept. 1982

31 mars 29 sept.

1 1

16 sept. 1982

26 sept. 1982

30 mars 28 sept.

1 1

20 févr. 1986

28 févr. 1986

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année.

52

Arrêté ou Décret

2. définitions générales

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) (suite) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h (6) 29 mars 1 1987 +1 1987 +2 29 mars 1 27 sept. 1 (5) 1987 +1 27 sept. 1 1988 1988 1988

+1 +2 +1

27 mars 25 sept.

1989 1989 1989

+1 +2 +1

26 mars 24 sept.

1990 1990 1990

+1 +2 +1

25 mars 30 sept.

1991 1991 1991

+1 +2 +1

31 mars 29 sept.

1992 1992 1992

+1 +2 +1

29 mars 27 sept.

1993 1993 1993

+1 +2 +1

28 mars 26 sept.

1994 1994 1994

+1 +2 +1

27 mars 25 sept.

1995 1995 1995

+1 +2 +1

26 mars 24 sept.

1996 1996 1996

+1 +2 +1

31 mars 27 oct.

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

Arrêté ou Décret

Journal officiel

20 févr. 1986

28 févr. 1986

27 mars 25 sept.

1 1

20 févr. 1986

28 févr. 1986

26 mars 24 sept.

1 1

3 mars 1988

12 mars 1988

25 mars 30 sept.

1 1

21 févr. 1989

4 mars 1989

31 mars 29 sept.

1 1

21 févr. 1989

4 mars 1989

29 mars 27 sept.

1 1

21 févr. 1989

4 mars 1989

28 mars 26 sept.

1 1

3 sept. 1992

11 sept. 1992

27 mars 25 sept.

1 1

3 sept. 1992

11 sept. 1992

26 mars 24 sept.

1 1

31 août 1994

4 sept. 1994

31 mars 27 oct.

1 1

31 août 1994

4 sept. 1994

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(9)

(9)

(9)

(10)

(10)

(11)

(11)

(5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année. (9) Conformément à une directive du Conseil des communautés européennes en date du 21 décembre 1988, la période de l’heure d’été des années 1990, 1991 et 1992 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche de septembre, 3 heures du matin. (10) Conformément à une directive du Conseil des communautés européennes en date du 26 mars 1992, la période de l’heure d’été des années 1993 et 1994 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche de septembre, 3 heures du matin.

53

guide de données astronomiques

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) (suite) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h (6) 30 mars 1 1997 +1 1997 +2 30 mars 1 26 oct. 1 (5) 1997 +1 26 oct. 1 1998 1998 1998

+1 +2 +1

29 mars 25 oct.

1999 1999 1999

+1 +2 +1

28 mars 31 oct.

2000 2000 2000

+1 +2 +1

26 mars 29 oct.

2001 2001 2001

+1 +2 +1

25 mars 28 oct.

2002 2002 2002

+1 +2 +1

31 mars 27 oct.

2003 2003 2003

+1 +2 +1

30 mars 26 oct.

2004 2004 2004

+1 +2 +1

28 mars 31 oct.

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

Arrêté ou Décret

Journal officiel

31 août 1994

4 sept. 1994

(11)

29 mars 25 oct.

1 1

15 oct. 1997

23 oct. 1997

28 mars 31 oct.

1 1

15 oct. 1997

23 oct. 1997

26 mars 29 oct.

1 1

15 oct. 1997

23 oct. 1997

25 mars 28 oct.

1 1

15 oct. 1997

23 oct. 1997

31 mars 27 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

30 mars 26 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

28 mars 31 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(12)

(12)

(12)

(12)

(13)

(13)

(13)

(5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année. (11) Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 30 mai 1994 concernant les dispositions relatives à l’heure d’été, la période de l’heure d’été de l’année 1995 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche de septembre, 3 heures du matin, celle des années 1996 et 1997 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin. (12) Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 22 juillet 1997 concernant les dispositions relatives à l’heure d’été, la période de l’heure d’été des années 1998, 1999, 2000 et 2001 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin. (13) Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 19 janvier 2001 concernant les dispositions relatives à l’heure d’été, la période de l’heure d’été des années 2002 à 2006 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin.

54

2. définitions générales

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) (suite) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h (6) 27 mars 1 2005 +1 2005 +2 27 mars 1 30 oct. 1 (5) 2005 +1 30 oct. 1 2006 2006 2006

+1 +2 +1

26 mars 29 oct.

2007 2007 2007

+1 +2 +1

25 mars 28 oct.

2008 2008 2008

+1 +2 +1

30 mars 26 oct.

2009 2009 2009

+1 +2 +1

29 mars 25 oct.

2010 2010 2010

+1 +2 +1

28 mars 31 oct.

2011 2011 2011

+1 +2 +1

27 mars 30 oct.

2012 2012 2012

+1 +2 +1

25 mars 28 oct.

2013 2013 2013

+1 +2 +1

31 mars 27 oct.

2014 2014 2014

+1 +2 +1

30 mars 26 oct.

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

(6)

1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1

Arrêté ou Décret

Journal officiel

3 avril 2001

6 avril 2001

(13)

26 mars 29 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

25 mars 28 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

30 mars 26 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

29 mars 25 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

28 mars 31 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

27 mars 30 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

25 mars 28 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

31 mars 27 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

30 mars 26 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(5)

(13)

(13)

(13)

(13)

(13)

(13)

(13)

(13)

(13)

(5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année. (13) Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 19 janvier 2001 concernant les dispositions relatives à l’heure d’été à compter de l’année 2002, la période de l’heure d’été des années 2002 à 2006 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin. Celle-ci a été réitérée le 14 mars 2006 pour les années 2007 à 2011 et le 17 mars 2011 pour les années 2012 à 2016.

55

guide de données astronomiques

Heures en France métropolitaine, parues au Journal officiel (*) (suite et fin) Correction Début Fin Année au Temps (Temps universel) (Temps universel) universel h h h (6) 29 mars 1 2015 +1 2015 +2 29 mars 1 25 oct. 1 (5) 2015 +1 25 oct. 1 2016 2016 2016

+1 +2 +1

27 mars 30 oct.

2017 2017 2017

+1 +2 +1

26 mars 29 oct.

(6)

(6)

1 1 1 1

Arrêté ou Décret

Journal officiel

3 avril 2001

6 avril 2001

(13)

27 mars 30 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

26 mars 29 oct.

1 1

3 avril 2001

6 avril 2001

(5)

(5)

(13)

(13)

(5) Jusqu’à la fin de l’année. (6) Depuis le début de l’année. (13) Conformément à une directive du Parlement de l’Union européenne et du Conseil en date du 19 janvier 2001 concernant les dispositions relatives à l’heure d’été à compter de l’année 2002, la période de l’heure d’été des années 2002, 2003, 2004, 2005 et 2006 s’étend du dernier dimanche de mars, 2 heures du matin, au dernier dimanche d’octobre, 3 heures du matin. Celle-ci a été réitérée le 14 mars 2006 pour les années 2007 à 2011, le 17 mars 2011 pour les années 2012 à 2016 et le 17 février 2016 pour les années 2017 à 2021.

56

2. définitions générales

5. Quelques définitions supplémentaires 5.1. Distances dans le Système solaire Les observations astronomiques classiques ne fournissent pas de distances absolues 1. Mais la détermination des distances relatives peut se faire dans le Système solaire avec une grande précision, grâce à la troisième loi de Kepler qui donne une relation entre les périodes de révolution des planètes et leurs distances au Soleil rapportées à une longueur arbitrairement choisie, l’unité astronomique, qui est très voisine de la distance moyenne de la Terre au Soleil. L’unité astronomique (ua) a été redéfinie par l’uai en 2012 comme une unité conventionnelle de longueur égale à 149 597 870 700 mètres exactement. La parallaxe diurne, ou parallaxe d’un astre du Système solaire, est l’angle sous lequel est vu, depuis cet astre, le rayon terrestre qui aboutit au lieu d’observation. En un même lieu, cet angle est maximal lorsque l’astre est dans l’horizon : c’est la parallaxe horizontale. Celle-ci est elle-même maximale pour un point de l’équateur : c’est la parallaxe horizontale équatoriale de l’astre. La relation suivante lie la parallaxe horizontale ϖ d’un astre à sa distance D à la Terre, exprimée en unités astronomiques : D=

sinϖ 0 ϖ 0 ≈ sinϖ ϖ

où ϖ0 est la parallaxe horizontale équatoriale moyenne du Soleil et vaut 8,794 148″ ; c’est la parallaxe horizontale équatoriale d’un astre situé à une unité astronomique de la Terre. Les relations suivantes lient diverses unités de longueur employées en astronomie : 1 rayon équatorial terrestre 1 année-lumière 2 1 parsec

= 6 378,14 km = 9,461 × 10 12 km = 6,32 × 10 4 ua = 0,307 parsec = 206 265 ua = 3,086 × 10 13 km = 3,26 al

(voir plus loin « Parallaxes stellaires et magnitudes »).

5.2. Éléments d’orbites Afin de décrire les orbites suivies par les planètes et les satellites, six éléments nécessaires suffisent à définir une ellipse et à placer à chaque instant l’astre considéré sur un point de cette ellipse. 1. Ce n’est plus le cas aujourd’hui où les techniques modernes font usage du radar et du laser. 2. Voir définition p. 61.

57

guide de données astronomiques

v ω Ω

i

Fig. 10 – Éléments d’une orbite. La position du plan d’une orbite de planète ou de satellite est définie par rapport à un repère donné (souvent le repère écliptique ou, pour les satellites proches de leur planète, équatorial) par son inclinaison i (angle entre la direction du corps et le plan fondamental) et la longitude du nœud ascendant Ω sur le plan fondamental (longitude de la demi-droite orientée dans la direction de l’objet lorsqu’il traverse le plan fondamental avec une latitude croissante). Les dimensions et la forme de l’orbite sont définies par son demi-grand axe a et son excentricité e. La position de l’orbite dans son plan est définie par la direction du périastre ou par l’argument de latitude du périastre ω, angle entre cette direction et la direction du nœud ascendant. On la repère parfois par la longitude du périastre ϖ = Ω + ω. La position de l’astre sur l’orbite peut être repérée par sa longitude comptée dans le plan fondamental, mais le plus souvent est utilisée la longitude dans l’orbite λ = Ω + ω + v, où v est l’angle des directions du périastre et de l’astre, angle appelé anomalie vraie de l’astre. Si λ et v sont débarrassées de leurs inégalités périodiques, alors sont respectivement obtenues la longitude moyenne et l’anomalie moyenne. La description est complétée d’une orbite par la donnée de la période de révolution sidérale ou tropique P, ou de la période synodique P ′ (temps nécessaire pour que les positions moyennes de la Terre et de l’objet reprennent des configurations relatives identiques par rapport au corps central).

58

2. définitions générales

Le moyen mouvement tropique est : n= et le moyen mouvement synodique est : n′ = Par ailleurs :

360o P 360o P′

n′ = n − u

où u est le moyen mouvement tropique de la Terre dans le cas d’une planète et celui de la planète-mère dans le cas d’un satellite.

5.3. Définitions relatives à la Lune La période de révolution synodique de la Lune porte le nom de lunaison. Par convention, chaque lunaison commence à l’instant de la nouvelle Lune (NL), date à laquelle les longitudes géocentriques de la Lune et du Soleil sont égales. L’âge de la Lune est le temps écoulé depuis la dernière nouvelle Lune. Le jour de la Lune est un nombre entier associé aux jours d’une lunaison en les numérotant consécutivement, le numéro 1 étant attribué au jour durant lequel se produit la nouvelle Lune. La pleine Lune (PL) se produit lorsque les longitudes géocentriques de la Lune et du Soleil diffèrent de 180°. Pleine Lune et nouvelle Lune portent le nom de syzygies. Les éclipses de Lune se produisent nécessairement au voisinage de la pleine Lune, celles de Soleil au voisinage de la nouvelle Lune. Les quadratures sont les époques auxquelles les longitudes géocentriques de la Lune et du Soleil diffèrent de 90° ou de 270°. Le premier quartier (PQ) a lieu entre la nouvelle Lune et la pleine Lune, le dernier quartier (DQ) entre la pleine Lune et la nouvelle Lune.

5.4. Définitions relatives aux étoiles Magnitudes L’éclat d’un astre (planète, satellite ou étoile) caractérise l’impression plus ou moins intense que produit sa lumière sur l’œil ou, encore, l’éclairement produit par cette lumière sur une surface donnée. La mesure de cet éclat est la magnitude m, quantité qui augmente quand l’éclat diminue. Si E est l’éclat, il en résulte la relation suivante : m = −2, 5 log10

E E0

où E0 est une constante qui définit l’éclat d’une étoile de magnitude zéro.

59

guide de données astronomiques Entre deux étoiles dont les éclats sont entre eux dans le rapport de 100 à 1, il y a 5 magnitudes de différence. À l’œil nu, par ciel clair, les étoiles sont aperçues jusqu’à la magnitude 6. La grandeur utilisée de nos jours n’est pas une mesure, mais une classe de luminosité. Un astre sera dit de 3e grandeur si sa magnitude est comprise entre 2,5 et 3,5. Un astre de magnitude inférieure à 1,5 est dit de 1re grandeur. Les magnitudes données dans ces pages sont des magnitudes visuelles, elles se rapportent à un récepteur dont la sensibilité en fonction de la longueur d’onde est celle de l’œil. Des magnitudes photographiques mp sont également définies, le récepteur étant une plaque photographique au gélatinobromure d’argent (sans sensibilisateur chromatique), plaque surtout sensible au bleu, au violet et à l’ultraviolet proche. La différence entre la magnitude photographique et la magnitude visuelle est l’indice de couleur donné par la relation suivante : m − mp = i.c . Cet indice caractérise la couleur de l’étoile. Il est négatif pour les étoiles dont la lumière est riche en radiations bleues et positif pour celles dont la lumière est riche en radiations rouges.

Spectres Les conditions physiques très diverses qui règnent à la surface des étoiles déterminent, pour chaque étoile, une distribution différente de l’intensité lumineuse en fonction de la longueur d’onde. Ces spectres caractérisent les étoiles et sont classés dans une séquence empirique notée à l’aide de lettres : O, B, A, F, G, K, M, R, N, suivies d’un indice de 0 à 9 qui désigne le sous-type et éventuellement d’une partie décimale .25, .5 ou .75 qui provient de la subdivision en quarts de sous-type. Cette séquence traduit une évolution continue des spectres correspondant à des températures décroissantes de 40 000 à 4 000 K. Il y a donc une relation qualitative entre les spectres et les indices de couleur i.c. Ainsi, par exemple, pour les principaux types spectraux : O : i.c. = – 0,24 (15 Monocerotis) B : i.c. = – 0,19 (ε Orion) A : i.c. = 0 (Véga, Sirius) F : i.c. = + 0,4 (δ Gémeaux) G : i.c. = + 0,8 (Capella, Soleil) K : i.c. = +1,3 (Arcturus) M : i.c. = +1,8 (Bételgeuse, Antarès) Au type spectral d’une étoile est associée la classe de sa luminosité, notée en chiffres romains. La classe I correspond aux supergéantes avec trois subdivisions, Ia pour les plus lumineuses, Iab pour les moyennes et Ib pour les plus faibles. Les subdivisions

60

2. définitions générales

a, ab, b sont également appliquées dans les autres classes. La classe III correspond aux géantes, la classe V aux naines. Pour les étoiles froides, une anomalie du spectre, telle que l’intensité anormale de raie de calcium, de bandes de CH et de CN, est explicitement indiquée avec le degré d’anomalie, représenté par un chiffre de 1 à 5 et précédé du signe – pour un affaiblissement ou du signe + pour un renforcement.

Parallaxes stellaires et magnitudes Les distances des étoiles, comme celles des objets du Système solaire, ne peuvent être déterminées que d’une manière relative et sont rapportées à l’unité astronomique de longueur. En pratique, cette dernière est néanmoins d’un usage peu commode : il est donc préférable de caractériser la distance D d’une étoile par sa parallaxe annuelle ϖ, angle sous lequel, de cette étoile, est vue l’unité astronomique. La parallaxe étant exprimée en secondes de degré, la distance exprimée en unités astronomiques s’en déduit donc immédiatement : 206 265 1 D= ≈ sinϖ ϖ Les distances des étoiles sont exprimées en parsecs. Le parsec (pc) est la distance d’une étoile dont la parallaxe annuelle est égale à une seconde de degré (1″ ). La distance D d’une étoile, exprimée en parsecs, est donc donnée d’une manière approchée par : D=

1 ϖ

Le parsec équivaut alors à 206 265 ua. Même les étoiles les plus proches ont une parallaxe inférieure à 1″; les distances stellaires sont donc toujours supérieures à un parsec. L’année-lumière (al) est le trajet parcouru par la lumière dans le vide en un an (de 365,25 jours). La magnitude d’une étoile dépend de son éclat intrinsèque et de sa distance à l’observateur. Pour caractériser l’éclat d’une étoile indépendamment de sa distance, la magnitude absolue M est introduite. C’est par définition la magnitude apparente de l’étoile pour un observateur situé à une distance de 10 parsecs. ϖ étant la parallaxe exprimée en secondes de degré, la magnitude absolue se déduit de la magnitude apparente m par la relation suivante : M = m + 5 + 5logϖ La différence m – M, qui ne dépend que de la parallaxe, porte le nom de module de distance.

61

guide de données astronomiques

6. Dynamique du Système solaire et paramètres orbitaux 6.1. Le Système solaire dans la Voie lactée Le Système solaire, objet des éphémérides de cet ouvrage, fait partie d’un vaste ensemble formé d’étoiles, de gaz, de poussières et d’une composante physiquement non identifiée, mais qui contribue à la force gravitationnelle, communément désignée comme matière noire. Cet ensemble, semblable à d’autres ensembles du même genre isolés les uns des autres par de l’espace presque vide, est « notre » galaxie, aussi appelée Voie lactée, du nom de la bande lumineuse qui traverse le ciel nocturne et qui correspond à la vision de très nombreuses étoiles non résolues par l’œil, concentrées au voisinage d’un plan. De façon plus précise, notre galaxie, appelée la Galaxie pour la distinguer de milliards d’autres formations semblables, est formée pour une part dominante d’étoiles dont la répartition spatiale est un disque. La Galaxie possède donc, en première approximation, une symétrie axiale et une symétrie par rapport à un plan. Le centre de symétrie de cette répartition est le centre galactique, appelé G et situé à environ R 0 = 8 kiloparsecs (kpc) de notre système solaire, dans la direction RA(J2000) = 17 h 45 min 37,20 s ; DEC(J2000) = – 28°56′ 10,2″. La direction perpendiculaire au plan galactique, de déclinaison positive (pôle galactique Nord), a pour coordonnées équatoriales RA(J2000) = 12 h 51 min 26,28 s ; DEC(J2000) = + 27° 7′ 41,7″. Par convention, les directions sont décrites dans la Galaxie par une latitude galactique bG et une longitude galactique lG, la direction du centre galactique ayant pour latitude galactique 0 et celle du pôle galactique Nord + 90°. Les longitudes galactiques croissent dans le sens trigonométrique. L’inclinaison du plan galactique sur le plan équatorial est de 62,87°. La répartition de matière dans la Galaxie est importante puisqu’elle détermine le champ gravitationnel en tout point de cette dernière. Le centre galactique est occupé par une répartition sphéroïdale de matière, le bulbe, d’environ un kiloparsec de rayon et de masse 1010 masses solaires. Le disque galactique a grossièrement une densité de la forme :

ρ = ρ 0 exp (− z/H )⋅ exp (− (r − R 0 ) /L ) ; (r > 1kpc ) où ρ0 est la densité de matière au voisinage du Système solaire, proche de 0,1 Me/pc 3, r, z les coordonnées cylindriques du point dans la Galaxie, H et L sont des échelles de longueur qui, respectivement, valent approximativement 300 pc et 3 kpc. Il est possible de s’intéresser à la position et à la cinématique du Système solaire dans un repère inertiel lié à la Galaxie. Tout d’abord, dans un tel système, la majorité des étoiles proches du Soleil ont une orbite quasi circulaire, correspondant à la force de rappel, de module constant, qui pointe vers le centre galactique (orbite à force centrale). La vitesse linéaire de cette rotation est de 220 km/s, soit une période de révolution de 223 millions d’années ou une accélération centrifuge :

ω 2 R 0 = 1,96 × 10−10 m.s−2

62

2. définitions générales

Ce champ est négligé en mécanique céleste à l’intérieur du Système solaire. Puisque le Système solaire est en chute libre dans ce champ, c’est seulement sa variation à l’intérieur du Système solaire qui serait à considérer, variation qui est de l’ordre de 10–17m.s–2 sur 100 unités astronomiques, ce qui est vraiment négligeable si on se rappelle que l’accélération due au Soleil au voisinage de la Terre est de 6,0 × 10–3m.s–2. Le Système solaire se meut dans un fluide d’hydrogène et d’hélium de très faible densité, de l’ordre d’une particule par cm3, contenant aussi des poussières. Notre galaxie, dans son ensemble, forme probablement un système lié avec notre voisine M31, la galaxie d’Andromède, et les petites galaxies proches, comme les nuages de Magellan, les galaxies naines sphéroïdales et quelques autres irrégulières (système local). L’amas de galaxies le plus proche, en dehors du système local, est celui de Virgo (l = 284, b = 74) qui contient plus de 2 000 galaxies, à une vingtaine de Mpc de nous. La densité typique de galaxies dans un amas est de quelques centaines de galaxies par Mpc3. Les amas ne sont pas répartis uniformément dans l’espace, mais sont concentrés le long de feuillets, ou de filaments, appelés grandes structures, avec des régions quasiment vides entre ces concentrations. La vitesse radiale du système local par rapport au rayonnement cosmologique pointe vers un point du ciel de coordonnées galactiques (l = 276°, b = 30°), parfois désigné comme le grand attracteur, imaginant que les fluctuations de densité causées par les grandes structures perturbent localement la cinématique des galaxies, entraînées vers les maxima de densité des grandes structures. Ces fluctuations compliquent la détermination de la constante de Hubble H0. On s’accorde maintenant sur une valeur, déterminée avec des sources très éloignées pour éviter le problème juste décrit, H0 = 72 ± 4 km/s/Mpc. L’étude du rayonnement cosmologique par des vols en ballon et par le satellite WMAP (Wilkinson Microwave Anisotropy Probe) a permis de confirmer cette valeur de H0 et de déterminer l’âge du début de l’expansion de l’Univers (13,7 ± 0,2 Gyr) et l’époque de la formation des premières étoiles massives qui ont réionisé l’Univers (13,5 ± 0,3 Gyr). Voilà qui replace un peu le Système solaire dans l’espace-temps.

6.2. Tableaux récapitulatifs Les deux tableaux suivants présentent des données relatives aux astres principaux du Système solaire et aux satellites des planètes. – La masse est donnée pour le système planète-plus-satellites, la densité est donnée pour la planète seule ; – L’albédo de Bond est le rapport du flux lumineux envoyé par l’astre au flux qu’il reçoit du Soleil. – Les aplatissements des planètes n’ont pas été indiqués. Ils sont d’ailleurs faibles, sauf pour Jupiter (1/15) et Saturne (1/9,5) ; 63

guide de données astronomiques – Pour les données relatives aux planètes, les éléments orbitaux sont rapportés à l’écliptique J2000 ; les tableaux donnent successivement : a e i Ω ϖ λ0 Ps Dequ Dmax

64

le demi grand-axe de l’orbite, l’excentricité l’inclinaison de l’orbite, la longitude du nœud ascendant, la longitude du périhélie, la longitude moyenne, la période de révolution sidérale, le diamètre équatorial, le diamètre apparent maximal.

2. définitions générales

Données relatives aux principaux astres du Système solaire Dequ Dapp (Terre =1) maximal

a

e

i

Ω

ϖ

λ0

PS

ua

–

°

°

°

°

jour

–

″

Mercure

 0,3871

0,206

 7,00

 48,33

 77,46

252,25

 87,969

 0,38

12,9

Vénus

 0,7233

0,007

224,701

 0,95

0,017 0,093

 76,68 –

181,98

 1,0000  1,5237

 3,39 –

131,56

Terre Mars

 49,56

100,47 355,43

365,256 686,980

1  0,53

66,0 –

 1,85

102,94 336,06

Jupiter

 5,2026

0,048

 1,30

100,46

 14,33

 34,35

11,21

26,0 (1) 49,5

Saturne

 9,5549

0,056

 2,49

113,67

 93,06

 50,07

10 759,2

 9,45

20,5

Uranus

19,2184

0,046

 0,77

 74,01

173,01

314,06

30 688,5

 4,01

4,3

Neptune

30,1104

0,009

 1,77

131,78

 48,12

304,35

60 182,3

 3,88

2,9

Pluton

39,5447 – –

0,250 – –

17,14 – –

110,30 – –

224,14 – –

238,70 – –

90 469,7 – –

 0,19

0,1

 0,27 109

33′,48 32′,53

Nom

Lune Soleil

4 332,59

(1) En pratique 25,1.

Nom

Inverse de la masse (Soleil = 1)

Pesanteur Densité équatoriale (eau = 1) (Terre = 1)

Durée de la rotation sidérale

Inclinaison de l’équateur sur l’orbite

Albédo de Bond

Symbole

° 6 023 600

5,4

0,38

58,6462 (1)

0

0,056

Vénus

408 523,71

5,2

0,90

243,0185 (1)(2)

177,37

0,72

Terre

332 946,05

5,5

1

23,9345 (3)

23,44

0,39

328 900,56 –

–

–

–

–

3,3

0,17

655,72

6,68

– 0,067

3 098 708

3,9

0,38

24,6230

25,19

0,16

Jupiter

1 047,3486

1,2

2,53

9,84 à 9,93

3,13

0,70

Saturne

3 497,90

0,6

1,07

10,656

26,73

0,75

Uranus

22 902,94

1,2

0,90

17,240 (2)

97,77

0,90

Mercure

h g f

Système Terre-Lune Lune

19 412,24

1,6

1,14

16,11

27,85

0,82

b i m l j k

Pluton

135 000 000

1,7

0,06

122,53

Soleil

1

1,4

27,96

153,29 (2) 600 à 696

0,145 –

e

Mars

Neptune

7,25

(1) En jours. – (2) Rotation rétrograde. – (3) En heures jusquà la fin de la colonne.

65

guide de données astronomiques

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

TERRE Lune

384,40

0,0555

18,2 à 28,6

 27,3217

3 475

–12,7

 0,319  1,262

27/22/18 15/12/10

11,6 12,7

MARS Phobos Deimos

9,38 23,46

Anneaux

125,6 à 126,6

0,0151 0,0002

1,1 0,9 à 2,7

JUPITER

Métis Adrastéia Amalthée Thébé Io Europe Ganymède Callisto Léda Himalia Lysithéa Elara Carpo Euporia Jocaste Thyoné Mnémé Harpalycé Hélicé

66

XVI XV V XIV I II III IV XIII VI X VII XLVI XXXIV XXIV XXIX XL XXII XLV

128 129 182 222 422 671 1 070 1 883 11 150 11 443 11 700 11 716 17 056 19 456 20 424 20 770 20 823 20 836 20 923

≤ 0,005 ≤ 0,005 ≤ 0,005 ≤ 0,020 0,004 0,009 0,002 0,007 0,163 0,160 0,118 0,214 0,30 0,13 0,39 0,28 0,22 0,17 0,16

≤ 0,1 ≤ 0,3  0,36  1,07  0,0  0,5  0,1  0,4  26,1 (2)  28,2 (2)  37,3 (2)  24,1 (2)  55,1 (3) 145,7 (3) 150,4 (3) 148,3 (3) 148,5 (3) 147,3 (3) 156,1 (3)

 0,295 40 17,5  0,298 26/20/16 18,9  0,501 262/146/134 14,1  0,677 110/90 15,7  1,769 3 637  5,0  3,551 3 130  5,3  7,155 5 268  4,6  16,689 4 806  5,7 241 10 20,0 250 170 14,8 259 24 18,4 259 80 16,8 455 3,4 15,6 (5) 554 2,5 16,4 (5) 596 5,2 14,5 (5) 612 3 15,7 (5) 614 2,5 16,3 (5) 614 4,3 15,2 (5) 618 1,2 15,8 (5)

2. définitions générales

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

2,5 20 4 6,8 2 2 3 2 1 5 3,8 5

16,3 (5) 18,9 15,4 (5) 14,8 (5) 16,6 (5) 16,3 (5) 15,9 (5) 16,3 (5) 16,8 (5) 15,4 (5) 15,7 (5) 15,3 (5) 16,5 (5) 18,0 15,0 (5) 14,0 (5) 16,2 (5) 17,0 16,2 (5) 16,8 (5) 15,9 (5) 16,2 (5) 18,3 15,7 (5) 16,0 (5) 16,7 (5) 15,4 (5) 15,9 (5) 15,8 (5) 16,7 (5)

JUPITER (suite) XXXIII Euanthé XII Ananké XXX Hermippé XXVII Praxidicé XXXV Orthosia XLII Thelxinoé XXXI Aetna XXXVII Calé XLIV Callichoré XX Taygèté XXI Chaldéné XXIII Calycé L Hersé XI Carmé XIX Mégaclyté XVII Callirrhoé XLVIII Cyllèné VIII Pasiphaé XLIII Arché XXXVIII Pasithée XXVI Isonoé XXXII Eurydomé IX Sinopé XLI Aoidé XXV Érinomé XXXVI Spondé XXVIII Autonoé Hégémoné XXXIX XLVII Eukéladé XLIX Coré

20 983 21 048 21 048 21 098 21 263 21 317 22 274 22 301 22 335 22 350 22 452 22 623 23 035 23 280 23 464 23 498 23 545 23 658 23 712 23 780 23 795 23 831 23 848 24 010 24 062 24 356 24 413 24 448 24 491 24 974

0,14 0,268 0,25 0,15 0,24 0,24 0,31 0,33 0,22 0,18 0,27 0,38 0,20 0,273 0,60 0,21 0,41 0,426 0,15 0,28 0,30 0,33 0,276 0,52 0,19 0,48 0,46 0,26 0,35 0,22

146,0 (3) 147,6 (2) 149,8 (3) 146,4 (3) 142,0 (3) 151,0 (3) 164,3 (3) 164,8 (3) 163,9 (3) 164,2 (3) 166,6 (3) 165,1 (3) 164,1 (3) 165,5 (2) 151,8 (3) 143,5 (3) 141,0 (3) 146,7 (2) 164,6 (3) 165,6 (3) 165,9 (3) 150,4 (3) 155,9 (2) 160,7 (3) 163,0 (3) 155,1 (3) 152,1 (3) 152,6 (3) 163,4 (3) 140,9 (3)

621 624 624 626 633 636 679 680 682 683 687 695 714 726 734 736 738 744 746 749 750 752 753 760 763 777 779 781 783 806

30 5,4 8 2,5 36 3,5 1,8 3,8 2,5 28 1,3 3,2 2 4 3 2,5

67

guide de données astronomiques

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

JUPITER (suite) S/2000 J 11 S/2003 J 2 S/2003 J 3 S/2003 J 4 S/2003 J 5 S/2003 J 9 S/2003 J 10 S/2003 J 12 S/2003 J 15 S/2003 J 16 S/2003 J 17 S/2003 J 18 S/2003 J 19 S/2003 J23 S/2010 J 1 S/2010 J2 S/2011 J 1 S/2011 J2

– – – – – – – – – – – – – – – – – –

12 623 28 494 18 291 23 196 24 020 22 382 24 185 18 952 22 012 20 434 22 511 20 683 22 746 23 991 23 252 20 253 20 020 23 173

0,22 0,38 0,24 0,20 0,21 0,27 0,21 0,38 0,11 0,27 0,19 0,12 0,33 0,31 0,32 0,31 0,30 0,39

 28,6 (3) 151,8 (3) 143,7 (3) 144,9 (3) 165,0 (3) 164,5 (3) 164,1 (3) 145,8 (3) 140,9 (3) 148,6 (3) 163,7 (3) 146,5 (3) 162,9 (3) 149,0 (3) 163,2 (3) 150,4 (3) 162,8 (3) 151,9 (3)

16,1 (5) 16,6 (5) 16,8 (5) 16,6 (5) 15,8 (5) 16,9 (5) 16,7 (5) 17,0 (5) 16,8 (5) 16,3 (5) 16,5 (5) 16,5 (5) 16,7 (5) 16,7 (5) 16,6 (5) 17,5 (5) 23,7 (5) 23,5 (5)

290 983 505 722 761 684 768 533 667 597 690 608 701 759 724 589 581 727

SATURNE Anneaux (C, B, A) Pan Daphnis Atlas Prométhée Pandore Épiméthée Janus Aegaeon

68

74,5 à 136,8 XVIII XXXV XV XVI XVII XI X LIII

134 137 138 139 142 151 151 168

0

0

– – 0,002 0,002 0,004 0,009 0,007 0,0002

– – 0,3 0,0 0,0 0,3 0,1 0,001

0,24 à 0,60 0,575 0,6 0,602 0,613 0,629 0,694 0,695 0,808

20 37/35/27 148/100/68 110/88/62 138/110/110 194/190/154 0,250

18 15 16 15 14 –

2. définitions générales

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

418/392/383 3 1 4 513/495/489 1 060 30/25/15 30/16/16 1 120 32 1 528 5 150 360/280/225 1 436 14 10 230/220/210 18 6 21

12,9 – – – 11,7 10,3 18,0 18,5 10,4 17  9,7  8,3 14,2 11,1 12,5 (5) 13,2 (5) 16,5 (5) 11,9 (5) 14,2 (5) 11,4 (5) 15,0 (5) 15,4 (5) 13,6 (5) 14,8 (5) 12,8 (5) 14,3 (5) 10,6 (5) 14,5 (5) 15,4 (5) 15,6 (5)

SATURNE (suite) I Mimas XXXII Méthoné XLIX Anthé XXXIII Pallèné II Encelade III Téthys XIII Télesto XIV Calypso IV Dioné XII Hélène V Rhéa VI Titan VII Hypérion VIII Japet XXIV Kiviuq XXII Ijiraq IX Phœbé XX Paaliaq XXVII Skathi XXVI Albiorix Bebhionn XXXVII XLVII Skoll XXVIII Erriapo LII Tarqeq XXI Tarvos XLIV Hyrrokkin XXIX Siarnaq XXV Mundilfari LI Greip L Jarnsaxa

186 194 198 211 238 295 295 295 378 378 527 1 222 1 481 3 562 11 319 11 359 12 893 14 985 15 472 16 496 17 154 17 474 17 808 17 911 17 977 18 168 18 201 18 413 18 654 19 013

0,0194 – 0,001 – 0,0049 0,0002 – – 0,0023 0,005 0,0011 0,0287 0,13 0,0285 0,17 0,36 0,18 0,46 0,21 0,45 0,32 0,42 0,61 0,11 0,61 0,36 0,38 0,21 0,32 0,19

1,6 0,942 – 1,01 0,1 1,04 – 1,14  0,0    1,370  1,1    1,888 –    1,888 –    1,888  0,0    2,737  0,1    2,739  0,3    4,518  0,4   15,945  1,0   21,277  15,5   79,331 (3)  48,4   450  49,2 (3)   452 173,7 (3)   547  45,9 (3)   685 148,7 (3)   719  37,4 (3)   791  40,5 (3)   839 155,6 (3)   862  34,5 (3)   887  49,9 (3)   894  34,9 (3)   900 153,3 (3)   914  48,5 (3)   917 169,8 (3)   933 172,85 (3)   951 163,2 (3)   979

8 12 35 5

69

guide de données astronomiques

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

SATURNE (suite) Bergelmir Suttungr Narvi Hati Thrymr Farbauti Aegir Bestla Fenrir Surtur Kari Loge Ymir Fornjot Polydeuces S/2004 S 3 S/2004 S 4 S/2004 S 7 S/2004 S 12 S/2004 S 13 S/2004 S 17 S/2006 S 1 S/2006 S 3 S/2007 S 2 S/2007 S 3 S/2009 S 1

70

XLII

19 104 19 186 19 244 19 709 19 958 19 985 20 466 20 519 21 931 22 289 22 321 22 984 23 306 24 484

0,13 0,15 0,31 0,31 0,57 0,18 0,23 0,75 0,11 0,37 0,34 0,14 0,38 0,17

157,4 (3) 174,7 (3) 136,4 (3) 163,1 (3) 174,9 (3) 158,4 (3) 167,4 (3) 147,4 (3) 162,8 (3) 166,9 (3) 148,4 (3) 166,5 (3) 172,8 (3) 167,9 (3)

XXXIV

–

–

–

141

–

–

XXXVIII XXIII XXXI XLIII XXX XL XXXVI XXXIX XLI XLVIII XLV XLVI XIX

– –

–

–

–

–

20 577 19 906 18 056 19 099 18 930 21 076 16 523 19 179 117

0,55 0,40 0,26 0,23 0,13 0,47 0,22 0,15

165,6 (3) 164,0 (3) 167,4 (3) 166,9 (3) 154,2 (3) 150,8 (3) 176,7 (3) 177,0 (3)

–

–

– – – – – – – –

  986   993   997 1 033 1 053 1 055 1 094 1 097 1 213 1 242 1 245 1 301 1 328 1 430 –

6 5 6

15 5

   0,6

– –

–

1 102 1 049   906   985   972 1 142   793   992    0,5

15,1 (5) 14,3 (5) 14,5 (5) 15,3 (5) 14,3 (5) 15,8 (5) 15,5 (5) 14,7 (5) 15,9 (5) 15,8 (5) 14,8 (5) 15,3 (5) 12,3 (5) 15,4 (5)

–

15,2 (5) 15,7 (5) 15,6 (5) 16,0 (5) 15,5 (5) 15,6 (5) 15,3 (5) 15,7 (5) 0,3

–

2. définitions générales

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

URANUS Anneau VI Cordélia VII Ophélie VIII Bianca XIX Cressida X Desdémone XI Juliette XII Portia XIII Rosalinde XIV Belinda XXVII Cupidon XXV Perdita XV Puck XXVI Mab V Miranda I Ariel II Umbriel III Titania IV Obéron XXII Francisco XVI Caliban XX Stéphano XXI Trinculo XVII Sycorax Marguerite XXIII XVIII Prospéro XIX Sétébos XXIV Ferdinand

42 à 51 50 54 59 62

63 64 66 70 75 75 76 86 98 130 191 266 436 584 4270 7170 7942 8527 12216 14649 16089 17988 20598

0

 0

0,000 47 0,001 0,000 88 0,000 23 0,000 23 0,000 59 0,000 17 0,000 09 0,000 11 – – 0,000 05 – 0,0013 0,0012 0,0040 0,0014 0,0016 0,14 0,08 0,15 0,21 0,51 0,78 0,33 0,51 0,43

 0,14  0,09  0,16  0,04 0,16 0,06 0,09 0,28 0,03 – – 0,31 – 4,34 0,04 0,13 0,08 0,07 147,6 (3) 139,8 (3) 141,5 (3) 166  (3) 152,7 (3)  50,7 (3) 146,3 (3) 148,3 (3) 167,3 (3)

   0,335 26 24,2    0,376 30 23,9    0,435 42 23,1    0,464 62 22,3    0,474 54 22,5    0,493 84 21,7    0,513 108 21,1    0,558 54 22,5    0,624 66 22,1    0,618 – –    0,638 20 –    0,762 154 20,4    0,923 – –    1,413 481/468/466 16,5    2,520 1 158 14,4    4,144 1 169 15,3    8,706 1 578 13,9   13,463 1 523 14,2   267 22 12,9 (5)   580 60  9,0 (5)   676 32 11,6 (5)   758 18 12,7 1 289 150  7,1 (5) 1 694 20 12,7 (5) 1 948 50 10,5 (5) 2 303 47 10,7 (5) 2 824 21 12,5 (5)

71

guide de données astronomiques

Données relatives aux satellites des planètes et de Pluton (suite et fin)

Nom

No

Demigrand axe Excentricité Inclinaison Révolution de l’orbite de l’orbite de l’orbite sidérale (10 3 km) (degrés) (jours)

Diamètre (km)

Magni­ tude

NEPTUNE Anneaux Naïade Thalassa Despina Galatée Larissa Protée Triton Néréide Halimède Sao Laomédie Néso Psamathée

55,1 à 62,9 III IV V VI VII VIII I II IX XI XII XIII X

48,2 50,1 52,5 62,0 73,5 117,6 355 5 513 16 560 22 277 22 553 47 153 49 281

0,000 33 0,000 16 0,000 14 0,000 12 0,001 39 0,000 44 0,000 02 0,751 0,26 0,14 0,42 0,61 0,27

4,74 (4) 0,294 58 24,7 (4) 0,21 0,311 80 23,8 0,07 (4) 0,335 148 22,6 (4) 0,05    0,429 158 22,3 0,20 (4)    0,555 208/192/178 22,0 0,04 (4)    1,122 436/416/402 20,3 156,3    5,877 2 705 13,7 6,68   360,135 340 18,7 111,8 1 874  9,8 (5)  52,7 2 924 11,0 (5)  39,6 2 979 10,7 (5) 139,3 9 006 10,4 (5) 124,2 9 622 10,8 (5)

PLUTON Charon Nix Hydre Kerbéros Styx

I II III IV V

19,4 49 65 59 42

0,0 – – – –

 96,56 (2)    6,387 –   26 –   38 –   32 –   20

(1) Sauf indication contraire, inclinaison sur l’équateur de la planète. (2) Équateur céleste J2000. (3) Écliptique J2000, et en général éléments osculateurs. (4) Plan de Laplace du satellite. (5) Magnitude absolue H.

72

1 186

16,8 23,4 23,0 26,1 27,0

Chapitre troisième L’EMPLOI DES ÉPHÉMÉRIDES DE POSITION Ce chapitre donne des explications et des exemples relatifs à l’emploi des éphémérides des chapitres quatrième, cinquième, sixième, septième et neuvième.

1. Interpolation des tables Une éphéméride est une table qui fournit, pour des dates particulières en principe équidistantes, les valeurs d’une ou de plusieurs fonctions qui décrivent l’évolution des positions des astres concernés, ou d’autres grandeurs relatives à ces astres. L’interpolation est la technique de calcul qui permet d’évaluer les valeurs de ces fonctions pour des dates intermédiaires autres que celles qui figurent dans l’éphéméride. Le cas le plus simple est celui où la fonction considérée varie assez lentement, ou est donnée avec assez peu de précision pour qu’aucun calcul ne soit nécessaire. On se contente alors d’une interpolation à vue (par exemple, magnitude de la planète Jupiter : aucun calcul n’est nécessaire, quand on examine l’éphéméride du chapitre 4, pour estimer que sa valeur est – 2,1 le 20 janvier 2017). Plus souvent, on devra employer l’interpolation linéaire et procéder comme suit. Soit : • t,  l’instant pour lequel on veut calculer la fonction f  ; • t1, l’instant immédiatement inférieur ou égal à t et figurant dans l’éphéméride, la valeur correspondante de f étant f1  ; • t2, l’instant immédiatement supérieur à t et figurant dans l’éphéméride, la valeur correspondante de f étant f2. Alors, on calculera f par la formule : f = f1 + n∆11

où : n=

t − t1   et   ∆11 = f 2 − f1 t 2 − t1

s’appellent respectivement facteur d’interpolation et différence première.

73

guide de données astronomiques Dans certains cas, l’interpolation linéaire fournit un résultat trop imprécis. Pour s’en rendre compte, on forme le tableau suivant : t0 t1 t2

f0 f1 f2

D10 D11 D

t3 …

f3 …

1 2

D 02 D 21

D 30

où t 0, t 1, t 2, t 3, etc. sont des instants qui figurent dans l’éphéméride, et f 0 , f 1, f 2, f 3 , etc., les valeurs correspondantes de la fonction f données par cette éphéméride. Les quantités :

D1k  = f k+1 – f k



D 2k  =  ∆1k +1 −∆1k   {k = 0,1,2,…}



D 3k  =  ∆ 2k +1 −∆ 2k …      …   …

s’appellent respectivement différences premières, différences secondes, différences troisièmes, etc. L’interpolation linéaire est suffisante si les différences secondes sont inférieures à 4 unités du dernier ordre envisagé. Sinon (et à condition que les différences troisièmes n’excèdent pas 62 unités du dernier ordre envisagé, ce qui sera toujours le cas dans cet ouvrage), on emploie la formule de Bessel : f = f1 + n∆11 − n (1 − n )(∆ 02 + ∆ 21) où n est le même facteur d’interpolation que plus haut, et, compte tenu des expressions ci-dessus : ∆ 02 + ∆ 21 = ∆12 − ∆10 On trouvera dans la suite divers exemples d’interpolation linéaire et d’interpolation par la formule de Bessel.

74

3. l’emploi des éphémérides de position

2. Temps sidéral et angle de rotation de la Terre La plupart des applications qui utilisent des éphémérides de position des astres, pour une observation réalisée en un lieu donné de longitude λ comptée positivement vers l’est  1 et de latitude φ, suppose que l’on sache résoudre l’un des problèmes suivants : a) à une date donnée et pour un instant donné t (que l’on supposera ici exprimé en UT, ou que l’on convertira préalablement dans cette échelle), quel est le Temps sidéral local T (ou bien l’angle de rotation de la Terre local, ERA + λ, si l’on utilise l’origine CIO sur l’équateur) ? b) à une date donnée, à quel instant t (en UT) le Temps sidéral local (ou bien l’angle de rotation de la Terre local) prend-il une valeur donnée T (ou ERA λ ) ? Notons d’abord que le Temps sidéral est un angle défini à 24 h près et que tout résultat extérieur à l’intervalle [0 h, 24 h[ devra y être systématiquement ramené par addition ou soustraction d’un multiple convenable de 24 h. De même, l’angle de rotation de la Terre étant défini à 360° près, tout résultat extérieur à l’intervalle [0°, 360°] devra être systématiquement ramené par addition ou soustraction d’un multiple convenable de 360°.

2.1. Temps sidéral de Greenwich et angle de rotation de la Terre à 0 h UT 2 Dans les deux problèmes cités, cette donnée est la première à déterminer. Elle s’obtient sans calcul, car elle est fournie dans l’éphéméride des positions du Soleil pour chaque jour de l’année. On l’appellera T0 ou ERA 0. 2.2. Temps sidéral de Greenwich et angle de rotation de la Terre à un instant quelconque Soit t l’instant de la journée (en UT) pour lequel on veut connaître le Temps sidéral T1 de Greenwich (ou l’angle de rotation de la Terre ERA 1). On convertira l’intervalle de Temps universel t en un intervalle de Temps sidéral équivalent Tt au moyen de la formule de conversion du Temps universel en Temps sidéral (ou bien de Temps universel en angle de rotation de la Terre) qui se trouve dans le chapitre précédent. Alors : T1 = T0 + Tt (à 24 h près) = T0 + 1,002 737 9 t

era1 = era + dera(t) = era + 360° × 1,002 737 8 t

1. Souvent, les longitudes seront connues par leur valeur en degrés et fractions sexagésimales ou centésimales de degré. Il conviendra ici de toujours les convertir en heures et fractions sexagésimales d’heure. Ainsi, si l’on sait que la longitude de Paris est 2°20′14″ E, on posera pour ce lieu : λ = 0 h 9 min 21 s. Rappelons que : 1° = 4 min  1′ = 4 s  1″ = 0,067 s 2. La notation abrégée UT (au lieu d’UTC) sera admise.

75

guide de données astronomiques

2.3. Temps sidéral et angle de rotation de la Terre local en un lieu et à un instant quelconques Soit T ce Temps sidéral et ERA λ l’angle local de rotation de la Terre. On a : T = T1 + λ = T0 + Tt + λ (à 24 h près) era λ = era+ λ + dera(t) (à 360° près) On prêtera attention au signe de λ (la longitude est comptée positivement vers l’est). On observera que ce résultat est indépendant de la latitude φ. Ceci résout le premier problème envisagé. Les exemples de calculs ci-dessous qui utilisent le Temps sidéral peuvent aisément être convertis pour utiliser l’ERA. Exemple 1 Déterminer le Temps sidéral local le 30 mars 2017 à 18 h 01 min 35 s (UT) à Paris (λ = 9 min 21 s). Nous trouvons, dans le chapitre 4, après interpolation linéaire, le Temps sidéral de Greenwich à 0 h UT :

T0 = 12 h 30 min 18 s Les formules de conversion du Temps moyen en Temps sidéral indiquent que 18 h 01 min 35 s de Temps moyen correspondent à 18 h 04 min 32 s de Temps sidéral. D’où : et :

T1 = T0 + Tt = 12 h 30 min 18 s + 18 h 05 min 29 s = 30 h 35 min 47 s

T = T1 + λ = 30 h 35 min 47 s + 9 min 21 s

= 30 h 45 min 08 s à un multiple de 24 h près

d’où :

T = 6 h 45 min 08 s

2.4. Problème inverse Pour une date donnée, on veut savoir à quel instant t (en UT) le Temps sidéral local (ou bien l’angle de rotation de la Terre local) d’un lieu de longitude λ est égal à une valeur donnée T (ou bien ERA λ ). On calculera d’abord la valeur correspondante T1 (ou bien ERA 1) pour Greenwich : T1 = T – λ ; era 1 = era λ – λ puis on cherchera dans l’éphéméride des positions du Soleil (de l’angle de rotation de la Terre) la valeur de T0 (ERA 0) à la date envisagée, d’où : Tt = T1 – T0 = T – λ – T0 (à 24 h près) era t = era 1 – era 0 = era λ – λ – era 0

76

3. l’emploi des éphémérides de position

En convertissant cet intervalle de Temps sidéral (ou angle de rotation de la Terre) en un intervalle de Temps universel à l’aide de la formule de conversion (voir la soussection « 3.2. Conversion entre mesures de durée et mesure d’angle de rotation de la Terre ») du chapitre précédent (à ne pas confondre avec celle utilisée plus haut), on obtient l’instant t cherché. Exemple 2 À quel instant t (en UT), le 30 mars 2017, le Temps sidéral à Paris (λ = 9 min 21 s) est-il égal à 6 h 45 min 08 s (ascension droite de Sirius pour 2017) ? C’est le cas inverse de l’exemple précédent, on a : T = 6 h 45 min 08 s λ = 9 min 21 s et :

T0 = 12 h 30 min 18 s

T t = T – λ – T0 = [(6 h 45 min 08 s – 9 min 21 s) + 24 h] – 12 h 30 min 18 s Tt = 18 h 05 min 29 s

D’où 1 :

Et la formule de conversion du Temps sidéral en Temps moyen nous indique que 18 h 04 min 32 s de Temps sidéral correspondent à 18 h 01 min 35 s de Temps moyen, d’où : t = 18 h 02 min 31 s (UT)

3. Passage d’un astre au méridien d’un lieu Soit un lieu défini par ses coordonnées astronomiques (λ, φ) et un astre de coordonnées équatoriales (α, δ). Cet astre passe au méridien (supérieur) du lieu chaque fois que le Temps sidéral local T (qui dépend de λ) est égal à l’ascension droite α. Le calcul des instants auxquels se produit ce phénomène ne dépend donc que de α et λ, mais non de δ et φ. L’utilisation de l’ascension droite intermédiaire à la place de l’ascension droite rapportée à l’équinoxe exige d’utiliser l’angle ERA à la place de T.

3.1. Cas d’une étoile Le calcul de l’instant du passage au méridien d’une étoile d’ascension droite connue est particulièrement simple. Cette ascension droite varie en effet assez lentement pour qu’on puisse la considérer comme connue a priori à l’instant inconnu du phénomène. Il s’agit donc simplement de déterminer l’heure à laquelle on a : T=α 1. On rajoute 24 h pour une valeur de Tt < 0, et si elle est faible (entre 0 et 4 min), il peut y avoir un second passage.

77

guide de données astronomiques C’est ce qui vient d’être expliqué dans le paragraphe précédent. Ainsi l’exemple donné peut-il être interprété comme le calcul de l’instant du passage au méridien de Paris de l’étoile Sirius, dont l’ascension droite est donnée dans le chapitre relatif aux étoiles à la date indiquée.

3.2. Cas d’un astre mobile La situation est ici plus délicate, car on ne connaît pas la valeur de α à l’instant inconnu du phénomène. Les éphémérides du Soleil, de la Lune et des planètes ne donnent cette valeur que pour des instants arbitrairement choisis pour la commodité de la présentation des tableaux. Si une précision médiocre est considérée comme suffisante, on peut faire le calcul comme dans le cas d’une étoile en attribuant à α la valeur qui correspond à un instant voisin de l’instant cherché. L’erreur commise sera voisine de la variation de α entre l’instant qui figure dans l’éphéméride de position et l’instant cherché. Remarque – Si l’on ne souhaite pas une grande précision et si, comme c’est souvent le cas, on connaît l’instant t0 (UT) du passage de l’astre au méridien de Paris, on peut utiliser la formule simplifiée : t = t0 − λp −

λ ph ×∆t 24

où Δt est la variation journalière de l’heure du passage de l’astre au méridien de Paris, λp est la longitude par rapport au méridien de Paris et λ ph la valeur de λp en heures. Rappelons que λp = λ – 9 min 21 s. Exemple 3 Calculer l’heure (en UT) du passage de la Lune au méridien de São Paulo (λ = – 3 h 06 min 29 s  ; φ = – 23°39′ 7″ ), le 18 février 2017. Nous nous contenterons de la valeur approchée de α : α′  = α18 = 14 h 35 min 09 s donnée pour le 18 février 2017 à 0 h UT par l’éphéméride de la Lune dans le chapitre 4.

78

3. l’emploi des éphémérides de position

En reprenant le calcul de l’instant t′ pour lequel le Temps sidéral local (à São Paulo) est égal à α′ , on a, comme dans le paragraphe précédent : T = 14 h 35 min 09 s – λ =   3 h 06 min 29 s

T – λ = 17 h 41 min 38 s

et : Tt ′ = (T – λ) – T0 T0 étant le Temps sidéral de Greenwich à 0 h UT le 18 février 2017, sa valeur nous est donnée par interpolation linéaire de l’éphéméride du Soleil du chapitre 4 : d’où :

T0 = 9 h 53 min 06 s Tt ′ = 17 h 41 min 38 s – 9 h 53 min 06 s = 8 h 31 min 52 s

En utilisant la formule de conversion du Temps sidéral en Temps moyen, on obtient : t′ = 8 h 30 min 28 s (UT) La précision de ce résultat dépend largement de l’intervalle de temps qui sépare ce moment de l’instant T0 pour lequel la valeur de l’ascension droite est utilisée pour faire le calcul. Elle est nulle quand cet intervalle est nul et elle peut atteindre l’équivalent de la variation journalière de l’ascension droite de la Lune (α13 – α12) c’est-à-dire, pour cette date : 16 h 06 min 11 s – 15 h 18 min 29 s = 47 min 42 s quand cet intervalle est égal à 24 h. Pour la valeur de t′ de cet exemple, on peut s’attendre à une erreur de l’ordre de 16 minutes. On peut par ailleurs vouloir obtenir un résultat d’une précision compatible avec celle de l’éphéméride de l’ascension droite. On réalisera alors le calcul de la valeur approchée t′ qui vient d’être présenté, puis on évaluera par interpolation la valeur améliorée α de l’ascension droite à l’instant t′ , et on refera le même calcul en utilisant cette fois cette valeur meilleure de α. Ce nouveau calcul porte le nom d’itération et, dans les cas difficiles, il peut arriver qu’une seconde itération soit nécessaire. Exemple 4 Il s’agit toujours de calculer l’heure (en UT) du passage de la Lune au méridien de São Paulo le 18 février 2017, en obtenant un résultat d’une précision compatible avec celle de l’éphéméride de l’ascension droite de la Lune.

79

guide de données astronomiques Pour ce faire, appliquons à la fonction α la formule de Bessel donnée dans la section « 1. Interpolation des tables » et effectuons une première itération : 1 α = α18 + n∆12 − n (1 − n )(∆02 + ∆21 ) 4 Les différentes valeurs nécessaires de α nous sont données dans le chapitre 4 « Le Soleil, la Lune, les planètes et Pluton » : α17 = 14 h 31 min 33 s α18 = 15 h 18 min 29 s α19 = 16 h 06 min 11 s α20 = 16 h 54 min 56 s

D2

D1 D11 = + 46 min 56 s D12 = + 47 min 42 s D13 = + 48 min 45 s

D 21 = + 0 min 46 s D 22 = + 1 min 03 s

Le facteur d’interpolation n est ici la valeur de t′ trouvée précédemment, exprimée en jours : n = 8 h 30 min 28 s = 0,354 49 α = 15 h 18 min 29 s + 0,354 49 × 47 min 42 s – On trouve finalement :

1 × 0,354 49 × 0,645 51 × (1 min 49 s) 4

α = 15 h 35 min 17 s

On prendra donc cette valeur de α pour calculer le passage comme pour l’exemple précédent : T = 15 h 35 min 17 s – λ =   3 h 06 min 29 s et :

T – λ = 12 h 28 min 48 s Tt = (T – λ) – T0

T0 étant le Temps sidéral de Greenwich à 0 h UT le 18 février 2017, donné plus haut. D’où :

Tt = 8 h 48 min 40 s

et la formule de conversion du Temps sidéral en Temps moyen nous donne : t = 8 h 47 min 14 s (UT)

80

3. l’emploi des éphémérides de position

Une itération supplémentaire donnerait encore une meilleure précision ; l’erreur étant encore ici de l’ordre d’une demi-minute. Remarque – Si l’on avait appliqué la formule simplifiée donnée plus haut, on aurait trouvé avec : t 0 = 5  h 26,4  min  et  t 1 = 6 h 11,8 min (instants du passage de la Lune au méridien de Paris les 18 et 19 février 2017, chapitre 4). et :

λp = – 3 h 06 min 29 s – 9 min 21 s = – 3 h 15 min 50 s = – 3 h 15,8 min

λ ph = – 0,136 24 Δt = t 1 – t 0 = 45,4 min

(Δt étant la variation journalière de l’heure du passage de la Lune au méridien de Paris). D’où :

T = 5 h 26,4 min + 3 h 15,8 min + 0,136 × 45,4 min = 8 h 48,4 min.

4. Lever et coucher des astres Pour calculer l’instant du lever ou du coucher d’un astre dont on suppose connues les coordonnées équatoriales approchées α et δ au moment du phénomène considéré, on calcule d’abord l’angle horaire H au moment du lever ou du coucher par la formule :

sin h0 – sin φ sin δ (1) cos H = cos φ cos δ où φ est la latitude du lieu et h0 un angle petit qui sera défini plus loin. Le Temps sidéral approché du lever est alors : (2a)

T = α – H 

81

guide de données astronomiques et celui du coucher : (2b)

T=α+H

On calcule ensuite, à partir de T, l’instant du phénomène en Temps universel comme on l’a expliqué dans les paragraphes précédents. Si l’astre se déplace rapidement sur la sphère céleste (c’est le cas pour le Soleil, certaines planètes et surtout la Lune), on calcule pour l’instant trouvé des coordonnées α et δ plus exactes en interpolant les tables et l’on recalcule H puis T, par les formules (1) et (2), d’où l’instant du phénomène en UT. Pour la Lune, on est quelquefois amené à effectuer une itération supplémentaire. Quant à h0, son expression générale est la suivante : h0 = P – R –

1 d – η1 + η2 2

P est la parallaxe. On la néglige pour tous les astres sauf pour la Lune pour laquelle P = 57′. R est la réfraction à l’horizon. Les tables du présent volume utilisent la théorie de la réfraction de Radau qui conduit à R = 36′ 36″, mais l’on pourra utiliser la valeur R = 34′ adoptée dans les Éphémérides nautiques publiées par le Bureau des longitudes et dans d’autres publications étrangères. (1/2)d est le demi-diamètre apparent de l’astre. On l’introduit dans la formule quand on calcule le lever et le coucher du bord supérieur du Soleil et de la Lune et non pas le lever et le coucher du centre de l’astre. On prend, aussi bien pour le Soleil que pour la Lune, (1/2)d = 16′. Si l’observateur est à une altitude A au-dessus du niveau de la mer, on introduit dans h0 l’angle η1 donné par cos η1 = a/(a + A), où a est le rayon de la Terre. On prend a = 6 378 140 mètres. On peut utiliser la formule approchée : η1 = 1′ 56″ A A étant exprimé en mètres. Si l’on cherche le lever ou le coucher d’un astre en un lieu dont l’horizon est limité par des collines ou des montagnes d’altitude D situées à la distance l de l’observateur, on ajoutera à h0 l’angle η2 tel que : tan η2 = 

82

D l

3. l’emploi des éphémérides de position

On ne cherchera pas à obtenir les instants du lever ou du coucher des astres avec une précision supérieure à une minute, la valeur exacte de la réfraction à l’horizon au moment du phénomène étant trop mal connue. Exemple 5 5.1. Coucher à Bordeaux de l’étoile Sirius le 20 avril 2017. Les coordonnées moyennes de l’étoile pour 2017 sont (chapitre 10) : α = 6 h 45 min 08 s    δ = – 16°43′ 18″ En faisant les corrections de précession pour le 20 avril (données à la fin de ce chapitre), on trouve : α = 6 h 45 min 09 s     δ = – 16°43′ 19″ Ici :

P = 0, (1/2)d = 0, η1 = 0, η2 = 0  ; h0 = – R = –34′

d’où :

Les coordonnées de Bordeaux sont : λ = – 2 min 07 s   φ = + 44°50′ 7″ On déduit de la formule (1) : cos H = 0,284  15  d’où  H = 73,492 1° = 4 h 53 min 58 s Et le Temps sidéral du coucher est : T = α + H = 11 h 39 min 07 s Le Temps sidéral de Greenwich est donc : T1 = T – λ = 11 h 41 min 14 s Le Temps sidéral de Greenwich à 0 h le 20 avril 2017 est T0 = 13 h 53 min 05 s (chapitre 4 et interpolation si nécessaire). D’où :

Tt = T1 – T0 = 21 h 48 min 09 s

En convertissant cet intervalle de Temps sidéral en un intervalle de Temps moyen, on trouve que Sirius se couche à Bordeaux le 20 avril 2017 à : t = 21 h 44 min 35 s (UT)

83

guide de données astronomiques 5.2. Coucher du bord supérieur du Soleil à Paris le 26 janvier 2017. On prendra R = 34′ . On a donc :

h0 = – R –

1 d = –50′ 2

Les coordonnées de l’Observatoire de Paris sont : λ = 9 min 21 s    φ = 48°50′ 11″ Les coordonnées exactes du Soleil à 0 h le 26 janvier 2017 sont (serveur imcce) : α = 20 h 34 min 23 s    δ = – 18°42,9′ On en déduit par la formule (1) : H = 68,645 1° = 4 h 34 min 35 s D’où le Temps sidéral du coucher : T = α + H = 25 h 08 min 58 s À Greenwich T1 = T – λ = 24 h 59 min 37 s. Le 26 janvier 2017 à 0 h, le Temps sidéral de Greenwich est (chapitre 4) : T0 = 8 h 21 min 55 s D’où :

Tt = T1 – T0 = 16 h 37 min 42 s

Ce qui, exprimé en Temps moyen, donne pour heure approchée du coucher : t = 16 h 34 min 58 s (UT) Calculons, en interpolant la table de l’éphéméride, les coordonnées du Soleil à cet instant ; on trouve : α = 20 h 37 min 16 s    δ = – 18°32,3′ En recommençant les calculs à l’aide de la formule (1), on trouve : H = 68,884 3° = 4 h 35 min 32 s D’où finalement Tt = 16 h 41 min 32 s. Ce qui donne pour le coucher t = 16 h 38 min 48 s (UT). On peut s’assurer qu’une itération supplémentaire conduirait au même résultat que l’on considère donc comme définitif. Or, on trouve par la table de l’éphéméride et interpolation linéaire que le coucher du Soleil est à 16 h 37 min 30 s (UT). La différence est due à ce que, dans la table, on donne le coucher du centre et que, de plus, la réfraction à l’horizon a été prise égale à 36′ 36″ .

84

3. l’emploi des éphémérides de position

4.1. Instant approché du lever ou du coucher d’un astre La formule suivante donne les différences des angles horaires au lever ou au coucher d’un astre de déclinaison δ, entre un lieu donné de latitude φ et Paris (latitude φ0) :

φ – φ0    tan (1,8δ + 44′ ) ΔH = ± 5,2 ×    1 – 0,03(φ – φ0)

où Δφ = φ – φ0 est exprimé en degrés et ΔH en minutes d’heure  ; le signe – correspond au lever, le signe + au coucher. La formule est valable, à 0,5 minute près, pour δ compris entre – 30° et + 30°. Elle permet le calcul, en Temps universel, du lever ou du coucher du Soleil, en un lieu de latitude φ comprise entre + 42° et + 54°. Il suffit d’ajouter au Temps universel du lever ou du coucher à Paris une correction égale à L + ΔH, L étant la longitude du lieu par rapport au méridien de Paris (comptée de 0 h à 12 h, positivement vers l’ouest). Pour la Lune 1, cette correction doit être multipliée par la valeur du jour lunaire pour la date considérée, rapportée au jour moyen. Le même mode de calcul s’applique aux planètes et aux étoiles ; la correction L + ΔH doit être multipliée par la valeur du jour défini par l’intervalle de deux passages consécutifs de l’astre au méridien, rapportée au jour moyen. En ce qui concerne le Soleil, on trouve, à la page suivante, un graphique qui donne les valeurs de ΔH pour toutes les latitudes comprises entre + 42° et + 54°, en fonction de la date.

4.2. Azimut d’un astre à son lever et à son coucher L’azimut a d’un astre de déclinaison δ à son coucher en un lieu de latitude φ (α et λ ne jouent ici aucun rôle) est donné par : sin δ cos h0 cos a = sin h0 tan φ – cos ϕ L’azimut au lever est l’opposé de l’azimut au coucher. Exemple 6 Déterminons l’azimut du Soleil à Paris le 26 janvier 2017 à son coucher. sin δ On a : cos h0 cos a = sin h0 tan φ – cos ϕ cos a = 0,466 4 et a ≃ 62,2° (a entre 180° et 360° pour un lever, entre 0° et 180° pour un coucher). 1. Pour la France métropolitaine, la déclinaison de la Lune peut être choisie égale à celle qui correspond au lever ou au coucher à Paris.

85

guide de données astronomiques

21

21

0

Décembre 11

Déc

1

30

Novembre 21 10

10 20 Janvier

1

Octobre 21 11

19 Février

31

9

1

11

Septembre 21 10

10

31

– 26 min

– 24 min

– 22 min

– 20 min

– 18 min

– 16 min

– 14 min

– 12 min

– 10 min

– 8 min

– 6 min

– 4 min

– 2 min

0

+ 2 min

+ 4 min

+ 6 min

+ 8 min

+ 10 min

+ 12 min

+ 14 min

+ 16 min

+ 18 min

+ 20 min

+ 22 min

+ 24 min

+ 26 min

+ 28 min

31

21

– 28 min

Mars

Avril

21

20

Août

30

11

10

1

Mai

21

20

Juillet

∆H pour les couchers du Soleil en fonction de la latitude ϕ (pour les levers, changer de signe)

31

11

10 Juin

1

Juin

21

21

86

3. l’emploi des éphémérides de position

5. Éclairement de la Terre par le Soleil 5.1. Durée du jour On appelle jour 1 l’intervalle de temps qui sépare le lever et le coucher du centre du Soleil en un lieu. Le jour maximal a lieu au solstice d’été ; le jour minimal a lieu au solstice d’hiver. Le tableau suivant donne les durées maximale et minimale du jour à différentes latitudes. Latitude ° 0 10 20 30 40 45

Jour maximal h 12 12 13 14 14 15

min 5 40 18 2 58 33

Jour minimal h 12 11 10 10 9 8

min 5 30 53 10 16 42

Latitude ° 50 55 60 65 66 67

Jour maximal

′

h 16 17 18 21 24

min 18 17 45 43 0

7

Jour minimal h 8 7 5 3 2 0

min 0 5 45 22 30 0

Pour les grandes latitudes, le Soleil ne se couche pas (ou ne se lève pas) quand la somme (ou la différence) algébrique de sa déclinaison et de la latitude du lieu est au moins égale à 90° en valeur absolue. On a ainsi le jour polaire (ou la nuit polaire) dont les durées sont données dans le tableau ci-dessous. Latitude boréale

Jour polaire

Nuit polaire

Latitude australe

Jour polaire

Nuit polaire

° 70 75 80 85 90

j

j

j

j

70 107 137 163 189

55 93 123 150 176

° 70 75 80 85 90

65 101 130 156 182

59 99 130 158 183

1. Ne pas confondre avec le jour, unité de temps égale à 24 heures.

87

guide de données astronomiques

5.2. Crépuscule En astronomie, on appelle crépuscule la lueur, croissante avant le lever du Soleil, décroissante après son coucher, qui provient de l’éclairement des couches supérieures de l’atmosphère par les rayons de l’astre situé sous l’horizon, mais très voisin de celui-ci. Dans le langage courant, le crépuscule du matin est appelé aube ou aurore. Le crépuscule du soir, par exemple, commence au coucher du bord supérieur du Soleil et finit lorsque le centre du Soleil est abaissé de l’angle h au-dessous de l’horizon. On définit ainsi le crépuscule civil (h = 6°), le crépuscule nautique (h = 12°), et le crépuscule astronomique (h = 18°). Pour connaître l’instant du début ou de la fin du crépuscule, on utilisera la formule (1) donnée dans le paragraphe concernant les levers et couchers : sin h0 – sin φ sin δ cos H = cos φ cos δ Dans cette formule, h0 sera égal à – 6° pour le crépuscule civil, – 12° pour le crépuscule nautique et – 18° pour le crépuscule astronomique ; δ est la déclinaison du Soleil au moment du coucher ou du lever. On calcule ensuite, comme pour le lever ou le coucher : Tt = α ± H – λ – T0 où α est l’ascension droite du Soleil au lever ou au coucher, λ la longitude du lieu (comptée positivement vers l’est) et T0 le Temps sidéral de Greenwich à 0 h du jour considéré ; on utilise le signe – pour un début de crépuscule, le signe + pour une fin de crépuscule. Exemple 7 Fin du crépuscule civil à Paris le 26 janvier 2017. On a vu à l’exemple 5.2 que le coucher du Soleil à Paris à cette date avait lieu à 16 h 38 min 48 s UT et que les coordonnées du Soleil à cet instant étaient : α = 20 h 37 min 16 s    δ = – 18°32,3′ Par ailleurs, On a alors :

h0 = – 6° (crépuscule civil) H = 77,523 0° = 5 h 10 min 06 s

On en déduit que Tt = 17 h 16 min 06 s et, en convertissant cet intervalle de Temps sidéral en Temps moyen, que la fin du crépuscule civil le 26 janvier 2017 a lieu à 17 h 13 min 16 s UT. Le crépuscule civil a donc duré : 17 h 13 min 16 s – 16 h 38 min 48 s = 34 min 28 s Au lieu d’effectuer le calcul ci-dessus, on peut, après avoir calculé le lever ou le coucher, calculer le début ou la fin du crépuscule en retranchant (pour un lever) ou en ajoutant (pour un coucher) la durée du crépuscule telle qu’on la trouve dans les tableaux ou les graphiques suivants.

88

3. l’emploi des éphémérides de position

Crépuscule civil – Il commence le soir au coucher du Soleil et finit au moment où le centre de cet astre est abaissé de 6° au-dessous de l’horizon. À ce moment, si le temps est clair, commencent à paraître les planètes et les étoiles de première grandeur. Le matin, les phénomènes sont inverses. Le Soleil ne s’abaisse pas de 6° au-dessous de l’horizon quand la somme algébrique de sa déclinaison et de la latitude du lieu est au moins égale à 84° en valeur absolue. Le tableau ci-dessous fournit, pour les latitudes boréales de 0° à 60°, la durée, exprimée en minutes, du crépuscule civil. Le même tableau peut être utilisé pour les latitudes australes, à condition d’ajouter ou de retrancher 6 mois à la date. Le graphique de la page suivante donne directement cette durée pour les latitudes boréales de 42° à 51°, donc en particulier pour la France métropolitaine. Les traits verticaux délimitent les intervalles de temps de 8 jours.

Durée du crépuscule civil Date

Latitude boréale 0°

10°

20°

30°

35°

40°

45°

50°

52°

54°

56°

58°

60°

min min min min min min min min min min min min min Janvier

1 15 Février 1 15 Mars 1 15 Avril 1 15 Mai 1 15 Juin 1 15 Juillet 1 15 Août 1 15 Septembre 1 15 Octobre 1 15 Novembre 1 15 Décembre 1 15

24 24 22 22 22 22 22 22 23 23 23 23 23 23 23 22 22 22 22 22 22 22 23 23

24 24 23 23 23 22 23 23 23 24 24 24 23 23 23 23 23 22 22 22 22 22 23 24

25 25 24 24 24 23 23 24 24 25 25 26 25 25 24 24 24 23 23 23 24 25 25 25

28 28 26 26 26 25 25 26 26 27 27 29 28 27 27 26 25 24 25 25 25 26 27 27

30 30 28 27 27 26 27 28 29 30 31 32 31 30 29 27 27 26 26 26 26 27 29 29

33 31 31 30 29 28 30 30 32 32 33 35 34 34 32 30 29 28 27 27 29 30 32 32

35 35 34 33 33 32 33 34 36 37 39 39 38 37 35 33 32 31 31 31 32 34 34 35

40 40 38 36 36 36 36 37 39 42 44 46 45 43 40 37 35 33 33 34 35 37 39 40

42 42 40 38 38 37 38 39 42 45 48 51 49 47 43 39 37 35 34 35 36 38 40 42

46 45 42 40 40 39 39 41 44 48 53 57 55 52 46 42 38 36 36 37 38 40 43 46

50 49 45 42 41 40 41 43 47 53 61 65 64 59 49 45 41 39 38 38 40 44 47 50

54 60 52 57 47 52 44 47 42 45 42 44 43 45 46 50 51 57 59 67 70 85 78 107 76 102 66 81 56 63 48 53 44 46 41 44 40 42 40 44 42 47 47 51 51 56 54 60

89

guide de données astronomiques

Janvier

Février

Mars

Durée du crépuscule civil en fonction de la latitude

51° 50 °

Avril

Août

Mai

Juillet

Juin

30 min

35 min

45 min

35 min

30 min

49° 48° 47 ° 46° 45° 4 4° 4 3° 42° Septembre

45 min

Octobre

40 min

Novembre

40 min

Décembre

90

3. l’emploi des éphémérides de position

Crépuscule nautique – Il commence le soir au coucher du Soleil et finit au moment où le centre de cet astre est abaissé de 12° au-dessous de l’horizon. À ce moment, si le temps est clair, commencent à paraître dans le sextant les étoiles de deuxième grandeur, alors que la ligne d’horizon est encore visible. Le matin, les phénomènes sont inverses. Le Soleil ne s’abaisse pas de 12° au-dessous de l’horizon quand la somme algébrique de sa déclinaison et de la latitude du lieu est au moins égale à 78° en valeur absolue. Le tableau ci-dessous fournit, pour les latitudes boréales de 0° à 60°, la durée, exprimée en minutes, du crépuscule nautique. Le même tableau peut être utilisé pour les latitudes australes, à condition d’ajouter ou de retrancher 6 mois à la date.

Durée du crépuscule nautique Date

Latitude boréale 0°

10°

20°

30°

35°

40°

45°

50°

52°

54°

56°

58°

60°

min min min min min min min min min min min min min Janvier

1 15 Février 1 15 Mars 1 15 Avril 1 15 Mai 1 15 Juin 1 15 Juillet 1 15 Août 1 15 Septembre 1 15 Octobre 1 15 Novembre 1 15 Décembre 1 15

50 50 47 46 46 46 46 47 48 49 49 49 49 49 48 47 46 46 46 46 47 48 49 49

50 50 48 48 48 47 47 48 48 50 51 51 50 50 49 48 48 46 46 46 47 48 49 50

53 52 50 50 49 48 49 50 51 53 54 55 54 53 52 51 50 48 48 49 50 51 52 52

57 57 55 54 53 52 53 55 57 59 60 62 61 60 58 57 54 52 53 53 53 55 57 57

62 61 58 57 56 55 57 59 61 64 66 68 67 66 63 59 58 55 55 55 56 58 61 61

67 64 63 61 61 60 62 63 67 70 74 76 75 74 69 65 62 60 59 59 61 62 65 66

72 71 69 67 67 66 69 71 76 80 87 88 88 83 77 73 68 67 65 65 67 69 71 73

82 81 76 74 73 73 76 79 86 94 105 112 110 101 91 83 77 73 70 71 73 76 80 81

86 84 81 78 77 76 79 84 92 102 117 128 125 114 99 89 80 76 74 75 76 78 83 86

92 90 84 82 80 80 83 89 98 113 138 161 156 133 109 96 85 79 77 78 80 83 88 92

99 96 89 85 84 84 87 95 108 129 (1) (1) (1) 174 122 106 91 85 81 81 84 90 95 99

106 101 95 90 88 88 93 102 121 158 (1) (1) (1) (1) 146 116 98 90 86 86 89 96 102 106

116 110 102 95 93 94 99 112 139 (1) (1) (1) (1) (1) (1) 130 105 96 91 92 97 102 111 116

(1) Le Soleil n’est pas abaissé de 12° au-dessous de l’horizon.

91

guide de données astronomiques Crépuscule astronomique – Il commence le soir au coucher du Soleil, et finit au moment où le centre de cet astre est abaissé de 18° au-dessous de l’horizon. À ce moment, si le temps est clair, apparaissent à l’œil nu les étoiles de sixième grandeur ; il fait nuit. Le matin, les phénomènes sont inverses. Le Soleil ne s’abaisse pas de 18° au-dessous de l’horizon quand la somme algébrique de sa déclinaison et de la latitude du lieu est au moins égale à 72° en valeur absolue. Le tableau ci-dessous fournit, pour les latitudes boréales de 0° à 60°, la durée du crépuscule astronomique. Le même tableau peut être utilisé pour les latitudes australes, à condition d’ajouter ou de retrancher 6 mois à la date.

Durée du crépuscule astronomique Date

Latitude boréale 0°

10°

20°

30°

35°

40°

45°

50°

52°

54°

56°

58°

60°

1h 1h 1h 1h 1h 1h 1h 1h 1h 2h 2h 2h 2h min min min min min min min min min min min min min Janvier

1 15 Février 1 15 Mars 1 15 Avril 1 15 Mai 1 15 Juin 1 15 Juillet 1 15 Août 1 15 Septembre 1 15 Octobre 1 15 Novembre 1 15 Décembre 1 15

16 15 13 12 10 10 10 11 12 14 15 16 16 15 14 12 11 10 10 10 11 13 16 16

17 16 14 12 11 11 11 12 14 16 18 19 18 17 16 14 12 11 11 11 13 14 16 17

20 19 17 16 15 14 14 17 18 21 24 25 25 24 21 19 16 15 15 15 15 17 18 20

26 26 24 23 21 21 21 24 28 32 34 37 37 34 31 28 24 21 21 21 22 24 25 26

32 31 28 27 25 25 28 31 24 40 45 48 48 45 40 34 30 26 25 25 26 29 31 32

39 37 35 33 32 31 34 39 45 53 60 64 64 60 52 44 36 33 31 31 33 36 38 39

48 61 67 46 58 64 43 55 59 41 52 57 40 50 56 39 51 55 43 57 62 51 66 74 60 82 94 71 106 136 84 (1) (1) 94 (1) (1) 93 (1) (1) 83 (1) (1) 69 99 124 58 78 90 48 62 69 43 55 65 39 51 55 39 49 54 41 51 46 44 55 60 47 59 64 49 62 68

15 12 5 2 0 2 9 24 52 (1) (1) (1) (1) (1) (1) 47 17 8 2 0 1 5 11 16

(1) Le Soleil n’est pas abaissé de 18° au-dessous de l’horizon.

92

25 21 12 10 5 8 18 37 84 (1) (1) (1) (1) (1) (1) (1) 27 13 8 6 9 14 20 25

35 30 20 17 14 16 28 54 (1) (1) (1) (1) (1) (1) (1) (1) 46 25 15 13 16 23 29 35

48 41 30 24 22 25 40 79 (1) (1) (1) (1) (1) (1) (1) (1) 62 37 24 21 24 32 42 49

3. l’emploi des éphémérides de position

6. Passage d'un astre au premier vertical Le premier vertical d’un lieu est, en ce lieu, le plan vertical orienté est-ouest. Les astres de l’hémisphère nord (céleste), dont la déclinaison δ est inférieure à la latitude φ (d’un lieu de l’hémisphère terrestre nord ), traversent deux fois par jour ce premier vertical. L’angle horaire H aux mêmes instants est donné par : cos H =

tan δ tan ϕ

compte tenu des formules données dans le chapitre 2 en prenant comme valeur de a = 90° ou 270°. On prend H positif s’il s’agit du passage ouest, négatif s’il s’agit du passage est. Si l’on transforme H au moyen de la formule de conversion du Temps sidéral en Temps moyen, on obtient le délai qui sépare les deux passages au premier vertical du passage au méridien. Appliqué au cas du Soleil, ce calcul permet de déterminer les conditions d’éclairement d’un mur orienté est-ouest. Exemple 8 Il s’agit de déterminer le passage du Soleil au premier vertical le 29 avril 2017 à Québec (φ = 46,8°, λ = 4 h 44,9 min). Il nous faut calculer le passage du Soleil au méridien de Québec par l’expression : λh t 0 = λp – p · Δt 24 t 0 étant le passage du Soleil au méridien de Paris le 29 avril 2017 : 11 h 48,0 min (chapitre 4). Le passage à Québec est : 11 h 48,0 min + (4 h 44,9 min + 9,3 min) + 0,0 min ≈ 16 h 42 min (UT) En interpolant la table de l’éphéméride, on trouve qu’à ce moment la déclinaison du Soleil a pour valeur : δ ≈ 14,6°, d’où cos H = 0,245 et H = 5 h 03 min. Le début de l’éclairement d’un mur orienté est-ouest a lieu à : 16 h 42 min – 5 h 03 min = 11 h 39 min (UT) et la fin de l’éclairement du mur à : 16 h 42 min + 5 h 03 min = 21 h 45 min (UT) Si l’on voulait connaître la distance zénithale au moment du passage on aurait : sin z = ± cos δ sin H (+ pour le passage ouest, – pour le passage est).

93

guide de données astronomiques

7. Coordonnées moyennes d'une étoile et calculs approchés Soit Pα et Pδ les modifications annuelles de α et δ dues à la précession. Si t 0 et t 1 sont des époques du xxe siècle, il suffira en général d’écrire : Pα = 3,075 s + 1,336 s × sin α tan δ  ; Pδ = 20,04″ cos α Et on aura, pour t0 et t1 exprimés en années juliennes : α1 = α0 + Pα (t 1 – t 0)   δ1 = δ0 + Pδ (t 1 – t 0) Il est commode de prendre pour t 0 l’instant du début de l’année en cours et pour t 1 l’instant pour lequel on calcule les coordonnées moyennes. Si l’on se contente de dixièmes de seconde, les tables I et II fournissent rapidement Pα et Pδ : 1. Pα s’obtient en ajoutant + 3,1 s au nombre algébrique V dont la table I fournit la valeur absolue, les arguments étant la valeur approchée α (ou α – 12 h si α > 12 h) et la valeur absolue approchée δ. Le signe de V s’obtient en suivant la règle indiquée dans le tableau explicatif ci-après. 2. Pδ est fourni par la table II dont l’argument est la valeur approchée α. À noter que si on utilise l’ascension droite intermédiaire (rapportée à la CIO), le facteur Pα se réduit à Pαi = 1,336 s sin α i tan δ dont la valeur est fournie par la Table I.

94

h 0 0 0 1 1 1 2 2 2 3 3 3 4 4 4 5 5 5 6

min  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0

α

s 0,0 0,0 0,0 0,0 0,0 0,0 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1

5°

s 0,0 0,0 0,0 0,1 0,1 0,1 0,1 0,1 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2 0,2

s 0,0 0,0 0,1 0,1 0,1 0,2 0,2 0,2 0,2 0,3 0,3 0,3 0,3 0,3 0,3 0,3 0,4 0,4 0,4

s 0,0 0,0 0,1 0,1 0,2 0,2 0,2 0,3 0,3 0,3 0,4 0,4 0,4 0,4 0,5 0,5 0,5 0,5 0,5

s 0,0 0,1 0,1 0,2 0,2 0,3 0,3 0,4 0,4 0,4 0,5 0,5 0,5 0,6 0,6 0,6 0,6 0,6 0,6

s 0,0 0,1 0,1 0,2 0,3 0,3 0,4 0,4 0,5 0,5 0,6 0,6 0,7 0,7 0,7 0,7 0,8 0,8 0,8

s 0,0 0,1 0,2 0,2 0,3 0,4 0,5 0,5 0,6 0,7 0,7 0,8 0,8 0,8 0,9 0,9 0,9 0,9 0,9

s 0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,6 0,7 0,8 0,9 0,9 1,0 1,0 1,1 1,1 1,1 1,1 1,1

s 0,0 0,1 0,2 0,3 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 0,9 1,0 1,1 1,2 1,2 1,3 1,3 1,3 1,3 1,3

s 0,0 0,1 0,3 0,4 0,5 0,7 0,8 0,9 1,0 1,1 1,2 1,3 1,4 1,4 1,5 1,5 1,6 1,6 1,6

s 0,0 0,2 0,3 0,5 0,7 0,8 1,0 1,1 1,2 1,3 1,5 1,6 1,7 1,7 1,8 1,8 1,9 1,9 1,9

s 0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,3 1,5 1,6 1,8 1,9 2,0 2,1 2,2 2,2 2,3 2,3 2,3

s 0,0 0,2 0,5 0,7 0,9 1,2 1,4 1,6 1,8 1,9 2,1 2,2 2,4 2,5 2,6 2,6 2,7 2,7 2,7

s 0,0 0,3 0,6 0,9 1,1 1,4 1,7 1,9 2,1 2,3 2,5 2,7 2,9 3,0 3,1 3,2 3,3 3,3 3,3

s 0,0 0,3 0,6 1,0 1,3 1,6 1,8 2,1 2,4 2,6 2,8 3,0 3,2 3,3 3,5 3,5 3,6 3,7 3,7

s 0,0 0,4 0,7 1,1 1,4 1,7 2,1 2,4 2,6 2,9 3,2 3,4 3,6 3,7 3,9 4,0 4,0 4,1 4,1

s 0,0 0,4 0,8 1,2 1,6 2,0 2,3 2,7 3,0 3,3 3,6 3,8 4,0 4,2 4,4 4,5 4,6 4,6 4,7

s 0,0 0,5 0,9 1,4 1,8 2,3 2,7 3,1 3,4 3,8 4,1 4,4 4,6 4,9 5,0 5,2 5,3 5,3 5,4

s 0,0 0,5 1,1 1,6 2,2 2,7 3,1 3,6 4,0 4,4 4,8 5,2 5,4 5,7 5,9 6,1 6,2 6,3 6,3

s 0,0 0,7 1,3 2,0 2,6 3,2 3,8 4,3 4,9 5,4 5,8 6,2 6,6 6,9 7,1 7,3 7,5 7,5 7,6

10° 15° 20° 25° 30° 35° 40° 45° 50° 55° 60° 64° 68° 70° 72° 74° 76° 78° 80°

│δ│

Valeur absolue du terme variable V de la précession annuelle en ascension droite (en secondes d’heure)

TABLE I

h min 12  0 11 40 11 20 11  0 10 40 10 20 10  0  9 40  9 20  9  0  8 40  8 20  8  0  7 40  7 20  7  0  6 40  6 20  6  0

α

3. l’emploi des éphémérides de position

95

guide de données astronomiques

Usage des tables I et II TABLE I

Argument horizontal = valeur absolue approchée δ Argument vertical = valeur approchée α (ou α – 12 h) Signe de V = signe de δ, si α  12 h

TABLE II

Argument = valeur approchée α Signe de Pδ = + , si l’argument α est pris à gauche = – , si l’argument α est pris à droite

Exemples : 1) α = 14 h 20 min  ; δ = +35° 2) α = 5 h 40 min  ; δ = –55° 3) α = 16 h 00 min  ; δ = –78°

On a : Pα = 3,1 s – 0,5 s = 2,6 s Pδ = –16,4″ On a : Pα = 3,1 s – 1,9 s = 1,2 s Pδ = +1,8″ On a : Pα = 3,1 s + 5,4 s = 8,5 s Pδ = –10,0″

TABLE II Précession annuelle Pδ en déclinaison (en secondes de degré) α h 0 0 0 1 1 1 2 2 2 3 3 3 4 4 4 5 5 5 6

96

min  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0 20 40  0

α

Pδ h min 24  0 23 40 23 20 23  0 22 40 22 20 22  0 21 40 21 20 21  0 20 40 20 20 20  0 19 40 19 20 19  0 18 40 18 20 18  0

″

+ 20,0 – 20,0 19,7 + 19,4 – 18,8 18,2 + 17,4 – 16,4 15,3 + 14,2 – 12,9 11,5 + 10,0 –  8,5  6,9 +  5,2 –  3,5  1,8 +  0,0 –

h min 12  0 12 20 12 40 13  0 13 20 13 40 14  0 14 20 14 40 15  0 15 20 15 40 16  0 16 20 16 40 17  0 17 20 17 40 18  0

h min 12  0 11 40 11 20 11  0 10 40 10 20 10  0 9 40 9 20 9  0 8 40 8 20 8  0 7 40 7 20 7  0 6 40 6 20 6  0

Chapitre quatrième LE SOLEIL, LA LUNE, LES PLANÈTES ET PLUTON

1. Introduction Dans l’Antiquité, les Anciens ne dénombraient que cinq planètes (étymologiquement « astres errants »). En raison de leur déplacement sur la voûte céleste, appelée sphère des fixes en référence aux étoiles quasi immuables, ces corps célestes étaient considérés comme des étoiles particulières. Évoluant dans l’espace délimité par l’orbite terrestre, Mercure et Vénus sont des planètes dites intérieures : elles ne sont visibles qu’à l’aube et au crépuscule, parce qu’il n’est possible de les observer que lorsqu’elles sont proches du Soleil. Mars, Jupiter et Saturne sont quant à elles visibles toute la nuit, en fonction de leur période d’observabilité. En 1781, en Grande-Bretagne, Sir William Herschel découvre une nouvelle planète qui fut nommée Uranus. Sa magnitude étant égale à 6, elle est presque observable à l’œil nu. Son lent mouvement et sa forte magnitude n’ont toutefois pas rendu possible sa découverte avant l’avènement de lunettes astronomiques suffisamment performantes. En 1801, l’astéroïde (1) Cérès est découvert par l’astronome italien Giuseppe Piazzi. Premier corps de la région principale d’astéroïdes à être observé, il est alors considéré comme une nouvelle planète. Plusieurs années devront alors s’écouler avant que soit observée dans cette partie de l’espace, confinée entre les orbites de Mars et Jupiter, une véritable réserve d’objets : la ceinture d’astéroïdes principale. En 1846, Neptune est découverte, ce qui augmente de sept à huit le nombre de planètes du Système solaire. Repérée grâce à la prédiction de sa position par les travaux de mécanique céleste d’Urbain Le Verrier, cette découverte résonne comme la victoire de la physique de Newton. Enfin, en 1930, l’astronome américain Clyde Tombaugh découvre une neuvième planète qui fut nommée Pluton. Seule à être découverte depuis le Nouveau Continent, Pluton sera toutefois rangée dans la classe des planètes naines, lors de l’assemblée générale de l’uai en 2006. Le motif invoqué est que la planète n’a pas balayé l’environnement gravitationnel qui l’entoure : Pluton évolue en effet au voisinage de Neptune.

97

guide de données astronomiques Mais ce déclassement s’explique avant tout par la découverte, en 1992, d’une autre ceinture de petits corps qui évoluent au-delà de l’orbite de Neptune : la ceinture de Kuiper. Prédite par l’astronome néerlandais et américain Gerard Kuiper en 1951, cette région rend alors nécessaire une meilleure définition des conditions que doivent remplir les corps du Système solaire pour recevoir le nom de planète, sous peine de voir augmenter considérablement le nombre de « planètes » en quelques années. Les éphémérides des planètes du Système solaire sont aujourd’hui essentiellement réalisées et maintenues par trois centres de recherche dans le monde : le Jet Propulsion Laboratory, situé sur la côte ouest des États-Unis, l’Institut d’astronomie appliquée de Saint-Pétersbourg en Russie et l’imcce à l’Observatoire de Paris. Afin de garantir leur exactitude, ces éphémérides sont régulièrement mises à jour par l’introduction de nouvelles données, spatiales et sol, toujours plus précises. La relativité générale d’Albert Einstein a initialement vu le jour pour répondre aux écarts entre les mouvements prédits et observés de Mercure. De nos jours, l’étude du mouvement des planètes représente toujours un enjeu primordial pour la recherche en physique fondamentale.

2. Soleil et Lune Ce chapitre donne les éléments suivants : 1. Les éphémérides des positions apparentes géocentriques, des levers, des passages au méridien et des couchers à Paris du Soleil pour l’année courante ; des indications sur la période julienne, le Temps sidéral de Greenwich, les dates de commencement des saisons et celles des apogées et périgées. Les données relatives à la distance du Soleil à la Terre et à son demi-diamètre apparent sont fournies dans le chapitre 7 ; 2. Des éphémérides analogues pour la Lune, avec la parallaxe horizontale équatoriale, les dates des phases, celles des apogées et périgées pour l’année courante. Le diamètre apparent de la Lune ainsi que sa distance à la Terre se déduisent de cette parallaxe (voir chap. 2) ; 3. Les phases de la Lune pour l’année suivante ; 4. Les éphémérides de l’angle de rotation de la Terre (ERA) et de l’équation des origines. Les levers et couchers des astres sont calculés pour leur centre ; ils correspondent à une hauteur sous l’horizon égale à la réfraction horizontale normale (36,36′ ) corrigée de la parallaxe horizontale du corps. L’heure en usage se trouve dans le chapitre 2. Les tables sont données pour des temps exprimés en UTC. La différence TAI ‒ UTC n’étant pas connue au moment de l’élaboration de cet ouvrage, elle est estimée pour l’année en cours (voir chap. 2). Des explications pour l’usage de ces éphémérides et des exemples sont donnés dans le chapitre 3.

98

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Fig. 1 – La Lune. © F. Colas/imcce

3. Planètes Pour les planètes du Système solaire, les tableaux suivants donnent : 1. La magnitude ; 2. Les instants des levers, des passages au méridien et des couchers à Paris (pour d’autres lieux, se référer au chapitre 3) ; 3. Les coordonnées équatoriales apparentes ; 4. La distance à la Terre et le diamètre apparent (pour Jupiter et Saturne, il s’agit du diamètre apparent équatorial) ; 5. Les longitudes héliocentriques moyennes de la date de ces planètes. Les conditions de non-visibilité de ces planètes sont indiquées par des zones grisées. Attention toutefois, celles-ci peuvent varier en fonction des conditions d’observation. Pour Jupiter, Saturne, Uranus et Neptune, des cartes du ciel indiquent les positions de ces planètes au cours de l’année.

99

guide de données astronomiques Pour la planète naine Pluton 1, les tableaux donnent : 1. La magnitude ; 2. L’instant du passage au méridien de Paris (pour d’autres lieux, se référer au chapitre 3) ; 3. Les coordonnées équatoriales astrométriques rapportées à l’équinoxe et à l’équateur moyens J2000. Ces coordonnées permettent de positionner l’astre sur une carte céleste, repère J2000, FK5 ; 4. La distance à la Terre. Les tables sont données pour des temps exprimés en UTC. Nous rappelons que la présente édition de l’Annuaire considère un décalage TT – UTC de 68,184 s. Pour obtenir la valeur exacte du temps sidéral à Greenwich, le lecteur devra ajouter une seconde à celui-ci. Le changement qui en découle sur la valeur de l’angle de rotation de la Terre pourra être obtenu facilement par interpolation (voir chapitre 3).

Fig. 2 – Mars le 2 février 2010. © J.-L. Dauvergne, F. Colas, imcce /s2p, Observatoire Midi-Pyrénées

 1. Depuis la résolution de l’uai adoptée en 2006 portant sur la définition des planètes, Pluton est une planète naine, nous la conservons temporairement dans ce chapitre.

100

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Fig. 3 – Jupiter le 13 octobre 2011. © J.-L. Dauvergne, F. Colas, imcce /s2p, Observatoire Midi-Pyrénées

Fig. 4 – Saturne le 4 mars 2009. © J.-L. Dauvergne, F. Colas, imcce /s2p, Observatoire Midi-Pyrénées

101

guide de données astronomiques

Janvier 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 D 1 5 J 5 9 L 9 13 V 13 17 Ma 17 21 S 21 25 Me 25 29 D 29 M (1)

1 5 9 13 17 21 25 29 Vénus 1 5 9 13 17 21 25 29 Mars 1 11 21 31 Jupiter 1 11 21 31 Saturne 1 11 21 31 Uranus 1 21 Neptune 1 21 Pluton 1

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7755 7759 7763 7767 7771 7775 7779 7783

Magnitude

Mercure

+ 0,4 0,0 – 0,1 – 0,2 – 0,2 – 0,2 – 4,3 – 4,4 – 4,4 – 4,4 – 4,5 – 4,5 – 4,5 – 4,5 + 0,8 + 0,9 + 1,0 + 1,1 – 2,0 – 2,1 – 2,1 – 2,2 + 0,5 + 0,5 + 0,6 + 0,6 + 5,8 + 5,8 + 7,9 + 7,9 + 14,2

α

(3)

h 6 6 7 7 7 8 8 8

min 43 59 14 30 46 2 17 33

s 21 7 53 39 26 12 58 44

h 18 19 19 19 19 20 20 20

min 46 4 21 39 56 13 30 46

δ s 47 24 54 14 25 25 13 48

Lever

Méridien Coucher

h 6 6 6 6 6 6 6 6 10 10 9 9 9 9 9 8 10 10 9 9 0 0 23 23 6 5 5 4 11 10 10 9 *

h 11 10 10 10 10 10 10 10 15 15 15 15 15 15 15 14 15 15 15 15 6 5 5 4 10 9 9 8 18 17 15 14 12

min 55 24 7 1 1 6 12 19 8 0 50 41 30 19 8 56 29 3 37 10 56 22 42 4 14 40 5 31 44 26 29 11 *

min 17,1 47,8 29,5 20,3 17,7 19,4 24,0 30,6 8,2 8,4 8,1 7,1 5,6 3,4 0,5 56,9 52,2 40,6 28,6 16,4 26,4 50,6 13,8 35,8 28,6 54,0 19,2 44,1 21,2 3,4 51,2 34,6 18,3

h 15 15 14 14 14 14 14 14 20 20 20 20 20 20 20 20 21 21 21 21 11 11 10 10 14 14 13 12 1 23 21 19 *

min 40 11 51 39 34 33 36 43 9 18 27 35 42 49 54 59 16 19 21 23 57 19 42 3 43 8 33 58 2 41 14 58 *

° – 22 – 22 – 22 – 21 – 20 – 19 – 18 – 17

Lever ′ 59,9 36,6 6,1 28,6 44,6 54,2 57,9 56,0

α h 18 17 17 18 18 18 18 19 22 22 22 22 23 23 23 23 22 23 23 0 13 13 13 13 17 17 17 17 1 1 22 22 19

min 13 58 55 0 13 30 50 12 0 16 32 47 1 15 28 40 45 13 40 8 20 23 26 27 22 27 32 36 16 17 46 48 11

h 7 7 7 7 7 7 7 7

min 46 45 44 42 39 35 31 26

Méridien Coucher h 11 11 11 11 12 12 12 12

δ s 58 59 12 57 29 34 42 53 47 53 25 20 39 20 20 37 41 31 59 11 5 37 7 30 47 35 7 19 53 40 27 28 56

° – 20 – 20 – 20 – 21 – 21 – 22 – 22 – 22 – 13 – 11 – 10 –8 –6 –4 –2 –0 –8 –5 –2 +0 –7 –7 –7 –7 – 21 – 21 – 22 – 22 +7 +7 –8 –8 – 21

′ 21 13 31 3 39 9 27 29 42 55 5 13 19 24 30 37 49 46 39 28 4 22 34 40 52 57 0 2 28 34 43 30 23

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

102

min 54,3 56,2 57,9 59,4 0,8 2,0 3,0 3,8

h 16 16 16 16 16 16 16 16

min 3 7 12 18 23 29 36 42

d

D

ua 0,685 0,734 0,806 0,885 0,964 1,038 1,105 1,164 0,769 0,740 0,710 0,681 0,651 0,621 0,592 0,563 1,640 1,707 1,775 1,842 5,547 5,386 5,225 5,068 10,970 10,902 10,811 10,699 19,750 20,092 30,446 30,708 34,221

″ 9,8 9,2 8,4 7,6 7,0 6,5 6,1 5,8 21,7 22,6 23,5 24,5 25,6 26,9 28,2 29,7 5,7 5,5 5,3 5,1 35,5 36,6 37,7 38,9 15,1 15,2 15,4 15,5 3,6 3,5 2,2 2,2 *

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Janvier 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

4 5 6 7 PQ

6 7 8 9 10

α h 20 21 22 23 0

δ

π

Lever

Méridien Coucher

min 54 46 37 28 20

s 56 31 41 41 0

° – 15 – 12 –8 –4 –0

′ 20,2 28,7 58,0 57,4 37,6

′ 56 56 57 57 58

″ 2 32 4 38 13

h 9 10 10 11 11

min 31 4 33 2 30

h 14 15 16 16 17

min 31,1 20,1 8,8 57,6 47,2

h 19 20 21 23

min 38 45 53 4

9 10 11 12 13

1 12 2 6 3 2 4 0 5 1

15 5 4 28 5

+ 3 49,2 + 8 8,8 + 12 5,5 + 15 21,9 + 17 41,2

58 59 59 60 60

48 22 50 12 22

11 12 13 13 14

59 31 8 50 41

18 19 20 21 22

38,4 31,9 28,1 26,8 27,2

0 1 2 3 5

16 29 44 58 10

11 12 13 14 15

14 PL 16 17 18

6 3 7 5 8 5 9 4 9 59

5 9 51 3 15

+ 18 + 18 + 17 + 14 + 11

49,9 42,0 20,2 55,3 42,9

60 60 59 58 57

18 0 28 46 56

15 16 17 19 20

40 45 55 5 15

23 27,8 0 26,9 1 23,1 2 16,0

6 7 8 8 9

16 13 2 42 16

16 17 18 19 20

19 20 21 DQ 23

10 11 12 13 14

51 41 28 15 1

26 4 46 17 19

+ 7 59,7 + 4 0,5 – 0 2,4 – 3 59,1 – 7 41,6

57 56 55 54 54

5 16 32 56 30

21 22 22 27 23 31 0 32

3 5,6 3 52,5 4 37,3 5 21,0 6 4,4

9 10 10 11 11

46 13 38 3 29

21 22 23 24 25

24 25 26 27 28

14 15 16 17 18

47 34 22 11 2

31 27 32 57 44

– 11 – 13 – 16 – 17 – 18

3,1 56,9 16,6 55,5 47,4

54 54 54 54 54

14 9 14 27 48

1 2 3 4 5

33 33 31 27 20

6 7 8 9 9

48,1 32,7 18,7 6,2 55,1

11 12 13 13 14

56 27 2 43 30

26 27 28 29 30

29 30 NL 2 3

18 19 20 21 22

54 47 40 32 24

38 13 2 40 54

– 18 47,3 – 17 52,5 – 16 3,3 – 13 23,4 – 10 0,2

55 55 56 56 57

15 45 17 48 18

6 9 6 52 7 31 8 6 8 37

10 11 12 13 14

45,1 35,6 26,2 16,3 6,1

15 16 17 18 19

23 23 27 34 44

31

4

23 16

46

9

14 55,5

–6

3,4

57 46

7

20 55

Périgée : le 10 à 6 h – Apogée : le 22 à 0 h.

Premier quartier 5/01 – 19 h 47 min

Pleine Lune 12/01 – 11 h 34 min

Dernier quartier 19/01 – 22 h 13 min

Nouvelle Lune 28/01 – 0 h 07 min

103

guide de données astronomiques

Février 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 Me 32 5 D 36 9 J 40 13 L 44 17 V 48 21 Ma 52 25 S 56

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

α

(3)

245 7786 7790 7794 7798 7802 7806 7810

h 8 9 9 9 9 10 10

s 34 20 6 53 39 25 11

h 20 21 21 21 22 22 22

min 59 15 31 47 2 18 33

s 6 18 17 4 38 2 16

° – 17 – 15 – 14 – 13 – 11 – 10 –9

Lever ′ 6,2 55,6 40,7 21,8 59,5 34,0 6,0

α

min 22 16 10 3 56 49 42

Mercure

2 6 10 14 18 22 26

– 0,2 – 0,2 – 0,3 – 0,4 – 0,5 – 0,7 – 1,0

h 6 6 6 6 6 6 6

min 25 30 34 37 38 39 38

h 10 10 10 11 11 11 11

min 38,6 47,5 57,1 7,2 17,6 28,4 39,6

h 14 15 15 15 15 16 16

min 52 5 20 38 58 20 43

h 19 20 20 20 21 21 22

min 36 1 26 52 18 44 11

s 28 4 21 8 19 50 40

° – 22 – 21 – 20 – 19 – 17 – 15 – 13

Vénus

2 6 10 14 18 22 26

– 4,6 – 4,6 – 4,6 – 4,6 – 4,6 – 4,6 – 4,6

8 8 8 8 7 7 7

43 29 15 0 44 27 10

14 14 14 14 14 14 14

52,5 47,1 40,7 33,0 23,9 13,2 0,7

21 3 21 6 21 7 21 7 21 5 21 0 20 52

23 0 0 0 0 0 0

52 2 12 20 27 32 36

5 38 8 25 20 39 8

+1 +3 +4 +6 +7 +9 + 10

Mars

10 20

+ 1,1 + 1,2

8 44 8 18

15 4,1 14 51,7

21 25 21 27

0 35 1 2

Jupiter

10 20

– 2,3 – 2,3

22 25 21 44

3 56,7 3 16,4

9 24 8 45

Saturne

10 20

+ 0,6 + 0,6

3 55 3 19

8 8,5 7 32,4

Uranus

10

+ 5,9

9

8

Neptune 10

+ 8,0

7 54

1

+ 14,2

*

*

Méridien Coucher h min 12 4,2 12 4,7 12 4,8 12 4,8 12 4,6 12 4,2 12 3,6

δ

Magnitude

Pluton

Méridien Coucher

h 7 7 7 7 6 6 6

M (1)

Lever

min 45 1 17 32 48 4 20

δ

min 47 54 0 7 13 20 26

d

D

′ 13 38 42 25 47 47 26

ua 1,216 1,261 1,299 1,330 1,354 1,371 1,380

″ 5,5 5,3 5,2 5,1 5,0 4,9 4,9

13 1 43 20 49 9 17

0,534 0,505 0,477 0,449 0,422 0,397 0,373

31,3 33,1 35,0 37,2 39,5 42,1 44,8

17 20

+ 3 33 + 6 32

1,910 1,977

4,9 4,7

13 27 13 26

43 45

– 7 39 – 7 30

4,919 4,784

40,1 41,2

12 22 11 46

17 40 17 43

6 24

4 5

10,569 10,423

15,7 15,9

15 46,8

22 26

1 19

42

+ 7 47

20,413

3,5

13 18,5

18 43

22 51

0

– 8 14

30,879

2,2

19 17

35

– 21 16

34,090

*

9 46,6

*

*

– 22 – 22

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

104

h 16 16 17 17 17 17 17

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Février 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

5 6 7 PQ 9

h 0 1 1 2 3

min 8 0 53 48 44

s 34 42 46 15 33

° ′ – 1 45,2 + 2 41,3 + 7 2,0 + 11 1,9 + 14 25,9

′ 58 58 58 59 59

6 7 8 9 10

10 11 12 13 14

4 5 6 7 8

42 42 42 42 40

42 20 36 24 41

+ 16 + 18 + 18 + 17 + 16

59,4 30,1 50,2 58,5 1,0

59 59 59 59 58

11 12 13 14 15

PL 16 17 18 19

9 10 11 12 12

36 30 21 10 58

42 12 18 25 5

+ 13 +9 +5 +1 –2

9,1 37,8 42,4 37,0 26,6

58 7 57 29 56 47 56 6 55 28

17 52 19 1 20 9 21 14 22 18

0 0 1 2 3

2,5 53,7 42,3 28,8 13,8

7 7 8 8 9

12 44 13 39 4

16 17 18 19 20

20 21 DQ 23 24

13 14 15 16 16

44 31 18 6 54

56 33 29 11 56

–6 –9 – 12 – 15 – 17

18,5 50,6 56,1 28,7 22,3

54 54 54 54 54

56 32 18 14 20

23 20 0 20 1 19 2 16

3 4 5 6 6

57,9 41,9 26,4 11,8 58,4

9 9 10 11 11

30 57 27 0 38

21 22 23 24 25

25 26 27 28 29

17 18 19 20 21

44 36 28 20 13

55 4 11 56 57

– 18 – 18 – 18 – 16 – 14

31,2 50,5 16,4 47,4 25,0

54 55 55 56 56

37 3 36 14 55

3 10 4 0 4 46 5 27 6 4

7 8 9 10 11

46,3 35,5 25,6 16,3 7,2

12 13 14 15 16

22 12 8 11 18

26 27 28

NL 2 3

22 7 23 0 23 53

0 0 1

57 35 58 12 58 42

6 37 7 8 7 37

11 58,0 12 48,8 13 39,7

α

δ

π

– 11 14,1 – 7 23,5 – 3 5,0

Lever

Méridien Coucher

″ 11 33 52 7 19

h 9 10 10 11 11

min 35 4 34 8 47

h 15 16 17 18 19

26 27 19 4 39

12 13 14 15 16

33 26 27 33 42

min 45,2 35,7 27,6 21,4 17,3

h min 22 7 23 19

20 15,0 21 13,6 22 11,8 23 8,4

2 55 4 1 5 1 5 52 6 35

0 32 1 45

17 28 18 40 19 53

Périgée : le 6 à 14 h – Apogée : le 18 à 21 h.

Premier quartier 4/02 – 4 h 19 min

Pleine Lune 11/02 – 0 h 33 min

Dernier quartier 18/02 – 19 h 33 min

Nouvelle Lune 26/02 – 14 h 58 min

105

guide de données astronomiques

Mars 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 Me 60 5 D 64 9 J 68 13 L 72 17 V 76 21 Ma 80 25 S 84 29 Me 88

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7814 7818 7822 7826 7830 7834 7838 7842

h 10 10 11 11 11 11 12 12

s 57 44 30 16 2 48 35 21

Magnitude

2 6 10 14 18 22 26 30 2 6 10 14 18 22 26 30 2 12 22

– 1,3 – 1,7 – 1,7 – 1,6 – 1,4 – 1,1 – 0,8 – 0,4 – 4,6 – 4,5 – 4,4 – 4,3 – 4,2 – 4,1 – 4,0 – 4,1 + 1,3 + 1,3 + 1,4

Jupiter

2 12 22

– 2,4 – 2,4 – 2,4

21 1 20 17 19 32

2 34,9 1 52,5 1 9,2

Saturne

2 12 22

+ 0,5 + 0,5 + 0,5

2 43 2 5 1 27

6 55,8 6 18,6 5 40,6

2 22 Neptune 2 22 Pluton 1

+ 5,9 + 5,9 + 8,0 + 8,0 + 14,2

Mercure

Vénus

Mars

Uranus

Lever

min 35 51 7 23 39 54 10 26

M (1)

α

(3)

h 6 6 6 6 6 6 6 5 6 6 6 5 5 5 4 4 7 7 7

7 6 6 5 *

min 36 33 29 25 20 13 6 56 51 31 11 50 30 10 51 34 52 27 2

51 34 36 19 *

h 22 23 23 23 23 0 0 0

δ

min 48 3 18 32 47 2 16 31

s 20 16 5 49 27 3 38 12

° –7 –6 –4 –2 –1 +0 +1 +3

14 13 12 10 8

min 51,0 2,8 15,0 27,2 39,2 49,9 57,8 1,5 46,1 29,2 10,0 48,7 25,5 1,3 36,8 13,1 39,5 27,5 15,7

31,2 16,4 2,6 46,8 30,3

h 17 17 18 18 19 19 19 20 20 20 20 19 19 18 18 17 21 21 21

min 8 35 3 32 1 29 52 8 42 27 9 47 21 52 21 51 28 29 30

′ 35,7 3,7 30,4 56,2 21,5 13,4 48,0 22,0

α

Méridien Coucher h 11 12 12 12 12 12 12 13 13 13 13 12 12 12 11 11 14 14 14

Lever min 34 26 18 9 1 53 44 36

h 12 12 12 12 11 11 11 11

δ

h 17 17 17 17 17 18 18 18

min 33 39 45 52 58 4 10 16

d

D

′ 43 40 18 41 3 43 3 49 11 48 5 58 28 35 23 59 25 7 38

ua 1,380 1,368 1,343 1,300 1,238 1,156 1,058 0,952 0,350 0,330 0,313 0,299 0,288 0,282 0,281 0,285 2,043 2,107 2,170

″ 4,9 4,9 5,0 5,2 5,4 5,8 6,4 7,1 47,6 50,6 53,4 55,9 57,9 59,1 59,4 58,6 4,6 4,4 4,3

– 7 15 – 6 55 – 6 30

4,667 4,572 4,504

42,2 43,1 43,8

s 49 20 11 13 0 39 50 58 34 45 36 12 55 27 39 27 31 53 31

8 4 7 23 6 42

13 24 13 21 13 17

38 31 34

11 9 10 32 9 54

17 46 17 48 17 49

7 13 39

– 22 – 22 – 22

5 5 5

10,266 10,102 9,936

16,2 16,5 16,7

21 19 17 16 *

1 1 22 22 19

45 32 48 36 52

+8 +8 –7 –7 – 21

5 28 57 41 14

20,677 20,855 30,941 30,890 33,871

3,4 3,4 2,2 2,2 *

22 26 53 56 19

° – 10 –7 –4 –0 +3 +6 + 10 + 12 + 11 + 11 + 12 + 11 + 11 + 10 +9 +7 +9 + 12 + 14

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

106

min 2,9 2,1 1,1 0,1 58,9 57,7 56,5 55,3

min 38 6 34 2 30 56 20 40 37 36 33 28 20 12 3 55 29 56 24

11 58 29 14 *

h 22 23 23 0 0 0 1 1 0 0 0 0 0 0 0 23 1 1 2

h 6 6 6 6 6 5 5 5

Méridien Coucher

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Mars 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

4 5 6 7 PQ

h 0 1 2 3 4

min 46 40 35 31 29

s 20 20 24 47 30

° +1 +5 + 10 + 13 + 16

′ 27,1 56,8 7,5 43,1 29,2

′ 59 59 59 59 59

6 7 8 9 10

9 10 11 12 13

5 6 7 8 9

28 27 25 23 18

13 19 57 16 42

+ 18 + 18 + 18 + 16 + 14

14,4 51,6 19,6 42,7 10,1

11 12 13 14 15

14 PL 16 17 18

10 11 11 12 13

12 3 52 40 28

0 14 41 49 8

16 17 18 19 20

19 20 21 22 DQ

14 15 15 16 17

15 2 49 38 27

21 22 23 24 25

24 25 26 27 28

26 27 28 29 30

29 30 NL 2 3

31

4

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 5 19 25 23 16

h 8 8 9 9 10

min 6 37 10 48 31

h 14 15 16 17 18

59 5 58 49 58 30 58 8 57 43

11 12 13 14 15

21 18 21 27 36

19 7,2 20 4,1 20 59,8 21 53,5 22 44,7

1 2 3 4 5

54 54 47 32 10

+ 10 54,0 + 7 8,1 + 3 5,9 – 1 0,0 – 4 58,8

57 56 56 55 55

14 43 11 39 10

16 44 17 52 18 58 20 2 21 6

23 33,7

5 6 6 7 7

43 13 39 5 31

7 14 52 16 36

–8 – 11 – 14 – 16 – 18

41,0 58,4 44,1 52,0 16,6

54 54 54 54 54

44 25 14 12 20

22 23

7 7

0 1

57 26 58 33 14

18 17 19 9 20 0 20 53 21 45

53 1 49 6 42

– 18 – 18 – 17 – 15 – 12

53,5 39,0 31,1 30,0 38,3

54 55 55 56 57

38 6 44 28 17

1 2 3 3 4

22 23 0 1 2

38 31 25 20 17

37 57 57 56 12

–9 –4 –0 +4 +8

1,9 50,0 15,7 24,7 52,7

3 14

55

+ 12 49,3

min 31,2 23,7 17,7 13,1 9,8

0 20,7 1 6,3 1 51,0

h min 21 8 22 22 23 36 0 47

5 0

2 3 4 4 5

35,3 19,9 5,0 51,1 38,2

7 8 8 9 10

52 39 21 59 34

6 7 8 8 9

26,3 15,3 5,0 55,2 45,7

11 1 11 54 12 53 13 57 15 6

58 7 58 54 59 32 60 0 60 14

5 5 5 35 6 5 6 36 7 9

10 11 12 13 14

36,5 28,0 20,3 13,9 9,1

16 17 18 20 21

60 14

7 46

15

5,9

17 31 47 4 21

22 36

Périgée : le 3 à 8 h – Apogée : le 18 à 17 h – Périgée : le 30 à 13 h.

Premier quartier 5/03 – 11 h 32 min

Pleine Lune 12/03 – 14 h 54 min

Dernier quartier 20/03 – 15 h 58 min

Nouvelle Lune 28/03 – 2 h 57 min

107

guide de données astronomiques

Avril 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 S 91 5 Me 95 9 D 99 13 J 103 17 L 107 21 V 111 25 Ma 115 29 S 119

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7845 7849 7853 7857 7861 7865 7869 7873

M

Magnitude

Mercure

3 7 11 15 19 23 27

+ 0,3 + 1,1

Vénus

3 7 11 15 19 23 27

Mars

(1)

α

(3)

h 12 12 13 13 13 13 14 14 Lever

min 38 53 9 25 41 57 12 28

s 11 57 43 29 15 2 48 34

h 0 0 1 1 1 1 2 2

δ

min 42 56 11 26 40 55 10 25

s 8 44 22 5 53 47 48 57

° +4 +6 +7 +9 + 10 + 11 + 13 + 14

Lever ′ 31,8 3,7 33,9 2,1 27,8 50,9 10,8 27,2

α

Méridien Coucher

h 5 5 5 5 4 4 4 4

min 30 21 13 5 57 50 42 35

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

min 54,5 53,3 52,2 51,1 50,2 49,3 48,6 48,0

h 18 18 18 18 18 18 18 19

min 20 26 32 38 44 50 56 2

d

D

h 5 5 5 5 4 4 4

min 45 32 17 1 45 30 17

h 12 12 12 12 11 11 11

min 59,6 51,3 36,4 16,0 51,9 27,1 4,3

h 20 20 19 19 18 18 17

min 15 11 56 30 57 22 51

h 1 2 2 2 1 1 1

min 55 4 5 1 53 44 36

s 40 0 42 33 29 17 47

° + 14 + 15 + 16 + 15 + 13 + 11 +9

′ 49 55 3 16 43 45 50

ua 0,847 0,752 0,674 0,616 0,581 0,568 0,576

″ 7,9 8,9 10,0 10,9 11,6 11,8 11,7

– 4,2 – 4,3 – 4,4 – 4,5 – 4,5 – 4,5 – 4,5

4 4 3 3 3 3 3

19 5 52 41 31 22 13

10 10 10 9 9 9 9

50,8 30,6 12,7 57,3 44,1 32,9 23,6

17 16 16 16 15 15 15

22 56 32 13 57 44 34

23 23 23 23 23 23 23

48 43 41 41 43 48 54

40 54 29 29 48 12 26

+6 +5 +3 +2 +2 +1 +1

32 8 54 55 12 45 34

0,293 0,305 0,321 0,341 0,363 0,387 0,413

57,0 54,7 52,0 49,0 46,0 43,1 40,4

1 11 21

+ 1,4 + 1,5 + 1,5

6 39 6 17 5 56

14 4,3 13 53,2 13 42,5

21 30 21 30 21 29

2 52 3 20 3 49

29 49 29

+ 16 54 + 18 55 + 20 39

2,231 2,289 2,344

4,2 4,1 4,0

Jupiter

1 11 21

– 2,5 – 2,5 – 2,5

18 46 18 0 17 14

0 25,4 23 37,0 22 53,1

6 0 5 19 4 37

13 13 13 8 13 3

3 17 37

–6 2 – 5 33 –5 4

4,464 4,456 4,477

44,2 44,2 44,0

Saturne

1 11 21

+ 0,4 + 0,4 + 0,3

0 49 0 9 23 25

5 2,0 4 22,7 3 42,7

9 15 8 36 7 56

17 50 17 50 17 49

23 24 43

5 4 3

9,771 9,613 9,466

17,0 17,3 17,6

Uranus

11

+ 5,9

5 18

1,9

18 46

1 30

45

+ 8 53

20,931

3,4

Neptune 11

+ 7,9

4

2

9 30,7

14 59

22 59

9

– 7 25

30,731

2,2

1

+ 14,2

*

*

6 34,4

19 22

1

– 21 11

33,422

*

Pluton

12

*

*

– 22 – 22 – 22

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

108

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Avril 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

5 6 PQ 8 9

h 4 5 6 7 8

min 13 13 13 12 10

s 57 51 50 58 26

° + 15 + 18 + 18 + 18 + 17

′ 56,9 1,9 56,6 39,8 16,7

′ 60 59 59 58 58

6 7 8 9 10

10 11 12 13 14

9 9 10 11 12

5 58 49 38 26

43 42 32 36 25

+ 14 + 11 +8 +4 +0

56,7 51,8 14,8 18,2 13,5

57 56 56 55 55

11 12 13 14 15

PL 16 17 18 19

13 14 14 15 16

13 0 47 34 23

29 19 19 50 5

16 17 18 19 20

20 21 22 DQ 24

17 18 18 19 20

12 1 52 43 34

21 22 23 24 25

25 26 27 28 29

21 25 22 17 23 9 0 2 0 57

26 27 28 29 30

NL 2 3 4 5

α

1 2 3 4 5

53 51 51 53 55

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 2 40 12 39 5

h 8 9 10 11 12

min 28 17 12 13 19

h 16 17 17 18 19

min 3,8 2,2 59,9 56,0 49,7

32 59 28 58 31

13 14 15 16 17

26 33 40 46 50

20 21 22 23 23

40,9 29,6 16,3 1,6 46,1

3 3 4 4 5

12 46 15 42 8

– 3 48,3 – 7 37,5 – 11 5,2 – 14 3,5 – 16 25,4

55 6 54 44 54 25 54 12 54 5

18 19 20 21 22

54 56 57 56 53

0 1 1 2

30,3 14,7 59,7 45,5

5 5 6 6 7

33 59 26 56 30

8 56 21 14 23

– 18 5,1 – 18 57,9 – 19 0,6 – 18 11,4 – 16 30,3

54 6 54 15 54 34 55 3 55 41

23 45 0 34 1 17 1 56

3 4 5 5 6

32,2 19,7 7,8 56,4 45,3

8 8 9 10 11

9 53 43 39 39

45 25 36 39 2

– 13 – 10 –6 –2 +2

59,2 42,2 45,9 19,9 22,1

56 57 58 59 59

27 20 16 11 59

2 31 3 3 3 33 4 2 4 32

7 8 9 10 10

34,4 23,9 14,1 5,5 58,5

12 13 15 16 17

45 53 5 20 37

9 19 30 11 21

+ 7 3,1 + 11 22,8 + 15 0,0 + 17 36,2 + 18 58,8

60 60 61 60 60

36 57 1 46 17

5 4 5 39 6 20 7 7 8 2

11 12 13 14 15

53,7 51,2 50,7 51,3 51,6

18 20 21 22 23

56 15 30 40 41

h min 23 47 0 50 1 46 2 33

Apogée : le 15 à 10 h – Périgée : le 27 à 16 h.

Premier quartier 3/04 – 18 h 39 min

Pleine Lune 11/04 – 6 h 08 min

Dernier quartier 19/04 – 9 h 57 min

Nouvelle Lune 26/04 – 12 h 16 min

109

guide de données astronomiques

Mai 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 L 121 5 V 125 9 Ma 129 13 S 133 17 Me 137 21 D 141 25 J 145 29 L 149 M (1)

1 5 9 13 17 21 25 29 Vénus 1 5 9 13 17 21 25 29 Mars 1 11 21 31 Jupiter 1 11 21 31 Saturne 1 11 21 31 Uranus 1 21 Neptune 1 21 Pluton 1

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7875 7879 7883 7887 7891 7895 7899 7903

Magnitude

Mercure

+ 1,2 + 0,9 + 0,6 + 0,4 + 0,1 – 0,1 – 4,5 – 4,5 – 4,5 – 4,5 – 4,4 – 4,4 – 4,4 – 4,3 + 1,6 + 1,6 + 1,6 + 1,7 – 2,4 – 2,4 – 2,4 – 2,3 + 0,3 + 0,2 + 0,2 + 0,1 + 5,9 + 5,9 + 7,9 + 7,9 + 14,2

α

(3)

h 14 14 15 15 15 15 16 16

min 36 52 8 23 39 55 11 26

s 27 13 0 46 32 18 4 51

h 2 2 3 3 3 3 4 4

min 33 48 4 20 35 51 7 24

δ s 35 56 26 6 54 52 58 12

Lever

Méridien Coucher

h 4 3 3 3 3 3 3 3 3 2 2 2 2 2 2 2 5 5 5 4 16 15 15 14 22 22 21 20 4 2 2 1 *

h 10 10 10 10 10 10 10 10 9 9 9 8 8 8 8 8 13 13 13 13 22 21 20 20 3 2 1 0 10 9 8 6 4

min 4 53 43 34 26 19 13 9 5 57 49 42 35 27 20 13 37 20 6 53 28 44 1 19 45 3 21 39 2 45 45 27 *

min 45,1 30,3 19,8 13,2 10,1 10,1 13,0 18,8 15,7 9,2 3,7 59,3 55,6 52,6 50,2 48,4 32,1 21,9 11,8 1,7 9,5 26,7 44,8 3,9 2,0 20,8 39,0 56,9 47,6 32,9 14,1 56,9 36,8

h 17 17 16 16 16 17 17 17 15 15 15 15 15 15 15 15 21 21 21 21 3 3 2 1 7 6 5 5 17 16 13 12 *

min 25 7 57 53 55 2 14 30 27 21 18 17 17 18 21 24 27 24 18 10 55 14 33 53 15 34 53 11 34 21 44 27 *

° + 15 + 16 + 17 + 18 + 19 + 20 + 20 + 21

Lever ′ 4,0 14,6 20,9 22,5 19,1 10,6 56,5 36,6

α h 1 1 1 1 1 2 2 2 0 0 0 0 0 0 1 1 4 4 5 5 12 12 12 12 17 17 17 17 1 1 23 23 19

min 32 33 38 46 59 14 32 54 2 11 21 32 44 57 10 24 18 47 17 46 59 55 53 51 48 46 43 41 35 39 1 2 22

h 4 4 4 4 4 4 3 3

min 32 25 19 13 8 3 59 56

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ s 52 18 7 53 11 37 59 13 13 20 34 45 46 29 50 42 28 41 0 20 21 46 4 24 22 25 57 7 2 3 15 41 18

° +8 +7 +7 +7 +8 + 10 + 11 + 13 +1 +1 +2 +3 +3 +4 +5 +6 + 22 + 23 + 23 + 24 –4 –4 –4 –3 – 22 – 22 – 22 – 22 +9 +9 –7 –7 – 21

′ 19 26 14 38 36 0 45 46 38 54 23 1 48 42 43 48 3 8 52 16 39 19 4 56 3 2 1 0 18 41 13 5 13

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

110

min 47,7 47,3 47,1 47,0 47,0 47,2 47,6 48,1

h 19 19 19 19 19 19 19 19

min 5 10 16 22 27 32 37 41

d

D

ua 0,601 0,640 0,688 0,745 0,806 0,873 0,943 1,015 0,441 0,470 0,499 0,530 0,561 0,592 0,624 0,656 2,396 2,444 2,488 2,528 4,528 4,606 4,707 4,827 9,336 9,225 9,139 9,079 20,898 20,761 30,484 30,176 32,938

″ 11,2 10,5 9,8 9,0 8,3 7,7 7,1 6,6 37,9 35,5 33,4 31,5 29,7 28,2 26,7 25,4 3,9 3,8 3,8 3,7 43,5 42,8 41,9 40,8 17,8 18,0 18,2 18,3 3,4 3,4 2,2 2,3 *

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Mai 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

6 7 PQ 9 10

h 6 7 8 9 10

6 7 8 9 10

11 12 13 14 PL

11 12 13 13 14

27 15 1 48 34

11 12 13 14 15

16 17 18 19 20

15 16 16 17 18

16 17 18 19 20

21 22 23 DQ 25

21 22 23 24 25

α

δ

min s 56 47 56 17 53 8 47 6 38 24

π

Lever

Méridien Coucher

° + 19 + 17 + 15 + 12 +9

′ 4,0 56,4 46,7 48,8 16,5

′ 59 58 58 57 56

″ 38 52 5 19 37

h 9 10 11 12 13

min 3 9 17 25 32

h 16 17 18 19 20

min 50,2 46,0 38,5 28,1 15,1

h min 0 1 1 2

32 14 50 21

31 5 45 6 39

+5 +1 –2 –6 – 10

22,8 19,2 44,0 37,7 13,0

55 55 55 54 54

59 27 0 38 21

14 15 16 17 18

37 42 45 47 49

21 21 22 23 23

0,2 44,3 28,0 11,9 56,5

2 3 3 4 4

48 13 38 3 29

21 9 58 48 38

48 46 37 16 30

– 13 – 15 – 17 – 18 – 19

22,0 56,9 51,2 59,3 17,6

54 8 54 1 53 59 54 3 54 14

19 20 21 22 23

49 47 41 31 16

0 41,9 1 28,3 2 15,6 3 3,4

4 5 6 6 7

58 30 7 49 36

19 20 21 22 22

29 19 10 0 50

0 33 0 23 58

– 18 44,4 – 17 19,8 – 15 6,1 – 12 7,1 – 8 28,5

54 55 55 56 57

33 0 36 20 12

23 56

26 27 28 29 NL

23 0 1 2 3

42 34 28 25 24

9 30 40 12 25

–4 +0 +4 +9 + 13

17,8 14,8 55,7 27,7 29,9

58 7 59 5 59 58 60 42 61 12

26 27 28 29 30

2 3 4 5 6

4 5 6 7 8

26 29 33 35 35

10 38 24 50 40

+ 16 + 18 + 19 + 18 + 16

40,8 41,7 21,8 40,7 48,0

61 61 60 60 59

31

7

9 32

14

+ 13 58,6

23 14 47 5 14

58 18

0 32 1 4 1 34

3 4 5 6 7

51,6 39,7 27,7 15,8 4,1

8 9 10 11 12

29 27 30 35 44

2 2 2 30 3 0 3 32 4 10

7 8 9 10 11

53,2 43,9 36,9 32,7 31,5

13 15 16 17 19

55 10 27 46 4

4 5 6 7 9

12 13 14 15 16

32,8 35,3 37,0 36,3 32,1

20 21 22 23 23

19 27 25 12 52

54 46 46 53 3

10 13

17 24,2

Apogée : le 12 à 20 h – Périgée : le 26 à 1 h.

Premier quartier 3/05 – 2 h 47 min

Pleine Lune 10/05 – 21 h 42 min

Dernier quartier 19/05 – 0 h 33 min

Nouvelle Lune 25/05 – 19 h 44 min

111

guide de données astronomiques

Juin 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 J 152 5 L 156 9 V 160 13 Ma 164 17 S 168 21 Me 172 25 D 176 29 J 180

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7906 7910 7914 7918 7922 7926 7930 7934

h 16 16 17 17 17 17 18 18

s 40 27 13 59 45 31 18 4

Magnitude

2 6 10 14 18 22 26 30 2 6 10 14 18 22 26 30 10 20 30

– 0,4 – 0,7 – 1,0 – 1,4 – 1,9 – 2,2 – 1,7 – 1,2 – 4,3 – 4,3 – 4,3 – 4,2 – 4,2 – 4,2 – 4,2 – 4,1 + 1,7 + 1,7 + 1,7

Jupiter

10 20 30

– 2,2 – 2,2 – 2,1

13 39 13 1 12 24

19 24,1 18 45,4 18 7,8

Saturne

10 20 30

0,0 0,0 + 0,1

19 56 19 14 18 31

0 14,5 23 27,8 22 45,4

10 30 Neptune 10 30 Pluton 1

+ 5,9 + 5,8 + 7,9 + 7,9 + 14,2

1 28 0 11 0 8 22 46 * *

Mercure

Vénus

Mars

Uranus

Lever

min 38 54 10 25 41 57 13 29

M (1)

α

(3)

h 3 3 3 3 3 3 4 4 2 2 1 1 1 1 1 1 4 4 4

min 6 5 8 15 27 45 7 32 6 0 53 47 42 36 31 27 43 34 27

h 4 4 5 5 5 5 6 6

min 36 52 9 25 42 59 15 32

δ s 28 53 24 58 36 14 53 29

° + 22 + 22 + 22 + 23 + 23 + 23 + 23 + 23

8 7 5 4 1

min 27,5 39,5 54,9 13,5 34,9 57,7 20,1 40,7 47,0 46,1 45,6 45,5 45,9 46,6 47,8 49,3 51,4 40,9 30,0

17,7 1,6 38,9 20,2 57,2

h 17 18 18 19 19 20 20 20 15 15 15 15 15 15 16 16 21 20 20

min 51 16 44 14 44 11 33 48 28 33 39 45 51 58 5 13 0 48 32

′ 2,8 32,3 55,5 12,3 22,5 26,1 23,1 13,5

α

Méridien Coucher h 10 10 10 11 11 11 12 12 8 8 8 8 8 8 8 8 12 12 12

Lever

h 3 3 4 4 5 6 6 7 1 1 2 2 2 2 3 3 6 6 7

h 3 3 3 3 3 3 3 3

min 53 51 49 49 48 49 50 52

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

h 19 19 19 19 19 19 19 19

min 44 48 51 53 55 56 56 56

d

D

′ 58 13 23 19 46 34 39 0 57 8 21 35 49 1 11 18 18 1 24

ua 1,087 1,157 1,222 1,275 1,311 1,325 1,316 1,288 0,688 0,720 0,753 0,785 0,817 0,848 0,880 0,911 2,563 2,593 2,617

″ 6,2 5,8 5,5 5,3 5,1 5,1 5,1 5,2 24,2 23,2 22,2 21,3 20,4 19,7 19,0 18,3 3,7 3,6 3,6

min 18 45 16 50 27 5 43 20 39 53 9 24 40 57 14 31 15 44 12

s 24 45 28 29 17 39 53 29 4 53 8 48 53 21 13 28 30 24 54

1 13 0 34 23 51

12 50 12 51 12 52

49 21 57

– 3 56 –4 2 – 4 15

4,963 5,109 5,262

39,7 38,6 37,5

4 28 3 46 3 4

17 38 17 34 17 31

2 51 45

– 21 59 – 21 58 – 21 57

9,047 9,046 9,074

18,4 18,4 18,3

15 7 13 52 11 9 9 51 * *

1 42 1 45 23 3 23 3 19 20

29 4 22 15 1

+ 10 1 + 10 15 –7 1 –7 3 – 21 21

20,534 20,241 29,842 29,517 32,458

3,4 3,5 2,3 2,3 *

° + 15 + 18 + 20 + 22 + 23 + 24 + 24 + 24 +7 +9 + 10 + 11 + 12 + 14 + 15 + 16 + 24 + 24 + 23

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

112

min 48,5 49,2 49,9 50,7 51,6 52,5 53,3 54,2

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Juin 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

PQ 9 10 11 12

h 10 11 12 12 13

min 25 15 4 51 37

s 30 55 12 5 17

° + 10 +6 +2 –1 –5

′ 29,3 35,4 29,9 36,5 34,8

′ 57 56 55 55 54

6 7 8 9 10

13 14 15 PL 17

14 15 15 16 17

23 10 57 46 35

29 10 42 15 46

–9 – 12 – 15 – 17 – 18

11 12 13 14 15

18 19 20 21 22

18 19 20 20 21

26 16 7 57 47

2 39 16 36 33

16 17 18 19 20

23 DQ 25 26 27

22 37 23 27 0 17 1 9 2 2

21 22 23 24 25

28 29 30 NL 2

26 27 28 29 30

3 4 5 6 7

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 24 34 49 13 44

h 11 12 13 14 15

min 22 29 34 37 40

h 18 18 19 20 21

16,6 34,4 20,7 28,4 51,4

54 22 54 8 54 0 53 57 54 0

16 17 18 19 20

42 42 41 37 29

– 19 – 19 – 17 – 15 – 13

25,1 6,9 56,7 56,8 11,5

54 9 54 23 54 42 55 8 55 41

21 21 22 23 23

14 1 26 11 59

–9 –5 –1 +3 +7

46,7 49,7 29,6 2,9 33,8

56 57 57 58 59

2 59 3 58 5 1 6 5 7 9

28 56 8 4 8

+ 11 + 15 + 17 + 19 + 19

46,4 20,7 56,5 17,0 14,2

8 11 9 11 10 7 11 0 11 50

36 13 25 17 24

+ 17 + 15 + 11 +8 +3

50,9 19,8 58,5 5,2 55,9

min 13,0 59,2 43,7 27,3 10,8

21 54,7 22 39,6 23 25,6

h 0 0 1 1 2

min 25 53 19 44 8

0 12,7

2 34 3 1 3 32 4 6 4 46

16 58 35 7 37

1 1 2 3 4

0,5 48,8 37,0 24,9 12,4

5 6 7 8 9

32 23 20 21 24

20 5 55 47 38

0 5 0 32 1 0 1 29

4 5 6 7 8

59,6 47,0 35,3 25,4 17,9

10 11 12 14 15

31 39 50 3 19

60 60 61 61 60

22 56 14 13 53

2 2 3 4 5

3 42 29 25 30

9 10 11 12 13

13,6 12,6 14,3 17,2 19,3

16 36 17 52 19 5 20 9 21 3

60 59 58 57 56

16 27 31 34 40

6 7 9 10 11

40 53 5 15 22

14 15 16 16 17

18,6 14,3 6,1 54,7 40,7

21 22 22 23 23

48 25 56 23 49

Apogée : le 8 à 22 h – Périgée : le 23 à 11 h.

Premier quartier 1/06 – 12 h 42 min

Pleine Lune 9/06 – 13 h 10 min

Dernier quartier 17/06 – 11 h 33 min

Nouvelle Lune 24/06 – 2 h 31 min

113

guide de données astronomiques

Juillet 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 S 182 5 Me 186 9 D 190 13 J 194 17 L 198 21 V 202 25 Ma 206 29 S 210

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

α

(3)

245 7936 7940 7944 7948 7952 7956 7960 7964

h 18 18 19 19 19 19 20 20

s 57 43 30 16 2 48 34 21

h 6 6 7 7 7 8 8 8

min 40 57 13 29 46 2 18 33

s 46 16 41 59 10 12 6 50

Lever ′ 6,2 46,9 21,3 49,5 11,7 28,2 39,2 44,9

° + 23 + 22 + 22 + 21 + 21 + 20 + 19 + 18 α

min 53 56 59 3 7 12 17 22

Mercure

4 8 12 16 20 24 28

– 0,9 – 0,6 – 0,3 – 0,1 + 0,1 + 0,2 + 0,4

h 4 5 5 6 6 6 6

min 58 24 48 9 27 42 54

h 12 13 13 13 13 13 13

min 58,5 13,3 25,0 33,6 39,5 42,5 42,6

h 20 21 21 20 20 20 20

min 57 1 0 56 50 41 30

h 7 8 8 9 9 9 10

min 54 25 53 18 40 59 15

s 27 22 12 2 1 11 31

° + 22 + 21 + 19 + 16 + 14 + 12 +9

Vénus

4 8 12 16 20 24 28

– 4,1 – 4,1 – 4,1 – 4,1 – 4,0 – 4,0 – 4,0

1 1 1 1 1 1 1

23 20 18 16 15 16 17

8 8 8 8 9 9 9

51,1 53,4 56,0 59,0 2,3 5,9 9,7

16 16 16 16 16 16 17

20 28 35 43 50 56 3

3 4 4 4 5 5 5

49 7 25 44 3 22 42

5 5 27 9 11 31 5

+ 17 + 18 + 19 + 19 + 20 + 21 + 21

Mars

10 20 30

+ 1,7 + 1,7 + 1,7

4 21 4 17 4 13

12 18,5 12 6,5 11 53,8

20 15 19 56 19 34

7 40 8 8 8 35

Jupiter

10 20 30

– 2,0 – 2,0 – 1,9

11 49 11 15 10 43

17 31,1 16 55,4 16 20,5

23 13 22 35 21 58

Saturne

10 20 30

+ 0,1 + 0,2 + 0,3

17 49 17 7 16 26

22 3,2 21 21,4 20 40,2

Uranus

20

+ 5,8

22 49

5 44,4

Neptune 20

+ 7,8

21 27

3

1

+ 14,2

*

*

0,7

23 52,3

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

Magnitude

Pluton

Méridien Coucher

h 3 3 3 4 4 4 4 4

M (1)

Lever

min 36 52 8 24 40 55 11 27

δ

h 19 19 19 19 19 19 19 19

min 56 54 52 49 46 42 37 32

d

D

′ 45 3 2 49 29 9 53

ua 1,247 1,197 1,141 1,083 1,023 0,963 0,904

″ 5,4 5,6 5,9 6,2 6,6 7,0 7,4

21 20 13 59 39 12 36

0,942 0,973 1,003 1,033 1,062 1,091 1,119

17,7 17,2 16,6 16,2 15,7 15,3 14,9

54 19 7

+ 22 29 + 21 16 + 19 49

2,636 2,650 2,657

3,6 3,5 3,5

12 55 12 59 13 3

34 7 31

– 4 34 – 4 59 – 5 28

5,416 5,570 5,719

36,4 35,4 34,5

2 21 1 40 0 58

17 28 17 26 17 24

52 22 21

– 21 56 – 21 55 – 21 55

9,130 9,213 9,321

18,2 18,0 17,8

12 36

1 46

33

+ 10 23

19,911

3,5

9

29,239

2,3

– 21 29

32,348

*

8 30

23

2

22

*

19 17

4

*

–7

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

114

min 54,6 55,3 55,9 56,4 56,8 57,1 57,2 57,1

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Juillet 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

PQ 9 10 11 12

h 12 13 14 14 15

min 38 25 11 58 45

s 31 24 48 21 34

° –0 –4 –8 – 11 – 14

′ 16,4 21,6 11,2 37,8 34,6

′ 55 55 54 54 54

6 7 8 9 10

13 14 15 PL 17

16 17 18 19 19

33 22 13 3 54

44 59 10 58 58

– 16 – 18 – 19 – 19 – 18

11 12 13 14 15

18 19 20 21 22

20 21 22 23 0

45 36 25 15 5

46 6 56 28 6

– 16 – 14 – 10 –6 –2

16 17 18 19 20

DQ 24 25 26 27

0 1 2 3 4

55 47 41 37 36

27 12 2 32 52

21 22 23 24 25

28 29 NL 2 3

5 6 7 8 9

38 41 44 45 44

26 27 28 29 30

4 5 6 7 PQ

10 11 12 13 13

31

9

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 52 12 41 19 6

h 12 13 14 15 16

min 28 31 33 34 34

h 18 19 19 20 21

54,7 31,9 21,0 18,3 22,7

54 1 54 3 54 11 54 25 54 43

17 18 19 19 20

31 25 14 58 37

35,7 1,3 46,0 57,7 45,6

55 5 55 31 56 1 56 34 57 11

21 21 22 22 23

11 42 10 37 3

1 2 2 3 4

+ 1 39,6 + 6 5,9 + 10 19,0 + 14 2,6 + 16 58,7

57 58 59 59 60

51 33 14 51 20

23 31

38 45 42 56 25

+ 18 + 19 + 18 + 16 + 13

50,2 24,5 37,7 35,6 32,7

60 60 60 60 59

38 41 29 0 19

39 32 22 10 57

46 9 7 23 41

+9 +5 +1 –2 –6

47,1 37,2 18,9 55,1 54,8

58 57 56 55 55

30 37 44 56 16

14 44

41

– 10 32,1

54 44

min 25,2 9,0 52,9 37,3 22,8

0 13 0 39 1 5 1 34 2 2 3 4 5

7 45 29 19 14

22,7 10,6 58,0 45,0 32,3

6 7 8 9 10

13 17 22 29 38

0 2 0 37 1 19

5 6 7 7 8

20,5 10,4 2,9 58,4 57,0

11 13 14 15 16

49 1 15 30 42

2 9 3 8 4 16 5 28 6 42

9 10 12 12 13

58,0 59,8 0,6 58,8 53,6

17 18 19 20 20

50 48 38 19 54

14 15 16 17 17

45,0 33,4 19,7 4,6 49,0

21 21 22 22 23

24 51 17 42 8

7 9 10 11 12

54 5 13 18 22

13 24

22 9,5 22 57,2 23 45,6

h min

0 34,3

18 33,6

23 36

Apogée : le 6 à 4 h – Périgée : le 21 à 17 h.

Premier quartier 1/07 – 0 h 51 min

Pleine Lune 9/07 – 4 h 07 min

Dernier quartier 16/07 – 19 h 26 min

Nouvelle Lune 23/07 – 9 h 46 min

Premier quartier 30/07 – 15 h 23 min

115

guide de données astronomiques

Août 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 Ma 213 5 S 217 9 Me 221 13 D 225 17 J 229 21 L 233 25 V 237 29 Ma 241

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7967 7971 7975 7979 7983 7987 7991 7995

h 20 20 21 21 21 21 22 22

s 10 57 43 29 15 1 48 34

Magnitude

1 5 9 13 17 21 25 29 1 5 9 13 17 21 25 29 9 19 29

+ 0,5 + 0,7 + 1,0 + 1,4

Jupiter

9 19 29

– 1,9 – 1,8 – 1,8

10 11 9 41 9 11

15 46,4 15 12,9 14 40,1

Saturne

9 19 29

+ 0,3 + 0,4 + 0,4

15 45 15 5 14 26

9 29 Neptune 9 29 Pluton 1

+ 5,8 + 5,7 + 7,8 + 7,8 + 14,2

21 31 20 12 20 7 18 48 * *

Mercure

Vénus

Mars

Uranus

– 4,0 – 4,0 – 4,0 – 4,0 – 4,0 – 4,0 – 4,0 – 4,0 + 1,7 + 1,8 + 1,8

Lever

min 39 54 10 26 42 58 13 29

M (1)

α

(3)

h 7 7 7 6 6 6 5 4 1 1 1 1 1 1 1 2 4 4 4

min 1 3 0 49 31 3 29 52 20 23 28 33 40 48 56 5 9 5 2

h 8 9 9 9 9 10 10 10

δ

min 45 0 16 31 46 1 15 30

s 32 58 15 23 22 14 58 35

° + 18 + 16 + 15 + 14 + 13 + 12 + 10 +9

min 39,7 33,3 23,0 8,1 48,2 23,6 55,9 28,2 13,8 18,0 22,3 26,7 31,1 35,5 39,9 44,1 40,6 26,7 12,3

min 17 2 45 26 6 45 24 5 8 13 17 20 22 23 23 22 12 47 22

min 26 31 37 42 48 53 59 5

h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

h 19 19 19 19 19 18 18 18

min 27 21 15 8 1 53 45 37

d

D

′ 47 57 29 34 20 55 19 15 52 58 55 43 22 50 10 20 8 14 11

ua 0,845 0,788 0,734 0,686 0,647 0,623 0,618 0,640 1,147 1,174 1,201 1,227 1,253 1,278 1,302 1,326 2,658 2,652 2,640

″ 8,0 8,5 9,2 9,8 10,4 10,8 10,9 10,5 14,5 14,2 13,9 13,6 13,3 13,1 12,8 12,6 3,5 3,5 3,5

21 21 20 45 20 9

13 8 13 14 13 20

41 32 58

–6 2 – 6 40 – 7 20

5,859 5,989 6,106

33,6 32,9 32,3

19 59,5 19 19,4 18 40,0

0 18 23 33 22 54

17 22 17 22 17 22

54 6 0

– 21 56 – 21 57 – 21 59

9,448 9,592 9,747

17,6 17,3 17,1

4 3 1 0 21

11 9 7 5 *

1 1 23 22 19

49 52 52 57 7

+ 10 + 10 –7 –7 – 21

19,580 19,284 29,040 28,945 32,495

3,6 3,7 2,4 2,4 *

46 45 0 58 14

° +7 +5 +4 +3 +3 +3 +5 +7 + 21 + 21 + 21 + 21 + 21 + 20 + 20 + 19 + 18 + 16 + 14

24 18 19 31 37

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

116

min 57,0 56,6 56,1 55,5 54,7 53,7 52,7 51,5

s 48 43 45 16 47 25 33 17 53 51 57 7 18 29 35 34 18 52 52

17 57 10 48 *

h 10 10 10 10 10 10 10 10 6 6 6 7 7 7 8 8 9 9 9

h 4 4 4 4 4 4 4 5

Méridien Coucher

min 28 38 44 46 42 34 22 10 1 21 41 2 22 42 2 22 1 26 51

26,0 6,4 40,5 20,0 51,4

h 20 20 19 19 19 18 18 18 17 17 17 17 17 17 17 17 19 18 18

′ 1,0 58,3 51,3 40,2 25,4 7,1 45,8 21,7

α

Méridien Coucher h 13 13 13 13 12 12 11 11 9 9 9 9 9 9 9 9 11 11 11

Lever

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Août 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

10 11 12 13 14

h 15 16 17 17 18

min 31 19 8 58 49

s 57 55 50 43 25

° ′ – 13 40,2 – 16 12,8 – 18 3,9 – 19 8,4 – 19 22,0

′ 54 54 54 54 54

6 7 8 9 10

15 PL 17 18 19

19 20 21 22 23

40 31 22 13 3

36 52 53 28 40

– 18 – 17 – 14 – 11 –7

54 55 55 56 56

11 12 13 14 15

20 21 22 23 DQ

23 0 1 2 3

53 44 35 27 22

43 4 17 58 40

– 3 48,6 + 0 35,3 + 5 1,6 + 9 16,3 + 13 4,6

57 8 57 38 58 7 58 35 59 1

16 17 18 19 20

25 26 27 28 29

4 5 6 7 8

19 18 19 21 22

42 58 52 20 4

+ 16 + 18 + 19 + 19 + 17

11,0 20,1 19,7 3,1 31,3

59 59 59 59 59

21 22 23 24 25

NL 2 3 4 5

9 10 11 12 12

20 17 11 2 52

57 23 12 40 19

+ 14 + 11 +7 +3 –1

53,4 24,3 21,5 2,0 19,1

26 27 28 29 30

6 7 8 PQ 10

13 14 15 16 16

40 28 16 4 53

44 32 15 21 6

–5 –9 – 12 – 15 – 17

29,5 19,4 40,8 27,2 32,9

31

11

17 42

40

– 18 53,0

α

δ

π

42,5 10,0 47,4 40,7 57,7

Lever

Méridien Coucher

″ 23 11 9 15 29

h 14 15 16 17 17

min 25 23 18 9 55

h 19 20 20 21 22

48 12 39 8 38

18 19 19 20 20

36 13 45 14 42

min 18,8 5,0 52,3 40,6 29,4

h min

23 18,3

3 6 4 5 5 7 6 13 7 21

0 7,0 0 55,2 1 43,0

0 8 0 44 1 25 2 13

21 8 21 36 22 5 22 38 23 16

2 3 4 4 5

30,6 18,6 7,7 58,5 51,7

8 9 10 12 13

30 40 51 4 16

24 42 52 52 42

0 1 0 55 1 57 3 5

6 7 8 9 10

47,5 45,7 45,3 45,1 43,5

14 15 16 17 18

28 35 36 28 13

59 58 58 57 56

20 47 7 22 36

4 5 6 7 9

18 31 43 53 1

11 12 13 14 14

39,4 32,4 22,7 10,6 57,0

18 19 19 20 20

50 22 51 17 43

55 55 54 54 54

53 15 46 25 15

10 7 11 11 12 13 13 12 14 9

15 16 17 17 18

42,4 27,5 12,9 58,9 45,8

21 9 21 37 22 7 22 41 23 21

15

19 33,6

54 15

1

Apogée : le 2 à 18 h – Périgée : le 18 à 13 h – Apogée : le 30 à 11 h.

Pleine Lune 7/08 – 18 h 11 min

Dernier quartier 15/08 – 1 h 15 min

Nouvelle Lune 21/08 – 18 h 30 min

Premier quartier 29/08 – 8 h 13 min

117

guide de données astronomiques

Septembre 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 V 244 5 Ma 248 9 S 252 13 Me 256 17 D 260 21 J 264 25 L 268 29 V 272 M (1)

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 7998 8002 8006 8010 8014 8018 8022 8026

Magnitude

h 22 22 23 23 23 0 0 0 Lever

s 23 10 56 42 28 15 1 47

+ 0,1 – 0,5 – 0,9 – 1,1 – 1,2 – 1,3 – 4,0 – 4,0 – 4,0 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 + 1,8 + 1,8 + 1,8

Jupiter

8 18 28

– 1,8 – 1,7 – 1,7

8 42 8 14 7 45

14 7,7 13 35,7 13 4,1

Saturne

8 18 28

+ 0,5 + 0,5 + 0,5

13 48 13 10 12 33

Uranus

18

+ 5,7

Neptune 18

+ 7,8

1

+ 14,2

Mars

Pluton

h 10 10 11 11 11 11 12 12

min 41 55 10 24 39 53 7 22

δ s 29 57 21 43 4 25 47 12

° +8 +6 +5 +3 +2 +0 –0 –2

h 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 16 16 17 17 17

min 51 42 38 35 35 33 31 28 21 18 15 12 7 2 57 52 56 29 2

min 9 15 20 26 31 37 43 49

h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

h 18 18 18 18 17 17 17 17

min 31 23 15 6 58 49 41 32

d

D

′ 13 41 17 52 29 19 37 38 21 14 59 37 8 33 53 8 59 39 15

ua 0,691 0,770 0,870 0,981 1,091 1,189 1,269 1,331 1,349 1,371 1,393 1,414 1,434 1,454 1,473 1,491 2,622 2,596 2,564

″ 9,7 8,7 7,7 6,9 6,2 5,7 5,3 5,1 12,4 12,2 12,0 11,8 11,6 11,5 11,3 11,2 3,6 3,6 3,7

–8 3 – 8 48 – 9 33

6,208 6,292 6,358

31,8 31,3 31,0

13 27 13 35 13 43

55 17 1

18 1,3 17 23,3 16 46,0

22 15 21 37 20 59

17 22 17 23 17 25

35 51 47

– 22 – 22 – 22

1 4 7

9,910 10,076 10,240

16,8 16,5 16,2

18 52

1 45,8

8 36

1 43

52

+ 10

6

19,059

3,7

17 28

22 55,3

4 26

22 56

56

– 7 44

28,966

2,4

19 51,5

*

19 12

7

– 21 44

32,867

*

° +9 + 10 + 11 + 10 +9 +7 +4 +1 + 18 + 17 + 15 + 14 + 13 + 11 +9 +8 + 11 +9 +7

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

118

min 50,6 49,3 47,9 46,5 45,1 43,6 42,3 40,9

19 33 18 58 18 23

*

h 10 10 10 10 10 11 11 12 8 9 9 9 9 10 10 10 10 10 11

h 5 5 5 5 5 5 5 5

s 45 24 43 7 34 34 1 37 24 4 34 51 58 53 37 12 22 25 6

*

min 4,7 48,6 41,1 41,5 47,7 57,2 8,0 18,8 48,1 52,0 55,7 59,2 2,5 5,7 8,6 11,4 57,3 42,0 26,2

′ 17,1 49,1 19,4 48,2 15,9 42,8 50,6 24,0

Méridien Coucher

min 1 0 7 23 44 9 36 2 42 2 21 40 59 18 37 56 16 40 4

*

h 11 10 10 10 10 10 11 11 9 9 9 9 10 10 10 10 10 10 10

Lever

α

Méridien Coucher

h 4 3 3 3 4 4 4 5 2 2 2 2 2 3 3 3 3 3 3

Vénus

min 19 56 45 47 0 19 43 8 15 25 35 46 57 8 19 30 58 54 50

min 41 57 12 28 44 0 16 31

2 6 10 14 18 22 26 30 2 6 10 14 18 22 26 30 8 18 28

Mercure

α

(3)

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Septembre 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

12 13 14 15 16

h 18 19 20 21 21

min 32 23 15 6 57

s 59 54 7 22 29

6 7 8 9 10

PL 18 19 20 21

22 23 0 1 2

48 39 30 22 15

25 19 29 22 25

11 12 13 14 15

22 23 DQ 25 26

3 10 4 6 5 4 6 4 7 4

5 36 54 29 31

+ 12 + 15 + 17 + 19 + 19

16 17 18 19 20

27 28 29 30 NL

8 4 9 2 9 58 10 51 11 43

1 2 2 50 36

+ 18 + 15 + 12 +8 +4

21 22 23 24 25

2 3 4 5 6

12 13 14 14 15

33 22 11 59 47

26 27 28 29 30

7 8 PQ 10 11

16 17 18 19 19

36 25 15 6 57

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher h 20 21 21 22 23

′ 23,4 1,3 46,0 38,7 43,8

′ 54 54 55 55 56

″ 26 44 11 42 17

h 15 16 17 17 18

min 49 33 11 45 16

– 9 8,1 – 5 1,1 – 0 34,5 + 3 57,9 + 8 21,1

56 57 57 58 58

53 27 57 24 45

18 19 19 20 20

44 12 39 8 40

19,3 36,8 59,3 15,2 18,5

59 59 59 59 59

0 11 16 17 13

21 21 22 23

16 58 48 46

3 4 5 6 7

8,9 53,1 42,7 52,7 38,8

59 58 58 57 57

3 48 26 58 26

0 2 3 4 5

51 0 12 24 34

44 43 5 16 39

+ 0 16,1 – 4 1,8 – 8 3,3 – 11 38,9 – 14 40,7

56 56 55 55 54

49 12 37 5 40

6 7 8 9 11

29 54 53 18 0

– 17 – 18 – 19 – 19 – 18

2,4 38,8 26,3 22,1 25,3

54 54 54 54 54

22 14 16 29 52

11 12 13 14 15

° – 19 – 19 – 17 – 15 – 12

min 22,1 10,9 59,9 48,6 37,2

h 0 0 1 2 4

min 5 56 53 54 0

0 25,8 1 14,6 2 4,3 2 55,3

5 6 7 8 9

7 17 29 41 54

48,1 43,0 39,9 38,0 36,3

11 12 13 14 15

8 19 27 29 23

8 9 10 11 12

33,6 29,1 22,1 12,7 1,3

16 16 17 17 18

9 47 21 50 17

43 50 56 59 1

12 13 14 15 15

48,3 34,4 20,0 5,8 51,9

18 43 19 9 19 36 20 6 20 38

59 53 43 28 7

16 17 18 19 19

38,7 26,0 14,0 2,3 50,7

21 21 22 23

15 58 46 40

Périgée : le 13 à 16 h – Apogée : le 27 à 7 h.

Pleine Lune 6/09 – 7 h 03 min

Dernier quartier 13/09 – 6 h 25 min

Nouvelle Lune 20/09 – 5 h 30 min

Premier quartier 28/09 – 2 h 54 min

119

guide de données astronomiques

Octobre 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 D 274 5 J 278 9 L 282 13 V 286 17 Ma 290 21 S 294 25 Me 298 29 D 302

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

α

(3)

245 8028 8032 8036 8040 8044 8048 8052 8056

h 0 0 1 1 1 1 2 2

s 40 26 12 59 45 31 17 4

h 12 12 12 13 13 13 13 14

min 29 43 58 13 28 43 58 13

s 26 56 33 17 10 12 25 49

° –3 –4 –6 –7 –9 – 10 – 12 – 13

Lever ′ 10,6 43,3 15,1 45,5 14,3 41,0 5,1 26,3

α

min 52 57 3 9 16 22 28 34

Mercure

4 8 12 16 20 24 28

– 1,4 – 1,5 – 1,3 – 1,0 – 0,8 – 0,6 – 0,5

h 5 5 6 6 7 7 7

min 32 56 19 42 3 24 45

h 11 11 11 11 12 12 12

min 29,1 38,8 48,0 56,7 5,2 13,6 22,0

h 17 17 17 17 17 17 16

min 24 20 15 10 6 2 58

h 12 12 13 13 14 14 14

min 28 54 19 43 8 32 56

s 46 18 17 50 6 15 21

° –1 –4 –7 – 10 – 13 – 15 – 17

Vénus

4 8 12 16 20 24 28

– 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9

3 3 4 4 4 4 4

41 53 4 15 27 38 50

10 10 10 10 10 10 10

14,1 16,7 19,2 21,7 24,2 26,8 29,5

16 16 16 16 16 16 16

46 40 33 27 20 14 8

11 11 11 12 12 12 13

14 33 51 9 27 46 4

40 1 19 35 52 12 38

+6 +4 +2 +0 –1 –3 –5

Mars

8 18 28

+ 1,8 + 1,8 + 1,8

3 45 3 41 3 36

10 10,2 9 54,1 9 37,8

16 35 16 7 15 39

11 27 11 50 12 13

Jupiter

8 18 28

– 1,7 – 1,7 – 1,7

7 18 6 50 6 23

12 32,8 12 1,7 11 30,6

17 48 17 13 16 38

Saturne

8 18 28

+ 0,6 + 0,6 + 0,6

11 57 11 21 10 46

16 9,3 15 33,1 14 57,4

20 22 19 45 19 9

8 28 Neptune 8 28 Pluton 1

+ 5,7 + 5,7 + 7,8 + 7,8 + 14,2

17 32 16 12 16 9 14 49 * *

0 22 21 20 17

24,4 58,6 34,9 14,9 53,3

7 13 5 50 3 5 1 44 * *

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

Magnitude

Uranus

Méridien Coucher

h 5 5 6 6 6 6 6 6

M (1)

Lever

min 39 55 11 26 42 58 14 30

δ

h 17 17 17 17 16 16 16 16

min 28 20 11 3 56 48 41 34

d

D

′ 27 31 31 22 3 33 49

ua 1,375 1,404 1,420 1,426 1,422 1,409 1,388

″ 4,9 4,8 4,7 4,7 4,7 4,8 4,8

19 27 33 37 20 17 14

1,508 1,525 1,541 1,556 1,570 1,584 1,597

11,1 10,9 10,8 10,7 10,6 10,5 10,5

32 47 57

+ 4 46 + 2 16 – 0 16

2,526 2,480 2,429

3,7 3,8 3,9

13 51 13 59 14 7

2 15 36

– 10 19 – 11 4 – 11 49

6,405 6,430 6,434

30,8 30,7 30,6

17 28 17 31 17 35

21 28 6

– 22 11 – 22 15 – 22 19

10,398 10,546 10,680

16,0 15,8 15,6

1 1 22 22 19

6 1 5 43 48

+9 +9 –7 –8 – 21

18,934 18,927 29,102 29,339 33,373

3,7 3,7 2,3 2,3 *

41 38 55 53 11

50 33 55 3 48

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

120

min 40,3 39,0 37,9 36,8 36,0 35,3 34,7 34,4

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Octobre 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

12 13 14 15 PL

h 20 21 22 23 0

min 47 38 29 20 12

s 49 38 29 32 6

° – 16 – 13 – 10 –6 –2

′ 36,5 58,3 35,8 36,5 10,7

′ 55 56 56 57 58

6 7 8 9 10

17 18 19 20 21

1 1 2 3 4

4 58 54 51 50

36 27 2 29 37

+2 +7 + 11 + 14 + 17

28,4 4,8 20,7 58,1 40,2

11 12 13 14 15

22 DQ 24 25 26

5 6 7 8 9

50 51 50 48 43

50 12 40 24 56

+ 19 + 19 + 18 + 16 + 13

16 17 18 19 20

27 28 29 NL 2

10 11 12 13 13

37 28 18 6 54

10 24 5 44 54

21 22 23 24 25

3 4 5 6 7

14 15 16 17 17

43 31 20 9 59

26 27 28 29 30

8 PQ 10 11 12

18 19 20 21 22

31

13

23

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 24 2 46 31 14

h 15 16 16 17 17

min 43 15 44 12 39

h 20 21 22 23 23

min 39,1 27,6 16,3 5,5 55,7

h 0 1 2 3 5

min 38 42 49 58 10

58 59 59 59 59

51 20 38 46 44

18 18 19 19 20

8 40 15 56 44

0 1 2 3

47,5 41,1 36,9 34,4

6 7 8 10 11

24 39 55 9 20

14,6 34,6 40,8 40,1 43,7

59 59 58 58 58

33 16 54 30 3

21 40 22 43 23 50

33,1 31,7 29,1 24,3 17,0

12 13 14 14 15

25 21 9 49 23

+ 10 +5 +1 –2 –6

5,4 59,7 40,2 39,8 48,7

57 36 57 7 56 37 56 7 55 38

0 23 16 42 35

– 10 – 13 – 16 – 18 – 19

36,0 52,5 30,7 24,4 29,3

55 54 54 54 54

49 39 30 20 9

44 58 5 4 57

– 19 – 19 – 17 – 15 – 12

42,9 4,2 34,0 14,7 10,3

54 54 54 55 56

0

2

– 8 26,3

1

0

4 5 6 7 8

2 3 4 5 6

10 20 29 36 42

9 9 10 11 12

7,2 55,4 42,1 27,9 13,4

15 16 16 17 17

53 20 45 10 37

10 46 26 13 7

7 8 9 10 11

46 49 49 45 37

12 13 14 15 16

59,1 45,3 32,0 19,3 7,0

18 18 19 19 20

5 36 11 51 37

11 25 49 23 6

12 13 13 14 14

24 5 41 14 43

16 17 18 19 20

54,8 42,5 30,1 17,6 5,2

21 28 22 24 23 24

20 53,4

1 36

56 56

15 11

0 29

Périgée : le 9 à 6 h – Apogée : le 25 à 2 h.

Pleine Lune 5/10 – 18 h 40 min

Dernier quartier 12/10 – 12 h 25 min

Nouvelle Lune 19/10 – 19 h 12 min

Premier quartier 27/10 – 22 h 22 min

121

guide de données astronomiques

Novembre 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 Me 305 5 D 309 9 J 313 13 L 317 17 V 321 21 Ma 325 25 S 329 29 Me 333

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 8059 8063 8067 8071 8075 8079 8083 8087

h 2 2 3 3 3 4 4 4

s 53 39 26 12 58 44 31 17

Magnitude

1 5 9 13 17 21 25 29 1 5 9 13 17 21 25 29 7 17 27

– 0,4 – 0,4 – 0,3 – 0,3 – 0,3 – 0,3 – 0,3 – 0,1 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 + 1,8 + 1,7 + 1,7

h 8 8 8 8 9 9 9 9 5 5 5 5 5 6 6 6 3 3 3

Jupiter

7 17 27

– 1,7 – 1,7 – 1,7

5 56 5 28 5 0

10 59,7 10 28,7 9 57,6

Saturne

7 17 27

+ 0,6 + 0,5 + 0,5

10 11 9 36 9 2

Uranus

17

+ 5,7

Neptune 17

+ 7,9

1

+ 14,2

Mercure

Vénus

Mars

Pluton

Lever

min 41 57 13 29 44 0 16 32

M (1)

α

(3)

min 25 41 57 13 29 46 3 20

s 29 15 14 26 53 32 25 29

° – 14 – 15 – 16 – 17 – 18 – 19 – 20 – 21

h 16 16 16 16 16 17 17 17 16 15 15 15 15 15 15 15 15 14 14

min 56 54 54 55 57 0 2 2 2 56 50 45 41 37 33 31 11 44 17

min 39 45 52 58 4 10 16 22

h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

h 16 16 16 16 16 16 15 15

min 29 22 17 11 6 2 59 56

d

D

′ 52 38 8 19 10 39 45 27 9 1 51 36 17 52 21 42 46 15 40

ua 1,359 1,321 1,275 1,219 1,154 1,080 0,996 0,905 1,609 1,620 1,631 1,641 1,651 1,659 1,667 1,674 2,371 2,307 2,237

″ 5,0 5,1 5,3 5,5 5,8 6,2 6,8 7,4 10,4 10,3 10,2 10,2 10,1 10,1 10,0 10,0 4,0 4,1 4,2

16 4 15 29 14 55

14 16 14 24 14 32

0 22 38

– 12 33 – 13 15 – 13 55

6,417 6,378 6,318

30,7 30,9 31,2

14 22,2 13 47,3 13 12,7

18 34 17 59 17 24

17 39 17 43 17 48

11 37 21

– 22 22 – 22 25 – 22 28

10,797 10,895 10,969

15,4 15,3 15,2

14 51

21 37,2

4 27

1 35

10

+ 9 17

19,040

3,7

13 30

18 55,6

0 25

22 53

4

–8

7

29,647

2,3

15 57,0

*

19 13

22

– 21 49

33,888

*

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

122

min 34,2 34,3 34,5 35,0 35,7 36,6 37,7 39,0

° – 19 – 21 – 23 – 24 – 25 – 25 – 25 – 25 –7 –9 – 10 – 12 – 14 – 15 – 17 – 18 –2 –5 –7

*

h 15 15 16 16 16 17 17 17 13 13 14 14 14 14 15 15 12 13 13

h 6 6 6 6 7 7 7 7

Méridien Coucher

s 31 43 52 46 57 41 39 45 11 54 50 1 28 12 16 38 6 22 47

*

min 30,4 38,8 47,2 55,3 2,6 8,2 10,9 8,4 32,3 35,2 38,4 41,9 45,6 49,6 53,9 58,6 21,6 5,4 49,5

′ 25,0 39,9 50,7 56,9 58,2 54,1 44,1 28,0

α

Méridien Coucher h 12 12 12 12 13 13 13 13 10 10 10 10 10 10 10 10 9 9 8

Lever

min 20 44 8 32 55 17 36 50 23 41 0 20 39 59 19 39 37 0 23

*

min 4 23 40 55 8 17 20 15 2 14 26 38 50 2 14 26 31 26 22

h 14 14 14 15 15 15 16 16

δ

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Novembre 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

14 15 16 PL 18

h 23 0 1 2 3

min 50 42 35 31 29

s 43 29 56 33 37

° –4 +0 +5 +9 + 13

′ 10,5 26,5 10,7 44,6 48,1

′ 57 58 59 60 60

6 7 8 9 10

19 20 21 22 DQ

4 5 6 7 8

30 32 34 35 35

0 1 29 59 22

+ 17 0,6 + 19 4,9 + 19 50,4 + 19 15,9 + 17 28,6

11 12 13 14 15

24 25 26 27 28

9 10 11 12 12

31 25 16 6 54

58 44 59 19 24

+ 14 + 11 +7 +2 –1

16 17 18 19 20

29 30 NL 2 3

13 14 15 16 16

41 29 17 5 55

21 22 23 24 25

4 5 6 7 8

17 18 19 20 21

26 27 28 29 30

PQ 10 11 12 13

21 22 23 0 1

α

δ

π

Lever

Méridien Coucher

″ 49 42 30 8 32

h 15 16 16 17 17

min 38 6 36 10 49

h 21 22 23

0 23,5

h 2 3 5 6 7

60 60 60 59 59

40 32 11 40 2

18 19 20 21 22

35 30 33 40 51

1 2 3 4 5

22,3 22,9 23,9 23,5 20,6

9 5 10 15 11 17 12 9 12 52

41,6 10,1 9,3 52,9 26,9

58 57 57 56 55

22 41 3 28 56

0 1 1 11 2 19 3 26

6 7 7 8 9

14,5 5,3 53,5 39,9 25,1

13 13 14 14 15

54 23 15 47 2

– 5 39,2 – 9 33,8 – 13 1,5 – 15 54,0 – 18 4,1

55 55 54 54 54

28 3 41 23 10

4 5 6 7 8

31 36 39 40 38

10 10 11 12 13

9,9 55,0 40,6 27,0 14,2

15 40 16 7 16 36 17 9 17 47

44 35 25 15 4

54 4 15 7 31

– 19 – 19 – 19 – 18 – 16

54 2 54 0 54 5 54 19 54 42

9 10 11 11 12

32 21 4 42 15

14 14 15 16 17

1,8 49,6 37,2 24,3 10,9

18 19 20 21 22

53 42 31 21 12

29 15 16 6 29

– 13 32,9 – 10 6,4 – 6 6,8 – 1 42,2 + 2 56,8

55 55 56 57 58

12 13 13 14 14

45 12 38 5 32

17 18 19 20 21

57,2 43,6 30,8 19,5 10,6

23 18

26,4 57,3 35,6 22,2 20,0

14 56 46 43 41

min 42,7 33,8 27,3

min 46 59 14 31 49

27 58 25 50 15

30 19 13 12 13

0 24 1 34 2 46

Périgée : le 6 à 0 h – Apogée : le 21 à 19 h.

Pleine Lune 4/11 – 5 h 23 min

Dernier quartier 10/11 – 20 h 36 min

Nouvelle Lune 18/11 – 11 h 42 min

Premier quartier 26/11 – 17 h 03 min

123

guide de données astronomiques

Décembre 2017 M Soleil

S

(1)

A

1 V 335 5 Ma 339 9 S 343 13 Me 347 17 D 351 21 J 355 25 L 359 29 V 363

Date Temps sidéral julienne de Greenwich (2)

245 8089 8093 8097 8101 8105 8109 8113 8117

h 4 4 5 5 5 5 6 6

s 10 56 42 29 15 1 47 33

Magnitude

3 7 11 15 19 23 27 31 3 7 11 15 19 23 27 31 7 17 27

+ 0,4

+ 0,4 – 0,1 – 0,2 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 – 3,9 + 1,6 + 1,6 + 1,5

h 9 8 7 7 6 6 5 5 6 6 6 7 7 7 7 7 3 3 3

Jupiter

7 17 27

– 1,7 – 1,8 – 1,8

4 32 4 3 3 34

9 26,3 8 54,6 8 22,5

Saturne

7 17 27

+ 0,5 + 0,5 + 0,5

8 27 7 53 7 19

7 27 Neptune 7 27 Pluton 1

+ 5,7 + 5,8 + 7,9 + 7,9 + 14,2

Mercure

Vénus

Mars

Uranus

Lever

min 40 55 11 27 43 59 14 30

M (1)

α

(3)

13 12 12 10 *

min 0 31 49 1 24 2 54 55 37 49 59 9 19 27 34 40 17 12 7

32 12 12 54 *

h 16 16 17 17 17 17 18 18

min 29 46 3 21 39 56 14 32

δ s 5 25 54 31 12 57 43 27

° – 21 – 22 – 22 – 23 – 23 – 23 – 23 – 23

min 57,4 34,7 0,5 22,2 50,4 29,9 19,7 16,7 3,5 8,8 14,3 20,1 26,1 32,3 38,5 44,7 33,7 18,3 3,1

min 55 39 13 44 17 58 45 38 29 28 29 31 33 37 43 49 50 24 59

h 17 17 17 17 16 16 16 17 16 16 16 17 17 17 18 18 13 14 14

h 7 7 7 7 7 7 7 7

min 24 29 34 37 41 43 45 46

Méridien Coucher h 11 11 11 11 11 11 11 11

δ

h 15 15 15 15 15 15 15 16

min 55 53 52 52 53 55 57 0

d

D

s 54 37 15 20 54 52 24 31 19 19 36 8 53 46 45 45 27 24 40

° – 24 – 23 – 22 – 20 – 19 – 19 – 19 – 20 – 19 – 20 – 21 – 22 – 23 – 23 – 23 – 23 –9 – 12 – 14

′ 46 41 14 43 40 26 52 40 55 59 53 37 10 32 42 40 59 11 15

ua 0,813 0,734 0,685 0,684 0,729 0,804 0,891 0,978 1,681 1,687 1,692 1,697 1,701 1,704 1,707 1,709 2,162 2,083 1,999

″ 8,3 9,2 9,8 9,8 9,2 8,4 7,5 6,9 9,9 9,9 9,9 9,8 9,8 9,8 9,8 9,8 4,3 4,5 4,7

14 20 13 46 13 11

14 40 14 48 14 55

40 23 40

– 14 33 – 15 7 – 15 39

6,238 6,139 6,022

31,6 32,1 32,7

12 38,3 12 4,0 11 29,8

16 49 16 15 15 40

17 53 17 58 18 3

18 22 29

– 22 30 – 22 31 – 22 32

11,020 11,045 11,044

15,1 15,0 15,0

20 18 17 16 14

3 5 1 45 23 3 21 46 * *

1 1 22 22 19

1 57 15 16 35

+9 5 +9 0 –8 6 – 7 59 – 21 46

19,260 19,559 29,990 30,325 34,283

3,7 3,6 2,3 2,3 *

33 31 53 54 16

(1) Jour : M du mois, S de la semaine, A de l’année. (2) À 12 h UTC. (3) À 0 h UTC.

124

min 39,8 41,3 43,1 44,9 46,8 48,8 50,8 52,8

min 56 51 34 11 53 47 52 4 0 21 42 4 25 47 9 31 47 11 35

16,5 56,8 37,2 19,6 2,2

h 16 16 16 15 15 14 14 14 15 15 15 15 15 15 15 15 13 13 12

′ 47,5 21,5 48,5 8,4 20,9 26,0 23,5 13,5

α

Méridien Coucher h 12 12 12 11 10 10 10 10 11 11 11 11 11 11 11 11 8 8 8

Lever

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Décembre 2017

Lune

Jour

Jour lunaire

1 2 3 4 5

14 15 PL 17 18

6 7 8 9 10

19 20 21 22 DQ

7 8 9 10 11

13 16 15 11 4

11 12 13 14 15

24 25 26 27 28

11 12 13 14 15

16 17 18 19 20

29 30 NL 2 3

21 22 23 24 25

α

δ

h min s 2 6 8 3 2 40 4 2 21 5 4 52 6 9 7

π

Lever

Méridien Coucher

° +7 + 11 + 15 + 18 + 19

′ 36,3 58,3 41,9 25,1 50,4

′ 59 60 61 61 61

″ 38 27 2 19 16

h 15 15 16 17 18

min 3 39 22 14 15

h min 22 4,9 23 2,7

26 3 44 59 58

+ 19 + 18 + 15 + 12 +8

49,4 25,5 51,5 25,3 25,2

60 60 59 58 57

55 18 30 38 45

19 23 20 35 21 49 23 0

2 9,6 3 10,4 4 7,9 5 1,4 5 51,5

10 1 10 50 11 29 12 2 12 31

55 43 31 18 5

18 46 10 11 27

+ 4 7,2 – 0 15,3 – 4 31,4 – 8 31,5 – 12 7,2

56 56 55 55 54

56 11 34 3 38

0 1 2 3 4

10 17 23 28 31

6 7 8 8 9

38,9 24,4 9,0 53,4 38,3

12 13 13 14 14

57 21 45 11 39

15 16 17 18 19

53 42 31 21 12

22 8 43 52 13

– 15 – 17 – 19 – 19 – 19

10,6 34,4 12,2 59,5 54,1

54 54 53 53 53

19 6 59 56 58

5 6 7 8 9

32 32 27 18 4

10 11 11 12 13

24,0 10,7 58,2 46,1 33,9

15 15 16 17 18

10 46 27 14 6

4 5 6 7 8

20 20 21 22 23

2 51 40 28 16

18 50 39 50 44

– 18 – 17 – 14 – 11 –7

55,9 7,9 34,4 21,3 35,5

54 54 54 55 55

6 20 42 11 48

9 10 10 11 11

43 18 49 16 42

14 15 15 16 17

21,3 7,9 53,8 39,1 24,6

19 3 20 4 21 6 22 11 23 17

26 27 28 29 30

PQ 10 11 12 13

0 0 1 2 3

4 53 44 38 34

53 58 47 10 46

– 3 24,6 + 1 2,6 + 5 35,4 + 10 0,0 + 13 59,1

56 57 58 59 60

33 24 20 17 10

12 7 12 33 13 0 13 32 14 10

18 18 19 20 21

10,9 58,8 49,4 43,5 41,5

0 26 1 37 2 51 4 7

31

14

4 34

51

+ 17 12,4

60 53

14 55

22 43,0

5 23

0 1

3,7 6,6

h 4 5 6 7 9

min 2 19 38 53 2

Périgée : le 4 à 9 h – Apogée : le 19 à 1 h.

Pleine Lune 3/12 – 15 h 47 min

Dernier quartier 10/12 – 7 h 51 min

Nouvelle Lune 18/12 – 6 h 30 min

Premier quartier 26/12 – 9 h 20 min

125

guide de données astronomiques

Positions des planètes au premier jour de chaque mois de l’année 2017

jupiter

Magnitude

Jupiter

1 2 3 4 5 6 7 8

–2,5 –1,7

saturne

126

Magnitude

Saturne

3 4 5 6 7 8

0,0 0,6

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Positions des planètes au premier jour de chaque mois de l’année 2017

uranus

Magnitude

Uranus

4 5 6 7 8 9 10 11

5,7 5,9

neptune

Magnitude

Neptune

4 5 6 7 8 9 10 11

7,8 8,0

127

guide de données astronomiques

Phases de la Lune – 2018

128

Janvier

PL le 2 DQ le 8 NL le 17 PQ le 24 PL le 31

à 2 h 24 min à 22 h 25 min à 2 h 17 min à 22 h 20 min à 13 h 27 min

Juillet

DQ le 6 NL le 13 PQ le 19 PL le 27

à 7h à 2h à 19 h à 20 h

51 min 48 min 52 min 20 min

Fevrier

DQ le 7 NL le 15 PQ le 23

à 15 h 54 min à 21 h 05 min à 8 h 09 min

Août

DQ le 4 NL le 11 PQ le 18 PL le 26

à 18 h 18 min à 9 h 58 min à 7 h 49 min à 11 h 56 min

Mars

PL le 2 DQ le 9 NL le 17 PQ le 24 PL le 31

à à à à à

0h 11 h 13 h 15 h 12 h

51 min 20 min 12 min 35 min 37 min

Septembre DQ le 3 NL le 9 PQ le 16 PL le 25

à 2 h 37 min à 18 h 01 min à 23 h 15 min à 2 h 52 min

Avril

DQ le 8 NL le 16 PQ le 22 PL le 30

à 7h à 1h à 21 h à 0h

18 min 57 min 46 min 58 min

Octobre

DQ NL PQ PL DQ

le 2 le 9 le 16 le 24 le 31

à 9 h 45 min à 3 h 47 min à 18 h 02 min à 16 h 45 min à 16 h 40 min

Mai

DQ le 8 NL le 15 PQ le 22 PL le 29

à 2 h 09 min à 11 h 48 min à 3 h 49 min à 14 h 20 min

Novembre

NL PQ PL DQ

le 7 le 15 le 23 le 30

à 16 h 02 min à 14 h 54 min à 5 h 39 min à 0 h 19 min

Juin

DQ le 6 NL le 13 PQ le 20 PL le 28

à 18 h 32 min à 19 h 43 min à 10 h 51 min à 4 h 53 min

Décembre

NL PQ PL DQ

le 7 le 15 le 22 le 29

à 7 h 20 min à 11 h 49 min à 17 h 49 min à 9 h 34 min

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Angle de rotation de la Terre – 2017 Janvier Jour du mois

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC min 43 47 51 55 59

Février

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

Jour du mois

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

1 2 3 4 5

h 6 6 6 6 6

s 21 17 14 10 7

° 100 101 102 103 104

′ 37 36 35 34 33

″ 12 21 29 37 45

′ – 12 – 12 – 12 – 12 – 12

″ 58 58 58 59 59

1 2 3 4 5

h 8 8 8 8 9

6 7 8 9 10

7 3 3 7 7 0 7 10 57 7 14 53 7 18 50

105 106 107 108 109

32 32 31 30 29

53 2 10 18 26

– 12 – 12 – 12 – 12 – 12

59 59 59 59 59

6 7 8 9 10

11 12 13 14 15

7 7 7 7 7

22 26 30 34 38

46 43 39 36 33

110 111 112 113 114

28 27 26 25 25

34 43 51 59 7

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

0 0 0 0 0

16 17 18 19 20

7 7 7 7 7

42 46 50 54 58

29 26 22 19 15

115 116 117 118 119

24 23 22 21 20

16 – 13 24 – 13 32 – 13 40 – 13 48 – 13

21 22 23 24 25

8 2 12 8 6 8 8 10 5 8 14 1 8 17 58

120 121 122 123 124

19 19 18 17 16

57 5 13 21 29

26 27 28 29 30

8 8 8 8 8

125 126 127 128 129

15 14 13 13 12

31

8 41 37

21 25 29 33 37

55 51 48 44 41

min 45 49 53 57 1

s 34 30 27 24 20

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0 ° ′ ″ 131 10 27 132 9 35 133 8 43 134 7 51 135 7 0

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 2 2 3 3 3

9 5 17 9 9 13 9 13 10 9 17 6 9 21 3

136 137 138 139 140

8 16 24 32 41

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

3 3 3 3 4

11 12 13 14 15

9 9 9 9 9

25 28 32 36 40

0 56 53 49 46

141 1 49 142 0 57 143 0 5 143 59 13 144 58 22

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

4 4 4 4 4

1 1 1 1 1

16 17 18 19 20

9 9 9 9 10

44 48 52 56 0

42 39 35 32 28

145 146 147 148 149

57 56 55 54 54

30 – 13 38 – 13 46 – 13 54 – 13 3 – 13

4 4 4 4 4

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

1 1 1 1 2

21 22 23 24 25

10 4 25 10 8 22 10 12 18 10 16 15 10 20 11

150 151 152 153 154

53 52 51 50 49

11 19 27 35 44

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

4 5 5 5 5

38 46 54 2 10

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

2 2 2 2 2

26 27 28

10 24 10 28 10 32

155 48 52 156 48 0 157 47 8

– 13 – 13 – 13

5 5 5

130 11 19

– 13

2

8 4 1

6 5 4 3 2

129

guide de données astronomiques

Angle de rotation de la Terre – 2017 Mars

Avril

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 10 10 10 10 10

s 57 54 51 47 44

° 158 159 160 161 162

′ 46 45 44 43 42

″ 16 25 33 41 49

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 5 5 5 5 5

6 7 8 9 10

10 55 40 10 59 37 11 3 33 11 7 30 11 11 26

163 164 165 166 167

41 41 40 39 38

58 6 14 22 30

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

11 12 13 14 15

11 11 11 11 11

15 19 23 27 31

23 20 16 13 9

168 169 170 171 172

37 36 35 35 34

39 47 55 3 11

16 17 18 19 20

11 11 11 11 11

35 6 39 2 42 59 46 55 50 52

173 174 175 176 177

33 32 31 30 29

21 22 23 24 25

11 54 48 11 58 45 12 2 42 12 6 38 12 10 35

178 179 180 181 182

29 1 28 9 27 17 26 25 25 33

26 27 28 29 30

12 12 12 12 12

183 184 185 186 187

24 23 22 22 21

31

12 34 14

Jour du mois

130

min 35 39 43 47 51

14 18 22 26 30

31 28 24 21 17

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 12 12 12 12 12

min s 38 11 42 7 46 4 50 0 53 57

° 189 190 191 192 193

′ 19 18 17 16 16

″ 31 39 47 55 4

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 7 7 8 8 8

6 6 6 6 6

6 7 8 9 10

12 57 53 13 1 50 13 5 46 13 9 43 13 13 40

194 195 196 197 198

15 14 13 12 11

12 20 28 36 45

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

8 8 8 8 8

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

6 6 6 6 6

11 12 13 14 15

13 13 13 13 13

17 21 25 29 33

199 10 53 200 10 1 201 9 9 202 8 17 203 7 26

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

8 8 8 8 8

20 – 13 28 – 13 36 – 13 44 – 13 52 – 13

6 6 6 6 7

16 17 18 19 20

13 13 13 13 13

37 19 41 15 45 12 49 9 53 5

34 – 13 42 – 13 50 – 13 58 – 13 7 – 13

9 9 9 9 9

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

7 7 7 7 7

21 22 23 24 25

13 57 2 14 0 58 14 4 55 14 8 51 14 12 48

209 2 15 210 1 23 211 0 31 211 59 40 212 58 48

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

9 9 9 9 9

42 50 58 6 14

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

7 7 7 7 7

26 27 28 29 30

14 14 14 14 14

213 214 215 216 217

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

9 10 10 10 10

188 20 23

– 13

7

Jour du mois

16 20 24 28 32

36 33 29 26 22

44 41 37 34 31

204 205 206 207 208

6 5 4 3 3

57 57 56 55 54

56 4 12 21 29

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Angle de rotation de la Terre – 2017 Mai

Juin

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 14 14 14 14 14

s 27 24 20 17 13

° 218 219 220 221 222

′ 53 52 51 51 50

″ 37 45 53 2 10

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 10 10 11 11 11

6 7 8 9 10

14 56 10 15 0 6 15 4 3 15 8 0 15 11 56

223 224 225 226 227

49 48 47 46 45

18 26 34 43 51

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

11 12 13 14 15

15 15 15 15 15

15 19 23 27 31

53 49 46 42 39

228 229 230 231 232

44 44 43 42 41

59 7 15 24 32

16 17 18 19 20

15 15 15 15 15

35 39 43 47 51

35 32 29 25 22

233 234 235 236 237

21 22 23 24 25

15 55 18 15 59 15 16 3 11 16 7 8 16 11 4

26 27 28 29 30

16 16 16 16 16

31

16 34 44

Jour du mois

min 36 40 44 48 52

15 18 22 26 30

1 58 54 51 47

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 16 16 16 16 16

s 40 37 33 30 27

° 249 250 251 252 253

′ 26 25 25 24 23

″ 51 59 8 16 24

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 14 14 14 15 15

11 11 11 11 11

6 7 8 9 10

16 58 23 17 2 20 17 6 16 17 10 13 17 14 9

254 255 256 257 258

22 21 20 19 19

32 41 49 57 5

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

15 15 15 15 15

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

11 11 11 12 12

11 12 13 14 15

17 17 17 17 17

18 6 22 2 25 59 29 56 33 52

259 260 261 262 263

18 17 16 15 14

13 22 30 38 46

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

16 16 16 16 16

40 39 38 38 37

40 – 13 48 – 13 56 – 13 5 – 13 13 – 13

12 12 12 12 12

16 17 18 19 20

17 17 17 17 17

37 41 45 49 53

49 45 42 38 35

264 265 266 267 268

13 13 12 11 10

54 – 13 3 – 13 11 – 13 19 – 13 27 – 13

16 16 17 17 17

238 239 240 241 242

36 35 34 33 32

21 29 37 46 54

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

13 13 13 13 13

21 22 23 24 25

17 57 31 18 1 28 18 5 25 18 9 21 18 13 18

269 270 271 272 273

9 35 8 44 7 52 7 0 6 8

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

17 17 17 17 18

243 244 245 246 247

32 31 30 29 28

2 10 18 27 35

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

13 13 14 14 14

26 27 28 29 30

18 18 18 18 18

274 275 276 277 278

5 4 3 2 1

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

18 18 18 18 19

248 27 43

Jour du mois

min 38 42 46 50 54

17 14 21 11 25 7 29 4 33 1

16 25 33 41 49

– 13 14

131

guide de données astronomiques

Angle de rotation de la Terre – 2017 Juillet

Août

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 18 18 18 18 18

° ′ ″ 279 0 57 280 0 6 280 59 14 281 58 22 282 57 30

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 19 19 19 19 19

6 7 8 9 10

18 56 40 19 0 36 19 4 33 19 8 30 19 12 26

283 284 285 286 287

56 55 54 54 53

38 47 55 3 11

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

11 12 13 14 15

19 19 19 19 19

16 20 24 28 32

23 19 16 12 9

288 289 290 291 292

52 51 50 49 48

19 28 36 44 52

16 17 18 19 20

19 19 19 19 19

36 5 40 2 43 59 47 55 51 52

21 22 23 24 25

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 20 20 20 20 20

min s 39 10 43 7 47 3 51 0 54 57

° 309 310 311 312 313

′ 34 33 32 31 30

″ 12 20 28 36 45

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 23 23 23 23 23

19 19 20 20 20

6 7 8 9 10

20 58 53 21 2 50 21 6 46 21 10 43 21 14 39

314 315 316 317 318

29 53 29 1 28 9 27 17 26 26

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

23 24 24 24 24

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

20 20 20 20 21

11 12 13 14 15

21 21 21 21 21

18 22 26 30 34

36 32 29 25 22

319 320 321 322 323

25 24 23 22 22

34 42 50 58 7

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

24 24 24 24 24

293 294 295 296 297

48 0 – 13 47 9 – 13 46 17 – 13 45 25 – 13 44 33 – 13

21 21 21 21 21

16 17 18 19 20

21 21 21 21 21

38 19 42 15 46 12 50 8 54 5

324 325 326 327 328

21 20 19 18 17

15 – 13 23 – 13 31 – 13 39 – 13 48 – 13

24 24 25 25 25

19 55 48 19 59 45 20 3 41 20 7 38 20 11 34

298 299 300 301 302

43 42 41 41 40

41 50 58 6 14

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

21 22 22 22 22

21 22 23 24 25

21 58 1 22 1 58 22 5 55 22 9 51 22 13 48

329 330 331 332 333

16 16 15 14 13

56 4 12 20 29

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

25 25 25 25 25

26 27 28 29 30

20 20 20 20 20

303 304 305 306 307

39 38 37 36 35

23 31 39 47 55

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

22 22 22 22 22

26 27 28 29 30

22 22 22 22 22

44 41 37 34 30

334 335 336 337 338

12 11 10 10 9

37 45 53 1 10

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

25 25 25 26 26

31

20 35 14

308 35

4

– 13 23

31

22 37 27

339

Jour du mois

132

min 36 40 44 48 52

15 19 23 27 31

s 57 54 50 47 43

31 28 24 21 17

Jour du mois

17 21 25 29 33

8 18

– 13 26

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Angle de rotation de la Terre – 2017 Septembre

Octobre

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

1 2 3 4 5

h 22 22 22 22 22

° 340 341 342 343 344

6 7 8 9 10

Jour du mois

min 41 45 49 53 57

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

″ 26 34 42 51 59

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 26 26 26 26 26

1 2 3 4 5

h 0 0 0 0 0

s 40 37 33 30 26

° 9 10 11 12 13

′ 41 40 39 38 38

″ 32 40 49 57 5

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 28 28 28 28 28

23 1 6 23 5 3 23 8 59 23 12 56 23 16 52

345 3 346 2 347 1 348 0 348 59

7 15 23 32 40

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

26 26 26 26 26

6 7 8 9 10

0 59 23 1 3 19 1 7 16 1 11 12 1 15 9

14 15 16 17 18

37 36 35 34 33

13 21 30 38 46

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

28 28 28 29 29

11 12 13 14 15

23 23 23 23 23

20 24 28 32 36

49 46 42 39 35

349 350 351 352 353

58 57 57 56 55

48 56 5 13 21

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

26 27 27 27 27

11 12 13 14 15

1 1 1 1 1

19 6 23 2 26 59 30 55 34 52

19 20 21 22 23

32 32 31 30 29

54 2 11 19 27

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

29 29 29 29 30

16 17 18 19 20

23 23 23 23 23

40 44 48 52 56

32 28 25 21 18

354 355 356 357 358

54 53 52 51 51

29 – 13 37 – 13 46 – 13 54 – 13 2 – 13

27 27 27 27 27

16 17 18 19 20

1 1 1 1 1

38 42 46 50 54

48 45 41 38 35

24 25 26 27 28

28 35 – 13 27 43 – 13 26 52 – 13 26 0 – 13 25 8 – 13

30 30 30 30 30

21 22 23 24 25

0 0 15 0 4 11 0 8 8 0 12 4 0 16 1

359 0 1 2 3

50 49 48 47 46

10 18 27 35 43

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

27 27 27 28 28

21 22 23 24 25

1 58 31 2 2 28 2 6 24 2 10 21 2 14 17

29 30 31 32 33

24 23 22 21 20

16 24 33 41 49

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

30 30 30 30 30

26 27 28 29 30

0 0 0 0 0

4 5 6 7 8

45 44 44 43 42

51 59 8 16 24

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

28 28 28 28 28

26 27 28 29 30

2 2 2 2 2

34 35 36 37 38

19 19 18 17 16

57 6 14 22 30

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

30 30 31 31 31

31

2 37 57

57 54 50 47 43

min 39 43 47 51 55

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

′ 7 6 5 4 3

19 23 27 31 35

s 23 20 17 13 10

Jour du mois

18 14 22 10 26 7 30 4 34 0

39 15 38

– 13 31

133

guide de données astronomiques

Angle de rotation de la Terre – 2017 Novembre Jour du mois

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

1 2 3 4 5

h 2 2 2 2 2

6 7 8 9 10

Jour du mois

Temps sidéral de Greenwich à 0h UTC

″ 31 31 31 31 31

1 2 3 4 5

h 4 4 4 4 4

s 10 6 3 59 56

° 69 70 71 72 73

′ ″ 48 53 48 1 47 9 46 17 45 25

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

″ 35 35 35 35 35

3 1 36 3 5 32 3 9 29 3 13 26 3 17 22

45 10 28 46 9 36 47 8 44 48 7 52 49 7 0

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

31 32 32 32 32

6 7 8 9 10

4 59 53 5 3 49 5 7 46 5 11 42 5 15 39

74 75 76 77 78

44 43 42 41 41

34 42 50 58 6

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

36 36 36 36 36

11 12 13 14 15

3 3 3 3 3

21 19 25 15 29 12 33 8 37 5

50 51 52 53 54

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

32 32 32 33 33

11 12 13 14 15

5 5 5 5 5

19 23 27 31 35

35 32 29 25 22

79 80 81 82 83

40 39 38 37 36

15 23 31 39 48

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

36 37 37 37 37

16 17 18 19 20

3 3 3 3 3

41 44 48 52 56

55 1 50 – 13 56 0 58 – 13 57 0 6 – 13 57 59 14 – 13 58 58 22 – 13

33 33 33 33 33

16 17 18 19 20

5 5 5 5 5

39 18 43 15 47 11 51 8 55 4

84 85 86 87 88

35 35 34 33 32

56 – 13 4 – 13 12 – 13 20 – 13 29 – 13

37 37 37 38 38

21 22 23 24 25

4 0 44 4 4 41 4 8 37 4 12 34 4 16 30

59 60 61 62 63

57 56 55 54 54

31 39 47 55 3

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

33 34 34 34 34

21 22 23 24 25

5 59 1 6 2 58 6 6 54 6 10 51 6 14 47

89 90 91 92 93

31 30 29 29 28

37 45 53 1 10

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

38 38 38 39 39

26 27 28 29 30

4 4 4 4 4

64 65 66 67 68

53 52 51 50 49

12 20 28 36 44

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

34 34 34 34 34

26 27 28 29 30

6 6 6 6 6

94 95 96 97 98

27 26 25 24 23

18 26 34 42 51

– 13 – 13 – 13 – 13 – 13

39 39 39 39 39

31

6 38 27

1 58 55 51 48

27 24 20 17 13

° 40 41 42 43 44

′ 14 13 13 12 11

6 5 4 3 2

9 17 25 33 41

min 40 44 48 51 55

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0

′ – 13 – 13 – 13 – 13 – 13

20 24 28 32 36

s 53 50 46 43 39

Angle de Équation rotation de la des Terre origines ERA ε0 ″ 47 55 3 11 19

134

min 41 45 49 53 57

Décembre

18 22 26 30 34

44 40 37 33 30

99 22 59

– 13 39

4. le soleil, la lune, les planètes et pluton

Longitudes héliocentriques moyennes de la date – 2017 Mercure Janvier

1 6 11 16 21 26 31

° 117,1 144,7 168,4 188,6 206,2 221,9 236,5

Février

5 10 15 20 25

250,4 264,2 278,1 292,8 308,7

Mars

Vénus

Juillet

5 10 15 20 25 30

° 164,2 185,1 203,1 219,1 233,8 247,8

Janvier

1 6 11 16 21 26 31

° 49,9 58,0 66,0 74,0 82,1 90,2 98,3

Août

4 9 14 19 24 29

261,6 275,5 290,0 305,6 322,9 342,6

Février

5 10 15 20 25

106,4 114,5 122,6 130,7 138,8

Août

4 9 14 19 24 29

2 326,4 7 346,6 12 10,0 17 37,2 22 67,6 27 99,0

Septembre

3 5,4 8 31,8 13 61,7 18 93,2 23 123,4 28 150,2

Mars

2 7 12 17 22 27

147,0 155,1 163,2 171,3 179,4 187,5

Septembre

3 82,6 8 90,7 13 98,7 18 106,8 23 115,0 28 123,1

Avril

1 6 11 16 21 26

128,7 154,8 177,0 196,0 212,8 228,0

Octobre

3 8 13 18 23 28

173,1 192,7 209,8 225,2 239,6 253,4

Avril

1 6 11 16 21 26

195,6 203,6 211,7 219,7 227,7 235,7

Octobre

3 8 13 18 23 28

131,2 139,3 147,4 155,6 163,7 171,8

Mai

1 6 11 16 21 26 31

242,2 256,0 269,8 284,0 299,1 315,6 334,2

Novembre

2 7 12 17 22 27

267,2 281,3 296,2 312,4 330,6 351,4

Mai

1 6 11 16 21 26 31

243,7 251,6 259,5 267,5 275,4 283,3 291,2

Novembre

2 7 12 17 22 27

179,9 188,0 196,1 204,1 212,2 220,2

Juin

5 355,7 10 20,6 15 49,3 20 80,4 25 111,5 30 139,8

Décembre

2 15,7 7 43,6 12 74,5 17 105,8 22 134,8 27 160,0

Juin

5 10 15 20 25 30

299,1 307,0 314,9 322,8 330,7 338,7

Décembre

2 7 12 17 22 27

228,2 236,2 244,1 252,1 260,0 268,0

Juillet

° 5 346,6 10 354,5 15 2,5 20 10,5 25 18,4 30 26,4 34,4 42,4 50,4 58,4 66,5 74,5

135

guide de données astronomiques

Longitudes héliocentriques moyennes de la date – 2017 Mars

Janvier

1 21

Janvier

1 11 21 31

° 16,2 22,2 28,2 34,1

Février

10 20

Mars

° 116,5 121,0 125,6 233,8

Juillet

10 20 30 25

39,9 45,6

Août

9 130,0 19 134,5 29 138,9

2 12 22

51,3 56,8 62,2

Septembre

8 143,3 18 147,7 28 152,0

Avril

1 11 21

67,5 72,8 77,9

Octobre

8 156,4 18 160,8 28 165,2

Mai

1 11 21 31

83,0 88,0 92,9 97,7

Novembre

7 17 27 17

Juin

10 102,5 20 107,2 30 111,9

Décembre

7 182,8 17 187,3 27 191,8

169,5 173,9 178,4 312,4

Jupiter

Saturne

Uranus

° 190,9 192,4

° 259,5 260,1

° 23,3 23,6

Neptune ° 341,4 341,5

Février

10

194,0

260,7

23,8

341,6

Mars

2 22

195,5 197,0

261,3 261,9

24,0 24,2

341,7 341,8

Avril

11

198,5

262,5

24,4

342,0

Mai

1 21

200,0 201,5

263,1 263,7

24,7 24,9

342,1 342,2

Juin

10 30

203,0 204,5

264,3 264,9

25,1 25,3

342,3 342,4

Juillet

20

206,0

265,5

25,5

342,6

Août

9 29

207,6 209,1

266,1 266,8

25,7 26,0

342,7 342,8

Septembre 18

210,6

267,4

26,2

342,9

8 28

212,1 213,6

268,0 268,6

26,4 26,6

343,0 343,2

Octobre

Novembre 17

215,1

269,2

26,8

343,3

7 27

216,7 218,2

269,8 270,4

27,0 27,3

343,4 343,5

Décembre

136

Chapitre cinquième LES SATELLITES

1. Les satellites naturels des planètes Les satellites naturels des planètes occupent une place à part au sein des objets du Système solaire. Simple caillou qui orbite autour d’une planète ou petite planète (Ganymède a une taille proche de celle de Mars) qui orbite autour d’une planète géante, chacun présente un problème spécifique. Les satellites les plus connus, les plus intéressants à tous points de vue et les plus étudiés sont assurément les satellites galiléens de Jupiter. Ils font partie des systèmes de gros satellites de glace des planètes géantes et sont l’objet d’une exploration poussée du sol comme de l’espace depuis leur découverte, laquelle a marqué un tournant dans la science astronomique.

1.1. La découverte des satellites galiléens La lunette d’approche existe depuis plusieurs années déjà quand Galilée a l’idée, en août 1609, de l’utiliser, de l’améliorer, puis de la diriger vers le ciel. Sa surprise est totale : le ciel n’est pas seulement rempli de petits points lumineux, les « étoiles », mais aussi d’une multitude d’objets divers que l’on ne peut distinguer à l’œil nu. Bien qu’il ait probablement observé Jupiter dès 1609, il lui faudra encore améliorer sa lunette pour voir les satellites. Ce n’est que le 7 janvier 1610 qu’il les découvre et comprend qu’ils tournent autour de Jupiter. Mais il lui a fallu un certain temps avant de se rendre compte de ce dont il s’agit vraiment. Dès le 7 janvier, les quatre satellites sont visibles, mais Io et Europe, très près l’un de l’autre, ne peuvent être distingués par Galilée. Le 8 janvier, les quatre satellites sont aussi visibles, mais Galilée n’en voit que trois. Cette fois-ci, Callisto est trop éloigné de Jupiter, Galilée ne le voit pas, et surtout, il ne cherche que trois étoiles comme la veille… Il s’imagine d’abord que ces trois points brillants sont des étoiles, mais il a la surprise de voir que le mouvement de ces étoiles par rapport à Jupiter n’est pas expliqué par le mouvement de la planète elle-même. Il a ainsi dû admettre que ces astres se déplaçaient par eux-mêmes. Le 7 janvier 1610, durant la première heure suivant le coucher du Soleil, alors que j’explorais le ciel avec ma lunette, Jupiter se présenta à moi ; et parce que j’avais construit un instrument puissant, je pus apercevoir trois petites étoiles à

137

guide de données astronomiques côté de lui. Bien que je les considérais comme des étoiles, je fus très étonné parce qu’elles semblaient exactement alignées sur une ligne parallèle à l’écliptique et parce qu’elles étaient beaucoup plus belles que les autres étoiles de même magnitude. Leurs positions étaient comme cela :

La première observation de Galilée. Quand comprend-il vraiment que les quatre étoiles tournent autour de Jupiter ? Il a d’abord pensé que ces petites étoiles faisaient un va-et-vient rectiligne de part et d’autre de Jupiter avant d’imaginer leur révolution autour de la planète sur des orbites quasi circulaires. Il publie sa découverte dans son Sidereus Nuncius en avril 1610, mais il lui faudra beaucoup plus d’observations pour déterminer les périodes des satellites, les identifier et prévoir leurs positions. C’est en avril 1611 qu’il obtient des périodes convenables et peut effectuer des prédictions de positions (du moins de configurations des satellites).

Page de titre du Sidereus Nuncius de Galilée, 1610.

Page de titre du Mundus Jovialis de Simon Marius, 1614.

Il devient alors possible de prévoir les positions des satellites autour de Jupiter grâce à une modélisation de leur mouvement. Chose étonnante, Galilée utilise un système géocentrique pour décrire ce mouvement et non un système héliocentrique plus judicieux : la force de l’habitude ! Galilée appelle ces étoiles les astres de Médicis ou astres médicéens (Medicea Sidera) en l’honneur du prince de Médicis (cette appellation est encore en usage en Italie). Il leur donne les noms suivants : Principharus, Victripharus, Cosmipharus et Ferdinandipharus. Les noms Io, Europe, Ganymède et Callisto sont donnés par Simon Marius en 1614

138

5. les satellites dans son Mundus Jovialis. Le terme de « satellites », qui vient du latin satelles, satellitis signifiant « garde » ou « escorte », est donné par Kepler et Ozanam. Cette découverte de Galilée allait bouleverser notre connaissance du Système solaire : les astres découverts tournent autour de Jupiter comme Mercure et Vénus autour du Soleil… On a ainsi un exemple de mouvement qui ne se fait pas autour de la Terre, laquelle n’est donc plus une exception, car Jupiter aussi possède désormais des lunes qui le suivent dans son mouvement autour du Soleil.

1.2. Les satellites des planètes géantes Après sa découverte des satellites de Jupiter, Galilée tente d’observer les autres planètes, mais ne voit rien, car sa lunette ne le permet pas : il croit ainsi que seul Jupiter a des satellites. Ce n’est pas le cas et l’amélioration des lunettes permet à Huygens de découvrir Titan (Saturne) en 1655, puis à Cassini de voir Téthys, Dioné, Rhéa et Japet (Saturne) entre 1671 et 1684. Mimas et Encelade, plus petits et plus proches de Saturne, sont découverts par Herschel en 1789. Hypérion et Phœbé, plus lointains, ne sont vus qu’en 1848 par Bond et Lassell et en 1898 par Pickering, respectivement. L’avènement des grands télescopes et des sondes spatiales dans les années 1980 permettent de découvrir de nombreux petits satellites, soit entre Mimas et l’anneau, soit très loin de la planète. Les satellites d’Uranus sont découverts en 1787 (Titania et Obéron) par Herschel, en 1851 par Lassell (Ariel et Umbriel), puis en 1948 par Kuiper (Miranda). Là encore, ce sont les grands télescopes et la sonde Voyager qui découvrent les petits satellites proches ou lointains. Le satellite de Neptune, Triton, est découvert en même temps que Neptune, en 1846, du fait de sa taille importante et de sa proximité avec Neptune. Les études dynamiques de ces systèmes de satellites n’ont jamais été aussi développées que pour les satellites galiléens du fait de l’utilisation de ces derniers pour la détermination des longitudes. Par la suite, l’intérêt pour le système complexe des galiléens a aiguisé la concurrence entre laboratoires pour l’exploration de ces corps qui étaient l’une des premières cibles des sondes spatiales.

Découverte de Rhéa par Cassini en 1672. Tous ces phénomènes entre Jupiter et ses satellites ont été observés visuellement pendant des dizaines d’années et le grand nombre d’éclipses observées a constitué la base

139

guide de données astronomiques des premières éphémérides. Dès la fin du xixe siècle, l’observation des éclipses devient photométrique, c’est-à-dire que la baisse et l’augmentation d’éclat au cours d’un début ou d’une fin d’éclipse ne sont plus seulement évaluées selon des critères propres à chaque observateur, mais mesurées par comparaison avec un modèle d’observation d’éclipse ou par rapport à des références photométriques bien calibrées, ce qui augmente la précision astrométrique : la datation est faite à mieux qu’une minute de temps, soit 1 000 km environ. Ensuite apparaissent les enregistreurs photo-électriques qui, malgré le progrès qu’ils apportent, sont très peu utilisés : ils arrivent lorsque cesse l’intérêt des astronomes quant à ce type d’observation pour des raisons de précision, l’atmosphère de Jupiter réfractant les rayons du Soleil et déformant le cône d’ombre derrière la planète. Sa modélisation exacte n’est pas possible et cela dégrade la précision en position des satellites. Pour obtenir une précision meilleure, il faudra se tourner vers d’autres types d’observations, comme la photographie.

Manuscrit de Delambre rapportant l’observation d’un début d’éclipse de Io à Prague le 7 janvier 1800. Delambre constitua l’une des plus grandes collections d’éclipses de grande qualité.

Observation photométrique d’un début d’éclipse (entrée dans l’ombre) d’Europe le 6 avril 1971 : la difficulté de déterminer le « zéro » est un obstacle à une bonne précision dans la datation de l’éclipse elle-même.

140

5. les satellites

1.3. L’utilité des satellites Rømer montre que la vitesse de la lumière est finie grâce aux observations d’éclipses de Io. En effet, la distance Terre-Jupiter varie au cours de l’année de 600 à 900 millions de kilomètres, ce qui fait que la lumière met de 30 à 50 minutes environ pour venir de Jupiter. Les éclipses se produisant très régulièrement autour de Jupiter, ce décalage de 20 minutes – avance ou retard – est vite remarqué par les observateurs : Rømer en déduit que la lumière a une vitesse finie. On comprend tout l’intérêt des éclipses par Jupiter : l’observation ne nécessite que de noter l’heure du phénomène et cela donne une position précise du satellite puisqu’il entre ou sort de l’ombre de Jupiter. Une fois les prédictions d’éclipses réalisées, l’observation d’une éclipse permet d’obtenir une heure commune à tous les observateurs terrestres et donc de déterminer la longitude du lieu d’où l’on observe. Cette méthode a servi à de nombreux géographes pour cartographier des territoires inconnus, mais ne servit pas à faire le point en mer, l’observation depuis le pont d’un navire étant trop difficile. En 1792, dans son Astronomie, Lalande écrit d’ailleurs que « les satellites galiléens servent continuellement aux astronomes pour déterminer les différences de longitude entre les différents pays de la Terre ».

1.4. Une dynamique complexe L’importance des éclipses des satellites galiléens a encouragé les travaux de calcul de prédiction de ces événements et de construction de tables du mouvement de ces corps. Après Galilée, Marius et Hodierna, Cassini publie en 1668 ses Tables du mouvement et de calcul des éclipses. En 1749, Bradley publie des tables et remarque l’inégalité de 437 jours de période dans le temps des éclipses des trois premiers satellites. Maraldi signale alors l’action mutuelle des satellites et l’on commence à soupçonner les excentricités des orbites et la nature des inégalités. Wargentin publie des tables améliorées en 1757. À cette époque, le mouvement des satellites est mis sous forme d’équations empiriques, purement cinématiques, et Lalande peut dire dans la Connaissance des temps de 1763 que « les inclinaisons et les nœuds des orbites éprouvent des variations qui sont encore peu connues ». Mais au xviiie siècle, de Newton à Laplace, se mettent en place les principes de la dynamique et de la gravitation universelle. Tout change dans la modélisation des mouvements : on peut écrire des équations qui représentent des modèles dynamiques. Pour les satellites galiléens, le problème est ardu et n’est pas encore complètement résolu aujourd’hui : toutes les difficultés de la mécanique céleste se retrouvent là. Tout d’abord, de nombreuses forces agissent sur les satellites : le Soleil, lointain, mais massif, l’aplatissement de Jupiter, la planète Saturne et aussi les interactions mutuelles entre les satellites. De ces interactions résulte ensuite une résonance qui force le mouvement des satellites. Les trois premiers satellites ne se déplacent pas indépendamment les uns des autres, mais ont leurs longitudes L1, L2, L3 liées par la relation : L1 – 3L2 + 2L3 = 180°.

141

guide de données astronomiques Cette relation remarquable interdit certaines configurations des satellites, les trois premiers satellites ne pouvant par exemple être alignés d’un même côté de Jupiter. La figure suivante montre où doit être le troisième satellite quand J1 et J2 sont alignés avec Jupiter (a), J2 et J3 (b) et enfin J1 et J3 (c).

(a)

(b)

(c)

Les satellites ont bien évidemment tendance à échapper à cette contrainte, mais ils ne peuvent s’en éloigner de plus d’un degré : la résonance les ramène à leur configuration imposée. À partir des équations dynamiques, les tables (ou éphémérides) progressent rapidement : les premières théories sont établies par Bailly et Lagrange en 1766, puis vient celle de Laplace, la plus complète, en 1788. En 1791, Delambre construit des tables à partir de la théorie de Laplace et de l’observation de plus de 6 000 éclipses. Le xixe siècle est l’âge d’or de la mécanique céleste et de l’observation astrométrique. Du point de vue théorique, Damoiseau améliore les travaux de Laplace pour publier des éphémérides et prédictions d’éclipses de meilleure précision. Une nouvelle amélioration est apportée par Souillart en 1880. Ensuite vient le travail monumental de Sampson qui réalise une théorie analytique complète du mouvement des satellites galiléens, théorie qui sert à construire les éphémérides dès la fin du xixe siècle, mais qui n’est publiée qu’en 1921 du fait de la complexité de la tâche. Il faut noter à ce sujet que la construction d’une théorie analytique, c’est-à-dire la construction d’une solution du système d’équations différentielles décrivant le mouvement des satellites – solution dont on démontre qu’elle n’existe pas et que l’on n’en aura jamais qu’une approximative et non exacte –, est la seule méthode à l’époque. Aujourd’hui, les ordinateurs nous permettent de construire des solutions purement numériques plus faciles à obtenir.

1.5. Les petits satellites proches des planètes géantes Ces petits satellites se situent à l’intérieur de l’orbite du gros satellite le plus proche de la planète. Ils ont des orbites quasi circulaires. Seul Amalthée, petit satellite à l’intérieur de l’orbite de Io, est observé dès 1892 par Barnard : tous les autres attendront l’arrivée des grands télescopes ou des sondes spatiales dans les années 1980. Dans le cas de Saturne, 142

5. les satellites le système est particulièrement complexe : ses petits satellites ont des interactions fortes avec les anneaux. Certains stabilisent les anneaux proches, d’autres sont en formation, agrégats transitoires qui peuvent amener à la création de nouveaux satellites. Les observations sont difficiles et seulement possibles quand la Terre traverse le plan des anneaux tous les 15 ans, ces anneaux ouverts étant trop brillants et éblouissants, cachant les petits satellites à la vue de l’observateur terrestre. Si Janus, Épiméthée, Hélène, Télesto et Calypso ont été observés depuis le sol, les autres ont été découverts par la sonde Voyager. Les gros satellites, à l’exception de Titan, ont d’ailleurs dû se former à partir d’un anneau plus important. Enfin, certains petits satellites sont des coorbitaux de Téthys et de Dioné. Les petits satellites intérieurs d’Uranus et Neptune ont tous été découverts par la sonde Voyager.

Quatre des satellites de Saturne, de gauche à droite : Epiméthée, Janus, Prométhée et Atlas (sonde Cassini, 27 juillet 2010). © nasa

1.6. Les petits satellites éloignés des planètes géantes Ces satellites se situent au-delà des gros satellites les plus éloignés de la planète. Leur nombre augmente régulièrement avec l’augmentation de la puissance des télescopes. Ils ont beaucoup de ressemblance avec des astéroïdes et sont souvent confondus lors de la première observation. On les nomme aussi satellites irréguliers du fait d’une excentricité et d’une inclinaison forte. Dans le cas de Jupiter, ils se répartissent en deux familles : l’une à demi-grands axes de 10 millions de kilomètres, avec des orbites rétrogrades (on peut aussi dire qu’ils ont des inclinaisons supérieures à 90°) et une autre famille à demi-grands axes de 20 millions de kilomètres avec des orbites en sens direct. Le plus étonnant est que la planète Saturne possède également ces deux familles, mais leurs orbites sont imbriquées : toutes à demi-grands axes entre 10 et 20 millions de kilomètres. Les planètes Uranus et Neptune n’ont quasiment que de petits satellites irréguliers rétrogrades. 143

guide de données astronomiques

1.7. Autres satellites dans le Système solaire Outre les planètes géantes, les planètes telluriques ont aussi des satellites. Hormis la Lune, les plus connus sont les satellites de Mars, Phobos et Deimos, semblables à des astéroïdes qui orbitent très près de la planète. C’est en 1877 qu’Asaph Hall les découvre grâce à la lunette de 60 cm d’ouverture de l’observatoire naval de Washington DC. Leur période orbitale est de 7 heures 39 minutes et de 30 heures 18 minutes. Leur excentricité et inclinaison sur l’équateur de Mars est faible. Curieusement, en 1727, Jonathan Swift écrit dans Les Voyages de Gulliver que les astronomes lilliputiens connaissent deux lunes à Mars, leurs périodes de révolution étant de 10 et 21,5 heures. Si l’idée de deux satellites pour Mars était logique (la Terre avait la Lune et Jupiter les quatre satellites galiléens), les périodes étaient assez proches de la réalité !

Le satellite de Mars, Phobos. Sa plus grande dimension est de 27 km. © nasa/jpl-caltech/university of arizona

144

5. les satellites La découverte permanente de nouveaux satellites de plus en plus petits pour les planètes géantes est due à l’augmentation de la puissance des télescopes, mais qu’en est-il des planètes telluriques telles Vénus et la Terre ? Pourrait-on découvrir quelque satellite lointain inconnu ? En ce qui concerne Vénus, un satellite avait été observé aux xviie et xviiie siècles. Il avait même reçu le nom de Neith jusqu’à ce que l’on s’aperçoive qu’il ne s’agissait en réalité que d’un reflet et de l’imagination des astronomes… En fait, la proximité du Soleil n’aide pas les observateurs. On a découvert certains corps qui restent proches de la Terre, tel l’astéroïde Cruitne que l’on ne considère cependant pas comme un satellite supplémentaire à la Terre.

2. Configuration des satellites Dans les pages suivantes, les courbes représentent de manière continue les positions de chacun des satellites par rapport à la planète. Jupiter I II III IV

Io Europe Ganymède Callisto

Saturne III IV V VI

Téthys Dioné Rhéa Titan

Les élongations des satellites sont proportionnelles aux figures réelles, l’échelle étant fournie par le diamètre de la planète, lequel est représenté par deux traits verticaux. L’orientation est telle que l’est est situé à droite et le sud vers le haut : les positions relatives des satellites sont donc telles qu’ils sont vus, dans l’hémisphère nord et lors d’un passage au méridien, dans une lunette qui renverse les objets. Les figures placées en bas de chaque graphique dans le cas des satellites galiléens de Jupiter montrent, pour les commencements et fins d’éclipses, les positions relatives des satellites et de la planète, tels qu’ils sont vus, dans l’hémisphère nord, dans une lunette qui renverse les objets.

145

guide de données astronomiques

Configuration des satellites galiléens de Jupiter

janvier 1.01

février 1.02

II

2 3

4

5

5

6

6

7

7

8

8

9

9

10

IV

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13 III

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I

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12 14

I

10

I

11

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3

III

I

4

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2

IV

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III

29

IV

1.03

30 31 1.02

PH A S E S D E S É CL I P S E S

I d

146

II d

III d f

PH ASE S D E S É CL IP SE S

IV

pas d’éclipse

I d

II d

III d f

IV

pas d’éclipse

5. les satellites

Configuration des satellites galiléens de Jupiter (suite)

mars

avril

1.03

1.04

IV

2

2

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3 4

5

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6

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I

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I

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30

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II

1.05 PH A S E S D E S É CL I P S E S

I d

IV

13

II

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1.04

I

9 IV

11

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IV

4 I

5

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II

III

3

II d

III d f

PH ASE S D E S É CL IP SE S

IV

pas d’éclipse

I

II f

III f

IV f

pas d’éclipse

147

guide de données astronomiques

Configuration des satellites galiléens de Jupiter (suite)

mai 1.05

juin 1.06

III

2 3

I III

3 I

4

4

5

II

5 II

6

6

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7

7

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11

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I

15

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16 I

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I

30

31

1.07

I

IV

1.06

PH A S E S D E S É CL I P S E S

I

II f

148

IV

2

III f

PH ASE S D E S É CL IP SE S

IV d f

pas d’éclipse

I

II f

III f

IV d f

pas d’éclipse

5. les satellites

Configuration des satellites galiléens de Jupiter (suite)

juillet 1.07

août 1.08

III

2 3

4

5

7

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8

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9

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11

12 13

13

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14

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25

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27

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28 IV

29 30

III

II I

29 30

II

31

IV

26

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31

I

II

III d f

IV d f

IV

1.09

PH A S E S D E S É CL I P S E S

f

III

21

22

I

IV

20

IV

1.08

I

16

17

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IV

12

IV

II

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6

7

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II

5

I

6

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I

3

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4

2

pas d’éclipse

PH ASE S D E S É CL IP SE S

I

II f

III f

IV d f

pas d’éclipse

149

guide de données astronomiques

Configuration des satellites galiléens de Jupiter (suite)

septembre 1.09

octobre 1.10

IV

2 I

3

II

3

II

4

III

4

5

5

6

6

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7

8

IV III

8 IV

9

9

10

10

11

11

12

12 II

13 14

IV

I

13 14

III

15

II

15

16

16 I

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19

19

20

20

21

21

22

22

23

23

24

24 II

25

IV

26

26

27

27 29

30

30

1.10

31

II f

f

III d f

IV

IV

pas d’éclipse

I III

1.11

PH A S E S D E S É CL I P S E S

I

II

28

I

29

IV

25

III

28

III

17

IV

18

150

I

2

PH ASE S D E S É CL IP SE S

I

II f

III f

IV f

pas d’éclipse

5. les satellites

Configuration des satellites galiléens de Jupiter (suite et fin)

novembre 1.11

décembre 1.12

II

2 3

2 3

III

4 5

5 IV

7

8

8

9

9

10

10

11

11

12

12

13

13

14 16

IV

15

II

I

16 17

I

18

18

19

19

20

20

21

21

22

22

23

II

IV

III

23 IV

24 25

24 25

III

26

26

27

27 II

28

IV

28

29

I

29

30

30

I

1.12

III

31 1.01 2018

PH A S E S D E S É CL I P S E S

I d

IV

14

III

17

III

6

7

15

II

4 I

6

I IV

II d

III d

IV

pas d’éclipse

II PH ASE S D E S É CL IP SE S

I d

II d

III d f

IV

pas d’éclipse

151

guide de données astronomiques

Configuration des satellites de Saturne

janvier – 4' 1.01

– 2'

février

0'

2'

4'

III

2

– 4' 1.02

VI

5

6

6

7

7

IV

V

8

8

9

9

10

10

11

14

14

15

15

16

III

18

18 VI

IV

20

V

17 III

19

IV

VI

16

V

17

19 20

21

21

22

22

23

23

24

24

25

25

26

26

27

III VI

IV

27 VI

V

IV

30

152

VI

12 13

1.02

V

11 VI

13

31

4'

IV

4

5

29

2'

3

4

28

0'

2

3

12

– 2'

III

28 1.03

V

5. les satellites

Configuration des satellites de Saturne (suite)

mars – 4' 1.03

– 2'

avril

0' IV

2

2'

4'

– 4' 1.04

3

4

6

7

7

8

10

11

11

12

12

13

13

14

14

15

15

III

16 VI

VI

V III

16

V

IV

IV

17

18

18

19

19

20

20

21

21

22

22

23

23

24

VI

24 VI

25 26

25 26

III

VI

V

27

III

28

29

1.04

IV

9

10

31

III

V

8 VI

9

30

4'

5

6

28

2'

4 V

5

27

0'

2

III

3

17

– 2'

IV

29 30

IV

1.05 V

153

guide de données astronomiques

Configuration des satellites de Saturne (suite)

mai – 4' 1.05

– 2'

2

juin

0'

2'

– 4' 1.06

V

4 IV

6

7

7

8

8

9

9

10

10

11

VI

12

4'

V

III VI

11 12

13

13

14

14

15

VI III

15 III

16

16

V

17

IV

17

18 20

2'

5

6

19

0' IV

3

VI

5

– 2'

2

III

3 4

4'

V

18 IV

19

VI

20

21

21

22

22

23

23

24

24

25

25

26

26

27

27

28

V

VI III

29

1.06

154

III

V

VI

29

30 31

28

VI

30 IV

1.07

IV

5. les satellites

Configuration des satellites de Saturne (suite)

juillet – 4' 1.07 2

– 2'

0'

2'

4'

III

2'

4'

III

IV

5 IV

VI

V

6

7

7

8

8

9

9

10

10

11

11

12

12

13

VI

13 VI

14 III

15

14

III

VI

15

IV

16

IV

16

V

17

17

18

18

19

19

20

20

21

21

V

22

VI

23

23

24

24

25

25

26

26

27

27

28 V

VI

III

28

III

29 30

0'

4

5

22

– 2'

3

4

6

– 4' 1.08 2

V

3

août

IV

29 VI

30

31

31

1.08

1.09

V

IV

VI

155

guide de données astronomiques

Configuration des satellites de Saturne (suite)

septembre – 4' 1.09

– 2'

0'

2

octobre 2'

4'

– 4' 1.10

III

5

6

6

IV

7

4' VI

V

8 9

10

10

11

11

12

12

13

13

14

14

15 16

VI

15

III

VI IV

17

IV

7

VI

9

III

16

V

17

V

18

18

19

19

20

20

21

21

22

22

23

IV

VI

23 VI

24

25

25 III

26 27

26

VI

27

28

IV

29 30

28 29 30

V

31 1.11

156

III

4

5

1.10

2'

3 V

4

24

0'

2

3

8

– 2'

III IV

V

5. les satellites

Configuration des satellites de Saturne (suite et fin)

novembre – 4' 1.11

– 2'

0' V

2

décembre 2'

4'

IV VI

4

5

5

6

6

7

7

8

8

9

9 VI

V

13

IV

VI

VI

14

14 15

15

IV

16

16

17

17

18

18 VI

19

III

IV

V

19

20

20

21

21

22

22

23

23

VI

24

24

25

25 26 VI

26

III

V

27 28

28 30

V

12 III

13

1.12

4'

11

12

29

2'

10

10

27

0' III

3

4

11

– 2'

2

III

3

– 4' 1.12

29 IV

30 31

VI IV V

III

1.01 2018

157

Chapitre sixième LES ASTÉROÏDES ET LES COMÈTES

1. Astéroïdes Parmi les objets du Système solaire, les astéroïdes présentent un grand intérêt : en tant que résidus de la nébuleuse solaire et du disque protoplanétaire qui ont formé notre système, ils portent encore les traces de cette matière primitive. Ils sont par ailleurs soumis à des forces gravitationnelles et non gravitationnelles, ou à des collisions, qui en régissent la dynamique et leur confèrent des particularités qui pourraient être génériques pour les systèmes planétaires. Pour ces raisons, de nombreuses études leur sont consacrées ainsi que des missions d’exploration spatiale. Les astéroïdes ont leur orbite située principalement entre celles de Mars et Jupiter. Cependant, les influences gravitationnelles planétaires, essentiellement celles de Jupiter, induisent des phénomènes de résonance, créent des zones interdites (lacunes de Kirkwood, voir fig. 1) et, en cas d’insertion dans ces zones, peuvent transformer considérablement ces orbites. Ainsi, certains astéroïdes sont transférés sur des orbites qui croisent celles des planètes intérieures, en particulier celle de la Terre. Ces astéroïdes, appelés astéroïdes géocroiseurs en français ou Near-Earth Objects (NEO) en anglais, sont particulièrement étudiés parce que leurs rapprochements avec la Terre sont parfois serrés ou qu’ils peuvent même se trouver sur des trajectoires d’impact. Parmi ces NEOs, les astéroïdes potentiellement dangereux (PHAs ou Potentially Hazardous Asteroids) sont ceux dont le diamètre est supérieur à 120 mètres et qui peuvent s’approcher à moins de 20 rayons lunaires. À l’heure actuelle, aucune forte probabilité d’impact de tels astéroïdes dangereux n’a été calculée pour le siècle à venir. Outre les astéroïdes géocroiseurs, il existe deux autres groupes dynamiques d’astéroïdes : les MBOs (Main Belt Asteroids) et les Troyens. Les astéroïdes de la ceinture principale (MBOs) sont ceux qui orbitent entre les orbites de Mars et Jupiter ; il s’agit du groupe le plus peuplé avec une estimation de plusieurs millions d’objets, dont seulement un peu plus de 560 000 sont actuellement connus. Les astéroïdes troyens sont ceux qui se situent sur une orbite proche de celle d’une planète, à 60° de part et d’autre, au voisinage des points de stabilité (points de stabilité de Lagrange L4 et L5).

159

guide de données astronomiques Pour Jupiter, plus de 5 000 astéroïdes troyens sont déjà connus, trois pour Mars et un seul pour la Terre. Il faut ajouter les Centaures et les objets transneptuniens à ces deux groupes. Les objets transneptuniens, d’un nombre supérieur à 1300, orbitent au-delà de l’orbite de Neptune, jusqu’à une distance de 55 unités astronomiques du Soleil, dans une zone appelée ceinture de Kuiper. Les Centaures, dont le nombre s’élève à plus de 350, orbitent entre Jupiter et Neptune et semblent être des objets intermédiaires entre les objets transneptuniens et les comètes à courte période. Le premier astéroïde, dénommé (1) Cérès, a été découvert par Piazzi en 1801, suivi par quelques autres découvertes au xix e siècle. L’avènement de l’observation photographique au xix e siècle, et surtout des caméras sensibles (CCD) au xx e siècle, a fait progresser considérablement ces découvertes. On dénombre maintenant plus de 580 000 astéroïdes et cette quantité ne cesse de progresser. Les objets géocroiseurs sont au premier rang des objets soumis à surveillance : leur dénombrement progresse de plus de 900 objets par an. Plusieurs stations d’observation optique se consacrent à cette tâche. Ces surveys ont ainsi découvert l’essentiel des NEOs de plus de 1 km de diamètre. Le dénombrement progresse encore pour les objets de diamètre plus petit. Il est cependant important, après leur détection, de pouvoir suivre ces astéroïdes et d’améliorer notre connaissance des orbites sur le long terme. Les astronomes amateurs contribuent à ces objectifs. Des observations sont régulièrement menées par des réseaux d’observateurs et permettent d’obtenir des résultats de grande précision. Il s’agit des occultations stellaires. Ces phénomènes s’observent lors du passage d’un objet du Système solaire devant une étoile. Pour un observateur bien positionné, l’extinction de l’étoile fournit alors des informations sur la taille de l’objet, la présence de plusieurs objets ou encore l’atmosphère s’il en possède une. Les occultations stellaires par les astéroïdes sont ainsi régulièrement observées. Depuis le sol, de grands progrès ont été réalisés avec les découvertes et études d’astéroïdes binaires ou multiples qui ont fait suite à la mise en évidence du satellite Dactyl de Ida par la sonde Galileo. En sus d’un effort remarquable d’observation depuis le sol, plusieurs missions spatiales ont permis d’améliorer considérablement la connaissance de ces objets. Ainsi, parmi plusieurs autres, la mission NEAR a permis d’étudier pendant un an l’astéroïde (433) Eros, la sonde Rosetta l’astéroïde (21) Lutetia, la mission Hayabusa a permis de réaliser le premier retour d’échantillon et d’étudier l’astéroïde (25 143) Itokawa, et la mission Dawn l’astéroïde (4) Vesta. Les astéroïdes nécessitent davantage d’études depuis le sol et l’espace. Ces études restent tout à fait complémentaires. Certaines impliquent la mise en œuvre de hautes technologies, telles que le dénombrement massif de NEOs par des surveys sol et le calcul intensif pour l’analyse des observations ou encore la réalisation de missions spatiales. Mais en raison de la diversité et du nombre de ces objets, l’observation plus conventionnelle présente toujours un intérêt majeur.

160

6. les astéroïdes et les comètes Adresses Internet • Minor Planet Center : http://www.minorplanetcenter.net • Near-Earth Object Program, Jet Propulson Laboratory : http://neo.jpl.nasa.gov • NEODys, université de Pise : http://newton.dm.unipi.it/neodys2 • AstDys, université de Pise : http://hamilton.dm.unipi.it/astdys • Asteroid Dataservice – Lowell Observatory : http://asteroid.lowell.edu • International Occultation Timing Association (European Sect.) : http://www.iota-es.de • Asteroid Watch – nasa : http://www.jpl.nasa.gov/asteroidwatch/index.cfm

Fig. 1 – Distribution des astéroïdes : demi-grand axe de leur orbite (en unités astronomiques) en fonction de l’excentricité. © minor planet

161

guide de données astronomiques

Fig. 2 – L’astéroïde (4) Vesta, vu par la sonde Dawn. © nasa/jpl-caltech/ucal/mps/dlr/ida

Fig. 3 – Photo de l’astéroïde (21) Lutèce (ou « Lutetia ») réalisée par la sonde européenne Rosetta le 10 juillet 2010. © esa 2010 mps for osiris team mps/upd/lam/iaa/rssd/inta/upm/dasp/ida

162

6. les astéroïdes et les comètes Pour Cérès 1 et les astéroïdes dont la magnitude est inférieure à 10, les tableaux suivants présentent de dix jours en dix jours à 0 h UTC les données suivantes : 1. Les coordonnées équatoriales astrométriques rapportées à l’équinoxe et à l’équateur moyens J2000 ; 2. La distance à la Terre ∆ en ua ; 3. La distance au Soleil r en ua ; 4. La magnitude ; 5. L’angle de phase qui est l’angle des directions astéroïde-Terre, astéroïde-Soleil. 6. Les dates de l’opposition et de la conjonction en longitude avec la Terre (si elles existent) ; 7. La date du passage au périhélie. 8. Les instants de début et/ou de fin de la période d’invisibilité du corps (s’il y a lieu), figurée dans le tableau par une zone grisée. Les magnitudes des astéroïdes sont données par la formule suivante : où avec

m = 5 log(r ∆) + H – 2,5 log((1 – G) Φ1 + G Φ2) Φi = exp{– Ai [tan(β/2]Bi} pour i = 1,2 A1 = 3,33   A2 = 1,87   B1 = 0,63   B2 = 1,22

et où β est l’angle de phase, H est la magnitude absolue de l’astéroïde pour un angle de phase nul et G est appelé paramètre de pente. Le tableau en fin de section donne les éléments orbitaux pour 237 astéroïdes. Seuls sont mentionnés les astéroïdes dont la magnitude peut atteindre la valeur 12 dans le cas de figure le plus favorable. Ces éléments sont calculés pour la date du 1er juillet 2017 à 0 h ; ils sont rapportés à l’équinoxe et à l’écliptique moyens J2000. On y donne successivement : τ l’instant du passage au périhélie, ω l’argument du périhélie, Ω la longitude du nœud ascendant, i l’inclinaison de l’orbite sur l’écliptique, e l’excentricité, a le demi-grand axe de l’orbite, ainsi que les valeurs H et G utilisées pour le calcul de la magnitude.

 1. Depuis la résolution de l’uai adoptée en 2006 portant sur la définition des planètes, Cérès est une planète naine, nous la conservons temporairement dans ce chapitre.

163

guide de données astronomiques

(1) Ceres Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

2,461 2,591 2,722 2,852 2,978 3,098 3,210 3,314 3,407

Magnitude

Phase

2,830 2,822 2,815 2,807 2,800 2,792 2,784 2,777 2,769

8,6 8,7 8,8 8,9 9,0 9,0 9,0 9,1 9,1

° 19,89 20,36 20,39 20,03 19,35 18,40 17,21 15,84 14,32

1 11 21 31 10 20 2 12 22

1 1 1 1 2 2 2 2 2

34 38 45 53 3 13 25 38 52

0,8 45,2 19,7 31,4 8,2 58,5 54,1 46,8 29,8

° +1 +2 +4 +5 +7 +8 + 10 + 11 + 13

′ 42 57 18 44 12 43 13 43 11

″ 23 15 26 10 56 15 57 53 59

Avril

1 11 21

3 3 3

6 22 37

58,3 7,2 52,1

+ 14 + 15 + 17

37 59 16

22 6 25

3,489 3,559 3,618

2,761 2,753 2,745

9,0 9,0 9,0

12,66 10,91 9,07

Mai

1 11 21 31 10 20 30

3 4 4 4 5 5 5

54 10 28 45 3 21 39

9,8 56,0 7,2 40,2 30,4 34,1 47,1

+ 18 + 19 + 20 + 21 + 22 + 22 + 23

28 34 34 28 14 52 23

35 57 57 8 5 35 29

3,664 3,697 3,718 3,726 3,721 3,703 3,673

2,737 2,730 2,722 2,714 2,706 2,699 2,691

8,9 8,8 8,7 8,5 8,5 8,6 8,7

7,17 5,22 3,24 1,25 0,83 2,81 4,80

Juillet

10 20 30

5 6 6

58 16 34

4,1 21,0 32,5

+ 23 + 24 + 24

46 2 11

47 39 24

3,631 3,577 3,512

2,684 2,677 2,669

8,8 8,9 8,9

6,78 8,71 10,61

Août

9 19 29

6 7 7

52 10 27

32,8 17,0 39,0

+ 24 + 24 + 24

13 9 0

31 40 45

3,436 3,350 3,253

2,662 2,655 2,648

8,9 8,9 8,9

12,43 14,18 15,84

Septembre

8 18 28

7 8 8

44 0 16

32,3 51,1 27,5

+ 23 + 23 + 23

47 32 15

48 5 10

3,148 3,034 2,913

2,642 2,635 2,629

8,9 8,9 8,8

17,38 18,77 20,00

Octobre

8 18 28

8 8 8

31 45 57

13,4 0,1 35,8

+ 22 + 22 + 22

58 44 35

45 48 35

2,786 2,654 2,519

2,623 2,617 2,612

8,7 8,6 8,5

21,01 21,78 22,24

Novembre

7 17 27

9 9 9

8 18 26

48,1 22,4 0,0

+ 22 + 22 + 23

33 41 0

30 4 49

2,383 2,248 2,117

2,606 2,601 2,596

8,4 8,3 8,1

22,34 22,02 21,20

Décembre

7 17 27

9 9 9

31 34 34

22,8 11,2 7,8

+ 23 + 24 + 25

34 24 28

49 16 48

1,992 1,878 1,779

2,591 2,587 2,583

7,9 7,7 7,5

19,82 17,82 15,18

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 6 juin à 0 h 15 min 28 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 9 mai à 14 h 32 min 43 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 4 juillet à 2 h 21 min 42 s UTC.

164

6. les astéroïdes et les comètes

(2) Pallas Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,725 3,821 3,902 3,968 4,018 4,050 4,065 4,062 4,042

Magnitude

Phase

3,191 3,176 3,159 3,142 3,125 3,107 3,088 3,070 3,050

10,3 10,3 10,3 10,2 10,2 10,1 9,9 9,7 9,8

° 13,76 12,23 10,54 8,72 6,80 4,79 2,74 0,67 1,50

1 11 21 31 10 20 2 12 22

22 22 22 22 22 23 23 23 23

4 16 29 41 55 8 22 36 50

30,5 30,1 1,0 57,7 14,7 47,5 33,2 28,2 30,3

° –6 –6 –6 –5 –5 –4 –3 –3 –2

′ 29 18 0 34 2 26 46 5 22

″ 35 57 7 15 38 27 50 1 7

Avril

1 11 21

0 0 0

4 18 32

37,6 47,6 58,9

–1 –0 –0

39 57 18

18 46 40

4,005 3,952 3,883

3,031 3,010 2,990

9,9 10,0 10,0

3,61 5,69 7,75

Mai

1 11 21 31 10 20 30

0 1 1 1 1 1 2

47 1 15 29 42 56 9

9,7 17,4 19,9 14,4 56,7 22,7 26,4

+0 +0 +1 +1 +1 +1 +1

16 47 11 28 35 32 16

47 16 31 7 32 14 27

3,799 3,702 3,592 3,470 3,339 3,200 3,055

2,969 2,947 2,926 2,904 2,881 2,858 2,835

10,1 10,1 10,1 10,0 10,0 9,9 9,9

9,75 11,67 13,50 15,22 16,79 18,20 19,42

Juillet

10 20 30

2 2 2

22 33 45

0,4 56,6 3,5

+0 +0 –1

46 0 4

23 9 15

2,905 2,753 2,600

2,812 2,788 2,765

9,8 9,6 9,5

20,40 21,12 21,53

Août

9 19 29

2 3 3

55 3 11

8,2 56,2 9,2

–2 –4 –6

28 14 22

38 31 48

2,451 2,306 2,169

2,741 2,717 2,692

9,4 9,2 9,0

21,60 21,30 20,59

Septembre

8 18 28

3 3 3

16 19 20

28,8 36,5 15,2

–8 – 11 – 14

52 42 46

57 38 35

2,044 1,934 1,842

2,668 2,643 2,619

8,8 8,7 8,5

19,51 18,11 16,56

Octobre

8 18 28

3 3 3

18 13 7

17,4 47,4 8,4

– 17 – 20 – 23

56 59 42

1 17 46

1,771 1,723 1,699

2,594 2,570 2,546

8,3 8,2 8,2

15,16 14,31 14,34

Novembre

7 17 27

2 2 2

59 50 43

7,2 44,6 8,4

– 25 – 27 – 28

53 24 9

54 5 41

1,698 1,718 1,757

2,522 2,498 2,474

8,2 8,2 8,3

15,30 16,89 18,73

Décembre

7 17 27

2 2 2

37 33 33

18,4 53,4 14,4

– 28 – 27 – 26

12 38 34

40 31 3

1,811 1,876 1,948

2,450 2,427 2,405

8,4 8,5 8,6

20,50 22,02 23,22

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 15 mars à 2 h 30 min 31 s UTC. Opposition le 28 octobre à 23 h 37 min 34 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 20 février à 8 h 00 min 58 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 7 avril à 7 h 07 min 42 s UTC.

165

guide de données astronomiques

(3) Juno Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

4,193 4,123 4,038 3,938 3,825 3,700 3,566 3,423 3,274

Magnitude

Phase

3,317 3,310 3,302 3,293 3,284 3,274 3,263 3,252 3,240

11,5 11,5 11,5 11,5 11,4 11,4 11,3 11,3 11,2

° 6,87 8,58 10,26 11,87 13,37 14,72 15,90 16,87 17,59

1 11 21 31 10 20 2 12 22

17 17 17 17 18 18 18 18 18

15 28 41 54 7 19 30 39 48

2,9 40,0 59,9 55,7 19,6 4,0 0,4 59,3 51,4

° – 12 – 12 – 12 – 12 – 12 – 11 – 11 – 10 – 10

′ 50 53 48 36 18 53 22 46 6

″ 42 13 35 52 20 25 36 34 11

Avril

1 11 21

18 19 19

56 2 6

25,7 30,7 55,2

–9 –8 –7

22 36 49

24 30 54

3,121 2,968 2,816

3,227 3,214 3,200

11,1 11,0 10,8

18,01 18,10 17,80

Mai

1 11 21 31 10 20 30

19 19 19 19 18 18 18

9 9 8 4 58 51 42

27,1 56,4 17,1 28,0 39,2 12,4 41,4

–7 –6 –5 –5 –4 –4 –4

4 21 44 15 56 50 57

19 49 40 24 31 5 30

2,670 2,532 2,407 2,298 2,209 2,143 2,103

3,185 3,170 3,154 3,138 3,121 3,103 3,085

10,7 10,5 10,4 10,2 10,0 9,9 9,8

17,07 15,88 14,23 12,13 9,74 7,40 5,94

Juillet

10 20 30

18 18 18

33 25 18

52,6 34,2 31,5

–5 –5 –6

18 52 37

50 52 20

2,090 2,104 2,143

3,066 3,046 3,026

9,8 9,8 9,9

6,47 8,62 11,29

Août

9 19 29

18 18 18

13 10 9

20,5 22,3 47,1

–7 –8 –9

29 25 23

14 25 6

2,204 2,284 2,377

3,006 2,984 2,963

10,1 10,2 10,3

13,86 16,08 17,84

Septembre

8 18 28

18 18 18

11 15 21

34,7 37,6 46,2

– 10 – 11 – 12

19 13 2

46 26 33

2,481 2,592 2,705

2,940 2,918 2,894

10,4 10,5 10,6

19,11 19,91 20,26

Octobre

8 18 28

18 18 18

29 39 50

48,1 30,2 41,4

– 12 – 13 – 13

45 22 50

46 7 45

2,818 2,929 3,035

2,871 2,846 2,822

10,7 10,7 10,8

20,20 19,80 19,09

Novembre

7 17 27

19 19 19

3 16 31

9,6 44,1 15,8

– 14 – 14 – 14

11 22 24

1 27 40

3,134 3,225 3,306

2,796 2,771 2,745

10,8 10,8 10,8

18,11 16,90 15,49

Décembre

7 17 27

19 20 20

46 2 19

35,0 33,9 5,4

– 14 – 14 – 13

17 0 34

30 52 51

3,376 3,434 3,479

2,719 2,692 2,665

10,8 10,7 10,7

13,92 12,21 10,39

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 2 juillet à 13 h 12 min 33 s UTC.

166

6. les astéroïdes et les comètes

(4) Vesta Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

1,577 1,535 1,522 1,537 1,580 1,647 1,732 1,832 1,941

Magnitude

Phase

2,517 2,510 2,504 2,497 2,489 2,482 2,474 2,465 2,457

6,7 6,4 6,3 6,5 6,7 6,9 7,1 7,3 7,5

° 8,28 3,64 1,91 6,59 11,11 15,05 18,27 20,74 22,51

1 11 21 31 10 20 2 12 22

8 8 7 7 7 7 7 7 7

19 9 59 48 39 32 29 29 32

14,7 45,2 0,8 22,5 14,8 40,8 16,7 13,4 20,1

° + 21 + 22 + 23 + 24 + 25 + 25 + 26 + 26 + 26

′ 38 40 41 35 19 49 8 16 14

″ 2 7 26 48 2 43 21 18 57

Avril

1 11 21

7 7 7

38 46 57

17,8 43,4 11,7

+ 26 + 25 + 25

5 47 21

7 17 36

2,057 2,175 2,293

2,448 2,440 2,430

7,6 7,7 7,8

23,64 24,22 24,34

Mai

1 11 21 31 10 20 30

8 8 8 8 9 9 9

9 22 37 53 9 25 42

21,8 54,3 31,7 1,2 10,8 50,9 54,9

+ 24 + 24 + 23 + 22 + 21 + 19 + 18

47 6 16 18 12 59 38

57 16 29 36 45 11 14

2,410 2,522 2,630 2,731 2,825 2,911 2,989

2,421 2,412 2,402 2,393 2,383 2,373 2,363

7,9 8,0 8,1 8,1 8,1 8,2 8,2

24,08 23,49 22,63 21,55 20,29 18,87 17,33

Juillet

10 20 30

10 10 10

0 17 35

16,5 51,3 37,0

+ 17 + 15 + 13

10 36 56

22 9 9

3,059 3,119 3,170

2,353 2,343 2,333

8,2 8,2 8,1

15,68 13,94 12,13

Août

9 19 29

10 11 11

53 11 29

30,8 31,7 39,8

+ 12 + 10 +8

11 21 29

9 53 7

3,211 3,243 3,265

2,323 2,313 2,303

8,1 8,0 8,0

10,26 8,36 6,45

Septembre

8 18 28

11 12 12

47 6 24

54,2 16,1 46,0

+6 +4 +2

33 36 39

48 49 6

3,277 3,279 3,271

2,293 2,284 2,274

7,9 7,8 7,8

4,58 2,93 2,16

Octobre

8 18 28

12 13 13

43 2 21

24,2 11,9 9,7

+0 –1 –3

41 14 8

43 21 2

3,253 3,226 3,189

2,265 2,256 2,247

7,8 7,8 7,9

3,08 4,81 6,75

Novembre

7 17 27

13 13 14

40 59 19

17,0 34,4 0,3

–4 –6 –8

58 43 23

13 52 56

3,143 3,087 3,023

2,238 2,230 2,222

7,9 7,9 7,9

8,75 10,76 12,75

Décembre

7 17 27

14 14 15

38 58 17

32,8 9,7 46,5

–9 – 11 – 12

57 23 40

20 13 43

2,951 2,870 2,782

2,214 2,207 2,200

7,9 7,9 7,9

14,70 16,60 18,43

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 18 janvier à 0 h 37 min 59 s UTC. Conjonction supérieure le 27 septembre à 14 h 17 min 09 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 28 août à 15 h 31 min 30 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 27 octobre à 2 h 04 min 31 s UTC.

167

guide de données astronomiques

(5) Hebe Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,503 3,401 3,288 3,166 3,035 2,897 2,755 2,609 2,462

Magnitude

Phase

2,811 2,799 2,786 2,773 2,759 2,744 2,728 2,712 2,696

11,3 11,3 11,3 11,2 11,2 11,1 11,0 10,9 10,8

° 12,79 14,48 16,08 17,54 18,84 19,95 20,82 21,41 21,67

1 11 21 31 10 20 2 12 22

16 16 16 16 17 17 17 17 17

12 27 42 56 10 23 34 45 55

11,3 20,9 9,6 29,5 10,9 4,7 59,4 42,2 0,1

° –9 –9 –9 –9 –9 –9 –9 –8 –7

′ 9 30 43 47 41 27 5 35 59

″ 11 48 28 4 43 43 30 51 45

Avril

1 11 21

18 18 18

2 8 11

37,4 17,9 45,9

–7 –6 –5

18 33 48

29 51 1

2,316 2,174 2,039

2,679 2,661 2,643

10,6 10,4 10,3

21,54 20,98 19,92

Mai

1 11 21 31 10 20 30

18 18 18 17 17 17 17

12 11 6 59 51 41 31

45,4 6,3 47,3 59,8 16,5 27,8 37,2

–5 –4 –3 –3 –3 –3 –4

3 24 54 37 37 57 37

46 39 32 41 56 36 9

1,913 1,800 1,704 1,627 1,573 1,544 1,540

2,624 2,605 2,586 2,566 2,545 2,524 2,503

10,1 9,8 9,6 9,4 9,2 9,2 9,2

18,32 16,18 13,58 10,76 8,41 7,80 9,56

Juillet

10 20 30

17 17 17

22 16 11

52,3 6,9 58,7

–5 –6 –8

34 46 8

42 33 25

1,561 1,603 1,664

2,481 2,459 2,437

9,3 9,5 9,6

12,60 15,85 18,81

Août

9 19 29

17 17 17

10 12 17

46,3 30,8 6,0

–9 – 11 – 12

35 5 33

54 14 25

1,740 1,827 1,921

2,415 2,392 2,370

9,8 9,9 10,0

21,27 23,16 24,48

Septembre

8 18 28

17 17 17

24 33 45

18,8 53,7 36,9

– 13 – 15 – 16

57 16 28

58 54 39

2,019 2,120 2,220

2,347 2,324 2,301

10,1 10,2 10,3

25,28 25,61 25,53

Octobre

8 18 28

17 18 18

59 14 31

13,6 30,2 15,2

– 17 – 18 – 19

31 25 7

48 8 38

2,318 2,412 2,502

2,278 2,256 2,233

10,4 10,4 10,4

25,09 24,35 23,35

Novembre

7 17 27

18 19 19

49 8 28

16,4 22,7 24,5

– 19 – 19 – 20

38 56 2

25 47 13

2,586 2,663 2,732

2,211 2,189 2,167

10,4 10,4 10,4

22,12 20,71 19,14

Décembre

7 17 27

19 20 20

49 10 32

11,1 33,7 24,3

– 19 – 19 – 18

54 33 59

28 27 22

2,794 2,848 2,893

2,146 2,126 2,106

10,4 10,4 10,3

17,43 15,62 13,72

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 17 juin à 2 h 31 min 07 s UTC.

168

6. les astéroïdes et les comètes

(7) Iris Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,439 3,428 3,404 3,368 3,321 3,262 3,194 3,115 3,029

Magnitude

Phase

2,472 2,448 2,423 2,397 2,371 2,345 2,319 2,293 2,266

10,5 10,3 10,3 10,4 10,4 10,5 10,5 10,5 10,5

° 3,57 1,58 1,36 3,32 5,48 7,66 9,83 11,97 14,07

1 11 21 31 10 20 2 12 22

19 19 20 20 20 20 21 21 21

22 41 0 20 39 58 17 36 55

6,1 25,4 49,2 13,9 35,0 49,9 56,7 53,2 38,8

° – 19 – 19 – 18 – 16 – 15 – 14 – 12 – 10 –9

′ 53 3 3 54 35 9 34 51 2

″ 60 35 38 19 58 3 6 47 50

Avril

1 11 21

22 22 22

14 32 50

13,2 35,5 46,6

–7 –5 –3

8 8 4

1 12 14

2,934 2,833 2,726

2,240 2,213 2,187

10,5 10,4 10,4

16,11 18,09 20,00

Mai

1 11 21 31 10 20 30

23 23 23 0 0 0 0

8 26 44 1 18 35 52

46,5 34,6 11,5 35,9 45,4 38,1 8,1

–0 +1 +3 +5 +7 +9 + 11

57 12 23 34 44 52 56

1 25 9 7 9 11 59

2,615 2,499 2,381 2,260 2,138 2,015 1,893

2,161 2,135 2,110 2,085 2,060 2,036 2,013

10,3 10,3 10,2 10,1 10,0 9,8 9,7

21,82 23,53 25,13 26,60 27,91 29,04 29,97

Juillet

10 20 30

1 1 1

8 23 37

8,3 29,5 56,4

+ 13 + 15 + 17

57 51 38

11 32 26

1,772 1,653 1,536

1,991 1,970 1,950

9,6 9,4 9,2

30,64 31,03 31,06

Août

9 19 29

1 2 2

51 2 12

11,3 51,6 26,8

+ 19 + 20 + 21

16 43 56

11 3 36

1,423 1,315 1,213

1,932 1,914 1,898

9,0 8,8 8,6

30,67 29,79 28,29

Septembre

8 18 28

2 2 2

19 23 23

26,6 19,4 40,6

+ 22 + 23 + 23

54 31 46

1 57 7

1,118 1,034 0,962

1,884 1,871 1,860

8,3 8,0 7,7

26,09 23,06 19,14

Octobre

8 18 28

2 2 2

20 14 6

31,8 26,4 40,3

+ 23 + 22 + 21

32 50 40

45 4 38

0,906 0,867 0,850

1,851 1,844 1,838

7,4 7,1 6,9

14,37 9,04 4,67

Novembre

7 17 27

1 1 1

59 53 50

1,8 12,0 27,1

+ 20 + 18 + 17

13 42 21

44 44 15

0,855 0,881 0,928

1,835 1,834 1,834

7,0 7,3 7,6

6,64 11,97 17,18

Décembre

7 17 27

1 1 2

51 55 3

21,8 54,3 47,3

+ 16 + 15 + 15

19 40 25

11 32 17

0,992 1,070 1,160

1,837 1,842 1,849

7,9 8,1 8,4

21,61 25,12 27,75

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 16 janvier à 18 h 59 min 15 s UTC. Opposition le 29 octobre à 23 h 36 min 36 s UTC. Passage au périhélie le 18 novembre à 7 h 57 min 07 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 13 février à 8 h 05 min 11 s UTC.

169

guide de données astronomiques

(8) Flora Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

2,914 2,944 2,964 2,976 2,980 2,976 2,964 2,945 2,920

Magnitude

Phase

2,077 2,059 2,041 2,024 2,007 1,991 1,975 1,960 1,946

11,0 10,9 10,9 10,8 10,7 10,6 10,5 10,6 10,6

° 12,02 10,01 7,96 5,91 3,90 2,09 1,58 3,10 5,04

1 11 21 31 10 20 2 12 22

20 21 21 21 22 22 22 23 23

37 0 22 44 7 29 51 13 35

48,8 7,4 28,9 50,5 8,9 23,0 33,2 39,2 42,7

° – 20 – 19 – 17 – 16 – 14 – 12 – 10 –8 –6

′ 31 15 47 10 23 28 27 21 10

″ 29 1 37 5 29 58 45 15 51

Avril

1 11 21

23 0 0

57 19 41

46,0 50,3 58,4

–3 –1 +0

57 44 29

57 8 10

2,889 2,852 2,809

1,933 1,920 1,908

10,7 10,7 10,7

7,05 9,05 11,04

Mai

1 11 21 31 10 20 30

1 1 1 2 2 2 3

4 26 49 11 34 57 20

12,6 33,9 4,3 44,5 33,3 30,0 31,8

+2 +4 +6 +8 + 10 + 12 + 13

40 48 50 46 35 14 43

27 8 47 58 13 20 10

2,762 2,711 2,655 2,596 2,533 2,466 2,397

1,898 1,888 1,880 1,873 1,867 1,862 1,859

10,7 10,7 10,7 10,7 10,7 10,7 10,7

12,98 14,89 16,75 18,55 20,30 21,98 23,58

Juillet

10 20 30

3 4 4

43 6 29

33,5 30,4 14,4

+ 15 + 16 + 16

0 6 59

44 22 38

2,324 2,248 2,170

1,856 1,856 1,856

10,6 10,6 10,6

25,10 26,53 27,84

Août

9 19 29

4 5 5

51 13 34

36,1 26,0 30,8

+ 17 + 18 + 18

40 9 26

27 9 25

2,088 2,004 1,917

1,858 1,862 1,866

10,5 10,5 10,4

29,03 30,07 30,93

Septembre

8 18 28

5 6 6

54 13 30

37,0 30,2 51,9

+ 18 + 18 + 18

33 31 23

27 55 53

1,828 1,737 1,644

1,872 1,879 1,888

10,3 10,2 10,1

31,57 31,96 32,03

Octobre

8 18 28

6 6 7

46 59 10

22,9 41,9 21,8

+ 18 + 17 + 17

11 59 49

60 18 19

1,551 1,458 1,368

1,897 1,908 1,919

10,0 9,8 9,7

31,71 30,93 29,56

Novembre

7 17 27

7 7 7

17 21 21

56,1 56,7 58,9

+ 17 + 17 + 18

45 52 12

47 21 1

1,281 1,202 1,132

1,932 1,945 1,959

9,5 9,3 9,1

27,50 24,62 20,83

Décembre

7 17 27

7 7 6

17 10 59

56,4 8,4 34,8

+ 18 + 19 + 20

46 33 28

4 4 38

1,078 1,042 1,029

1,974 1,990 2,006

8,9 8,6 8,4

16,11 10,54 4,43

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 27 février à 8 h 02 min 44 s UTC. Passage au périhélie le 20 juillet à 9 h 38 min 59 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 24 janvier à 17 h 49 min 54 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 4 avril à 7 h 07 min 03 s UTC.

170

6. les astéroïdes et les comètes

(9) Metis Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

1,570 1,482 1,408 1,353 1,320 1,312 1,331 1,376 1,445

Magnitude

Phase

2,228 2,240 2,253 2,266 2,279 2,292 2,306 2,319 2,333

10,1 9,9 9,6 9,4 9,2 9,0 9,2 9,4 9,7

° 22,53 19,79 16,30 12,14 7,67 4,32 5,91 10,05 14,13

1 11 21 31 10 20 2 12 22

10 11 10 10 10 10 10 10 10

59 1 59 55 47 38 28 19 11

33,2 22,1 55,3 12,3 40,0 14,2 12,7 4,0 58,9

° + 14 + 14 + 15 + 16 + 17 + 19 + 19 + 20 + 20

′ 28 58 46 48 58 5 59 34 47

″ 2 15 28 59 27 14 41 33 5

Avril

1 11 21

10 10 10

7 6 8

40,8 25,9 6,0

+ 20 + 20 + 19

37 9 25

55 40 40

1,533 1,638 1,754

2,347 2,360 2,374

10,0 10,2 10,4

17,60 20,34 22,35

Mai

1 11 21 31 10 20 30

10 10 10 10 10 11 11

12 18 27 37 48 0 12

22,7 53,3 13,5 3,3 5,1 3,8 49,1

+ 18 + 17 + 16 + 14 + 13 + 11 +9

28 21 5 41 11 36 57

46 19 10 39 55 56 29

1,880 2,011 2,145 2,280 2,415 2,547 2,676

2,388 2,401 2,414 2,428 2,441 2,454 2,467

10,6 10,8 11,0 11,1 11,2 11,3 11,4

23,70 24,47 24,75 24,61 24,13 23,35 22,33

Juillet

10 20 30

11 11 11

26 40 54

11,5 4,1 22,6

+8 +6 +4

14 28 40

23 23 9

2,800 2,918 3,030

2,479 2,491 2,503

11,5 11,6 11,6

21,10 19,69 18,14

Août

9 19 29

12 12 12

9 24 39

2,6 1,5 17,8

+2 +0 –0

50 59 50

25 54 45

3,133 3,228 3,313

2,515 2,527 2,538

11,6 11,6 11,6

16,47 14,69 12,81

Septembre

8 18 28

12 13 13

54 10 26

49,5 35,9 36,5

–2 –4 –6

40 29 16

45 26 8

3,388 3,453 3,505

2,549 2,559 2,569

11,6 11,6 11,5

10,87 8,87 6,82

Octobre

8 18 28

13 13 14

42 59 15

49,8 15,3 51,9

–8 –9 – 11

0 40 16

4 34 59

3,546 3,574 3,589

2,579 2,588 2,597

11,5 11,4 11,3

4,74 2,68 0,92

Novembre

7 17 27

14 14 15

32 49 6

37,6 30,9 28,8

– 12 – 14 – 15

48 14 35

36 52 11

3,591 3,579 3,554

2,605 2,614 2,621

11,4 11,5 11,6

1,93 3,96 6,04

Décembre

7 17 27

15 15 15

23 40 57

27,6 23,7 11,7

– 16 – 17 – 18

49 56 56

5 11 15

3,515 3,463 3,398

2,628 2,635 2,641

11,7 11,7 11,8

8,10 10,10 12,04

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 22 février à 2 h 18 min 16 s UTC. Conjonction supérieure le 29 octobre à 18 h 45 min 23 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 3 octobre à 0 h 51 min 42 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 24 novembre à 20 h 43 min 15 s UTC.

171

guide de données astronomiques

(10) Hygiea Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,578 3,502 3,415 3,318 3,212 3,099 2,978 2,853 2,724

Magnitude

Phase

2,786 2,787 2,789 2,790 2,792 2,795 2,798 2,801 2,805

11,1 11,1 11,1 11,1 11,1 11,1 11,0 10,9 10,9

° 10,59 12,41 14,12 15,71 17,14 18,40 19,44 20,22 20,70

1 11 21 31 10 20 2 12 22

16 16 17 17 17 17 18 18 18

28 46 3 20 36 51 6 19 31

37,7 14,7 31,8 20,5 30,8 53,4 17,2 30,0 20,3

° – 23 – 24 – 24 – 25 – 25 – 25 – 25 – 25 – 25

′ 54 25 49 6 16 20 18 11 1

″ 2 47 56 43 32 1 2 34 45

Avril

1 11 21

18 18 18

41 49 56

34,1 56,9 15,1

– 24 – 24 – 24

49 37 25

53 14 2

2,594 2,466 2,340

2,809 2,814 2,819

10,8 10,7 10,5

20,83 20,55 19,81

Mai

1 11 21 31 10 20 30

19 19 19 18 18 18 18

0 1 0 56 50 43 34

13,5 41,0 32,2 49,0 50,2 9,8 36,2

– 24 – 24 – 23 – 23 – 23 – 23 – 23

14 5 59 55 52 49 44

23 57 58 60 59 37 37

2,222 2,113 2,018 1,941 1,884 1,852 1,846

2,824 2,830 2,836 2,842 2,849 2,856 2,863

10,4 10,2 10,0 9,8 9,6 9,4 9,1

18,56 16,74 14,33 11,35 7,85 3,98 0,21

Juillet

10 20 30

18 18 18

26 18 13

9,3 44,7 7,9

– 23 – 23 – 23

37 28 18

26 20 4

1,868 1,915 1,987

2,871 2,879 2,887

9,4 9,7 9,9

4,13 7,91 11,28

Août

9 19 29

18 18 18

9 8 10

48,7 58,3 37,1

– 23 – 22 – 22

7 57 48

39 44 26

2,080 2,190 2,314

2,895 2,904 2,913

10,1 10,3 10,5

14,11 16,36 18,02

Septembre

8 18 28

18 18 18

14 20 28

36,2 41,4 38,4

– 22 – 22 – 22

39 30 19

27 5 25

2,448 2,589 2,734

2,922 2,931 2,941

10,7 10,8 11,0

19,13 19,75 19,91

Octobre

8 18 28

18 18 19

38 49 1

11,4 5,4 7,8

– 22 – 21 – 21

6 50 30

29 18 2

2,879 3,024 3,166

2,951 2,961 2,971

11,1 11,2 11,2

19,69 19,13 18,28

Novembre

7 17 27

19 19 19

14 27 42

5,7 47,9 5,2

– 21 – 20 – 19

4 34 58

57 30 17

3,302 3,431 3,552

2,981 2,991 3,002

11,3 11,4 11,4

17,19 15,89 14,42

Décembre

7 17 27

19 20 20

56 11 27

48,0 48,5 0,2

– 19 – 18 – 17

16 27 33

5 52 42

3,662 3,762 3,849

3,012 3,023 3,034

11,4 11,4 11,4

12,80 11,06 9,23

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 29 juin à 18 h 45 min 48 s UTC.

172

6. les astéroïdes et les comètes

(12) Victoria Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

2,572 2,420 2,266 2,114 1,964 1,820 1,685 1,562 1,455

Magnitude

Phase

2,528 2,506 2,484 2,462 2,439 2,415 2,391 2,367 2,342

12,3 12,2 12,0 11,8 11,6 11,4 11,2 10,9 10,6

° 22,21 22,95 23,34 23,31 22,80 21,71 19,94 17,42 14,11

1 11 21 31 10 20 2 12 22

13 13 13 13 13 14 14 14 14

19 31 41 50 57 3 5 5 2

40,8 11,6 36,3 36,7 52,4 2,0 41,6 32,3 25,7

° – 15 – 16 – 17 – 18 – 19 – 20 – 20 – 20 – 20

′ 33 49 57 57 46 22 43 46 28

″ 25 26 59 35 30 46 47 34 12

Avril

1 11 21

13 13 13

56 48 38

29,1 18,9 56,9

– 19 – 18 – 17

46 40 15

16 42 15

1,368 1,305 1,266

2,318 2,292 2,267

10,3 10,0 9,8

10,06 5,56 2,97

Mai

1 11 21 31 10 20 30

13 13 13 13 13 13 13

29 21 16 14 15 18 25

41,2 53,2 31,8 11,4 3,0 57,8 41,0

– 15 – 13 – 12 – 11 – 10 –9 –9

37 58 29 16 26 57 50

38 48 17 57 7 34 2

1,254 1,267 1,301 1,354 1,420 1,496 1,579

2,242 2,217 2,191 2,166 2,141 2,116 2,091

9,9 10,1 10,3 10,5 10,7 10,8 11,0

6,76 11,75 16,42 20,43 23,67 26,17 27,97

Juillet

10 20 30

13 13 13

34 46 59

54,2 18,3 39,0

– 10 – 10 – 11

1 27 6

6 39 39

1,665 1,752 1,839

2,067 2,043 2,020

11,1 11,2 11,3

29,15 29,81 30,03

Août

9 19 29

14 14 14

14 31 49

42,9 19,0 20,3

– 11 – 12 – 13

55 49 48

3 52 24

1,924 2,007 2,086

1,998 1,977 1,956

11,4 11,4 11,5

29,88 29,42 28,70

Septembre

8 18 28

15 15 15

8 29 50

39,3 10,2 48,9

– 14 – 15 – 16

47 45 39

53 45 33

2,162 2,234 2,301

1,937 1,918 1,901

11,5 11,5 11,5

27,77 26,65 25,38

Octobre

8 18 28

16 16 17

13 37 1

29,2 5,4 31,8

– 17 – 18 – 18

26 5 33

51 25 12

2,364 2,423 2,478

1,886 1,871 1,859

11,5 11,5 11,5

23,97 22,46 20,86

Novembre

7 17 27

17 17 18

26 52 18

39,8 21,4 27,6

– 18 – 18 – 18

48 49 35

22 27 20

2,528 2,575 2,618

1,848 1,839 1,831

11,5 11,5 11,4

19,18 17,45 15,66

Décembre

7 17 27

18 19 19

44 11 37

47,7 12,8 33,8

– 18 – 17 – 16

5 19 17

20 16 25

2,656 2,691 2,722

1,826 1,822 1,821

11,4 11,4 11,3

13,83 11,98 10,12

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 19 avril à 16 h 23 min 08 s UTC.

173

guide de données astronomiques

(14) Irene Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

1,564 1,460 1,372 1,303 1,258 1,237 1,242 1,270 1,320

Magnitude

Phase

2,267 2,254 2,241 2,229 2,218 2,208 2,198 2,189 2,182

10,1 9,8 9,6 9,3 9,1 9,0 9,1 9,3 9,5

° 21,04 18,42 15,12 11,36 7,84 6,60 9,05 13,00 16,94

1 11 21 31 10 20 2 12 22

10 10 10 10 10 10 10 10 10

45 48 48 44 38 30 21 13 7

46,7 35,9 19,9 52,6 34,5 16,4 15,2 4,0 0,5

° + 18 + 19 + 20 + 22 + 23 + 25 + 26 + 27 + 27

′ 38 35 51 21 54 20 26 4 13

″ 23 56 52 13 38 16 26 55 18

Avril

1 11 21

10 10 10

3 4 7

54,4 5,7 26,1

+ 26 + 26 + 25

53 8 5

17 59 3

1,387 1,467 1,558

2,175 2,169 2,164

9,7 9,9 10,1

20,37 23,13 25,21

Mai

1 11 21 31 10 20 30

10 10 10 10 10 11 11

13 22 32 44 58 12 27

35,8 9,7 40,4 46,2 7,5 28,0 36,9

+ 23 + 22 + 20 + 18 + 16 + 14 + 12

45 12 29 38 39 33 23

18 46 48 4 2 57 52

1,656 1,759 1,864 1,972 2,079 2,185 2,290

2,160 2,158 2,156 2,155 2,156 2,157 2,160

10,3 10,4 10,6 10,7 10,8 10,9 11,0

26,66 27,55 27,98 27,99 27,67 27,06 26,20

Juillet

10 20 30

11 11 12

43 59 16

24,4 43,7 30,8

+ 10 +7 +5

9 53 34

55 10 37

2,393 2,493 2,590

2,163 2,168 2,173

11,0 11,1 11,1

25,14 23,90 22,51

Août

9 19 29

12 12 13

33 51 9

42,1 15,4 10,4

+3 +0 –1

15 56 20

23 31 58

2,682 2,770 2,854

2,180 2,188 2,196

11,2 11,2 11,2

20,99 19,35 17,62

Septembre

8 18 28

13 13 14

27 46 4

25,6 1,0 57,0

–3 –5 –7

35 47 54

58 26 22

2,931 3,003 3,069

2,205 2,216 2,227

11,2 11,2 11,2

15,79 13,90 11,94

Octobre

8 18 28

14 14 15

24 43 3

12,6 47,6 41,3

–9 – 11 – 13

55 50 37

43 30 51

3,127 3,177 3,220

2,239 2,251 2,264

11,2 11,1 11,1

9,93 7,88 5,80

Novembre

7 17 27

15 15 16

23 44 4

51,3 16,1 52,5

– 15 – 16 – 18

16 46 6

49 43 55

3,253 3,278 3,292

2,278 2,293 2,308

11,0 10,9 10,9

3,74 1,83 1,40

Décembre

7 17 27

16 16 17

25 46 7

35,8 22,1 5,4

– 19 – 20 – 21

16 16 5

53 21 14

3,297 3,291 3,274

2,323 2,339 2,356

11,0 11,2 11,3

3,14 5,18 7,25

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 18 février à 19 h 02 min 22 s UTC. Conjonction supérieure le 23 novembre à 3 h 06 min 21 s UTC. Passage au périhélie le 1er juin à 1 h 49 min 04 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 24 octobre à 10 h 13 min 34 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 22 décembre à 1 h 04 min 00 s UTC.

174

6. les astéroïdes et les comètes

(15) Eunomia Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

2,102 2,009 1,933 1,879 1,851 1,851 1,880 1,938 2,020

Magnitude

Phase

2,737 2,756 2,774 2,792 2,810 2,827 2,844 2,861 2,877

9,9 9,8 9,6 9,4 9,3 9,2 9,3 9,5 9,8

° 18,01 15,63 12,68 9,27 5,85 3,93 5,71 8,95 12,11

1 11 21 31 10 20 2 12 22

10 10 10 10 10 9 9 9 9

33 30 25 18 9 59 50 42 35

39,9 54,1 37,7 8,8 6,3 24,2 3,0 1,0 59,0

° +1 +0 +0 –0 –0 +0 +0 +1 +1

′ 8 26 0 10 4 14 43 16 49

″ 28 37 3 9 27 47 37 57 49

Avril

1 11 21

9 9 9

32 31 32

19,9 10,4 22,7

+2 +2 +2

18 39 51

13 11 4

2,124 2,245 2,378

2,893 2,908 2,923

10,0 10,2 10,3

14,79 16,90 18,42

Mai

1 11 21 31 10 20 30

9 9 9 9 10 10 10

35 40 47 55 5 15 26

43,9 57,5 46,0 54,3 8,5 16,2 8,4

+2 +2 +2 +1 +1 +0 –0

53 45 27 59 23 39 12

6 3 12 58 53 40 3

2,520 2,667 2,816 2,963 3,108 3,248 3,381

2,938 2,952 2,966 2,979 2,991 3,004 3,015

10,5 10,7 10,8 10,9 11,0 11,1 11,1

19,40 19,88 19,95 19,65 19,04 18,17 17,08

Juillet

10 20 30

10 10 11

37 49 1

36,2 33,1 54,2

–1 –2 –3

10 15 25

37 17 26

3,506 3,621 3,726

3,027 3,037 3,047

11,2 11,2 11,2

15,82 14,40 12,87

Août

9 19 29

11 11 11

14 27 40

34,4 30,4 39,7

–4 –5 –7

40 59 22

24 30 7

3,819 3,899 3,966

3,057 3,066 3,075

11,2 11,2 11,2

11,24 9,54 7,80

Septembre

8 18 28

11 12 12

53 7 21

59,1 26,8 1,0

–8 – 10 – 11

47 15 44

36 19 40

4,019 4,057 4,080

3,083 3,091 3,098

11,2 11,1 11,1

6,07 4,45 3,18

Octobre

8 18 28

12 12 13

34 48 1

39,1 19,3 59,2

– 13 – 14 – 16

15 45 16

1 46 22

4,087 4,079 4,055

3,104 3,110 3,115

11,1 11,1 11,2

2,84 3,72 5,20

Novembre

7 17 27

13 13 13

15 29 42

35,5 5,2 23,8

– 17 – 19 – 20

46 14 41

11 44 31

4,015 3,960 3,890

3,120 3,124 3,128

11,2 11,3 11,3

6,89 8,62 10,32

Décembre

7 17 27

13 14 14

55 8 20

25,9 5,6 14,9

– 22 – 23 – 24

6 27 46

1 51 40

3,805 3,707 3,597

3,131 3,134 3,136

11,3 11,3 11,3

11,95 13,47 14,86

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 20 février à 10 h 53 min 11 s UTC. Conjonction supérieure le 5 octobre à 14 h 59 min 18 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 15 septembre à 12 h 09 min 45 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 25 octobre à 2 h 14 min 09 s UTC.

175

guide de données astronomiques

(18) Melpomene Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

1,303 1,415 1,532 1,653 1,776 1,902 2,027 2,153 2,277

Magnitude

Phase

1,882 1,900 1,920 1,940 1,961 1,983 2,006 2,030 2,054

9,6 9,8 10,0 10,2 10,4 10,5 10,7 10,8 10,9

° 29,39 30,23 30,58 30,52 30,10 29,39 28,44 27,28 25,95

1 11 21 31 10 20 2 12 22

2 2 2 2 3 3 3 4 4

16 26 39 53 8 24 42 0 19

43,4 54,5 6,3 0,3 20,6 52,4 25,4 50,0 56,8

° –1 +0 +2 +4 +6 +8 + 10 + 11 + 13

′ 55 8 16 23 27 25 16 58 30

″ 4 55 12 16 11 30 27 25 11

Avril

1 11 21

4 4 5

39 59 20

39,2 49,7 20,9

+ 14 + 15 + 16

50 59 55

47 31 51

2,399 2,517 2,632

2,078 2,103 2,128

11,0 11,1 11,2

24,47 22,87 21,17

Mai

1 11 21 31 10 20 30

5 6 6 6 7 7 7

41 2 22 43 4 25 45

7,3 1,9 58,5 52,5 38,0 10,7 27,3

+ 17 + 18 + 18 + 18 + 18 + 18 + 17

39 10 29 35 30 13 46

35 37 8 26 2 33 43

2,742 2,846 2,944 3,035 3,117 3,192 3,257

2,154 2,179 2,205 2,230 2,255 2,281 2,305

11,2 11,3 11,3 11,4 11,4 11,4 11,4

19,38 17,52 15,60 13,62 11,61 9,57 7,50

Juillet

10 20 30

8 8 8

5 24 44

23,9 58,1 8,5

+ 17 + 16 + 15

10 25 33

26 34 7

3,312 3,357 3,391

2,330 2,354 2,378

11,3 11,3 11,2

5,43 3,38 1,49

Août

9 19 29

9 9 9

2 21 38

52,7 10,1 59,9

+ 14 + 13 + 12

34 29 20

8 37 40

3,413 3,424 3,422

2,402 2,425 2,447

11,2 11,4 11,5

1,39 3,23 5,23

Septembre

8 18 28

9 10 10

56 13 29

20,8 12,4 33,6

+ 11 +9 +8

8 53 38

24 55 23

3,407 3,381 3,341

2,469 2,490 2,511

11,6 11,7 11,7

7,24 9,22 11,13

Octobre

8 18 28

10 11 11

45 0 15

22,3 37,3 15,0

+7 +6 +4

23 8 57

0 58 36

3,288 3,224 3,147

2,531 2,551 2,570

11,8 11,8 11,8

12,98 14,73 16,35

Novembre

7 17 27

11 11 11

29 42 54

11,5 22,1 39,4

+3 +2 +1

50 48 53

15 20 25

3,059 2,960 2,852

2,588 2,606 2,622

11,8 11,8 11,8

17,83 19,13 20,21

Décembre

7 17 27

12 12 12

5 15 24

55,1 59,0 37,6

+1 +0 +0

7 31 7

9 14 37

2,736 2,614 2,488

2,639 2,654 2,669

11,7 11,6 11,5

21,02 21,52 21,62

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 4 août à 0 h 37 min 55 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 4 juillet à 17 h 18 min 49 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 2 septembre à 7 h 16 min 49 s UTC.

176

6. les astéroïdes et les comètes

(20) Massalia Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,124 3,202 3,269 3,324 3,367 3,398 3,417 3,424 3,418

Magnitude

Phase

2,541 2,527 2,513 2,498 2,484 2,469 2,453 2,438 2,422

11,8 11,8 11,7 11,7 11,6 11,6 11,5 11,3 11,2

° 16,16 14,45 12,62 10,70 8,70 6,65 4,56 2,44 0,31

1 11 21 31 10 20 2 12 22

21 22 22 22 22 23 23 23 0

54 10 26 42 59 15 32 49 7

28,3 6,6 7,5 27,3 2,0 49,0 47,1 54,7 11,5

° – 12 – 10 –9 –7 –6 –4 –2 –0 +0

′ 18 55 25 50 11 27 40 50 59

″ 1 2 48 56 13 26 23 57 59

Avril

1 11 21

0 0 0

24 42 59

37,9 13,3 58,5

+2 +4 +6

51 42 32

34 51 56

3,401 3,373 3,334

2,406 2,391 2,375

11,3 11,4 11,4

1,84 3,97 6,09

Mai

1 11 21 31 10 20 30

1 1 1 2 2 2 3

17 35 54 12 31 49 8

54,2 59,8 15,9 42,0 16,6 58,4 44,5

+8 + 10 + 11 + 13 + 14 + 16 + 17

20 5 47 23 54 18 36

58 59 8 34 22 48 6

3,285 3,226 3,158 3,081 2,996 2,904 2,805

2,359 2,343 2,327 2,311 2,295 2,280 2,265

11,4 11,5 11,5 11,5 11,5 11,4 11,4

8,18 10,23 12,25 14,21 16,10 17,93 19,66

Juillet

10 20 30

3 3 4

27 46 4

30,4 11,8 41,2

+ 18 + 19 + 20

45 46 39

35 45 10

2,701 2,591 2,476

2,249 2,235 2,220

11,3 11,3 11,2

21,30 22,81 24,18

Août

9 19 29

4 4 4

22 40 57

49,9 28,2 22,4

+ 21 + 21 + 22

22 57 22

36 4 48

2,358 2,237 2,113

2,206 2,192 2,179

11,1 11,0 10,9

25,39 26,39 27,16

Septembre

8 18 28

5 5 5

13 27 40

17,4 56,0 55,8

+ 22 + 22 + 22

40 50 54

17 25 16

1,988 1,864 1,741

2,167 2,154 2,143

10,8 10,6 10,4

27,64 27,78 27,49

Octobre

8 18 28

5 6 6

51 0 5

53,1 21,1 49,5

+ 22 + 22 + 22

53 48 42

15 57 59

1,621 1,506 1,398

2,132 2,122 2,113

10,3 10,0 9,8

26,70 25,30 23,19

Novembre

7 17 27

6 6 6

7 6 0

52,9 13,2 51,2

+ 22 + 22 + 22

36 30 25

42 55 34

1,302 1,219 1,155

2,104 2,096 2,089

9,6 9,3 9,0

20,25 16,44 11,75

Décembre

7 17 27

5 5 5

52 42 31

24,0 2,7 30,1

+ 22 + 22 + 22

19 13 5

54 8 27

1,112 1,094 1,101

2,083 2,078 2,074

8,8 8,4 8,7

6,33 0,68 5,58

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 23 mars à 9 h 32 min 34 s UTC. Opposition le 17 décembre à 16 h 28 min 09 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 23 février à 6 h 39 min 26 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 21 avril à 23 h 22 min 56 s UTC.

177

guide de données astronomiques

(29) Amphitrite Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

2,015 1,903 1,801 1,716 1,650 1,610 1,596 1,611 1,653

Magnitude

Phase

2,540 2,548 2,556 2,563 2,571 2,579 2,586 2,594 2,601

10,4 10,2 10,0 9,8 9,6 9,4 9,1 9,3 9,6

° 21,18 19,41 16,94 13,76 9,91 5,54 1,16 4,09 8,50

1 11 21 31 10 20 2 12 22

11 11 11 11 11 11 11 10 10

26 29 28 25 19 11 1 52 43

52,2 5,2 37,0 20,3 24,3 18,8 53,3 15,7 33,8

° +7 +7 +7 +7 +7 +8 +8 +9 +9

′ 31 12 7 17 40 11 47 19 44

″ 60 36 51 41 17 52 11 59 51

Avril

1 11 21

10 10 10

36 32 30

42,7 18,7 33,4

+9 +9 +9

58 58 44

8 0 23

1,721 1,809 1,915

2,608 2,615 2,622

9,8 10,0 10,2

12,43 15,73 18,32

Mai

1 11 21 31 10 20 30

10 10 10 10 10 11 11

31 34 39 46 55 5 16

23,7 37,0 54,2 57,7 30,3 16,2 3,9

+9 +8 +7 +6 +5 +4 +3

18 40 51 54 48 36 17

3 5 49 23 49 11 17

2,034 2,161 2,294 2,430 2,565 2,699 2,830

2,629 2,636 2,643 2,649 2,656 2,662 2,668

10,4 10,6 10,8 10,9 11,0 11,1 11,2

20,24 21,52 22,25 22,50 22,34 21,84 21,05

Juillet

10 20 30

11 11 11

27 40 53

42,5 3,6 1,4

+1 +0 –1

52 24 8

59 7 38

2,955 3,075 3,186

2,674 2,679 2,684

11,3 11,3 11,4

20,01 18,77 17,36

Août

9 19 29

12 12 12

6 20 34

30,5 26,9 48,2

–2 –4 –6

44 22 2

29 40 31

3,289 3,383 3,466

2,690 2,695 2,699

11,4 11,4 11,4

15,80 14,12 12,33

Septembre

8 18 28

12 13 13

49 4 19

31,7 35,8 59,4

–7 –9 – 11

43 24 4

15 10 34

3,538 3,599 3,647

2,704 2,708 2,712

11,4 11,3 11,3

10,47 8,53 6,54

Octobre

8 18 28

13 13 14

35 51 7

40,6 38,7 52,1

– 12 – 14 – 15

43 20 55

40 46 13

3,683 3,705 3,714

2,716 2,719 2,722

11,2 11,1 11,0

4,53 2,56 1,06

Novembre

7 17 27

14 14 14

24 40 57

18,7 56,9 43,6

– 17 – 18 – 20

26 53 15

16 18 45

3,709 3,691 3,658

2,725 2,728 2,730

11,1 11,2 11,3

2,13 4,08 6,11

Décembre

7 17 27

15 15 15

14 31 48

35,1 27,7 15,7

– 21 – 22 – 23

33 44 50

3 50 47

3,612 3,552 3,480

2,733 2,734 2,736

11,4 11,4 11,4

8,12 10,08 11,97

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 3 mars à 12 h 14 min 50 s UTC. Conjonction supérieure le 29 octobre à 5 h 47 min 24 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 3 octobre à 7 h 39 min 50 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 23 novembre à 8 h 36 min 31s UTC.

178

6. les astéroïdes et les comètes

(40) Harmonia Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,000 2,908 2,808 2,699 2,585 2,465 2,340 2,213 2,084

Magnitude

Phase

2,346 2,343 2,339 2,335 2,331 2,327 2,323 2,318 2,314

12,1 12,1 12,1 12,0 12,0 11,9 11,8 11,7 11,6

° 15,92 17,74 19,45 21,01 22,40 23,59 24,54 25,19 25,51

1 11 21 31 10 20 2 12 22

15 16 16 16 17 17 17 17 18

52 10 29 47 4 21 37 51 4

17,6 54,2 15,3 12,8 36,5 16,6 0,7 34,7 44,3

° – 17 – 18 – 19 – 19 – 20 – 20 – 20 – 21 – 21

′ 34 29 15 53 22 43 57 5 10

″ 26 25 35 1 3 15 32 60 7

Avril

1 11 21

18 18 18

16 25 32

11,5 36,8 40,1

– 21 – 21 – 21

11 12 14

34 17 15

1,956 1,830 1,709

2,309 2,304 2,299

11,4 11,3 11,1

25,41 24,83 23,68

Mai

1 11 21 31 10 20 30

18 18 18 18 18 18 18

36 38 36 30 22 12 1

58,2 11,4 7,1 44,0 28,0 11,9 13,7

– 21 – 21 – 21 – 22 – 22 – 22 – 23

19 29 45 6 31 58 23

29 34 24 45 57 25 26

1,596 1,492 1,403 1,331 1,280 1,253 1,251

2,294 2,289 2,284 2,278 2,273 2,268 2,263

10,9 10,6 10,4 10,1 9,8 9,5 9,6

21,88 19,34 16,02 11,91 7,13 1,88 3,54

Juillet

10 20 30

17 17 17

51 43 38

5,7 5,8 8,3

– 23 – 24 – 24

45 4 21

28 23 3

1,274 1,320 1,385

2,257 2,252 2,247

9,9 10,1 10,4

8,75 13,48 17,53

Août

9 19 29

17 17 17

36 38 43

39,0 37,1 50,2

– 24 – 24 – 25

36 51 4

31 11 46

1,467 1,561 1,664

2,241 2,236 2,231

10,6 10,8 11,0

20,79 23,28 25,05

Septembre

8 18 28

17 18 18

51 2 15

57,9 36,4 25,1

– 25 – 25 – 25

16 24 28

26 51 36

1,773 1,886 2,000

2,226 2,221 2,216

11,2 11,3 11,4

26,18 26,77 26,88

Octobre

8 18 28

18 18 19

30 46 3

3,1 11,3 34,5

– 25 – 25 – 24

26 16 58

15 28 7

2,114 2,227 2,337

2,211 2,207 2,202

11,5 11,6 11,7

26,59 25,97 25,07

Novembre

7 17 27

19 19 20

21 41 0

56,9 5,0 48,1

– 24 – 23 – 23

30 52 4

20 30 15

2,442 2,543 2,638

2,198 2,194 2,190

11,8 11,8 11,8

23,93 22,59 21,08

Décembre

7 17 27

20 20 21

20 41 1

54,8 16,7 46,9

– 22 – 20 – 19

5 56 37

33 34 45

2,726 2,808 2,881

2,186 2,183 2,180

11,9 11,9 11,9

19,43 17,66 15,80

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 23 juin à 11 h 09 min 48 s UTC.

179

guide de données astronomiques

(41) Daphne Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

1,893 1,749 1,615 1,494 1,390 1,307 1,248 1,216 1,211

Magnitude

Phase

2,396 2,367 2,339 2,311 2,283 2,257 2,231 2,206 2,182

11,6 11,3 11,1 10,8 10,5 10,1 9,8 9,6 9,8

° 22,89 21,67 19,76 17,05 13,50 9,18 4,42 2,98 7,82

1 11 21 31 10 20 2 12 22

11 11 11 11 11 11 11 11 10

13 18 21 22 20 16 10 3 57

13,1 38,5 51,5 36,2 47,6 37,2 36,7 44,5 11,9

° –5 –6 –6 –5 –4 –3 –1 +0 +3

′ 55 17 17 50 53 24 26 52 18

″ 54 41 32 44 29 29 23 22 49

Avril

1 11 21

10 10 10

52 49 49

8,8 32,0 49,8

+5 +7 +9

38 39 14

41 49 59

1,230 1,272 1,331

2,159 2,137 2,117

10,1 10,3 10,5

12,98 17,62 21,51

Mai

1 11 21 31 10 20 30

10 10 11 11 11 11 12

53 59 8 19 32 46 2

9,6 23,0 9,9 9,6 1,1 24,3 4,6

+ 10 + 10 + 11 + 10 + 10 +9 +8

21 59 11 59 27 38 34

21 17 4 30 36 22 24

1,404 1,485 1,574 1,665 1,759 1,853 1,946

2,098 2,080 2,064 2,049 2,036 2,025 2,016

10,7 10,9 11,0 11,2 11,3 11,4 11,5

24,58 26,86 28,45 29,43 29,90 29,96 29,67

Juillet

10 20 30

12 12 12

18 36 54

48,7 26,0 50,0

+7 +5 +4

18 52 19

18 30 8

2,038 2,128 2,215

2,009 2,004 2,000

11,5 11,6 11,7

29,09 28,27 27,26

Août

9 19 29

13 13 13

13 33 53

54,5 34,9 49,1

+2 +0 –0

40 58 44

28 37 28

2,301 2,383 2,463

1,999 2,000 2,003

11,7 11,7 11,8

26,09 24,78 23,35

Septembre

8 18 28

14 14 14

14 35 57

34,0 47,5 28,2

–2 –4 –5

26 6 40

40 5 54

2,540 2,614 2,686

2,008 2,015 2,023

11,8 11,8 11,8

21,83 20,24 18,57

Octobre

8 18 28

15 15 16

19 41 4

33,0 59,3 44,1

–7 –8 –9

9 29 40

14 32 18

2,753 2,818 2,878

2,034 2,047 2,061

11,8 11,8 11,8

16,85 15,10 13,32

Novembre

7 17 27

16 16 17

27 50 14

42,4 49,6 0,3

– 10 – 11 – 12

40 28 3

12 17 45

2,935 2,986 3,033

2,077 2,094 2,113

11,8 11,8 11,8

11,54 9,79 8,11

Décembre

7 17 27

17 18 18

37 0 22

7,5 5,5 47,4

– 12 – 12 – 12

26 35 31

9 22 32

3,074 3,108 3,136

2,134 2,155 2,178

11,7 11,7 11,7

6,60 5,42 4,86

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 8 mars à 7 h 03 min 24 s UTC. Passage au périhélie le 9 août à 21 h 10 min 08 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 5 décembre à 0 h 02 min 50 s UTC.

180

6. les astéroïdes et les comètes

(44) Nysa Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,466 3,530 3,580 3,616 3,638 3,647 3,641 3,621 3,588

Magnitude

Phase

2,712 2,703 2,693 2,683 2,673 2,662 2,650 2,639 2,626

12,4 12,3 12,3 12,3 12,2 12,1 12,0 12,1 12,2

° 11,80 9,88 7,88 5,83 3,73 1,64 0,73 2,75 4,87

1 11 21 31 10 20 2 12 22

21 21 21 21 22 22 22 23 23

10 26 42 58 14 31 47 3 19

10,8 9,0 17,9 33,7 52,6 11,7 29,5 43,8 53,7

° – 17 – 15 – 14 – 13 – 12 – 10 –9 –7 –5

′ 6 58 44 25 1 33 2 28 53

″ 8 25 43 33 39 40 22 34 3

Avril

1 11 21

23 23 0

35 51 7

58,5 56,8 48,2

–4 –2 –1

16 40 4

37 8 25

3,542 3,484 3,414

2,614 2,601 2,587

12,2 12,2 12,2

6,96 9,02 11,04

Mai

1 11 21 31 10 20 30

0 0 0 1 1 1 1

23 39 54 9 24 39 53

31,9 6,0 29,2 39,2 32,0 4,1 9,1

+0 +2 +3 +4 +6 +7 +8

29 1 29 54 13 27 34

44 25 52 14 38 18 22

3,332 3,241 3,140 3,031 2,914 2,791 2,662

2,573 2,559 2,544 2,530 2,515 2,499 2,483

12,2 12,2 12,1 12,1 12,0 11,9 11,8

12,99 14,86 16,64 18,31 19,85 21,24 22,45

Juillet

10 20 30

2 2 2

6 19 31

39,2 25,8 15,8

+9 + 10 + 11

34 25 7

0 27 50

2,528 2,392 2,254

2,468 2,452 2,435

11,7 11,6 11,5

23,44 24,18 24,62

Août

9 19 29

2 2 2

41 51 58

54,7 5,3 25,8

+ 11 + 12 + 12

40 2 13

22 21 0

2,116 1,979 1,846

2,419 2,403 2,386

11,3 11,2 11,0

24,69 24,34 23,47

Septembre

8 18 28

3 3 3

3 6 5

34,0 7,6 46,3

+ 12 + 11 + 11

11 58 32

46 18 37

1,720 1,603 1,499

2,369 2,353 2,336

10,8 10,6 10,3

22,00 19,84 16,93

Octobre

8 18 28

3 2 2

2 56 47

23,3 8,8 39,5

+ 10 + 10 +9

55 10 20

48 14 9

1,412 1,346 1,303

2,320 2,304 2,288

10,1 9,9 9,6

13,25 8,91 4,40

Novembre

7 17 27

2 2 2

38 28 20

1,7 35,0 39,5

+8 +7 +7

31 52 27

51 7 3

1,286 1,296 1,330

2,272 2,256 2,240

9,6 9,7 9,9

3,51 7,92 12,68

Décembre

7 17 27

2 2 2

15 12 13

16,2 56,3 49,8

+7 +7 +8

20 33 4

26 9 8

1,387 1,461 1,548

2,225 2,211 2,197

10,1 10,2 10,4

16,92 20,42 23,13

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 27 février à 8 h 48 min 27 s UTC. Opposition le 3 novembre à 6 h 28 min 06 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 1er février à 18 h 10 min 48 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 25 mars à 17 h 26 min 34 s UTC.

181

guide de données astronomiques

(89) Julia Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,409 3,367 3,314 3,250 3,177 3,094 3,003 2,903 2,797

Magnitude

Phase

2,450 2,430 2,410 2,390 2,370 2,350 2,331 2,312 2,293

11,6 11,6 11,7 11,7 11,7 11,7 11,7 11,7 11,6

° 4,33 5,97 7,87 9,86 11,87 13,87 15,83 17,73 19,54

1 11 21 31 10 20 2 12 22

18 18 18 19 19 20 20 20 20

13 35 57 19 40 1 21 41 59

47,7 51,7 45,5 22,8 36,2 20,6 31,4 3,4 53,7

° – 31 – 30 – 29 – 28 – 27 – 26 – 25 – 23 – 21

′ 11 37 52 57 50 34 9 34 52

″ 60 57 59 13 58 42 2 42 29

Avril

1 11 21

21 21 21

17 35 51

58,8 14,6 38,3

– 20 – 18 – 16

3 7 6

12 45 54

2,685 2,567 2,446

2,275 2,257 2,240

11,6 11,5 11,4

21,25 22,83 24,26

Mai

1 11 21 31 10 20 30

22 22 22 22 22 23 23

7 21 34 46 57 5 12

5,1 29,0 43,9 39,8 4,8 44,9 20,6

– 14 – 11 –9 –7 –5 –2 –0

1 52 40 26 10 54 38

31 25 18 2 24 16 52

2,321 2,195 2,067 1,940 1,814 1,692 1,575

2,223 2,207 2,192 2,177 2,163 2,150 2,138

11,3 11,2 11,1 11,0 10,8 10,6 10,4

25,50 26,53 27,30 27,75 27,85 27,51 26,65

Juillet

10 20 30

23 23 23

16 17 16

31,7 57,0 16,4

+1 +3 +5

34 42 43

14 55 45

1,464 1,363 1,275

2,127 2,118 2,109

10,2 10,0 9,8

25,22 23,12 20,34

Août

9 19 29

23 23 22

11 3 53

23,5 31,2 21,6

+7 +9 + 10

32 3 12

26 45 25

1,201 1,147 1,113

2,101 2,094 2,089

9,5 9,3 9,1

16,92 13,15 9,76

Septembre

8 18 28

22 22 22

42 31 22

12,1 34,6 58,3

+ 10 + 11 + 11

55 14 14

42 42 38

1,103 1,116 1,151

2,085 2,082 2,080

9,0 9,1 9,3

8,46 10,37 13,91

Octobre

8 18 28

22 22 22

17 15 17

27,7 30,3 8,7

+ 11 + 10 + 10

3 50 41

48 20 2

1,206 1,278 1,364

2,080 2,081 2,083

9,5 9,8 10,0

17,61 20,87 23,49

Novembre

7 17 27

22 22 22

22 29 40

6,0 56,2 14,1

+ 10 + 10 + 11

40 51 15

44 53 41

1,460 1,565 1,674

2,086 2,091 2,097

10,2 10,4 10,6

25,43 26,76 27,54

Décembre

7 17 27

22 23 23

52 6 21

34,2 34,6 58,6

+ 11 + 12 + 13

52 40 40

14 41 0

1,788 1,904 2,021

2,104 2,112 2,121

10,7 10,9 11,0

27,85 27,76 27,33

Janvier

Février Mars

Juin

Opposition le 8 septembre à 21 h 16 min 56 s UTC. Passage au périhélie le 6 octobre à 6 h 25 min 27 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 11 janvier à 5 h 30 min 54 s UTC.

182

6. les astéroïdes et les comètes

(349) Dembowska Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,140 3,240 3,331 3,412 3,482 3,540 3,587 3,622 3,645

Magnitude

Phase

2,681 2,677 2,674 2,670 2,667 2,665 2,662 2,660 2,659

11,2 11,3 11,3 11,3 11,3 11,2 11,2 11,1 11,1

° 17,24 15,74 14,10 12,34 10,49 8,57 6,60 4,60 2,61

1 11 21 31 10 20 2 12 22

22 22 23 23 23 23 0 0 0

31 45 0 15 30 45 1 16 32

40,3 46,6 18,4 11,0 19,6 40,6 12,0 51,5 37,3

° – 14 – 12 – 10 –8 –6 –4 –2 –0 +1

′ 13 26 36 43 48 50 52 54 3

″ 10 39 35 30 3 58 52 31 24

Avril

1 11 21

0 1 1

48 4 20

28,9 24,5 23,3

+3 +4 +6

0 55 47

12 9 38

3,656 3,654 3,641

2,658 2,657 2,657

11,0 11,0 11,1

0,87 1,77 3,71

Mai

1 11 21 31 10 20 30

1 1 2 2 2 2 3

36 52 8 24 40 55 11

24,5 26,0 26,5 23,8 14,2 54,8 20,6

+8 + 10 + 12 + 13 + 15 + 16 + 18

37 22 4 41 13 39 0

4 47 19 12 0 28 22

3,616 3,579 3,532 3,473 3,404 3,326 3,238

2,657 2,657 2,658 2,659 2,660 2,662 2,665

11,2 11,2 11,3 11,3 11,3 11,3 11,3

5,69 7,65 9,56 11,41 13,18 14,86 16,43

Juillet

10 20 30

3 3 3

26 41 55

25,3 2,3 2,5

+ 19 + 20 + 21

15 25 29

36 13 26

3,142 3,038 2,927

2,667 2,670 2,674

11,2 11,2 11,2

17,87 19,15 20,24

Août

9 19 29

4 4 4

8 20 31

15,1 28,5 26,9

+ 22 + 23 + 24

28 23 13

32 4 40

2,810 2,689 2,565

2,677 2,681 2,686

11,1 11,0 10,9

21,11 21,72 22,02

Septembre

8 18 28

4 4 4

40 48 53

53,7 30,3 54,6

+ 25 + 25 + 26

1 45 28

2 57 58

2,440 2,315 2,195

2,691 2,696 2,701

10,8 10,7 10,6

21,96 21,46 20,46

Octobre

8 18 28

4 4 4

56 56 53

46,7 48,9 50,5

+ 27 + 27 + 28

10 49 25

18 35 26

2,082 1,979 1,892

2,707 2,713 2,719

10,4 10,2 10,1

18,91 16,74 13,94

Novembre

7 17 27

4 4 4

47 39 29

58,2 38,8 44,0

+ 28 + 29 + 29

55 17 29

41 39 4

1,823 1,779 1,761

2,725 2,732 2,739

9,9 9,7 9,6

10,58 6,82 3,38

Décembre

7 17 27

4 4 4

19 10 2

26,8 1,9 34,7

+ 29 + 29 + 29

29 21 7

37 6 14

1,771 1,810 1,876

2,746 2,754 2,761

9,6 9,8 10,0

3,72 7,22 10,82

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 3 avril à 0 h 16 min 06s UTC. Opposition le 1er décembre à 13 h 19 min 50 s UTC. Passage au périhélie le 25 avril à 22 h 11 min 54 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 7 mars à 7 h 12 min 44 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 30 avril à 16 h 41 min 31 s UTC.

183

guide de données astronomiques

(704) Interamnia Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Soleil ua

3,769 3,787 3,790 3,780 3,756 3,720 3,670 3,609 3,536

Magnitude

Phase

2,846 2,832 2,818 2,803 2,790 2,776 2,763 2,750 2,737

11,7 11,5 11,4 11,4 11,5 11,5 11,6 11,7 11,7

° 5,94 4,11 2,60 2,27 3,50 5,28 7,18 9,09 10,97

1 11 21 31 10 20 2 12 22

19 20 20 20 20 21 21 21 21

52 9 25 41 57 13 29 44 59

48,3 1,6 15,7 26,9 30,4 23,2 2,4 24,7 28,1

° – 15 – 14 – 13 – 11 – 10 –8 –6 –4 –3

′ 39 28 9 43 11 32 46 56 0

″ 46 19 38 49 11 4 52 8 24

Avril

1 11 21

22 22 22

14 28 42

10,2 27,9 19,1

–1 +1 +3

0 3 11

10 54 13

3,454 3,362 3,262

2,725 2,713 2,702

11,7 11,8 11,7

12,79 14,52 16,16

Mai

1 11 21 31 10 20 30

22 23 23 23 23 23 0

55 8 20 31 42 51 0

40,2 26,8 34,6 57,0 25,6 51,7 2,4

+5 +7 +9 + 12 + 14 + 16 + 18

21 33 46 0 14 26 36

13 10 28 23 2 34 46

3,154 3,041 2,922 2,799 2,674 2,547 2,421

2,691 2,680 2,670 2,660 2,651 2,642 2,634

11,7 11,7 11,7 11,6 11,5 11,4 11,3

17,66 19,02 20,21 21,21 21,98 22,49 22,70

Juillet

10 20 30

0 0 0

6 11 14

43,7 40,1 33,6

+ 20 + 22 + 24

43 43 35

2 28 18

2,297 2,177 2,063

2,627 2,620 2,614

11,2 11,0 10,9

22,58 22,08 21,17

Août

9 19 29

0 0 0

15 13 8

9,4 17,5 57,7

+ 26 + 27 + 28

14 37 38

53 53 56

1,958 1,864 1,784

2,608 2,603 2,599

10,7 10,5 10,3

19,82 18,06 15,96

Septembre

8 18 28

0 23 23

2 54 46

29,9 33,0 5,4

+ 29 + 29 + 28

12 16 48

57 22 22

1,722 1,681 1,661

2,595 2,592 2,589

10,2 10,0 9,9

13,69 11,65 10,44

Octobre

8 18 28

23 23 23

38 32 28

16,3 6,2 20,5

+ 27 + 26 + 25

52 36 10

44 58 46

1,665 1,692 1,742

2,588 2,586 2,586

9,9 10,0 10,2

10,61 12,07 14,20

Novembre

7 17 27

23 23 23

27 29 33

22,1 12,8 44,0

+ 23 + 22 + 21

44 25 18

9 0 49

1,812 1,899 2,000

2,586 2,587 2,589

10,4 10,6 10,8

16,43 18,43 20,04

Décembre

7 17 27

23 23 0

40 49 0

38,5 36,5 20,4

+ 20 + 19 + 19

28 55 38

41 22 35

2,112 2,231 2,356

2,591 2,594 2,598

10,9 11,1 11,2

21,20 21,92 22,21

Janvier

Février Mars

Juin

Conjonction supérieure le 28 janvier à 14 h 24 min 55 s UTC. Opposition le 1er octobre à 17 h 02 min 54 s UTC. Passage au périhélie le 28 octobre à 15 h 46 min 35 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 5 janvier à 6 h 25 min 14 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 20 février à 1 h 22 min 26 s UTC.

184

6. les astéroïdes et les comètes

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 1 CERES

τ

ω

jj

°

2458236,30872

72,99873

Ω °

i °

e

a

H

G

ua

80,30877 10,59306 0,0756280 2,7675208 3,3 0,12

2 PALLAS

2458320,73299 309,99287 173,08781 34,83860 0,2306176 2,7730791 4,1 0,11

3 JUNO

2458446,19905 248,20948 169,85853 12,98993 0,2568268 2,6685173 5,3 0,32

4 VESTA

2458248,51942 151,01326 103,84012 7,14025 0,0891557 2,3615089 3,2 0,32

5 ASTRAEA

2457418,12050 358,76572 141,58366 5,36794 0,1914747 2,5733238 6,8 0,15

6 HEBE

2458270,33670 239,85168 138,64874 14,73732 0,2027716 2,4249746 5,7 0,24

7 IRIS

2458075,85402 145,31928 259,56552 5,52316 0,2314239 2,3857042 5,5 0,15

8 FLORA

2457954,90736 285,31408 110,90194 5,88649 0,1570301 2,2014099 6,5 0,28

9 METIS 10 HYGIEA

2457563,52484

6,12508

68,92309

5,57454 0,1220557 2,3869601 6,3 0,17

2457739,72294 312,03255 283,21820 3,83197 0,1127251 3,1399423 5,4 0,15

11 PARTHENOPE

2457515,00738 195,88059 125,55989 4,62970 0,1004473 2,4525608 6,5 0,15

12 VICTORIA

2458117,78274

69,56719 235,41105 8,37264 0,2200783 2,3343147 7,2 0,22

13 EGERIA

2457813,13450

80,50287

43,23802 16,53998 0,0836750 2,5765230 6,7 0,15

14 IRENE

2457905,54325

98,06720

86,13593

15 EUNOMIA

2457360,39395

97,69073 293,15937 11,73418 0,1868459 2,6444499 5,3 0,23

16 PSYCHE

2457129,60752 227,45371 150,27105 3,09813 0,1351613 2,9248171 5,9 0,20

9,11890 0,1667722 2,5866144 6,3 0,15

17 THETIS

2457404,71404 136,12008 125,55893 5,59021 0,1326141 2,4711497 7,8 0,15

18 MELPOMENE

2457657,06781 227,81918 150,46699 10,13365 0,2188514 2,2950615 6,5 0,25

19 FORTUNA

2457836,74866 182,10629 211,14256 1,57388 0,1587589 2,4419428 7,1 0,10

20 MASSALIA

2458153,27628 256,57583 206,10319 0,70859 0,1423816 2,4091904 6,5 0,25

21 LUTETIA

2457273,52468 249,99481 80,87945

22 KALLIOPE

2457603,50529 354,90734 66,06664 13,71677 0,0991218 2,9094660 6,5 0,21

23 THALIA

2458704,87745

24 THEMIS

2458627,12701 106,88996 35,94243

60,70511

25 PHOCAEA

2457948,08411

3,06375 0,1645526 2,4342980 7,3 0,11

66,85192 10,11437 0,2353483 2,6248639 7,0 0,15 0,75200 0,1252295 3,1372643 7,1 0,19

90,24003 214,13714 21,60615 0,2542524 2,4000802 7,8 0,15

26 PROSERPINA

2458137,94555 193,79611 45,78156

3,56404 0,0907960 2,6554825 7,5 0,15

27 EUTERPE

2457378,18295 356,56547 94,78831

1,58371 0,1730081 2,3464884 7,0 0,15

28 BELLONA

2457318,77165 344,24336 144,30166 9,43109 0,1521393 2,7748567 7,1 0,15

29 AMPHITRITE

2457419,01332

62,53316 356,42135 6,08769 0,0717523 2,5558812 5,8 0,20

30 URANIA

2458493,10933

87,35280 307,49642 2,09531 0,1271255 2,3657542 7,6 0,15 61,42638

31 EUPHROSYNE

2458104,72537

32 POMONA

2458464,80443 339,30182 220,44013 5,52457 0,0803819 2,5878535 7,6 0,15

31,11881 26,30550 0,2213316 3,1561808 6,7 0,15

34 CIRCE

2458034,32938 330,76399 184,42318 5,49901 0,1045978 2,6869065 8,5 0,15

36 ATALANTE

2457211,66224

47,36316 358,38074 18,39778 0,3030123 2,7518992 8,5 0,15

37 FIDES

2458681,44646

62,92808

38 LEDA

2458578,16070 169,42819 295,73700 6,97124 0,1552539 2,7389291 8,3 0,15

7,27667

3,07126 0,1752664 2,6418934 7,3 0,24

39 LAETITIA

2457186,43006 208,31198 157,11489 10,37909 0,1131089 2,7690710 6,0 0,15

40 HARMONIA

2458228,55165 269,88924 94,19274

41 DAPHNE

2457975,40451

42 ISIS

2457812,92362 237,35369 84,19759

4,25726 0,0467146 2,2669868 7,0 0,15

45,87543 178,09239 15,79525 0,2758735 2,7608041 7,1 0,10 8,51353 0,2223958 2,4425088 7,5 0,15

185

guide de données astronomiques

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 43 ARIADNE

τ jj 2458142,45468

ω °

Ω °

i °

e

a

H

G

ua

16,16288 264,82717 3,47033 0,1685351 2,2036123 7,9 0,11

44 NYSA

2458283,69723 343,24794 131,55675 3,70647 0,1482073 2,4236135 7,0 0,46

45 EUGENIA

2458428,36952

46 HESTIA

2458315,66244 177,35511 181,09111 2,34978 0,1716909 2,5256547 8,4 0,06

88,75956 147,67150 6,60396 0,0839730 2,7195515 7,5 0,07

47 AGLAJA

2458339,63361 314,29943

48 DORIS

2458215,89853 253,34601 183,56497 6,54729 0,0728480 3,1116425 6,9 0,15

3,10745

4,97692 0,1300627 2,8831062 7,8 0,16

49 PALES

2457261,09120 110,53685 285,92019 3,17107 0,2266471 3,0956192 7,8 0,15

51 NEMAUSA

2458245,90074

2,57202

176,01725 9,98016 0,0669182 2,3653711 7,3 0,08

52 EUROPA

2457292,71273 343,89244 128,62815 7,47627 0,1097464 3,0951336 6,3 0,18

53 KALYPSO

2458324,30976 313,31748 143,56146 5,17118 0,2058799 2,6173165 8,8 0,15

54 ALEXANDRA

2458517,75195 345,08763 313,32939 11,80059 0,1981814 2,7099180 7,7 0,15

55 PANDORA

2458594,73870

56 MELETE

2457554,01639 105,03313 192,99557 8,08049 0,2375232 2,5969245 8,3 0,15

5,00926

10,40732

7,18241 0,1423786 2,7617858 7,7 0,15

57 MNEMOSYNE

2457789,34045 210,91074 199,20254 15,21579 0,1139278 3,1519867 7,0 0,15

59 ELPIS

2457880,21333 211,30556 170,03402 8,64100 0,1193390 2,7129773 7,9 0,15

60 ECHO

2457816,80323 271,00648 191,59582 3,60151 0,1831987 2,3927536 8,2 0,27

61 DANAE

2457179,79846

63 AUSONIA

2458075,05189 295,76038 337,75202 5,77643 0,1271078 2,3954520 7,5 0,25

12,69950 333,72345 18,21235 0,1670323 2,9817943 7,7 0,15

64 ANGELINA

2458428,00142 178,76524 309,14008 1,30945 0,1259455 2,6820070 7,7 0,48

65 CYBELE

2456917,99886 102,36239 155,63094 3,56274 0,1113612 3,4284012 6,6 0,01

67 ASIA

2457536,17615 107,12021 202,44262 6,03044 0,1851020 2,4216194 8,3 0,15

68 LETO

2457370,98648 304,74726 44,12825

69 HESPERIA

2457033,52408 289,35030 184,99641 8,59281 0,1706280 2,9751888 7,0 0,19

7,97210 0,1870903 2,7804069 6,8 0,05

70 PANOPAEA

2458297,56813 255,24671 47,69834 11,59379 0,1809415 2,6169620 8,1 0,14

71 NIOBE

2457373,53527 266,83201 316,03117 23,26117 0,1733733 2,7566652 7,3 0,40

72 FERONIA

2457331,36062 102,96388 207,97306 5,41694 0,1211885 2,2657765 8,9 0,15

77 FRIGGA

2457344,01767

78 DIANA

2457232,54288 152,85842 333,40915 8,70346 0,2077048 2,6184221 8,1 0,08

61,35688

1,27543

2,42620 0,1307529 2,6714684 8,5 0,16

79 EURYNOME

2457711,34318 200,77575 206,61954 4,61756 0,1910938 2,4443584 8,0 0,25

80 SAPPHO

2458257,15606 139,63369 218,69791 8,67561 0,1997762 2,2959528 8,0 0,15

82 ALKMENE

2457782,27600 111,43617 25,50321

2,82884 0,2189169 2,7653073 8,4 0,28

83 BEATRIX

2457716,32512 168,44472 27,73767

4,96477 0,0819254 2,4317405 8,7 0,15

84 KLIO

2458205,04399

15,11109 327,53079 9,31487 0,2356110 2,3625464 9,3 0,15

85 IO

2457633,66435 123,11884 203,11997 11,96156 0,1941036 2,6529611 7,6 0,15

87 SYLVIA

2457988,21741 263,52952 73,05151 10,87666 0,0925071 3,4810092 6,9 0,15

88 THISBE

2458369,82854

35,92868 276,52454 5,20944 0,1622969 2,7711151 7,0 0,14

89 JULIA

2458032,77836

45,46124 311,56042 16,12731 0,1844731 2,5503562 6,6 0,15 72,73492

91 AEGINA

2457888,78754

92 UNDINA

2457564,66684 239,39999 101,57779 9,92944 0,1040471 3,1878093 6,6 0,15

93 MINERVA

2458056,05552 274,61892

186

10,65743 4,05618

2,10646 0,1061548 2,5897318 8,8 0,15 8,55868 0,1391649 2,7557003 7,9 0,15

6. les astéroïdes et les comètes

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 94 AURORA

τ

ω

Ω

jj

°

°

2458892,62821

60,59556

2,58376

i °

e

a

H

G

ua

7,97145 0,0934341 3,1566153 7,6 0,15

96 AEGLE

2458038,46853 208,93682 321,62153 15,96883 0,1394293 3,0505097 7,7 0,15

97 KLOTHO

2457224,38191 268,65567 159,66310 11,77629 0,2561797 2,6700940 7,6 0,15

100 HEKATE

2457244,09058 184,65027 127,19060 6,43012 0,1686244 3,0887116 7,7 0,15

101 HELENA

2458122,98366 348,31193 343,40250 10,19558 0,1398802 2,5832143 8,3 0,35

103 HERA

2458621,29522 188,26317 136,18339 5,41861 0,0807884 2,7020751 7,7 0,15

105 ARTEMIS

2457982,60386

106 DIONE

2457304,96370 329,81064 62,15761

56,93885 188,26202 21,44386 0,1776587 2,3737970 8,6 0,10 4,59712 0,1662714 3,1751821 7,4 0,15

107 CAMILLA

2458823,76945 306,89569 172,61069 10,00238 0,0657858 3,4904620 7,1 0,08

110 LYDIA

2457653,55384 283,40614 56,86682

111 ATE

2458318,32654 166,38139 305,75034 4,93087 0,1030970 2,5939909 8,0 0,15

5,96487 0,0811323 2,7326485 7,8 0,20

113 AMALTHEA

2458096,73565

114 KASSANDRA

2458325,62355 352,27814 164,22002 4,93651 0,1352318 2,6780439 8,3 0,15

79,16143 123,48385 5,04230 0,0867974 2,3758680 8,7 0,35

115 THYRA

2458538,30559

97,10477 308,81694 11,59085 0,1926167 2,3798137 7,5 0,12

116 SIRONA

2457564,08260

94,66675

117 LOMIA

2457822,28294

52,15300 348,78520 14,90094 0,0278879 2,9915992 8,0 0,15

118 PEITHO

2457403,42682

33,47429

119 ALTHAEA

2458635,61199 170,59836 203,65801 5,78596 0,0800754 2,5832840 8,4 0,15

63,70955 47,68327

3,56443 0,1424068 2,7660809 7,8 0,15 7,74586 0,1638276 2,4377500 9,1 0,15

120 LACHESIS

2457288,21503 233,15829 341,19605 6,96360 0,0525055 3,1186364 7,8 0,15

121 HERMIONE

2457180,76840 298,18842 73,13176

124 ALKESTE

2457671,20659

7,59758 0,1334525 3,4470315 7,3 0,15

61,54852 187,99061 2,95731 0,0754448 2,6302603 8,1 0,19

126 VELLEDA

2457823,78479 328,39388 23,31802

2,92481 0,1063584 2,4391605 9,3 0,15

128 NEMESIS

2458267,82949 303,86933 76,24567

6,24543 0,1270995 2,7491901 7,5 0,15

129 ANTIGONE

2457120,43091 111,10346 135,69107 12,26189 0,2116608 2,8701273 7,1 0,33

130 ELEKTRA

2458902,39278 236,76365 145,24040 22,77980 0,2078973 3,1306319 7,1 0,15

133 CYRENE

2457839,57212 289,77557 319,03311 7,21470 0,1356431 3,0624836 8,0 0,13

134 SOPHROSYNE

2458141,89249

135 HERTHA

2457303,29665 340,21174 343,64840 2,30579 0,2078371 2,4273511 8,2 0,15

84,61177 345,98703 11,60080 0,1168887 2,5634776 8,8 0,28

138 TOLOSA

2457645,97322 260,80960 54,75973

3,20386 0,1624434 2,4491281 8,8 0,15

139 JUEWA

2457316,88290 165,59596

10,91255 0,1753522 2,7810215 7,8 0,15

1,83407

140 SIWA

2458330,99486 196,59519 107,21689 3,18463 0,2147583 2,7352591 8,3 0,15

141 LUMEN

2457898,40064

144 VIBILIA

2458567,38846 294,27125 76,21701

58,06340 318,50170 11,89543 0,2148602 2,6653797 8,4 0,15 44,05456

4,81094 0,2340764 2,6579450 7,9 0,17

145 ADEONA

2458160,79453

146 LUCINA

2458336,61483 147,04543 83,96957 13,09570 0,0669912 2,7174768 8,2 0,11

77,41232 12,63462 0,1442800 2,6733577 8,1 0,15

148 GALLIA

2458581,58716 252,75000 145,01978 25,28864 0,1866020 2,7712695 7,6 0,15

154 BERTHA

2458964,57950 159,89889 36,74045 20,97365 0,0771676 3,1974871 7,6 0,15

161 ATHOR

2457642,14966 294,98947 18,60839

165 LORELEY

2458911,63734 347,18749 302,52128 11,22619 0,0851742 3,1241733 7,7 0,15

9,05980 0,1373932 2,3796322 9,2 0,13

172 BAUCIS

2458288,94593 359,42590 331,94845 10,01929 0,1139595 2,3803300 8,8 0,15

187

guide de données astronomiques

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 173 INO

τ jj

ω °

Ω °

i °

e

a

H

G

ua

2458443,39652 228,81282 148,18859 14,19554 0,2082884 2,7430863 7,7 0,01

179 KLYTAEMNESTRA 2457190,30191 103,65872 251,92510 7,81599 0,1137599 2,9705999 8,2 0,15 181 EUCHARIS

2457419,32112 319,02078 143,16026 18,87269 0,2043732 3,1310767 7,8 0,15

182 ELSA

2457522,92487 310,35915 107,23276 2,00434 0,1853737 2,4170966 9,1 0,15

185 EUNIKE

2457749,74300 223,93925 153,83559 23,23636 0,1292411 2,7381106 7,6 0,15

186 CELUTA

2457912,79189 315,68224 14,76915 13,18541 0,1497893 2,3619307 8,9 0,15

187 LAMBERTA

2458252,15689 196,97592 21,70598 10,58845 0,2414468 2,7269469 8,2 0,15

192 NAUSIKAA

2458606,24691

30,25926 343,23343 6,80597 0,2451520 2,4047215 7,1 0,03

194 PROKNE

2457418,90364 163,18438 159,31022 18,50934 0,2381839 2,6151690 7,7 0,15

196 PHILOMELA

2458080,09256 198,14395 72,32253

198 AMPELLA

2458497,57259

88,85083 268,32256 9,31107 0,2270137 2,4606812 8,3 0,15

200 DYNAMENE

2457552,23812

85,10454 324,57106 6,89564 0,1330296 2,7371835 8,3 0,15

201 PENELOPE

2457247,68569 180,80321 157,02504 5,75827 0,1810789 2,6770576 8,4 0,24 1,07878

7,26226 0,0163518 3,1139774 6,5 0,15

202 CHRYSEIS

2457538,44972

211 ISOLDA

2458137,88887 173,47442 263,62832 3,88556 0,1611520 3,0424179 7,9 0,12

136,78429 8,84706 0,1033141 3,0721965 7,4 0,15

216 KLEOPATRA

2458265,79045 180,14071 215,35944 13,11337 0,2507672 2,7935405 7,3 0,29

218 BIANCA

2458439,78148

219 THUSNELDA

2458047,55155 142,79444 200,82258 10,86288 0,2229897 2,3540142 9,3 0,15

63,08554 170,63177 15,20067 0,1172231 2,6664758 8,6 0,32

221 EOS

2457247,30483 193,39474 141,83903 10,88085 0,1045367 3,0095009 7,7 0,13

224 OCEANA

2457594,90113 284,53639 352,81690 5,84202 0,0433847 2,6457404 8,6 0,15

230 ATHAMANTIS

2458512,84413 139,76608 239,85371 9,44854 0,0611130 2,3829177 7,3 0,27

233 ASTEROPE

2458576,11924 125,34373 221,97887 7,68717 0,0994558 2,6621747 8,2 0,15

234 BARBARA

2457537,06594 192,30005 144,54779 15,37495 0,2457013 2,3849782 9,0 0,15

236 HONORIA

2457911,09264 174,82429 185,85961 7,69422 0,1905916 2,7985997 8,2 – 0,02

238 HYPATIA

2458556,19792 210,85860 183,88437 12,41278 0,0891548 2,9060835 8,2 0,15

241 GERMANIA

2458043,19545

245 VERA

2458934,23898 330,59076 61,09664

80,56228 270,35841 5,50422 0,1023340 3,0493317 7,6 0,15

246 ASPORINA

2458441,54934

5,17336 0,1942814 3,1063683 7,8 0,15

96,60118 162,34522 15,62620 0,1100486 2,6931747 8,6 0,15

247 EUKRATE

2457251,48857

55,17169

0,14717

250 BETTINA

2457277,32502

76,37624

23,85483 12,82373 0,1336244 3,1470885 7,6 0,15

24,96928 0,2434478 2,7441512 8,0 0,15

258 TYCHE

2458470,60320 155,38180 207,56644 14,32280 0,2037799 2,6170135 8,5 0,23

259 ALETHEIA

2458825,59940 168,03734 86,84728 10,81649 0,1283101 3,1333731 7,8 0,15

261 PRYMNO

2457470,82375

65,77032

96,63627

3,63587 0,0892728 2,3314110 9,4 0,19

264 LIBUSSA

2458098,97255 340,78986 49,60329 10,42532 0,1370331 2,7975638 8,4 0,15

270 ANAHITA

2458066,64000

287 NEPHTHYS

2458457,91389 120,95578 142,37623 10,03441 0,0235698 2,3525562 8,3 0,22

80,71126 254,35387 2,36809 0,1500902 2,1981910 8,8 0,15

306 UNITAS

2458595,59155 167,94255 141,90843 7,27817 0,1514908 2,3574372 9,0 0,15

308 POLYXO

2457273,90331 115,27442 181,72734 4,36148 0,0402022 2,7491594 8,2 0,21

313 CHALDAEA

2457963,61108 316,06621 176,63841 11,65352 0,1808359 2,3749930 8,9 0,15

324 BAMBERGA

2458200,23680

188

44,31224 327,86067 11,10076 0,3404409 2,6814141 6,8 0,09

6. les astéroïdes et les comètes

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 326 TAMARA

τ jj

ω °

Ω °

i °

e

a

H

G

ua

2457506,74888 238,56247 32,20533 23,73022 0,1899437 2,3177249 9,4 0,15

335 ROBERTA

2457618,51739 140,02954 148,45174 5,10022 0,1722947 2,4757716 9,0 0,15

337 DEVOSA

2458310,65429

344 DESIDERATA

2457850,41665 237,47533 48,04477 18,34703 0,3131907 2,5970959 8,1 0,15

98,54131 355,48058 7,85413 0,1372337 2,3833576 8,7 0,19

345 TERCIDINA

2457857,17948 230,29028 212,62951 9,74823 0,0609148 2,3250429 8,7 0,10

346 HERMENTARIA

2458413,54068 292,16509 91,94717

8,75220 0,1015253 2,7954554 7,1 0,15

349 DEMBOWSKA

2457869,33447 346,10199 32,34977

8,24623 0,0915309 2,9241646 5,9 0,37

354 ELEONORA

2458722,73642

5,56330

356 LIGURIA

2457466,50917

78,76883 354,79125 8,21896 0,2375636 2,7606031 8,2 0,15

369 AERIA

2458676,83412 268,72868 94,22987 12,70477 0,0966543 2,6507284 8,5 0,15

140,37140 18,40036 0,1144638 2,7984927 6,4 0,37

372 PALMA

2458078,55743 115,56627 327,36521 23,82525 0,2594357 3,1512164 7,5 0,15

375 URSULA

2456941,86806 342,16668 336,57090 15,94305 0,1059341 3,1235402 7,5 0,27

376 GEOMETRIA

2457940,29852 316,66918 302,00359 5,43226 0,1721373 2,2883850 9,5 0,15

385 ILMATAR

2458545,44807 187,99465 345,01629 13,54958 0,1222760 2,8511491 7,5 0,15

386 SIEGENA

2457267,10509 219,65026 166,88768 20,25225 0,1702230 2,8973905 7,4 0,16

387 AQUITANIA

2458133,99405 157,12124 128,24812 18,11218 0,2352358 2,7412872 7,4 0,15

389 INDUSTRIA

2457647,71905 264,89010 282,29644 8,12151 0,0676518 2,6075914 7,9 0,15

393 LAMPETIA

2458477,46983

405 THIA

2458581,64808 308,88469 255,23154 11,93958 0,2424353 2,5861112 8,5 0,15

90,77193 212,45137 14,87966 0,3311685 2,7783302 8,4 0,15

409 ASPASIA

2458016,55669 353,26897 242,15533 11,26502 0,0732241 2,5764231 7,6 0,29

410 CHLORIS

2458668,40062 172,93523 96,93653 10,96514 0,2419071 2,7232331 8,3 0,15

416 VATICANA

2458035,45145 198,03256 58,08619 12,86252 0,2185539 2,7918887 7,9 0,20

419 AURELIA

2457864,87484

423 DIOTIMA

2458260,78807 198,57883 69,39429 11,23534 0,0375660 3,0708065 7,2 0,15

432 PYTHIA

2457584,37243 174,04818 88,75303 12,12025 0,1458223 2,3693566 8,8 0,15

44,39201 229,12660 3,92618 0,2505901 2,5968672 8,4 0,15

433 EROS

2457873,18392 178,81377 304,32542 10,82773 0,2225562 1,4579106 11,2 0,46

444 GYPTIS

2457544,66229 154,90349 195,71613 10,27776 0,1756738 2,7694200 7,8 0,22

451 PATIENTIA

2458038,71193 336,96598 89,24140 15,23697 0,0754134 3,0616772 6,7 0,19

471 PAPAGENA

2457368,25769 314,27664 83,97702 14,97453 0,2312691 2,8893059 6,7 0,37

472 ROMA

2457543,16646 295,71686 127,17350 15,80176 0,0937947 2,5441323 8,9 0,15

476 HEDWIG

2457963,81828

478 TERGESTE

2458256,80498 239,54642 233,90060 13,18265 0,0833899 3,0176977 8,0 0,15

480 HANSA

2457229,48375 214,66374 237,18378 21,30653 0,0460493 2,6438312 8,4 0,15

0,58217

286,35447 10,92610 0,0722964 2,6498659 8,6 0,15

485 GENUA

2458719,02666 272,48790 193,43804 13,86798 0,1926925 2,7476941 8,1 0,15

487 VENETIA

2457763,25708 280,46396 114,81930 10,24532 0,0884953 2,6694897 8,1 0,15

488 KREUSA

2458530,16756

505 CAVA

2458226,71053 337,10399 90,87145

71,43040

84,22034 11,51865 0,1589163 3,1691201 7,8 0,15

511 DAVIDA

2458749,62867 337,60392 107,60720 15,94027 0,1881433 3,1630916 6,2 0,16

516 AMHERSTIA

2457483,37187 258,01689 328,83803 12,95849 0,2720760 2,6816128 8,3 0,15

521 BRIXIA

2457835,61939 315,98887 89,65962 10,59668 0,2824418 2,7395520 8,3 – 0,06

9,83945 0,2459425 2,6837536 8,6 – 0,03

189

guide de données astronomiques

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) o

N Astéroïde 532 HERCULINA

τ jj 2458673,91242

ω °

Ω °

i °

e

a

H

G

ua

76,16739 107,54286 16,31205 0,1755883 2,7736361 5,8 0,26

554 PERAGA

2458135,94861 127,27903 295,43040 2,93440 0,1535872 2,3747777 9,1 0,15

563 SULEIKA

2457127,06749 336,92016 85,19052 10,23922 0,2350157 2,7134769 8,5 0,15

579 SIDONIA

2458654,09584 228,57276 82,71793 11,00718 0,0801205 3,0123451 7,8 0,15

584 SEMIRAMIS

2458320,21687

654 ZELINDA

2457417,00368 213,96020 278,45409 18,12700 0,2314310 2,2966106 8,5 0,15

85,41201 282,04470 10,72138 0,2331984 2,3739379 8,7 0,24

674 RACHELE

2458676,78847

675 LUDMILLA

2457138,27559 152,60255 263,04320 9,79439 0,2024195 2,7712632 7,9 0,15

41,99094

58,14180 13,51021 0,1956452 2,9212804 7,4 0,15

702 ALAUDA

2458279,26626 349,14891 289,79181 20,58591 0,0183199 3,1958339 7,3 0,15

704 INTERAMNIA

2458055,22039

712 BOLIVIANA

2458191,53548 181,59941 230,82307 12,76455 0,1871091 2,5749374 8,3 0,03

95,12722 280,29348 17,30648 0,1544508 3,0584047 5,9 – 0,02

737 AREQUIPA

2457495,38805 134,30207 184,67091 12,36840 0,2449408 2,5900517 8,8 0,15

739 MANDEVILLE

2457983,41048

747 WINCHESTER

2457289,50070 275,82857 129,98101 18,13785 0,3399614 3,0050688 7,7 0,15

45,54462 136,60712 20,65899 0,1436956 2,7376338 8,5 0,15

751 FAINA

2457788,72666 302,52010 78,85547 15,60679 0,1530236 2,5504086 8,7 0,08

776 BERBERICIA

2458232,91528 307,07573 79,72713 18,23625 0,1648257 2,9308968 7,7 0,34

779 NINA

2457671,70072

804 HISPANIA

2458000,52306 344,65639 347,60976 15,39478 0,1397917 2,8382289 7,8 0,18

49,31612 283,73425 14,57833 0,2272431 2,6641949 7,9 0,15

914 PALISANA

2457322,13905

925 ALPHONSINA

2458090,90212 201,50250 299,59196 21,07651 0,0786701 2,7005627 8,3 0,15

49,09535 255,79875 25,20937 0,2149223 2,4572995 8,8 0,15

2457795,86357

70,11315 285,80945 15,90448 0,2028913 2,7401053 7,8 0,06

1566 ICARUS

2457964,57800

31,38471

1865 CERBERUS

2457766,82260 325,25606 212,92855 16,09511 0,4669444 1,0800431 16,8 0,15

980 ANACOSTIA

88,00654 22,82412 0,8268355 1,0781054 16,9 0,15

2062 ATEN

2457843,69201 147,98490 108,55975 18,93276 0,1827852 0,9667728 16,8 0,15

2063 BACCHUS

2457872,03311

55,31460

33,10343

9,43307 0,3493349 1,0779260 17,3 0,15

2100 RA-SHALOM

2458036,63235 356,05985 170,82202 15,75407 0,4365341 0,8320247 16,1 0,12

3362 KHUFU

2458083,85999

3554 AMUN

2457922,22996 359,41167 358,62536 23,36202 0,2804892 0,9736467 15,8 0,15

55,04639 152,44913 9,91685 0,4685629 0,9895298 18,3 0,15

3753 CRUITHNE

2458104,18486

4544 XANTHUS

2457886,95404 333,84296 23,99163 14,14653 0,2502501 1,0420350 17,1 0,15

43,83047 126,23562 19,80558 0,5148635 0,9977346 15,6 0,15

4769 CASTALIA

2457837,44917 121,36562 325,58096 8,88512 0,4831333 1,0633229 16,9 0,15

5381 SEKHMET

2458056,19974

37,41365

5590 1990 VA

2458072,83470

34,47199 216,30319 14,18636 0,2794901 0,9856168 19,7 0,15

5604 1992 FE

2458067,38038

82,58085 311,96205 4,71350 0,4061307 0,9288188 17,1 0,15

5786 TALOS

2457818,96865

8,35331

190

58,54237 48,96937 0,2962501 0,9474288 16,6 0,15

161,31071 23,23108 0,8268336 1,0814945 17,1 0,15

6. les astéroïdes et les comètes

2. Comètes Les comètes sont des objets du Système solaire constitués d’un mélange de glace et de poussières, placés sur des orbites généralement très excentriques qui les amènent à se rapprocher du Soleil. Ce noyau cométaire, d’un diamètre pouvant atteindre quelques kilomètres, est alors soumis à différentes forces qui entraînent l’éjection de gaz, résultat de la sublimation des glaces, de poussières sous la forme d’une atmosphère appelée « chevelure » ou « coma » et d’une queue de plasma (type I) ou d’une queue de poussières (type II). La queue de plasma est ionisée, rectiligne et orientée dans la direction opposée à celle du Soleil en raison du vent solaire ; elle peut atteindre 100 millions de kilomètres. La queue de poussière est électriquement neutre, suit les lois de la gravitation et est à l’origine des essaims de météoroïdes ; elle peut atteindre 10 millions de kilomètres. Enfin, un nuage d’hydrogène, dont le rayon peut atteindre plusieurs millions de kilomètres (typiquement 100 millions de km), entoure la comète d’une enveloppe très ténue d’atomes d’hydrogène. La comète devient alors visible. Actuellement, plus de 2 200 comètes ont été répertoriées. La majorité des comètes connues sont sur des orbites périodiques, à longue ou à courte période. Conventionnellement, une période de plus de 200 ans caractérise les comètes à longue période. Ces objets seraient issus d’un réservoir aux confins du Système solaire, le nuage de Oort, qui en contiendrait un nombre très important et d’où certaines seraient éjectées par influence gravitationnelle d’un objet stellaire voisin, par la marée galactique ou par une perturbation planétaire. Les comètes à courte période proviendraient quant à elles du disque de Kuiper, d’où elles transiteraient tout d’abord sous la forme d’un astéroïde du groupe des Centaures. Par ailleurs, des Centaures ainsi que des astéroïdes de la ceinture principale montrent ou ont montré de l’activité cométaire, ce qui tend à mettre en question la distinction entre comète et astéroïde. Certaines comètes ont été observées sur des orbites non périodiques, paraboliques ou hyperboliques, qui pourraient en partie résulter d’une évolution de leur excentricité sous l’effet de perturbations gravitationnelles. Plusieurs missions spatiales ont été consacrées à l’exploration de comètes, telles que la comète de Halley, dont l’étude a été rendue possible grâce à l’approche du noyau par six sondes spatiales en 1986. La mission Deep Impact a également lancé un impacteur sur le noyau de la comète Tempel 1. La sonde d’observation du Soleil SOHO, ainsi que la mission STEREO, a par ailleurs permis la découverte de nombreuses comètes rasantes. L’observation depuis l’espace a ainsi déjà donné lieu à de considérables progrès dans la connaissance de ces objets. Mais d’autres progrès sont en cours avec la mission d’exploration Rosetta qui, lancée en 2004, a atteint la comète 67P/TchourioumovGuerassimenko en 2014. Munie d’un atterrisseur et orbitant autour d’un noyau qui s’est révélé composé de deux objets en contact, elle permettra une nouvelle grande avancée dans cette connaissance.

191

guide de données astronomiques La plupart des essaims de météoroïdes (tubes de poussières dont l’orbite croise celle de la Terre) sont associés à des comètes. Ces essaims sont constitués des poussières éjectées par les comètes lors de leur phase active et lors de passages successifs. Elles provoquent les pluies d’étoiles filantes lors de leur rencontre avec l’atmosphère terrestre. Des collisions de comètes avec Jupiter ont été observées à plusieurs reprises. La plus spectaculaire a été celle de la comète Shoemaker-Levy 9 en 1994, qui avait tout d’abord été brisée en plus de 20 fragments lors d’un rapprochement avec la planète. Adresses Internet • Éphémérides de l’imcce : http://www.imcce.fr/langues/fr/ephemerides • Notes cométaires de l’imcce : http://www.imcce.fr/fr/ephemerides/donnees/comets • Minor Planet Center : www.minorplanetcenter.net • Notions de base sur les comètes, par J. Crovisier : http://www.lesia.obspm.fr/planeto/cometes/equipe_cometes • Rosetta : http://sci.esa.int/rosetta

Fig. 1 – La comète Hale-Bopp, photographiée le 4 avril 1997. © E. Kolmhofer, H. Raab/Johannes-Kepler-Observatory, Linz, Austria

192

6. les astéroïdes et les comètes

Fig. 2 – Trace résiduelle d’une collision de comète avec Jupiter en juillet 2009. © nasa, esa, M.H. Wong (University of California, Berkeley), H.B. Hammel (Space Science Institute, Boulder, Colo.), I. de Pater (University of California, Berkeley) and the Jupiter Impact Team

193

guide de données astronomiques La suite de ce chapitre contient les éphémérides des comètes qui passent à leur périhélie au cours de l’année 2017. Ces éphémérides sont issues d’intégrations numériques effectuées à l’imcce. Elles sont déterminées à l’aide des données d’observations faites aux passages précédents (toutes ces informations sont périodiquement mises à jour sur le serveur de l’imcce : www.imcce.fr). Les tables des éphémérides sont données pour les comètes les plus brillantes (magnitude totale inférieure à 16), on y donne : 1. Les coordonnées équatoriales astrométriques rapportées à l’équinoxe et à l’équateur moyens J2000 ; 2. La distance à la Terre ∆ en ua ; 3. La distance au Soleil r en ua ; 4. L’élongation ; 5. La magnitude totale m1 ; 6. La magnitude du noyau m2 ; 7. Les dates de l’opposition et de la conjonction en longitude avec la Terre (si elles existent) ; 8. La date du passage au périhélie. 9. Les instants de début et/ou de fin de la période d’invisibilité du corps (s’il y a lieu), figurée dans le tableau par une zone grisée. Le tableau de la page suivante donne, pour chaque comète, les formules utilisées pour le calcul des magnitudes m1 et m2 . Ces formules sont déduites de l’étude des courbes de magnitudes établies à partir des passages antérieurs des comètes. Les valeurs des magnitudes fournies dans les éphémérides pourront présenter, pour certaines comètes, des écarts de une à deux magnitudes avec les valeurs observées. En fin de chapitre se trouve également un tableau qui donne, pour chaque comète, les éléments de son orbite. Ces éléments sont calculés pour la date du 1er juillet 2017 à 0 h ; ils sont rapportés à l’équinoxe et à l’écliptique moyens J2000. On donne successivement : τ l’instant du passage au périhélie (rapporté à la date J2000 = 2 451 545), ω l’argument de latitude du périhélie, Ω la longitude du nœud ascendant, i l’inclinaison de l’orbite sur l’écliptique, e l’excentricité, q la distance au périhélie.

194

6. les astéroïdes et les comètes

Formules utilisées pour le calcul des magnitudes Comète

Magnitude totale m1

Magnitude totale m2

90P P/Gehrels 1

11,31 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,78 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2003 SQ215 P/NEAT-LONEOS

11,54 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,98 + 5 log(∆) + 5 log(r)

14P P/Wolf

13,20 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,30 + 5 log(∆) + 5 log(r)

336P P/McNaught

12,40 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,41 + 5 log(∆) + 5 log(r)

128P-B P/Shoemaker-Holt 1(B)

11,00 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,99 + 5 log(∆) + 5 log(r)

183P P/Korlevic-Juric

10,66 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,38 + 5 log(∆) + 5 log(r)

188P P/LINEAR-Mueller

10,72 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,09 + 5 log(∆) + 5 log(r)

93P P/Lovas 1

12,35 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,68 + 5 log(∆) + 5 log(r)

47P P/Ashbrook-Jackson

10,43 + 5 log(∆) + 10 log(r)

12,42 + 5 log(∆) + 5 log(r)

139P P/Vaisala-Oterma

11,47 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,85 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2007 T6 P/Catalina

12,53 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,44 + 5 log(∆) + 5 log(r)

65P P/Gunn

9,02 + 5 log(∆) + 10 log(r)

11,14 + 5 log(∆) + 5 log(r)

172P P/Yeung

12,00 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,69 + 5 log(∆) + 5 log(r)

145P P/Shoemaker-Levy 5

13,38 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,03 + 5 log(∆) + 5 log(r)

103P P/Hartley 2

15,00 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,80 + 5 log(∆) + 5 log(r)

213P P/Van Ness

10,71 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,41 + 5 log(∆) + 5 log(r)

217P P/LINEAR

13,41 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,09 + 5 log(∆) + 5 log(r)

219P P/LINEAR

11,83 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,74 + 5 log(∆) + 5 log(r)

54P P/De Vico-Swift

14,75 + 5 log(∆) + 10 log(r)

17,01 + 5 log(∆) + 5 log(r)

30P P/Reinmuth 1

11,84 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,80 + 5 log(∆) + 5 log(r)

227P P/Catalina-LINEAR

15,02 + 5 log(∆) + 10 log(r)

17,56 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2009 S2 P/McNaught

14,02 + 5 log(∆) + 10 log(r)

16,29 + 5 log(∆) + 5 log(r)

229P P/Gibbs

13,55 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,30 + 5 log(∆) + 5 log(r)

234P P/LINEAR

12,71 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,83 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2010 H2 P/Vales

5,93 + 5 log(∆) + 10 log(r)

10,73 + 5 log(∆) + 5 log(r)

236P P/LINEAR

15,14 + 5 log(∆) + 10 log(r)

16,49 + 5 log(∆) + 5 log(r)

176P P/LINEAR

13,57 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,40 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2010 P4 P/WISE

16,68 + 5 log(∆) + 10 log(r)

18,15 + 5 log(∆) + 5 log(r)

73P-C P/Schwassmann-Wachmann 3 (C)

12,86 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,62 + 5 log(∆) + 5 log(r)

71P P/Clark

12,84 + 5 log(∆) + 10 log(r)

14,32 + 5 log(∆) + 5 log(r)

251P P/LINEAR

15,10 + 5 log(∆) + 10 log(r)

16,21 + 5 log(∆) + 5 log(r)

255P P/Levy

11,33 + 5 log(∆) + 10 log(r)

17,83 + 5 log(∆) + 5 log(r)

182P P/LONEOS

20,08 + 5 log(∆) + 10 log(r)

20,73 + 5 log(∆) + 5 log(r)

96P P/Machholz 1

13,31 + 5 log(∆) + 10 log(r)

15,12 + 5 log(∆) + 5 log(r)

259P P/Garradd

16,05 + 5 log(∆) + 10 log(r)

19,02 + 5 log(∆) + 5 log(r)

263P P/Gibbs

17,51 + 5 log(∆) + 10 log(r)

19,01 + 5 log(∆) + 5 log(r)

18,66 + 5 log(∆) + 10 log(r)

19,53 + 5 log(∆) + 5 log(r)

9,8 + 5 log(∆) + 2,5(r*{1,8}–1)

16,52 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2014 B1 Schwartz

2,65 + 5 log(∆) + 10 log(r)

7,84 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2013 YG46 P/Spacewatch

10,66 + 5 log(∆) + 10 log(r)

189P P/NEAT 2P P/Encke

195

guide de données astronomiques

Formules utilisées pour le calcul des magnitudes Comète

Magnitude totale m1

Magnitude totale m2

311P P/PANSTARRS

16,79 + 5 log(∆) + 10 log(r)

18,59 + 5 log(∆) + 5 log(r)

334P P/NEAT

9,55 + 5 log(∆) + 10 log(r)

12,92 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2015 T2 PANSTARRS

7,91 + 5 log(∆) + 10 log(r)

C/2015 V1 PANSTARRS

6,90 + 5 log(∆) + 10 log(r)

C/2015 V2 Johnson

5,18 + 5 log(∆) + 10 log(r)

8,81 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2015 ER61 PANSTARRS

7,06 + 5 log(∆) + 10 log(r)

10,44 + 5 log(∆) + 5 log(r)

P/2016 A3 P/PANSTARRS

9,90 + 5 log(∆) + 10 log(r)

13,35 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2016 A1 PANSTARRS

5,71 + 5 log(∆) + 10 log(r)

10,04 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2015 X5 PANSTARRS

7,45 + 5 log(∆) + 10 log(r)

11,02 + 5 log(∆) + 5 log(r)

C/2015 YY6 Lemmon-Yeung-PANSTARRS

7,91 + 5 log(∆) + 10 log(r)

C/2016 E1 PANSTARRS

6,64 + 5 log(∆) + 10 log(r)

P/2016 G1 P/PANSTARRS

13,71 + 5 log(∆) + 10 log(r)

196

10,30 + 5 log(∆) + 5 log(r)

15,44 + 5 log(∆) + 5 log(r)

6. les astéroïdes et les comètes

103P P/Hartley 2 Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 1,757 22,8 1,669 19,1 1,581 15,9 1,495 13,2 1,412 11,0 1,333 9,2 1,260 7,7 1,195 6,5 1,141 5,5

1 11 21 31 10 20 2 12 22

20 20 20 21 21 22 23 23 0

6 31 58 26 56 27 0 36 13

49,9 44,8 12,1 15,8 0,0 30,3 53,8 14,7 35,9

° – 10 –9 –8 –6 –4 –2 +0 +2 +5

′ 59 54 30 49 49 31 0 45 35

″ 42 1 42 6 12 55 45 4 33

Avril

1 11 21

0 1 2

52 33 16

54,8 58,5 23,6

+8 + 11 + 13

24 4 25

57 34 19

2,092 2,069 2,062

1,100 1,074 1,066

Mai

1 11 21 31 10 20 30

2 3 4 5 5 6 6

59 42 25 6 45 21 55

35,6 48,9 16,2 14,5 9,0 39,1 36,4

+ 15 + 16 + 17 + 17 + 17 + 16 + 15

19 40 26 38 18 32 24

13 27 29 3 20 10 48

2,071 2,096 2,136 2,191 2,257 2,332 2,415

Juillet

10 20 30

7 7 8

27 56 22

0,9 0,3 45,8

+ 14 + 12 + 10

1 26 42

20 10 56

Août

9 19 29

8 9 9

47 10 31

28,6 21,2 34,3

+8 +7 +5

54 3 10

Septembre

8 18 28

9 10 10

51 9 26

16,5 35,9 37,7

+3 +1 –0

Octobre

8 18 28

10 10 11

42 57 10

25,0 0,2 22,3

Novembre

7 17 27

11 11 11

22 33 42

Décembre

7 17 27

11 11 12

50 56 0

Janvier

Février Mars

Juin

2,622 2,567 2,504 2,437 2,368 2,300 2,235 2,177 2,128

m1

m2

19,5 19,3 19,0 18,7 18,4 18,1 17,8 17,5 17,2

19,1 19,0 18,8 18,6 18,4 18,2 18,0 17,9 17,7

4,9 4,9 5,5

17,0 16,9 16,8

17,6 17,5 17,5

1,076 1,103 1,145 1,201 1,267 1,340 1,420

6,5 7,6 8,6 9,2 9,5 9,5 9,1

16,9 17,0 17,2 17,5 17,8 18,1 18,4

17,5 17,6 17,7 17,9 18,1 18,3 18,5

2,501 2,588 2,674

1,503 1,589 1,677

8,6 8,3 8,6

18,8 19,1 19,4

18,7 18,9 19,1

31 12 39

2,756 2,833 2,901

1,766 1,854 1,943

9,8 12,0 15,0

19,7 19,9 20,2

19,2 19,4 19,6

18 27 21

18 11 48

2,959 3,006 3,041

2,031 2,118 2,204

18,8 23,0 27,8

20,4 20,6 20,8

19,7 19,8 19,9

–2 –3 –5

7 50 28

49 13 17

3,062 3,069 3,062

2,290 2,374 2,456

33,0 38,6 44,7

21,0 21,2 21,3

20,0 20,1 20,2

28,8 15,9 36,4

–7 –8 –9

1 28 48

12 17 33

3,040 3,005 2,957

2,538 2,618 2,696

51,1 57,9 65,2

21,5 21,6 21,7

20,2 20,3 20,3

22,2 23,7 29,0

-11 -12 -12

0 4 56

55 11 44

2,898 2,831 2,757

2,774 2,850 2,924

72,9 81,1 89,8

21,7 21,8 21,9

20,3 20,3 20,3

Conjonction supérieure le 25 juillet à 2 h 34 min 20 s UTC. Passage au périhélie le 20 avril à 12 h 19 min 57 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 24 janvier à 4 h 49 min 54 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 28 août à 22 h 08 min 34 s UTC.

197

guide de données astronomiques

213P P/Van Ness Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 2,747 39,0 2,705 44,9 2,663 50,8 2,621 56,7 2,580 62,7 2,539 68,7 2,499 74,8 2,459 81,0 2,420 87,3

1 11 21 31 10 20 2 12 22

15 16 16 16 17 17 17 18 18

53 11 30 49 8 26 44 2 19

32,6 58,6 36,4 19,8 0,3 30,0 38,3 12,7 1,0

° – 28 – 29 – 30 – 31 – 31 – 32 – 32 – 33 – 33

′ 38 35 26 10 48 19 44 2 14

″ 24 27 26 59 46 44 5 8 30

Avril

1 11 21

18 18 19

34 49 2

47,0 13,0 0,5

– 33 – 33 – 33

22 25 26

3 40 26

2,096 1,944 1,798

2,381 2,344 2,307

Mai

1 11 21 31 10 20 30

19 19 19 19 19 19 19

12 21 26 28 27 23 15

45,5 4,0 32,0 45,4 33,8 5,2 55,6

– 33 – 33 – 33 – 33 – 33 – 32 – 32

25 22 19 13 2 43 10

21 59 24 31 42 8 17

1,658 1,528 1,408 1,302 1,212 1,140 1,089

Juillet

10 20 30

19 18 18

7 58 52

20,0 52,1 7,0

– 31 – 30 – 28

20 14 55

48 40 16

Août

9 19 29

18 18 18

48 48 51

19,2 3,8 28,5

– 27 – 25 – 24

28 59 32

Septembre

8 18 28

18 19 19

58 8 20

19,2 8,7 30,1

– 23 – 21 – 20

Octobre

8 18 28

19 19 20

34 50 8

54,9 56,2 13,4

Novembre

7 17 27

20 20 21

26 45 4

Décembre

7 17 27

21 21 22

24 43 3

Janvier

Février Mars

Juin

3,441 3,311 3,174 3,029 2,879 2,725 2,568 2,410 2,252

m2

17,8 17,6 17,5 17,3 17,1 16,9 16,7 16,5 16,3

18,3 18,2 18,0 17,9 17,8 17,6 17,4 17,3 17,1

93,8 100,5 107,4

16,1 15,9 15,6

16,9 16,7 16,5

2,272 2,238 2,205 2,174 2,145 2,118 2,093

114,7 122,4 130,6 139,4 148,7 158,3 167,3

15,4 15,1 14,9 14,7 14,4 14,3 14,1

16,3 16,1 15,9 15,7 15,5 15,3 15,2

1,060 1,054 1,069

2,070 2,049 2,031

170,7 163,8 154,0

14,0 13,9 13,9

15,1 15,1 15,1

25 43 45

1,105 1,158 1,225

2,016 2,004 1,994

144,1 134,8 126,1

14,0 14,0 14,1

15,1 15,2 15,3

8 47 27

56 48 49

1,303 1,391 1,486

1,987 1,984 1,983

118,1 110,8 104,0

14,3 14,4 14,5

15,5 15,6 15,8

– 19 – 17 – 16

7 43 16

6 47 20

1,588 1,693 1,803

1,986 1,992 2,000

97,7 91,8 86,2

14,7 14,8 15,0

15,9 16,0 16,2

26,3 18,7 38,6

– 14 – 13 – 11

43 5 20

37 0 11

1,915 2,030 2,146

2,012 2,026 2,043

80,8 75,7 70,6

15,2 15,3 15,5

16,3 16,5 16,6

14,5 58,4 44,9

–9 –7 –5

29 32 31

20 54 30

2,262 2,379 2,494

2,063 2,085 2,109

65,7 60,9 56,1

15,6 15,8 15,9

16,8 16,9 17,0

Opposition le 7 juillet à 3 h 56 min 25 s UTC. Passage au périhélie le 24 septembre à 14 h 26 min 02 s UTC.

198

m1

6. les astéroïdes et les comètes

217P P/LINEAR Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 2,516 10,2 2,437 15,0 2,356 20,0 2,275 25,0 2,194 29,8 2,112 34,3 2,030 38,6 1,948 42,6 1,867 46,2

1 11 21 31 10 20 2 12 22

18 18 18 19 19 19 20 20 21

8 27 48 9 31 53 17 42 7

24,7 49,7 4,0 7,9 1,3 46,4 26,0 3,5 45,0

° – 17 – 17 – 17 – 17 – 17 – 16 – 16 – 15 – 14

′ 48 57 58 48 28 56 12 16 7

″ 4 58 23 40 10 18 31 19 14

Avril

1 11 21

21 22 22

34 2 32

37,3 47,7 25,9

– 12 – 11 –9

44 9 19

52 3 50

2,268 2,127 1,995

1,787 1,708 1,632

Mai

1 11 21 31 10 20 30

23 23 0 0 1 2 2

3 36 11 47 25 4 43

39,8 34,9 14,7 34,1 18,6 5,4 20,3

–7 –5 –2 –0 +2 +4 +6

17 4 41 14 13 34 42

47 19 49 11 13 11 6

1,872 1,761 1,665 1,584 1,521 1,476 1,447

Juillet

10 20 30

3 4 4

22 0 37

22,9 33,3 12,9

+8 +9 + 11

31 58 1

21 12 7

Août

9 19 29

5 5 6

11 44 13

50,7 5,8 42,0

+ 11 + 11 + 12

40 59 1

Septembre

8 18 28

6 7 7

40 4 25

30,0 25,7 23,2

+ 11 + 11 + 11

Octobre

8 18 28

7 7 8

43 58 9

17,5 2,6 26,6

Novembre

7 17 27

8 8 8

17 21 21

Décembre

7 17 27

8 8 8

17 10 0

Janvier

Février Mars

Juin

3,478 3,373 3,257 3,130 2,995 2,854 2,708 2,560 2,413

m1

m2

20,1 19,9 19,7 19,5 19,2 18,9 18,6 18,3 18,0

18,8 18,7 18,5 18,4 18,2 18,0 17,8 17,6 17,4

49,4 52,2 54,5

17,7 17,4 17,0

17,1 16,9 16,7

1,559 1,490 1,426 1,369 1,320 1,281 1,253

56,4 57,7 58,5 58,8 58,7 58,4 58,1

16,7 16,4 16,1 15,8 15,5 15,3 15,2

16,4 16,2 16,0 15,8 15,6 15,5 15,4

1,433 1,431 1,437

1,238 1,236 1,247

57,8 57,8 58,1

15,1 15,1 15,2

15,3 15,3 15,4

47 40 9

1,449 1,462 1,473

1,271 1,307 1,353

59,1 60,6 62,8

15,3 15,4 15,6

15,4 15,5 15,6

49 28 2

20 28 47

1,481 1,483 1,478

1,408 1,469 1,537

65,7 69,4 73,8

15,7 15,9 16,1

15,7 15,8 15,9

+ 10 + 10 +9

36 13 58

32 50 50

1,466 1,446 1,419

1,609 1,685 1,763

79,0 85,1 92,1

16,3 16,5 16,6

16,0 16,0 16,1

17,8 23,1 30,7

+9 + 10 + 10

55 8 39

39 3 12

1,389 1,357 1,329

1,842 1,923 2,005

100,1 109,1 119,2

16,8 16,9 17,0

16,1 16,2 16,2

42,2 17,2 2,2

+ 11 + 12 + 14

30 41 6

38 12 32

1,309 1,304 1,319

2,087 2,169 2,250

130,3 142,4 155,2

17,2 17,3 17,5

16,3 16,3 16,5

Passage au périhélie le 16 juillet à 12 h 48 min 58 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 10 janvier à 22 h 58 min 27 s UTC.

199

guide de données astronomiques

P/2010 H2 P/Vales Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 3,280 119,1 3,267 128,4 3,255 137,8 3,243 146,9 3,231 154,8 3,219 159,3 3,208 158,0 3,198 151,8 3,188 143,4

1 11 21 31 10 20 2 12 22

11 11 11 11 11 11 10 10 10

13 15 14 11 6 0 52 45 38

56,4 26,3 44,4 48,8 51,5 19,3 51,8 20,7 36,5

° + 23 + 24 + 25 + 26 + 27 + 28 + 29 + 29 + 29

′ 43 32 29 33 36 33 16 41 46

″ 57 3 47 12 31 5 26 33 3

Avril

1 11 21

10 10 10

33 30 28

21,1 3,8 56,3

+ 29 + 28 + 28

29 55 4

57 6 27

2,399 2,485 2,585

3,178 3,169 3,160

Mai

1 11 21 31 10 20 30

10 10 10 10 10 11 11

29 33 37 44 52 1 11

59,1 4,6 59,1 28,9 20,0 18,7 14,5

+ 27 + 25 + 24 + 22 + 21 + 19 + 18

0 47 25 56 22 45 3

51 0 3 36 57 4 40

2,696 2,815 2,937 3,061 3,185 3,305 3,421

Juillet

10 20 30

11 11 11

21 33 45

57,5 19,5 14,5

+ 16 + 14 + 12

19 33 44

29 4 56

Août

9 19 29

11 12 12

57 10 23

36,8 21,9 26,9

+ 10 +9 +7

55 5 15

Septembre

8 18 28

12 12 13

36 50 4

48,1 23,2 10,1

+5 +3 +1

Octobre

8 18 28

13 13 13

18 32 46

6,1 9,2 16,9

Novembre

7 17 27

14 14 14

0 14 28

Décembre

7 17 27

14 14 15

42 56 9

Janvier

Février Mars

Juin

2,688 2,564 2,458 2,372 2,311 2,275 2,268 2,287 2,332

m2

13,2 13,1 13,0 12,9 12,8 12,8 12,8 12,8 12,8

15,5 15,3 15,2 15,2 15,1 15,1 15,0 15,1 15,1

134,3 125,1 116,2

12,9 12,9 13,0

15,1 15,2 15,3

3,152 3,145 3,138 3,131 3,125 3,119 3,115

107,7 99,6 91,8 84,5 77,4 70,7 64,1

13,1 13,2 13,2 13,3 13,4 13,5 13,5

15,4 15,5 15,6 15,6 15,7 15,8 15,9

3,531 3,633 3,727

3,110 3,107 3,103

57,8 51,6 45,6

13,6 13,7 13,7

15,9 16,0 16,0

40 47 48

3,812 3,887 3,950

3,101 3,099 3,097

39,7 33,9 28,2

13,8 13,8 13,8

16,1 16,1 16,2

26 37 51

20 55 7

4,002 4,042 4,069

3,097 3,097 3,097

22,6 17,2 12,2

13,9 13,9 13,9

16,2 16,2 16,2

+0 –1 –3

6 35 13

34 11 33

4,083 4,083 4,070

3,098 3,100 3,102

8,4 7,9 11,3

13,9 13,9 13,9

16,2 16,2 16,2

25,9 33,4 35,1

–4 –6 –7

47 17 42

57 53 52

4,043 4,002 3,948

3,105 3,108 3,112

16,4 22,0 28,1

13,9 13,9 13,8

16,2 16,2 16,2

26,2 1,6 14,4

–9 – 10 – 11

2 16 24

27 21 17

3,881 3,801 3,708

3,117 3,122 3,128

34,3 40,8 47,4

13,8 13,8 13,7

16,1 16,1 16,1

Opposition le 23 février à 0 h 20 min 09 s UTC. Conjonction supérieure le 13 octobre à 13 h 38 min 10 s UTC. Passage au périhélie le 15 septembre à 15 h 57 min 18 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 22 septembre à 6 h 30 min 27 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 4 novembre à 11 h 32 min 30 s UTC.

200

m1

6. les astéroïdes et les comètes

73P-C P/Schwassmann-Wachmann 3 (C) Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 1,409 53,3 1,321 53,7 1,237 53,4 1,160 52,2 1,091 50,5 1,035 48,3 0,995 46,0 0,975 44,0 0,975 42,3

1 11 21 31 10 20 2 12 22

15 15 16 17 18 18 19 20 21

9 46 28 13 3 55 49 41 30

13,4 33,0 1,4 47,8 26,7 50,3 8,3 13,9 23,5

° –9 – 12 – 15 – 18 – 19 – 21 – 21 – 20 – 18

′ 51 48 37 5 58 0 3 5 16

″ 30 35 23 46 35 59 21 27 20

Avril

1 11 21

22 22 23

15 56 32

33,8 22,6 59,9

– 15 – 13 – 10

51 5 13

1 38 55

1,496 1,556 1,619

0,996 1,037 1,093

Mai

1 11 21 31 10 20 30

0 0 1 1 1 2 2

5 35 1 25 47 6 23

48,5 14,2 43,0 34,5 2,1 16,1 19,6

–7 –4 –2 –0 +1 +3 +4

26 48 25 19 30 3 19

5 49 53 14 23 5 11

1,680 1,735 1,784 1,822 1,851 1,867 1,872

Juillet

10 20 30

2 2 3

38 50 0

11,3 47,3 57,4

+5 +6 +6

19 4 34

16 3 7

Août

9 19 29

3 3 3

8 13 14

29,3 9,1 40,4

+6 +6 +6

50 52 43

Septembre

8 18 28

3 3 2

12 7 59

52,7 43,7 25,8

+6 +5 +5

Octobre

8 18 28

2 2 2

48 36 23

36,1 12,1 26,7

Novembre

7 17 27

2 2 1

11 1 53

Décembre

7 17 27

1 1 1

48 46 46

Janvier

Février Mars

Juin

1,756 1,639 1,540 1,463 1,410 1,384 1,382 1,404 1,444

m1

m2

15,6 15,1 14,7 14,3 14,0 13,7 13,5 13,5 13,5

16,6 16,3 16,0 15,8 15,6 15,4 15,3 15,3 15,4

41,4 41,1 41,5

13,7 14,0 14,3

15,5 15,7 15,9

1,162 1,240 1,324 1,412 1,503 1,594 1,687

42,7 44,6 47,2 50,4 54,2 58,6 63,6

14,6 15,0 15,3 15,7 16,0 16,2 16,5

16,1 16,3 16,5 16,7 16,8 17,0 17,1

1,865 1,847 1,819

1,778 1,869 1,959

69,2 75,4 82,2

16,7 16,9 17,1

17,2 17,3 17,4

9 54 6

1,784 1,744 1,702

2,048 2,136 2,222

89,8 98,1 107,2

17,2 17,4 17,5

17,4 17,5 17,5

22 51 14

0 24 0

1,664 1,635 1,620

2,306 2,389 2,470

117,2 128,0 139,5

17,6 17,7 17,8

17,5 17,6 17,6

+4 +3 +3

33 55 24

49 36 24

1,626 1,658 1,720

2,549 2,627 2,703

151,4 162,9 169,7

18,0 18,2 18,4

17,7 17,8 18,0

34,2 31,3 53,8

+3 +2 +3

4 57 4

20 40 56

1,811 1,932 2,080

2,778 2,851 2,922

164,1 153,3 142,1

18,6 18,8 19,1

18,1 18,3 18,5

54,8 29,5 25,6

+3 +3 +4

25 56 37

13 42 29

2,249 2,436 2,637

2,992 3,061 3,128

131,3 120,9 111,1

19,4 19,7 19,9

18,8 19,0 19,2

Opposition le 28 octobre à 3 h 30 min 27 s UTC. Passage au périhélie le 16 mars à 19 h 58 min 53 s UTC.

201

guide de données astronomiques

71P P/Clark Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 2,253 71,3 2,198 76,9 2,144 82,6 2,090 88,3 2,038 94,0 1,986 99,9 1,936 105,9 1,888 112,1 1,842 118,5

1 11 21 31 10 20 2 12 22

13 14 14 14 15 15 15 15 16

59 16 33 50 7 23 39 53 7

48,6 45,8 42,8 33,6 9,9 23,3 0,0 44,0 17,3

° –4 –5 –7 –8 –9 – 10 – 12 – 13 – 14

′ 22 50 13 32 46 56 3 8 14

″ 39 9 24 7 20 32 32 53 57

Avril

1 11 21

16 16 16

19 29 36

14,4 8,7 32,6

– 15 – 16 – 18

24 42 12

46 21 8

1,024 0,916 0,821

1,798 1,757 1,720

Mai

1 11 21 31 10 20 30

16 16 16 16 16 16 16

40 42 40 36 31 28 27

56,6 8,5 18,9 14,5 33,1 10,3 55,6

– 19 – 22 – 24 – 26 – 29 – 31 – 33

58 2 22 52 20 36 32

2 11 46 35 49 36 26

0,741 0,676 0,629 0,600 0,590 0,598 0,621

Juillet

10 20 30

16 16 16

32 40 54

4,8 57,0 18,9

– 35 – 36 – 37

5 17 6

55 4 33

Août

9 19 29

17 17 17

11 31 54

32,7 45,3 8,2

– 37 – 37 – 37

35 43 31

Septembre

8 18 28

18 18 19

17 42 7

54,4 21,6 0,4

– 36 – 36 – 35

Octobre

8 18 28

19 19 20

31 55 18

26,6 23,1 41,8

Novembre

7 17 27

20 21 21

41 3 24

Décembre

7 17 27

21 22 22

44 4 23

Janvier

Février Mars

Juin

2,367 2,201 2,036 1,873 1,714 1,561 1,414 1,274 1,144

m2

18,2 18,0 17,7 17,4 17,1 16,8 16,5 16,1 15,8

18,0 17,7 17,5 17,3 17,0 16,8 16,5 16,2 15,9

125,4 132,6 140,5

15,4 15,1 14,8

15,6 15,4 15,1

1,686 1,657 1,632 1,612 1,598 1,589 1,586

149,1 158,3 167,8 174,9 168,8 159,3 150,2

14,5 14,2 14,0 13,8 13,7 13,7 13,8

14,8 14,6 14,4 14,2 14,2 14,2 14,3

0,660 0,710 0,772

1,589 1,598 1,612

142,0 134,7 128,3

13,9 14,1 14,4

14,4 14,6 14,8

14 19 6

0,844 0,926 1,017

1,631 1,656 1,685

122,5 117,3 112,5

14,6 14,9 15,1

15,0 15,2 15,5

59 9 3

32 43 18

1,117 1,226 1,343

1,718 1,756 1,796

107,8 103,4 98,9

15,4 15,7 16,0

15,7 16,0 16,2

– 33 – 32 – 30

42 8 25

21 53 0

1,468 1,600 1,739

1,840 1,886 1,934

94,5 90,0 85,5

16,3 16,6 16,9

16,5 16,7 17,0

16,5 4,9 8,7

– 28 – 26 – 24

32 33 29

44 50 55

1,883 2,032 2,184

1,984 2,035 2,088

80,9 76,1 71,3

17,2 17,5 17,7

17,2 17,4 17,6

28,7 7,5 8,9

– 22 – 20 – 18

22 12 1

26 38 34

2,338 2,492 2,645

2,141 2,196 2,250

66,3 61,3 56,1

18,0 18,2 18,5

17,8 18,0 18,2

Opposition le 1er juin à 19 h 02 min 49 s UTC. Passage au périhélie le 30 juin à 5 h 09 min 55 s UTC.

202

m1

6. les astéroïdes et les comètes

255P P/Levy Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 1,825 55,8 1,737 50,6 1,649 46,0 1,560 41,8 1,473 38,2 1,388 35,1 1,306 32,5 1,229 30,4 1,159 28,9

1 11 21 31 10 20 2 12 22

22 22 22 23 23 23 0 1 1

5 23 44 6 31 58 28 0 36

10,8 49,8 22,8 55,4 35,7 35,9 13,1 44,0 24,5

° +4 +5 +6 +8 + 10 + 12 + 14 + 16 + 18

′ 18 27 51 30 21 21 29 37 38

″ 24 27 40 4 1 53 2 1 20

Avril

1 11 21

2 2 3

15 57 42

24,9 38,1 35,7

+ 20 + 21 + 22

23 41 20

31 24 41

1,878 1,834 1,798

1,100 1,053 1,022

Mai

1 11 21 31 10 20 30

4 5 6 6 7 8 8

29 16 3 48 31 11 48

24,6 50,6 36,7 39,3 14,4 2,1 0,6

+ 22 + 21 + 19 + 16 + 13 + 10 +7

12 12 24 53 52 33 5

34 58 5 41 50 18 28

1,772 1,761 1,766 1,788 1,829 1,887 1,963

Juillet

10 20 30

9 9 10

22 54 23

17,5 7,9 49,3

+3 +0 –2

37 14 58

29 58 44

Août

9 19 29

10 11 11

51 17 42

37,8 49,6 39,1

–6 –8 – 11

1 53 33

Septembre

8 18 28

12 12 12

6 28 50

17,7 55,9 42,2

– 14 – 16 – 18

Octobre

8 18 28

13 13 13

11 32 51

42,2 1,4 42,6

Novembre

7 17 27

14 14 14

10 29 47

Décembre

7 17 27

15 15 15

4 20 36

Janvier

Février Mars

Juin

2,187 2,186 2,173 2,149 2,116 2,076 2,029 1,979 1,927

m1

m2

15,6 15,4 15,2 14,9 14,6 14,3 14,0 13,7 13,4

20,8 20,7 20,6 20,5 20,3 20,1 19,9 19,8 19,6

27,9 27,5 27,8

13,1 12,9 12,7

19,4 19,3 19,2

1,010 1,016 1,042 1,084 1,140 1,207 1,282

28,5 29,7 31,2 32,7 34,1 35,1 35,6

12,6 12,6 12,7 12,9 13,2 13,5 13,9

19,1 19,1 19,2 19,3 19,4 19,6 19,8

2,052 2,154 2,266

1,362 1,447 1,533

35,7 35,1 34,0

14,2 14,6 15,0

20,1 20,3 20,5

44 18 27

2,384 2,506 2,629

1,621 1,710 1,798

32,4 30,3 27,8

15,3 15,7 16,0

20,8 21,0 21,2

2 20 28

27 44 57

2,752 2,871 2,985

1,886 1,973 2,059

24,9 21,7 18,4

16,3 16,6 16,8

21,4 21,6 21,8

– 20 – 22 – 23

27 16 57

30 54 37

3,091 3,187 3,272

2,143 2,226 2,308

15,3 12,8 11,7

17,1 17,3 17,5

21,9 22,1 22,2

46,8 14,8 4,7

– 25 – 26 – 28

29 54 11

59 26 21

3,345 3,403 3,446

2,388 2,467 2,544

12,8 15,9 20,3

17,7 17,9 18,1

22,3 22,5 22,5

13,3 37,0 9,4

– 29 – 30 – 31

21 24 21

5 8 0

3,474 3,485 3,480

2,620 2,694 2,766

25,5 31,3 37,6

18,2 18,3 18,5

22,6 22,7 22,7

Conjonction supérieure le 27 octobre à 21 h 30 min 31 s UTC. Passage au périhélie le 2 mai à 12 h 53 min 18 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 9 octobre à 0 h 23 min 53 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 14 novembre à 15 h 46 min 23 s UTC.

203

guide de données astronomiques

96P P/Machholz 1 Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 3,941 19,3 3,871 18,2 3,799 20,3 3,725 24,8 3,649 30,5 3,571 36,9 3,491 43,6 3,408 50,5 3,323 57,6

1 11 21 31 10 20 2 12 22

19 19 19 20 20 20 20 20 21

27 38 50 2 14 27 39 51 4

0,0 29,0 19,0 24,9 40,8 2,5 25,9 46,2 0,2

° – 40 – 39 – 39 – 39 – 39 – 39 – 39 – 39 – 39

′ 12 57 44 33 25 20 20 26 39

″ 26 22 8 10 1 24 23 12 25

Avril

1 11 21

21 21 21

16 27 39

4,1 53,0 23,1

– 40 – 40 – 41

2 36 25

2 29 42

3,535 3,310 3,079

3,236 3,146 3,054

Mai

1 11 21 31 10 20 30

21 22 22 22 22 22 22

50 0 10 19 26 31 32

28,1 59,8 48,0 34,4 50,6 46,9 40,7

– 42 – 44 – 46 – 48 – 51 – 56 – 61

33 4 3 38 54 0 2

29 18 36 2 43 58 14

2,844 2,610 2,378 2,155 1,943 1,748 1,573

Juillet

10 20 30

22 22 20

25 0 42

46,5 45,6 36,8

– 66 – 73 – 79

57 30 40

21 30 11

Août

9 19 29

17 15 14

27 3 14

48,0 12,5 2,1

– 81 – 77 – 70

46 18 51

Septembre

8 18 28

13 13 13

56 48 45

10,1 55,2 4,0

– 64 – 58 – 52

Octobre

8 18 28

13 13 13

40 33 45

41,8 19,6 42,8

Novembre

7 17 27

15 16 16

18 10 47

Décembre

7 17 27

17 17 17

15 39 59

Janvier

Février Mars

Juin

204

4,856 4,793 4,706 4,597 4,465 4,312 4,141 3,953 3,750

m1

m2

22,7 22,6 22,5 22,3 22,2 22,0 21,8 21,6 21,4

21,5 21,5 21,4 21,3 21,2 21,1 20,9 20,8 20,6

64,7 71,9 79,1

21,2 20,9 20,6

20,4 20,2 20,0

2,958 2,859 2,757 2,652 2,542 2,429 2,310

86,4 93,8 101,0 108,1 114,8 120,7 124,9

20,3 20,0 19,6 19,2 18,8 18,4 17,9

19,7 19,5 19,2 18,9 18,6 18,3 17,9

1,425 1,305 1,216

2,187 2,059 1,924

126,5 124,5 118,9

17,5 17,0 16,6

17,6 17,3 17,0

0 38 30

1,156 1,120 1,099

1,782 1,633 1,473

110,3 99,8 88,5

16,1 15,7 15,2

16,7 16,4 16,2

25 18 9

56 18 2

1,083 1,063 1,029

1,302 1,117 0,914

77,0 65,3 53,4

14,6 13,9 13,0

15,9 15,5 15,0

– 44 – 33 –9

57 49 4

13 29 38

0,974 0,902 0,956

0,683 0,410 0,124

40,5 24,3 7,0

11,6 9,2 4,1

14,2 13,0 10,5

1,6 36,5 13,6

–6 –9 – 12

8 29 0

26 26 23

1,321 1,603 1,853

0,412 0,685 0,915

12,4 13,8 12,6

10,1 12,7 14,3

13,8 15,3 16,3

46,3 27,2 49,3

– 13 – 15 – 15

47 4 58

43 5 21

2,075 2,270 2,437

1,119 1,304 1,475

10,2 8,3 9,1

15,4 16,2 16,9

16,9 17,5 17,9

Conjonction supérieure le 9 janvier à 15 h 02 min 14 s UTC. Opposition le 19 juillet à 6 h 43 min 41 s UTC. Conjonction inférieure le 23 octobre à 2 h 58 min 29 s UTC. Conjonction supérieure le 2 novembre à 12 h 56 min 58 s UTC. Conjonction supérieure le 17 décembre à 0 h 04 min 58 s UTC. Passage au périhélie le 27 octobre à 23 h 04 min 37 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 22 octobre à 9 h 31 min 22 s UTC.

6. les astéroïdes et les comètes

2P P/Encke Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 1,393 68,0 1,249 60,2 1,095 53,0 0,930 46,4 0,754 40,1 0,570 33,3 0,400 22,6 0,340 2,4 0,460 26,0

1 11 21 31 10 20 2 12 22

23 23 23 23 23 0 0 23 22

1 10 22 35 50 4 6 26 42

55,0 47,7 6,9 34,6 30,3 29,3 48,2 56,1 0,2

° +4 +4 +5 +6 +7 +7 +5 –5 – 15

′ 7 35 20 17 15 36 7 46 34

″ 28 44 52 51 2 40 0 43 13

Avril

1 11 21

22 22 22

32 36 42

27,8 13,1 51,1

– 17 – 18 – 17

59 6 41

54 32 26

0,907 1,027 1,110

0,641 0,822 0,994

Mai

1 11 21 31 10 20 30

22 22 22 22 22 22 22

48 53 54 52 46 35 19

57,1 6,1 30,2 26,4 15,2 25,6 42,2

– 17 – 17 – 17 – 17 – 18 – 19 – 21

16 3 8 36 28 42 14

21 29 55 35 13 40 30

1,161 1,185 1,190 1,180 1,162 1,144 1,135

Juillet

10 20 30

21 21 21

59 36 12

34,8 30,4 45,9

– 22 – 24 – 25

52 21 28

21 27 32

Août

9 19 29

20 20 20

50 32 19

53,6 44,1 9,4

– 26 – 26 – 26

7 19 12

Septembre

8 18 28

20 20 20

10 5 3

11,5 20,4 58,8

– 25 – 25 – 24

Octobre

8 18 28

20 20 20

5 9 14

27,9 12,8 46,2

Novembre

7 17 27

20 20 20

21 29 38

Décembre

7 17 27

20 20 21

48 58 8

Janvier

Février Mars

Juin

1,421 1,400 1,354 1,276 1,160 0,998 0,792 0,655 0,754

m1

m2

12,6 11,8 10,9 10,0 9,1 8,2 7,3 6,7 7,3

18,0 17,7 17,4 16,9 16,2 15,3 14,0 13,3 14,2

38,9 47,8 55,8

8,2 9,1 10,0

15,3 16,2 16,7

1,155 1,305 1,446 1,579 1,705 1,825 1,938

63,9 72,5 81,7 91,8 102,9 115,1 128,4

10,9 11,7 12,5 13,4 14,2 15,0 15,8

17,2 17,5 17,7 17,9 18,0 18,1 18,2

1,144 1,178 1,243

2,047 2,150 2,249

142,5 156,8 169,2

16,7 17,6 18,5

18,4 18,5 18,8

20 54 37

1,341 1,470 1,627

2,343 2,434 2,520

168,3 156,9 144,9

19,5 20,5 21,6

19,0 19,3 19,6

52 24 51

21 19 38

1,805 2,001 2,210

2,604 2,684 2,760

133,5 123,0 113,1

22,6 23,6 24,6

19,9 20,2 20,4

– 24 – 23 – 22

15 38 58

59 4 2

2,426 2,647 2,868

2,834 2,905 2,973

103,7 94,8 86,3

25,5 26,5 27,4

20,7 20,9 21,2

44,1 47,4 41,5

– 22 – 21 – 20

15 31 44

52 27 40

3,086 3,299 3,503

3,039 3,102 3,162

78,0 69,9 62,0

28,2 29,1 29,9

21,4 21,6 21,7

13,0 11,7 29,1

– 19 – 19 – 18

55 4 10

30 0 14

3,695 3,873 4,036

3,220 3,276 3,330

54,3 46,6 39,0

30,7 31,4 32,1

21,9 22,0 22,2

Conjonction inférieure le 11 mars à 13 h 50 min 04 s UTC. Opposition le 3 août à 3 h 58 min 01 s UTC. Passage au périhélie le 10 mars à 2 h 09 min 51 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 5 mars à 23 h 13 min 39 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 16 mars à 17 h 02 min 23 s UTC.

205

guide de données astronomiques

P/2013 YG46 P/Spacewatch Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 1,806 4,3 1,796 6,8 1,791 9,7 1,790 12,9 1,794 16,1 1,801 19,4 1,812 22,7 1,828 26,1 1,847 29,6

m1

1 11 21 31 10 20 2 12 22

18 19 19 20 20 21 21 21 22

38 8 38 8 37 6 33 59 24

20,0 40,8 53,0 40,3 47,5 3,8 21,9 36,3 45,7

° – 26 – 26 – 25 – 24 – 23 – 21 – 19 – 17 – 15

′ 58 37 54 51 29 50 59 57 48

″ 44 39 45 13 2 41 2 11 12

Avril

1 11 21

22 23 23

48 11 33

50,1 49,4 45,8

– 13 – 11 –9

34 20 6

59 20 39

2,624 2,598 2,570

1,870 1,895 1,925

33,2 36,9 40,8

15,5 15,5 15,6

Mai

1 11 21 31 10 20 30

23 0 0 0 1 1 1

54 14 33 51 7 23 37

40,0 31,9 21,5 6,5 42,6 5,3 6,2

–6 –4 –2 –1 +0 +2 +3

56 50 51 0 41 13 34

6 36 40 38 20 28 57

2,537 2,499 2,457 2,409 2,356 2,298 2,234

1,956 1,991 2,027 2,066 2,107 2,149 2,192

44,9 49,1 53,6 58,3 63,4 68,7 74,5

15,6 15,6 15,7 15,7 15,8 15,8 15,8

Juillet

10 20 30

1 2 2

49 0 9

35,2 20,8 7,6

+4 +5 +6

45 43 30

14 56 37

2,165 2,093 2,019

2,237 2,283 2,329

80,6 87,2 94,4

15,8 15,8 15,9

Août

9 19 29

2 2 2

15 19 20

39,8 41,8 58,2

+7 +7 +7

5 27 37

8 24 28

1,945 1,873 1,807

2,376 2,423 2,471

102,2 110,7 119,9

15,9 15,9 15,9

Septembre

8 18 28

2 2 2

19 14 8

21,9 56,4 0,9

+7 +7 +7

35 24 3

57 1 44

1,752 1,710 1,689

2,520 2,568 2,616

129,9 140,7 152,0

15,9 15,9 16,0

Octobre

8 18 28

1 1 1

59 49 40

16,9 39,9 14,0

+6 +6 +5

38 12 50

31 31 19

1,691 1,720 1,777

2,665 2,713 2,761

163,8 174,3 169,9

16,1 16,2 16,3

Novembre

7 17 27

1 1 1

31 25 21

58,9 36,1 30,1

+5 +5 +5

36 32 40

1 13 14

1,863 1,975 2,110

2,809 2,856 2,904

158,5 147,1 136,2

16,5 16,7 16,9

Décembre

7 17 27

1 1 1

19 20 23

47,5 21,5 0,7

+6 +6 +7

0 30 10

0 31 29

2,264 2,432 2,611

2,951 2,997 3,043

125,8 116,0 106,7

17,1 17,4 17,6

Janvier

Février Mars

Juin

2,785 2,769 2,753 2,737 2,720 2,703 2,686 2,667 2,646

Opposition le 20 octobre à 12 h 57 min 33 s UTC. Passage au périhélie le 28 janvier à 6 h 16 min 14 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 6 février à 12 h 16 min 01 s UTC.

206

15,5 15,4 15,4 15,4 15,4 15,4 15,4 15,4 15,4

m2

6. les astéroïdes et les comètes

C/2015 V1 PANSTARRS Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 5,143 120,7 5,099 111,0 5,056 101,0 5,014 91,0 4,972 81,1 4,932 71,5 4,892 62,1 4,853 53,0 4,815 44,3

1 11 21 31 10 20 2 12 22

2 2 1 1 1 1 1 1 2

9 1 56 53 52 53 55 58 2

14,2 15,7 8,2 24,6 38,8 27,4 31,2 33,4 19,6

° + 49 + 46 + 44 + 42 + 40 + 38 + 37 + 36 + 35

′ 11 45 27 22 31 55 33 24 27

″ 6 19 53 40 43 28 28 41 40

Avril

1 11 21

2 2 2

6 11 16

38,3 18,5 10,9

+ 34 + 34 + 33

40 2 32

55 57 14

5,549 5,597 5,621

4,778 4,742 4,707

Mai

1 11 21 31 10 20 30

2 2 2 2 2 2 2

21 25 30 34 38 41 43

7,0 57,9 35,5 51,3 35,7 39,1 50,3

+ 33 + 32 + 32 + 32 + 32 + 31 + 31

7 47 30 16 3 49 35

29 21 39 16 0 44 15

5,619 5,590 5,534 5,451 5,343 5,211 5,057

Juillet

10 20 30

2 2 2

44 44 43

56,7 45,5 1,3

+ 31 + 30 + 30

18 56 28

5 38 54

Août

9 19 29

2 2 2

39 33 26

29,5 56,2 10,0

+ 29 + 29 + 28

52 4 0

Septembre

8 18 28

2 2 1

16 3 49

7,1 54,4 52,3

+ 26 + 24 + 22

Octobre

8 18 28

1 1 1

34 19 3

38,4 1,2 54,0

Novembre

7 17 27

0 0 0

50 38 28

Décembre

7 17 27

0 0 0

20 15 12

Janvier

Février Mars

Juin

4,572 4,663 4,775 4,899 5,028 5,156 5,277 5,385 5,477

m1

m2

17,3 17,3 17,3 17,4 17,4 17,4 17,4 17,4 17,4

17,2 17,2 17,2 17,3 17,3 17,3 17,4 17,4 17,4

36,1 28,6 22,3

17,4 17,4 17,4

17,4 17,4 17,4

4,673 4,641 4,609 4,579 4,550 4,522 4,496

18,3 18,1 21,8 27,8 35,1 43,1 51,6

17,3 17,3 17,3 17,2 17,1 17,0 16,9

17,4 17,4 17,3 17,3 17,2 17,2 17,1

4,884 4,696 4,496

4,470 4,446 4,424

60,4 69,7 79,4

16,8 16,7 16,6

17,0 16,9 16,8

21 5 34

4,291 4,087 3,889

4,403 4,383 4,365

89,6 100,4 111,7

16,5 16,4 16,2

16,7 16,6 16,4

38 53 45

7 32 0

3,708 3,550 3,426

4,348 4,333 4,319

123,7 136,3 149,4

16,1 16,0 15,9

16,3 16,2 16,2

+ 20 + 17 + 14

13 24 25

41 26 30

3,344 3,308 3,323

4,307 4,296 4,287

162,5 171,6 164,1

15,9 15,8 15,8

16,1 16,1 16,1

5,1 8,5 23,8

+ 11 +8 +6

27 38 6

4 24 20

3,387 3,494 3,637

4,280 4,274 4,270

150,9 137,4 124,2

15,9 15,9 16,0

16,1 16,2 16,3

55,6 38,1 20,0

+3 +2 +0

54 3 32

28 29 16

3,807 3,994 4,189

4,268 4,267 4,267

111,5 99,4 87,9

16,1 16,2 16,3

16,4 16,5 16,6

Conjonction supérieure le 4 mai à 22 h 07 min 42 s UTC. Opposition le 18 octobre à 4 h 04 min 20 s UTC. Passage au périhélie le 17 décembre à 18 h 10 min 43 s UTC.

207

guide de données astronomiques

C/2015 V2 Johnson Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 2,642 88,5 2,550 91,1 2,459 93,4 2,370 95,5 2,284 97,4 2,199 99,2 2,118 101,0 2,040 103,0 1,966 105,2

1 11 21 31 10 20 2 12 22

14 14 15 15 15 16 16 16 16

33 54 14 33 50 5 17 26 31

5,8 2,7 9,1 3,1 18,4 26,8 51,6 50,5 37,1

° + 44 + 44 + 44 + 44 + 45 + 45 + 46 + 46 + 47

′ 1 4 15 34 0 33 10 47 18

″ 54 40 30 29 52 22 4 5 45

Avril

1 11 21

16 16 16

31 24 12

16,1 58,5 18,7

+ 47 + 47 + 46

36 23 20

2 57 59

1,338 1,224 1,114

1,898 1,836 1,780

Mai

1 11 21 31 10 20 30

15 15 15 14 14 14 14

53 31 7 46 29 18 13

41,2 0,8 24,1 9,2 38,8 44,6 22,1

+ 43 + 39 + 32 + 23 + 12 +1 –8

56 35 49 39 51 45 28

42 25 38 35 42 24 48

1,011 0,922 0,854 0,816 0,816 0,858 0,936

Juillet

10 20 30

14 14 14

12 16 24

59,0 54,8 39,0

– 17 – 24 – 30

16 36 40

51 38 59

Août

9 19 29

14 14 15

35 49 7

46,1 57,6 3,6

– 35 – 40 – 43

45 2 41

Septembre

8 18 28

15 15 16

26 49 14

54,7 23,5 23,4

– 46 – 49 – 51

Octobre

8 18 28

16 17 17

41 10 41

40,8 58,0 51,3

Novembre

7 17 27

18 18 19

13 46 18

Décembre

7 17 27

19 20 20

50 20 49

Janvier

Février Mars

Juin

2,479 2,335 2,197 2,064 1,936 1,813 1,691 1,572 1,455

m2

11,4 11,1 10,8 10,5 10,2 9,9 9,6 9,3 8,9

12,9 12,7 12,5 12,3 12,0 11,8 11,6 11,3 11,1

107,7 110,7 114,2

8,6 8,3 7,9

10,8 10,6 10,3

1,732 1,694 1,664 1,645 1,637 1,640 1,654

118,2 122,4 126,0 127,8 126,4 122,0 115,7

7,6 7,3 7,0 6,9 6,9 7,0 7,2

10,0 9,8 9,6 9,4 9,4 9,6 9,8

1,044 1,173 1,317

1,679 1,713 1,757

109,1 102,7 96,9

7,5 7,9 8,2

10,0 10,3 10,6

19 18 33

1,471 1,631 1,794

1,809 1,868 1,934

91,5 86,6 82,1

8,6 9,0 9,3

10,9 11,2 11,5

49 29 45

29 53 2

1,959 2,124 2,289

2,005 2,081 2,160

77,8 73,8 69,9

9,7 10,0 10,3

11,8 12,0 12,3

– 53 – 55 – 56

35 2 6

59 55 7

2,452 2,613 2,771

2,244 2,329 2,417

66,2 62,6 59,2

10,6 10,9 11,2

12,5 12,7 12,9

47,4 10,9 26,4

– 56 – 57 – 56

45 3 59

54 4 11

2,926 3,077 3,224

2,507 2,598 2,691

55,8 52,6 49,5

11,5 11,8 12,0

13,1 13,3 13,5

0,1 27,3 31,4

– 56 – 55 – 55

36 57 5

27 29 20

3,366 3,503 3,633

2,784 2,878 2,973

46,7 44,1 41,8

12,3 12,5 12,7

13,7 13,8 14,0

Opposition le 28 avril à 14 h 59 min 38 s UTC. Passage au périhélie le 12 juin à 8 h 24 min 47 s UTC.

208

m1

6. les astéroïdes et les comètes

C/2015 ER61 PANSTARRS Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 2,229 50,8 2,110 55,4 1,991 59,5 1,872 63,1 1,755 66,0 1,639 68,1 1,526 69,2 1,418 69,1 1,317 67,9

1 11 21 31 10 20 2 12 22

15 15 15 16 16 17 18 18 19

6 29 55 23 55 30 9 52 39

39,8 53,0 22,8 35,8 1,2 10,5 26,6 52,6 59,7

° – 19 – 21 – 22 – 23 – 23 – 23 – 23 – 22 – 19

′ 50 5 11 6 43 54 28 12 55

″ 17 5 54 39 26 9 1 17 6

Avril

1 11 21

20 21 22

29 19 9

34,6 50,9 1,4

– 16 – 12 –7

30 6 3

55 41 12

1,235 1,189 1,179

1,226 1,149 1,089

Mai

1 11 21 31 10 20 30

22 23 0 0 1 1 2

55 39 19 55 28 58 24

42,7 8,4 4,6 30,6 30,7 12,5 40,1

–1 +3 +7 + 11 + 14 + 17 + 19

48 10 38 26 35 7 6

50 31 13 50 29 9 18

1,199 1,242 1,301 1,368 1,436 1,500 1,557

Juillet

10 20 30

2 3 3

47 8 24

56,4 3,7 59,1

+ 20 + 21 + 22

37 45 34

35 33 1

Août

9 19 29

3 3 3

38 48 55

38,2 55,1 39,9

+ 23 + 23 + 23

6 24 29

Septembre

8 18 28

3 3 3

58 58 54

45,8 10,7 0,6

+ 23 + 23 + 22

Octobre

8 18 28

3 3 3

46 36 25

40,7 54,8 44,3

Novembre

7 17 27

3 3 2

14 3 55

Décembre

7 17 27

2 2 2

48 44 42

Janvier

Février Mars

Juin

2,716 2,507 2,300 2,098 1,906 1,727 1,565 1,426 1,314

m1

m2

12,7 12,3 11,9 11,4 10,9 10,4 9,9 9,3 8,8

14,3 14,1 13,7 13,4 13,1 12,7 12,3 12,0 11,6

65,6 62,5 59,2

8,4 8,0 7,8

11,3 11,1 11,0

1,053 1,042 1,059 1,100 1,163 1,244 1,338

56,2 53,9 52,7 52,5 53,4 55,3 58,2

7,7 7,7 7,9 8,2 8,5 8,9 9,3

10,9 11,0 11,1 11,3 11,6 11,8 12,0

1,603 1,639 1,663

1,440 1,550 1,663

62,0 66,7 72,2

9,7 10,0 10,4

12,3 12,5 12,6

2 6 47

1,676 1,680 1,677

1,779 1,897 2,016

78,6 85,8 93,9

10,7 11,0 11,2

12,8 13,0 13,1

23 6 38

56 52 20

1,670 1,664 1,665

2,135 2,253 2,372

102,9 112,8 123,6

11,5 11,7 11,9

13,2 13,3 13,4

+ 21 + 21 + 20

58 7 9

21 53 22

1,678 1,710 1,766

2,489 2,606 2,722

135,3 147,6 160,3

12,1 12,4 12,6

13,5 13,7 13,8

22,0 53,3 8,6

+ 19 + 18 + 17

7 6 12

12 36 32

1,851 1,966 2,112

2,837 2,951 3,065

173,1 174,0 161,7

12,9 13,2 13,5

14,0 14,3 14,5

37,5 28,4 37,7

+ 16 + 15 + 15

28 56 37

43 51 13

2,286 2,484 2,704

3,177 3,288 3,398

149,9 138,6 127,9

13,9 14,2 14,5

14,7 15,0 15,3

Opposition le 12 novembre à 7 h 42 min 20 s UTC. Passage au périhélie le 9 mai à 22 h 56 min 08 s UTC.

209

guide de données astronomiques

C/2016 A1 PANSTARRS Mois

α

Jour

h min

δ s

Distance à la Terre ua

Distance au Élongation Soleil ua ° 5,849 127,3 5,820 137,9 5,791 147,8 5,762 155,8 5,735 158,8 5,708 155,0 5,682 146,6 5,657 136,4 5,633 125,6

1 11 21 31 10 20 2 12 22

9 9 9 9 8 8 8 8 8

32 25 17 8 58 49 41 33 27

41,6 24,5 8,5 12,2 59,8 57,1 28,7 56,3 34,7

° – 10 –9 –7 –6 –4 –3 –1 +0 +2

′ 14 14 59 31 50 1 7 46 38

″ 36 17 34 4 45 47 58 37 23

Avril

1 11 21

8 8 8

22 18 16

33,1 55,3 39,3

+4 +6 +7

24 3 33

32 9 15

5,117 5,257 5,409

5,609 5,587 5,565

Mai

1 11 21 31 10 20 30

8 8 8 8 8 8 8

15 15 17 19 22 25 29

41,0 53,6 8,9 19,1 15,8 50,9 57,3

+8 + 10 + 11 + 12 + 12 + 13 + 14

54 7 11 8 58 43 23

30 4 29 28 48 25 9

5,565 5,719 5,867 6,004 6,126 6,229 6,311

Juillet

10 20 30

8 8 8

34 39 44

27,3 14,3 11,9

+ 14 + 15 + 16

58 31 2

58 47 32

Août

9 19 29

8 8 8

49 54 59

13,3 12,2 2,0

+ 16 + 17 + 17

32 1 32

Septembre

8 18 28

9 9 9

3 7 11

35,6 45,8 24,4

+ 18 + 18 + 19

Octobre

8 18 28

9 9 9

14 16 17

22,3 30,0 36,0

Novembre

7 17 27

9 9 9

17 15 12

Décembre

7 17 27

9 9 8

7 0 51

Janvier

Février Mars

Juin

5,200 5,052 4,934 4,850 4,804 4,797 4,829 4,896 4,994

m2

17,0 16,9 16,8 16,7 16,7 16,7 16,7 16,7 16,7

17,5 17,4 17,3 17,3 17,2 17,2 17,2 17,3 17,3

114,8 104,1 93,7

16,7 16,8 16,8

17,3 17,4 17,4

5,544 5,524 5,505 5,487 5,470 5,454 5,438

83,6 73,9 64,3 55,1 46,0 37,1 28,4

16,9 16,9 17,0 17,0 17,0 17,0 17,1

17,5 17,5 17,6 17,6 17,7 17,7 17,7

6,370 6,403 6,411

5,424 5,410 5,398

19,8 11,2 3,1

17,1 17,1 17,1

17,7 17,7 17,7

14 55 42

6,393 6,348 6,278

5,387 5,376 5,367

6,3 14,8 23,5

17,1 17,0 17,0

17,7 17,7 17,7

5 42 23

46 24 59

6,183 6,065 5,926

5,358 5,351 5,344

32,3 41,3 50,4

17,0 16,9 16,9

17,6 17,6 17,5

+ 20 + 21 + 22

12 7 13

0 54 13

5,770 5,600 5,421

5,339 5,335 5,332

59,9 69,6 79,6

16,8 16,7 16,6

17,5 17,4 17,3

28,7 55,5 43,5

+ 23 + 24 + 26

29 56 36

13 52 28

5,237 5,056 4,883

5,329 5,328 5,328

90,0 100,7 111,8

16,6 16,5 16,4

17,3 17,2 17,1

41,9 42,7 44,0

+ 28 + 30 + 32

27 27 32

15 12 39

4,726 4,593 4,490

5,329 5,331 5,334

123,1 134,7 146,0

16,3 16,3 16,2

17,0 17,0 16,9

Opposition le 8 février à 2 h 37 min 38 s UTC. Conjonction supérieure le 1er août à 18 h 25 min 50 s UTC. Passage au périhélie le 23 novembre à 8 h 17 min 26 s UTC. Début de la période d’invisibilité le 15 juillet à 13 h 55 min 58 s UTC. Fin de la période d’invisibilité le 19 août à 6 h 20 min 27 s UTC.

210

m1

6. les astéroïdes et les comètes

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) τ jj

ω

Ω

i

°

°

°

2457923,70534

29,25966

13,25126

9,63520 0,5097382 2,9749400

P/2003 SQ215 P/NEAT-LONEOS 2457781,65935 137,53552 257,24190

5,58225 0,5835201 2,2801152

Comète 90P P/Gehrels 1

e ua

q ua

14P P/Wolf

2458089,53537 159,03312 202,11599

27,90318 0,3558728 2,7430124

336P P/McNaught

2457787,58899 308,50157 298,25751

17,83937 0,4461775 2,7815859

128P-B P/Shoemaker-Holt 1(B)

2457764,20717 210,56151 214,29467

183P P/Korlevic-Juric

2458068,54159 161,21991

188P P/LINEAR-Mueller

2457801,51921

93P P/Lovas 1

2457813,94530

47P P/Ashbrook-Jackson

4,36476 0,3209488 3,0558235

5,84387

18,75395 0,1369548 3,8724049

26,76077

358,97923

10,51103 0,4148090 2,5650900

74,89698

339,62482

12,20466 0,6125678 1,7001378

2457914,66230 357,66660 356,97428

13,03021 0,3170774 2,8182262

139P P/Vaisala-Oterma

2458098,44394 166,08455 242,21040

2,33270 0,2463250 3,4143500

P/2007 T6 P/Catalina

2457799,94997 335,89731 102,51365

22,18307 0,5037378 2,2207690

65P P/Gunn

2458043,21805 213,52083

62,01983

9,18500 0,2501513 2,9100791

172P P/Yeung

2457825,67194 209,13888

30,88957

11,23720 0,2069777 3,3369672

145P P/Shoemaker-Levy 5

2457997,40698

26,81023

11,25982 0,5407752 1,9041135

103P P/Hartley 2

2457864,01337 181,30075 219,72407

13,59380 0,6934446 1,0659786

10,36896

213P P/Van Ness

2458021,09298

311,32631

10,37878 0,4075758 1,9832388

217P P/LINEAR

2457951,03475 246,95125 125,45442

5,54176

12,85631 0,6877690 1,2353803

219P P/LINEAR

2457805,10276 107,40354 231,02301

11,52889 0,3525874 2,3652030

54P P/De Vico-Swift

2457858,91116

1,84550

358,85227

6,05733 0,4246176 2,1847933

30P P/Reinmuth 1

2457984,65685

13,28678

119,70404

8,12882 0,5020350 1,8766790

90,26128

227P P/Catalina-LINEAR

2457926,67644

49,79997

6,52711 0,5011359 1,7879217

P/2009 S2 P/McNaught

2458108,43616 230,39415 121,57496

28,41494 0,4690670 2,2140203

229P P/Gibbs

2457894,23982 224,14413 157,90640

26,06691 0,3761109 2,4558335

234P P/LINEAR

2457906,16161 358,08494 179,72335

11,52533 0,2531569 2,8477810

P/2010 H2 P/Vales

2458012,43153 129,53734

64,27460

14,26278 0,1946801 3,0964761 16,33326 0,5077639 1,8374971

236P P/LINEAR

2458077,66250 119,26924 245,67247

176P P/LINEAR

2457824,57699

P/2010 P4 P/WISE

35,35492

345,95472

0,23448 0,1927713 2,5797681

2457983,81970 354,15631

2,23360

24,07891 0,4978314 1,8607387

73P-C 2457829,33620 199,38925 P/Schwassmann-Wachmann 3 (C)

69,66380

11,23682 0,6855464 0,9721977

71P P/Clark

2457934,71613 208,91593

59,44499

9,44584 0,4943366 1,5862776

251P P/LINEAR

2457951,00157

219,40611

23,42113 0,5059572 1,7325438

31,14881

255P P/Levy

2457876,03822 179,70856 279,70867

18,25040 0,6676394 1,0092826

182P P/LONEOS

2457855,14961

53,88227

16,24068 0,6595715 1,0082612

96P P/Machholz 1

2458054,46332

14,79316

94,25489

58,13812 0,9591593 0,1239490

259P P/Garradd

2457969,52716 257,50181

51,48443

15,88960 0,3377053 1,8089682

72,79262

263P P/Gibbs

2458026,34878

34,60048

105,83065

11,53128 0,5874299 1,2627981

189P P/NEAT

2457971,43448

16,21340

281,75205

20,06619 0,5882214 1,2133689

2P P/Encke

2457822,58937 186,56272 334,56001

11,77807 0,8483179 0,3359039

C/2014 B1 Schwartz

2458006,88929 345,83434 161,39626

28,37123 1,0039481 9,5566518

211

guide de données astronomiques

Éléments elliptiques pour le 1er juillet 2017 à 0 h TT (jour julien : 2457935,5) Comète

τ jj

ω

Ω

i

°

°

°

P/2013 YG46 P/Spacewatch

2457781,77827 242,25903

311P P/PANSTARRS

2457945,14826 143,98709 279,25863

48,94098

e ua

q ua

7,85768 0,4536460 1,7902338

4,96656 0,1156506 1,9355843

334P P/NEAT

2457878,88701 80,53900 92,63615 19,05354 0,3599250 4,1845744

C/2015 T2 PANSTARRS

2457893,63367 30,73656 51,06014 124,55189 1,0005267 6,9363990

C/2015 V1 PANSTARRS

2458105,31772 179,65316 197,19345 139,23056 1,0005017 4,2664923

C/2015 V2 Johnson

2457916,85124 164,89788 69,84938 49,87681 1,0017456 1,6369786

C/2015 ER61 PANSTARRS

2457883,45723 68,20059 235,21665

6,34911 0,9972984 1,0421248 8,59356 0,3801086 4,7910716

P/2016 A3 P/PANSTARRS

2457856,93497 338,43332 187,79730

C/2016 A1 PANSTARRS

2458080,79196 10,31091 128,17436 121,18238 1,0019275 5,3279451

C/2015 X5 PANSTARRS

2458118,61776 27,75991 122,31228 124,28218 1,0029576 6,8011569

C/2015 YY6 Lemmon-Yeung-PANSTARRS

2457994,15863 128,36608 94,54775 165,61295 1,0016861 2,7203028

C/2016 E1 PANSTARRS

2457905,66091 47,29183 233,03580 131,89103 1,0030275 8,1774641

P/2016 G1 P/PANSTARRS

2457779,77811 111,31120 204,07254 10,96766 0,2102522 2,0403470

212

Chapitre septième LES ÉPHÉMÉRIDES POUR LES OBSERVATIONS PHYSIQUES

1. Données pour l’observation de la surface du Soleil Le Soleil tourne sur lui-même dans le sens direct autour d’un axe incliné de 82°45′ sur l’écliptique avec une période de 25,38 jours (rotation sidérale). Puisque la Terre tourne en un an autour du Soleil dans le sens direct, un point de la surface du Soleil ne revient dans la même position relative par rapport à la Terre qu’au bout d’une période plus longue que la précédente et égale à 27,275 3 jours (rotation synodique). L’équateur du Soleil, qui est dans le plan perpendiculaire à l’axe de rotation passant par le centre, fait un angle de 7°15′ avec le plan de l’écliptique qu’il coupe en deux points. Celui de ces points par où l’on passe en venant de l’hémisphère sud vers l’hémisphère nord en longeant l’équateur solaire dans le sens direct s’appelle le noeud ascendant. Un système de coordonnées héliographiques, dont le plan fondamental est le plan de l’équateur solaire est défini comme suit. Les latitudes héliographiques sont comptées à partir de ce plan positivement vers le nord. Les longitudes héliographiques sont comptées de 0° à 360° dans le sens direct (c’est-à-dire vers l’ouest sur le disque du Soleil tel qu’il est vu sur la sphère céleste géocentrique) à partir d’un méridien origine choisi comme étant le méridien du Soleil qui passait par le noeud ascendant, défini ci-dessus, le 1er janvier 1854 à midi moyen de Greenwich (soit à la date julienne 2 398 220,0). Ci-après, les tableaux donnent de 4 jours en 4 jours : ‒ l’angle P, angle de position de l’extrémité nord de l’axe de rotation du Soleil, mesuré positivement vers l’est à partir du point nord du disque solaire ; ‒ la latitude héliographique B0 et la longitude héliographique L0 du centre du disque solaire. Les rotations synodiques du Soleil sont numérotées de manière continue, la première étant celle qui a commencé le 9 novembre 1853. On trouvera à la suite les époques des débuts de toutes les rotations synodiques du Soleil pour l’année en cours et pour les huit années précédentes. Au début d’une rotation, L0 est par définition égal à zéro. 213

guide de données astronomiques Enfin sont donnés, de 8 jours en 8 jours, la parallaxe, le demi-diamètre apparent et la distance du Soleil à la Terre. Exemple 1 Aspect du Soleil à Paris le 2 juin 2017 à 17 h UT. En interpolant la table de l’éphéméride du chapitre 4 à l’aide des explications du chapitre 3 (exemple 4), on trouve les coordonnées du Soleil pour cet instant : α = 4 h 43 min 29 s   δ = 22°16,2′ Par ailleurs, le Temps sidéral à Paris (de longitude λ = 9 min 21 s) se calcule en utilisant l’éphéméride du chapitre 4 et les explications du chapitre 3 (exemple 1). On trouve : T = 9 h 54 min 46 s Donc, l’angle horaire du Soleil est : H = T − α = 5 h 11 min 17 s En prenant la latitude de Paris φ = 48°50′, les formules du chapitre 2 : cos z = sin φ · sin δ + cos φ · cos δ · cos H sin z · sin S = cos φ · sin H donnent la distance zénithale z du Soleil et l’angle à l’astre S entre la direction du pôle Nord de la sphère céleste et la direction du zénith : z = 65,56°   S = 44,97° Enfin, l’interpolation des tableaux des pages suivantes donne : P = −14,72° B0 = − 0,46° L0 = 269,30°

214

7. les éphémérides pour les observations physiques

Soleil à 0 h UTC – 2017 Mois Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Juin

Jour

P

B0

L0

1 5 9 13 17 21 25 29 2 6 10 14 18 22 26

° + 1,97 + 0,03 – 1,90 – 3,80 – 5,67 – 7,50 – 9,28 – 10,99 – 12,64 – 14,21 – 15,70 – 17,10 – 18,42 – 19,64 – 20,77

° – 3,03 – 3,49 – 3,93 – 4,35 – 4,75 – 5,13 – 5,48 – 5,80 – 6,10 – 6,36 – 6,59 – 6,79 – 6,95 – 7,08 – 7,17

° 123,58 70,90 18,22 325,55 272,88 220,21 167,54 114,88 62,22 9,55 316,88 264,21 211,54 158,86 106,18

2 6 10 14 18 22 26 30 3 7 11 15 19 23 27

– 21,80 – 22,72 – 23,55 – 24,27 – 24,88 – 25,38 – 25,77 – 26,05 – 26,21 – 26,26 – 26,20 – 26,01 – 25,71 – 25,29 – 24,75

– 7,23 – 7,25 – 7,24 – 7,19 – 7,10 – 6,98 – 6,83 – 6,65 – 6,43 – 6,19 – 5,91 – 5,61 – 5,28 – 4,93 – 4,56

53,49 0,80 308,09 255,38 202,65 149,92 97,17 44,42 351,65 298,87 246,07 193,26 140,44 87,60 34,76

1 5 9 13 17 21 25 29 2 6 10 14 18 22 26 30

– 24,10 – 23,33 – 22,45 – 21,45 – 20,36 – 19,16 – 17,86 – 16,47 – 14,99 – 13,45 – 11,83 – 10,16 – 8,44 – 6,67 – 4,89 – 3,08

– 4,17 – 3,76 – 3,33 – 2,89 – 2,44 – 1,98 – 1,51 – 1,03 – 0,55 – 0,06 + 0,42 + 0,90 + 1,37 + 1,84 + 2,31 + 2,76

341,90 289,03 236,15 183,25 130,35 77,44 24,52 331,60 278,67 225,73 172,78 119,84 66,89 13,94 321,00 268,05

Mois Juillet

Août

Septembre

Octobre

Novembre

Décembre

Jour 4 8 12 16 20 24 28 30 1 5 9 13 17 21 25 29 2 6 10 14 18 22 26 30 4 8 12 16 20 24 28 30 1 5 9 13 17 21 25 29 3 7 11 15 19 23 27 31

P ° – 1,27 + 0,54 + 2,34 + 4,12 + 5,87 + 7,58 + 9,24 + 10,56 + 10,86 + 12,42 + 13,91 + 15,34 + 16,70 + 17,98 + 19,18 + 20,30 + 21,33 + 22,27 + 23,12 + 23,88 + 24,54 + 25,09 + 25,55 + 25,89 + 26,13 + 26,25 + 26,25 + 26,14 + 25,90 + 25,55 + 25,07 + 24,58 + 24,46 + 23,73 + 22,87 + 21,89 + 20,79 + 19,57 + 18,23 + 16,79 + 15,25 + 13,62 + 11,91 + 10,14 + 8,30 + 6,41 + 4,50 + 2,57

B0 ° + 3,20 + 3,62 + 4,03 + 4,42 + 4,79 + 5,15 + 5,48 + 5,73 + 5,78 + 6,06 + 6,31 + 6,54 + 6,73 + 6,90 + 7,03 + 7,14 + 7,21 + 7,24 + 7,25 + 7,22 + 7,15 + 7,06 + 6,93 + 6,77 + 6,57 + 6,34 + 6,09 + 5,80 + 5,48 + 5,14 + 4,77 + 4,46 + 4,38 + 3,97 + 3,53 + 3,08 + 2,61 + 2,13 + 1,64 + 1,14 + 0,63 + 0,12 – 0,39 – 0,90 – 1,41 – 1,91 – 2,40 – 2,88

L0 ° 215,11 162,17 109,23 56,30 3,37 310,45 257,54 355,40 204,63 151,73 98,84 45,95 353,08 300,22 247,36 194,51 141,67 88,84 36,02 343,20 290,40 237,60 184,80 132,02 79,23 26,46 333,69 280,92 228,16 175,41 122,66 220,65 69,91 17,17 324,43 271,69 218,96 166,23 113,51 60,79 8,08 315,36 262,66 209,95 157,26 104,56 51,87 359,19

215

guide de données astronomiques

Rotations synodiques du Soleil – 2009 à 2017 Commencement Numéro

Commencement Numéro

Janv. Févr. Mars Avril Mai Mai Juin Juill. Août Sept. Oct. Nov. Déc.

2009 13,94 10,28 9,62 5,92 3,18 30,39 26,59 23,80 20,02 16,28 13,56 9,86 7,17

2079 2080 2081 2082 2083 2084 2085 2086 2087 2088 2089 2090 2091

Janv. Janv. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Août Sept. Oct. Oct. Nov. Déc.

2010 3,50 30,84 27,17 26,49 22,77 20,00 16,20 13,40 9,62 5,86 3,13 30,42 26,73 24,05

2092 2093 2094 2095 2096 2097 2098 2099 2100 2101 2102 2103 2104 2105

Janv. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Juill. Août Sept. Oct. Nov. Déc.

2011 20,39 16,73 16,06 12,35 9,60 5,81 3,01 30,21 26,45 22,71 19,99 16,29 13,61

2106 2107 2108 2109 2110 2111 2112 2113 2114 2115 2116 2117 2118

Janv. Févr. Mars Mars Avril Mai Juin Juill. Août Sept. Oct. Nov. Déc. Déc.

2012 9,94 6,28 4,62 31,93 28,19 25,42 21,62 18,82 15,04 11,29 8,56 4,86 2,17 29,50

2119 2120 2121 2122 2123 2124 2125 2126 2127 2128 2129 2130 2131 2132

Janv. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Août Août Sept. Oct. Nov. Déc.

2013 25,83 22,17 21,50 17,78 15,02 11,22 8,42 4,63 31,87 28,14 25,43 21,73 19,05

2133 2134 2135 2136 2137 2138 2139 2140 2141 2142 2143 2144 2145

Janv. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Août Août Sept. Oct. Nov. Déc.

2014 15,39 11,73 11,06 7,36 4,61 31,83 28,03 25,23 21,46 17,72 15,00 11,30 8,61

2146 2147 2148 2149 2150 2151 2152 2153 2154 2155 2156 2157 2158

Janv. Févr. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Août Sept. Oct. Oct. Nov. Déc.

2015 4,94 1,28 28,62 27,93 24,21 21,44 17,64 14,84 11,05 7,30 4,57 31,86 28,17 25,49

2159 2160 2161 2162 2163 2164 2165 2166 2167 2168 2169 2170 2171 2172

Janv. Févr. Mars Avril Mai Juin Juill. Juill. Août Sept. Oct. Nov. Déc.

2016 21,83 18,17 16,50 12,79 10,04 6,25 3,44 30,65 26,89 23,15 20,43 16,74 14,05

2173 2174 2175 2176 2177 2178 2179 2180 2181 2182 2183 2184 2185

Janv. Févr. Mars Avril Avril Mai Juin Juill. Août Sept. Oct. Nov. Déc. Déc.

2017 10,38 6,73 6,06 2,37 29,63 26,85 23,05 20,25 16,48 12,73 10,01 6,30 3,61 30,94

2186 2187 2188 2189 2190 2191 2192 2193 2194 2195 2196 2197 2198 2199

216

Commencement Numéro

7. les éphémérides pour les observations physiques

Soleil – 2017 Distance à 0 h UTC Mois

Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Juin

Juillet

Août

Septembre

Octobre

Novembre

Décembre

Jour

Parallaxe horizontale équatoriale

en unités Demi-diamètre astronomiques de longueur à 12 h UTC

en dizaines de milliers de kilomètres

1 9 17 25 2 10 18 26 6 14 22 30 7 15 23 30 1 9 17 25 2 10 18 26 4 12 20 28 5 13 21 29 6 14 22 30 8 16 24

″ 8,94 8,94 8,94 8,93 8,92 8,91 8,90 8,88 8,86 8,85 8,83 8,81 8,79 8,77 8,75 8,73 8,73 8,71 8,70 8,68 8,67 8,66 8,66 8,65 8,65 8,65 8,65 8,66 8,67 8,68 8,69 8,71 8,72 8,74 8,76 8,78 8,80 8,82 8,84

′ 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 16 16 16

″ 15,91 15,87 15,45 14,69 13,69 12,44 10,87 9,09 7,21 5,17 2,99 0,78 58,62 56,45 54,32 52,52 52,34 50,55 48,87 47,38 46,18 45,23 44,48 44,02 43,91 44,03 44,40 45,09 46,08 47,26 48,65 50,31 52,16 54,09 56,15 58,36 0,57 2,72 4,88

0,98334 0,98336 0,98376 0,98451 0,98551 0,98676 0,98833 0,99013 0,99206 0,99413 0,99638 0,99868 1,00093 1,00320 1,00545 1,00735 1,00754 1,00945 1,01125 1,01286 1,01415 1,01519 1,01601 1,01653 1,01668 1,01655 1,01618 1,01546 1,01442 1,01316 1,01169 1,00994 1,00799 1,00595 1,00379 1,00149 0,99918 0,99694 0,99471

14711 14711 14717 14728 14743 14762 14785 14812 14841 14872 14906 14940 14974 15008 15041 15070 15073 15101 15128 15152 15172 15187 15199 15207 15209 15207 15202 15191 15175 15157 15135 15108 15079 15049 15017 14982 14948 14914 14881

1 9 17 25 3 11 19 27

8,86 8,88 8,89 8,91 8,92 8,93 8,94 8,94

16 16 16 16 16 16 16 16

6,99 8,91 10,64 12,23 13,58 14,60 15,33 15,81

0,99253 0,99055 0,98878 0,98715 0,98576 0,98471 0,98396 0,98345

14848 14818 14792 14768 14747 14731 14720 14712

217

guide de données astronomiques

2. Données pour l’observation de la surface de la Lune La Lune tourne dans le sens direct autour d’un axe voisin de la perpendiculaire au plan de son orbite autour de la Terre, en un temps égal à la durée de sa révolution sidérale (27,32 jours) : c’est pourquoi la Lune présente toujours la même face à la Terre. Cependant, décrivant autour de la Terre une orbite elliptique suivant la loi des aires, la Lune ne tourne pas autour de celle-ci de manière uniforme. Il en résulte qu’au cours d’une révolution sidérale de la Lune, on aperçoit tantôt un peu plus du bord est et un peu moins du bord ouest, tantôt l’inverse. C’est le phénomène de libration en longitude. D’autre part, l’axe de rotation de la Lune n’est pas perpendiculaire au plan de l’orbite, mais fait avec la perpendiculaire à ce plan un angle de 6°41′. Il en résulte qu’au cours d’une révolution sidérale de la Lune, on aperçoit tantôt un peu plus de la région nord et un peu moins de la région sud, tantôt l’inverse. C’est le phénomène de la libration en latitude. On définit un système de coordonnées sélénographiques, dont le plan fondamental est l’équateur lunaire et le méridien origine le méridien de la Lune qui passe par le point central moyen du disque lunaire, compte tenu des phénomènes de libration. Les latitudes sélénographiques sont comptées positivement vers le nord, c’est-à-dire qu’elles sont positives dans l’hémisphère lunaire contenant la mer de la Sérénité ; les longitudes sélénographiques sont comptées positivement vers l’ouest sur la sphère céleste géocentrique, c’est-à-dire dans la direction de la mer des Crises. On trouve plus loin, de jour en jour, à 0 h UT, la longitude sélénographique λ et la latitude sélénographique β de la Terre ; ces quantités sont aussi la longitude et la latitude sélénographiques géocentriques du point central apparent du disque lunaire à l’instant considéré. Quand la longitude sélénographique de la Terre λ est positive, le point central moyen du disque lunaire est déplacé vers l’est par rapport au point central apparent, et la libration en longitude découvre alors une région située à l’ouest de la Lune. La quantité λ, appelée aussi libration en longitude, peut atteindre 8° en valeur absolue. Quand la latitude sélénographique β de la Terre est positive, le point central moyen du disque lunaire est déplacé vers le sud par rapport au point central apparent et la libration en latitude découvre alors une région située au nord de la Lune. La quantité β, appelée aussi libration en latitude, peut atteindre 7° en valeur absolue. On aurait des résultats inverses si les coordonnnées sélénographiques de la Terre étaient négatives.

218

7. les éphémérides pour les observations physiques

On donne aussi, de jour en jour, l’angle de position θ du milieu de la phase et la fraction illuminée du disque k, quantités définies comme suit. L’angle de position du milieu de la phase θ est l’angle de position du point A (fig. 1), milieu du bord éclairé de la Lune, compté positivement vers l’est sur la sphère céleste à partir du point nord du bord du disque lunaire. La ligne qui joint les extrémités du terminateur, ligne qui passe par le centre du disque lunaire, est perpendiculaire à la droite qui joint le centre du disque au point A, milieu du bord éclairé. On s’assurera sans peine que l’angle de position de cette droite joignant les extrémités du terminateur est égal à θ + 90° avant la pleine Lune, à θ − 90° après la pleine Lune. La fraction illuminée k du disque lunaire est égale au rapport de l’aire éclairée du disque à l’aire totale. La distance du centre du disque lunaire au point A′, milieu du terminateur, est égale au produit du rayon du disque par 2k – 1. On aura soin de placer correctement ce point par rapport à O et A suivant la phase de la Lune à l’instant considéré. Enfin, on publie P, l’angle de position de l’extrémité nord de l’axe de rotation de la Lune. Cet angle est compté positivement vers l’est à partir du bord nord du disque lunaire. Pour pouvoir représenter l’aspect de la Lune à un certain instant, il faut connaître l’angle à l’astre S que fait sur la sphère céleste la direction du pôle céleste Nord avec la direction du zénith Z (fig. 1). Exemple 2 Aspect de la Lune à Mulhouse 1 le 14 juillet 2017 à 1 h UT. En interpolant la table de l’éphéméride du chapitre 4 et en se reportant aux calculs effectués pour le Soleil, on trouve : α = 22 h 17 min 22 s   T = 20 h 57 min 43 s   δ = − 6°47,5′ z = 57,30   H = 22 h 40 min 21 s   S = − 15,79° L’interpolation des tableaux des pages suivantes donne : θ = 68,4°   k = 0,79   2k − 1 = 0,57 La Lune est donc à l’est du méridien. On voit d’ailleurs (chapitre 4) que le 14 juillet 2017, on se trouve entre la pleine Lune et le dernier quartier, et que par conséquent, la Lune est visible le matin. Traçons un cercle de centre O et de rayon quelconque, le pôle céleste Nord étant dirigé vers le haut de la figure, on placera la direction du zénith compte tenu de la valeur 1. Les coordonnées de Mulhouse, φ = 47°45′ et λ = 29 min 21 s, sont données en fin d’ouvrage.

219

guide de données astronomiques trouvée pour  S. On placera ensuite par rapport au pôle Nord célestele point A, tel que  l’angle de OA  avec cette direction soit égal à θ, et le point A′ tel que OA = −(2k − 1)OA . Les extrémités du terminateur seront sur la perpendiculaire en O à OA. On tracera une demi-ellipse de grand axe 2OA et passant par A′. On obtient aussi le demi-diamètre apparent de la Lune pour cette date en multipliant la parallaxe (donnée au chapitre 4) par 0,272 5. On trouve : OA = 15′ 25″    et  OA′ = 8′ 49″ Enfin, on a : λ = −  6,43°  et  β = 2,61° La libration dégage une partie de la surface située à l’est et au nord du disque lunaire (compte tenu des signes respectifs de λ et β).

N S

Z

θ

A A' E

O

Fig. 1 – La Lune à Mulhouse le 14 juillet 2017 à 1 h UT.

220

7. les éphémérides pour les observations physiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Janvier

Février

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° – 5,29 – 5,70 – 5,92 – 5,90 – 5,62

° – 2,62 – 1,20 + 0,31 + 1,83 + 3,28

° 250,8 249,7 248,3 247,4 247,1

0,07 0,13 0,21 0,31 0,41

° 342,63 339,09 336,61 335,30 335,28

° – 4,47 – 3,91 – 3,17 – 2,25 – 1,20

° + 3,14 + 4,49 + 5,58 + 6,36 + 6,75

° 248,7 249,3 250,7 253,0 256,1

0,17 0,26 0,37 0,48 0,59

° 335,18 336,21 338,57 342,20 346,95

6 7 8 9 10

– 5,04 – 4,13 – 2,92 – 1,45 + 0,18

+ 4,58 + 5,62 + 6,34 + 6,66 + 6,54

247,6 248,9 251,1 253,9 256,8

0,52 0,63 0,74 0,84 0,91

336,60 339,27 343,25 348,40 354,45

– 0,05 + 1,13 + 2,28 + 3,32 + 4,16

+ 6,73 + 6,30 + 5,47 + 4,30 + 2,89

260,1 264,5 269,1 273,2 275,4

0,70 0,80 0,89 0,95 0,99

352,60 358,81 5,13 11,10 16,27

11 12 13 14 15

+ 1,84 + 3,39 + 4,70 + 5,65 + 6,19

+ 5,99 + 5,04 + 3,78 + 2,31 + 0,74

258,0 245,9 124,5 111,4 111,0

0,97 1,00 1,00 0,97 0,92

0,97 7,41 13,25 18,07 21,63

+ 4,76 + 5,06 + 5,05 + 4,72 + 4,10

+ 1,33 – 0,27 – 1,82 – 3,25 – 4,48

214,5 110,6 110,0 110,0 109,6

1,00 0,99 0,96 0,90 0,84

20,32 23,10 24,58 24,80 23,86

16 17 18 19 20

+ 6,30 + 6,01 + 5,36 + 4,43 + 3,31

– 0,82 – 2,30 – 3,63 – 4,76 – 5,65

111,7 112,2 112,2 111,5 110,2

0,85 0,77 0,68 0,59 0,49

23,87 24,82 24,59 23,28 21,01

+ 3,23 + 2,16 + 0,95 – 0,31 – 1,56

– 5,48 – 6,22 – 6,67 – 6,84 – 6,72

108,4 106,6 104,2 101,2 97,6

0,76 0,67 0,58 0,48 0,39

21,90 19,02 15,34 11,00 6,13

21 22 23 24 25

+ 2,05 + 0,76 – 0,50 – 1,68 – 2,72

– 6,30 – 6,67 – 6,75 – 6,55 – 6,05

108,3 105,8 102,9 99,7 96,4

0,40 0,31 0,23 0,15 0,09

17,88 13,99 9,45 4,41 359,06

– 2,73 – 3,74 – 4,55 – 5,09 – 5,35

– 6,30 – 5,60 – 4,63 – 3,41 – 2,00

93,7 89,4 85,1 80,9 76,9

0,30 0,21 0,14 0,08 0,03

0,90 355,53 350,26 345,39 341,20

26 27 28 29 30

– 3,58 – 4,25 – 4,71 – 4,96 – 5,00

– 5,26 – 4,21 – 2,94 – 1,49 + 0,06

93,9 94,7 163,7 246,1 248,8

0,04 0,01 0,00 0,01 0,04

353,65 348,46 343,80 339,94 337,12

– 5,30 – 4,95 – 4,33

– 0,44 + 1,18 + 2,75

71,9 258,3 253,3

0,00 0,00 0,02

337,96 335,89 335,15

31

– 4,83

+ 1,64

248,8

0,10

335,50

221

guide de données astronomiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Mars

Avril

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° – 3,47 – 2,45 – 1,32 – 0,17 + 0,96

° + 4,19 + 5,38 + 6,24 + 6,72 + 6,78

° 252,5 253,2 255,0 257,9 261,7

0,07 0,14 0,23 0,33 0,45

° 335,82 337,89 341,28 345,84 351,31

° + 1,40 + 2,79 + 3,92 + 4,76 + 5,30

° + 6,70 + 6,43 + 5,75 + 4,75 + 3,48

° 263,6 267,6 272,2 277,0 281,6

0,20 0,30 0,41 0,53 0,64

° 349,81 355,89 2,20 8,28 13,72

6 7 8 9 10

+ 1,99 + 2,89 + 3,63 + 4,18 + 4,53

+ 6,43 + 5,70 + 4,63 + 3,31 + 1,82

266,2 271,1 276,1 280,8 285,4

0,56 0,67 0,77 0,86 0,92

357,36 3,58 9,53 14,83 19,14

+ 5,54 + 5,52 + 5,28 + 4,84 + 4,24

+ 2,05 + 0,54 – 0,98 – 2,42 – 3,73

285,9 289,7 293,2 297,1 304,2

0,74 0,82 0,90 0,95 0,98

18,23 21,61 23,79 24,76 24,56

11 12 13 14 15

+ 4,67 + 4,60 + 4,31 + 3,79 + 3,07

+ 0,25 – 1,31 – 2,77 – 4,07 – 5,15

290,1 300,2 88,3 102,5 104,2

0,97 1,00 1,00 0,98 0,94

22,29 24,19 24,84 24,30 22,68

+ 3,48 + 2,58 + 1,55 + 0,41 – 0,81

– 4,83 – 5,69 – 6,29 – 6,60 – 6,62

343,9 83,0 94,0 95,2 93,7

1,00 0,99 0,97 0,93 0,87

23,26 20,97 17,78 13,83 9,27

16 17 18 19 20

+ 2,16 + 1,09 – 0,11 – 1,37 – 2,63

– 5,97 – 6,51 – 6,77 – 6,73 – 6,40

103,7 102,0 99,5 96,3 92,6

0,89 0,82 0,74 0,66 0,56

20,09 16,65 12,50 7,79 2,69

– 2,09 – 3,38 – 4,61 – 5,71 – 6,61

– 6,36 – 5,82 – 5,03 – 4,00 – 2,77

91,0 87,6 83,7 79,8 75,9

0,80 0,73 0,64 0,54 0,44

4,27 359,04 353,79 348,77 344,21

21 22 23 24 25

– 3,83 – 4,88 – 5,71 – 6,25 – 6,43

– 5,80 – 4,93 – 3,81 – 2,49 – 1,00

88,5 84,2 79,9 75,7 71,6

0,47 0,37 0,28 0,19 0,12

357,39 352,13 347,15 342,73 339,12

– 7,21 – 7,44 – 7,22 – 6,52 – 5,35

– 1,38 + 0,12 + 1,66 + 3,15 + 4,50

72,2 68,9 66,0 63,0 58,4

0,34 0,25 0,16 0,09 0,03

340,37 337,45 335,67 335,20 336,17

26 27 28 29 30

– 6,22 – 5,60 – 4,60 – 3,28 – 1,76

+ 0,58 + 2,17 + 3,67 + 4,97 + 5,95

67,3 60,5 7,0 265,6 260,2

0,06 0,02 0,00 0,01 0,05

336,57 335,29 335,42 337,02 340,06

– 3,76 – 1,89 + 0,12 + 2,06 + 3,77

+ 5,58 + 6,29 + 6,58 + 6,40 + 5,79

38,8 287,8 270,6 270,3 273,4

0,01 0,01 0,04 0,09 0,17

338,63 342,54 347,71 353,79 0,28

31

– 0,15

+ 6,54

260,9

0,12

344,42

222

7. les éphémérides pour les observations physiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Mai

Juin

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° + 5,14 + 6,10 + 6,63 + 6,78 + 6,59

° + 4,82 + 3,57 + 2,15 + 0,64 – 0,86

° 277,5 281,9 285,9 289,3 292,2

0,27 0,38 0,49 0,60 0,70

° 6,67 12,46 17,29 20,96 23,41

° + 7,43 + 7,24 + 6,72 + 5,94 + 4,97

° – 0,76 – 2,22 – 3,53 – 4,65 – 5,53

° 291,3 293,2 294,3 294,8 294,9

0,45 0,55 0,65 0,74 0,82

° 22,90 24,44 24,76 23,97 22,16

6 7 8 9 10

+ 6,12 + 5,44 + 4,60 + 3,62 + 2,55

– 2,28 – 3,57 – 4,67 – 5,54 – 6,16

294,4 296,2 298,2 301,6 313,1

0,79 0,86 0,92 0,97 0,99

24,63 24,69 23,66 21,62 18,68

+ 3,87 + 2,69 + 1,45 + 0,18 – 1,10

– 6,16 – 6,51 – 6,57 – 6,35 – 5,85

294,7 294,9 297,8 316,1 50,4

0,89 0,94 0,98 1,00 1,00

19,42 15,88 11,64 6,86 1,72

11 12 13 14 15

+ 1,40 + 0,18 – 1,09 – 2,38 – 3,66

– 6,49 – 6,54 – 6,30 – 5,79 – 5,03

26,7 78,4 84,9 84,6 82,3

1,00 0,99 0,96 0,91 0,86

14,93 10,53 5,63 0,44 355,18

– 2,37 – 3,60 – 4,76 – 5,80 – 6,66

– 5,10 – 4,12 – 2,95 – 1,63 – 0,21

74,0 76,3 75,0 72,8 70,5

0,98 0,95 0,89 0,83 0,75

356,45 351,29 346,51 342,35 339,00

16 17 18 19 20

– 4,90 – 6,01 – 6,94 – 7,60 – 7,90

– 4,05 – 2,87 – 1,54 – 0,11 + 1,37

79,2 75,9 72,7 69,8 67,5

0,78 0,70 0,60 0,50 0,40

350,11 345,45 341,45 338,29 336,16

– 7,28 – 7,58 – 7,50 – 6,97 – 5,98

+ 1,24 + 2,67 + 4,00 + 5,14 + 6,01

68,5 67,0 66,3 66,2 67,0

0,65 0,55 0,45 0,34 0,23

336,63 335,38 335,35 336,62 339,26

21 22 23 24 25

– 7,76 – 7,13 – 5,99 – 4,38 – 2,41

+ 2,82 + 4,16 + 5,29 + 6,10 + 6,51

65,7 64,4 63,5 61,7 52,9

0,30 0,20 0,12 0,05 0,01

335,23 335,61 337,41 340,67 345,31

– 4,53 – 2,73 – 0,69 + 1,39 + 3,34

+ 6,52 + 6,61 + 6,23 + 5,42 + 4,22

68,4 69,7 67,7 20,3 290,8

0,14 0,07 0,02 0,00 0,01

343,25 348,48 354,68 1,37 7,96

26 27 28 29 30

– 0,25 + 1,90 + 3,84 + 5,43 + 6,57

+ 6,46 + 5,95 + 5,03 + 3,78 + 2,33

323,5 281,6 279,7 282,2 285,6

0,00 0,02 0,07 0,15 0,24

351,09 357,61 4,29 10,55 15,91

+ 4,99 + 6,23 + 7,01 + 7,34 + 7,23

+ 2,76 + 1,16 – 0,47 – 2,03 – 3,42

286,7 288,2 290,2 291,9 292,9

0,05 0,12 0,20 0,30 0,40

13,87 18,64 22,06 24,08 24,77

31

+ 7,23

+ 0,78

288,7

0,34

20,06

223

guide de données astronomiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Juillet

Août

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° + 6,77 + 6,00 + 5,02 + 3,88 + 2,65

° – 4,61 – 5,55 – 6,22 – 6,60 – 6,70

° 293,1 292,6 291,5 289,8 287,8

0,50 0,60 0,69 0,77 0,85

° 24,27 22,69 20,16 16,81 12,73

° + 3,46 + 2,22 + 0,94 – 0,32 – 1,52

° – 6,81 – 6,68 – 6,26 – 5,57 – 4,63

° 285,3 282,2 278,7 274,9 271,0

0,63 0,72 0,80 0,87 0,93

° 13,93 9,42 4,46 359,24 353,97

6 7 8 9 10

+ 1,37 + 0,09 – 1,16 – 2,35 – 3,46

– 6,50 – 6,03 – 5,29 – 4,32 – 3,14

285,6 284,0 285,8 323,7 64,6

0,91 0,96 0,99 1,00 0,99

8,08 3,02 357,76 352,53 347,61

– 2,62 – 3,56 – 4,33 – 4,90 – 5,25

– 3,48 – 2,15 – 0,70 + 0,80 + 2,30

267,6 266,5 61,4 71,6 70,9

0,97 0,99 1,00 0,98 0,95

348,93 344,37 340,53 337,64 335,84

11 12 13 14 15

– 4,46 – 5,31 – 5,98 – 6,42 – 6,59

– 1,81 – 0,38 + 1,10 + 2,55 + 3,90

71,1 70,8 69,5 68,4 67,8

0,97 0,92 0,86 0,79 0,69

343,25 339,68 337,08 335,57 335,25

– 5,36 – 5,23 – 4,85 – 4,22 – 3,36

+ 3,69 + 4,92 + 5,89 + 6,54 + 6,82

70,1 70,1 70,9 72,6 75,4

0,89 0,82 0,72 0,62 0,51

335,23 335,88 337,80 340,95 345,26

16 17 18 19 20

– 6,44 – 5,93 – 5,06 – 3,85 – 2,34

+ 5,07 + 5,98 + 6,57 + 6,76 + 6,52

67,9 68,9 70,9 73,7 77,2

0,59 0,48 0,37 0,26 0,16

336,18 338,38 341,86 346,54 352,23

– 2,30 – 1,09 + 0,22 + 1,54 + 2,80

+ 6,68 + 6,13 + 5,19 + 3,91 + 2,39

79,1 83,6 88,7 93,9 99,1

0,39 0,28 0,18 0,10 0,04

350,56 356,60 2,97 9,21 14,80

21 22 23 24 25

– 0,64 + 1,13 + 2,82 + 4,30 + 5,47

+ 5,84 + 4,77 + 3,37 + 1,77 + 0,08

81,1 83,9 75,4 294,6 289,4

0,08 0,03 0,00 0,01 0,04

358,62 5,21 11,43 16,75 20,81

+ 3,91 + 4,81 + 5,42 + 5,71 + 5,68

+ 0,73 – 0,95 – 2,54 – 3,95 – 5,12

104,6 277,4 286,0 287,8 288,2

0,01 0,00 0,02 0,06 0,12

19,32 22,52 24,31 24,71 23,86

26 27 28 29 30

+ 6,26 + 6,64 + 6,61 + 6,23 + 5,53

– 1,57 – 3,09 – 4,39 – 5,43 – 6,19

290,2 291,1 291,4 290,9 289,7

0,09 0,16 0,25 0,34 0,44

23,44 24,65 24,55 23,28 20,99

+ 5,31 + 4,65 + 3,74 + 2,63 + 1,40

– 5,99 – 6,56 – 6,81 – 6,76 – 6,41

287,6 286,1 283,8 280,8 277,2

0,20 0,28 0,37 0,47 0,56

21,89 18,97 15,25 10,89 6,04

31

+ 4,58

– 6,65

287,9

0,54

17,83

+ 0,11

– 5,80

273,2

0,66

0,89

224

7. les éphémérides pour les observations physiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Septembre

Octobre

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° – 1,15 – 2,32 – 3,33 – 4,13 – 4,67

° – 4,93 – 3,84 – 2,56 – 1,14 + 0,36

° 268,8 264,3 259,7 255,0 249,0

0,74 0,82 0,89 0,94 0,98

° 355,63 350,51 345,77 341,67 338,44

° – 4,43 – 5,16 – 5,55 – 5,56 – 5,19

° – 1,54 – 0,09 + 1,40 + 2,86 + 4,20

° 255,3 251,2 247,0 241,7 229,0

0,76 0,84 0,91 0,96 0,99

° 343,06 339,52 336,95 335,53 335,37

6 7 8 9 10

– 4,93 – 4,89 – 4,57 – 4,00 – 3,22

+ 1,88 + 3,32 + 4,62 + 5,66 + 6,39

225,9 82,9 75,8 74,5 75,2

1,00 0,99 0,97 0,91 0,84

336,27 335,30 335,61 337,24 340,14

– 4,44 – 3,39 – 2,12 – 0,76 + 0,59

+ 5,32 + 6,13 + 6,58 + 6,60 + 6,20

121,9 85,5 82,0 83,1 86,3

1,00 0,98 0,93 0,86 0,78

336,57 339,12 342,97 347,93 353,74

11 12 13 14 15

– 2,29 – 1,27 – 0,22 + 0,82 + 1,81

+ 6,74 + 6,69 + 6,23 + 5,38 + 4,21

77,3 80,6 84,8 89,7 95,0

0,75 0,64 0,53 0,42 0,31

344,23 349,33 355,17 1,40 7,57

+ 1,83 + 2,90 + 3,76 + 4,40 + 4,85

+ 5,41 + 4,29 + 2,93 + 1,41 – 0,17

90,6 95,5 100,4 105,1 109,3

0,67 0,56 0,45 0,34 0,24

0,00 6,25 12,04 16,97 20,77

16 17 18 19 20

+ 2,72 + 3,52 + 4,18 + 4,67 + 4,96

+ 2,79 + 1,21 – 0,42 – 2,01 – 3,46

100,2 105,4 110,6 117,9 156,3

0,21 0,12 0,06 0,02 0,00

13,24 17,99 21,57 23,81 24,69

+ 5,10 + 5,19 + 5,10 + 4,85 + 4,40

– 1,71 – 3,14 – 4,38 – 5,37 – 6,08

113,1 116,8 121,9 135,8 227,1

0,15 0,08 0,04 0,01 0,00

23,31 24,55 24,52 23,31 21,04

21 22 23 24 25

+ 5,02 + 4,83 + 4,38 + 3,68 + 2,74

– 4,69 – 5,66 – 6,32 – 6,66 – 6,70

272,6 281,0 282,2 281,3 279,1

0,01 0,04 0,08 0,15 0,22

24,29 22,71 20,10 16,61 12,42

+ 3,77 + 2,94 + 1,92 + 0,74 – 0,57

– 6,49 – 6,58 – 6,37 – 5,88 – 5,14

268,3 273,4 273,1 270,8 267,6

0,02 0,05 0,10 0,16 0,24

17,83 13,85 9,26 4,26 359,05

26 27 28 29 30

+ 1,62 + 0,36 – 0,95 – 2,24 – 3,43

– 6,43 – 5,89 – 5,10 – 4,09 – 2,89

276,1 272,4 268,3 264,0 259,6

0,31 0,40 0,49 0,58 0,68

7,69 2,61 357,38 352,22 347,37

– 1,93 – 3,28 – 4,53 – 5,58 – 6,34

– 4,19 – 3,05 – 1,76 – 0,38 + 1,05

263,8 259,9 256,0 252,3 249,0

0,32 0,41 0,51 0,60 0,70

353,86 348,93 344,48 340,71 337,81

– 6,72

+ 2,48

246,1

0,79

335,96

31

225

guide de données astronomiques

Lune à 0 h UTC – 2017 Jour du mois

Novembre

Décembre

λ

β

θ

k

P

λ

β

θ

k

P

1 2 3 4 5

° – 6,65 – 6,10 – 5,09 – 3,67 – 1,98

° + 3,81 + 4,97 + 5,87 + 6,41 + 6,54

° 243,4 240,3 234,0 193,9 100,6

0,87 0,93 0,98 1,00 0,99

° 335,29 335,93 337,93 341,32 345,99

° – 6,11 – 4,61 – 2,73 – 0,65 + 1,43

° + 6,34 + 6,59 + 6,39 + 5,75 + 4,69

° 243,7 242,3 231,3 126,5 101,1

0,90 0,96 0,99 1,00 0,97

° 339,65 343,73 349,03 355,27 1,96

6 7 8 9 10

– 0,16 + 1,60 + 3,18 + 4,47 + 5,42

+ 6,22 + 5,48 + 4,38 + 3,01 + 1,48

91,4 92,4 96,0 100,4 104,7

0,95 0,89 0,81 0,71 0,60

351,70 358,06 4,56 10,68 15,94

+ 3,35 + 4,96 + 6,17 + 6,96 + 7,35

+ 3,31 + 1,73 + 0,08 – 1,53 – 3,01

101,0 104,1 107,5 110,4 112,6

0,92 0,84 0,75 0,64 0,54

8,51 14,32 18,97 22,25 24,11

11 12 13 14 15

+ 6,03 + 6,33 + 6,35 + 6,15 + 5,76

– 0,09 – 1,63 – 3,05 – 4,28 – 5,28

108,5 111,7 114,2 116,1 117,6

0,49 0,38 0,28 0,19 0,12

20,04 22,86 24,37 24,62 23,70

+ 7,36 + 7,06 + 6,50 + 5,74 + 4,81

– 4,29 – 5,31 – 6,06 – 6,50 – 6,64

113,9 114,5 114,4 113,8 113,0

0,43 0,33 0,24 0,16 0,10

24,65 23,98 22,23 19,52 15,99

16 17 18 19 20

+ 5,19 + 4,48 + 3,61 + 2,60 + 1,46

– 6,00 – 6,42 – 6,54 – 6,36 – 5,90

119,6 124,4 147,5 240,6 261,7

0,06 0,02 0,00 0,00 0,02

21,72 18,79 15,04 10,63 5,73

+ 3,74 + 2,56 + 1,29 – 0,04 – 1,42

– 6,48 – 6,03 – 5,32 – 4,39 – 3,27

112,7 115,8 146,9 245,0 255,6

0,05 0,02 0,00 0,01 0,03

11,77 7,00 1,90 356,67 351,57

21 22 23 24 25

+ 0,19 – 1,16 – 2,57 – 3,95 – 5,24

– 5,18 – 4,24 – 3,12 – 1,86 – 0,51

264,0 262,5 259,6 256,4 253,2

0,06 0,11 0,17 0,25 0,34

0,55 355,34 350,32 345,73 341,79

– 2,80 – 4,15 – 5,40 – 6,48 – 7,32

– 2,00 – 0,64 + 0,77 + 2,15 + 3,47

255,7 253,7 251,5 249,4 247,8

0,07 0,12 0,19 0,27 0,36

346,85 342,73 339,40 336,99 335,62

26 27 28 29 30

– 6,35 – 7,18 – 7,64 – 7,65 – 7,14

+ 0,88 + 2,27 + 3,59 + 4,76 + 5,70

250,3 247,9 246,0 244,7 244,1

0,43 0,53 0,63 0,73 0,82

338,66 336,49 335,41 335,52 336,92

– 7,83 – 7,94 – 7,59 – 6,75 – 5,43

+ 4,65 + 5,63 + 6,34 + 6,70 + 6,65

246,8 246,6 247,2 248,7 251,0

0,46 0,57 0,67 0,77 0,86

335,37 336,29 338,45 341,86 346,52

– 3,70

+ 6,16

253,5

0,93

352,25

31

226

7. les éphémérides pour les observations physiques

3. Données pour l’observation de la surface des planètes 3.1. Mercure et Vénus On donne, comme pour la Lune, l’angle de position du milieu de la phase θ et la fraction illuminée du disque k. On donne aussi l’angle de phase i qui est l’angle des directions planète-Terre, planète-Soleil. On démontre facilement que : k=

1 (1 + cos i ) 2

3.2. Mars On trouve plus loin k et i définis comme ci-dessus et θ0, angle de position du milieu du bord sombre du disque (effet de phase). On trouve, de plus, des données concernant le pôle et les coordonnées aréocentriques (ou planétocentriques). Mars tourne sur lui-même dans le sens direct avec une période sidérale de 24 h 37 min 22,668 9 s (en Temps des éphémérides). Le pôle Nord de l’axe de rotation qui est fixe sur la sphère céleste, à une lente précession de l’axe de rotation de Mars près, est déterminé par la donnée de son ascension droite et de sa déclinaison à une époque donnée. On rapporte un point quelconque de la surface de Mars à un système de coordonnées dont le plan fondamental est l’équateur de Mars et le méridien fondamental un méridien de Mars tel que la longitude, par rapport à ce méridien pris comme origine, du méridien de Mars passant par le centre du disque le 15 janvier 1909 à midi moyen de Greenwich (JJ = 2 418 322,0) était de 344,41°. Ce méridien origine passe par un point de la Baie du Méridien, tache en forme de fourche à l’extrémité de Sinus Sabaeus. Sur Mars, les longitudes sont comptées positivement dans le sens rétrograde, c’est-à-dire vers l’est sur la sphère céleste géocentrique. On donne aussi l’angle de position de l’axe P, angle entre la direction du méridien central du disque et la direction du pôle Nord sur la sphère céleste. Cet angle est mesuré positivement vers l’est à partir du nord. On donne enfin la latitude aréocentrique D de la Terre dans le système de coordonnées défini ci-dessus et, dans le même système, la longitude du méridien central du disque de Mars. Lorsque D est positif, on voit apparaître le pôle Nord de Mars ; lorsque D est négatif, on voit son pôle Sud ; et lorsque D est petit, les pôles sont confondus avec le contour apparent du disque. On en déduit pour l’instant considéré l’aspect du disque de Mars et les parties de la planète qui sont visibles, comme on le voit dans l’exemple ci-après.

227

guide de données astronomiques N S

P Δ

E

Z

O

Fig. 2 – Mars à Nancy le 2 décembre 2017 à 4 h UT. Exemple 3 Aspect de Mars à Nancy 1 le 2 décembre 2017 à 4 h UT. En interpolant la table de l’éphéméride du chapitre 4 et en se reportant aux calculs effectués pour le Soleil, on trouve : α = 13 h 35 min 59 s   T = 8 h 49 min 48 s   δ = − 8°52,6′ z = 84,81°   H = 19 h 13 min 50 s   S = − 38,95° L’interpolation des tableaux des pages suivantes donne : θ0 = 292,37°   D = 21,30°   P = 36,28° Mars est donc à l’est du méridien. On dessine un cercle de centre O et de rayon R quelconque représentant le disque de Mars, puis on place la direction du zénith par rapport à celle du pôle Nord de la sphère céleste, puis la droite (O∆) sur laquelle se trouve le pôle Nord de Mars, cette direction faisant l’angle P avec la direction du pôle céleste Nord. Le pôle Nord de Mars se projette en PN sur (O∆) de telle sorte que OPN soit égal au produit R cos D (de même pour PS, projection du pôle Sud de Mars). L’équateur de Mars se projette suivant une ellipse de grand axe 2R perpendiculaire à (O∆) et de petit axe égal au produit 2R sin D. 1. Les coordonnées de Nancy, φ = 48°42′ et λ = 24 min 45 s, sont données en fin d’ouvrage.

228

7. les éphémérides pour les observations physiques

On pourrait tracer les projections sur le disque de n’importe quel parallèle de Mars de latitude donnée. Enfin, en interpolant la table donnée plus loin, on trouve qu’à l’instant considéré, le méridien central OΔ a une longitude l = 251,64° (– 108,36), ce qui indique quelle portion de la surface de la planète est visible. On peut ajouter à ceci l’effet de phase qu’on calcule comme pour la Lune. À la date choisie, on trouve k = 0,99 et 2k − 1 = 0,91. La limite de la fraction illuminée est proche du bord de la planète. Remarquons enfin que si l’on a choisi une longueur arbitraire pour représenter le rayon de Mars sur la figure ci-contre, cette longueur représente sur la sphère céleste un arc égal au demi-diamètre apparent à l’instant considéré, quantité que l’on déduit des tableaux du chapitre 5.

3.3. Jupiter Jupiter a la forme d’un ellipsoïde de révolution aplati qui tourne autour de son axe de révolution. La période de révolution sidérale varie suivant la latitude. En effet, pour les points dont la latitude (comptée à partir de l’équateur de Jupiter positivement vers le nord) est comprise entre −10° et +10°, la période est de 9 h 50 min 30 s ; pour les autres points, la période est de 9 h 55 min 41 s. Ceci amène à définir deux systèmes de longitudes sur Jupiter, le système I correspondant au premier cas et le système II correspondant au second 1. À chacun des systèmes correspond un méridien origine auquel on rapporte le méridien central du disque, en donnant la longitude de ce méridien central dans l’un ou l’autre système. Le 14 juillet 1897, les longitudes du méridien central étaient à 12 h (JJ = 2 414 120,0) : l1 = 47,31°   l2 = 96,58° 2 L’équateur de Jupiter fait un angle de 3°4′ avec le plan de son orbite. Comme le plan de cette orbite fait un angle de 1°19′ avec le plan de l’écliptique, on voit que l’angle D, entre la direction Jupiter-Terre et l’équateur jovien est, en valeur absolue, au maximum égal à la somme des angles précédents, soit 4°23′. Si l’on se reporte à ce qui a été dit pour Mars, on voit qu’en projection sur la sphère céleste la distance du centre du disque de Jupiter au pôle Nord de Jupiter est égale au produit du rayon polaire de Jupiter par cos D. Comme cos D est ici égal, au minimum, à 0,997, nous le confondons avec 1. Autrement dit, on suppose que le pôle Nord de Jupiter est toujours projeté sur le contour apparent du disque sur la sphère céleste. Cela revient à considérer que l’angle D est toujours nul, il n’est donc pas donné. On donne en revanche la valeur du diamètre polaire. On trouve également l’angle de phase i, l’angle de position de l’axe P et θ0 définis comme pour Mars.

1. Il existe un troisième système qui ne sera pas mentionné ici. 2.  Seidelmann (P. Kenneth), Explanatory Supplement to the Astronomical Almanac, États-Unis, University Science Books, 1992, p. 338.

229

guide de données astronomiques Exemple 4 Aspect de Jupiter à Angers 1 le 11 avril 2017 à 0 h UT. En se reportant aux calculs effectués pour Mars, on trouve : α = 13 h 08 min 17 s   T = 13 h 15 min 23 s   δ = − 5°33′ z = 53,04°   H = 0 h 07 min 06 s   S = 1,50° On a aussi : P = 24,06° ; l1 = 175,710° et l2 = 250,61°. Diamètre polaire = 41,4″ = 2OPn. Diamètre équatorial (voir chapitre 4) = 44,2″.

Δ

E

P

N S

Z

O

Fig. 3 – Jupiter à Angers le 11 avril 2017 à 0 h UT.

1. Les coordonnées d’Angers, φ = 47°28′ et λ = − 2 min 13 s, sont données en fin d’ouvrage.

230

7. les éphémérides pour les observations physiques

3.4. Saturne et anneaux Pour cette planète, on donne : –– l’angle de phase i ; –– l’angle P que fait sur la sphère céleste géocentrique la direction du petit axe de l’ellipse-projection de l’anneau extérieur compté à partir de la direction du pôle Nord, positivement vers l’est ; –– la latitude saturnicentrique B de la Terre par rapport au plan des anneaux. Si B est positif, on voit de la Terre la face nord des anneaux ; si B est négatif, on en voit la face sud ; –– la latitude saturnicentrique B′ du Soleil par rapport au plan des anneaux. Si B′ est positif, la face nord des anneaux est éclairée ; si B′ est négatif, la face sud est éclairée. On donne aussi en secondes de degré les grandeurs du grand axe Ga et du petit axe Pa de l’ellipse projection sur la sphère céleste du bord extérieur de l’anneau extérieur. On en déduit les ellipses-projection du bord intérieur de l’anneau extérieur, du bord extérieur de l’anneau intérieur, du bord intérieur de l’anneau intérieur et du bord intérieur de l’anneau de crêpe. Exemple 5 Aspect de Saturne à Nice 1 le 20 juin 2017 à 23 h UT. En se reportant aux calculs effectués pour Mars, on trouve : α = 17 h 34 min 33 s  T = 17 h 26 min 34 s  δ = − 21°57,9′ z = 65,72°   H = 23 h 52 min 01 s  S = – 1,58° On a aussi en interpolant la table donnée plus loin : P = 4,80°   Ga = 41,76″   B = 26,62° Pa = 18,71″  B′ = 26,74° Diamètre équatorial (voir chapitre 4) = 18,4″. La valeur de la latitude saturnicentrique B′ du Soleil est positive, la face nord de l’anneau est éclairée. La latitude saturnicentrique B de la Terre est positive, on voit la face nord des anneaux.

1. Les coordonnées de Nice, φ = 43°44′ et λ = 29 min 12 s, sont données en fin d’ouvrage.

231

guide de données astronomiques

N

E

Fig. 4 – Saturne à Nice le 20 juin 2017 à 23 h UT. Sont également représentés les bords des anneaux A (anneau extérieur), B (anneau le plus brillant) et C (anneau de crêpe) et, par conséquent, la division de Cassini. Pour cela, on a multiplié les demi-axes du bord externe de l’anneau extérieur respectivement par 0,9, 0,86, 0,67 et 0,55.

232

7. les éphémérides pour les observations physiques

Mercure à 0 h UTC – 2017 Jour

i

θ

Janvier

1 6 11 16 21 26 31

° 154 124 101 84 71 61 53

° 111 101 97 93 89 85 81

0,049 0,222 0,408 0,556 0,664 0,742 0,801

Février

5 10 15 20 25

46 40 34 27 20

76 72 67 62 55

Mars

2 7 12 17 22 27

12 5 14 31 52 75

Avril

1 6 11 16 21 26

Mai

Juin

Mois

Jour

i

θ

k

Juillet

5 10 15 20 25 30

° 46 58 68 77 85 94

° 275 280 284 288 291 294

0,846 0,765 0,689 0,616 0,544 0,469

0,847 0,884 0,916 0,944 0,969

Aout

4 9 14 19 24 29

103 114 127 144 162 165

296 299 303 310 332 67

0,387 0,296 0,196 0,097 0,024 0,016

43 338 260 249 245 243

0,989 0,998 0,985 0,928 0,808 0,630

Septembre

3 8 13 18 23 28

143 117 91 66 44 27

99 108 113 117 121 125

0,101 0,273 0,493 0,705 0,859 0,947

98 120 141 162 176 159

242 240 237 229 118 69

0,430 0,249 0,110 0,025 0,002 0,034

Octobre

3 8 13 18 23 28

13 3 7 14 20 27

132 174 279 289 291 291

0,987 0,999 0,996 0,985 0,968 0,947

1 6 11 16 21 26 31

142 128 116 105 95 85 74

64 63 62 63 64 65 68

0,105 0,191 0,280 0,367 0,454 0,543 0,639

Novembre

2 7 12 17 22 27

33 40 47 57 69 85

290 288 286 283 280 277

0,920 0,885 0,839 0,774 0,681 0,546

5 10 15 20 25 30

61 45 27 7 14 32

71 76 84 112 254 267

0,744 0,852 0,946 0,996 0,984 0,925

Décembre

2 7 12 17 22 27

106 136 171 149 118 94

275 272 245 112 107 103

0,359 0,143 0,007 0,070 0,268 0,467

k

Mois

233

guide de données astronomiques

Vénus à 0 h UTC – 2017 Jour

i

θ

Janvier

1 6 11 16 21 26 31

° 82 85 88 91 94 97 101

° 251 250 249 248 247 246 245

0,566 0,543 0,518 0,492 0,464 0,435 0,403

Février

5 10 15 20 25

105 110 115 120 126

244 243 242 241 239

Mars

2 7 12 17 22 27

133 141 149 158 166 168

Avril

1 6 11 16 21 26

Mai

Juin

Mois

234

Jour

i

θ

k

Juillet

5 10 15 20 25 30

° 73 71 69 66 64 62

° 75 77 80 82 84 87

0,644 0,664 0,683 0,702 0,720 0,737

0,369 0,332 0,293 0,250 0,205

Août

4 9 14 19 24 29

59 57 55 53 51 49

90 93 95 98 101 103

0,754 0,770 0,786 0,801 0,815 0,829

236 232 226 215 190 139

0,159 0,113 0,071 0,036 0,015 0,011

Septembre

3 8 13 18 23 28

47 45 43 41 39 37

106 108 110 112 113 115

0,842 0,855 0,868 0,879 0,890 0,901

162 153 145 137 130 123

102 86 79 74 71 69

0,024 0,053 0,091 0,136 0,181 0,226

Octobre

3 8 13 18 23 28

35 33 31 29 27 25

116 117 117 117 117 117

0,911 0,920 0,929 0,938 0,945 0,953

1 6 11 16 21 26 31

117 112 108 104 100 96 93

68 67 66 66 66 66 66

0,269 0,310 0,348 0,383 0,416 0,447 0,476

Novembre

2 7 12 17 22 27

23 21 20 18 16 14

117 116 114 113 111 109

0,959 0,965 0,971 0,976 0,980 0,984

5 10 15 20 25 30

90 87 84 81 78 76

67 68 69 70 72 73

0,504 0,530 0,555 0,579 0,601 0,623

Décembre

2 7 12 17 22 27

13 11 9 8 6 4

106 103 100 96 91 84

0,988 0,991 0,994 0,996 0,997 0,999

k

Mois

7. les éphémérides pour les observations physiques

Mars à 0 h UTC – 2017 Jour

i

θ0

k

D

P

1 11 21 31 10 20

° 36,64 35,16 33,62 32,04 30,42 28,76

° 68,38 67,55 67,05 66,90 67,07 67,57

0,901 0,909 0,916 0,924 0,931 0,938

° – 25,04 – 25,85 – 26,16 – 25,98 – 25,32 – 24,20

° 344,54 340,08 335,91 332,11 328,79 326,02

2 12 22 31 1 11 21

27,06 25,34 23,59 31,66 21,82 20,03 18,23

68,38 69,50 70,90 278,90 72,56 74,46 76,56

0,945 0,952 0,958 0,926 0,964 0,970 0,975

– 22,68 – 20,81 – 18,63 +6,28 – 16,21 – 13,58 – 10,81

323,86 322,34 321,48 35,27 321,29 321,73 322,78

1 11 21 31 10 20 30

16,40 14,57 12,72 10,86 8,99 7,11 5,22

78,82 81,17 83,55 85,84 87,92 89,54 90,22

0,980 0,984 0,988 0,991 0,994 0,996 0,998

– 7,94 – 5,00 – 2,03 + 0,92 + 3,84 + 6,69 + 9,44

324,38 326,49 329,05 331,98 335,23 338,74 342,45

Juillet

10 20 30

3,34 1,52 0,89

88,49 75,88 334,56

0,999 1,000 1,000

+ 12,06 + 14,53 + 16,82

346,32 350,29 354,34

Août

9 19 29

2,60 4,51 6,45

301,89 297,10 295,91

0,999 0,998 0,997

+ 18,89 + 20,73 + 22,30

358,42 2,52 6,60

Septembre

8 18 28

8,40 10,35 12,31

295,69 295,73 295,80

0,995 0,992 0,988

+ 23,59 + 24,56 + 25,21

10,63 14,56 18,36

Octobre

8 18 28

14,27 16,22 18,16

295,79 295,62 295,26

0,985 0,980 0,975

+ 25,52 + 25,49 + 25,12

21,97 25,35 28,43

Novembre

7 17 27

20,09 22,00 23,88

294,71 293,95 292,96

0,970 0,964 0,957

+ 24,42 + 23,41 + 22,09

31,18 33,53 35,46

Décembre

7 17 27

25,72 27,52 29,27

291,76 290,33 288,69

0,950 0,943 0,936

+ 20,51 + 18,69 + 16,66

36,93 37,92 38,42

Mois Janvier

Février Mars

Avril

Mai

Juin

235

guide de données astronomiques

Mars – Longitude du méridien central à 0 h UTC 1er semestre 2017 Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Juin

1 2 3 4 5

° 201,43 191,48 181,53 171,58 161,63

° 252,83 242,88 232,94 222,99 213,05

° 334,98 325,09 315,21 305,32 295,44

° 29,67 19,87 10,06 0,26 350,46

° 96,46 86,72 76,97 67,23 57,49

° 154,93 145,22 135,50 125,79 116,08

6 7 8 9 10

151,68 141,72 131,77 121,81 111,86

203,11 193,16 183,23 173,29 163,35

285,56 275,69 265,81 255,94 246,07

340,67 330,87 321,08 311,29 301,51

47,75 38,02 28,28 18,55 8,81

106,36 96,65 86,94 77,23 67,51

11 12 13 14 15

101,90 91,95 81,99 72,03 62,07

153,42 143,49 133,56 123,63 113,70

236,21 226,35 216,49 206,63 196,78

291,72 281,94 272,16 262,38 252,61

359,08 349,35 339,62 329,89 320,17

57,80 48,09 38,38 28,67 18,96

16 17 18 19 20

52,12 42,16 32,20 22,24 12,28

103,78 93,86 83,94 74,02 64,11

186,93 177,08 167,23 157,39 147,55

242,83 233,06 223,29 213,53 203,76

310,44 300,71 290,99 281,27 271,54

9,24 359,53 349,82 340,11 330,40

21 22 23 24 25

2,33 352,37 342,41 332,46 322,50

54,20 44,29 34,38 24,47 14,57

137,71 127,88 118,04 108,21 98,39

194,00 184,24 174,48 164,72 154,96

261,82 252,10 242,38 232,66 222,94

320,68 310,97 301,26 291,55 281,83

26 27 28 29 30

312,55 302,59 292,64 282,69 272,73

4,67 354,77 344,88

88,56 78,74 68,92 59,11 49,29

145,21 135,45 125,70 115,95 106,21

213,23 203,51 193,79 184,08 174,36

272,12 262,40 252,69 242,97 233,26

31

262,78

Jour

236

39,48

164,64

7. les éphémérides pour les observations physiques

Mars – Longitude du méridien central à 0 h UTC 2e semestre 2017 Juillet

Août

Septembre

Octobre

Novembre

Décembre

1 2 3 4 5

° 223,54 213,83 204,11 194,39 184,68

° 281,98 272,24 262,50 252,75 243,01

° 339,41 329,63 319,85 310,07 300,29

° 45,68 35,88 26,08 16,28 6,48

° 101,98 92,19 82,40 72,62 62,83

° 168,88 159,14 149,39 139,65 129,91

6 7 8 9 10

174,96 165,24 155,52 145,80 136,08

233,26 223,51 213,76 204,01 194,26

290,50 280,72 270,93 261,15 251,36

356,68 346,88 337,08 327,28 317,48

53,05 43,27 33,48 23,70 13,92

120,17 110,43 100,69 90,95 81,22

11 12 13 14 15

126,35 116,63 106,91 97,18 87,46

184,50 174,75 164,99 155,24 145,48

241,57 231,79 222,00 212,21 202,42

307,68 297,88 288,08 278,28 268,48

4,15 354,37 344,59 334,82 325,05

71,49 61,76 52,03 42,30 32,58

16 17 18 19 20

77,73 68,01 58,28 48,55 38,82

135,72 125,96 116,19 106,43 96,67

192,62 182,83 173,04 163,24 153,45

258,68 248,88 239,09 229,29 219,49

315,28 305,51 295,74 285,97 276,20

22,85 13,13 3,41 353,69 343,98

21 22 23 24 25

29,09 19,36 9,62 359,89 350,16

86,90 77,13 67,37 57,60 47,83

143,65 133,86 124,06 114,27 104,47

209,69 199,90 190,10 180,31 170,51

266,44 256,68 246,92 237,16 227,40

334,26 324,55 314,84 305,13 295,42

26 27 28 29 30

340,42 330,68 320,95 311,21 301,47

38,06 28,28 18,51 8,74 358,96

94,67 84,87 75,07 65,28 55,48

160,72 150,93 141,13 131,34 121,55

217,64 207,89 198,13 188,38 178,63

285,71 276,01 266,30 256,60 246,90

31

291,73

349,18

Jour

111,76

237,20

237

guide de données astronomiques

Jupiter à 0 h UTC – 2017 Jour

i

θ0

P

1 11 21 31 10 20 2 12 22

° 10,21 10,38 10,28 9,88 9,16 8,13 6,80 5,20 3,38

° 292,18 291,84 291,52 291,20 290,88 290,51 290,01 289,20 287,44

° 23,57 23,42 23,30 23,24 23,23 23,28 23,37 23,52 23,69

33,2 34,2 35,3 36,4 37,5 38,5 39,5 40,3 40,9

Avril

1 11 21

1,43 0,69 2,65

280,64 137,01 118,55

23,88 24,06 24,24

41,3 41,4 41,2

Mai

1 11 21 31 10 20 30

4,54 6,25 7,72 8,91 9,80 10,39 10,70

115,88 114,80 114,20 113,78 113,45 113,17 112,91

24,39 24,50 24,59 24,64 24,66 24,64 24,59

40,7 40,0 39,2 38,2 37,1 36,1 35,0

Juillet

10 20 30

10,73 10,51 10,06

112,64 112,36 112,05

24,51 24,39 24,23

34,0 33,1 32,2

Août

9 19 29

9,41 8,59 7,61

111,71 111,31 110,83

24,04 23,81 23,53

31,5 30,8 30,2

Septembre

8 18 28

6,51 5,30 4,00

110,25 109,50 108,45

23,21 22,85 22,45

29,7 29,3 29,0

Octobre

8 18 28

2,65 1,26 0,26

106,64 101,70 336,04

22,00 21,51 20,99

28,8 28,7 28,7

Novembre

7 17 27

1,61 3,00 4,35

295,76 292,12 290,43

20,44 19,86 19,27

28,7 28,9 29,2

Décembre

7 17 27

5,63 6,82 7,89

289,28 288,35 287,55

18,66 18,07 17,48

29,6 30,0 30,6

Mois Janvier

Février Mars

Juin

238

Diamètre polaire ″

7. les éphémérides pour les observations physiques

Jupiter – Longitude l1 du méridien central à 0 h UTC – Système I 1er semestre 2017 Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Juin

1 2 3 4 5

° 216,87 14,75 172,63 330,51 128,39

° 72,33 230,29 28,26 186,23 344,20

° 176,19 334,22 132,25 290,28 88,31

° 35,38 193,42 351,46 149,49 307,53

° 95,73 253,71 51,67 209,64 7,60

° 311,18 109,04 266,89 64,74 222,59

6 7 8 9 10

286,28 84,17 242,07 39,96 197,86

142,17 300,14 98,12 256,10 54,09

246,34 44,37 202,40 0,44 158,47

105,56 263,59 61,62 219,65 17,68

165,56 323,51 121,46 279,41 77,36

20,43 178,27 336,11 133,94 291,77

11 12 13 14 15

355,76 153,66 311,57 109,48 267,39

212,07 10,06 168,05 326,04 124,04

316,51 114,55 272,59 70,63 228,67

175,71 333,73 131,75 289,77 87,79

235,30 33,23 191,17 349,10 147,02

89,59 247,42 45,23 203,05 0,86

16 17 18 19 20

65,31 223,23 21,15 179,07 337,00

282,03 80,03 238,04 36,04 194,05

26,71 184,75 342,79 140,83 298,88

245,81 43,82 201,83 359,84 157,85

304,94 102,86 260,78 58,69 216,59

158,67 316,47 114,27 272,07 69,87

21 22 23 24 25

134,93 292,86 90,79 248,73 46,67

352,06 150,07 308,08 106,09 264,11

96,92 254,96 53,01 211,05 9,09

315,85 113,85 271,85 69,85 227,84

14,50 172,40 330,29 128,18 286,07

227,66 25,45 183,23 341,01 138,79

26 27 28 29 30

204,61 2,56 160,51 318,46 116,41

62,13 220,15 18,17

167,14 325,18 123,22 281,26 79,30

25,83 183,82 341,80 139,78 297,76

83,96 241,84 39,71 197,59 355,46

296,57 94,34 252,11 49,88 207,64

31

274,37

Jour

237,34

153,32

239

guide de données astronomiques

Jupiter – Longitude l1 du méridien central à 0 h UTC – Système I 2e semestre 2017 Juillet

Août

Septembre

Octobre

Novembre

Décembre

1 2 3 4 5

° 5,40 163,16 320,91 118,67 276,42

° 214,80 12,49 170,18 327,87 125,56

° 62,72 220,38 18,04 175,70 333,36

° 112,55 270,21 67,88 225,54 23,21

° 320,46 118,15 275,84 73,54 231,23

° 11,77 169,50 327,24 124,98 282,72

6 7 8 9 10

74,16 231,91 29,65 187,39 345,13

283,25 80,93 238,61 36,29 193,98

131,02 288,69 86,35 244,01 41,67

180,87 338,54 136,21 293,87 91,54

28,92 186,62 344,32 142,02 299,72

80,46 238,21 35,95 193,70 351,45

11 12 13 14 15

142,86 300,59 98,33 256,05 53,78

351,66 149,33 307,01 104,69 262,36

199,33 356,99 154,65 312,31 109,97

249,21 46,88 204,55 2,22 159,89

97,42 255,12 52,83 210,53 8,24

149,20 306,95 104,71 262,47 60,23

16 17 18 19 20

211,50 9,22 166,94 324,66 122,37

60,04 217,71 15,38 173,05 330,72

267,63 65,29 222,95 20,61 178,27

317,57 115,24 272,92 70,59 228,27

165,95 323,66 121,37 279,08 76,80

217,99 15,75 173,52 331,29 129,06

21 22 23 24 25

280,09 77,80 235,50 33,21 190,92

128,39 286,06 83,73 241,40 39,06

335,93 133,59 291,25 88,91 246,57

25,94 183,62 341,30 138,98 296,66

234,51 32,23 189,95 347,67 145,39

286,83 84,60 242,38 40,16 197,94

26 27 28 29 30

348,62 146,32 304,02 101,72 259,41

196,73 354,40 152,06 309,73 107,39

44,23 201,90 359,56 157,22 314,88

94,35 252,03 49,71 207,40 5,08

303,12 100,85 258,57 56,30 214,03

355,72 153,51 311,30 109,09 266,88

31

57,11

265,05

Jour

240

162,77

64,67

7. les éphémérides pour les observations physiques

Jupiter – Longitude l2 du méridien central à 0 h UTC – Système II 1er semestre 2017 Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Juin

1 2 3 4 5

° 334,83 125,07 275,32 65,57 215,83

° 313,73 104,06 254,40 44,74 195,08

° 203,94 354,33 144,73 295,13 85,53

° 186,59 336,99 127,40 277,81 68,21

° 18,04 168,38 318,72 109,06 259,39

° 356,97 147,20 297,43 87,65 237,87

6 7 8 9 10

6,08 156,34 306,60 96,87 247,14

345,42 135,76 286,11 76,46 226,81

235,93 26,33 176,73 327,14 117,55

218,62 9,02 159,42 309,82 100,22

49,72 200,04 350,36 140,68 291,00

28,08 178,29 328,50 118,70 268,90

11 12 13 14 15

37,41 187,68 337,96 128,24 278,52

17,17 167,52 317,88 108,25 258,61

267,95 58,36 208,77 359,18 149,59

250,61 41,00 191,40 341,79 132,18

81,31 231,61 21,92 172,22 322,51

59,09 209,29 359,47 149,66 299,84

16 17 18 19 20

68,80 219,09 9,38 159,67 309,97

48,98 199,35 349,72 140,09 290,47

300,00 90,41 240,82 31,23 181,65

282,56 72,95 223,33 13,71 164,08

112,81 263,10 53,38 203,66 353,94

90,02 240,19 30,37 180,54 330,70

21 22 23 24 25

100,27 250,57 40,87 191,18 341,49

80,84 231,22 21,61 171,99 322,38

332,06 122,47 272,88 63,30 213,71

314,46 104,83 255,20 45,56 195,93

144,21 294,48 84,75 235,01 25,27

120,86 271,02 61,18 211,33 1,48

26 27 28 29 30

131,80 282,12 72,43 222,75 13,08

112,76 263,15 53,55

4,12 154,53 304,95 95,36 245,77

346,29 136,64 287,00 77,35 227,70

175,53 325,78 116,02 266,27 56,51

151,63 301,77 91,91 242,05 32,18

31

163,40

Jour

36,18

206,74

241

guide de données astronomiques

Jupiter – Longitude l2 du méridien central à 0 h UTC – Système II 2e semestre 2017 Juillet

Août

Septembre

Octobre

Novembre

Décembre

1 2 3 4 5

° 182,31 332,44 122,57 272,69 62,81

° 155,20 305,27 95,33 245,39 35,44

° 126,60 276,64 66,67 216,70 6,73

° 307,55 97,58 247,62 37,65 187,69

° 278,93 68,99 219,06 9,12 159,18

° 101,33 251,44 41,55 191,65 341,76

6 7 8 9 10

212,93 3,04 153,16 303,27 93,38

185,50 335,56 125,61 275,66 65,71

156,77 306,80 96,83 246,86 36,89

337,72 127,76 277,80 67,83 217,87

309,25 99,31 249,38 39,45 189,52

131,88 281,99 72,10 222,22 12,34

11 12 13 14 15

243,48 33,58 183,68 333,78 123,88

215,76 5,81 155,86 305,91 95,95

186,92 336,95 126,98 277,01 67,04

7,91 157,95 307,99 98,03 248,08

339,59 129,66 279,74 69,81 219,89

162,46 312,59 102,71 252,84 42,97

16 17 18 19 20

273,97 64,06 214,15 4,24 154,33

246,00 36,04 186,08 336,13 126,17

217,07 7,10 157,13 307,16 97,19

38,12 188,16 338,21 128,25 278,30

9,97 160,05 310,13 100,21 250,30

193,10 343,23 133,37 283,51 73,64

21 22 23 24 25

304,41 94,49 244,57 34,65 184,72

276,21 66,25 216,29 6,32 156,36

247,23 37,26 187,29 337,32 127,35

68,35 218,40 8,44 158,49 308,55

40,38 190,47 340,56 130,65 280,74

223,79 13,93 164,08 314,22 104,38

26 27 28 29 30

334,80 124,87 274,94 65,01 215,08

306,40 96,43 246,47 36,50 186,54

277,38 67,41 217,45 7,48 157,51

98,60 248,65 38,71 188,76 338,82

70,84 220,93 11,03 161,13 311,23

254,53 44,68 194,84 345,00 135,16

31

5,14

336,57

Jour

242

128,87

285,32

7. les éphémérides pour les observations physiques

Saturne et anneaux de Saturne à 0 h UTC – 2017 B

B′

Ga

° 4,53 4,65 4,75 4,85 4,93 5,00 5,06 5,11 5,14

° + 26,76 + 26,74 + 26,71 + 26,67 + 26,62 + 26,57 + 26,52 + 26,48 + 26,45

° + 26,66 + 26,67 + 26,68 + 26,69 + 26,70 + 26,71 + 26,71 + 26,72 + 26,72

″

″

34,44 34,65 34,94 35,31 35,75 36,25 36,80 37,40 38,02

15,51 15,59 15,71 15,85 16,02 16,21 16,43 16,68 16,93

5,54 5,24 4,78

5,15 5,15 5,14

+ 26,42 + 26,41 + 26,42

+ 26,73 + 26,73 + 26,74

38,67 39,30 39,91

17,21 17,48 17,75

1 11 21 31 10 20 30

4,17 3,41 2,54 1,59 0,58 0,49 1,50

5,11 5,07 5,01 4,95 4,88 4,81 4,74

+ 26,43 + 26,46 + 26,49 + 26,53 + 26,58 + 26,62 + 26,66

+ 26,74 + 26,74 + 26,74 + 26,74 + 26,74 + 26,74 + 26,74

40,47 40,95 41,34 41,61 41,76 41,77 41,64

18,01 18,24 18,44 18,59 18,68 18,71 18,68

Juillet

10 20 30

2,47 3,35 4,11

4,67 4,62 4,57

+ 26,71 + 26,74 + 26,78

+ 26,73 + 26,73 + 26,72

41,38 41,00 40,53

18,60 18,45 18,26

Août

9 19 29

4,75 5,23 5,56

4,54 4,52 4,52

+ 26,82 + 26,85 + 26,88

+ 26,72 + 26,71 + 26,70

39,99 39,39 38,76

18,04 17,79 17,52

Septembre

8 18 28

5,72 5,72 5,57

4,53 4,56 4,61

+ 26,91 + 26,94 + 26,96

+ 26,70 + 26,69 + 26,68

38,12 37,49 36,89

17,25 16,98 16,72

Octobre

8 18 28

5,27 4,85 4,31

4,67 4,75 4,83

+ 26,97 + 26,97 + 26,97

+ 26,67 + 26,66 + 26,64

36,33 35,82 35,37

16,48 16,25 16,04

Novembre

7 17 27

3,66 2,93 2,14

4,92 5,02 5,12

+ 26,94 + 26,91 + 26,85

+ 26,63 + 26,62 + 26,60

34,99 34,68 34,44

15,85 15,69 15,56

Décembre

7 17 27

1,30 0,44 0,46

5,23 5,33 5,43

+ 26,78 + 26,70 + 26,60

+ 26,59 + 26,57 + 26,55

34,28 34,20 34,21

15,45 15,37 15,31

Mois

Jour

i

1 11 21 31 10 20 2 12 22

° 1,87 2,68 3,43 4,10 4,67 5,13 5,46 5,64 5,67

Avril

1 11 21

Mai

Janvier

Février Mars

Juin

P

Pa

243

Chapitre huitième LES ÉCLIPSES ET LES PHÉNOMÈNES ASTRONOMIQUES

En 2017, se produiront : – une éclipse de Lune par la pénombre les 10 et 11 février, visible en France ; – une éclipse annulaire de Soleil le 26 février, invisible en France ; – une éclipse partielle de Lune le 7 août, visible en France ; – une éclipse totale de Soleil le 21 août, partiellement visible en France. Toutes les époques données dans ce chapitre sont exprimées en Temps universel (le saut de seconde du 1er janvier 2017 a été pris en compte dans ce chapitre). Les cartes générales des éclipses de Soleil et de Lune pour 2017 et 2018 sont fournies à la fin du chapitre. Les coordonnées terrestres et rectangulaires d’un certain nombre de villes en France sont mentionnées en annexes.

1. Éclipses de Lune Pour les conditions de visibilité des éclipses de Lune, les symboles suivants sont utilisés : V............. région de visibilité ; I............... région d’invisibilité ; P1............ limite de la région d’observation de l’entrée dans la pénombre ; O1......................................................................................  l’entrée dans l’ombre ; T1.......................................................................................  du commencement de la totalité ; T2.......................................................................................  la fin de la totalité ; O2......................................................................................  la sortie de l’ombre ; P2.......................................................................................  la sortie de la pénombre.

245

guide de données astronomiques

Éclipses de Lune en 2017 Date Canon d’Oppolzer Nature Visibilité à Paris

10-11 février (1) pénombre visible

Entrée dans la pénombre Entrée dans l’ombre Maximum de l’éclipse Sortie de l’ombre Sortie de la pénombre Grandeur de l’éclipse

h min 22 34 0 44 2 53 0,9884

7 août 4983 partielle visible h 15 17 18 19 20

min 50 23 20 18 51

0,2467

(1) Les éclipses par la pénombre ne figurent pas dans le canon d’Oppolzer.

Éclipses de Lune en 2018 Date Canon d’Oppolzer Nature Visibilité à Paris

246

31 janvier 4984 totale visible

Entrée dans la pénombre Entrée dans l’ombre Début de la totalité Maximum de l’éclipse Fin de la totalité Sortie de l’ombre Sortie de la pénombre

h 10 11 12 13 14 15 16

min 51 48 52 30 08 11 08

Grandeur de l’éclipse

1,3155

27 juillet 4985 totale visible h 17 18 19 20 21 22 23

min 15 24 30 22 13 19 29

1,6089

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

2. Éclipses de Soleil Pour chaque éclipse de Soleil sont donnés le commencement et la fin des différentes phases de l’éclipse : ce sont les circonstances générales de l’éclipse. Ces circonstances générales ne doivent pas être confondues avec les circonstances locales de l’éclipse en un lieu donné. On fournit également les éléments de Bessel, sous la forme de coefficients de développements en polynômes du temps. Pour les éclipses centrales, on donne la bande de centralité et les circonstances locales sur la ligne de centralité.

2.1. Calcul des phases d’une éclipse pour un lieu donné : circonstances locales Définition Pour un lieu donné, il convient de déterminer : 1. L  es instants des contacts extérieurs, c’est-à-dire le commencement et la fin de l’éclipse ; 2. Les instants (lorsqu’ils existent) des contacts intérieurs, c’est-à-dire le commencement et la fin de la phase totale ou annulaire ; 3. L’instant du maximum de l’éclipse et la valeur de ce maximum ; 4. Les angles au pôle et au zénith de chacun des contacts ; 5. Le lieu d’observation, défini par sa longitude λ (positive à l’ouest et négative à l’est du méridien de Greenwich), sa latitude φ et son altitude h au-dessus du niveau de la mer. Axe du cône d’ombre Soleil – Lune Pôle céleste Nord

z

y Observateur M d H

ζ

O Équateur

P

x

P : projection de l’observateur (ζ, n) sur le plan fondamental. M : projection de l’axe du cône d’ombre (x, y) sur le plan fondamental.

Fig. 1 –   Sphère terrestre et éléments de Bessel.

247

guide de données astronomiques On définit à chaque instant un système de coordonnées Oxyz de sens direct (fig. 1), dans lequel : –– O est le centre de la Terre ; –– l’axe Oz est parallèle à l’axe des cônes de pénombre et d’ombre, le sens positif étant celui qui va de la Terre à la Lune ; –– l’axe Ox est l’intersection du plan fondamental Oxy perpendiculaire à Oz et du plan de l’équateur terrestre, le sens positif étant vers l’est ; –– l’axe Oy est normal à Ox dans le plan fondamental, le sens positif étant vers le nord. En utilisant comme unité de longueur le rayon équatorial terrestre, les éléments de Bessel sont définis de la manière suivante : –– x, y et z sont les coordonnées du centre de la Lune ; –– d et H sont la déclinaison de l’axe Oz et son angle horaire par rapport au méridien de Greenwich ; –– ue et ui sont les rayons des sections circulaires des cônes de pénombre et d’ombre par le plan fondamental Oxy ; –– fe et fi sont les demi-angles au sommet des cônes de pénombre et d’ombre, fe étant pris par convention positif et fi négatif. Les coordonnées ξ, η, ζ du lieu d’observation dans le système Oxyz sont : ξ = ρ · cos φ′ · sin (H − λ) ′ η = ρ · sin φ · cos d − ρ · cos φ′ · sin d · cos (H − λ) ζ = ρ · sin φ′ · sin d + ρ · cos φ′ · cos d · cos (H − λ) avec : h · cos φ ρ · cos φ′ = cos u + 6 378140 h ρ · sin φ′ = 0,996 647 · sin u + · sin φ 6 378140 et : tan u = 0, 996 647 · tan φ où h est l’altitude du lieu exprimée en mètres. Les variations horaires ξ , η , ζ de ces coordonnées sont fournies avec une précision de l’ordre de la seconde de temps par les formules suivantes : Ḣ étant exprimé en radians par heure, ξ = Ḣ · ρ · cos φ′ · cos (H − λ)

η = Ḣ · ξ · sin d ζ = − Ḣ · ξ · cos d

248

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

LUNE Cône d’ombre

SOLEIL

TERRE

Axe des pôles

Cône de pénombre

Fig. 2 – Éclipse de Soleil.

Pôle céleste Nord

Zénith

LUNE

LUNE L

L

S

P

Fig. 3a – Angle au pôle P.

C

SOLEIL

A S

contact

Z

SOLEIL (vers le sud)

SOLEIL

B'

S

contact

Fig. 3b – Angle au zénith Z.

LUNE B L

Grandeur d’une éclipse : g = AB BB' Degré d’obscuration :

aire ACBD aire totale du Soleil

Fig. 3c – Grandeur et degré d’obscuration d’une éclipse. 249

guide de données astronomiques Les rayons le et li des sections circulaires des cônes de pénombre et d’ombre par le plan mené par le lieu d’observation parallèlement au plan fondamental s’obtiennent par les formules suivantes : le = ue − ζ · tan fe li = ui − ζ · tan fi Les éclipses de Soleil se produisent à la nouvelle Lune, lorsque la Terre passe dans le cône d’ombre ou dans le cône de pénombre de la Lune (fig. 2). L’angle au pôle P d’un contact est l’angle de la direction SN (partie boréale du cercle horaire du centre S du Soleil) avec l’arc de grand cercle joignant les centres S et L du Soleil et de la Lune, compté positivement dans le sens nord-est-sud-ouest (fig. 3a). L’angle au zénith Z d’un contact a une définition analogue à celle de P, en remplaçant le cercle horaire du centre S du Soleil par le vertical du même point (fig. 3b). À un instant donné, la grandeur de l’éclipse est le rapport de la distance du bord du Soleil le plus rapproché du centre de la Lune au bord de la Lune le plus rapproché du centre du Soleil sur le diamètre du Soleil. Le degré d’obscuration est le pourcentage de la surface du disque solaire éclipsé par la Lune (fig. 3c).

2.2. Calculs Chaque élément de Bessel b est représenté sur un intervalle de temps (t0, t1) par des coefficients de développements en polynômes du temps, à l’exception des valeurs tan fe et tan fi qui sont considérées comme constantes sur l’intervalle. Un élément de Bessel se calcule à un instant T de cet intervalle de temps par la formule : b = b0 + b1t + b2t 2 + b3t 3, où t = T − t0, exprimé en heures, représente le temps écoulé depuis l’instant origine t0. La variation horaire b d’un élément de Bessel se calcule par la formule : b = b + 2b t + 3b t 2 1

Soient :

U=x−ξ V = y − η

2

3

U = x − ξ V = y − η

Calcul de la grandeur maximale On prend comme valeur de départ td l’époque du maximum de l’éclipse, l’instant du maximum tm se calcule en ajoutant à td la valeur τm donnée par : UU +VV τm = − 2 2 U +V

250

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

On doit réitérer le calcul en prenant comme nouvelle valeur de départ la valeur de tm. La grandeur maximale est donnée par : g=

l e - lm l e - li

pour une éclipse annulaire ou totale au lieu considéré, où : g=

l e - lm 2le - 0, 546 5

pour une éclipse partielle, avec : lm = U 2 +V 2

Calcul des contacts extérieurs et intérieurs On prend comme valeurs de départ td des contacts extérieurs des valeurs approchées déduites de la carte de l’éclipse et l’on prend comme valeurs de départ des contacts intérieurs (lorsqu’ils existent) la valeur tm du maximum calculée précédemment. Pour chaque valeur td de départ, on calcule les quantités suivantes : β=

U 2 +V 2 - l 2 2 UU +VV   γ =   θ = ± β − γ 2 2 2 2     U +V U +V

avec l = le ou l = li et θ étant du signe de β. Les instants des contacts extérieurs se calculent par la formule : t = td − β + θ et les instants des contacts intérieurs se calculent par les formules : t = td − β − | θ | pour le premier contact intérieur, et t = td − β + | θ | pour le second contact intérieur. Comme pour le calcul du maximum, on doit réitérer les calculs en prenant comme nouvelles valeurs de départ les valeurs t.

Calcul de l’angle au pôle et de l’angle au zénith La valeur de l’angle au pôle P d’un point de contact est donnée par : tan P =

U V

où sin P a le signe de U, sauf pour les contacts intérieurs d’une éclipse totale où sin P est de signe contraire à U.

251

guide de données astronomiques L’angle au zénith Z d’un point de contact est donné par : Z = P − Γ en désignant par Γ l’angle parallactique défini d’une façon approchée par : tan Γ =

ξ , sin Γ étant du signe de ξ. η

Exemple Calculer à Lomé (Togo) les époques des contacts extérieurs et des maximums de l’éclipse. Les coordonnées de Jakarta sont les suivantes : φ = 6° 10′  0,0″   λ = 0 h  5 min 24,0 s    h = 0,0 m ce qui donne   ρ sin φ′ = 0,10671  et  ρ cos φ′ = 0,99425 Voici les résultats des deux premières approximations, les calculs intermédiaires sont fournis avec cinq chiffres décimaux. À la fin de la deuxième approximation, on peut estimer que la précision est de l’ordre de quelques secondes de temps. Première approximation 1 contact extérieur

Maximum

15 h 30 min 49,29977° – 0,14753 0,98906 0,44886 0,76884 – 0,31998 – 0,34597 0,19854 – 0,54452 0,36027 0,18304 0,54955 – 1,31628 0,59325

16 h 30 min 64,30286° – 0,14726 0,98910 0,97418 0,90583 – 0,06836 – 0,19256 0,16591 – 0,35847 0,41795 0,18841 0,55043 – 0,18541

er

t (UT) H sin d cos d x ξ U=x−ξ y η V=y−η U = x − ξ V = y − η le β γ

2 contact extérieur e

Deuxième approximation 1 contact extérieur er

Maximum

2e contact extérieur

17 h 30 min 15 h 44 min 56 s 16 h 41 min 07 s 17 h 30 min 58 s 79,30595° 53,03373° 67,08458° 79,54575° – 0,14700 – 0,14746 – 0,14722 – 0,14700 0,98914 0,98907 0,98910 0,98914 1,49942 0,57961 1,07157 1,50782 0,98106 0,80826 0,92465 0,98173 0,51836 – 0,22865 0,14692 0,52609 – 0,03902 – 0,30781 – 0,16411 – 0,03656 0,12928 0,19092 0,15934 0,12867 – 0,16829 – 0,49873 – 0,32345 – 0,16523 0,48291 0,37372 0,42958 0,48399 0,19138 0,18458 0,18915 0,19140 0,55142 0,54976 0,55061 0,55144 0,80835 – 1,02171 0,00878 0,82322 – 0,02610 – 0,00703 – 0,00003

– 1,06740 0,82433 – 1,02514 0,82325 θ = ± β 2 −γ τ = −β + θ 0,24888 h 0,01598 h – 0,00343 h 0,00002 h τm = −β – 0,18541 h – 0,00878 h t+τ 15 h 44 min 56 s 17 h 30 min 58 s 15 h 44 min 44 s 17 h 30 min 58 s t + τm 16 h 41 min 07 s 16 h 40 min 36 s g 0,3521 P 204,6° 107,4° Γ 76,7° 82,5° Z=P−Γ 127,9° 24,9°

252

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Éclipse annulaire de Soleil du 26 février 2017 Paramètres physiques utilisés dans les calculs Les instants sont donnés en Temps universel et les longitudes sont comptées à partir du méridien de Greenwich, positivement vers l’ouest et négativement vers l’est. Pour tenir compte des écarts entre le centre optique et le centre de masse de la Lune, les positions de la Lune ont été corrigées de 0,50″ en longitude et de – 0,24″ en latitude. Les paramètres utilisés sont : –– la parallaxe horizontale du Soleil à une unité astronomique = 8,794 143″, –– le demi-diamètre solaire so = 15′59,63″, –– le rapport du rayon lunaire sur le rayon équatorial terrestre : k = 0,272 507 6, –– le rayon équatorial terrestre ro = 6 378 136,60 mètres, –– le carré de l’ellipticité de l’ellipsoïde terrestre e 2 = 0,006 694 40, –– la différence estimée entre le Temps terrestre (TT) et le Temps universel (UT) ΔTe = 69,184 s (le saut de seconde du 1er janvier 2017 a été pris en compte). Éléments de l’éclipse annulaire du 26 février 2017 Instant de la conjonction géocentrique en ascension droite le 26 février 2017 : 14 h 38 min 44,145 s UT. –– Ascension droite du Soleil.......................... 22 h 39 min 20,834 s –– Déclinaison du Soleil................................................... – 8° 29′ 52,59″ –– Ascension droite de la Lune....................... 22 h 39 min 20,834 s –– Déclinaison de la Lune............................................... – 8° 57′ 27,17″ –– Parallaxe équatoriale du Soleil.....................................................8,88″ –– Parallaxe équatoriale de la Lune....................................... 57′ 58,26″ –– Demi-diamètre vrai du Soleil...............................................16′ 09,1″ –– Demi-diamètre vrai de la Lune...........................................15′ 47,8″

Circonstances de l’éclipse générale Magnitude : 0,9965 – Canon d’Oppolzer : 7670 UT

Longitude

12 h 13 h 13 h 14 h

10,8 min + 95° 06,4′ 15,3 min + 113° 38,0′ 16,1 min + 113° 52,6′ 53,4 min + 31° 11,1′

– 33° 09,2′ – 42° 56,9′ – 43° 07,7′ – 34° 41,0′

– 27° 08,0′ – 26° 55,5′ – 9° 19,4′

– 10° 55,6′ – 10° 45,3′ – 0° 52,2′

Commencement de l’éclipse générale l’éclipse annulaire l’éclipse centrale Maximum de l’éclipse

le 26 à le 26 à le 26 à le 26 à

Fin de l’éclipse centrale l’éclipse annulaire l’éclipse générale

le 26 à 16 h 30,8 min le 26 à 16 h 31,6 min le 26 à 17 h 36,0 min

Latitude

253

guide de données astronomiques

Éléments de Bessel sous forme polynomiale Les séries suivantes représentent un ajustement polynomial par la méthode des moindres carrés des éléments de Bessel de la page suivante. Pour calculer la valeur de ces coefficients pour un instant T, prendre t = (T – 12 h) + δT/3600, T est exprimé en heures et fractions d’heure. Ces équations ne sont valides que sur l’intervalle 12 h10000 – 44 22,8 + 104 34,2 … … 268 3369 – 45 17,8 + 94 51,4 12 17 260 2057 – 45 44,5 + 85 29,2 12 18 253 1588 – 45 45,3 + 78 43,9 12 20 248 1330 – 45 33,1 + 73 15,1 12 22 242 1164 – 45 12,6 + 68 34,5 12 25 237 1046 – 44 46,1 + 64 28,1 12 28 233 958 – 44 15,2 + 60 47,5 12 31 228 889 – 43 40,7 + 57 27,5 12 34 223 835 – 43 3,3 + 54 24,3 12 37 218 790 – 42 23,5 + 51 35,0 12 40 213 754 – 41 41,7 + 48 57,4 12 43 208 724 – 40 58,1 + 46 29,9 12 47 203 700 – 40 12,9 + 44 11,0 12 51 197 679 – 39 26,3 + 41 59,6 12 54 191 663 – 38 38,5 + 39 54,6 12 58 185 649 – 37 49,6 + 37 55,0 13 2 178 639 – 36 59,5 + 36 0,2 13 6 172 631 – 36 8,5 + 34 9,4 13 11 165 625 – 35 16,6 + 32 22,0 13 15 158 622 – 34 23,7 + 30 37,2 13 19 152 622 – 33 30,0 + 28 54,6 13 24 145 624 – 32 35,3 + 27 13,5 13 29 139 628 – 31 39,8 + 25 33,3 13 34 133 635 – 30 43,3 + 23 53,5 13 39 128 645 – 29 45,9 + 22 13,5 13 44 123 658 – 28 47,5 + 20 32,5 13 50 118 675 – 27 48,0 + 18 49,9 13 55 114 696 – 26 47,4 + 17 4,8 14 1 110 723 – 25 45,5 + 15 16,3 14 7 106 756 – 24 42,2 + 13 23,2 14 13 103 798 – 23 37,3 + 11 24,3 14 19 100 851 – 22 30,5 + 9 17,6 14 26 97 920 – 21 21,4 + 7 0,8 14 33 95 1012 – 20 9,6 + 4 30,6 14 40 92 1140 – 18 54,3 + 1 42,0 14 47 90 1329 – 17 34,2 – 1 33,4 14 55 88 1642 – 16 6,8 – 5 30,9 15 3 86 2294 – 14 26,3 – 10 48,1 15 12 83 5500 – 12 3,8 – 20 35,7 15 24 81 >10000 – 10 55,6 – 27 8,0 15 28

P s … … 8,9 21,4 20,0 41,3 17,3 4,4 0,6 4,7 16,0 34,1 58,9 30,2 8,1 52,7 44,2 42,8 48,7 2,2 23,6 53,1 31,1 18,0 14,0 19,6 35,0 0,7 36,9 24,2 22,9 33,6 56,8 33,2 23,9 30,3 54,6 40,6 55,7 58,7 25,8 50,8

° … … 256 255 254 254 253 252 251 251 250 249 249 248 248 247 246 246 245 245 244 244 243 243 243 242 242 242 242 242 242 242 242 242 242 243 243 244 245 246 248 249

Z ° … … 31 30 29 29 28 28 28 28 28 28 28 28 29 30 30 32 33 35 37 40 43 47 52 57 64 71 80 88 97 105 112 118 124 129 133 137 141 144 148 150

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Circonstances locales sur la ligne de centralité Instant

Deuxième contact

UT h min Limites 13 17 13 20 13 25 13 30 13 35 13 40 13 45 13 50 13 55 14 0 14 5 14 10 14 15 14 20 14 25 14 30 14 35 14 40 14 45 14 50 14 55 15 0 15 5 15 10 15 15 15 20 15 25 15 30 15 35 15 40 15 45 15 50 15 55 16 0 16 5 16 10 16 15 16 20 16 25 16 30 Limites

UT h 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 16 16 16 16 16 16 16

min 15 16 19 24 29 34 39 44 49 54 59 4 9 14 19 24 29 34 39 44 49 54 59 4 9 14 19 24 29 34 39 44 49 54 59 4 9 14 19 24 29 30

P s 24,8 21,7 23,6 25,7 27,4 28,8 30,2 31,4 32,5 33,6 34,5 35,4 36,3 37,0 37,7 38,3 38,9 39,3 39,7 40,0 40,2 40,4 40,4 40,4 40,3 40,1 39,9 39,5 39,1 38,6 38,0 37,3 36,5 35,6 34,7 33,6 32,4 31,0 29,5 27,5 24,5 13,5

° 257 256 255 254 253 252 252 251 250 249 248 248 247 247 246 245 245 244 244 244 243 243 243 243 242 242 242 242 242 242 243 243 243 243 244 244 245 245 246 247 249 250

Troisième contact UT

Z ° 31 30 30 30 31 31 32 33 35 36 38 40 42 45 48 52 56 60 65 70 76 81 86 92 97 102 106 111 115 118 122 125 128 130 133 135 138 140 142 145 148 149

h 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 16 16 16 16 16 16 16 16

min 16 17 20 25 30 35 40 45 50 55 0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 0 5 10 15 20 25 30 31

P s 44,4 38,2 36,3 34,2 32,5 31,1 29,8 28,5 27,4 26,4 25,4 24,5 23,7 22,9 22,2 21,6 21,1 20,7 20,3 20,0 19,8 19,6 19,6 19,6 19,7 19,9 20,2 20,5 21,0 21,5 22,1 22,8 23,6 24,4 25,4 26,5 27,7 29,0 30,6 32,5 35,6 28,0

° 77 76 75 74 73 72 72 71 70 69 68 68 67 67 66 65 65 64 64 64 63 63 63 63 62 62 62 62 62 62 63 63 63 63 64 64 65 66 66 67 69 70

Quatrième contact UT

Z ° 211 210 210 210 211 211 212 213 215 216 218 220 223 226 229 232 236 241 246 251 256 261 267 272 277 282 287 291 295 298 302 305 308 311 313 316 318 320 323 325 328 329

h 14 14 14 14 14 14 15 15 15 15 15 15 15 15 15 15 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 16 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 … …

min 17 21 29 38 46 54 1 8 15 22 28 34 40 45 51 56 1 6 11 16 20 25 29 33 38 42 46 50 53 57 1 4 8 11 14 17 20 23 26 28 … …

P s 13,4 49,7 4,6 31,2 52,7 38,7 59,3 59,7 42,5 10,0 23,3 23,7 12,1 49,3 16,0 32,9 40,6 39,6 30,4 13,6 49,5 18,6 41,1 57,4 7,8 12,6 11,8 5,6 54,2 37,6 15,8 48,6 15,7 36,9 51,5 58,4 56,1 41,7 9,8 6,6 … …

° 77 76 75 73 72 71 70 69 68 68 67 66 66 65 65 64 64 64 64 63 63 63 63 63 63 63 63 63 63 64 64 64 64 65 65 66 66 67 68 69 … …

Z ° 209 210 211 213 216 219 223 227 231 235 240 245 250 255 260 264 269 273 277 281 284 287 290 293 296 298 301 303 305 307 309 311 312 314 316 317 319 321 323 325 … …

257

guide de données astronomiques

258

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Éclipse totale de Soleil du 21 août 2017 Paramètres physiques utilisés dans les calculs Les instants sont donnés en Temps universel et les longitudes sont comptées à partir du méridien de Greenwich, positivement vers l’ouest et négativement vers l’est. Pour tenir compte des écarts entre le centre optique et le centre de masse de la Lune, les positions de la Lune ont été corrigées de 0,50″ en longitude et de – 0,24″ en latitude. Les paramètres utilisés sont : –– la parallaxe horizontale du Soleil à une unité astronomique = 8,794 143″, –– le demi-diamètre solaire so = 15′59,63″, –– le rapport du rayon lunaire sur le rayon équatorial terrestre : k = 0,272 507 6, –– le rayon équatorial terrestre ro = 6 378 136,60 mètres, –– le carré de l’ellipticité de l’ellipsoïde terrestre e 2 = 0,006 694 40, –– la différence estimée entre le Temps terrestre (TT) et le Temps universel (UT) ΔTe = 69,184 s (le saut de seconde du 1er janvier 2017 a été pris en compte). Éléments de l’éclipse totale du 21 août 2017 Instant de la conjonction géocentrique en ascension droite le 21 août 2017 : 18 h 13 min 12,939 s UT. –– Ascension droite du Soleil.......................... 10 h 04 min 02,041 s –– Déclinaison du Soleil............................................... + 11° 51′ 53,25″ –– Ascension droite de la Lune....................... 10 h 04 min 02,041 s –– Déclinaison de la Lune........................................... + 12° 18′ 25,37″ –– Parallaxe équatoriale du Soleil.....................................................8,69″ –– Parallaxe équatoriale de la Lune....................................... 58′ 56,02″ –– Demi-diamètre vrai du Soleil...............................................15′ 48,7″ –– Demi-diamètre vrai de la Lune...........................................16′ 03,5″

Circonstances de l’éclipse générale Magnitude : 0,9872 – Canon d’Oppolzer : 7671 UT

Longitude

15 h 16 h 16 h 18 h

46,8 min + 153° 05,1′ 48,5 min + 171° 24,4′ 49,1 min + 171° 34,8′ 25,5 min + 87° 40,1′

+ 30° 32,6′ + 39° 36,8′ + 39° 43,9′ + 36° 57,7′

+ 27° 26,3′ + 27° 34,9′ + 44° 59,5′

+ 11° 00,9′ + 10° 54,3′ + 1° 42,2′

Commencement de l’éclipse générale l’éclipse totale l’éclipse centrale Maximum de l’éclipse

le 21 à le 21 à le 21 à le 21 à

Fin de l’éclipse centrale l’éclipse totale l’éclipse générale

le 21 à 20 h 02,1 min le 21 à 20 h 02,6 min le 21 à 21 h 04,4 min

Latitude

259

guide de données astronomiques

Éléments de Bessel sous forme polynomiale Les séries suivantes représentent un ajustement polynomial par la méthode des moindres carrés des éléments de Bessel de la page suivante. Pour calculer la valeur de ces coefficients pour un instant T, prendre t = (T – 15 h) + δT/3600, T est exprimé en heures et fraction d’heure. Ces équations ne sont valides que sur l’intervalle 15 h10000 + 41 30,5 + 162 41,8 … … 16 55 1 22,7 85 100,0 1,011 18 271 3739 + 43 35,5 + 149 17,6 15 53 17 0 1 34,4 91 100,0 1,012 25 277 2115 + 44 24,0 + 141 26,8 15 55 17 5 1 44,0 95 100,0 1,012 30 283 1622 + 44 47,1 + 135 19,8 15 57 17 10 1 52,3 99 100,0 1,013 34 289 1357 + 44 55,3 + 130 10,3 16 0 17 15 1 59,8 101 100,0 1,013 38 294 1187 + 44 53,3 + 125 39,2 16 3 17 20 2 6,5 104 100,0 1,014 41 299 1068 + 44 43,6 + 121 36,2 16 6 17 25 2 12,6 106 100,0 1,014 44 304 978 + 44 27,8 + 117 55,2 16 9 17 30 2 18,1 108 100,0 1,014 47 309 909 + 44 7,0 + 114 31,8 16 12 17 35 2 23,1 109 100,0 1,015 50 314 854 + 43 42,0 + 111 23,3 16 16 17 40 2 27,5 111 100,0 1,015 52 319 810 + 43 13,3 + 108 27,2 16 19 17 45 2 31,4 112 100,0 1,015 55 324 774 + 42 41,4 + 105 41,8 16 23 17 50 2 34,8 113 100,0 1,015 57 330 744 + 42 6,6 + 103 5,8 16 26 17 55 2 37,7 114 100,0 1,015 58 336 719 + 41 29,4 + 100 38,0 16 30 18 0 2 40,1 115 100,0 1,016 60 342 699 + 40 49,8 + 98 17,2 16 34 18 5 2 42,0 116 100,0 1,016 61 349 683 + 40 8,1 + 96 2,6 16 38 18 10 2 43,4 117 100,0 1,016 62 355 670 + 39 24,4 + 93 53,5 16 42 18 15 2 44,3 117 100,0 1,016 63 3 660 + 38 38,9 + 91 49,1 16 46 18 20 2 44,7 118 100,0 1,016 64 10 653 + 37 51,6 + 89 48,7 16 51 18 25 2 44,6 118 100,0 1,016 64 17 649 + 37 2,7 + 87 51,7 16 55 18 30 2 44,1 118 100,0 1,016 64 25 647 + 36 12,2 + 85 57,4 17 0 18 35 2 43,1 118 100,0 1,016 63 32 647 + 35 20,1 + 84 5,4 17 4 18 40 2 41,6 118 100,0 1,016 63 38 650 + 34 26,4 + 82 15,1 17 9 18 45 2 39,6 118 100,0 1,015 62 45 656 + 33 31,1 + 80 25,7 17 14 18 50 2 37,2 118 100,0 1,015 60 51 664 + 32 34,3 + 78 36,8 17 20 18 55 2 34,4 118 100,0 1,015 59 57 676 + 31 35,8 + 76 47,6 17 25 19 0 2 31,1 117 100,0 1,015 57 62 691 + 30 35,6 + 74 57,4 17 31 19 5 2 27,4 116 100,0 1,015 55 66 710 + 29 33,6 + 73 5,4 17 36 19 10 2 23,2 115 100,0 1,015 53 71 734 + 28 29,7 + 71 10,8 17 42 19 15 2 18,6 114 100,0 1,014 51 75 764 + 27 23,6 + 69 12,4 17 48 19 20 2 13,5 113 100,0 1,014 48 78 801 + 26 15,2 + 67 8,8 17 55 19 25 2 8,0 111 100,0 1,014 45 81 848 + 25 4,0 + 64 58,5 18 1 19 30 2 1,9 108 100,0 1,013 42 85 907 + 23 49,7 + 62 39,1 18 8 19 35 1 55,3 106 100,0 1,013 39 87 985 + 22 31,5 + 60 7,7 18 15 19 40 1 48,1 102 100,0 1,013 35 90 1090 + 21 8,5 + 57 19,7 18 22 19 45 1 40,1 98 100,0 1,012 31 92 1238 + 19 39,2 + 54 7,9 18 29 19 50 1 31,1 93 100,0 1,011 26 95 1467 + 18 0,6 + 50 19,3 18 37 19 55 1 20,3 85 100,0 1,010 20 97 1875 + 16 6,4 + 45 24,6 18 46 20 0 1 5,5 74 100,0 1,009 11 100 2948 + 13 33,4 + 37 36,0 18 56 Limites 0 49,9 60 100,0 1,008 0 102 9053 + 11 0,9 + 27 26,3 19 3

262

P s … … 48,7 37,5 57,2 34,3 23,6 22,4 29,3 43,3 4,1 31,3 4,9 44,9 31,2 24,2 24,0 30,8 44,9 6,5 36,0 13,6 59,6 54,4 58,3 11,5 34,3 7,1 50,1 43,7 48,2 4,1 32,0 12,5 6,8 16,6 44,9 37,3 6,9 3,2 25,7

° … … 281 282 283 283 284 285 285 286 287 287 288 289 289 290 290 291 292 292 293 293 294 294 295 295 295 296 296 296 296 296 296 296 296 295 295 294 294 292 291

Z ° … … 328 329 329 330 330 330 330 330 330 330 329 329 328 327 326 325 323 321 318 315 311 306 300 293 286 277 268 260 252 245 239 233 229 225 221 218 215 212 209

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Circonstances locales sur la ligne de centralité Instant

Deuxième contact

UT h min Limites 16 50 16 55 17 0 17 5 17 10 17 15 17 20 17 25 17 30 17 35 17 40 17 45 17 50 17 55 18 0 18 5 18 10 18 15 18 20 18 25 18 30 18 35 18 40 18 45 18 50 18 55 19 0 19 5 19 10 19 15 19 20 19 25 19 30 19 35 19 40 19 45 19 50 19 55 20 0 Limites

UT h 16 16 16 16 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 20

min 48 49 54 59 4 9 14 18 23 28 33 38 43 48 53 58 3 8 13 18 23 28 33 38 43 48 53 58 3 8 13 18 23 28 34 39 44 49 54 59 1

P s 37,2 27,7 18,7 12,9 8,1 4,0 0,2 56,9 53,8 51,1 48,6 46,3 44,4 42,7 41,2 40,0 39,0 38,3 37,8 37,6 37,6 37,9 38,4 39,1 40,1 41,2 42,7 44,3 46,1 48,2 50,5 53,1 55,8 58,9 2,2 5,8 9,8 14,3 19,7 27,2 40,6

° 100 101 102 103 104 104 105 106 107 108 108 109 110 110 111 111 112 113 113 113 114 114 115 115 115 115 115 116 116 116 116 115 115 115 115 114 114 113 112 111 109

Troisième contact UT

Z ° 149 150 150 149 149 148 147 146 144 143 141 139 136 133 130 126 121 117 112 106 100 95 89 83 78 73 69 65 61 58 54 52 49 46 44 42 40 38 35 33 31

h 16 16 16 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 17 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 18 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 20 20

min 49 50 55 0 5 10 15 21 26 31 36 41 46 51 56 1 6 11 16 21 26 31 36 41 46 51 56 1 6 11 16 21 26 31 35 40 45 50 55 0 2

P s 31,5 32,4 41,4 47,3 52,1 56,3 60,0 3,3 6,4 9,1 11,6 13,8 15,7 17,4 18,9 20,0 21,0 21,6 22,1 22,3 22,2 21,9 21,4 20,6 19,6 18,4 17,0 15,3 13,5 11,4 9,1 6,5 3,8 0,8 57,5 53,9 49,9 45,4 40,0 32,6 30,5

° 280 281 282 283 284 284 285 286 287 288 288 289 290 290 291 291 292 293 293 293 294 294 295 295 295 295 295 296 296 296 296 295 295 295 295 294 294 293 292 291 289

Quatrième contact UT

Z ° 329 330 330 329 329 328 327 326 324 322 320 318 315 312 309 305 300 296 290 285 279 274 268 263 257 253 248 244 241 237 234 231 229 226 224 222 220 218 215 213 211

h 17 17 18 18 18 18 18 18 18 18 18 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 19 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 … …

min 47 51 2 10 18 26 33 40 46 53 59 5 10 16 21 26 31 36 41 46 50 55 59 3 7 12 16 19 23 27 31 34 38 41 44 47 50 53 55 … …

P s 6,0 29,0 19,0 59,3 54,4 21,3 26,7 14,3 46,2 4,1 8,9 1,8 43,4 14,5 35,8 47,8 51,1 46,2 33,7 13,9 47,3 14,2 35,0 50,0 59,5 3,7 2,7 56,7 45,8 30,0 9,2 43,2 11,8 34,4 50,2 57,8 55,0 37,5 55,4 … …

° 100 101 103 104 105 106 107 108 108 109 110 110 111 112 112 113 113 113 114 114 114 115 115 115 115 115 115 115 115 115 115 114 114 114 114 113 113 112 111 … …

Z ° 152 151 149 147 144 141 138 134 129 125 120 115 109 104 99 94 89 85 80 77 73 70 67 64 62 59 57 55 53 51 50 48 46 45 43 42 40 38 36 … …

263

guide de données astronomiques

Éclipses de Soleil en 2018

Phases

Temps universel

Lieu Longitude (1)

Latitude

Circonstances générales de l’éclipse partielle du 15 février 2018 canon d’Oppolzer : 7672 – grandeur maximale : 0,5992 h min

°

´

°

´

Commencement de l’éclipse générale

18 55,8

– 144 26,9

– 62 26,3

Maximum de l’éclipse

20 51,4

– 0 52,0

– 71 05,5

Fin de l’éclipse générale

22 47,1

+ 59 15,1

– 35 23,6

Remarque – Cette éclipse est invisible en France

Circonstances générales de l’éclipse partielle du 13 juillet 2018 canon d’Oppolzer : 7673 – grandeur maximale : 0,3365 h min

°

´

°

´

Commencement de l’éclipse générale

1 48,4

– 96 24,7

– 52 56,6

Maximum de l’éclipse

3 01,1

– 127 28,3

– 67 55,5

Fin de l’éclipse générale

4 13,8

– 168 19,8

– 57 52,6

Remarque – Cette éclipse est invisible en France

Circonstances générales de l’éclipse partielle du 11 août 2018 canon d’Oppolzer : 7674 – grandeur maximale : 0,7372 h min

°

´

°

Commencement de l’éclipse générale

8 02,1

+ 54 49,7

+ 57 46,9

Maximum de l’éclipse

9 46,3

– 174 40,5

+ 70 26,0

Fin de l’éclipse générale

11 30,7

– 109 28,4

+ 34 44,1

Remarque – Cette éclipse est invisible en France (1) Positive vers l’ouest et négative vers l’est du méridien de Greenwich.

264

´

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Éclipses de Soleil en 2018 (suite) Coefficients des développements des éléments de Bessel en polynômes du temps Éclipse partielle de Soleil du 15 février 2018 Intervalle de représentation : t0 = 18 h UT, t1 = 23 h UT Éléments x y sin d cos d

H ue ui tan fe tan fi

b0 1er coefficient

b1 2e coefficient

b2 3e coefficient

– 1,123 807 48 – 1,538 936 35 – 0,216 541 74 0,976 273 35 86,474 556 54 – 0,004 178 07 δT 0,568 460 28 – 0,021 964 50 0,004 734 05 – 0,004 710 46

+ 0,499 021 00 + 0,127 539 61 + 0,000 239 66 + 0,000 053 16 + 15,001 807 49

+ 0,000 031 74 + 0,000 139 64 + 0,000 000 05 – 0,000 000 02 + 0,000 002 59

– 0,000 031 04 + 0,000 030 89

– 0,000 010 26 + 0,000 010 21

b3 4e coefficient – 0,000 005 92 – 0,000 001 44

– 0,000 000 01

Éclipse partielle de Soleil du 13 juillet 2018 Intervalle de représentation : t0 = 1 h UT, t1 = 5 h UT Éléments x y sin d cos d

H ue ui tan fe tan fi

b0 1er coefficient

b1 2e coefficient

b2 3e coefficient

b3 4e coefficient

– 1,253 529 54 – 1,285 207 38 0,372 292 26 0,928 115 55 193,569 530 81 – 0,004 178 07 δT 0,530 161 04 0,016 143 58 0,004 598 80 – 0,004 575 88

+ 0,582 703 32 – 0,032 982 55 – 0,000 095 84 + 0,000 038 45 + 15,000 235 70

+ 0,000 057 66 – 0,000 079 83 – 0,000 000 09 – 0,000 000 03 + 0,000 001 85

– 0,000 009 93 + 0,000 000 47

+ 0,000 038 88 – 0,000 038 69

– 0,000 012 80 + 0,000 012 74

– 0,000 000 03

265

guide de données astronomiques

Éclipses de Soleil en 2018 (suite et fin) Coefficients des développements des éléments de Bessel en polynômes du temps Éclipse partielle de Soleil du 11 août 2018 Intervalle de représentation : t0 = 8 h UT, t1 = 12 h UT Éléments x y sin d cos d

H ue ui tan fe tan fi

266

b0 1er coefficient

b1 2e coefficient

b2 3e coefficient

– 0,758 578 39 1,343 343 98 0,262 873 69 0,964 930 25 298,689 255 95 – 0,004 178 07 δT 0,531 600 70 0,014 711 12 0,004 612 64 – 0,004 589 66

+ 0,568 572 17 – 0,125 635 96 – 0,000 203 15 + 0,000 055 35 + 15,003 070 98

+ 0,000 009 37 – 0,000 172 09 – 0,000 000 06 – 0,000 000 01 + 0,000 002 04

+ 0,000 084 31 – 0,000 083 89

– 0,000 012 76 + 0,000 012 70

b3 4e coefficient – 0,000 009 61 + 0,000 002 06

– 0,000 000 03

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

3. Phénomènes astronomiques On donne ci-contre l’époque, en Temps universel et par ordre chronologique, de divers phénomènes astronomiques. Les abréviations et symboles utilisés sont : e Soleil

b Lune

h Mercure

g Vénus

f Terre

i Mars

m Jupiter

l Saturne

j Uranus

k Neptune

n Pluton

3.1. Phases de la Lune nl nouvelle Lune

pq premier quartier

pl pleine Lune

dq dernier quartier

3.2. Phénomènes Les phénomènes indiqués sont les suivants : 1. Les conjonctions et oppositions des planètes supérieures avec le Soleil : les longitudes géocentriques de la planète et du Soleil sont égales ou diffèrent de 180° ; 2. Les conjonctions des planètes inférieures avec le Soleil : les longitudes géocentriques de la planète et du Soleil sont égales. Les conjonctions sont dites supérieures ou inférieures suivant que la distance de la planète à la Terre est plus grande ou plus petite qu’une unité astronomique ; 3. Les plus grandes élongations des planètes inférieures : la différence des longitudes géocentriques de la planète et du Soleil est maximale, et l’on donne cette différence (abréviation : PGÉ) ; 4. Les apogées et périgées du Soleil et de la Lune et les périgées des planètes : la distance de l’astre considéré à la Terre est maximale (apogée) ou minimale (périgée) ; 5. Les périhélies des planètes : le rayon vecteur de la planète, c’est-à-dire sa distance au Soleil, est minimal dans une révolution de la planète ; 6. Les phases de Lune ; 7. Les éclipses de Lune et de Soleil (pour plus de détails, voir précédemment) ; 8. Les équinoxes et les solstices (pour l’hémisphère nord).

267

guide de données astronomiques

Phénomènes astronomiques en 2017 Date

heure Symb. Phénomène

Date

heure Symb. Phénomène

janvier

5 10 12 12 19 19 22 28

19 h 47 6 h 01 11 h 34 13 h 18 9 h 43 22 h 13 0 h 14 0 h 07

PQ Périgée PL PGÉ 47° 9′ E PGÉ 24° 8′ O DQ Apogée NL

b b b g h b b b

avril

1 3 7 8 11 15 19 20 23 26 27

10 h 18 18 h 39 21 h 39 21 h 26 6 h 08 10 h 05 9 h 57 5 h 54 8 h 36 12 h 16 16 h 15

h b m m b b b h h b b

février

4 6 10 11 18 18 20 26 26 27

4 h 19 14 h 02 0 h 33 19 h 33 21 h 14 16 h 55 14 h 58 21 h 22

b b b b b b g b e h

PQ Périgée Éclipse par la pénombre PL DQ Apogée Périhélie NL Éclipse annulaire Apogée

mai

3 10 12 17 19 25 26

2 h 47 21 h 42 19 h 51 23 h 24 0 h 33 19 h 44 1 h 21

b b b h b b b

mars

3 5 7 12 18 20 20 23 25 25 28 30

268

7 h 33 11 h 32 0 h 29 14 h 54 17 h 25 10 h 29 15 h 58 13 h 53 1 h 53 10 h 17 2 h 57 12 h 32

b b h b b e b h g g b b

Périgée PQ Conjonction supérieure PL Apogée Équinoxe de printemps DQ Périhélie Périgée Conjonction inférieure NL Périgée

PGÉ 18°60′ E PQ Opposition Périgée PL Apogée DQ Conjonction inférieure Périgée NL Périgée

PQ PL Apogée PGÉ 25° 47′ O DQ NL Périgée

juin

1 3 8 9 15 15 17 19 21 21 22 23 24

12 h 42 12 h 30 22 h 21 13 h 10 10 h 18 14 h 06 11 h 33 13 h 11 4 h 24 14 h 14 9 h 40 10 h 52 2 h 31

b g b b l l b h e h h b b

PQ PGÉ 45°52′ O Apogée PL Opposition Périgée DQ Périhélie Solstice d’été Conjonction supérieure Apogée Périgée NL

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Phénomènes astronomiques en 2017 Date

heure Symb. Phénomène

Date

heure Symb. Phénomène

juillet

1 6 9 16 21 23 27 30 30

0 h 51 4 h 28 4 h 07 19 h 26 17 h 12 9 h 46 0 h 57 4 h 39 15 h 23

b b b b b b i h b

PQ Apogée PL DQ Périgée NL Conjonction PGÉ 27°12’ E PQ

octobre

3 5 8 9 12 16 19 24 25 26 27

5 h 43 18 h 40 20 h 54 5 h 55 12 h 25 7 h 25 19 h 12 22 h 24 2 h 26 18 h 09 22 h 22

août

2 5 7 7 15 18 21 21 23 26 29 30

17 h 55 10 h 51 18 h 11

6 12 13 13 15 20 22 27 28

7 h 03 10 h 17 6 h 25 16 h 06 12 h 27 5 h 30 20 h 02 6 h 50 2 h 54

1 h 15 13 h 18 18 h 30 18 h 44 20 h 42 8 h 13 11 h 25

b i b b b b b e h h b b

Apogée Apogée PL Éclipse partielle DQ Périgée NL Éclipse totale Périgée Conjonction inférieure PQ Apogée

b h b b h b e b b

PGÉ 17°56’ O DQ Périgée Périhélie NL Équinoxe d’automne Apogée PQ

Périhélie PL Conjonction supérieure Périgée DQ Apogée NL Apogée Apogée Conjonction PQ

novembre

4 6 10 18 21 24 26

5 h 23 0 h 10 20 h 36 11 h 42 18 h 53 0 h 27 17 h 03

3 4 10 12 13 13 18 19 21 21 21 26

15 h 47 8 h 46 7 h 51 11 h 42 1 h 49 2 h 44 6 h 30 1 h 26 16 h 28 16 h 41 21 h 09 9 h 20

septembre

PL

g b h b b h b m b m b

b b b b b h b

PL Périgée DQ NL Apogée PGÉ 21°60’ E PQ

décembre

b b b h h h b b e l l b

PL Périgée DQ Périhélie Conjonction inférieure Périgée NL Apogée Solstice d’hiver Apogée Conjonction PQ

269

Cartes de visibilité des éclipses de Soleil et de Lune 2017 – 2018

271

guide de données astronomiques

Éclipses de Soleil en 2017

Éclipse annulaire de Soleil – 26 février 2017

Éclipse totale de Soleil – 21 août 2017 272

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Éclipses de Lune en 2017

Éclipse de Lune par la pénombre – 10-11 février 2017

Éclipse partielle de Lune – 7 août 2017 273

guide de données astronomiques

Éclipses de Soleil en 2018

Éclipse partielle de Soleil – 15 février 2018

Éclipse partielle de Soleil – 13 juillet 2018 274

8. les éclipses et les phénomènes astronomiques

Éclipses de Soleil en 2018

Éclipse partielle de Soleil – 11 août 2018

275

guide de données astronomiques

Éclipses de Lune en 2018

Éclipse totale de Lune – 31 janvier 2018

Éclipse totale de Lune – 27 juillet 2018 276

Chapitre neuvième AUTRES PHÉNOMÈNES DANS LE SYSTÈME SOLAIRE

Ce chapitre présente l’ensemble des phénomènes (hors Soleil et Lune) qui se produisent durant l’année en cours et qui sont observables par des instruments amateurs. Pour chaque type de phénomène, un ensemble de conseils guide l’observateur, afin de l’aider à réaliser des observations utilisables scientifiquement par les chercheurs. Le lecteur, astronome amateur, pourra ainsi participer à l’effort de recherche international pour une meilleure connaissance de notre Univers.

1. Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter dus à la planète 1.1. Description Au cours de leur révolution autour de Jupiter, les quatre satellites galiléens, dont les orbites sont quasiment équatoriales et coplanaires, traversent l’ombre de la planète. Des éclipses sont alors observables (dont les événements sont ici notés E.C ou E.F pour le commencement ou la fin du phénomène) si le satellite est derrière la planète par rapport au Soleil ou des passages d’ombre (O.C ou O.F) si le satellite est devant. De même, ces satellites passent devant ou derrière la planète par rapport à la Terre : l’observateur terrestre peut alors observer un passage (P.C ou P.F) ou une occultation (IM. pour immersion et EM. pour émersion). Dans les tables suivantes, les époques de ces différents phénomènes sont mentionnées en Temps universel et à la minute près. Il faut noter que ces événements sont calculés pour le centre des satellites, en considérant un cône d’ombre pointé vers le centre du Soleil et un observateur géocentrique. Dans ces calculs est pris en compte l’effet de la phase sur Jupiter, lequel peut modifier de façon significative la date d’un passage devant la planète, ou celle d’un passage d’ombre. Si, dans ces éphémérides, les satellites sont réduits à leur centre, ce qui revient à prédire la bissection du satellite par le cône d’ombre ou par le cône de visibilité, la planète est quant à elle modélisée par un ellipsoïde (fig. 1).

277

guide de données astronomiques Ces phénomènes ont longtemps été calculés à partir d’éphémérides des satellites issues de la théorie de Sampson revitalisée en 1982. Ils le sont maintenant à partir de la théorie L2 de V. Lainey (2009) dans cette nouvelle version des éphémérides astronomiques de l’imcce. Les éclipses se produisent à l’ouest ou à l’est de la planète, suivant que l’observation a lieu avant ou après la date de l’opposition, c’est-à-dire selon que Jupiter passe au méridien après ou avant minuit. Pour le premier satellite et en général pour le second, il n’est possible d’observer, avant l’opposition, que le commencement des éclipses et ensuite la fin des occultations. Ceci est dû au recouvrement des cônes d’ombre et de visibilité en fonction de la géométrie des positions planétaires, qui fait que ces fins d’éclipses se produisent derrière la planète et que ces débuts d’occultation se produisent dans le cône d’ombre. Après l’opposition, pour une raison analogue, seuls le commencement des occultations et la fin des éclipses sont observables. Au contraire, pour les deux derniers satellites, il est possible d’observer à la fois les débuts et fins d’occultation, ainsi que les commencements et fins d’éclipse. Cependant, certaines années, le quatrième satellite et, de façon moindre, le troisième satellite ne présentent que quelques phénomènes, voire aucun. Ceci se produit lorsque les orbites des satellites sont très ouvertes, soit à deux reprises lors d’une révolution de Jupiter (tous les six ans). La durée des phénomènes des satellites galiléens n’est pas fournie dans ces éphémérides qui ne produisent que la prédiction du milieu de l’événement (bissection du satellite). Cette durée dépend fortement de la latitude jovicentrique du satellite (hauteur angulaire au-dessus de l’écliptique). Pour une latitude nulle, c’est-à-dire pour une orbite qui coupe le cône d’ombre au niveau équatorial, la durée théorique des événements (c’est-à-dire, pour les éclipses, la transition de l’éclairement total à l’ombre) est d’environ 3,5 minutes pour Io, 4 minutes pour Europe, 8 minutes pour Ganymède et 10 minutes pour Callisto. Il sera nécessaire de se reporter au fascicule des Suppléments à la Connaissance des temps relatif aux satellites naturels publiés par l’imcce pour obtenir les durées de chaque phénomène.

1.2. Observation des phénomènes Les satellites galiléens sont les premiers satellites naturels découverts : ils sont ainsi observés depuis 1610. Leurs phénomènes, observés très tôt eux aussi, ont été utilisés en tant qu’horloge naturelle pour les calculs de longitudes. En particulier, les éclipses ont longtemps représenté le moyen le plus précis de vérifier les modèles de mouvements des satellites galiléens et de les ajuster à l’observation. Ces observations consistaient à dater soit les disparitions complètes des satellites dans l’ombre de la planète ou leur réapparition, soit leur demi-éclat. Ainsi, une base de données de plus de 16 000 de ces événements s’étalant sur plus de 300 ans a pu être constituée en 1986 par l’astronome américain J.H. Lieske. L’essentiel de ces observations anciennes concerne des observations visuelles qui permettent une étude du comportement à long terme des satellites. 278

9. autres phénomènes dans le système solaire

orbite du sattelite occultation fin ombre début sans phase

Soleil ponctuel S

ombre début avec phase

T'

éclipse fin

S'

passage début J

Jupiter ellipsoïdal occultation début

ombre fin passage fin avec phase

éclipse début

passage fin sans phase

T

Terre ponctuelle

Fig. 1 – Définition des phénomènes des satellites galiléens. Pour l’époque moderne, l’observation des éclipses consiste à mesurer la variation de l’éclat du satellite par un moyen photométrique bien calé sur une base de temps. L’utilisation de détecteurs modernes (caméras CCD) pour obtenir ces mesures photométriques et l’analyse par des modèles photométriques de courbe de lumière permettent ensemble d’obtenir des données de bonne précision. Ces observations sont toutefois dépendantes d’effets de réfraction dans l’atmosphère de la planète qui peuvent en affecter la précision. Sans atteindre la grande précision des observations de phénomènes mutuels, qui eux ne sont pas affectés d’effets atmosphériques, ces observations d’éclipses par la planète peuvent être d’un apport intéressant pour mieux comprendre le comportement dynamique des satellites galiléens. Les lecteurs intéressés par ce sujet pourront avec profit se reporter à la lecture d’articles publiés par A. Mallama. Soleil

Terre

Occultation mutuelle Éclipse mutuelle

Occultation Éclipse

Fig. 2 – Définition des phénomènes et phénomènes mutuels d’un système planétaire. 279

guide de données astronomiques

1.3. Comment observer La magnitude forte de ces satellites ne nécessite pas l’utilisation d’instruments de grand diamètre. Les recommandations aux observateurs sont alors principalement les suivantes : –– munir l’instrument d’une caméra suffisamment rapide pour réaliser plusieurs dizaines d’images (ou de mesures photométriques) sur la durée d’une éclipse, qui pour Io, le satellite le proche de Jupiter et le plus rapide, représente au minimum 3,5 minutes de temps ; –– utiliser un système de datation dans l’échelle de temps UTC, à mieux que la seconde de temps, ce qui est indispensable pour que ces observations soient utilisables en tant que mesures photométriques à but astrométrique ; –– garder dans le champ de vue un satellite éventuellement proche non concerné par le phénomène et qui servira de référence photométrique pour l’analyse des images, permettant en particulier de les corriger des fluctuations de la transparence atmosphérique ; –– ne pas restreindre l’observation à la stricte durée théorique de l’événement, mais l’anticiper de plusieurs minutes et l’étendre de plusieurs minutes également. Pour tout renseignement complémentaire, contactez-nous par courrier électronique à l’adresse [email protected] en indiquant comme sujet « phénomènes ».

280

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Janvier 2017 Jour

h min

Jour

0 0 0 0 0 0

5 9 11 14 14 16

40 4 49 15 20 40

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

1 1 1 1 1 1 1 1

1 3 3 4 5 6 6 8

7 0 49 12 12 11 23 32

III I III I I III I III

E.C. O.C. E.F. P.C. O.F. IM. P.F. EM.

8 8 8 8 8 8 8 8

h min 4 5 6 7 7 8 10 12

53 5 7 5 45 17 14 31

Jour I III I I III I III III

O.C. E.C. P.C. O.F. E.F. P.F. IM. EM.

h min

Jour

15 15

14 16

13 27

III III

IM. EM.

16 16 16 16

3 7 12 16

54 19 2 59

I I II II

E.C. EM. E.C. EM.

17 17 17 17 17

1 2 3 4 22

15 28 27 38 22

I I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

18 18 18 18 18 18 18 18 18 18

1 6 8 8 11 19 20 21 22 23

47 13 42 44 5 43 56 55 56 6

I II II II II I I I III I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. O.C. P.F.

19 19 19 19 19

1 4 6 16 20

33 3 14 50 15

III III III I I

O.F. P.C. P.F. E.C. EM.

9 9 9 9 9

2 5 9 14 23

1 26 27 25 22

I I II II I

E.C. EM. E.C. EM. O.C.

10 10 10 10 10

0 1 2 20 23

35 34 46 29 54

I I I I I

P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

11 11 11 11 11 11 11 11 11 11

3 6 6 8 17 18 19 20 21 21

40 8 10 32 50 59 3 2 14 36

II II II II I III I I I III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.C. P.C. O.F. P.F. O.F.

12 12 12 12 12

0 2 14 18 22

6 20 57 23 44

III III I I II

P.C. P.F. E.C. EM. E.C.

20 20 20 20 20 20

1 6 14 15 16 17

19 15 12 24 23 34

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

13 13 13 13 13

3 12 13 14 15

42 18 32 30 42

II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

21 21 21 21 21

11 14 19 21 22

18 43 30 58 0

I I II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F.

22 22 22 22 22 22 22 22 22

0 8 9 10 12 13 15 18 20

20 40 52 52 2 0 38 7 18

II I I I I III III III III

P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. E.F. IM. EM.

23 23 23

5 9 14

47 11 36

I I II

E.C. EM. E.C.

2 2 2 2 2 2 2

0 3 6 11 21 22 23

8 32 51 49 28 41 41

I I II II I I I

E.C. EM. E.C. EM. O.C. P.C. O.F.

3 3 3

0 18 22

52 36 1

I I I

P.F. E.C. EM.

4 4 4 4 4 4 4 4 4 4 4 4

1 3 3 5 15 15 17 17 18 19 20 22

6 33 37 58 1 57 10 40 9 20 6 23

II II II II III I I III I I III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.C. P.C. O.F. O.F. P.F. P.C. P.F.

5 5 5

13 16 20

4 29 9

I I II

E.C. EM. E.C.

6 6 6 6 6

1 10 11 12 13

7 25 38 37 49

II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

14 14 14 14 14 14

9 12 16 19 19 21

25 51 56 25 27 48

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

7 7 7 7 7 7

7 10 14 16 16 19

32 58 23 51 54 15

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

15 15 15 15 15 15

6 8 8 9 10 11

47 0 58 3 10 42

I I I III I III

O.C. P.C. O.F. E.C. P.F. E.F.

h min

23

19

30

II

EM.

24 24 24 24

3 4 5 6

8 20 20 30

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

25 25 25 25 25 25 25 25 25

0 3 8 11 11 13 21 22 23

15 38 47 14 17 35 36 48 48

I I II II II II I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F.

26 26 26 26 26 26 26

0 2 5 7 10 18 22

58 54 30 56 3 43 6

I III III III III I I

P.F. O.C. O.F. P.C. P.F. E.C. EM.

27 27 27 27 27 27

3 8 16 17 18 19

54 45 5 16 16 26

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

28 28 28

13 16 22

11 34 4

I I II

E.C. EM. O.C.

29 29 29 29 29 29 29 29 29 29

0 0 2 10 11 12 13 16 19 21

28 34 50 33 43 45 53 57 34 57

II II II I I I I III III III

P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. E.F. IM.

30 30 30 30 30

0 7 11 17 21

4 40 2 11 59

III I I II II

EM. E.C. EM. E.C. EM.

31 31 31 31

5 6 7 8

1 11 13 21

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

281

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Février 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1 1

2 5 11 13 13 16 23

8 29 21 43 51 4 30

I I II II II II I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C.

2 2 2 2 2 2 2 2 2

0 1 2 6 9 11 13 20 23

39 41 48 52 26 44 48 36 57

I I I III III III III I I

P.C. O.F. P.F. O.C. O.F. P.C. P.F. E.C. EM.

3 3 3 3 3 3

6 11 17 19 20 21

29 13 58 6 10 16

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

4 4

15 18

4 24

I I

E.C. EM.

5 5 5 5 5 5 5 5 5 5

0 2 3 5 12 13 14 15 20 23

38 57 8 18 26 34 38 43 54 30

II II II II I I I I III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. E.F.

6 6 6 6 6

1 3 9 12 19

42 47 33 51 46

III III I I II

IM. EM. E.C. EM. E.C.

7 7 7 7 7

0 6 8 9 10

26 54 1 6 11

II I I I I

8 8 8 8 8 8

4 7 13 16 16 18

1 19 55 10 25 31

I I II II II II

282

h min

Jour

9 9 9 9 9 9 9 9 9

1 2 3 4 10 13 15 17 22

23 28 34 38 50 23 28 29 29

I I I I III III III III I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F. P.C. P.F. E.C.

10 10 10 10 10 10 10

1 9 13 19 20 22 23

46 3 39 51 55 3 5

I II II I I I I

EM. E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

11 11

16 20

58 13

I I

E.C. EM.

12 12 12 12 12 12 12 12

3 5 5 7 14 15 16 17

12 23 42 44 19 22 31 32

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

13 13 13 13 13 13 13

0 3 5 7 11 14 22

52 27 23 25 26 40 20

III III III III I I II

E.C. E.F. IM. EM. E.C. EM. E.C.

14 14 14 14 14

2 8 9 10 11

51 48 50 59 59

II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

15 15 15 15 15 15

5 9 16 18 18 20

54 7 29 36 59 56

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

16 16 16 16 16 16

3 4 5 6 14 17

16 17 28 26 47 20

I I I I III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F.

h min

Jour

h min

16 16

19 21

6 5

III III

P.C. P.F.

24 24

18 23

24 37

II I

EM. O.C.

17 17 17 17 17 17 17

0 3 11 16 21 22 23

22 34 38 3 44 44 56

I I II II I I I

E.C. EM. E.C. EM. O.C. P.C. O.F.

25 25 25 25 25

0 1 2 20 23

31 49 40 44 48

I I I I I

P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

18 18 18

0 18 22

53 51 1

I I I

P.F. E.C. EM.

19 19 19 19 19 19 19 19

5 7 8 10 16 17 18 19

46 47 16 7 12 10 24 20

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

26 26 26 26 26 26 26 26

8 10 10 12 18 18 20 21

21 9 50 29 6 57 17 7

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

27 27 27 27 27 27

8 11 12 14 15 18

48 21 31 29 13 15

III III III III I I

E.C. E.F. IM. EM. E.C. EM.

20 20 20 20 20 20

4 7 9 10 13 16

51 24 0 59 19 28

III III III III I I

E.C. E.F. IM. EM. E.C. EM.

28 28 28 28 28 28

3 7 12 13 14 15

29 34 34 24 46 33

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

21 21 21 21 21 21

0 5 10 11 12 13

55 14 41 37 52 47

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

22 22 22 22 22 22

7 10 19 20 21 23

47 55 4 59 33 19

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

23 23 23 23 23 23 23

5 6 7 8 18 21 22

9 4 21 14 44 16 39

I I I I III III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F. P.C.

24 24 24 24

0 2 5 14

36 16 21 12

III I I II

P.F. E.C. EM. E.C.

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Mars 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1

9 12 21 23

41 41 39 20

I I II II

E.C. EM. O.C. P.C.

2 2 2 2 2 2 2

0 1 7 7 9 10 22

8 40 2 50 14 0 42

II II I I I I III

O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C.

3 3 3 3 3 3 3

1 2 4 4 7 16 20

12 7 4 9 8 47 44

III III III I I II II

O.F. P.C. P.F. E.C. EM. E.C. EM.

4 4 4 4 4

1 2 3 4 22

30 17 42 26 38

I I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

5 5 5 5 5 5 5 5 5

1 10 12 13 14 19 20 22 22

34 56 29 25 49 59 43 11 53

I II II II II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

6 6 6 6 6 6

12 15 15 17 17 20

47 18 58 6 56 1

III III III I III I

E.C. E.F. IM. E.C. EM. EM.

7 7 7 7 7 7

6 9 14 15 16 17

4 53 27 10 39 19

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

8 8

11 14

34 27

I I

E.C. EM.

9 9 9

0 1 2

14 39 43

II II II

O.C. P.C. O.F.

h min

Jour

9 9 9 9 9

3 8 9 11 11

59 55 36 7 45

II I I I I

P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

10 10 10 10 10 10 10 10

2 5 5 6 7 8 19 23

39 9 32 3 29 53 21 1

III III III I III I II II

O.C. O.F. P.C. E.C. P.F. EM. E.C. EM.

11 11 11 11

3 4 5 6

24 2 36 12

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

12 12 12 12 12 12 12 12

0 3 13 14 16 17 21 22

31 20 31 48 0 8 52 28

I I II II II II I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C.

13 13 13 13 13 13 13 13

0 0 16 19 19 19 21 21

4 38 45 0 15 21 19 46

I I III I III III III I

O.F. P.F. E.C. E.C. E.F. IM. EM. EM.

14 14 14 14 14 14

8 12 16 16 18 19

38 10 20 54 32 4

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

15 15

13 16

28 12

I I

E.C. EM.

16 16 16 16 16 16 16 16

2 3 5 6 10 11 13 13

49 56 18 17 49 20 1 30

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

h min

17 17 17 17 17 17 17

6 7 8 9 10 10 21

38 57 54 7 38 51 55

III I III III I III II

O.C. E.C. P.C. O.F. EM. P.F. E.C.

18 18 18 18 18

1 5 5 7 7

18 17 47 29 56

II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

19 19 19 19 19 19 19

2 5 16 17 18 19 23

25 4 6 4 35 25 45

I I II II II II I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. O.C.

20 20 20 20 20 20

0 1 2 20 20 23

13 57 22 42 53 30

I I I III I I

P.C. O.F. P.F. E.C. E.C. EM.

21 21 21 21 21 21 21

0 11 14 18 18 20 20

39 12 25 14 39 26 48

III II II I I I I

EM. E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

22 22

15 17

22 56

I I

E.C. EM.

23 23 23 23 23 23 23 23

5 6 7 8 12 13 14 15

24 13 53 33 42 5 54 14

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

24 24 24 24 24 24

9 10 12 12 13 14

50 36 12 23 4 11

I III III I III III

E.C. O.C. P.C. EM. O.F. P.F.

25

0

29

II

E.C.

Jour

h min

25 25 25 25 25

3 7 7 9 9

33 11 31 22 40

II I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

26 26 26 26 26 26

4 6 18 19 21 21

19 49 42 20 10 41

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

27 27 27 27 27

1 1 3 4 22

39 56 51 6 47

I I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

28 28 28 28 28 28 28 28 28

0 1 3 13 16 20 20 22 22

41 15 57 46 40 7 22 19 32

III I III II II I I I I

E.C. EM. EM. E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

29 29

17 19

16 41

I I

E.C. EM.

30 30 30 30 30 30 30 30

8 8 10 10 14 14 16 16

0 28 29 49 36 48 48 58

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

31 31 31 31 31 31

11 14 14 15 17 17

44 7 34 29 1 29

I I III III III III

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

283

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Avril 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1

3 5 9 9 11 11

3 47 4 14 16 24

II II I I I I

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

2 2 2 2 2 2

6 8 21 21 23 23

13 33 18 35 46 57

I I II II II II

E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

3 3 3 3

3 3 5 5

33 40 44 50

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

4 4 4 4 4 4 4 4

0 2 4 7 16 18 22 22

41 59 39 15 20 54 1 6

I I III III II II I I

E.C. EM. E.C. EM. E.C. EM. O.C. P.C.

5 5 5 5

0 0 19 21

13 16 10 25

I I I I

O.F. P.F. E.C. EM.

6 6 6 6 6 6 6 6

10 10 13 13 16 16 18 18

36 43 4 5 29 32 41 42

II II II II I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

7 7 7 7 7 7

13 15 18 18 20 20

39 51 32 44 46 58

I I III III III III

E.C. E.F. O.C. P.C. P.F. O.F.

8 8 8 8 8 8

5 8 10 10 13 13

38 5 58 58 8 10

II II I I I I

E.C. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

9

8

6

I

IM.

284

h min

9 9 9

10 23 23

20 50 54

I II II

E.F. P.C. O.C.

10 10 10 10 10 10

2 2 5 5 7 7

13 22 24 26 34 38

II II I I I I

P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

11 11 11 11 11 11 11 11

2 4 8 11 18 21 23 23

32 48 28 5 46 22 50 55

I I III III II II I I

IM. E.F. IM. E.F. IM. E.F. P.C. O.C.

12 12 12 12

2 2 20 23

0 7 58 17

I I I I

P.F. O.F. IM. E.F.

13 13 13 13 13 13 13 13

12 13 15 15 18 18 20 20

58 12 21 40 15 23 26 35

II II II II I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

14 14 14 14

15 17 21 22

24 45 58 30

I I III III

IM. E.F. P.C. O.C.

15 15 15 15 15 15 15 15

0 0 7 10 12 12 14 15

4 55 53 39 41 52 52 3

III III II II I I I I

P.F. O.F. IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

16 16

9 12

50 14

I I

IM. E.F.

17 17 17 17 17 17

2 2 4 4 7 7

6 30 29 58 7 20

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C.

Jour

h min

17 17

9 9

18 32

I I

P.F. O.F.

18 18 18 18 18 18

4 6 11 15 21 23

16 43 44 3 0 56

I I III III II II

IM. E.F. IM. E.F. IM. E.F.

19 19 19 19 19

1 1 3 4 22

33 49 44 0 42

I I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

20 20 20 20 20 20 20 20 20

1 15 15 17 18 19 20 22 22

11 14 49 37 17 59 17 10 29

I II II II II I I I I

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

21 21

17 19

8 40

I I

IM. E.F.

22 22 22 22 22 22 22 22 22 22

1 2 3 4 10 13 14 14 16 16

14 28 23 52 7 13 25 46 36 57

III III III III II II I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

23 23

11 14

34 8

I I

IM. E.F.

24 24 24 24 24 24 24 24

4 5 6 7 8 9 11 11

21 7 45 34 52 14 2 26

II II II II I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

25 25 25 25 25

6 8 15 19 23

0 37 1 1 14

I I III III II

IM. E.F. IM. E.F. IM.

Jour

h min

26 26 26 26 26

2 3 3 5 5

30 18 43 28 54

II I I I I

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

27 27 27 27 27 27 27 27 27

0 3 17 18 19 20 21 22 23

26 6 30 26 55 53 44 11 54

I I II II II II I I I

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F.

28 28 28

0 18 21

23 53 34

I I I

O.F. IM. E.F.

29 29 29 29 29 29 29 29 29 29

4 6 6 8 12 15 16 16 18 18

31 27 43 49 21 47 10 40 21 51

III III III III II II I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

30 30

13 16

19 3

I I

IM. E.F.

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Mai 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1 1 1

6 7 9 10 10 11 12 13

39 44 3 11 36 8 47 20

II II II II I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

2 2 2 2 2 2

7 10 18 20 20 22

45 32 19 34 35 58

I I III III III III

3 3 3 3 3 3

1 5 5 5 7 7

29 3 3 37 13 48

4 4 4 4 4 4 4

2 5 19 21 22 23 23

5 5 5 5 5

h min

Jour

8 8

14 15

32 14

I I

P.F. O.F.

9 9 9 9

9 12 21 23

31 27 41 59

I I III III

IM. E.F. IM. EM.

IM. E.F. IM. EM. E.C. E.F.

10 10 10 10 10 10 10 10

0 2 3 6 7 7 8 9

34 56 46 48 31 37 59 42

III III II I I II I I

E.C. E.F. IM. P.C. O.C. E.F. P.F. O.F.

II I II I I I

IM. P.C. E.F. O.C. P.F. O.F.

11 11 11 11

3 6 22 23

58 55 8 40

I I II II

IM. E.F. P.C. O.C.

12 0 48 3 13 29 30

I I II II II I II

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. P.C. O.F.

12 12 12 12 12 12 12

0 1 2 2 3 4 22

34 15 0 6 26 11 25

II I I II I I I

P.F. P.C. O.C. O.F. P.F. O.F. IM.

0 1 2 20 23

6 40 17 38 29

I I I I I

O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

6 6 6 6 6 6 6 6 6 6

7 10 10 12 14 17 18 18 20 20

52 8 26 48 37 55 20 34 6 45

III III III III II I II I I I

P.C. P.F. O.C. O.F. IM. P.C. E.F. O.C. P.F. O.F.

13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13

1 11 13 14 16 16 19 20 20 21 22

24 16 35 25 45 55 42 28 54 52 39

I III III III III II I I II I I

E.F. P.C. P.F. O.C. O.F. IM. P.C. O.C. E.F. P.F. O.F.

14 14

16 19

52 53

I I

IM. E.F.

7 7

15 17

5 58

I I

IM. E.F.

8 8 8 8 8 8

8 10 11 12 12 13

57 21 23 22 47 3

II II II I II I

P.C. O.C. P.F. P.C. O.F. O.C.

15 15 15 15 15 15 15 15

11 12 13 14 14 15 16 17

18 58 44 8 57 24 19 8

II II II I I II I I

P.C. O.C. P.F. P.C. O.C. O.F. P.F. O.F.

16 16

11 14

18 21

I I

IM. E.F.

h min

Jour

17 17 17 17 17 17 17 17 17 17

1 3 4 6 6 8 9 10 10 11

6 28 33 5 54 35 25 11 46 36

III III III II III I I II I I

IM. EM. E.C. IM. E.F. P.C. O.C. E.F. P.F. O.F.

18 18

5 8

45 50

I I

IM. E.F.

19 19 19 19 19 19 19 19

0 2 2 3 3 4 5 6

29 17 56 2 54 43 13 5

II II II I I II I I

P.C. O.C. P.F. P.C. O.C. O.F. P.F. O.F.

20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20

0 3 14 17 18 19 20 21 22 23 23

12 19 44 6 25 15 44 29 23 28 40

I I III III III II III I I II I

IM. E.F. P.C. P.F. O.C. IM. O.F. P.C. O.C. E.F. P.F.

21 21 21

0 18 21

33 39 48

I I I

O.F. IM. E.F.

22 22 22 22 22 22 22 22

13 15 15 16 16 18 18 19

40 35 56 8 51 1 7 2

II II I II I II I I

P.C. O.C. P.C. P.F. O.C. O.F. P.F. O.F.

23 23

13 16

6 16

I I

IM. E.F.

24 24 24 24 24 24

4 7 8 8 10 10

36 1 25 33 23 53

III III II III I III

IM. EM. IM. E.C. P.C. E.F.

h min

24 24 24 24

11 12 12 13

20 34 45 30

I I II I

O.C. P.F. E.F. O.F.

25 25

7 10

34 45

I I

IM. E.F.

26 26 26 26 26 26 26 26

2 4 4 5 5 7 7 7

53 50 55 20 48 1 20 59

II I II II I I II I

P.C. P.C. O.C. P.F. O.C. P.F. O.F. O.F.

27 27 27 27 27 27 27

2 5 18 20 21 22 23

1 14 16 40 36 23 17

I I III III II III I

IM. E.F. P.C. P.F. IM. O.C. P.C.

28 28 28 28 28 28 28

0 0 1 2 2 20 23

17 41 28 2 27 28 43

I III I II I I I

O.C. O.F. P.F. E.F. O.F. IM. E.F.

29 29 29 29 29 29 29 29

16 17 18 18 18 19 20 20

5 45 13 33 46 55 38 56

II I II II I I II I

P.C. P.C. O.C. P.F. O.C. P.F. O.F. O.F.

30 30

14 18

56 11

I I

IM. E.F.

31 31 31 31 31 31 31 31 31 31

8 10 10 12 12 13 14 14 15 15

11 38 48 12 33 14 23 52 19 25

III III II I III I I III II I

IM. EM. IM. P.C. E.C. O.C. P.F. E.F. E.F. O.F.

285

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Juin 2017 Jour

h min

Jour

1 1

9 12

23 40

I I

IM. E.F.

2 2 2 2 2 2 2 2

5 6 7 7 7 8 9 9

19 39 32 43 47 50 53 57

II I II I II I I II

P.C. P.C. O.C. O.C. P.F. P.F. O.F. O.F.

3 3 3

3 7 21

51 9 52

I I III

IM. E.F. P.C.

4 4 4 4 4 4 4 4 4 4

0 0 1 2 2 3 4 4 4 22

0 19 7 12 22 17 22 37 38 18

II III I I III I I II III I

IM. P.F. P.C. O.C. O.C. P.F. O.F. E.F. O.F. IM.

5 5 5 5 5 5 5 5 5

1 18 19 20 20 21 21 22 23

38 32 34 40 50 1 45 50 15

I II I I II II I I II

E.F. P.C. P.C. O.C. O.C. P.F. P.F. O.F. O.F.

6 6

16 20

46 7

I I

IM. E.F.

7 7 7 7 7 7 7 7 7 7

11 13 14 14 15 16 16 17 17 18

50 13 2 20 9 13 33 19 54 51

III II I III I I III I II III

IM. IM. P.C. EM. O.C. P.F. E.C. O.F. E.F. E.F.

8 8

11 14

14 35

I I

IM. E.F.

9 9 9

7 8 9

47 30 37

II I I

P.C. P.C. O.C.

286

h min

Jour

9 9 9 9 9

10 10 10 11 12

10 16 40 48 34

II II I I II

O.C. P.F. P.F. O.F. O.F.

10 10

5 9

41 4

I I

IM. E.F.

11 11 11 11 11 11 11 11 11 11

1 2 2 4 4 5 6 6 7 8

33 26 57 1 6 8 16 21 11 36

III II I III I I I III II III

P.C. IM. P.C. P.F. O.C. P.F. O.F. O.C. E.F. O.F.

12 12 12 12 12 12 12 12

0 3 21 21 22 23 23 23

9 33 2 25 35 28 30 36

I I II I I II II I

IM. E.F. P.C. P.C. O.C. O.C. P.F. P.F.

13 13 13 13

0 1 18 22

45 52 37 2

I II I I

O.F. O.F. IM. E.F.

14 14 14 14 14 14 14 14 14 14

15 15 15 17 18 18 19 20 20 22

34 40 53 3 4 6 13 28 33 49

III II I I I III I II III III

IM. IM. P.C. O.C. P.F. EM. O.F. E.F. E.C. E.F.

15 15

13 16

5 30

I I

IM. E.F.

16 16 16 16 16 16 16 16

10 10 11 12 12 12 13 15

18 21 32 32 47 47 42 11

II I I I II II I II

P.C. P.C. O.C. P.F. P.F. O.C. O.F. O.F.

h min

Jour

17 17

7 10

33 59

I I

IM. E.F.

18 18 18 18 18 18 18 18 18 18

4 4 5 6 7 7 8 9 10 12

49 54 18 1 0 49 11 45 20 34

I II III I I III I II III III

P.C. IM. P.C. O.C. P.F. P.F. O.F. E.F. O.C. O.F.

19 19 19 19

2 5 23 23

2 28 17 33

I I I II

IM. E.F. P.C. P.C.

20 20 20 20 20 20 20 20

0 1 2 2 2 4 20 23

29 28 2 5 39 29 30 57

I I II II I II I I

O.C. P.F. P.F. O.C. O.F. O.F. IM. E.F.

21 21 21 21 21 21 21 21

17 18 18 19 19 21 21 23

45 9 58 22 56 8 55 2

I II I III I I III II

P.C. IM. O.C. IM. P.F. O.F. EM. E.F.

22 22 22 22

0 2 14 18

32 48 58 26

III III I I

E.C. E.F. IM. E.F.

23 23 23 23 23 23 23 23

12 12 13 14 15 15 15 17

13 50 27 24 20 25 37 48

I II I I II II I II

P.C. P.C. O.C. P.F. P.F. O.C. O.F. O.F.

24 24

9 12

27 55

I I

IM. E.F.

25 25 25

6 7 7

41 25 55

I II I

P.C. IM. O.C.

h min

25 25 25 25 25 25 25 25 25

8 9 9 9 10 11 12 14 16

52 9 54 56 5 41 19 20 33

I III II II I III II III III

P.F. P.C. EM. E.C. O.F. P.F. E.F. O.C. O.F.

26 26

3 7

55 23

I I

IM. E.F.

27 27 27 27 27 27 27 27 27

1 2 2 3 4 4 4 7 22

10 7 24 21 34 37 43 6 23

I II I I I II II II I

P.C. P.C. O.C. P.F. O.F. P.F. O.C. O.F. IM.

28 28 28 28 28 28 28 28 28

1 19 20 20 21 23 23 23 23

52 38 41 53 49 2 10 13 14

I I II I I I II II III

E.F. P.C. IM. O.C. P.F. O.F. EM. E.C. IM.

29 29 29 29 29 29

1 1 4 6 16 20

36 49 31 46 52 21

II III III III I I

E.F. EM. E.C. E.F. IM. E.F.

30 30 30 30 30 30 30 30

14 15 15 16 17 17 18 20

7 21 25 17 31 55 2 25

I I II I I II II II

P.C. O.C. P.C. P.F. O.F. P.F. O.C. O.F.

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Juillet 2017 Jour

h min

Jour

1 1

11 14

21 50

I I

IM. E.F.

2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2

8 9 9 10 12 12 12 13 14 15 18 20

35 50 57 46 0 27 30 3 54 36 19 32

I I II I I II II III II III III III

P.C. O.C. IM. P.F. O.F. EM. E.C. P.C. E.F. P.F. O.C. O.F.

3 3

5 9

49 19

I I

IM. E.F.

4 4 4 4 4 4 4 4

3 4 4 5 6 7 7 9

4 19 43 15 28 13 21 43

I I II I I II II II

P.C. O.C. P.C. P.F. O.F. P.F. O.C. O.F.

5 5 5 5 5 5

0 3 21 22 23 23

18 47 32 47 14 43

I I I I II I

IM. E.F. P.C. O.C. IM. P.F.

6 6 6 6 6 6 6 6 6 6

0 1 1 3 4 5 8 10 18 22

57 44 47 11 11 46 31 44 47 16

I II II III II III III III I I

O.F. EM. E.C. IM. E.F. EM. E.C. E.F. IM. E.F.

7 7 7 7 7 7 7 7

16 17 18 18 19 20 20 23

1 16 2 12 26 32 40 2

I I II I I II II II

P.C. O.C. P.C. P.F. O.F. P.F. O.C. O.F.

8 8

13 16

16 45

I I

IM. E.F.

9

10

30

I

P.C.

h min

Jour

h min

Jour

9 9 9 9 9 9 9 9 9 9

11 12 12 13 15 15 17 17 19 22

45 31 41 54 1 5 2 28 36 19

I II I I II II III II III III

O.C. IM. P.F. O.F. EM. E.C. P.C. E.F. P.F. O.C.

16 16 16 16 16

17 17 20 21 23

37 40 2 4 38

II II II III III

EM. E.C. E.F. P.C. P.F.

17 17 17 17

2 4 9 13

18 28 41 9

III III I I

O.C. O.F. IM. E.F.

10 10 10

0 7 11

30 45 14

III I I

O.F. IM. E.F.

11 11 11 11 11 11 11 11

4 6 7 7 8 9 9 12

58 13 9 21 23 51 58 21

I I I II I II II II

P.C. O.C. P.F. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F.

18 18 18 18 18 18 18 18

6 8 9 10 10 12 12 14

54 8 5 0 18 30 35 58

I I I II I II II II

P.C. O.C. P.F. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F.

19 19

4 7

10 38

I I

IM. E.F.

12 12 12

2 5 23

14 43 27

I I I

IM. E.F. P.C.

13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13 13

0 1 1 2 4 4 6 7 9 12 14 20

42 38 49 52 19 22 45 11 48 30 43 43

I I II I II II II III III III III I

O.C. P.F. IM. O.F. EM. E.C. E.F. IM. EM. E.C. E.F. IM.

20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20 20

1 2 3 4 4 6 6 9 11 13 16 18 22

23 37 34 26 46 56 57 20 17 53 31 42 39

I I I II I II II II III III III III I

P.C. O.C. P.F. IM. O.F. EM. E.C. E.F. IM. EM. E.C. E.F. IM.

14 14 14 14 14 14 14 14

0 17 19 20 20 21 23 23

11 56 11 7 41 20 10 17

I I I I II I II II

E.F. P.C. O.C. P.F. P.C. O.F. P.F. O.C.

21 21 21 21 21 21

2 19 21 22 23 23

6 52 5 3 15 21

I I I I I II

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C.

22 22 22 22 22

1 1 4 17 20

51 54 16 9 35

II II II I I

P.F. O.C. O.F. IM. E.F.

15 15 15

1 15 18

39 12 40

II I I

O.F. IM. E.F.

16 16 16 16 16

12 13 14 15 15

25 39 36 7 49

I I I II I

P.C. O.C. P.F. IM. O.F.

23 23 23 23 23 23

14 15 16 17 17 22

21 34 33 44 45 37

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

24 24

1 3

9 44

III III

P.C. P.F.

h min

24 24 24 24

6 8 11 15

17 26 38 4

III III I I

O.C. O.F. IM. E.F.

25 25 25 25 25 25 25 25

8 10 11 12 12 15 15 17

50 3 2 12 41 11 13 35

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. P.F. O.C. O.F.

26 26

6 9

7 33

I I

IM. E.F.

27 27 27 27 27 27 27 27 27 27

3 4 5 6 7 11 15 18 20 22

20 31 31 41 5 54 25 1 31 41

I I I I II II III III III III

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM. EM. E.C. E.F.

28 28 28 28

0 4 21 23

37 2 49 0

I I I I

IM. E.F. P.C. O.C.

29 29 29 29 29 29 29 29

0 1 2 4 4 6 19 22

0 10 3 31 33 53 6 30

I I II II II II I I

P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

30 30 30 30 30

16 17 18 19 20

18 29 30 38 25

I I I I II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

31 31 31 31 31 31 31

1 5 7 10 12 13 16

12 18 53 16 24 36 59

II III III III III I I

E.F. P.C. P.F. O.C. O.F. IM. E.F.

287

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Août 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1 1 1

10 11 12 14 15 17 17 20

48 57 59 7 24 50 54 11

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

2 2

8 11

5 28

I I

IM. E.F.

3 3 3 3 3 3 3 3

5 6 7 8 9 14 19 22

17 26 28 36 45 29 36 12

I I I I II II III III

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM. EM.

4 4 4 4 4

0 2 2 5 23

30 35 40 57 47

III I III I I

E.C. IM. E.F. E.F. P.C.

5 5 5 5 5 5 5 5

0 1 3 4 7 7 9 21

55 58 5 46 8 16 30 4

I I I II II II II I

O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

6 6 6 6 6 6

0 18 19 20 21 23

25 16 23 27 33 6

I I I I I II

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

7 7 7 7 7 7 7

3 9 12 14 15 16 18

46 30 4 15 34 23 54

II III III III I III I

E.F. P.C. P.F. O.C. IM. O.F. E.F.

8 8 8 8 8 8

12 13 14 16 18 20

46 52 57 2 8 27

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C.

288

h min

Jour

8 8

20 22

37 48

II II

P.F. O.F.

9 9

10 13

4 23

I I

IM. E.F.

10 10 10 10 10 10 10

7 8 9 10 12 17 23

15 21 27 31 27 4 50

I I I I II II III

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM.

11 11 11 11 11

2 4 4 6 7

26 30 34 38 52

III III I III I

EM. E.C. IM. E.F. E.F.

12 12 12 12 12 12 12 12 12

1 2 3 4 7 9 10 12 23

45 49 56 59 31 45 0 7 3

I I I I II II II II I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

13 13 13 13 13

2 20 21 22 23

20 14 18 26 28

I I I I I

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

14 14 14 14 14 14 14 14

1 6 13 16 17 18 20 20

49 21 46 19 33 15 22 49

II II III III I III III I

IM. E.F. P.C. P.F. IM. O.C. O.F. E.F.

15 15 15 15 15 15 15

14 15 16 17 20 23 23

44 47 56 57 53 3 22

I I I I II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F.

16 16 16

1 12 15

25 3 18

II I I

O.F. IM. E.F.

h min

Jour

h min

17 17 17 17 17 17

9 10 11 12 15 19

14 15 25 25 10 39

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

25 25 25 25 25 25

8 8 10 11 12 14

25 33 59 41 28 35

III I III I III III

IM. IM. EM. E.F. E.C. E.F.

18 18 18 18 18 18

4 6 6 8 9 10

6 33 41 29 47 36

III I III III I III

IM. IM. EM. E.C. E.F. E.F.

19 19 19 19 19 19 19 19

3 4 5 6 10 12 12 14

43 44 55 54 16 22 45 43

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

26 26 26 26 26 26 26 26

5 6 7 8 13 14 15 17

43 39 54 49 2 58 31 19

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

27 27

3 6

3 10

I I

IM. E.F.

20 20 20 20

1 4 22 23

3 15 13 13

I I I I

IM. E.F. P.C. O.C.

28 28 28 28 28 28 28 28

0 1 2 3 7 11 21 22

13 7 24 17 17 31 33 23

I I I I II II I III

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM. P.C.

21 21 21 21 21 21 21 21 21

0 1 4 8 18 19 20 22 22

25 23 32 56 3 33 36 14 44

I I II II III I III III I

P.F. O.F. IM. E.F. P.C. IM. P.F. O.C. E.F.

29 29 29 29 29 29 29 29

0 0 2 4 18 19 20 21

39 55 14 19 42 36 54 46

I III III III I I I I

E.F. P.F. O.C. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

22 22 22 22 22 22

0 16 17 18 19 23

20 43 41 55 51 39

III I I I I II

O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C.

30 30 30 30 30 30

2 4 4 6 16 19

26 16 54 37 3 8

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

23 23 23 23 23

1 2 4 14 17

40 8 1 3 13

II II II I I

O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

31 31 31 31 31

13 14 15 16 20

12 4 24 15 40

I I I I II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

24 24 24 24 24 24

11 12 13 14 17 22

13 10 24 20 55 14

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Septembre 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1 1

0 10 12 13 15 16 18

49 33 46 36 18 27 33

II I III I III III III

E.F. IM. IM. E.F. EM. E.C. E.F.

2 2 2 2 2 2 2 2

7 8 9 10 15 17 18 19

42 33 54 43 50 35 18 55

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

3 3

5 8

3 5

I I

IM. E.F.

4 4 4 4 4 4 4

2 3 4 5 10 14 23

12 2 24 12 3 6 33

I I I I II II I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM.

5 5 5 5 5 5 5 5 5

2 2 5 6 8 20 21 22 23

34 45 15 13 17 42 30 54 41

I III III III III I I I I

E.F. P.C. P.F. O.C. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

6 6 6 6 6 6

5 6 7 9 18 21

13 52 41 13 3 2

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

7 7 7 7 7

15 15 17 18 23

12 59 24 9 27

I I I I II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

8 8 8 8 8 8

3 12 15 17 19 20

24 33 31 10 40 27

II I I III III III

E.F. IM. E.F. IM. EM. E.C.

h min

Jour

8

22

32

III

E.F.

9 9 9 9 9 9 9 9

9 10 11 12 18 20 21 22

42 28 54 38 37 11 5 31

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

10 10

7 10

3 0

I I

IM. E.F.

11 11 11 11 11 11

4 4 6 7 12 16

13 56 24 7 50 41

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

12 12 12 12 12 12 12 12

1 4 7 9 10 12 22 23

34 28 7 36 11 15 43 25

I I III III III III I I

IM. E.F. P.C. P.F. O.C. O.F. P.C. O.C.

13 13 13 13 13 13 13 13

0 1 8 9 10 11 20 22

55 35 1 28 29 49 4 57

I I II II II II I I

P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

14 14 14 14

17 17 19 20

13 53 25 4

I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F.

15 15 15 15 15

2 5 14 17 21

14 59 34 25 35

II II I I III

IM. E.F. IM. E.F. IM.

16 16 16 16 16 16 16

0 0 2 11 12 13 14

3 26 30 43 22 55 33

III III III I I I I

EM. E.C. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

h min

Jour

16 16 16

21 22 23

26 46 53

II II II

P.C. O.C. P.F.

17 17 17

1 9 11

7 4 54

II I I

O.F. IM. E.F.

18 18 18 18 18 18

6 6 8 9 15 19

13 51 25 1 38 16

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

19 19 19 19 19 19

3 6 11 13 14 16

34 23 32 59 10 13

I I III III III III

IM. E.F. P.C. P.F. O.C. O.F.

20 20 20 20 20 20 20 20 20

0 1 2 3 10 12 13 14 22

43 19 55 30 50 4 17 24 5

I I I I II II II II I

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

21 21 21 21 21

0 19 19 21 21

51 13 48 25 58

I I I I I

E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

22 22 22 22

5 8 16 19

3 34 35 20

II II I I

IM. E.F. IM. E.F.

23 23 23 23 23 23

2 6 13 14 15 16

1 29 44 17 56 27

III III I I I I

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

24 24 24 24 24 24

0 1 2 3 11 13

15 22 41 42 5 48

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

h min

25 25 25 25 25 25

8 8 10 10 18 21

14 45 26 56 27 52

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

26 26 26 26 26 26

5 8 15 18 18 20

36 17 58 9 23 11

I I III III III III

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

27 27 27 27 27 27 27 27

2 3 4 5 13 14 16 16

44 14 56 24 39 39 5 59

I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

28 28 28 28 28 28

0 2 21 21 23 23

6 46 14 42 26 53

I I I I I I

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

29 29 29 29

7 11 18 21

51 9 36 14

II II I I

IM. E.F. IM. E.F.

30 30 30 30 30 30

6 10 15 16 17 18

27 26 45 11 57 22

III III I I I I

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

289

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Octobre 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1

3 3 5 6 13 15

4 57 29 17 6 43

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

2 2 2 2 2

10 10 12 12 21

15 40 27 50 16

I I I I II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM.

3 3 3 3 3 3

0 7 10 20 22 22

27 37 11 26 9 49

II I I III III III

E.F. IM. E.F. P.C. O.C. P.F.

4 4 4 4 4 4 4 4 4

0 4 5 6 7 16 17 18 19

9 45 8 57 19 28 15 53 34

III I I I I II II II II

O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

5 5 5 5

2 4 23 23

7 40 15 37

I I I I

IM. E.F. P.C. O.C.

6 6 6 6 6 6

1 1 10 13 20 23

27 47 41 45 37 8

I I II II I I

P.F. O.F. IM. E.F. IM. E.F.

7 7 7 7 7 7

10 14 17 18 19 20

54 24 46 5 58 16

III III I I I I

IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

8 8 8 8 8 8

5 6 8 8 15 17

53 32 18 52 8 37

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

9

12

16

I

P.C.

290

h min

Jour

9 9 9

12 14 14

34 28 45

I I I

O.C. P.F. O.F.

10 10 10 10

0 3 9 12

6 2 38 5

II II I I

IM. E.F. IM. E.F.

11 11 11 11 11 11 11 11 11 11 11 11

0 2 3 4 6 7 8 9 19 19 21 22

54 8 14 7 46 3 58 13 17 50 42 9

III III III III I I I I II II II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

12 12

4 6

8 34

I I

IM. E.F.

13 13 13 13 13 13 13

1 1 3 3 13 16 22

17 31 29 42 31 20 38

I I I I II II I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F. IM.

14 14 14 14 14 14 14

1 15 18 19 20 21 22

2 22 22 47 0 59 10

I III III I I I I

E.F. IM. E.F. P.C. O.C. P.F. O.F.

15 15 15 15 15 15

8 9 11 11 17 19

42 7 6 26 9 31

II II II II I I

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

16 16 16 16

14 14 16 16

17 28 29 39

I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F.

17 17 17 17

2 5 11 13

56 38 39 59

II II I I

IM. E.F. IM. E.F.

h min

Jour

18 18 18 18 18 18 18 18 18 18

5 6 7 8 8 8 11 11 22 22

23 6 40 6 48 57 0 8 6 24

III III III III I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. P.C. O.C.

19 19 19 19

0 0 6 8

30 44 9 28

II II I I

P.F. O.F. IM. E.F.

20 20 20 20 20 20

3 3 5 5 16 18

18 25 30 36 21 56

I I I I II II

P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

21 21 21 21 21 21

0 2 19 21 21 22

40 56 51 48 54 19

I I III I I III

IM. E.F. IM. P.C. O.C. E.F.

22 22 22 22 22 22 22 22

0 0 11 11 13 14 19 21

0 5 31 42 54 1 10 25

I I II II II II I I

P.F. O.F. P.C. O.C. P.F. O.F. IM. E.F.

23 23 23 23

16 16 18 18

19 22 31 33

I I I I

P.C. O.C. P.F. O.F.

24 24 24 24

5 8 13 15

46 13 40 53

II II I I

IM. E.F. IM. E.F.

25 25 25 25 25 25 25 25

9 10 10 10 12 12 13 13

51 5 49 51 3 6 1 2

III III I I III III I I

P.C. O.C. P.C. O.C. O.F. P.F. P.F. O.F.

h min

26 26 26 26 26 26

0 0 3 3 8 10

55 59 18 19 11 22

II II II II I I

P.C. O.C. O.F. P.F. IM. EM.

27 27 27 27 27 27

5 5 7 7 19 21

19 19 30 31 12 36

I I I I II II

P.C. O.C. O.F. P.F. E.C. EM.

28 28 28 28

2 4 23 23

40 52 48 50

I I I I

E.C. EM. O.C. P.C.

29 29 29 29 29 29 29 29 29 29

0 1 2 2 14 14 16 16 21 23

19 59 2 35 16 20 35 43 8 22

III I I III II II II II I I

E.C. O.F. P.F. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

30 30 30 30

18 18 20 20

17 20 27 32

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

31 31 31 31

8 11 15 17

29 1 37 53

II II I I

E.C. EM. E.C. EM.

9. autres phénomènes dans le système solaire

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Novembre 2017 Jour

h min

Jour

1 1 1 1 1 1 1 1

12 12 14 14 14 15 16 16

45 51 3 19 56 2 0 32

I I III III I I III III

O.C. P.C. O.C. P.C. O.F. P.F. O.F. P.F.

2 2 2 2 2 2

3 3 5 6 10 12

33 44 52 6 5 23

II II II II I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

3 3 3 3 3

7 7 9 9 21

14 21 24 33 48

I I I I II

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

4 4 4

0 4 6

26 34 53

II I I

EM. E.C. EM.

5 5 5 5 5 5 5 5 5 5 5

1 1 3 4 4 7 16 17 19 19 23

42 51 53 3 17 1 50 9 9 30 2

I I I I III III II II II II I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

6 6 6 6 6

1 20 20 22 22

23 11 22 21 33

I I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

7 7 7 7

11 13 17 19

5 50 30 53

II II I I

E.C. EM. E.C. EM.

8 8 8 8 8 8 8 8

14 14 16 17 18 18 19 20

39 52 50 3 1 48 58 58

I I I I III III III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F.

h min

Jour

9 9 9 9 9 9

6 6 8 8 11 14

7 33 26 54 59 23

II II II II I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

10 10 10 10

9 9 11 11

8 22 18 34

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

11 11 11 11

0 3 6 8

24 16 27 54

II II I I

E.C. EM. E.C. EM.

12 12 12 12 12 12 12 12 12 12

3 3 5 6 8 11 19 19 21 22

36 52 47 4 16 27 24 57 42 18

I I I I III III II II II II

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

13 13 13 13

0 3 22 22

56 24 5 23

I I I I

E.C. EM. O.C. P.C.

14 14 14 14 14 14

0 0 13 16 19 21

16 34 41 40 24 54

I I II II I I

O.F. P.F. E.C. EM. E.C. EM.

15 15 15 15 15 15 15

16 16 18 19 22 23 23

33 53 44 4 0 16 56

I I I I III III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F.

16 16 16 16 16 16 16

1 8 9 10 11 13 16

23 41 21 59 41 53 24

III II II II II I I

P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

17

11

2

I

O.C.

h min

Jour

17 17 17

11 13 13

23 13 35

I I I

P.C. O.F. P.F.

18 18 18 18

2 6 8 10

59 6 21 54

II II I I

E.C. EM. E.C. EM.

19 19 19 19 19 19 19 19

5 5 7 8 12 15 21 22

30 54 41 5 14 51 58 45

I I I I III III II II

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM. O.C. P.C.

20 20 20 20 20

0 1 2 5 23

16 5 49 24 59

II II I I I

O.F. P.F. E.C. EM. O.C.

21 21 21 21 21 21 21

0 2 2 16 19 21 23

24 10 35 17 30 18 54

I I I II II I I

P.C. O.F. P.F. E.C. EM. E.C. EM.

22 22 22 22

18 18 20 21

27 54 38 5

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

23 23 23 23 23 23 23 23 23 23

1 3 3 5 11 12 13 14 15 18

59 45 54 48 15 8 33 28 46 24

III III III III II II II II I I

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

24 24 24 24

12 13 15 15

56 24 6 35

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

25 25 25 25

5 8 10 12

35 55 14 54

II II I I

E.C. EM. E.C. EM.

h min

26 26 26 26 26 26 26 26

7 7 9 10 16 18 18 20

24 54 35 5 11 7 12 14

I I I I III III III III

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. E.F. IM. EM.

27 27 27 27 27 27

0 1 2 3 4 7

32 32 49 51 43 24

II II II II I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

28 28 28 28 28 28 28

1 2 4 4 18 22 23

53 24 3 36 53 19 11

I I I I II II I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM. E.C.

29 29 29 29 29

1 20 20 22 23

54 21 55 32 6

I I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

30 30 30 30 30 30 30 30 30 30

5 7 8 10 13 14 16 17 17 20

57 52 12 12 49 55 6 14 39 24

III III III III II II II II I I

O.C. O.F. P.C. P.F. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM.

291

guide de données astronomiques

Phénomènes des satellites galiléens de Jupiter – Décembre 2017 Jour 1 1 1 1 2 2 2 2

h min 14 15 17 17 8 11 12 14

50 25 0 36 11 44 8 54

Jour I I I I II II I I

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. EM. E.C. EM.

3 3 3 3 3 3 3

9 9 11 12 20 22 22

18 55 29 6 9 4 37

I I I I III III III

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C. E.F. IM.

4 4 4 4 4 4 4

0 3 4 5 6 6 9

37 5 18 22 36 37 24

III II II II I II I

EM. O.C. P.C. O.F. E.C. P.F. EM.

5 5 5 5 5

3 4 5 6 21

47 25 57 36 29

I I I I II

O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

6 6 6 6 6

1 1 3 22 22

4 8 53 15 55

I II I I I

E.C. EM. EM. O.C. P.C.

7 7 7 7 7 7 7 7 7 7 7 7 8 8 8 8 9

292

0 1 9 11 12 14 16 17 18 19 19 22 16 17 18 19 10

26 6 56 49 37 34 22 41 39 33 59 23 44 25 54 36 47

I I III III III III II II II I II I I I I I II

O.F. P.F. O.C. O.F. P.C. P.F. O.C. P.C. O.F. E.C. P.F. EM. O.C. P.C. O.F. P.F. E.C.

h min

Jour

9 9 9

14 14 16

1 33 53

I II I

E.C. EM. EM.

10 10 10 10

11 11 13 14

12 55 23 6

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

11 11 11 11 11 11 11 11 11 11

0 2 3 4 5 7 7 8 9 11

7 1 2 58 39 4 56 29 22 23

III III III III II II II I II I

E.C. E.F. IM. EM. O.C. P.C. O.F. E.C. P.F. EM.

12 12 12 12

5 6 7 8

41 25 51 36

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

13 13 13 13

0 2 3 5

5 58 56 53

II I II I

E.C. E.C. EM. EM.

14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14 14

0 0 2 3 13 15 17 18 18 20 21 21 22

9 55 20 6 54 46 1 55 55 27 12 26 44

I I I I III III III III II II II I II

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F. P.C. P.F. O.C. P.C. O.F. E.C. P.F.

15 15 15 15 15

0 18 19 20 21

22 38 25 48 35

I I I I I

EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

16 16 16 16

13 15 17 18

23 54 20 52

II I II I

E.C. E.C. EM. EM.

17 17

13 13

6 55

I I

O.C. P.C.

h min

Jour

17 17

15 16

16 5

I I

O.F. P.F.

18 18 18 18 18 18 18 18 18 18

4 5 7 8 9 9 10 10 12 13

5 59 26 12 19 49 22 28 6 22

III III III II III II I II II I

E.C. E.F. IM. O.C. EM. P.C. E.C. O.F. P.F. EM.

19 19 19 19

7 8 9 10

35 25 45 35

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

20 20 20 20

2 4 6 7

41 51 43 51

II I II I

21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21 21

2 2 4 5 17 19 21 21 23 23 23 23

3 54 13 5 51 43 23 29 11 13 19 45

22 22 22 22 22 22

1 2 20 21 22 23

23 23 23 23

h min

25 25 25 25 25 25 25

11 12 12 13 13 14 15

47 15 33 1 37 49 20

III I II II III II I

IM. E.C. P.C. O.F. EM. P.F. EM.

26 26 26 26

9 10 11 12

28 24 38 34

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

27 27 27 27

5 6 9 9

17 44 30 49

II I II I

E.C. E.C. EM. EM.

E.C. E.C. EM. EM.

28 28 28 28 28 28

3 4 6 7 21 23

57 53 7 3 49 40

I I I I III III

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F.

I I I I III III III II II III I II

O.C. P.C. O.F. P.F. O.C. O.F. P.C. O.C. P.C. P.F. E.C. O.F.

29 29 29 29 29 29 29 29 29 29

0 1 1 1 2 3 4 4 22 23

2 12 44 55 18 30 10 19 25 23

II I III II II III II I I I

O.C. E.C. P.C. P.C. O.F. P.F. P.F. EM. O.C. P.C.

27 21 31 24 42 34

II I I I I I

P.F. EM. O.C. P.C. O.F. P.F.

30 30 30 30 30 30

0 1 18 19 22 22

35 33 35 40 48 53

I I II I I II

O.F. P.F. E.C. E.C. EM. EM.

15 17 20 20

59 47 7 50

II I II I

E.C. E.C. EM. EM.

31 31 31 31

16 17 19 20

54 53 4 3

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

24 24 24 24

15 15 17 18

0 54 10 4

I I I I

O.C. P.C. O.F. P.F.

25 25 25

8 9 10

3 56 45

III III II

E.C. E.F. O.C.

9. autres phénomènes dans le système solaire

2. Phénomènes mutuels 2.1. Les phénomènes mutuels joviens Tous les six ans, Jupiter est à l’équinoxe. Cela donne ainsi l’opportunité d’observer les occultations et éclipses mutuelles entre les satellites galiléens (fig. 2). Ces phénomènes sont particulièrement faciles à observer, moyennant quelques précautions, et donnent des informations scientifiques de grande valeur. Contrairement aux phénomènes « classiques » qui ont lieu en permanence (section précédente), les phénomènes mutuels ne se produisent que tous les six ans. L’absence d’atmosphère sur les satellites galiléens permet une observation nette et, outre l’instant du phénomène, durée et amplitude peuvent être mesurées si le matériel adéquat est employé. La qualité et l’intérêt des observations de phénomènes mutuels sont ainsi clairement supérieurs : la configuration géométrique des satellites atteint une précision de quelques dizaines de kilomètres et ne dépend que très peu de la distance à la Terre. Les lecteurs peuvent alors les observer et rejoindre ainsi le réseau international des observateurs de ces phénomènes. Ces phénomènes sont facilement observables pour les satellites de Jupiter très brillants, mais existent aussi pour les satellites de Saturne et d’Uranus. Dans ces derniers cas, il est nécessaire d’utiliser un télescope dont l’ouverture est au minimum, respectivement, de 30 cm et 60 cm.

2.2. La prédiction des phénomènes La figure 2 explique bien comment se produisent les phénomènes mutuels. Les satellites galiléens ont leurs orbites quasiment coplanaires. Ainsi, quand la Terre passe dans ce plan (c’est-à-dire quand la déclinaison jovicentrique de la Terre s’annule), les satellites s’occultent l’un l’autre. De même, quand le Soleil passe dans ce plan (c’est-à-dire quand la déclinaison planétocentrique du Soleil s’annule), les satellites peuvent passer dans l’ombre les uns des autres : il y a éclipse mutuelle. Cette annulation (équinoxe pour la planète) a lieu tous les 6 ans pour Jupiter, tous les 14 ans pour Saturne (tous deux en 2009) et tous les 42 ans pour Uranus (c’était en 2007). Les phénomènes sont possibles tant que ces déclinaisons restent proches de zéro. Bien entendu, il faut que Jupiter (Saturne) et le Soleil soient en opposition pour que les phénomènes soient observables. Enfin, selon la déclinaison géocentrique de Jupiter, les observations sont plus favorables pour les observatoires de l’hémisphère nord (déclinaison positive) ou sud (déclinaison négative). Les valeurs de ces déclinaisons sont de l’ordre de – 20° pour Jupiter et 0° pour Saturne en 2009. Il y a phénomène mutuel lorsque la distance apparente entre deux satellites est inférieure à la somme des rayons apparents vus de la Terre pour les occultations et vus du Soleil pour les éclipses (une éclipse étant une occultation du Soleil par le satellite éclipsant, vue du satellite éclipsé).

293

guide de données astronomiques Les phénomènes peuvent être partiels, totaux ou annulaires (comme pour la Lune). Dans le cas des éclipses, il peut aussi y avoir éclipse par la pénombre seule, ce type de phénomène n’étant cependant pas toujours détectable. Ces phénomènes ne se produisent pas à chaque révolution, car les satellites subissent des perturbations gravitationnelles qui les écartent d’orbites elliptiques ou circulaires régulières.

2.3. Le choix des phénomènes à observer Voici quelques règles utiles pour déterminer les phénomènes mutuels à observer en priorité. Pour commencer, il est judicieux de choisir les phénomènes qui ne se produisent pas au crépuscule (sauf si un satellite de référence est présent dans le champ enregistré) et ceux pour lesquels Jupiter est assez haut dans le ciel. De même, il faut éviter les phénomènes rasants (ils peuvent être inobservables du fait de l’imprécision du modèle théorique utilisé pour la prédiction) et préférer les phénomènes dont la chute en magnitude est supérieure à 10 %. Il est préférable de choisir les phénomènes qui se produisent plutôt loin de Jupiter (à plus de 3 rayons joviens). Enfin, il faut éviter les phénomènes trop longs s’il est impossible de les observer en totalité (Jupiter peut se coucher au cours d’un phénomène, descendre trop bas ou se cacher derrière un obstacle…). Naturellement, lorsque c’est possible, il faut tenter le maximum d’observations. 2.4. Les récepteurs Le but de l’observation est d’enregistrer la variation du flux reçu des satellites concernés et d’obtenir une courbe de lumière dont l’échantillonnage temporel optimal doit être entre 5 points par seconde et 1 point toutes les 2 secondes. Cet échantillonnage dépendra de la durée des phénomènes. Pour cela, divers récepteurs sont utilisables, comme le CCD piloté par ordinateur, qui est le plus couramment utilisé, et la caméra vidéo qui enregistre le film du phénomène, décrits dans ce chapitre. La bande passante ou le filtre utilisé pour l’observation Pour observer, un filtre peut être utilisé, mais n’est pas nécessaire. Pour l’intérêt de l’observation astrométrique des phénomènes mutuels, les bandes V, R ou I sont celles qu’il faut choisir de préférence (plutôt R si on est dans un site urbain, voir ci-après). Il est également possible de rester en « pleine lumière », c’est-à-dire se placer dans la bande de sensibilité du récepteur, sans filtre, surtout avec un petit instrument : il y aura ainsi plus de flux.

294

9. autres phénomènes dans le système solaire

Temps d’intégration et échantillonnage temporel de l’observation Le temps d’intégration ne doit pas être trop court (il faut avoir un bon rapport signal/ bruit), ni trop long (les phénomènes sont courts et il faut un bon échantillonnage de la courbe de lumière enregistrée). L’expérience montre que le temps d’intégration peut varier, selon les récepteurs, de 0,1 à 2 secondes de temps. L’échantillonnage temporel de la courbe de lumière enregistrée va dépendre tout d’abord du temps d’intégration, mais aussi du phénomène. Un phénomène court, qui dure seulement quelques minutes, doit être échantillonné avec plusieurs points par seconde. Un phénomène long, qui dure plus d’une demi-heure, peut être échantillonné avec un point toutes les 2 secondes. Il ne faut pas oublier de tenir compte du temps de lecture et de stockage de l’observation, image ou flux. L’échantillonnage est la somme du temps d’intégration et du temps de lecture. Pour la datation des images, il est nécessaire de bien noter si le temps indiqué est celui du début ou de la fin de l’intégration. Dans le cas d’une caméra classique, le temps d’intégration ne peut être choisi, ni l’échantillonnage (nécessairement 25 images par seconde), mais les satellites sont suffisamment brillants et les caméras suffisamment sensibles pour avoir un résultat correct.

Le champ En général, la cible du CCD ou de la caméra ne peut pas couvrir la totalité du champ de Jupiter et de ses satellites. Le champ de l’image enregistrée devra contenir le satellite occulté ou éclipsé ainsi qu’un autre satellite qui servira de référence photométrique. La présence de Jupiter dans le champ devra être évitée, mais ce n’est pas toujours possible quand le satellite de référence est de l’autre côté ! Attention aux phénomènes longs au cours desquels les satellites se déplacent et modifient la taille du champ à enregistrer ! L’étude du champ des satellites au moment des phénomènes peut se faire à l’aide des logiciels d’éphémérides relatives des satellites accessibles sur le site web de l’imcce (www.imcce.fr/sat). 2.5. L’observation Bien que ces observations soient faciles à réaliser, les nuits sont trop courtes pour faire tous les préparatifs à une observation de phénomènes. L’improvisation n’est pas souhaitable et il est préférable de se préparer en s’exerçant avec les éclipses par la planète et de disposer d’une procédure écrite à suivre scrupuleusement afin de ne rien oublier.

295

guide de données astronomiques

La préparation Avant l’observation, attention à bien identifier les satellites, surtout dans le cas d’un montage optique un peu compliqué. Les satellites peuvent être facilement confondus en raison de l’aspect souvent symétrique du système jovien et de leur déplacement rapide. Attention également au guidage durant l’observation (surtout dans le cas de phénomènes longs) : il faut prévoir les mouvements relatifs des satellites, qui peuvent ne pas être linéaires. Les configurations disponibles sur www.imcce.fr/sat seront pour cela très utiles. L’enregistrement doit commencer suffisamment longtemps en avance : comme indiqué précédemment, certains phénomènes peuvent être prédits avec 10 minutes d’erreur !

L’enregistrement du phénomène L’absorption atmosphérique entraîne une chute d’éclat apparent en magnitude approximativement proportionnelle à la distance zénithale, mais très variable selon les conditions atmosphériques, d’où la nécessité d’effectuer des mesures différentielles par rapport à un autre satellite. Pendant l’enregistrement du phénomène, un bon guidage du télescope est essentiel : il fait éviter les sauts de rattrapage brutaux. Il faut prévoir les mouvements des satellites au cours du phénomène. Attention à ne pas saturer le récepteur avec des images trop brillantes. Les images peuvent être normales en début de phénomènes, puis saturées ensuite pour diverses raisons : –– L’absorption diminue ou les objets montent dans le ciel ; –– Le seeing est mauvais et étale la lumière. Quand deux satellites se rapprochent, leurs brillances vont s’additionner et saturer le récepteur. Si une saturation est à craindre, un filtre (une densité) peut être ajouté, ou plus simplement, le télescope peut être légèrement défocalisé, car la résolution n’importe pas pour les images enregistrées : seul compte le flux de lumière reçu.

Quelques erreurs fréquentes à éviter –– Se tromper de satellite ! (confusion Nord-Sud, Est-Ouest ; miroirs à 45°...) ; –– Commencer l’observation trop tard (incidents d’enregistreurs...) et vouloir effectuer les calibrations et rattachements photométriques après le phénomène (il y a des surprises...) ; –– Choisir un mauvais champ et devoir le changer pendant l’observation ; –– Croire que le déplacement mutuel est toujours linéaire et uniforme ; –– Ne pas être sûr de sa montre : il faut absolument se rattacher à UTC.

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9. autres phénomènes dans le système solaire

2.6. Liste des points importants à bien examiner 1. Être sûr que la base de temps est en UTC et à mieux de 0,1 seconde ; 2. Vérifier que Jupiter ne se cachera pas derrière un obstacle pendant l’observation ; 3. Vérifier que chaque point de la courbe de lumière est daté avec une précision meilleure que 0,1 seconde ; 4. Bien identifier les satellites et se méfier des montages optiques qui retournent le champ ; 5. Bien choisir le champ à enregistrer (CCD) ou prévoir le nombre de satellites qui seront dans le champ et avec quelle séparation ; 6. Prévoir les mouvements des satellites pour le guidage et se méfier de l’augmentation de la réfraction lorsque l’on se rapproche de l’horizon ; 7. Prévoir si la Lune et la proximité de Jupiter risquent de gêner l’observation du fait de la lumière parasite et y remédier ; 8. Observer un certain temps avant et après le phénomène pour faire des mesures photométriques individuelles de chaque satellite ; 9. S’assurer de ne pas saturer les satellites : défocaliser le télescope si nécessaire ; 10. Mesurer l’absorption atmosphérique à l’aide d’un objet de référence (autre satellite ou étoile standard photométrique de type solaire) qui sera mesuré plusieurs fois au cours d’une observation en déplaçant légèrement le télescope si l’objet de référence n’est pas dans le champ en même temps que le satellite occulté ou éclipsé ; 11. Prendre des précautions particulières pour les phénomènes qui ont lieu au crépuscule, mais ne pas hésiter à les observer en se préparant la veille dans les mêmes conditions ; 12. Observer avant les phénomènes mutuels une éclipse par Jupiter pour s’habituer au matériel et mettre en place la bonne procédure d’observation. Pour tout renseignement complémentaire, contactez-nous par courrier électronique à l’adresse [email protected] en indiquant comme sujet « phemu ».

2.7. Liste des phénomènes mutuels pour l’année 2017 Aucun phénomène mutuel n’est prévu cette année. Les prochains phénomènes mutuels de Saturne et Uranus auront lieu, respectivement, en 2024 et 2050.

297

guide de données astronomiques

3. Occultations stellaires et satellites d’astéroïdes 3.1. Introduction L’observation du mouvement apparent des astéroïdes, relativement à un champ d’étoiles, possède de nombreuses applications, telles que la détermination des erreurs systématiques des catalogues stellaires (en position) et de leur système de référence associé (positions de l’équinoxe et de l’équateur), la construction d’un système de référence dynamique (basé sur le mouvement des astéroïdes), ou la comparaison directe entre systèmes de référence (dynamique, extragalactique...). En outre, ces observations sont d’une très bonne précision astrométrique (quelques centièmes de seconde de degré) et représentent la source principale de la détermination systématique des orbites des astéroïdes. Dans leur mouvement apparent sur la sphère céleste, les astéroïdes croisent régulièrement des étoiles. Dans ce cas, lorsqu’un observateur terrestre (ou extraterrestre) se situe exactement dans l’axe astéroïde-étoile, la lumière de cette dernière est occultée pendant un court laps de temps. Ces phénomènes transitoires sont appelés occultations stellaires. L’observation de ces phénomènes est un moyen unique d’évaluer, avec une précision meilleure que le kilomètre, le contour apparent et, par extension, la forme des astéroïdes. Cette technique, appliquée pour la première fois avec succès en 1961, est d’une grande simplicité, puisqu’elle consiste, pour un observateur, à dater les instants de disparition et de réapparition de l’étoile masquée par l’astéroïde qui passe devant son champ. Les astéroïdes ayant des tailles relativement modestes (une centaine de kilomètres), les prédictions doivent être très précises afin de permettre aux observateurs de se positionner sur Terre dans l’étroite bande de visibilité (proportionnelle à la taille de l’objet) d’où le phénomène est observable, à l’instar des éclipses de Soleil ou de Lune. L’entreprise est encore plus périlleuse lorsqu’il s’agit de détecter une occultation stellaire par un satellite d’astéroïde, dont les tailles sont de l’ordre de la dizaine de kilomètres. Dans ce cas, la durée de l’extinction de l’étoile, qui correspond au passage du satellite, ne sera que d’une poignée de secondes. 3.2. Enjeux La réussite ou l’échec de l’observation d’une occultation stellaire par un astéroïde, binaire ou non, est tributaire, pour une large part, de la précision avec laquelle la prédiction du phénomène est réalisée. Ce souci de précision vaut à la fois pour l’étoile, l’astéroïde et son satellite. Depuis le début des années 2000, la connaissance des orbites des astéroïdes est suffisante pour que, combinée à la haute précision astrométrique de certains catalogues d’étoiles, la majorité des occultations prédites soient observées avec succès. Il n’en va pas de même avec les satellites d’astéroïdes. Jusqu’en 2006, sur les 1 029 observations réussies d’occultations faites depuis 1961, aucune n’avait permis d’observer en toute certitude l’occultation d’une étoile par un satellite d’astéroïde. C’est pourquoi, après la

298

9. autres phénomènes dans le système solaire

découverte du premier astéroïde binaire en 1993, les efforts se sont concentrés sur les seuls objets dont on savait déjà qu’ils possédaient un satellite. Les premières tentatives eurent lieu en 2004 avec (22) Kalliope et (121) Hermione, astéroïdes identifiés comme binaires en 2001. Cependant, la connaissance de l’orbite demeurait grossière, et il a fallu encore deux années d’efforts pour collecter des données astrométriques supplémentaires afin d’accéder à des éphémérides orbitales des satellites suffisamment précises. Le premier succès vint, le 7 novembre 2006, de l’observation de l’occultation d’une étoile par Linus, le satellite de (22) Kalliope, astéroïde de classe M (métallique) de la ceinture principale, dont la binarité a été découverte en 2001. La bande de centralité de l’occultation, qui matérialise le trajet de l’ombre du primaire, balayait le Japon dans toute sa largeur. L’ombre de Linus était également attendue à proximité de cette bande de centralité. Seize observations positives ont été enregistrées par des observateurs japonais, dont la moitié provenait du passage de Linus devant l’étoile. Il est vraisemblable que le phénomène secondaire aurait été observé avec ou sans prédiction, étant donné la position opportune du satellite à ce moment-là, non loin de la centralité. Le fait remarquable réside cependant dans la justesse de la prédiction faite à l’imcce, s’écartant d’à peine 58 km de la position observée. Les temps de disparition de l’éclat stellaire, une fois convertis en cordes à la surface de la Terre, font apparaître une portion du profil en coupe de Kalliope avec, dans son sillage, une esquisse de celui de Linus (fig. 3).

Fig. 3 – Occultation stellaire de l’étoile TYCHO 188601206 par l’astéroïde binaire (22) Kalliope, observée le 7 novembre 2006, au Japon, par 25 observateurs. Seize observations positives ont été enregistrées, dont huit concernant le satellite Linus de Kalliope. La croix indique la position de Linus telle qu’elle fut prédite. Les lignes pointillées indiquent des observations négatives : en d’autres termes, aucune extinction de l’étoile cible n’a été observée. © imcce (prédiction, réduction et analyses) 299

guide de données astronomiques Cette observation a été fructueuse à plus d’un titre. Elle a permis de confirmer la forme et la taille de l’astéroïde primaire, qu’une autre technique avait déjà permis d’obtenir (observation des éclipses mutuelles entre Kalliope et son satellite en 2007). Il en a découlé un nouveau modèle de forme tridimensionnelle de Kalliope, ainsi qu’une nouvelle détermination de sa taille et de celle de Linus. En projetant son profil à la date de l’occultation stellaire, il apparaît que les cordes observées s’y encastrent parfaitement (fig. 4a). En ce qui concerne Linus (fig. 4b), l’ajustement d’une ellipse a donné une taille de 30±6 km, conforme également au résultat obtenu à partir des observations photométriques des phénomènes mutuels.

a)

b)

Fig. 4 – a) Profil de Kalliope. Le profil de section provient d’un modèle 3D du corps, reprojeté pour deux tailles équivalentes : la plus grande courbe représente le diamètre IRAS, datant de 1983, de 180 km, et la courbe intérieure, celui de 167 km, nouvellement issu des éclipses mutuelles de 2007 [1]. b) Profil de Linus, calculé à partir d’un modèle ellipsoïdal ajusté sur les cordes observées. © imcce L’enjeu reste aujourd’hui de poursuivre l’observation des occultations stellaires par tous les petits corps du Système solaire, afin de consolider le socle des connaissances actuelles. Face à la multitude des occultations produites par les centaines de milliers d’astéroïdes connus, les prédictions fournies dans les tables qui suivent sont une sélection, sur des critères scientifiques et d’observabilité, d’occultations d’étoiles par les satellites d’astéroïdes les mieux connus qu’il sera utile d’observer. Pour les autres types de phénomènes, il est possible de se référer aux réseaux spécialisés et à leurs prédictions.

300

9. autres phénomènes dans le système solaire

3.3. Observations Les réseaux d’observateurs Plus encore que les astronomes professionnels, ce sont les astronomes amateurs qui observent le plus souvent les occultations stellaires. Organisés en groupe d’amis, en association ou appartenant à des réseaux spécialisés, leur contribution est la clé du succès : le 29 mai 1983, plus de 240 observateurs ont contribué à l’observation de l’occultation de la binaire spectroscopique 1 Vulpeculae par l’astéroïde (2) Pallas, conduisant ainsi à une étude détaillée de ce corps céleste. Il existe deux réseaux majeurs de regroupement d’observateurs d’occultations stellaires : le réseau European Asteroidal Occultation Network (eaon) et le réseau International Occultation Timing Association (iota). Le premier diffuse et organise des campagnes d’observations en Europe, tandis que le second, plus actif, couvre toute la planète, en particulier l’Europe à travers sa section européenne (iota-es). En France, la communauté des observateurs d’occultations stellaires (où se mêlent professionnels et amateurs) contribue activement à la préparation, à la diffusion, à l’observation et à l’analyse des occultations stellaires. Pour être informé des observations d’occultations stellaires à observer et pour obtenir des informations techniques et pratiques, il existe diverses listes de diffusion, dont la plus connue est Planoccult. Il existe également de nombreux sites web, dont euraster.net (prédictions pour la France et guide de l’observateur très complet), www.asteroidoccultation.com (Steve’s Asteroid Occultation Page, prédictions internationales), ainsi que eaon et iota(-es).

La pratique de l’observation L’observation d’une occultation stellaire consiste à chronométrer le temps de passage de l’astéroïde devant l’étoile. Pour cela, il est nécessaire de disposer d’un télescope (même de petite taille) ou d’un simple objectif photographique, d’une camera CCD ou webcam (ou même en visuel) et d’une base de temps précise. Il s’agira alors de dater le plus précisément possible, en estimant les erreurs commises, les deux instants de disparition et de réapparition de l’étoile occultée. Chaque observation doit ensuite être publiée par l’envoi d’un rapport auprès des réseaux spécialisés, que l’occultation ait été ou non observée avec succès. Les rapports ainsi publiés permettent ensuite aux scientifiques, dont ceux de l’imcce, d’exploiter les données d’observation afin d’améliorer les modèles physiques et dynamiques des petits corps du Système solaire, en particulier des satellites d’astéroïdes et de planètes. 3.4. Prédictions Les prédictions fournies dans la table A sont une sélection, sur des critères d’intérêt scientifique et d’observabilité, d’occultations d’étoiles relativement brillantes par des satellites d’astéroïdes. La méthode de prédiction, ainsi que les modèles dynamiques des planètes et des satellites, sont issus des travaux de recherches de l’imcce. Les phénomènes 301

guide de données astronomiques observables depuis la France métropolitaine (et plus largement l’Europe occidentale) sont présentés graphiquement par des cartes placées à la suite des tables. Les autres phénomènes sont observables depuis divers lieux sur Terre (Amérique du Nord, Australie, Asie...) et représentent donc, pour un observateur européen, des rapprochements entre les étoiles et les astéroïdes mentionnés. Les cartes de visibilité de chacun des phénomènes présentés dans les tables sont consultables sur le site web de l’imcce (www.imcce.fr). L’heure, la distance et l’angle de position de l’astéroïde au moment du minimum de distance sont calculés dans un repère géocentrique équatorial apparent de la date. Les éphémérides des astéroïdes sont calculées par intégration numérique du problème perturbé à N corps, à partir des éléments osculateurs publiés dans The Asteroid Orbital Elements Database (ASTORB). La solution planétaire INPOP a été utilisée pour établir les éphémérides des planètes. Les instants sont exprimés en Temps terrestre (TT) ; se reporter aux explications du chapitre 2 pour obtenir la datation dans l’échelle de temps UTC. La table A donne les éléments suivants : 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7.

8. 9.

Le numéro d’ordre du phénomène ; La date du phénomène ; Le numéro de l’astéroïde ; Le nom de l’astéroïde ; L’heure du minimum de distance entre l’étoile et l’astéroïde, exprimée en Temps terrestre ; La distance minimale de rapprochement en secondes de degré ; L’angle de position de l’étoile au moment du minimum de distance défini par l’angle entre la direction astéroïde-étoile et celle du pôle Nord céleste, compté positivement du nord vers l’est (fig. 2). Les lettres N, E, S, O donnent l’orientation approximative de l’astéroïde par rapport à l’étoile à cet instant ; Le diamètre de l’astéroïde en km ; La magnitude visuelle de l’astéroïde au moment du phénomène.

La table B donne les éléments suivants : 1. Le numéro d’ordre du phénomène ; 2. La vitesse apparente sur la sphère céleste de l’astéroïde en secondes de degré par heure ; 3. Le nom et numéro de l’étoile dans son catalogue ; 4. La magnitude visuelle, ou, à défaut, la magnitude photographique de l’étoile ; 5. Le type spectral de l’étoile ; 6. L’ascension droite approchée de l’étoile dans le repère J2000 ;

302

9. autres phénomènes dans le système solaire

7. La déclinaison approchée de l’étoile dans le repère J2000 ; 8. L’élongation au Soleil de l’astéroïde en degrés ; 9. La fraction illuminée du disque lunaire. Les pages de cartes présentent les lieux de visibilité des occultations d’étoiles par des astéroïdes et leurs satellites, sélectionnées en raison de leur visibilité depuis l’Europe. Les graphiques représentent la Terre vue depuis la direction géocentrique de l’étoile au moment du phénomène. Les lieux de visibilité successifs des occultations sont donnés par la ligne de centralité du phénomène, éventuellement encadrés par la zone d’observation de la totalité de l’occultation, qui est proportionnelle au diamètre de l’astéroïde ou du satellite. Les légendes fournissent : –– Le numéro de l’étoile et les numéro et nom de l’astéroïde ; –– La date du phénomène en Temps terrestre ; –– L’intervalle de temps de visibilité de l’occultation, avec le pas en secondes entre chaque point ; –– La chute en magnitude prédite du phénomène et la durée maximale de visibilité en un lieu donné en secondes. Lorsque le diamètre de l’astéroïde ou de son satellite est inconnu, ces deux derniers paramètres ne peuvent pas être estimés et ne sont pas présentés sur les cartes. Pour tout renseignement complémentaire, contactez-nous par courrier électronique à l’adresse [email protected] en indiquant comme sujet « occultations ».

303

guide de données astronomiques

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table A N

o

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41

304

Date Janvier

Février

Mars

Avril

Mai

Astéroïde 5 9 9 21 24 27 6 6 13 17 17 18 19 22 25 28 28 1 6 11 14 16 18 21 23 25 25 31 31 2 5 8 17 18 22 27 28 30 6 9 11

no 1338 474 606 954 975 448 792 725 1522 316 495 1067 1168 1188 1607 10 612 490 200 1226 1503 266 681 513 1760 830 525 356 1164 1077 249 1724 784 889 1145 1139 805 1671 376 1732 819

nom Duponta Prudentia Brangane Li Perseverantia Natalie Metcalfia Amanda Kokkola Goberta Eulalia Lunaria Brandia Gothlandia Mavis Hygiea Veronika Veritas Dynamene Golia Kuopio Aline Gorgo Centesima Sandra Petropolitana Adelaide Liguria Kobolda Campanula Ilse Vladimir Pickeringia Erynia Robelmonte Atami Hormuthia Chaika Geometria Heike Barnardiana

Heure TT h min 1 23 4 4 5 40 1 1 20 43 5 25 0 29 5 58 2 27 2 53 22 33 2 59 3 33 3 20 2 45 4 6 5 46 22 26 1 12 20 8 3 20 1 55 21 40 22 40 2 11 0 2 0 22 4 19 21 44 22 48 2 47 0 46 20 9 2 4 1 37 3 31 5 4 5 16 0 28 2 47 1 59

s 4,0 6,7 38,9 35,9 50,9 31,5 34,4 8,2 55,6 28,0 51,2 56,9 16,0 1,2 46,8 12,3 38,2 44,5 15,1 8,6 51,3 21,6 1,3 18,0 14,8 55,9 12,2 34,7 52,6 6,1 20,3 18,9 40,8 48,0 17,4 12,3 0,1 58,3 2,7 5,0 16,5

Distance minimale ″ 1,659 0,129 2,084 2,745 4,416 1,731 0,721 0,340 2,991 1,869 4,512 2,141 2,762 0,417 3,330 0,966 1,149 2,276 3,500 1,480 1,366 0,989 0,185 1,441 1,786 1,157 3,993 3,963 2,762 2,366 0,413 3,965 1,836 3,186 2,308 0,392 0,974 2,987 6,200 1,210 3,921

Angle de position S N SO SE NE NO N N N S N N N N NE S S SE NE S N SO NO NO NE S S N NO S N NE SO N N N S S S S NE

° 186,8 10,3 213,5 157,5 23,2 332,8 4,5 13,8 7,9 160,6 347,9 22,1 345,9 11,4 22,8 178,8 159,6 157,5 39,9 186,0 359,0 244,7 314,0 332,2 34,3 199,2 173,2 12,7 335,7 197,4 345,1 36,7 203,9 356,7 341,0 357,5 169,9 159,2 187,9 199,6 23,6

Diamètre km 0,0 37,6 35,5 58,0 26,5 47,8 60,7 21,5 0,0 47,9 38,9 0,0 10,6 12,4 12,0 407,1 37,7 115,5 128,4 16,4 18,4 109,1 0,0 50,1 35,9 41,2 0,0 131,3 0,0 0,0 34,8 34,8 89,4 22,6 23,2 0,0 66,9 0,0 34,9 24,1 0,0

Mv 15,1 16,3 16,3 15,7 14,5 15,9 13,2 17,7 17,7 15,5 15,0 17,2 17,5 16,6 16,0 11,0 16,4 14,0 12,8 15,0 16,0 13,7 16,7 15,5 14,9 13,8 16,4 12,2 17,2 16,6 16,2 15,0 15,6 15,7 16,1 16,3 16,6 17,6 11,5 15,7 16,4

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table B N

o

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41

Vitesse apparente

N HIP

Mv/p

Sp

″/h 31,03 46,85 31,50 37,38 26,77 34,49 34,42 28,63 53,15 42,57 22,91 24,90 42,42 48,98 27,95 47,64 39,74 27,62 14,69 36,00 42,93 15,78 14,36 17,08 30,40 28,55 43,46 32,84 80,21 31,27 61,88 35,36 28,23 64,80 61,17 75,05 31,05 45,52 25,95 29,98 33,49

43078 69773 66749 6038 49445 8947 41340 75730 84019 13643 24619 78313 17215 83147 43479 88463 82979 22462 32959 59762 92504 41677 33789 83777 55062 56307 33718 57415 22175 55416 102485 63939 34556 30771 107068 38930 33684 108285 78112 73570 48215

8,2 6,5 7,9 9,4 6,4 7,8 9,2 5,6 10,0 7,8 7,6 9,6 10,2 10,4 8,5 9,0 6,2 10,1 8,0 8,6 9,1 7,6 6,8 9,3 9,5 8,5 6,9 9,2 7,8 7,6 4,1 8,3 9,1 8,7 10,7 8,9 7,4 9,3 8,9 8,9 7,6

A2 K0 F3 G5 F2 K0 F8 K4 G5 A0 A3 K0 F0 M1 G0 B2 G8 G0 A3 G5 F7 K0 K5 F3 F8 F8 B8 F8 G0 F2 F5 K0 F5 K2

o

K0 K2 G5 K5 K5 F8

α2000 h min 8 46 14 16 13 40 1 17 10 5 1 55 8 26 15 28 17 10 2 55 5 16 15 59 3 41 16 59 8 51 18 3 16 57 4 50 6 51 12 15 18 51 8 29 7 0 17 7 11 16 11 32 7 0 11 46 4 46 11 20 20 46 13 6 7 9 6 27 21 41 7 57 6 59 21 56 15 57 15 2 9 49

δ2000 s 28 48 50 34 40 14 5 15 30 40 49 25 14 33 22 44 26 3 53 17 6 47 58 21 19 36 18 16 16 56 5 14 31 57 4 56 52 17 0 7 48

° + 22 –8 – 17 +7 + 15 + 15 +8 – 16 – 22 + 14 + 20 – 30 + 10 – 26 + 21 – 25 – 10 + 12 + 26 +4 – 32 +0 + 10 – 13 –7 +1 + 15 –0 +3 +2 – 25 +3 + 34 + 21 – 18 +7 + 11 –9 – 30 –2 + 11

′ 21 53 47 9 45 20 0 42 41 42 7 19 39 16 4 18 57 31 24 54 52 16 37 44 8 20 32 10 16 25 16 56 5 49 44 50 48 30 56 0 6

Élongation ″ 7 3 33 0 27 27 35 59 19 24 6 55 26 1 49 45 47 34 1 53 45 24 30 27 20 25 7 18 7 21 13 48 23 9 22 3 7 20 59 41 23

° 156 73 79 79 156 84 165 83 65 77 110 85 85 77 152 68 85 91 116 168 72 131 106 104 165 168 100 166 61 156 68 169 77 68 70 83 67 71 159 164 95

fdi % 43 86 86 40 9 0 71 73 95 66 58 56 47 19 2 2 3 12 56 99 97 88 66 36 26 11 11 11 18 39 63 89 63 61 22 0 4 17 77 96 99

305

guide de données astronomiques

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table A (suite) N

o

Date

42 43 44 45 46 47 Juin 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 Juillet 59 60 61 62 63 64 65 66 67 Août 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 Septembre 79 80 81 82

306

Astéroïde 16 20 24 28 29 1 5 8 8 12 13 19 25 28 28 30 4 11 21 24 26 27 27 27 29 4 13 13 14 24 25 27 28 28 29 29 1 6 6 9 11

no 12 968 728 523 1602 1004 770 1159 1030 686 1770 505 1730 628 687 1666 888 1650 1081 1212 1332 429 377 1033 1551 1728 1154 1326 1683 84 1236 1509 727 125 1511 101 1087 335 560 904 626

nom Victoria Petunia Leonisis Ada Indiana Belopolskya Bali Granada Vitja Gersuind Schlesinger Cava Marceline Christine Tinette van Gent Parysatis Heckmann Reseda Francette Marconia Lotis Campania Simona Argelander Goethe Link Astronomia Losaka Castafiore Klio Thais Esclangona Nipponia Liberatrix Dalera Helena Arabis Roberta Delila Rockefellia Notburga

Heure TT h min 1 28 20 56 4 43 4 56 4 16 4 30 21 31 4 31 5 5 23 31 1 36 3 48 4 47 3 25 20 18 2 23 22 30 3 58 2 4 20 52 5 43 1 37 20 21 22 24 21 13 21 11 3 55 20 14 3 5 20 5 22 27 5 26 5 51 21 0 0 3 4 12 5 37 22 19 23 52 20 56 23 59

s 36,2 24,8 44,7 56,0 17,4 22,1 32,7 23,5 59,4 11,2 12,9 8,3 16,2 5,6 1,1 8,7 4,3 6,1 46,3 40,9 10,4 34,9 32,1 9,4 21,3 27,5 40,5 1,7 46,5 52,1 23,8 21,2 53,0 8,5 5,2 13,4 38,2 44,4 23,2 5,1 22,2

Distance minimale ″ 0,436 1,227 0,229 1,026 2,617 0,794 0,401 0,810 3,124 2,484 0,099 1,926 1,557 2,596 0,184 1,159 0,982 0,865 1,621 1,516 1,360 0,355 2,761 3,126 0,159 5,544 0,772 3,136 1,693 3,939 0,349 2,805 5,158 4,954 0,895 0,514 0,195 3,167 0,604 0,698 4,000

Angle de position SO SE NE N SO S SO NO S SO N S N S SE S NE N NE N N N S S NO N N E N S NE S SE NO N SE N S NO N NO

° 228,9 137,2 31,1 351,7 206,8 158,8 204,5 333,5 187,0 216,9 14,2 173,1 19,1 168,6 141,0 200,3 46,3 343,2 26,2 353,4 343,5 16,7 173,0 161,1 329,6 352,6 344,6 76,1 344,3 185,1 26,7 177,7 127,3 328,2 350,9 143,6 351,0 183,8 314,6 17,5 324,1

Diamètre km 112,8 27,9 0,0 31,9 12,2 71,6 16,1 30,0 64,1 41,1 0,0 0,0 0,0 49,7 0,0 0,0 44,5 29,1 38,2 82,1 44,1 69,6 91,0 24,8 23,3 0,0 61,1 22,5 0,0 79,2 22,3 8,2 32,2 43,6 15,5 65,8 31,8 89,1 37,2 58,8 100,7

Mv 10,2 15,8 17,1 15,2 16,7 16,0 15,7 15,9 15,7 12,5 16,0 13,9 18,1 14,5 16,0 15,4 15,3 16,9 17,6 16,4 14,4 15,7 14,1 15,7 15,0 14,6 15,2 14,1 16,2 13,9 17,3 16,8 12,8 12,7 17,8 12,2 15,3 13,9 15,3 15,9 13,0

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table B (suite) N

o

42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82

Vitesse apparente

N HIP

Mv/p

Sp

″/h 29,76 20,67 42,27 8,97 57,10 40,89 57,53 39,07 41,22 42,36 23,07 38,18 33,50 53,66 60,59 24,42 26,05 45,96 33,15 27,42 28,72 45,22 55,93 28,61 31,48 26,95 24,23 30,71 35,80 51,91 49,02 67,18 38,58 20,68 37,26 27,46 48,10 25,07 21,42 48,11 65,16

64952 105661 53716 58569 51392 511 49108 114110 51522 80776 74168 117988 54954 9612 2688 79524 64711 11298 60625 14591 104204 59842 18347 94955 107590 109362 100593 2727 77322 73694 68943 25947 115960 101045 20600 87230 28747 20661 6203 30602 24083

8,9 9,7 8,8 9,1 8,8 8,2 7,6 12,2 10,6 10,0 11,7 8,6 9,4 8,1 7,6 6,7 6,8 9,2 9,8 7,3 6,5 8,1 8,9 8,8 7,6 8,5 8,9 9,8 8,5 10,0 8,4 9,8 9,9 9,2 7,3 9,0 9,2 6,4 8,4 6,4 9,7

K0 G5 G5 F0 G0 G5 K0

o

K0 F0 K2 G5 G5 F2 G3 K0 G0 F2 F4 K3 K0 G0 K0 K0 K0 G8 F8 F7 F5 K0 O9 K0 K2 B8 B9 A0 F7 G5 A0 F0

α2000 h min 13 18 21 24 10 59 12 0 10 29 0 6 10 1 23 6 10 31 16 29 15 9 23 55 11 15 2 3 0 34 16 13 13 15 2 25 12 25 3 8 21 6 12 16 3 55 19 19 21 47 22 9 20 23 0 34 15 47 15 3 14 6 5 32 23 29 20 29 4 24 17 49 6 4 4 25 1 19 6 25 5 10

δ2000 s 49 7 26 38 47 8 20 38 22 33 16 56 13 33 8 40 46 27 30 25 41 16 21 21 28 22 53 50 9 47 45 13 37 2 42 23 15 37 31 52 24

° – 13 –1 + 11 –5 + 14 +0 + 15 – 14 +6 – 16 – 23 – 10 +7 +1 +5 – 21 +7 + 14 –2 + 10 – 20 –4 + 19 –7 – 16 +1 – 24 – 21 – 33 – 26 – 14 + 40 – 16 – 15 + 18 – 34 + 29 + 15 –4 + 11 + 49

′ 11 54 53 7 8 7 40 52 35 9 15 51 2 36 57 23 57 32 8 47 10 27 22 1 45 37 9 52 17 36 5 3 44 3 54 5 31 56 54 7 59

″ 44 55 44 14 39 17 14 20 58 23 36 56 9 36 28 59 10 36 36 45 48 6 52 13 44 16 54 55 11 51 43 57 44 37 47 40 9 27 35 33 37

Élongation

fdi

° 147 96 98 115 86 69 71 95 79 165 148 93 73 67 86 147 91 70 68 74 169 61 63 159 162 154 161 136 100 79 61 70 163 150 88 111 67 96 145 71 88

% 76 28 3 7 14 44 87 98 98 89 88 29 1 19 26 38 83 96 7 2 9 15 21 22 41 92 70 62 59 10 18 29 38 45 46 47 76 99 99 85 64

307

guide de données astronomiques

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table A (suite et fin) N

o

Date

83 84 85 86 87 88 89 90 91 Octobre 92 93 94 95 96 97 98 99 Novembre 100 101 102 103 104 Décembre 105 106 107

308

Astéroïde 12 14 15 15 22 23 23 30 6 7 8 10 13 16 19 24 7 15 16 17 22 1 3 5 10

no 473 998 456 780 1596 920 965 868 277 1663 1113 1526 688 857 905 1715 128 863 836 553 1318 38 1323 571 729

nom Nolli Bodea Abnoba Armenia Itzigsohn Rogeria Angelica Lova Elvira van den Bos Katja Mikkeli Melanie Glasenappia Universitas Salli Nemesis Benkoela Jole Kundry Nerina Leda Tugela Dulcinea Watsonia

Heure TT h min 22 12 4 53 2 31 22 56 3 49 0 32 22 48 21 54 0 49 21 2 1 54 22 58 23 51 1 49 3 2 3 45 23 12 23 22 5 5 23 27 0 42 5 24 21 6 22 44 0 42

s 44,9 48,9 7,6 39,1 49,8 29,4 45,8 49,7 29,1 15,2 15,2 4,5 47,7 53,6 50,8 8,6 3,9 31,9 48,3 26,0 33,6 50,0 16,5 29,4 47,0

Distance minimale ″ 1,001 2,459 0,157 1,886 1,819 2,765 0,060 3,252 1,466 3,909 3,802 2,762 1,058 2,668 6,753 2,747 0,633 2,200 4,894 5,634 2,257 1,498 1,271 3,978 2,508

Angle de position N N SE S SE SE NO S SE S SE S S S N S N NO NE NE NE N S SE S

° 0,5 355,0 139,4 197,5 136,6 118,5 335,5 183,4 153,9 172,4 154,6 193,6 199,4 162,3 10,5 174,1 343,0 316,3 32,6 41,1 22,5 342,7 180,4 156,6 188,5

Diamètre km 0,0 38,2 39,8 94,4 49,6 23,9 53,6 52,5 27,2 12,1 38,5 0,0 41,4 15,0 21,4 23,1 188,2 27,1 0,0 0,0 13,0 115,9 58,4 44,5 49,1

Mv 16,8 15,0 13,4 14,7 14,8 15,1 14,7 14,4 13,6 15,4 14,2 17,5 16,6 15,1 13,6 16,1 12,6 14,9 16,8 15,1 16,6 14,0 15,1 15,8 14,6

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occultations et rapprochements apparents d’astéroïdes et d’étoiles 2017 – Table B (suite et fin) N

o

83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107

Vitesse apparente

N HIP

Mv/p

Sp

″/h 55,06 31,49 32,43 34,06 25,85 20,00 56,75 24,42 26,78 28,66 24,27 65,57 40,99 48,09 27,11 38,03 47,54 21,82 24,59 13,63 59,10 38,25 28,11 74,37 58,77

33349 111205 110447 28762 108143 11665 30403 24292 116323 27287 28281 42184 45093 100038 15588 5949 100611 111397 40956 4180 55021 106693 14211 106710 64852

8,7 7,9 9,0 8,8 8,8 8,6 8,3 10,6 5,9 7,1 7,2 7,0 9,3 9,3 8,6 7,6 9,3 6,7 8,1 9,5 9,9 8,0 10,8 8,8 4,8

B9 A0 G5 K0 K5 G5 K0

o

A2 K0 K2 A0 F2 K1 K0 F0 K2 B7 K2 K0 F0 K0 M0 G8 M2

α2000 h min 6 56 22 31 22 22 6 4 21 54 2 30 6 23 5 12 23 34 5 46 5 58 8 36 9 11 20 17 3 20 1 16 20 24 22 34 8 21 0 53 11 15 21 36 3 3 21 36 13 17

δ2000 s 11 44 17 26 35 28 33 47 8 56 33 2 7 44 46 35 6 5 29 22 53 36 13 56 36

° + 34 + 10 + 11 +4 +8 + 11 + 34 + 16 –1 + 20 + 38 + 24 +8 – 25 + 18 +2 – 25 – 32 + 12 –0 + 26 –9 + 22 – 15 +5

′ 24 45 4 47 47 3 15 18 14 16 53 3 43 58 44 44 14 8 48 46 46 2 22 23 28

″ 28 47 48 8 30 43 55 27 51 54 36 4 34 9 14 5 1 31 48 32 12 48 11 50 11

Élongation

fdi

° 68 160 157 82 148 140 85 108 160 107 104 72 63 98 153 167 76 93 109 136 81 74 157 67 62

% 54 39 29 20 4 8 14 76 99 94 93 68 34 14 0 17 82 6 5 0 11 92 99 93 55

309

guide de données astronomiques

Occ. HIP 75730/(725) Amanda −80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚

−20˚

−20˚

−40˚

−40˚ −80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

6−02−2017

5 h 52 min 13 s − 6 h 03 min 58 s ∆m = 12,0 – Durée maximale = 1,200 s

Occ. HIP 78313/(1067) Lunaria 20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

120˚

60˚

60˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚ 20˚

40˚

60˚

18−02−2017

80˚

2 h 56 min 19 s − 3 h 03 min 34 s ∆m = ? – Durée maximale = ?

310

100˚

120˚

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 83147/(1188) Gothlandia −40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

120˚

140˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚

−20˚

−20˚

−40˚

−40˚ −40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

120˚

140˚

22−02−2017

3 h 15 min 42 s − 3 h 24 min 17 s ∆m = 6,20 – Durée maximale = 0,500 s

Occ. HIP 43479/(1607) Mavis −160˚

−120˚

−80˚

−40˚

0˚

40˚

80˚

120˚

160˚

80˚

80˚

40˚

40˚

−160˚

−120˚

−80˚

−40˚

0˚

40˚

80˚

120˚

160˚

25−02−2017

2 h 40 min 19 s − 2 h 51 min 09 s ∆m = 7,50 – Durée maximale = 1,000 s

311

guide de données astronomiques

Occ. HIP 83979/(612) Veronika −100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

0˚

0˚

−20˚

−20˚

−40˚

−40˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

28−02−2017

5 h 42 min 18 s − 5 h 50 min 58 s ∆m = 10,2 – Durée maximale = 1,700 s

Occ. HIP 32959/(200) Dynamene −20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

100˚

80˚

80˚

60˚

60˚

40˚

40˚

20˚

20˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

6−03−2017

312

60˚

1 h 01 min 15 s − 1 h 23 min 15 s ∆m = 4,90 – Durée maximale = 21,80 s

80˚

100˚

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 33789/(681) Gorgo −120˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

60˚

60˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚

−20˚

−20˚

−40˚

−40˚

−120˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

−20˚

0˚

20˚

18−03−2017

21 h 27 min 49 s − 21 h 52 min 09 s ∆m = ? – Durée maximale = ?

Occ. HIP 57415/(356) Liguria −160˚

−140˚

−120˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

60˚

60˚

40˚

40˚

−160˚

−140˚

−120˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

31−03−2017

4 h 14 min 39 s − 4 h 24 min 24 s ∆m = 3,00 – Durée maximale = 10,80 s

313

guide de données astronomiques

Occ. HIP 63939/(1724) Vladimir −60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

80˚

80˚

80˚

60˚

60˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚ −60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

8−04−2017

40˚

0 h 40 min 52 s − 0 h 51 min 42 s ∆m = 6,70 – Durée maximale = 2,800 s

314

60˚

80˚

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 64952/(12) Victoria −140˚

−120˚

−100˚

−80˚

−60˚

−40˚

−20˚

0˚

20˚

40˚

60˚

40˚

40˚

20˚

20˚

0˚

0˚

−20˚

−20˚

−40˚

−40˚

−60˚

−60˚ −140˚

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16−05−2017

1 h 14 min 50 s − 1 h 42 min 20 s ∆m = 1,60 – Durée maximale = 14,70 s

Occ. HIP 511/(1004) Belopolskya −40˚

−20˚

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−60˚ −40˚

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20˚

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100˚

120˚

1−06−2017

4 h 26 min 41 s − 4 h 34 min 01 s ∆m = 7,80 – Durée maximale = 2,600 s

315

guide de données astronomiques

Occ. HIP 79524/(1666) van Gent −150˚

−120˚

−90˚

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30˚

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−60˚ −150˚

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−90˚

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−30˚

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30˚

30−06−2017

2 h 04 min 45 s − 2 h 41 min 30 s ∆m = ? – Durée maximale = ?

Occ. HIP 104204/(1332) Marconia −160˚

−140˚

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−100˚

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−100˚

−80˚

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26−07−2017

−40˚

5 h 33 min 16 s − 5 h 53 min 01 s ∆m = 7,90 – Durée maximale = 4,300 s

316

−20˚

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20˚

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 107590/(1551) Argelander −40˚

−20˚

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100˚

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140˚

29−07−2017

21 h 00 min 02 s − 21 h 26 min 37 s ∆m = 7,40 – Durée maximale = 2,900 s

Occ. HIP 109362/(1728) Goethe Link −30˚

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150˚

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60˚

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30˚ −30˚

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120˚

150˚

4−08−2017

21 h 04 min 41 s − 21 h 18 min 11 s ∆m = ? – Durée maximale = ?

317

guide de données astronomiques

Occ. HIP 68943/(1236) Thais 180˚

−160˚

−140˚

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−100˚

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−40˚ 180˚

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25−08−2017

−60˚

22 h 23 min 45 s − 22 h 31 min 00 s ∆m = 9,00 – Durée maximale = 0,800 s

318

−40˚

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9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 24083/(626) Notburga −100˚

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11−09−2017

23 h 56 min 31 s − 0 h 02 min 11 s ∆m = 3,40 – Durée maximale = 4,400 s

319

guide de données astronomiques

Occ. HIP 111205/(998) Bodea −180˚

−160˚

−140˚

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−100˚

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20˚

20˚

40˚

60˚

14−09−2017

4 h 43 min 55 s − 5 h 03 min 40 s ∆m = 7,10 – Durée maximale = 3,900 s

Occ. HIP 110447/(456) Abnoba −140˚

−120˚

−100˚

−80˚

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−40˚

−20˚

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15−09−2017

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2 h 22 min 37 s − 2 h 39 min 37 s ∆m = 4,40 – Durée maximale = 3,200 s

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20˚

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9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 28762/(780) Armenia 20˚

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15−09−2017

22 h 52 min 35 s − 23 h 00 min 40 s ∆m = 5,90 – Durée maximale = 4,700 s

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guide de données astronomiques

Occ. HIP 30403/(965) Angelica −160˚

−120˚

−80˚

−40˚

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23−09−2017

22 h 44 min 23 s − 22 h 53 min 03 s ∆m = 6,40 – Durée maximale = 2,200 s

Occ. HIP 15588/(905) Universitas −150˚

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19−10−2017

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2 h 48 min 42 s − 3 h 16 min 52 s ∆m = 5,00 – Durée maximale = 4,100 s

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30˚

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90˚

9. autres phénomènes dans le système solaire

Occ. HIP 4180/(553) Kundry −40˚

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80˚

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17−11−2017

23 h 06 min 26 s − 23 h 48 min 16 s ∆m = ? – Durée maximale = ?

323

guide de données astronomiques

Occ. HIP 55021/(1318) Nerina −160˚

−120˚

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22−11−2017

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0 h 38 min 38 s − 0 h 46 min 28 s ∆m = 6,70 – Durée maximale = 0,600 s

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120˚

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9. autres phénomènes dans le système solaire

4. Météores et météoroïdes 4.1. Introduction Les météores, communément appelés étoiles filantes, sont des phénomènes lumineux rapides dans l’atmosphère : une traînée furtive, d’une durée d’une fraction de seconde, suivie d’une traînée persistante pour les plus lumineux, est généralement observée. L’origine de ces phénomènes, restée longtemps ignorée (on pensait autrefois qu’ils étaient causés par le tonnerre) est aujourd’hui connue : ils sont produits par l’entrée de petits cailloux dans l’atmosphère (de la taille d’un cheveu à celle d’une voiture), appelés météoroïdes. La vitesse de ces cailloux varie entre 11 km/s et 71 km/s. Les météoroïdes commencent à se désintégrer dans l’atmosphère à une altitude d’environ 100 km. Observés depuis le sol, ils sont trop petits pour être détectés. Ainsi, en présence d’un météore, c’est le sillage lumineux du météoroïde dans l’atmosphère qui est visible et non le météoroïde lui-même, à la manière des bulles qui suivent une balle de fusil tirée dans l’eau. Les météores sont souvent observés en août par le grand public, pour plusieurs raisons. La plus grande disponibilité de chacun au cours de la période estivale est un facteur favorable, tout comme la température clémente de l’été qui permet de rester dehors de manière très confortable. Enfin, l’essaim météoritique appelé « Perséides » passe à son maximum aux alentours du 12 août, avec, en général, une centaine de météores observables par heure (après correction). Nul besoin d’un télescope ni d’un matériel spécifique pour profiter du spectacle : les météores sont visibles à l’œil nu.

4.2. Qui peut observer les météores ? Ce chapitre donne les méthodes pour effectuer des observations qui soient utiles scientifiquement. Les observations visuelles, si elles sont conduites de manière rigoureuse, sont accessibles à des enfants dès l’âge de 11 ans environ, sans oublier que la beauté du spectacle est accessible à tout le monde, y compris aux plus jeunes. Les Draconides de 1933 ou 1946, ainsi que les Léonides entre 1998 et 2002, ont marqué les esprits de nombreuses personnes. C’est un spectacle inoubliable qui a offert jusqu’à 3 000 météores par minute (soit un météore toutes les deux secondes en moyenne). 4.3. Origine des météoroïdes Les météoroïdes, petits cailloux qui gravitent autour du Soleil dans l’espace interplanétaire, sont présents dans tout le Système solaire, y compris dans les anneaux des planètes géantes. Ils constituent d’ailleurs les briques élémentaires des planètes, des astéroïdes et des comètes. Leur évolution dynamique montre qu’ils ont une espérance de vie relativement courte : quelques dizaines de milliers à quelques millions d’années au maximum. En général, les plus petits d’entre eux (quelques microns) ne survivent que quelques milliers d’années, avant de finir par tomber lentement en spirale sur le Soleil. 325

guide de données astronomiques

4.4. Quand observer ? Deux types de pluie de météores sont à distinguer : les sporadiques et les météoritiques. Les essaims sporadiques apparaissent à tout moment de l’année et semblent provenir de toutes les directions du ciel. Les essaims météoritiques n’interviennent qu’à certaines périodes spécifiques de l’année (comme par exemple les Perséides en août). Les sporadiques proviennent des collisions entre les astéroïdes, ou bien sont des météoroïdes sortis de leur essaim natif. Les essaims météoritiques sont éjectés par les comètes et s’organisent en gigantesques courants ou filaments dans le sillage orbital de ces dernières. En conséquence, une pluie intense de météores se produit lorsque la Terre entre dans un courant de météoroïdes éjectés par une comète dont l’orbite s’approche de celle de la Terre. Dans le cas des Perséides, c’est la comète 109p/Swift-Tuttle qui est responsable des météores visibles en été. Les autres pluies les plus connues sont les Lyrides en avril, les eta-Aquarides en mai, les Bootides en juin (ces deux dernières provenant de la comète 1p/Halley), les Draconides en octobre (comète 7p/Giacomini Zinner), les Léonides en novembre (comète 55p/Temple-Tuttle) et les Géminides en décembre (astéroïde 3200 Phaéthon). Parmi les météores sporadiques, on peut distinguer plusieurs sources également : hélien et anti-hélien (c’est à dire en provenance directe ou opposée au Soleil), l’apex et l’antiapex (direction du vecteur vitesse de la Terre ainsi que la direction opposée).

4.5. Où observer ? Les noms des pluies météoritiques ont pour origine la constellation d’où elles semblent provenir. L’effet est similaire aux gouttes de pluie sur un pare-brise en voiture : toutes les gouttes d’eau semblent provenir d’un point dans la direction vers laquelle roule la voiture. La Terre se déplace à environ 33 km/s autour du Soleil. Les essaims météoritiques se déplacent eux aussi à quelques dizaines de kilomètres par seconde autour du Soleil. La combinaison des vitesses donne l’impression que les météores proviennent d’un point précis dans le ciel appelé radiant. Lorsque ce point est situé dans la constellation de Persée, la pluie porte le nom de Perséides. En conséquence, il est aisé de comprendre que les Géminides semblent provenir de la constellation des Gémeaux (Gemini en latin). 4.6. Comment faire une observation utile ? Effectuer une observation scientifique utile pour la recherche n’est pas compliquée. Quelles que soient la technique adoptée et la qualité des mesures effectuées, le plus important à retenir est qu’une observation scientifique n’est pas utile tant qu’elle n’est pas partagée. Par exemple, si Christophe Colomb n’était jamais revenu en Europe, il aurait fallu attendre plusieurs autres décennies avant de savoir que le continent américain existait. La technique utilisée par Colomb (le bateau) n’était pas nécessairement la plus rapide (il y a maintenant l’avion...). Il ignorait même jusqu’à l’existence de ce continent et avait donc une motivation erronée. Il est aujourd’hui possible de dire, de manière scientifique, que son modèle de la Terre était incorrect. Cependant, sa 326

9. autres phénomènes dans le système solaire

découverte a changé à jamais l’image que les hommes se faisaient de notre planète. Il en va de même pour l’observation scientifique en général et des météores en particulier. La qualification de l’observateur et les moyens qu’il emploie importent peu, l’essentiel étant de communiquer les observations et les méthodes. En d’autres termes, il n’y a pas de recherche sans communication. Une adresse Internet à laquelle envoyer les résultats d’observation est indiquée à la fin de ce chapitre.

4.7. Revue des méthodes d’observations Il existe essentiellement quatre manières d’observer des météores : visuellement, avec un appareil photographique, avec un appareil vidéo et en radio. La méthode visuelle est la plus facile et la plus intuitive à mettre en œuvre. La plupart des conseils prodigués dans les lignes ci-dessous restent vrais pour les autres techniques optiques.

L’observation visuelle C’est de loin la technique la plus facile, car il suffit de lever les yeux au ciel ! Bien entendu, se placer loin des lumières de la ville maximise les chances d’observer les météores. Des arbres et des bâtiments peuvent également gêner le champ de vision ; et comme toujours en astronomie optique, la Lune n’est pas considérée comme une alliée et la présence de nuages peut s’avérer catastrophique. La première des choses à faire est donc de déterminer l’obstruction du champ de vision et la magnitude limite, c’est-à-dire celle de la plus petite étoile visible. Si ces conditions changent au cours de la nuit, à cause de la présence de nuages par exemple, ou si le lieu d’observation est modifié, il conviendra de le noter. De même, il n’est pas interdit de faire des pauses, mais il est important de le consigner. Il est recommandé de noter les observations par tranches de 10 minutes environ (sauf dans le cas de pluies abondantes, où il est nécessaire de noter les observations toutes les minutes). Il est possible d’enregistrer ces observations avec du papier et un crayon, ou mieux encore, en enregistrant une description de vive voix : cette dernière technique permet en effet de garder constamment les yeux au ciel. Il n’est pas nécessaire d’observer pendant la nuit entière, même si évidemment, plus longue est l’observation, plus il est possible de voir des météores et plus la contribution aura de valeur scientifique. Encore une fois, l’essentiel est de bien noter les heures de début et de fin d’observation. Si une pluie connue est observée (par exemple les Perséides), il est nécessaire de garder constamment à l’esprit la position du radian, c’est-à-dire l’endroit du ciel d’où semblent provenir les météores (voir la sous-section « 4.5. Où observer ? »). En effet, il y a de fortes probabilités pour que plusieurs pluies soient actives simultanément : respecter cette consigne permettra ainsi d’être en mesure de distinguer les différents essaims au cours de l’observation. L’observation visuelle est donc bien la plus aisée à mettre en œuvre. En l’absence de toute sophistication technique, un papier et un crayon suffiront amplement !

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guide de données astronomiques Il est toutefois important de communiquer ses observations (voir la sous-section « 4.6. Comment faire une observation utile ? »). Pour ce faire, l’imo met à disposition un formulaire de rapport d’observation disponible en ligne ou bien sous forme papier (le formulaire en ligne permet l’automatisation du traitement des données). Les données envoyées sont réduites par les membres de cette organisation, qui rassemblent les rapports envoyés du monde entier. Les analyses scientifiques publiées par cette organisation sont directement utilisées par les chercheurs. L’instant du maximum de la pluie, sa durée et son niveau sont autant d’informations qui contraignent énormément les modèles complexes de prévision des pluies de météores. Ce sont ces mêmes modèles qui permettent d’alerter les agences spatiales et le grand public de l’imminence d’une pluie de météores. Lorsque l’essaim météoritique a une origine bien connue, il est observé régulièrement sur plusieurs années. Ces modèles sont capables de prévoir une pluie à la minute près, sachant que chaque pluie dure au minimum environ une heure et que certaines extrêmement rares ne sont visibles qu’une fois dans une vie. Prendre cinq à dix minutes pour envoyer un rapport d’observation contribue donc grandement à un effort mondial de connaissance de l’environnement terrestre, qui permet ainsi aux scientifiques de travailler à l’élaboration de prévisions toujours plus précises. Même si les scientifiques étaient dotés de moyens illimités, ils ne pourraient pas observer une pluie de météores 24 heures sur 24 en raison de la rotation de la Terre. La contribution des amateurs de la planète entière peut donc faire considérablement avancer les connaissances scientifiques de cette discipline.

L’observation photographique Cette méthode permet bien évidemment de garder une trace des observations. Ainsi, la quantité d’informations scientifiques exploitables s’en trouve multipliée. Il ne faut pas non plus négliger l’aspect artistique d’une telle pratique. De plus, les images permettent une diffusion ludique des sciences qui contribue à susciter l’intérêt du public pour l’astronomie. L’avènement des appareils photo numériques permet à tous d’effectuer de véritables mesures astronomiques. Il est important d’utiliser un objectif très ouvert afin de capter un maximum de lumière. De plus, il convient d’augmenter la sensibilité iso au maximum des capacités de l’appareil, à condition que le bruit généré par le détecteur soit acceptable. Quelques images de test permettent de déterminer cette valeur. Les valeurs focales objectives varient en fonction du but scientifique (ou esthétique) recherché. Les objectifs à grand champ (de type allsky par exemple) permettent de capter un maximum de météores. Cependant, ils laisseront une trace très petite sur le capteur. Inversement, un téléobjectif ne permettra de sonder qu’une très petite partie du ciel, ce qui diminue fortement les chances d’observer un météore. Un bon compromis se situe à une focale d’environ 30 à 50 mm, qui donne un champ de vision de 50 à 80° environ. Pour effectuer des mesures utilisables, il est nécessaire de prendre les photographies en mode raw, car la compression jpeg fait perdre de l’information. La première opération

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9. autres phénomènes dans le système solaire

possible est de mesurer la courbe de lumière du météore. Cette dernière peut servir à déterminer la densité du météoroïde responsable. En effet, il a été montré que les météoroïdes éjectés par les comètes étaient en général moins denses que ceux éjectés par les astéroïdes. En conséquence, la mesure de la densité est un bon indicateur de l’origine de la pluie de météores. Ceci dit, le calcul de la densité des météoroïdes fait appel à des modèles complexes. L’observation photographique révèle tout son potentiel scientifique lorsqu’elle est effectuée à partir de deux stations éloignées d’environ 100 km. Elle permet en effet d’observer le même météore à partir de deux points différents, à condition que les objectifs soient pointés judicieusement. Un outil qui permet de déterminer les orientations optimales de vos appareils photographiques est disponible sur le site Internet de l’imcce (www.imcce.fr). L’observation d’une station permet en effet de déterminer avec précision la localisation du radiant. Le moindre changement de cette position par rapport à la valeur prévue renseigne sur l’histoire dynamique de l’essaim météoritique. Finalement, si les appareils photographiques sont munis d’un obturateur qui tourne à grande vitesse (plusieurs fois par seconde), le météore sera tronqué à plusieurs endroits sur sa trajectoire. Cette technique permet alors de mesurer la vitesse du météore, qui est directement liée à son orbite et donc à son origine. L’observation en double station avec cette technique est donc la plus intéressante sur le plan scientifique.

L’observation vidéo Sur le principe, cette méthode est très similaire à l’observation photographique, exception faite des poses qui s’enchaînent à une cadence d’environ 25 images par seconde (selon la caméra utilisée). De plus, il est possible d’installer une station permanente capable d’observer toutes les nuits de manière continue. Tant que la manipulation fonctionne, cette technique ne demande par la suite aucune intervention humaine. Le matériel utilisé consiste souvent en une caméra de surveillance nocturne (de type Watec, DMK ou JAI, par exemple). De même que pour la technique photographique, les objectifs à grand champ permettent d’effectuer un comptage, bien que les météores les plus courts passent en général inaperçus. Un champ de vision de 50 à 60° est un bon compromis entre probabilité de détection et qualité des résultats scientifiques. Il est nécessaire de disposer d’un logiciel de détection automatique des météores, afin d’éviter de stocker plusieurs gigaoctets d’images par nuit. Il existe deux logiciels commerciaux : MetRec (développé par S. Molau en Allemagne) et UFO capture (développé par Sonotaco, Japon). Le premier nécessite une carte d’acquisition Matrox, alors que le second est moins tributaire du matériel utilisé. Cependant, certaines cartes d’acquisition peuvent parfois perdre quelques images dans l’opération : il devient alors impossible de déterminer avec précision la date d’une image considérée. Toutefois, l’avantage évident de la vidéo est de pouvoir calculer des trajectoires par double station. Le premier logiciel permet également de formater les données enregistrées de manière standard. Ces données

329

guide de données astronomiques sont directement exploitées à l’imo, qui publie depuis peu des analyses globales d’observations vidéo. Le second logiciel permet de mettre en commun des observations, mais l’exploitation des résultats n’est pas directe. La contribution des amateurs français dans ce domaine est importante. La création du réseau français d’observateurs de météores (réforme) par l’imcce, Karl Antier et Jean-Louis Rault a stimulé le développement d’activités liées aux météores en France. En particulier, la base des observations amateurs de météores (www.boam.fr) est un moyen simple de mettre en commun les données, grâce à des logiciels développés par des Français. Des réflexions sur la manière optimale d’exploiter ces données sont actuellement en cours. En particulier, l’interfaçage avec les données de l’imo doit être entrepris, afin de participer à un effort global. L’expérience du réseau d’observation de météores japonais montre que l’observation continue du ciel à l’échelle d’un pays permet de déterminer la quasi-totalité des radiants présents lors de l’année, de mesurer les variations d’activité, puis d’isoler et d’identifier des radiants encore inconnus. La grande quantité de données permet d’effectuer des études statistiques sur les météores en général. L’observation vidéo des météores est de loin l’activité la plus fructueuse sur le plan scientifique, à condition qu’elle soit dotée d’une collaboration avec d’autres observateurs. Elle permet d’observer chaque nuit sur plusieurs années.

L’observation radio Cette méthode permet l’observation 24 heures sur 24 des météores, quelle que soit la météo ! C’est donc l’outil parfait pour la détermination du flux de météoroïdes qui entrent dans notre atmosphère en fonction du temps. C’est notamment grâce à cette technique qu’a été détecté l’essaim météoritique le plus actif de l’année (Ariétide, de jour). Le matériel utilisé est éventuellement une antenne YAGI munie d’un récepteur radio et d’un ordinateur. Il existe des logiciels de traitement automatique (Colorgram par exemple) qui permettent de visualiser gratuitement les observations et de les partager avec le monde entier (notamment sur le site http://217.169.242.217/rmob). Le réglage de la fréquence d’observation est souvent celui d’un émetteur suffisamment distant pour être inatteignable en temps normal. Lorsqu’un météore apparaît, le signal radio se réfléchit sur le plasma généré et le récepteur peut donc le détecter. Un modulateur permet de convertir le signal reçu en son, rendant ainsi possible l’écoute des météores. 4.8. Et les débris spatiaux ? Certaines des étoiles filantes, dont celles qui ont une couleur particulièrement caractéristique, ne proviennent pas des confins du Système solaire, mais seulement de l’environnement terrestre. L’étoile filante est alors le signe de la rentrée et de la désintégration dans l’atmosphère d’un satellite ou d’un groupe de satellites artificiels de la Terre. La couleur (par exemple verte ou orange) peut être révélatrice de la composition métallique de l’objet. Les techniques et les modalités d’observation sont exactement les mêmes que pour les météoroïdes ; il est d’ailleurs quelquefois difficile d’identifier avec certitude la 330

9. autres phénomènes dans le système solaire

catégorie dans laquelle ranger une observation de traînée ! Le calcul d’orbite préliminaire permet ensuite de lever toute ambiguïté. L’observation de la rentrée de débris spatiaux est extrêmement utile : pour certains objets bien identifiés, l’observation de la rentrée permet d’ajuster plus précisément les derniers instants de la trajectoire, et sur le long terme, les observations sont confrontées aux modèles statistiques d’évolution de la population des débris spatiaux, ce qui permet de les améliorer. Pour tout renseignement complémentaire, contactez-nous par courrier électronique à l’adresse [email protected] en indiquant comme sujet « essaims ».

4.9. Éphémérides pour l’année 2017 Il est important de mentionner que les éphémérides présentées ici ont été élaborées, comme chaque année, en collaboration avec J. Rendtel, président de l’imo (International Meteor Organization). L’imo rassemble en effet toutes les observations de météores (www.imo.net), ce qui constitue une excellente base pour les éphémérides des pluies régulières, dont l’essaim est suffisamment dispersé pour que la Terre rencontre tous les ans une configuration similaire (ce qui est le cas de beaucoup d’essaims). Quelques particularités de l’année 2017 sont à mentionner, en plus du tableau récapitulatif. Il est important de noter que les pluies de météores peuvent durer plusieurs heures. En conséquence, les horaires des maxima annoncés représentent la position temporelle de ces maxima. Il est donc utile d’observer au moins une heure avant et après l’instant supposé du maximum. Noter également que certaines pluies ont une faible activité, donc le maximum peut être difficile à discerner, à moins d’effectuer un comptage rigoureux et une analyse précise des données. L’idéal est bien sûr d’envoyer son rapport d’observation à l’imo. Quadrantides 2017 Cet essaim est aussi riche en météores que les Perséides, mais observable peu de temps juste avant le lever du Soleil, d’où la difficulté à s’en faire une vision globale. La lune sera au premier quartier et n’interférera donc pas avec les observations optiques. Sur la base des observations des années passées, le maximum est prévu le 3 janvier vers 14 h 00 min TU. Lyrides 2017 La nouvelle lune du 26 avril favorise l’observation de cette pluie, issue de la comète D/1861 Thatcher. La pluie de Lyrides est la première pluie significative du printemps, qui accompagne le retour de la douceur favorable aux observations à l’œil nu. L’activité des Lyrides est difficilement prévisible, en raison de notre méconnaissance du corps parent avant la apparition au xixe siècle. Le maximum des Lyrides est attendu, d’après les observations passées, le 22 avril vers 12 h 00 min TU. Noter que le maximum varie en intensité ainsi que le timming. Eta-Aquarides 2017 Cette pluie est provoquée par la célèbre comète 1P/Halley. Son pendant automnal est la pluie des Orionides (maximum le 21 octobre). Elle est visible aux faibles latitudes 331

guide de données astronomiques et son activité est également mal contrainte, avec de rares pics occasionnels observés à 70 météores par heure.

Perséides 2017 C’est l’essaim le plus connu, car responsable d’une des pluies les plus abondantes visible en plein été pendant un mois, avec un maximum cette année le 12 août entre 18 h 45 min et 21 h 15 min TU. La lune sera quasiment au premier quartier (atteint le 15) et perturbera les observations optiques. Cependant, le spectacle sera tout de même au rendez-vous, avec environ 100 météores visibles par heure (après corrections). Delta-Aquarides du Sud 2017 Cette pluie a lieu en été avec un maximum le 30 juillet. Son activité dure plus d’un mois en tout : elle reste donc visible au moment des Perséides en août. Il convient donc de prêter attention à la position d’où semble provenir un météore lors d’observations visuelles, afin de distinguer les différentes pluies. Son activité est raisonnable, avec un maximum de 25 événements par heure (après corrections). Géminides 2017 Apparaissant aux alentours du 13 décembre, cet essaim est surtout connu des astronomes amateurs avertis, car peu s’aventurent dehors dans l’hémisphère nord à cette époque. Pourtant, les Géminides figurent parmi les plus abondantes pluies de météores sur Terre, avec à leur maximum environ 100 météores par heure (après corrections). Leur activité est très stable d’une année sur l’autre, et augmente sensiblement pendant quelques jours pour ensuite diminuer rapidement en quelques heures. Il est donc possible d’observer cet essaim pendant plusieurs nuits, même si évidemment le maximum est le plus spectaculaire. Ursides 2017 Le corps parent est la comète 8P/Tuttle et l’activité régulière de cet essaim passe souvent inaperçue, car centrée autour du 22 décembre cette année. L’imcce a calculé que cette année la Terre croisera un nuage éjecté il y a plus de mille ans (en 884 apr. J.-C.) à 14 h 43 min le 22 décembre. Un léger regain d’activité est possible, mais le nuage de particules sera cependant très dilué par les perturbations gravitationnelles de Jupiter en particulier. Tableau récapitulatif des pluies de météores visibles Le tableau en page suivante est légendé comme suit : –– Activité : période d’activité de la pluie ; –– Maximum : jour du maximum d’activité ; –– Longitude du Soleil : longitude solaire du jour du maximum ; –– Radiant α et δ : coordonnées du radiant de la pluie ; –– V : vitesse d’entrée dans l’atmosphère terrestre ; –– r : indice de population –– ZHR : « Zenithal Hourly Rate » ou taux horaire zénithal.

332

9. autres phénomènes dans le système solaire

Pluie (sigle)

Activité

Maximum

Longitude du Soleil

Quadrantids (010 QUA)

Déc. 28 – Janv. 12

Janv. 03

° 283,15

γ – Ursae Minorids (404 GUM)

Janv. 15 – Janv. 25

Janv. 20

299

Radiant (°) α

δ

V

r

km/s

ZHR (/h)

230 + 49

41

2,1 120

228 + 67

31

3,0

3

α – Centaurids (102 ACE)

Janv. 28 – Févr. 21

Févr. 08

319,2

210 – 59

56

2,0

6

γ – Normids (118 GNO)

Févr. 25 – Mars 28

Mars 14

354

239 – 50

56

2,4

6

Lyrids (006 LYR)

Avril 16 – Avril 25

Avril 22

32,32

271 + 34

49

2,1

18

π – Puppids (137 PPU)

Avril 15 – Avril 28

Avril 23

33,5

110 – 45

18

2,0

Var

η – Aquariids (031 ETA)

Avril 19 – Mai 28

Mai 06

45,5

338 – 01

66

2,4

40

η – Lyrids (145 ELY)

Mai 03 – Mai 14

Mai 09

48,0

287 + 44

43

3,0

3

Daytime Arietids (171 ARI)

Mai 14 – Juin 24

Juin 07

76,6

44

+ 24

38

2,8

50

June Bootids (170 JBO)

Juin 22 – Juill. 02

Juin 27

95,7

224 + 48

18

2,2

Var

Piscis Austrinids (183 PAU)

Juill. 15 – Août 10

Juill. 28

125

341 – 30

35

3,2

5

Southern δ – Aquariids (005 SDA) Juill. 12 – Août 23

Juill. 30

127

340 – 16

41

2,5

25

Juill. 30

127

307 – 10

23

2,5

5

α – Capricornids (001 CAP)

Juill. 03 – Août 15

Perseids (007 PER)

Juill. 17 – Août 24

Août 12

140,0

κ – Cygnids (012 KCG)

Août 03 – Août 25

Août 17

145

+ 58

59

2,2 150

286 + 59

48

25

3,0

3

Aurigids (206 AUR)

Août 28 – Sept. 05

Sept. 01

158,6

91

+ 39

66

2,5

6

September ε–Perseids (208 SPE)

Sept. 05 – Sept. 21

Sept. 09

166,7

48

+ 40

64

3,0

5

Daytime Sextantids (221 DSX)

Sept. 09 – Oct. 09

Sept. 27

184,3

152 + 00

32

2,5

5

262 + 54

20

2,6

Var

32

+ 09

27

2,3

5

Draconids (009 DRA)

Oct. 06 – Oct. 10

Oct. 08

195,4

Southern Taurids (002 STA)

Sept. 10 – Nov. 20

Oct. 10

197

δ – Aurigids (224 DAU)

Oct. 10 – Oct. 18

Oct. 11

198

84

+ 44

64

3,0

2

ε – Geminids (023 EGE)

Oct. 14 – Oct. 27

Oct. 18

205

102 + 27

70

3,0

3

Orionids (008 ORI)

Oct. 02 – Nov. 07

Oct. 21

208

95

66

2,5

15

+ 16

Leonis Minorids (022 LMI)

Oct. 19 – Oct. 27

Oct. 24

211

162 + 37

62

3,0

2

Northern Taurids (017 NTA)

Oct. 20 – Déc. 10

Nov. 12

230

58

29

2,3

5

+ 22

Leonids (013 LEO)

Nov. 06 – Nov. 30

Nov. 17

235,27

152 + 22

71

2,5

15

α – Monocerotids (246 AMO)

Nov. 15 – Nov. 25

Nov. 21

239,32

117 + 01

65

2,4

Var

November Orionids (250 NOO) Nov. 13 – Déc. 06

Nov. 28

246

91

+ 16

44

3,0

3

18

Phoenicids (254 PHO)

Nov. 28 – Déc. 09

Déc. 02

250,0

– 53

18

2,8

Var

Puppid-Velids (301 PUP)

Déc. 01 – Déc. 15

Déc. 07

255

123 – 45

40

2,9

10

Monocerotids (019 MON)

Déc. 05 – Déc. 20

Déc. 08

257

100 + 08

41

3,0

2 3

σ – Hydrids (016 HYD)

Déc. 03 – Déc. 15

Déc. 11

260

127 + 02

58

3,0

Geminids (004 GEM)

Déc. 04 – Déc. 17

Déc. 14

262,2

112 + 33

35

2,6 120

Comae Berenicids (020 COM)

Déc. 12 – Déc. 23

Déc. 16

264

175 + 18

65

3,0

3

Déc. Leonis Minorids (032 DLM) Déc. 05 – Févr. 04

Déc. 20

268

161 + 30

64

3,0

5

Déc. 22

270,7

217 + 76

33

3,0

10

Ursids (015 URS)

Déc. 17 – Déc. 26

333

guide de données astronomiques

Tableau récapitulatif des pluies de météores visibles de jour essentiellement par technique radio (source imo, avec l’aide de J.L. Rault et C. Verbeeck) Le tableau ci-dessous est légendé comme suit : –– Activité : période d’activité de la pluie ; –– Maximum : jour du maximum d’activité ; une astérique (*) signifie que des pics d’activité supplémentaires sont possibles ; –– Longitude du Soleil : longitude solaire du jour du maximum ; –– Radiant α et δ : coordonnées du radiant de la pluie ; –– Niveau : qualité du niveau de la pluie : M = moyen, L = faible, H = forte. Une astérique (*) signifie que le niveau peut varier épisodiquement d’un facteur important d’année en année. Pluie (sigle)

Activité

Maximum

Capricornids/Sagittariids (115 DSC) Janv. 13 – Févr. 04

Longitude du Soleil

Radiant (°)

Niveau

° 312,5

α

δ

Févr. 01*

299

– 15

M*

315

– 24

L*

χ – Capricornids (114 DXC)

Janv. 29 – Févr. 28

Févr. 13*

324,7

April Piscids (144 APS)

Avril 20 – Avril 26

Avril 22

32,5

9

+ 11

L

ε – Arietids (154 DEA)

Avril 24 – Mai 27

Mai 09

48,7

44

+ 21

L

May Arietids (294 DMA)

Mai 04 – Juin 06

Mai 16

55,5

37

+ 18

L

ο – Cetids (293 DCE)

Mai 05 – Juin 02

Mai 20

59,3

28

– 4

M*

Arietids (171 ARI)

Mai 14 – Juin 24

Juin 07

76,6

42

+ 25

H

ζ – Perseids (172 ZPE)

Mai 20 – Juill. 05

Juin 09*

78,6

62

+ 23

H

β – Taurids (173 BTA)

Juin 05 – Juill. 17

Juin 28

96,7

86

+ 19

M

γ – Leonids (203 GLE)

Août 14 – Sept. 12

Août 25

152,2

155

+ 20

L*

Sextantids (221 DSX)

Sept. 09 – Oct. 09

Sept. 27*

184,3

152

0

M*

5. Sites Internet Prédictions d’occultations stellaires de l’imcce http://fredvachier.free.fr/binaries/occult.php euraster http://euraster.net

European Asteroidal Occultation Network www.astrosurf.com/eaon

Steve’s Asteroid Occultation Page www.asteroidoccultation.com

International Occultation Timing Association www.lunar-occultations.com/iota/iotandx.htm

International Occultation Timing Association – European section www.imo.org http://www.iota-es.de http://www.imcce.fr/langues/en/ephemerides/phenomenes/meteor/predictions.html

334

Chapitre dixième LES ÉTOILES

Ce chapitre donne les éléments suivants : 1. La liste des constellations ; 2. Les positions moyennes d’un certain nombre d’étoiles pour le début de l’année tropique, ainsi que quelques autres indications les concernant ; 3. La liste d’une centaine d’étoiles doubles visuelles, qui sont observables sous nos latitudes ; 4. Une liste d’amas d’étoiles, de nébuleuses et de galaxies, de magnitude inférieure à 10 ; 5. L’ascension droite et la déclinaison de la Polaire pour le passage supérieur au méridien international.

1. Liste des constellations Le tableau suivant donne la liste des 88 constellations, adoptée par l’Union astronomique internationale (uai), dans l’ordre alphabétique de leur nom latin. Des abréviations conventionnelles de trois lettres ont été adoptées et sont indiquées dans ce tableau. Des indications sur la situation, l’étendue et la richesse en étoiles visibles à l’œil nu de chaque constellation sont également données. Pour mémoire, l’étendue du ciel complet est de 41 252,961 25 degrés carrés.

335

guide de données astronomiques

Liste des constellations Nom latin (terminaison du génitif ) Nom français Andromeda (-æ) Andromède Antlia (-æ) La Machine pneumatique Apus (-odis) L’Oiseau de paradis Aquarius (-ii) Le Verseau Aquila (-æ) L’Aigle Ara (-æ) L’Autel Aries (-tis) Le Bélier Auriga (-æ) Le Cocher Bootes (-is) Le Bouvier Cælum (-i) Le Burin Camelopardalis (-) La Girafe Cancer (-cri) Le Cancer Canes (-um) Venatici (-orum) Les Chiens de chasse Canis (-) Major (is) Le Grand Chien Canis (-) Minor (is) Le Petit Chien Capricornus (-is) Le Capricorne Carina (-æ) La Carène Cassiopeia (-æ) Cassiopée Centaurus (-i) Le Centaure Cepheus (-ei) Céphée Cetus (-i) La Baleine Chamæleon (-ontis) Le Caméléon

336

Abrév.

Situation Asc. droite h min h min

Étendue Nb d’étoiles (en degrés plus brillantes Déclinaison carrés) que m = 6,0

°

°

And

22 56 /  2 36 +21,4 / +52,9

722

100

Ant

9 25 / 11 03 –24,3 / –40,1

239

20

Aps

13 45 / 18 17 –67,5 / –89,9

206

20

Aqr

20 36 / 23 54 + 3,1 / –25,2

980

90

Aql

18 38 / 20 36 –11,9 / +18,6

652

70

Ara

16 31 / 18 06 –45,5 / –67,6

237

30

Ari

1 44 /  3 27 +10,2 / +30,9

441

50

Aur

4 35 /  7 27 +27,9 / +56,1

657

90

Boo

13 33 / 15 47 + 7,6 / +55,2

907

90

Cæ

4 18 /  5 03 –27,1 / –48,8

125

10

Cam

3 11 / 14 25 +52,8 / +85,1

757

50

Cnc

7 53 /  9 19 + 6,8 / +33,3

506

60

CVn

12 04 / 14 05 +28,0 / +52,7

465

30

CMa

6 09 /  7 26 –11,0 / –33,2

380

80

CMi

7 04 /  8 09 – 0,1 / +13,2

183

20

Cap

20 04 / 21 57 – 8,7 / –27,8

414

50

Car

6 02 / 11 18 –50,9 / –75,2

494

110

Cas

22 56 /  3 36 +46,4 / +77,5

598

90

Cen

11 03 / 14 59 –29,9 / –64,5

1060

150

Cep

20 01 /  8 30 +53,1 / +88,5

588

60

Cet

23 55 /  3 21 –25,2 / +10,2

1231

100

Cha

7 32 / 13 48 –75,2 / –82,8

132

20

10. les étoiles

Liste des constellations (suite) Nom latin (terminaison du génitif ) Nom français Circinus (-i) Le Compas Columba (-æ) La Colombe Coma (-æ) Berenices La Chevelure de Bérénice Corona (-æ) Australis La Couronne australe Corona (-æ) Borealis La Couronne boréale Corvus (-i) Le Corbeau Crater (-is) La Coupe Crux (-cis) La Croix du Sud Cygnus (-i) Le Cygne Delphinus (-i) Le Dauphin Dorado (-us) La Dorade Draco (-nis) Le Dragon Equuleus (-ei) Le Petit Cheval Eridanus (-i) L’Éridan Fornax (-acis) Le Fourneau Gemini (-orum) Les Gémeaux Grus (-is) La Grue Hercules (-is) Hercule Horologium (-ii) L’Horloge Hydra (-æ) L’Hydre femelle Hydrus (-i) L’Hydre mâle Indus (-i) L’Indien

Abrév.

Situation Asc. droite h min h min

Étendue Nb d’étoiles (en degrés plus brillantes Déclinaison carrés) que m = 6,0

°

°

Cir

13 35 / 15 26 –54,3 / –70,4

93

20

Col

5 03 /  6 28 –27,2 / –43,0

270

40

Com

11 57 / 13 33 +13,8 / +33,7

386

50

CrA

17 55 / 19 15 –37,0 / –45,6

128

25

CrB

15 14 / 16 22 +25,8 / +39,8

179

20

Crv

11 54 / 12 54 –11,3 / –24,9

184

15

Crt

10 48 / 11 54 – 6,5 / –24,9

282

20

Cru

11 53 / 12 55 –55,5 / –64,5

68

30

Cyg

19 07 / 22 01 +27,7 / +61,2

804

150

Del

20 13 / 21 06 + 2,2 / +20,8

189

30

Dor

3 52 /  6 36 –48,8 / –70,1

179

20

Dra

9 18 / 21 00 +47,7 / +86,0

1083

80

Equ

20 54 / 21 23 + 2,2 / +12,9

72

10

Eri

1 22 /  5 09 + 0,1 / –58,1

1138

100

For

1 44 /  3 48 –24,0 / –39,8

398

35

Gem

5 57 /  8 06 +10,0 / +35,4

514

70

Gru

21 25 / 23 25 –36,6 / –56,6

366

30

Her

15 47 / 18 56 + 3,9 / +51,3

1225

140

Hor

2 12 /  4 18 –39,8 / –67,2

249

20

Hya

8 08 / 14 58 + 6,8 / –35,3

1303

130

Hyi

0 02 /  4 33 –58,1 / –82,1

243

20

Ind

20 25 / 23 25 –45,4 / –74,7

294

20

337

guide de données astronomiques

Liste des constellations (suite) Nom latin (terminaison du génitif ) Nom français Lacerta (-æ) Le Lézard Leo (-nis) Le Lion Leo (-nis) Minor (-is) Le Petit Lion Lepus (-oris) Le Lièvre Libra (-æ) La Balance Lupus (-i) Le Loup Lynx (-cis) Le Lynx Lyra (-æ) La Lyre Mensa (-æ) La Table Microscopium (-ii) Le Microscope Monoceros (-otis) La Licorne Musca (-æ) La Mouche Norma (-æ) La Règle Octans (-tis) L’Octant Ophiuchus (-i) Ophiuchus (Le Serpentaire) Orion (-is) Orion Pavo (-nis) Le Paon Pegasus (-i) Pégase Perseus (-ei) Persée Phoenix (-cis) Le Phénix Pictor (-is) Le Peintre Pisces (-ium) Les Poissons Piscis Austrinus (-i) Le Poisson austral

338

Abrév.

Situation Asc. droite h min h min

Étendue Nb d’étoiles (en degrés plus brillantes Déclinaison carrés) que m = 6,0

°

°

Lac

21 55 / 22 56 +34,9 / +56,8

201

35

Leo

9 18 / 11 56 – 6,4 / +33,3

947

70

LMi

9 19 / 11 04 +23,1 / +41,7

232

20

Lep

4 54 /  6 09 –11,0 / –27,1

290

40

Lib

14 18 / 15 59 – 0,3 / –29,9

538

50

Lup

14 13 / 16 05 –29,8 / –55,3

334

70

Lyn

6 13 /  9 40 +33,4 / +62,0

545

60

Lyr

18 12 / 19 26 +25,6 / +47,7

286

45

Men

3 20 /  7 37 –69,9 / –85,0

153

15

Mic

20 25 / 21 25 –27,7 / –45,4

210

20

Mon

5 54 /  8 08 –11,0 / +11,9

482

85

Mus

11 17 / 13 46 –64,5 / –75,2

138

30

Nor

15 25 / 16 31 –42,2 / –60,2

165

20

Oct

0 00 / 24 00 –74,7 / –90,0

291

35

Oph

15 58 / 18 42 +14,3 / –30,1

948

100

Ori

4 41 /  6 23 –11,0 / +23,0

594

120

Pav

17 37 / 21 30 –56,8 / –75,0

378

45

Peg

21 06 /  0 13 + 2,2 / +36,3

1121

100

Per

1 26 /  4 46 +30,9 / +58,9

615

90

Phe

23 24 /  2 04 –39,8 / –58,2

469

40

Pic

4 32 /  6 51 –43,1 / –64,1

247

30

Psc

22 49 /  2 04 – 6,6 / +33,4

889

75

PsA

21 25 / 23 04 –25,2 / –36,7

245

25

10. les étoiles

Liste des constellations (suite et fin) Nom latin (terminaison du génitif ) Nom français Puppis (-is) La Poupe Pyxis (-idis) La Boussole Reticulum (-i) Le Réticule rhomboïde Sagitta (-æ) La Flèche Sagittarius (-ii) Le Sagittaire Scorpius (-ii) Le Scorpion Sculptor (-is) Le Sculpteur Scutum (-i) L’Écu (de Sobieski) Serpens (-tis) Le Serpent Sextans (-tis) Le Sextant Taurus (-is) Le Taureau Telescopium (-ii) Le Télescope Triangulum (-i) Le Triangle Triangulum (-i) Australe (-is) Le Triangle austral Tucana (-æ) Le Toucan Ursa (-æ) Major (-is) La Grande Ourse Ursa (-æ) Minor (-is) La Petite Ourse Vela (-orum) Les Voiles Virgo (-inis) La Vierge Volans (-tis) Le Poisson volant Vulpecula (-æ) Le Petit Renard

Abrév.

Situation Asc. droite h min h min

Étendue Nb d’étoiles (en degrés plus brillantes Déclinaison carrés) que m = 6,0

°

°

Pup

6 02 /  8 26 –11,0 / –50,8

673

140

Pyx

8 26 /  9 26 –17,3 / –37,0

221

25

Ret

3 14 /  4 35 –53,0 / –67,3

114

15

Sge

18 56 / 20 18 +16,0 / +21,4

80

20

Sgr

17 41 / 20 25 –11,8 / –45,4

867

115

Sco

15 44 / 17 55 – 8,1 / –45,6

497

100

Scl

23 04 /  1 44 –25,2 / –39,8

475

30

Sct

18 18 / 18 56 – 4,0 / –16,0

109

20

Ser

15 08 / 18 56 +25,7 / –16,0

637

60

Sex

9 39 / 10 49 + 6,6 / –11,3

314

25

Tau

3 20 /  5 58 + 0,1 / +30,9

797

125

Tel

18 06 / 20 26 –45,4 / +56,9

252

30

Tri

1 29 /  2 48 +25,4 / +37,0

132

15

TrA

14 50 / 17 09 –60,3 / –70,3

110

20

Tuc

22 05 /  1 22 –56,7 / –75,7

295

25

UMa

8 05 / 14 27 +28,8 / +73,3

1280

125

UMi

0 00 / 24 00 +65,6 / +90,0

256

20

Vel

8 02 / 11 24 –37,0 / –57,0

500

110

Vir

11 35 / 15 08 +14,6 / –22,2

1294

95

Vol

6 35 /  9 02 –64,2 / –75,0

141

20

Vul

18 56 / 21 28 +19,5 / +29,4

268

45

Remarque – La longue constellation du serpent a été coupée en deux parties : la Tête du Serpent (Serpens Caput) et la Queue du Serpent (Serpens Cauda). Mais c’est à tort qu’on en fait parfois deux constellations distinctes : l’appellation abrégée est la même (Ser) et la numérotation des étoiles est unique pour les deux parties.

339

guide de données astronomiques

2. Positions d’étoiles La table suivante donne les positions moyennes pour le 1er juillet de l’année, les types spectraux, les magnitudes et les parallaxes annuelles d’un certain nombre d’étoiles brillantes. Ces deux dernières caractéristiques sont fournies par le catalogue Hipparcos (esa SP-1200, 1997). La colonne « type spectral » contient des notations données dans les définitions générales du chapitre 2. Elle contient aussi d’autres notations relatives aux types d’étoiles particulières et aux particularités dans les spectres dont la signification est précisée dans la liste suivante : Types particuliers R, N, S ............. types des étoiles carbonées dans la classification de Harvard ; WC, WN ........ types des étoiles Wolf-Rayet suivant l’intensité des raies C, N ; Am ..................... type des étoiles A dont le spectre présente de nombreuses raies métalliques ; Ap ....................... type des étoiles A particulières. Particularités spécifiées en préfixe c ........................... supergéantes, très brillantes ; d .......................... naines, de faible luminosité ; D ......................... étoiles à matière dégénérée ; g .......................... géantes, brillantes. Particularités spécifiées en suffixe e ........................... raies d’émission dans les classes où elle n’est pas habituelle ; i ........................... le phénomène est puissament marqué ; k .......................... raies stationnaires ; n .......................... nébuleux, raies larges et diffuses ; nn, caractère n très accentué ; ns ........................ mélange des caractères n et s dans le spectre ; p .......................... particularités autres que celles de la liste ; s  .......................... raies fines ; ss, caractère s très accentué ; v .......................... spectre variable. Pour les étoiles doubles, les lettres pr, à la suite du nom de l’étoile, indiquent l’astre qui passe le premier dans le champ visuel, les lettres sq celui qui passe le second ; la lettre m désigne la position moyenne du milieu du segment joignant les deux composantes nord et sud ; les lettres cg désignent celle du centre de gravité du système. La lettre v dans la colonne magnitude indique que celle-ci est variable. L’unité utilisée pour la parallaxe annuelle est le millième de seconde de degré (mas).

340

10. les étoiles

Positions d’étoiles Nom α β γ β α α β γ β δ γ 4 α ζ β α υ γ α β α θ α τ3 γ β α δ γ η ζ ε γ

And (Sirrah ou Alphératz) Cas (Caph) Peg (Algénib) Hyi Phe (Ankaa) Cas (Schédir) (1) Cet (Diphda ou Deneb Kaitos) Cas (Tsih) (2) And (Mirach) Cas (Ruchbach) Phe G. Oct Eri (Achernar) Cet Ari (Shératan) Hyi Cet And pr (Almaak) Ari (Hamal) Tri UMi (Polaire) (3) Eri pr (Acamar) Cet (Menkar) Eri Per (4) Per (Algol) (5) Per (Mirfak) Per Hyi Tau (Alcyone) Per Per Eri

Type spectral B9p Hg Mn F2 III B2 IV G1 IV K0 IIIb K0 – IIIa G9 III CH–1 CN 0.5 Ca 1 B0 IVnpe M0 + IIIa A5 IV M0 – IIIa K0 B3 Vnp K0 III A4 V F0n III–IV M0 IIIb K3 – IIb K2 – IIIab Ca–1 A5 IV F5–8 Ib A5 IV M1.5 IIIa A4 V G5 III+A2 V B8 V F5 Ib B5 III M2 III B7 IIIn B1 Ib B0.5 IV M0.5 IIIb Ca–1

Magni- Paraltude laxe

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

2,1 2,3 2,8 2,8 2,4 2,2

mas 34 60 10 134 42 14

h min s 0 08 23,4 0 09 11,9 0 13 14,2 0 25 56,8 0 26 17,4 0 40 30,5

° ′ ″ + 29 05 23 + 59 08 56 + 15 11 1 – 77 15 10 – 42 18 28 + 56 32 14

2,0 2,1 2,1 2,7 3,4 5,7 0,5 3,7 2,6 2,9 4,0 2,1 2,0 3,0 2,0 2,9 2,5 4,1 2,9 2,1 1,8 3,0 3,3 2,9 2,8 2,9 3,0

34 5 16 33 14 9 23 13 55 46 11 9 49 26 8 20 15 38 13 35 6 6 15 9 3 6 15

0 43 35,7 0 56 42,6 1 09 44,2 1 25 49,7 1 28 21,9 1 37 28,5 1 37 43,0 1 51 27,7 1 54 38,5 1 58 46,8 2 00 00,5 2 03 54,0 2 07 10,7 2 09 32,8 2 31 53,1 2 58 15,6 3 02 16,8 3 02 23,3 3 04 47,8 3 08 10,1 3 24 19,4 3 42 55,5 3 47 14,6 3 47 29,1 3 54 07,9 3 57 51,2 3 58 01,8

– 17 59 11 + 60 43 0 + 35 37 12 + 60 14 6 – 43 19 9 – 84 46 10 – 57 14 13 – 10 20 7 + 20 48 27 – 61 34 11 – 21 4 41 + 42 19 46 + 23 27 42 + 34 59 14 + 89 15 51 – 40 18 16 +  4 5 22 – 23 37 29 + 53 30 23 + 40 57 20 + 49 51 40 + 47 47 14 – 74 14 18 + 24 6 18 + 31 53 1 + 40 0 36 – 13 30 33

(1) Variable entre 2,1 et 3,6. (2) Variable entre 1,6 et 3,0. (3) Variable entre 2,1 et 2,2. (4) Spectre composite : F5 + A3. (5) Variable entre 2,2 et 3,5.

341

guide de données astronomiques

Positions d’étoiles (suite) Type spectral

Nom α α α ι ξ ε η β β α γ β β δ α ι ε ζ α γ κ α β 2 ζ β α γ α α τ ε ο2 δ π η β

Hor Dor Tau (Aldébaran) Aur Men Aur (1) Aur Eri Ori (Rigel) Aur (la Chèvre) Ori (Bellatrix) Tau (El Nath) Lep Ori Lep Ori Ori (Alnitam) Tau Col (Phact) Lep Ori (Saïph) Ori (Bételgeuse) (2) Aur (Menkalinan) Lyn CMa CMa (Mirzam) Car (Canopus) Gem (Alhena) CMa cg (Sirius) (3) Pic Pup CMa (Adhara) CMa CMa (Wezen) Pup CMa CMi

K2 III A0p Si K5+ III K3 II G8 III A9 Ia B3 V A3 IVn B8 Ia G6 III+G2 III B2 III B7 III G5 II O9.5 II F0 Ib O9 III B0 Ia B2 IIIpe B7 IV F7 V B0.5 Ia M1–M2 Ia–Iab A1 IV A1 Va B2.5 V B1 II–III A9 II A1 IVs A0m A1 Va A6 Vn K1 III B2 II B3 Ia F8 Ia K3 Ib B5 Ia B8 V

(1) Variable (photogr.) entre 3,3 et 4,6. (2) Varibale entre 0,1 et 1,2.

342

Magni- Paraltude laxe 3,9 3,3 0,9 2,7 5,8 3,0 3,2 2,8 0,2 0,1 1,6 1,6 2,8 2,2 2,6 2,8 1,7 3,0 2,6 3,6 2,1 0,5 1,9 4,4 3,0 2,0 0,6 1,9 1,4 3,2 2,9 1,5 3,0 1,8 2,7 2,5 2,9

mas 28 19 50 6 9 2 15 37 4 77 13 25 20 4 3 2 2 8 12 111 5 8 40 22 10 7 10 31 379 33 18 8 1 2 3 1 19

(3) Double, mag = 8,4.

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

h min s 4 14 00,2 4 34 00,0 4 35 55,3 4 57 00,0 4 58 50,9 5 01 58,1 5 06 30,9 5 07 50,9 5 14 32,3 5 16 41,5 5 25 07,9 5 26 17,5 5 28 14,7 5 32 00,4 5 32 43,8 5 35 26,0 5 36 12,8 5 37 38,7 5 39 38,9 5 44 27,4 5 47 45,4 5 55 10,3 5 59 31,6 6 19 37,4 6 20 18,8 6 22 42,0 6 23 57,1 6 37 42,7 6 45 08,3 6 48 11,3 6 49 56,2 6 58 37,6 7 03 01,5 7 08 23,5 7 17 08,5 7 24 05,7 7 27 09,0

° ′ ″ – 42 17 43 – 55 2 42 + 16 30 30 + 33 9 58 – 82 28 14 + 43 49 24 + 41 14 3 –  5 5 13 –  8 12 6 + 45 59 45 +  6 20 59 + 28 36 24 – 20 45 35 –  0 17 57 – 17 49 20 –  5 54 36 –  1 12 7 + 21 8 33 – 34 4 27 – 22 27 1 –  9 40 11 +  7 24 26 + 44 56 51 + 59 0 40 – 30 3 48 – 17 57 21 – 52 41 44 + 16 23 56 – 16 43 19 – 61 56 25 – 50 36 54 – 28 58 19 – 23 50 0 – 26 23 35 – 37 5 51 – 29 18 11 +  8 17 21

10. les étoiles

Positions d’étoiles (suite) Nom σ α α 51 β ξ ζ ρ γ ε ο γ ζ ι λ β ι α θ κ α N 1 ε α μ α θ ν β α ψ δ ξ β γ δ

Pup Gem cg (Castor) (1) CMi cg (Procyon) (2) H. Cep Gem (Pollux) Pup Pup Pup Vel Car (Aviar) UMa Pyx Hya UMa Vel (Suhaïl) Car (Miaplacidus) Car Lyn Pyx Vel (Markeb) Hya (Alphard) Vel H. Dra Leo Leo (Régulus) UMa Ant Car Hya UMa (Mérak) UMa (Dubhé) UMa Leo (Zosma) Hya Leo (Denebola) UMa (Phecda) Cen

Type spectral K5 III A1m A2 Va F5 IV–V M2 – IIIab K0 IIIb G6 Iab–Ib O5 Iafn F5 (Ib–II)p WC8+O9 I K3 III+B2 V G5 III K2.5 III G9 IIIa A7 IVn K4.5 Ib A1 III A7 Ib K7 IIIab M0.5 III B2 IV–V K3 II–III K5 III K3 IIIa G1 II B7 Vn M0 III K4.5 III B0.5 Vp K1.5 IIIb A0m A1 IV–V K0– IIIa K1 III A4 IV G7 III A3 Va A0 Van B2 IVne

Magni- Paraltude laxe 3,2 1,6 0,4 5,0 1,2 3,3 2,2 2,8 1,8 1,9 3,4 4,0 3,1 3,1 2,2 1,7 2,2 3,1 4,7 2,5 2,0 3,2 4,3 3,0 1,4 3,1 4,3 2,7 3,1 2,3 1,8 3,0 2,6 3,5 2,1 2,4 2,6

mas 18 63 286 7 97 2 2 52 4 5 18 16 22 68 6 29 5 15 6 6 18 14 3 13 42 13 9 7 24 41 26 22 57 25 90 39 8

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

h min s 7 29 13,7 7 34 35,6 7 39 17,3 7 40 29,3 7 45 18,1 7 49 17,6 8 03 35,0 8 07 32,5 8 09 31,9 8 22 30,8 8 30 15,5 8 50 31,7 8 55 23,5 8 59 11,7 9 08 00,0 9 13 11,4 9 17 05,4 9 21 03,0 9 21 29,6 9 22 06,8 9 27 35,2 9 31 13,2 9 37 05,2 9 45 51,0 10 08 22,0 10 22 19,6 10 27 09,0 10 42 57,3 10 49 37,6 11 01 50,6 11 03 43,3 11 09 39,7 11 14 06,7 11 33 00,0 11 49 03,0 11 53 50,1 12 08 21,4

° ′ ″ – 43 18 2 + 31 53 15 +  5 13 12 + 87 1 12 + 28 1 34 – 24 51 35 – 40 0 11 – 24 18 15 – 47 20 12 – 59 30 34 + 60 43 4 – 27 42 34 +  5 56 44 + 48 2 27 – 43 25 57 – 69 43 0 – 59 16 31 + 34 23 33 – 25 57 56 – 55 0 38 –  8 39 30 –  57 2 4 + 81 19 35 + 23 46 27 + 11 58 2 + 41 29 59 – 31 4 4 – 64 23 40 – 16 11 34 + 56 22 57 + 61 45 3 + 44 29 54 + 20 31 23 – 31 51 28 + 14 34 17 + 53 41 41 – 50 43 21

(1) Double, mag = 2,0 – 2,9 ; spectre A0 – A0. (2) Double, mag = 13,5.

343

guide de données astronomiques

Positions d’étoiles (suite) Nom δ γ α γ β α β ε ι α2 ε γ ι ζ1 α ζ ε η η ζ β π θ α γ η α α α β α2 β σ β γ

Cru Crv (Gienah) Cru m (Acrux) (1) Cru (Gacrux) Crv Mus Cru (Mimosa) UMa (Alioth) Oct CVn sq (Cor Caroli) Vir (Vindemiatrix) Hya Cen UMa pr (Mizar) Vir (l’Épi) Vir Cen UMa (Alkaïd) Boo (Murphrid) Cen Cen (Agena) Hya Cen (Menkent) Boo (Arcturus) Boo Cen (2) Cen cg (Rigil kentarus) (3) Lup (Men) Cir UMi (Kochab) Lib (Kiffa australe) Lup Lib Lib (Kiffa boréale) TrA

Type spectral B2 IV B8p Hg Mn B0.5 IV M3.5 III G5 IIb B2 IV–V B0.5 III A0p Cr K0 III A0p Si Eu G8 IIIab G8 IIIa A2 Va A1 Va+ (Si) B1 V A2 IV – B1 III B3 V G0 IV B2.5 IV B1 III K2– III Fe –0.5 K0– IIIb K1.5– III Fe –0.5 A7 IV+ B1.5 IVpne G2 V B1.5 III A7p Sr Eu K4– III A3 III–IV B2 IV M2.5 III B8 IIIn A1 III

(1) Double, mag = 1,6 – 2,1 ; spectre B1 – B1. (2) Spectre composite : B3p + A2p. (3) Double, mag = 0,3 – 1,7 ; spectre G0 – K5.

344

Magni- Paraltude laxe 2,8 2,6 0,8 1,6 2,6 2,7 1,2 1,8 5,5 2,9 2,9 3,0 2,8 2,2 1,0 3,4 2,3 1,9 2,7 2,5 0,6 3,2 2,1  0,1 3,0 2,3 0,0 2,3 3,2 2,1 2,8 2,7 3,2 2,6 2,9

mas 9 20 10 37 23 11 9 40 9 30 32 25 56 42 12 45 9 32 88 8 6 32 54 89 38 11 742 6 61 26 42 6 11 20 18

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

h min s 12 15 08,6 12 15 48,2 12 26 35,8 12 31 10,0 12 34 23,2 12 37 10,9 12 47 43,2 12 54 02,0 12 55 00,0 12 56 01,3 13 02 10,3 13 18 55,4 13 20 35,3 13 23 55,8 13 25 11,5 13 34 41,3 13 39 53,2 13 47 32,2 13 54 41,0 13 55 32,3 14 03 49,3 14 06 22,4 14 06 40,2 14 15 38,3 14 32 04,5 14 35 30,4 14 39 27,6 14 41 55,7 14 42 29,9 14 50 42,2 14 50 52,6 14 58 31,9 15 04 04,1 15 17 00,3 15 18 54,4

° ′ ″ – 58 44 56 – 17 32 31 – 63 5 57 – 57 6 52 – 23 23 49 – 69 8 8 – 59 41 20 + 55 57 35 – 85 7 24 + 38 19 7 + 10 57 33 – 23 10 18 – 36 42 46 + 54 55 31 – 11 9 41 –  0 35 44 – 53 27 59 + 49 18 47 + 18 23 46 – 47 17 19 – 60 22 23 – 26 40 59 – 36 22 21 + 19 10 22 + 38 18 32 – 42 9 29 – 60 49 54 – 47 23 18 – 64 58 35 + 74 9 20 – 16 2 32 – 43 8 3 – 25 16 56 –  9 22 59 – 68 40 47

10. les étoiles

Positions d’étoiles (suite) Nom γ α α β π δ β1 δ σ α β τ ζ η ε α ε μ1 ζ β β υ α λ α θ κ β μ γ γ δ η ξ ε λ α σ

UMi CrB (la Perle) Ser (Unuk) TrA Sco Sco (Dschubba) Sco pr (Acrab) Oph Sco Sco (Antarès) (1) Her Sco Oph Her UMi TrA (Atria) Sco Sco Ara Ara Dra Sco Ara Sco (Schaula) Oph (Rasalhague) Sco Sco Oph Her Dra (Etamin) Sgr Sgr Ser Pav Sgr (Kaus australe) Sgr Lyr (Véga) Sgr (Nunki)

Type spectral A3 III A0 IV K2 IIIb CN1 F0 IV B1 V+B2 V B0.3 IV B0.5 V M0.5 III B1 III M1.5 Iab–Ib G7 IIIa Fe –0.5 B0 V O9.5 Vn G7 III Fe –1 G5 III K2 IIb –IIIa K2 III B1.5 IVn K4 III K3 Ib –IIa G2 Ib –IIa B2 IV B2 Vne B1.5 IV A5 Vnn F1 III B1.5 III K2 III CN0.5 G5 IV K5 III K0+ III K2.5 IIIa CN0.5 K0 III–IV K4 III A0 II–n K1 IIIb A0 Va B3 IV

Magni- Paraltude laxe 3,0 2,2 2,6 2,8 2,9 2,3 2,6 2,7 2,9 1,1 2,8 2,8 2,5 3,5 4,2 1,9 2,3 3,0 3,1 2,8 2,8 2,7 2,8 1,6 2,1 1,9 2,4 2,8 3,4 2,2 3,0 2,7 3,2 4,3 1,8 2,8 0,0 2,0

mas 7 44 45 81 7 8 6 19 4 5 22 8 7 29 9 8 50 4 6 5 9 6 13 5 70 12 7 40 119 22 34 11 53 8 23 42 129 15

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

h min s 15 20 43,6 15 34 41,4 15 44 16,2 15 55 08,1 15 58 51,1 16 00 20,0 16 05 26,2 16 14 20,7 16 21 11,3 16 29 24,4 16 30 13,1 16 35 52,9 16 37 09,6 16 42 53,8 16 45 58,4 16 48 40,0 16 50 08,9 16 51 52,2 16 58 37,2 17 25 18,0 17 30 25,9 17 30 45,8 17 31 50,4 17 33 36,5 17 34 56,2 17 37 19,1 17 42 29,3 17 43 28,3 17 46 27,1 17 56 36,4 18 05 48,4 18 21 00,0 18 21 18,0 18 23 13,6 18 24 10,3 18 27 58,2 18 36 56,6 18 55 15,9

° ′ ″ + 71 50 3 + 26 42 51 +  6 25 33 – 63 25 58 – 26 6 51 – 22 37 19 – 19 48 20 –  3 41 42 – 25 35 34 – 26 25 56 + 21 29 22 – 28 12 58 – 10 34 1 + 38 55 19 + 82 2 14 – 69 1 40 – 34 17 40 – 38 2 51 – 55 59 25 – 55 31 48 + 52 18 5 – 37 17 45 – 49 52 35 – 37 6 14 + 12 33 32 – 42 59 52 – 39 1 48 +  4 34 5 + 27 43 1 + 51 29 20 – 30 25 30 – 29 49 42 –  2 54 8 – 61 29 38 – 34 23 7 – 25 25 21 + 38 47 6 – 26 17 49

(1) Double, mag = 5,2 ; spectre composite : M0 + A3.

345

guide de données astronomiques

Positions d’étoiles (suite et fin) Nom ζ π δ β1 γ α θ1 θ β γ α α α ε σ α β ε δ γ α α 32 α δ β η β δ α ο β α γ

Aql Sgr (1) Dra Cyg pr (2) Aql Aql (Altaïr) Sgr Aql Cap (3) Cyg Pav (Peacock) Ind Cyg (Deneb) Cyg Oct Cep (Alderamin) Aqr Peg (Enif ) Cap Gru Aqr Gru (Alnaïr) H. Cep Tuc Cep (4) Gru Peg Oct Aqr PsA (Fomalhaut) And (5) Peg (Schéat) Peg (Markab) Cep

Type spectral A0 Vann F2 II–III G9 III K3 II+B9.5 V K3 II A7 Vnn B2.5 IV B9.5 III+ K0 II+A5n V F8 Ib B2.5 V K0 III CN–1 A2 Ia K0 III F0 III A7 V+n G0 Ib K2 Ib –II F2m B8 IV–Vs G2 Ib B7 Vn B9.5 Vn K3 III F5 –G2 Ib M4.5 III G8 II+F0 V A7 III–IV A3 IV–V A3 Va B6pe M2.5 II–III A0 III–IV K1 III–IV CN1

Magni- Paraltude laxe 3,0 2,9 3,1 3,0 2,7 0,8 4,4 3,2 3,0 2,2 1,9 3,1 1,2 2,5 5,5 2,5 2,9 2,4 2,9 3,0 3,0 1,7 5,3 2,9 4,1 2,1 2,9 4,1 3,3 1,2 3,6 2,4 2,5 3,2

mas 39 7 33 8 7 194 5 11 9 2 18 32 1 45 12 67 5 5 85 16 4 32 13 16 3 19 15 23 20 130 5 16 23 72

(1) Double, mag = 3,7 – 3,8. (2) Spectre composite : K0 + A0. (3) Spectre composite : G0 + A0. (4) Variable (photogr.) entre 3,9 et 5,1; spectre variable : F5 – G2. (5) Spectre composite : B5 + A2p.

346

Position moyenne 2017 Asc. droite

Déclinaison

h min s 19 05 24,6 19 09 45,8 19 12 33,6 19 30 43,3 19 46 15,6 19 50 47,6 19 59 44,2 20 11 18,3 20 21 00,7 20 22 13,7 20 25 38,9 20 37 34,1 20 41 25,9 20 46 13,2 21 08 48,5 21 18 35,2 21 31 33,6 21 44 11,2 21 47 02,8 21 53 55,9 22 05 47,1 22 08 14,2 22 13 11,5 22 18 29,9 22 29 10,3 22 42 40,3 22 43 00,2 22 46 03,1 22 54 39,0 22 57 39,5 23 01 55,3 23 03 46,7 23 04 45,7 23 39 20,6

° ′ ″ + 13 51 47 – 21 1 26 + 67 39 43 + 27 57 35 + 10 36 48 +  8 52 13 – 35 16 35 –  0 49 17 – 14 46 53 + 40 15 24 – 56 44 8 – 47 17 28 + 45 16 49 + 33 58 19 – 88 57 23 + 62 35 9 –  5 34 16 +  9 52 30 – 16 7 43 – 37 21 54 –  0 19 12 – 46 57 42 + 86 6 29 – 60 15 35 + 58 24 55 – 46 53 5 + 30 13 16 – 81 22 54 – 15 49 15 – 29 37 23 + 42 19 34 + 28 5 0 + 15 12 18 + 77 37 58

10. les étoiles

3. Étoiles doubles La table suivante fournit les caractéristiques d’une sélection d’étoiles doubles visuelles de déclinaison supérieure à − 45°, choisies parmi les plus brillantes. Les positions relatives correspondent soit aux valeurs calculées pour l’année en cours, soit aux dernières valeurs observées. Dans le premier cas, la méthode de calcul des éphémérides est indiquée par le symbole (o) pour une binaire orbitale, ou (h) pour une interpolation linéaire à partir des données Hipparcos. Ces éphémérides ne sont calculées que pour les doubles dont le mouvement relatif sur plusieurs années est significatif et cohérent avec les dernières observations. Dans le cas contraire, on reporte, sans calcul, les dernières valeurs observées. Dans le dernier cas, on indique, le cas échéant, par le symbole (v) si le mouvement est significatif (linéaire, orbital, etc.), mais connu de manière trop peu précise pour en établir une éphéméride. On donne successivement : 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8.

L’identification du système ; Le nom du système ; Les composantes du système ; La magnitude de chaque composante ; Le type spectral d’une ou des composantes ; Les coordonnées équatoriales moyennes J2000 ; L’époque du calcul ou de la dernière observation (T ) ; L’angle de position de la secondaire par rapport à la primaire (θ, compté positivement du nord vers l’est) ; 9. La séparation des deux composantes (ρ).

347

guide de données astronomiques

Étoiles doubles Ident.

BU 391 STF 61 STF 88 STF 100 STF 180 STFA 4 STF 202 STF 205 STF 299 STF 333 STF 331 STFA 8 STF 470 STF 460 STF 541 STFA 10 ARN 36 STFA 11 STFA 13 S 476 DA 5 STF 728 STF 730 STF 747 STF 738 STF 748 STFA 16 STFA 17 STF 762 STF 774 H 6 40 STF 795 BU 1008 STF 919 STF 919 STF 919

348

Nom

Comp.

κ1 Scl AB HIP 3885 74 Psc A AB ζ Psc A AB γ Ari AB 56 And AB α Psc AB γ And A – BC γ Cet AB HIP 13914 AB HR 890 η Tau AB 32 Eri AB HR 1230 κ1 Tau AB 78 Tau AB 81 Tau AC 91 Tau 11 Cam AB HR 1753 AB 28 Ori AB 32 Ori HR 1847 HR 1887 AB λ Ori AB θ1 Ori C CD 43 Ori AB θ1 Ori AD σ Ori E AB, E ζ Ori AB γ Lep AB 52 Ori η Gem β1 Mon AB β Mon AC BD-06 1575 BC

Magnitude 6,1 6,3 5,3 5,2 4,5 5,8 4,1 2,3 3,5 5,2 5,2 2,8 4,8 5,6 4,2 3,4 5,5 4,7 5,2 6,3 3,6 4,4 6,1 4,7 3,5 5,1 5,0 5,0 3,7 1,9 3,6 6,0 3,5 4,6 4,6 5,0

6,2 6,3 5,5 6,2 4,6 6,1 5,2 5,0 6,2 5,6 6,2 6,3 5,9 6,3 5,3 3,9 5,7 5,1 6,2 6,5 4,9 5,8 6,4 5,5 5,5 6,4 6,2 5,1 6,3 3,7 6,3 6,0 6,2 5,0 5,4 5,3

Type spectral F4IV– V F5III B9,5V A0V A7IV F7V A1pSi B9V K0III gM0 A0p A3m K3IIb A1V A2Vs A2Vs B7V B9V B7IIIe G8III A2V G8III A4V A7IV– V A7III Am A5Vn A4m B2,5Ve B3V Ap B1V+ B2e B5V B7IIIe B0,5V B1V O8 B0,5 V O9,5Vep B2V O9,5Ibe F6V K2V A5V M3,5I– II B3Ve B3ne B3Ve B3e B3Ve B3e

Position J2000 h min 0 09,4 0 49,9 1 05,7 1 13,7 1 53,5 1 56,2 2 02,0 2 03,9 2 43,3 2 59,2 3 00,9 3 47,5 3 54,3 4 10,0 4 25,4 4 28,7 4 30,6 4 39,3 5 06,1 5 19,3 5 24,5 5 30,8 5 32,2 5 35,0 5 35,1 5 35,3 5 35,4 5 35,4 5 38,7 5 40,8 5 44,5 5 48,0 6 14,9 6 28,8 6 28,8 6 28,8

° ′ – 27 59 + 27 43 + 21 28 +  7 35 + 19 18 + 37 15 +  2 46 + 42 20 +  3 14 + 21 20 + 52 21 + 24 06 –  2 57 + 80 42 + 22 18 + 15 52 + 15 42 + 15 55 + 58 58 – 18 31 –  2 24 +  5 57 + 17 03 –  6 00 +  9 56 –  5 23 –  5 25 –  5 25 –  2 36 –  1 57 – 22 27 +  6 27 + 22 30 –  7 02 –  7 02 –  7 02

T

θ

ρ

2006 2007 2007 (h) 2017,5 2008 2001 (o) 2008 (v) 2007 2006 2007 2008 2003 2007 (o) 2008 2002 2002 (v) 2002 2008 2002 2006 (h) 2017 ,5 (o) 2007 2007 2007 2008 (v) 2007 (v) 2008 (v) 2004 (v) 2008 (o) 2008 (v) 2002 (h) 2017 ,5 (o) 2006 (v) 2008 2008 (v) 2007

260 116 159 63 0 299 269 63 298 212 85 290 348 143 174 348 247 194 9 18 77 46 142 224 44 62 93 316 62 166 350 218 256 133 126 108

°

″ 1,3 4,3 29,6 22,9 7,5 200,5 1,9 9,5 2,3 1,4 11,9 117,5 6,9 0,7 339,7 336,7 477,0 436,3 178,7 39,1 1,9 1,2 9,4 36,1 4,1 13,3 52,0 133,3 41,4 2,4 97,1 0,9 1,7 7,2 9,9 2,9

10. les étoiles

Étoiles doubles (suite) Ident.

STF 948 STF 958 HJ 3945 H N 19 STF 1110 H 3 27 STF 1196 STF 1196 STF 1196 STF 1196 STF 1223 STF 1268 HJ 460 STF 1291 KUI 37 STF 1334 AC 5 STFA 18 STF 1424 HU 879 STF 1487 BU 1077 LDS 6238 STF 1523 H 3 96 STF 1657 STF 1669 STF 1670 STF 1694 STF 1692 STF 1728 STFA 24 STF 1744 STF 1744 STF 1864 STF 1865

Nom

Comp.

12 Lyn AB HR 2486 AB 145 CMa n Pup α Gem AB HIP 37229 AB ζ Cnc AB STF 1196 AB – C STF 1196 AC STF 1196 BC BD+27 1612 ι Cnc 53 Cnc AC 57 Cnc AB 10 UMa AB 38 Lyn AB γ Sex AB 36 Leo γ Leo AB β LMi HIP 53417 α UMa AB χ1 Hya AC ξ UMa AB 17 Crt 24 Com A HIP 61910 AB 29 Vir AB HR 4893 AB α CVn A 42 Com AB 17 CVn A AB ζ UMa A AB ζ UMa A AC π 01 Boo AB 30 Boo AB

Magnitude 5,4 6,3 5,0 5,8 1,9 4,4 5,3 5,3 5,3 5,8 6,2 4,1 6,0 6,1 4,2 3,9 5,4 3,5 2,4 4,6 4,5 2,0 5,7 4,3 5,6 5,1 5,9 3,5 5,3 2,9 4,8 6,0 2,2 2,2 4,9 4,5

Type spectral

6,0 A3V 6,3 dF5 dF6 5,8 K3Ib dF0 5,8 F5– 7V 3,0 A1V A2Vm 4,6 B6V B6V 6,2 F8V 6,2 F8V 5,8 F8V 6,2 6,2 A3V A6V 6,0 G7,5IIIa 6,5 6,4 G7III 6,5 F3V+ K0V 6,1 A3V 6,4 A1V 6,0 F0III 3,6 K0III 6,0 G8III 6,3 A1V A2Vn 5,0 G9III 6,1 F3IV 4,8 F9V G9V 5,7 F8V F8V 6,3 K2III 5,9 F5V F5V 3,5 F0V F0V 5,7 A1IIIsh 5,5 A0pSiEuHg 5,5 F5V+ F6V 6,3 A9IV 3,9 A1VpSrSi 4,0 5,8 B9pMnHg 4,5 A0V+ A0V

Position J2000 h min 6 46,2 6 48,2 7 16,6 7 34,3 7 34,6 7 38,8 8 12,2 8 12,2 8 12,2 8 12,2 8 26,8 8 46,7 8 52,5 8 54,2 9 00,6 9 18,8 9 52,5 10 16,7 10 20,0 10 27,9 10 55,6 11 03,7 11 05,3 11 18,2 11 32,3 12 35,1 12 41,3 12 41,7 12 49,2 12 56,0 13 10,0 13 10,1 13 23,9 13 23,9 14 40,7 14 41,1

° ′ + 59 27 + 55 42 – 23 19 – 23 28 + 31 53 – 26 48 + 17 39 + 17 39 + 17 39 + 17 39 + 26 56 + 28 46 + 28 16 + 30 35 + 41 47 + 36 48 –  8 06 + 23 25 + 19 51 + 36 42 + 24 45 + 61 45 – 27 18 + 31 32 – 29 16 + 18 23 – 13 01 –  1 27 + 83 25 + 38 19 + 17 32 + 38 30 + 54 56 + 54 56 + 16 25 + 13 44

T

2008 (v) 2007 (h) 2017,5 (h) 2017,5 (o) 2008 (h) 2017,5 (o) 2008 (o) 2008 (v) 2008 (v) 2007 2007 2008 (v) 2005 2007 (o) 2007 2007 (o) 2007 2002 (o) 2008 (o) 2007 2008 (o) 2007 1960 (o) 2008 (h) 2017 ,5 (h) 2017 ,5 (v) 2017,5 (o) 2007 (h) 2017 ,5 (h) 2017 ,5 (o) 2008 2004 (v) 2009 (v) 2008 2008 (o) 2007 (o)

θ

ρ

°

″ 1,8 4,4 26,8 9,8 4,6 9,7 1,0 6,2 6,2 5,8 4,9 30,6 273,5 1,5 0,6 2,7 0,6 333,8 4,6 0,5 6,9 0,5 18,0 1,6 9,5 19,7 5,4 0,7 21,3 18,5 0,6 277,5 14,3 706,1 5,5 0,7

70 256 50 118 59 318 43 69 70 72 218 308 21 311 325 224 55 338 126 219 113 44 46 225 210 271 313 52 326 230 12 296 153 70 113 298

349

guide de données astronomiques

Étoiles doubles (suite) Ident.

Nom

Comp.

STF 1877 SHJ 186 STF 1909 STF 1937 COU 610 STF 1954 STF 1962 STF 1965 STF 1967 STF 1998 H37 STF 2010 STF 2032 STFA 29 H 2 19 GNT 1 STF 2055 STF 2078 STFA 30 STF 2084 STFA 33 STF 2130 STF 2140 SHJ 243 SHJ 243 STF 2161 STF 2173 STFA 35 MCY 4 STF 2241 STF 2202 STF 2308 STF 2264 STF 2272 STF 2280 STT 353

ε Boo 9 Lib i Boo η CrB θ CrB δ Ser HR 5816 ζ2 CrB 8 CrB ξ Sco β2 Sco 7 Her A 17 CrB 20 CrB ρ Oph α Sco λ Oph 17 Dra 17 Dra ζ Her HR 6342 μ Dra α Her A 36 Oph 36 Oph C 75 Her A HR 6516 25 Dra α Oph ψ1 Dra A 61 Oph 41 Dra 95 Her B 70 Oph 100 Her A 43 Dra

AB AB

350

AB AB

AB AC AB AB AB AB AB AB AC AB AB AB AB AC AB

AB AB AB AB AB AB

Magnitude 2,6 2,7 5,2 5,6 4,3 4,2 6,4 5,0 4,0 4,9 2,6 5,1 5,6 5,4 5,1 1,0 4,2 5,4 5,4 3,0 5,9 5,7 3,5 5,1 5,1 4,5 6,1 4,9 2,1 4,6 6,1 5,7 4,8 4,2 5,8 4,5

4,8 5,2 6,1 6,0 6,3 5,2 6,5 5,9 5,6 5,2 4,5 6,2 6,5 5,6 5,7 5,4 5,2 6,4 5,5 5,4 6,2 5,7 5,4 5,1 6,5 5,4 6,2 4,9 5,0 5,6 6,5 6,0 5,2 6,2 5,8 5,9

Type spectral

Position J2000

h min 14 45,0 14 50,9 15 03,8 15 23,2 15 32,9 15 34,8 15 38,7 15 39,4 15 42,7 16 04,4 16 05,4 16 08,1 16 14,7 16 22,4 16 25,6 16 29,4 16 30,9 16 36,2 16 36,2 G1IV 16 41,3 A1V K1III 17 03,7 F7V 17 05,3 M5Ib– II 17 14,6 K5Ve K1V 17 15,3 K5Ve 17 15,3 B9,5III 17 23,7 G5V 17 30,4 A4m A6V 17 32,3 17 34,9 F5IV F8V 17 41,9 A1IV– V 17 44,6 F7V F7V 18 00,2 A5IIIn 18 01,5 K0V K4V 18 05,5 A3V 18 07,8 A0pSi: 18 20,8

K0II– III A3IV F4IV F7V+ K4V F8V+ G0V B6Vnne F0IV F8V F8V B7V B9V B9V+ A3V F7V B2V G7III G0V G1V M2IIIab B2IV B2V M1 A0V+ A0V B9,5 V

° ′ + 27 04 – 16 02 + 47 39 + 30 17 + 31 22 + 10 32 –  8 47 + 36 38 + 26 18 – 11 22 – 19 48 + 17 03 + 33 52 + 33 48 – 23 27 – 26 26 +  1 59 + 52 55 + 52 55 + 31 36 + 13 36 + 54 28 + 14 23 – 26 36 – 26 36 + 37 09 –  1 04 + 55 10 + 12 34 + 72 09 +  2 35 + 80 00 + 21 36 +  2 30 + 26 06 + 71 20

T

θ

ρ

2006 2002 (o) 2008 (o) 2007 2008 (o) 2007 (h) 2017,5 2008 (o) 2006 (o) 2008 (h) 2017,5 (h) 2017,5 (o) 2007 2001 (o) 2007 (o) 1997 (o) 2008 (h) 2017,5 (v) 2017,5 (o) 2007 2002 (o) 2007 (o) 2007 (o) 2007 (v) 2000 (v) 2008 (o) 2007 2007 1999 (o) 2007 2007 (h) 2017,5 2008 (o) 2008 (v) 2008 (o) 2006

342 315 59 143 199 173 190 305 114 351 20 13 237 164 337 274 36 105 192 198 118 11 105 147 74 319 162 311 64 16 93 232 257 133 183 268

°

″ 2,8 231,1 1,7 0,5 0,8 4,0 11,5 6,4 0,7 0,9 13,7 27,0 7,0 360,8 3,3 2,5 1,4 3,0 89,4 1,1 305,1 2,3 4,8 5,1 731,6 4,0 0,5 62,2 0,8 29,9 20,7 18,5 6,4 5,7 14,2 0,5

10. les étoiles

Étoiles doubles (suite et fin) Ident.

STF 2382 STFA 37 STFA 37 STFA 37 STFA 37 STF 2383 STFA 38 STF 2417 STFA 42 STFA 43 STFA 46 STF 2579 STF 2594 STT 395 STFA 50 STFA 51 STFA 52 BU 665 BU 151 STF 2727 STT 413 STF 2758 STFA 54 STF 2822 STF 2840 STF 2863 SHJ 345 STF 2909 STFA 58 STF 2922 H 2 24

Nom

ε1 Lyr 4 Lyr A 4 Lyr A 4 Lyr B 4 Lyr B

Comp.

AB AB, CD AD BC BD STF 2383Cc-D CD 7 Lyr AD θ1 Ser AB α Vul β1 Cyg AB 16 Cyg AB δ Cyg AB 57 Aql A 16 Vul ο1 Cyg AD 6 Cap AE β1 Cap AB 37 Cyg A – BC 6 Del AB γ2 Del λ Cyg AB 61 Cyg A AB γ Equ AD μ Cyg AB HR 8357 AB ξ Cep AB 53 Aqr A AB ζ Aqr 27 Cep AC 8 Lac A AB 107 Aqr

Magnitude 5,2 5,2 5,2 5,2 5,4 5,2 4,3 4,6 4,6 3,2 6,0 2,9 5,7 5,8 3,9 3,7 3,1 2,3 4,1 4,4 4,7 5,2 4,7 4,8 5,6 4,5 6,3 4,3 4,2 5,7 5,7

Type spectral

T

θ

ρ

2007 (v) 2008 (v) 1991 (v) 1991 (v) 1991 (o) 2007 (v) 2008 (h) 2017,5 2007 (v) 2017,5 (o) 2006 (o) 2007 2007 (h) 2017,5 (v) 2008 (v) 2002 2002 (v) 1980 (o) 2007 (o) 2008 (o) 2007 (o) 2008 (v) 2008 (o) 2007 (h) 2017,5 (o) 2007 (o) 2007 (o) 2008 (v) 2008 2007 (h) 2017,5

349 172 172 172 172 81 150 104 29 33 133 222 170 127 325 292 267 196 9 266 6 151 152 312 196 275 33 171 191 185 136

°

″ 2,3 208,6 208,7 211,0 211,2 2,4 43,9 22,5 422,9 37,1 40,5 2,5 35,4 0,9 333,8 381,2 206,0 141,0 0,6 9,2 0,9 31,0 334,6 1,8 17,6 8,3 1,5 2,1 40,8 22,2 7,0

Position J2000

h min ° ′ 6,1 A4V F1V 18 44,3 + 39 40 5,2 18 44,3 + 39 40 5,4 18 44,3 + 39 40 6,1 18 44,3 + 39 40 6,1 18 44,3 + 39 40 5,4 A8Vn F0Vn 18 44,4 + 39 37 5,6 F0IVv 18 44,8 + 37 36 4,9 A5V A5Vn 18 56,2 +  4 12 5,9 M0III 19 28,7 + 24 40 4,7 19 30,7 + 27 58 6,2 G1,5V 19 41,8 + 50 32 6,3 B9,5IV 19 45,0 + 45 08 6,3 B7Vn B8V 19 54,6 –  8 14 6,2 F2III 20 02,0 + 24 56 4,8 K2II 20 13,6 + 46 44 4,3 G9III 20 18,1 – 12 33 6,1 20 21,0 – 14 47 5,5 F8Ib 20 22,2 + 40 15 5,0 F5IV+ F2V 20 37,5 + 14 36 5,0 K11V F7V 20 46,7 + 16 07 6,3 20 47,4 + 36 29 6,0 K5V K7V 21 06,9 + 38 45 6,1 A9V 21 10,3 + 10 08 6,2 F6V G2V 21 44,1 + 28 45 6,4 B6IV– V 21 52,0 + 55 48 6,4 22 03,8 + 64 38 6,4 G0V G0V 22 26,6 – 16 45 4,5 F3IV– V 22 28,8 +  0 01 6,1 B7V 22 29,2 + 58 25 6,3 B2Ve B5 22 35,9 + 39 38 6,5 A9IV F2V 23 46,0 – 18 41

(o)

351

guide de données astronomiques

4. Amas d’étoiles, nébuleuses et galaxies La table suivante fournit les caractéristiques d’une sélection d’amas d’étoiles, de nébuleuses et de galaxies. Les ascensions droites et les déclinaisons sont des coordonnées moyennes rapportées à l’équateur et à l’équinoxe moyens J2000. La valeur m représente la magnitude visuelle globale de l’objet. NGC et M représentent respectivement les numéros de l’objet dans le New General Catalogue et dans le catalogue de Messier. Les symboles qui caractérisent les types d’objets ont la signification suivante : AO..................... amas ouverts ; AG..................... amas globulaires ; G......................... galaxies ; NP...................... nébuleuses planétaires ; NG .................... nébuleuses gazeuses. Constellation

NGC

Andromède

224 31 221 32 457 581     103 598 33 663 752 869 884 1039 34 1068 77 Pléiades 45 1502 1528 1904 79 1912 38 1952 1 1976 42 1960 36 1982 43 2099 37 2169 2168 35 2224 2264 2287 41

Cassiopée Triangle Cassiopée Andromède Persée

Baleine Taureau Girafe Persée Lièvre Cocher Taureau Orion Cocher Orion Cocher Orion Gémeaux Licorne Grand Chien

352

M

α2000

δ2000

m

Type

h min 0 43 0 43 1 19 1 33 1 34 1 46 1 58 2 19 2 22 2 42 2 43 3 49 4 08 4 15 5 25 5 29 5 35 5 35 5 36 5 36 5 52 6 08 6 09 6 32 6 41 6 47

° ′ + 41 16 + 40 52 + 58 20 + 60 42 + 30 39 + 61 15 + 37 41 + 57 09 + 57 07 + 42 47 –  0 01 + 24 06 + 62 20 + 51 14 – 24 33 + 35 50 + 22 01 –  5 27 + 34 08 –  5 16 + 32 33 + 13 57 + 24 20 +  4 52 +  9 53 – 20 44

3,5 8,2 6,4 7,4 5,7 7,1 5,7 4,0 4,0 5,2 8,8 5,7 6,4 8,0 6,4 8,4 4,0 6,0 9,0 5,6 5,9 5,1 4,8 3,9 4,5

G G AO AO G AO AO AO AO AO G AO AO AO AG AO NP NG AO NG AO AO AO AO NG AO

10. les étoiles

Amas d’étoiles, nébuleuses et galaxies (suite) Constellation

NGC

Cocher Licorne

2281 2301 2323 50 2392 2403 2422 47 2447 93 2548 48 2632 44 2682 67 3034 82 3031 81 3242 3368 96 3587 97 3623 65 3627 66 4258 4382 85 4472 49 4486 87 4594     104 4590 68 4649 60 4725 4736 94 4826 64 5024 53 5055 63 5194-5 51 5236 83 5272 3 5466 5904 5 6093 80 6121 4 6205 13 6229 6218 12 6254 10 6266 62

Gémeaux Girafe Poupe Hydre Cancer Grande Ourse Hydre Lion Grande Ourse Lion Chiens de chasse Chevelure de Bérénice Vierge

Hydre Vierge Chevelure de Bérénice Chiens de chasse Chevelure de Bérénice Chiens de chasse Hydre Chiens de chasse Bouvier Serpent (tête) Scorpion Hercule Ophiuchus

M

α2000

δ2000

m

Type

h min 6 49 6 52 7 03 7 29 7 37 7 37 7 45 8 14 8 40 8 50 9 56 9 56 10 25 10 47 11 15 11 19 11 20 12 19 12 25 12 30 12 31 12 40 12 40 12 44 12 50 12 51 12 57 13 13 13 16 13 30 13 37 13 42 14 06 15 19 16 17 16 24 16 42 16 47 16 47 16 57 17 01

° ′ + 41 04 +  0 28 –  8 20 + 20 55 + 65 36 – 14 30 – 23 52 –  5 48 + 19 59 + 11 49 + 69 41 + 69 04 – 18 38 + 11 49 + 55 01 + 13 05 + 12 59 + 47 18 + 18 11 +  8 00 + 12 24 – 11 37 – 26 45 + 11 33 + 25 30 + 41 07 + 21 41 + 18 10 + 42 02 + 47 12 – 29 52 + 28 23 + 28 32 +  2 05 – 22 59 – 26 32 + 36 28 + 47 32 –  1 57 –  4 06 – 30 07

5,4 6,0 5,9 10,0 8,4 4,4 6,2 5,8 3,1 6,9 8,4 6,9 9,0 9,2 11,2 9,3 9,0 8,3 9,2 8,4 8,6 8,3 8,2 8,8 9,2 8,2 8,5 7,7 8,6 8,4 7,6 6,4 9,1 5,8 7,2 5,9 5,9 9,4 6,6 6,6 6,6

AO AO AO NP G AO AO AO AO AO G G NP G NP G G G G G G G AG G G G G AG G G G AG AG AG AG AG AG AG AG AG AG

353

guide de données astronomiques

Amas d’étoiles, nébuleuses et galaxies (suite et fin) Constellation Ophiuchus Hercule Ophiuchus

Scorpion Ophiuchus Scorpion Sagittaire Dragon Sagittaire Serpent (queue) Sagittaire

Ophiuchus Sagittaire Serpent (queue) Écu Lyre Sagittaire Lyre Cygne Sagittaire Cygne Flèche Petit Renard Sagittaire Pégase Cygne Verseau Capricorne Verseau Lézard Céphée Cassiopée Andromède

354

NGC

M

6273 6293 6341 6333 6356 6402 6405 IC 4665 6475 6494 6543 6523 6531 6611 6613 6618 6626 6633 IC 4725 6656 IC 4756 6705 6712 6720 6715 6779 6811 6809 6826 6838 6853 6864 7078 7092 7009 7099 7089 7243 7510 7654 7662

19 92 9 14 6 7 23 8 21 16 18 17 28 25 22 11 57 54 56 55 71 27 75 15 39 30 2

52

α2000

δ2000

m

Type

h min 17 03 17 10 17 17 17 19 17 24 17 38 17 40 17 46 17 54 17 57 17 59 18 04 18 05 18 19 18 20 18 21 18 25 18 28 18 32 18 36 18 39 18 51 18 53 18 54 18 55 19 17 19 38 19 40 19 45 19 54 20 00 20 06 21 30 21 32 21 04 21 40 21 34 22 15 23 12 23 24 23 26

° ′ – 26 16 – 26 35 + 43 08 – 18 31 – 17 49 –  3 15 – 32 13 +  5 43 – 34 49 – 19 01 + 66 38 – 24 23 – 22 30 – 13 47 – 17 08 – 16 11 – 24 52 +  6 34 – 19 15 – 23 54 +  5 27 –  6 16 –  8 42 + 33 02 – 30 29 + 30 11 + 46 34 – 30 58 + 50 31 + 18 47 + 22 43 – 21 55 + 12 10 + 48 26 – 11 22 – 23 11 –  0 49 + 49 53 + 60 34 + 61 35 + 42 33

7,2 8,2 6,5 7,9 8,4 7,6 4,2 4,2 3,3 5,5 9,0 5,8 5,9 6,0 6,9 6,0 6,9 4,6 4,6 5,1 5,0 5,8 8,2 9,0 7,7 8,3 6,8 7,0 10,0 8,3 8,1 8,6 6,4 4,6 8,0 7,5 6,5 6,4 7,9 6,9 9,0

AG AG AG AG AG AG AO AO AO AO NP NG AO NG AO NG AG AO AO AG AO AO AG NP AG AG AO AG NP AG NP AG AG AO NP AG AG AO AO AO NP

10. les étoiles

5. Polaire Dans la table suivante, l’ascension droite et la déclinaison de l’étoile polaire (α UMi) sont données de jour en jour pour son passage supérieur au méridien international. Janvier Date

α

Février δ

α

Mars δ

α

Avril δ

α

δ

2 h 53 min + 89° 20´ 2 h 52 min + 89° 20´ 2 h 51 min + 89° 20´ 2 h 51 min + 89° 20´ s s s s ″ ″ ″ ″ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31

86,72 85,07 83,38 81,70 80,08 78,54 77,10 75,74 74,42 73,06 71,61 70,03 68,30 66,46 64,55 62,62 60,72 58,87 57,08 55,34 53,65 51,99 50,33 48,64 46,91 45,09 43,19 41,19 39,12 37,02 34,92

18,88 19,11 19,33 19,53 19,70 19,87 20,03 20,20 20,38 20,58 20,79 21,01 21,21 21,40 21,56 21,70 21,82 21,93 22,02 22,11 22,20 22,30 22,39 22,50 22,61 22,72 22,83 22,93 23,01 23,07 23,10

92,89 90,94 89,12 87,39 85,73 84,09 82,39 80,60 78,70 76,69 74,61 72,51 70,43 68,42 66,48 64,63 62,85 61,12 59,43 57,75 56,05 54,30 52,48 50,60 48,65 46,66 44,69 42,78

23,12 23,11 23,11 23,10 23,11 23,12 23,15 23,19 23,22 23,24 23,23 23,21 23,16 23,09 23,01 22,92 22,83 22,74 22,66 22,58 22,51 22,44 22,37 22,30 22,21 22,10 21,97 21,82

100,98 99,31 97,78 96,35 94,95 93,55 92,08 90,53 88,89 87,19 85,47 83,78 82,14 80,60 79,17 77,83 76,57 75,37 74,21 73,05 71,88 70,66 69,40 68,08 66,73 65,38 64,08 62,90 61,86 60,98 60,24

21,64 21,46 21,28 21,11 20,95 20,81 20,67 20,54 20,39 20,23 20,05 19,85 19,63 19,39 19,15 18,91 18,66 18,43 18,20 17,98 17,76 17,55 17,34 17,11 16,88 16,63 16,35 16,06 15,75 15,45 15,15

59,57 58,92 58,22 57,46 56,61 55,70 54,78 53,87 53,03 52,28 51,64 51,10 50,67 50,32 50,01 49,73 49,45 49,14 48,80 48,41 47,98 47,55 47,14 46,82 46,64 46,62 46,77 47,04 47,36 47,65

14,87 14,61 14,36 14,12 13,87 13,61 13,34 13,04 12,73 12,41 12,08 11,75 11,42 11,10 10,79 10,49 10,20 9,92 9,64 9,36 9,08 8,78 8,46 8,13 7,78 7,43 7,09 6,76 6,47 6,19

355

guide de données astronomiques

Éphéméride de la Polaire – 2017 Passage supérieur au méridien international (suite) Mai Date

α

Juin δ

α

Juillet δ

α

Août δ

α

δ

2 h 51 min + 89° 19´ 2 h 52 min + 89° 19´ 2 h 52 min + 89° 19´ 2 h 53 min + 89° 19´ s s s s ″ ″ ″ ″ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31

47,86 47,99 48,05 48,08 48,11 48,20 48,37 48,64 49,02 49,50 50,07 50,70 51,36 52,02 52,66 53,27 53,83 54,35 54,84 55,35 55,91 56,57 57,37 58,35 59,47 60,68 61,90 63,05 64,10 65,06 65,95

65,92 65,65 65,38 65,09 64,79 64,47 64,15 63,81 63,48 63,15 62,83 62,53 62,23 61,96 61,69 61,43 61,17 60,91 60,64 60,36 60,07 59,77 59,46 59,15 58,86 58,60 58,36 58,14 57,94 57,73 57,51

Double passage inférieur le 4 mai.

356

6,83 7,73 8,70 9,77 10,93 12,20 13,54 14,95 16,39 17,84 19,26 20,65 21,97 23,25 24,49 25,71 26,96 28,28 29,71 31,28 33,00 34,83 36,71 38,56 40,31 41,94 43,47 44,94 46,41 47,93

57,28 57,03 56,78 56,51 56,25 56,00 55,75 55,52 55,30 55,10 54,92 54,74 54,57 54,41 54,23 54,05 53,86 53,66 53,45 53,25 53,05 52,88 52,74 52,62 52,52 52,43 52,33 52,23 52,10 51,97

49,52 51,20 52,97 54,83 56,74 58,68 60,62 62,55 64,42 66,23 67,97 69,65 71,31 72,96 74,65 76,42 78,32 80,33 82,46 84,66 86,85 88,97 90,98 92,85 94,64 96,37 98,12 99,93 101,81 103,77 105,81

51,83 51,68 51,54 51,42 51,30 51,20 51,12 51,06 51,01 50,97 50,93 50,89 50,84 50,79 50,72 50,65 50,58 50,51 50,46 50,44 50,44 50,47 50,52 50,56 50,60 50,63 50,64 50,63 50,63 50,63 50,64

47,91 50,03 52,16 54,26 56,31 58,29 60,19 62,01 63,78 65,52 67,28 69,10 71,01 73,04 75,16 77,36 79,56 81,71 83,76 85,67 87,47 89,19 90,87 92,59 94,36 96,21 98,13 100,10 102,10 104,11 106,09

50,66 50,69 50,74 50,81 50,90 51,00 51,10 51,20 51,30 51,38 51,46 51,53 51,59 51,66 51,74 51,85 51,98 52,13 52,31 52,49 52,67 52,84 52,99 53,13 53,26 53,39 53,53 53,67 53,83 54,01 54,21

10. les étoiles

Éphéméride de la Polaire – 2017 Passage supérieur au méridien international (suite et fin) Date

Septembre α δ

Octobre α

δ

Novembre α δ

Décembre α δ

2 h 54 min + 89° 19´ 2 h 55 min + 89° 20´ 2 h 56 min + 89° 20´ 2 h 55 min + 89° 20´ s s s s ″ ″ ″ ″ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31

48,01 49,87 51,63 53,30 54,90 56,44 57,97 59,54 61,19 62,94 64,79 66,70 68,63 70,51 72,30 73,95 75,48 76,90 78,26 79,61 81,00 82,44 83,96 85,53 87,13 88,73 90,31 91,84 93,29 94,65

54,42 54,64 54,87 55,10 55,33 55,55 55,75 55,95 56,14 56,33 56,53 56,75 56,99 57,25 57,54 57,83 58,13 58,42 58,69 58,95 59,19 59,44 59,68 59,93 60,19 60,47 60,77 61,07 61,40 61,72

35,91 37,07 38,16 39,20 40,26 41,37 42,57 43,87 45,25 46,65 48,02 49,29 50,42 51,41 52,27 53,06 53,80 54,56 55,36 56,22 57,13 58,07 59,03 59,96 60,84 61,65 62,35 62,95 63,45 63,85 64,19

2,06 2,39 2,71 3,02 3,31 3,60 3,88 4,16 4,46 4,79 5,13 5,50 5,88 6,25 6,62 6,98 7,32 7,65 7,97 8,28 8,60 8,92 9,26 9,62 9,98 10,36 10,75 11,14 11,53 11,91 12,27

4,50 4,84 5,24

12,63 12,97 13,29

7,00 7,64 8,19 8,60 8,85 8,95 8,94 8,88 8,81 8,77 8,77 8,83 8,92 9,03 9,12 9,17 9,15 9,03 8,80 8,46 8,02 7,49 6,92 6,35 5,81 5,36

14,31 14,69 15,09 15,50 15,91 16,32 16,71 17,08 17,43 17,78 18,11 18,44 18,78 19,13 19,48 19,85 20,23 20,62 21,01 21,39 21,77 22,14 22,49 22,82 23,14 23,45

65,01 64,74 64,51 64,22 63,81 63,23 62,48 61,60 60,64 59,66 58,69 57,77 56,91 56,09 55,29 54,50 53,67 52,78 51,80 50,72 49,54 48,25 46,88 45,45 44,00 42,58 41,22 39,96 38,80 37,70 36,62

23,76 24,08 24,42 24,78 25,16 25,55 25,92 26,28 26,62 26,94 27,24 27,52 27,80 28,08 28,37 28,66 28,96 29,28 29,59 29,91 30,22 30,52 30,81 31,09 31,34 31,58 31,80 32,01 32,23 32,46 32,71

Double passage supérieur le 4 novembre : α = 2 h 56 min 5,75 s, δ = + 89° 20 ′ 13,62″ et α = 2 h 56 min 6,35 s, δ = + 89° 20′ 13,95″.

357

Chapitre onzième

CAHIER THÉMATIQUE

Les trous noirs super-massifs trop gloutons Françoise Combes, astronome, Département du lerma de l’Observatoire de Paris ....................................................................  361

LES TROUS NOIRS SUPER-MASSIFS TROP GLOUTONS Françoise Combes

Introduction Dès le xviii e siècle, le révérend John Michell et le marquis Pierre-Simon de Laplace eurent l’intuition de l’existence de ces objets massifs et compacts que l’on appelle les « trous noirs ». On connaissait déjà la vitesse finie de la lumière, depuis Ole Roemer au xvii e siècle, et on pouvait facilement calculer la vitesse d’échappement pour chaque objet en fonction de sa masse M et de sa taille (ou rayon R, pour un objet sphérique). Cette vitesse vérifie Vech2 = 2 G M/R. Les objets assez massifs, pour que leur vitesse d’échappement soit supérieure à la vitesse de la lumière c, seraient « noirs », car aucune lumière ne pourrait en sortir. On ne savait pas à l’époque si la lumière était sensible à la gravité, bien que certains soient partisans d’une théorie corpusculaire de la lumière, et ce concept d’objets invisibles et massifs est resté abstrait jusqu’au xx e siècle. En 1915, Albert Einstein publie une nouvelle théorie de la gravité, la relativité générale, qui va donner une justification solide à l’existence des trous noirs. La gravité n’est plus une force d’attraction entre les corps massifs, mais une déformation de l’espace au voisinage de chaque corps. Ainsi, toute autre masse test semble attirée, et même la lumière suit les géodésiques de l’espace et voit sa trajectoire infléchie par le corps massif. Très vite, le physicien allemand Karl Schwarzschild trouve une solution aux équations de la relativité générale, qui sont si complexes que même Einstein ne le pensait pas possible. Cette solution correspond à l’existence d’une masse ponctuelle au centre du repère, qui correspond à une singularité. C’est cette dernière qui fut baptisée « trou noir » dans les années 1960. Il identifie aussi une zone singulière, de rayon Rs = 2 GM/c2, qui correspond à l’horizon des événements du trou noir. C’est le rayon où la vitesse d’échappement est égale à la vitesse de la lumière : à l’intérieur de ce rayon, plus aucune information ne pourra sortir. Ce n’est que bien plus tard, en 1963, que Roy Kerr découvre une solution des équations de la relativité générale pour décrire les trous noirs en rotation, que l’on appelle les « trous noirs de Kerr ». C’est très important, car il est vraisemblable que tous les trous noirs dans l’Univers sont en rotation. Pour donner des ordres de grandeur, le rayon de l’horizon Rs = 2,5 (M/109 Me) heures-lumière, et pour un trou noir de 1 Me, Rs = 3 km. Les trous noirs ont acquis progressivement une grande réalité astrophysique, lorsque l’on a observé des systèmes binaires comme Cygnus X1 en 1971, dans lesquels un des objets ne pouvait être qu’un trou noir. Une étoile brillante sur la séquence principale est

361

guide de données astronomiques en orbite autour d’un objet invisible dont la masse est déterminée par la cinématique et la période de l’orbite. Les travaux théoriques sur le destin des étoiles en fin de vie, après épuisement de leur combustible nucléaire, avaient déjà établi une masse limite de 1,4 masse solaire pour devenir une étoile à neutrons, puis 1,5 à 3 masses solaires pour s’effondrer en trou noir. Puis, outre les trous noirs de masses stellaires, l’étude détaillée des vitesses des étoiles au centre des galaxies a permis de mettre en évidence l’existence de trous noirs super-massifs, de 106 à 1010 Me. Grâce, notamment, au télescope spatial Hubble, on sait aujourd’hui qu’il existe un trou noir super-massif dans chaque galaxie qui possède un bulbe ou un sphéroïde suffisamment massif en son centre. Ces trous noirs sont à l’origine des noyaux actifs de galaxies (que l’on va appeler NAG par la suite) et sont paradoxalement les objets les plus lumineux de l’Univers. Lorsque le NAG est un quasar, il peut briller 1 000 fois plus qu’une galaxie tout entière comme la Voie lactée et ses 200 milliards d’étoiles ! On conçoit alors qu’il puisse interagir avec la formation de la galaxie elle-même et modifier son taux de formation d’étoiles. Ce sont ces phénomènes de symbiose entre les galaxies et leurs trous noirs que nous allons décrire ici. Contrairement aux trois noirs de masse stellaire, qui se forme par effondrement d’une étoile en fin de vie, les trous noirs super-massifs accumulent leur surface supérieure du disque

disque

trou noir

surface inférieure plaque photo

photographie

Fig. 1 – En haut : schéma montrant comment l’émission du disque d’accrétion autour d’un trou noir peut se projeter dans le plan du ciel (et de la plaque photo). Les rayons lumineux sont fortement déviés par le trou noir, et l’on peut voir la surface supérieure du disque au-dessus du trou noir, et la surface inférieure au-dessous. En bas : Trou noir de Kerr en rotation, et disque d’accrétion vu par la tranche. L’effet Doppler amplifie la partie gauche du disque qui vient vers nous. Crédit Ch. Reynolds (Univ. Maryland).

362

11. cahier thématique masse progressivement, à partir du gaz et des étoiles de la galaxie hôte, et peuvent avoir des histoires de croissance très variées. Comment nous apparaîtraient les trous noirs avec leurs disques d’accrétion si on avait la résolution spatiale pour les voir ? La déviation des rayons lumineux par le champ fort du trou noir produit des effets spéciaux, qui permettent de voir la partie lointaine du disque relevée au-dessus du trou noir (voir fig. 1). D’autre part, l’effet Doppler relativiste amplifie beaucoup le côté du disque qui s’approche, comme le montre la simulation de la figure 1. De plus, il existe un décalage vers le rouge ou « redshift » gravitationnel, qui est d’autant plus marqué que le trou noir est en rotation, ce qui permet de la mesurer. En effet, la partie interne du disque d’accrétion est limitée par la dernière orbite stable autour du trou noir. Celle-ci a pour rayon 3 fois Rs, soit 6 GM/c2, pour un trou noir sans rotation, mais peut descendre jusqu’à GM/c2, pour un trou noir en rotation maximale. Si J est le moment angulaire du trou noir, on définit une quantité sans dimension a = c J /GM2, comprise entre 0 et 1. Lorsque a = 1, la vitesse atteinte à l’horizon est comparable à la vitesse de la lumière. Ce spin maximum a été mesuré dans la galaxie NGC 1365. Pour un tel trou noir, le rayon de l’horizon est la moitié du rayon de Schwarzschild Rs, et l’horizon est entouré d’une ergosphère, où la matière est entraînée dans sa rotation par le trou noir. Il est possible, dans cet espace, d’extraire de l’énergie de rotation du trou noir. Ceci pourrait être un mécanisme d’extraction des jets de matière par les noyaux actifs. Il faut noter que la densité moyenne d’un trou noir à l’intérieur de son horizon décroît avec la masse du trou noir. Puisque la masse est proportionnelle au rayon R, la densité moyenne décroît comme 1/R2. Ceci est important pour alimenter le disque d’accrétion par les étoiles du voisinage d’un trou noir super-massif. Les plus petits trous noirs sont capables de détruire les étoiles par interaction de marée, et de récupérer leur gaz, mais au-delà de la masse de Hills de 3 108 Me, les étoiles sont avalées toutes crues, sans aucune manifestation lumineuse.

La Voie lactée : le trou noir super-massif le mieux connu Le centre de notre galaxie n’est situé qu’à 8 kpc de nous. Une résolution typique de 0,1 seconde d’arc correspond à environ 4 jours-lumière, une taille bien plus petite que celle du Système solaire. Cela permet de sonder la zone d’influence du trou noir central, qui est de l’ordre d’une année-lumière. Un des problèmes vient de notre position dans le plan de la Voie lactée, qui nous fait voir le centre de la Galaxie obscurci par une grande quantité de poussière le long de la ligne de visée. La solution est d’utiliser le rayonnement infrarouge proche (1-2 microns de longueur d’onde) qui traverse beaucoup plus facilement la poussière que le visible, et l’optique adaptative pour s’affranchir du brouillage de la turbulence atmosphérique. C’est ainsi que des dizaines d’étoiles ont pu être observées pendant au moins 20 ans, et que le film de leurs mouvements propres a pu servir à mesurer la masse du trou noir : sa masse est de 4 106 Me (voir fig. 2).

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guide de données astronomiques

Fig. 2 – Orbites de quelques-unes des étoiles de la Voie lactée autour de Sagittarius A*, la source radio unique du centre galactique (ici représentée par une étoile jaune). La vitesse à l’apocentre est de l’ordre de 1 000 km/s, et la plus petite distance au centre est de 17 heures-lumière. Crédit 2016 Observatoire Keck/UCLA Galactic Center Group. D’autre part, des phénomènes variables sur de courtes échelles de temps, de l’ordre de 10 minutes, sont observés régulièrement dans la direction du centre de la Galaxie, Sagittarius A*. Des sursauts en rayons X, et aussi dans les longueurs d’onde radio, reviennent avec des quasi-périodes d’un quart d’heure. Cela pourrait représenter la période de rotation de matière en orbite sur la dernière orbite stable autour d’un trou noir de Kerr. Notons que les échelles de temps d’une variabilité observée donnent toujours une limite supérieure pour le diamètre de la source émettrice, car le temps de variation mesuré doit être supérieur au temps de trajet de la lumière à travers la source. En 2011, le suivi en infrarouge autour de Sagittarius A* a permis de découvrir parmi les sources ponctuelles en mouvement un nuage de gaz G2, caractérisé par des raies de recombinaison de l’atome d’hydrogène, comme Brackett-gamma, donc un objet différent d’une étoile. La trajectoire de ce nuage de gaz a pu être recalculée, avec une orbite de 137 ans. Le périastre devait survenir entre 2013 et 2014, et plusieurs prévoyaient l’étirement de marée du nuage de gaz, avant sa chute sur le trou noir. Malgré la faible masse de gaz concernée, 10 –5 Me, de nombreux télescopes étaient à l’affût, attendant un phénomène très lumineux à cette occasion. Mais finalement, le nuage G2 réapparaît en mars 2015, de l’autre côté du périastre, continuant son orbite de façon imperturbable. Une interprétation possible est que le nuage de gaz n’est pas isolé et qu’à

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11. cahier thématique l’intérieur existe une étoile qui maintient sa cohésion par attraction gravitationnelle. Cela pourrait être une étoile qui perd son enveloppe. Une autre interprétation a aussi été avancée, faisant le lien avec le premier nuage de gaz G1, découvert en 2005. Moins massif que G2, il a été découvert après son péricentre autour de SgrA*, qu’il aurait passé en 2001, 13 ans avant G2. Les trajectoires de ces deux nuages sont compatibles, et il pourrait s’agir d’une traînée commune provenant de la perte de masse d’une étoile du centre proche, ou même provenant de la destruction partielle d’une étoile par effet de marée, ayant donné lieu à un courant de fragments gazeux. Remarquons que la masse du trou noir de la Voie lactée est relativement petit, 4 106 Me, sans doute relié à la masse du bulbe de notre galaxie, qui est très petite pour une galaxie de ce type. Dans l’avenir, il est prévu à l’échelle de 2-3 milliards d’années une fusion avec la galaxie spirale la plus proche, Andromède. Cette dernière a un trou noir 30 fois plus massif, de 108 Me environ, en relation avec son bulbe plus massif et plus étendu. Dans cette coalescence des deux galaxies, les deux trous noirs vont se rapprocher et perdre leur énergie orbitale relative par friction dynamique sur les étoiles, pour finir par une fusion en un seul trou noir plus massif, et une émission intense d’ondes gravitationnelles. Il est probable qu’à cette occasion du gaz sera englouti par les trous noirs, et on pourra admirer un noyau actif de toute première proximité. Depuis la découverte, pour la première fois, des ondes gravitationnelles émises par la fusion de deux trois noirs le 14 septembre 2015 par LIGO (GW150914, Abbott et al. 2016), une fenêtre astrophysique s’est ouverte pour mieux connaître les trous noirs ; l’espoir prend forme de détecter un grand nombre de fusions de trous noirs plus ou moins massifs, et dans le futur avec les satellites e-LISA, ou avec le réseau international de pulsars millisecondes, d’observer les fusions de trous noirs super-massifs.

Les quasars, les NAG ou Noyaux actifs de galaxies Bien que des galaxies particulières, avec des noyaux très lumineux, et des raies d’émission très larges (jusqu’à 10 000 km/s) ont été observées dès le début du xx e siècle, notamment par Carl Seyfert en 1943, on ne s’attendait pas à découvrir des noyaux, dont la luminosité peut atteindre plus de 1 000 fois celle de sa galaxie hôte. Il existait des objets appelés « quasars », pour « quasi-star », qui apparaissaient comme ponctuels, avec des diagrammes de diffraction caractéristiques et des raies inconnues. Certains de ces objets étaient associés à des radio sources puissantes. Maarten Schmidt, en 1963, résolut l’énigme en associant les raies d’un tel quasar, 3C273, à un décalage vers le rouge ou « redshift » de z = 0,158. Plusieurs objets inconnus suivirent alors la même interprétation, et les quasars devinrent les objets les plus lointains connus. À l’époque, il était impossible de distinguer la galaxie hôte sous-jacente, tellement la lumière du quasar est éblouissante dans l’image. Aujourd’hui, avec le télescope spatial Hubble (HST) et son excellente résolution angulaire, et le mode coronographique de sa caméra ACS, il est possible de soustraire le quasar, comme le montre la figure 3.

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guide de données astronomiques Sur cette figure, il est très intéressant de remarquer une émission optique rectiligne, qui semble provenir du centre du quasar. Ce n’est pas un défaut de l’image, mais bel et bien un jet de matière, qui est aussi observé à de nombreuses longueurs d’onde, à partir de la radio, jusqu’en rayons X en passant par l’infrarouge et l’optique.

Fig. 3 – Le quasar associé à la radiosource 3C273, vu par le HST. L’image de gauche est prise avec la caméra WFPC2, et concerne un grand champ de 50 secondes d’arc de large. On distingue un jet de matière en bas à droite. L’image de droite, prise avec la caméra ACS, montre la galaxie hôte après soustraction du quasar. Le champ de 25" de large correspond au rectangle blanc de gauche. Crédit nasa/A. Martel (jhu)/ACS Science Team/J. Bahcall (ias)/esa Le jet est observé à plusieurs longueurs d’onde, comme le montre la figure 4. On ne détecte qu’un seul côté du jet, bien qu’il existe vraisemblablement une éjection de matière symétrique de l’autre côté. Mais le plasma est éjecté à une vitesse proche de celle de la lumière, dans une direction proche de la ligne de visée, et l’effet Doppler relativiste amplifie l’émission vers l’observateur, si bien que le jet opposé est invisible. Pour une vitesse dans le jet v, on peut définir le rapport b = v/c, et le facteur de Lorentz G = (1 – b2)–1/2. Le facteur Doppler D est tel que 1/D = G (1 – b cosq), où q est l’angle entre le jet et la ligne de visée (cosq~1). Par le phénomène d’aberration dû au mouvement, le flux du jet vers l’observateur est amplifié d’un facteur D2. Mais il y a deux autres phénomènes qui contribuent à une amplification supplémentaire : l’effet de dilatation du temps, qui ajoute un autre facteur D, puis le fait que l’émission du jet est synchrotron, avec un spectre de puissance en fonction de la fréquence n en S(n) ~n–1. Comme le jet vient vers nous, son rayonnement est décalé vers le bleu, et nous voyons en fait ce qu’il émet de façon intrinsèque à plus basse fréquence, ce qui ajoute encore

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11. cahier thématique un facteur D. L’amplification totale est en D4. Pour une vitesse v = 0,98 c, et un angle q ~0, l’amplification est typiquement d’un facteur 10 000 ! Dans le rayonnement synchrotron, les électrons de plus haute énergie (émettant en rayons X) se ralentissent plus vite, et c’est pourquoi le point chaud radio se retrouve à l’extrémité du jet (fig. 4).

Fig. 4 – Le jet associé à la radiosource 3C273 est remarquable à plusieurs longueurs d’onde. L’image de gauche en optique avec le HST montre comment le jet est fractionné en une douzaine de points chauds (crédit nasa/esa). Au milieu, à la même échelle, le jet vu en rayons X avec le satellite Chandra est surtout brillant au début (en haut), la région la plus proche du quasar (crédit nasa). Enfin, à droite, toujours à la même échelle, l’image radio, obtenue avec l’interféromètre Merlin, monte au contraire un jet plus brillant à son extrémité, à 70 kpc du quasar en projection (crédit Merlin, merlin.ac.uk). La longueur du jet est sans doute bien plus grande, car il est dirigé vers l’observateur. Très tôt dans l’observation des jets, les astronomes se sont aperçus de mouvements superluminiques, ce qui a fait couler beaucoup d’encre dans les années 1970. En effet, les jets sont très souvent composés de bouffées d’émission, de fragments, qui permettent de mesurer la vitesse relative de deux fragments avec une grande précision, même si la position absolue de ces fragments est moins précise. Ainsi, avec l’interférométrie radio

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guide de données astronomiques à très longue base (VLBI), des précisions meilleures que la milliseconde d’arc (mas) sont atteintes. La figure 5 montre l’exemple de la source 3C279, pour laquelle le jet a été suivi pendant plusieurs années en interférométrie radio. Les deux fragments les plus éloignés du jet nous apparaissent avec une vitesse relative de 3,6 fois la vitesse de la lumière. Mais cette vitesse n’est qu’apparente, et est due à la vitesse finie de la lumière. La différence des temps d’arrivée vers l’observateur des photons provenant de A et de B est du même ordre que le temps de traversée du jet. Comme le point B est plus proche de l’observateur, la lumière qu’il émet arrive plus vite vers nous, en avance sur celle émise par A, et la progression du jet semble aller plus vite que la lumière. En reprenant les notations de la figure 5, B a la vitesse réelle v par rapport à A, et parcourt la distance r en un temps réel de t = r/v. Mais l’observateur le voit parcourir y = r sin q. Le temps apparent pour que le jet passe de A vers B est de : tapp = t – x/c = (r/v) – (r/c) cos q = (r/v) (1 – b cos q) et la vitesse apparente sur le ciel est vapp = y/tapp = (v sin q)/(1 – b cos q). Si v~c, cette vitesse apparente peut être bien supérieure à c, typiquement de l’ordre de 10 c.

A θ x

r

y

B

Fig. 5 – À gauche, images du jet associé à la radiosource 3C279, obtenues par interférométrie longue base entre 1991 et 1998. Les deux points chauds extrêmes de l’image se séparent de 25 années-lumière en 7 ans, donc avec une vitesse apparente de 3,6 c (crédit nrao/aui). À droite, schéma des deux fragments du jet A et B, s’éloignant avec la vitesse relative v, dans une direction faisant un angle q avec la ligne de visée.

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11. cahier thématique Les jets radio, aussi spectaculaires qu’ils soient, ne sont pas fréquents dans les noyaux actifs de galaxies : seulement 10 % des quasars sont très actifs en radio. Et ces derniers sont parmi les NAG de plus faible luminosité. Quel est le mécanisme à l’origine de ces jets ? Il est possible qu’il soit lié au degré de rotation du trou noir. Comme mentionné dans l’introduction, il est possible d’extraire de l’énergie d’un trou noir en rotation. En effet, l’énergie de rotation est concentrée dans l’ergosphère qui entoure l’horizon, là où tout objet est inexorablement entraîné par la rotation du trou noir. Le processus simplifié de Penrose, par exemple, suppose que l’on envoie dans l’ergosphère un corps d’énergie E1, qui va se désintégrer en deux morceaux : l’un va repartir avec une énergie E2 supérieure à E1, alors que le deuxième morceau va tomber dans le trou noir, avec une énergie négative, et un moment angulaire négatif. Globalement, le trou noir tournera moins vite à la fin, et aura donc perdu une partie de son énergie cinétique. Le maximum d’énergie qu’il est possible de retirer d’un trou noir de Kerr avant qu’il ne tourne plus (et devienne trou noir de Schwarzschild) est de 29 % de sa masse. Le mécanisme astrophysique qui correspond à ce processus simplifié de Penrose est « l’effet Blandford-Znajek », nommé d’après les astrophysiciens qui l’ont développé en 1977. Le mécanisme est basé sur des champs magnétiques, dont la principale composante est poloïdale, alignée avec l’axe de rotation, un peu comme la Terre et son champ magnétique. Le champ électromagnétique autour du trou est perturbé par des courants magnétosphériques, qui vont produire un couple. C’est ce couple de torsion qui va ralentir le trou noir. Pour produire de tels courants, le champ électrique ne doit pas être écranté, et donc le champ dans la région vide de l’ergosphère créé par des sources distantes doit avoir une composante non nulle. Pour cela, le meilleur mécanisme est de produire une cascade de paires électron/positron dans un fort champ électrique et de rayonnement. Les positrons, par exemple, sont vite absorbés par le trou, et l’atmosphère est de charge négative. Comme à l’intérieur de l’ergosphère, tout est entraîné dans la rotation du trou noir, même la magnétosphère, le flux de moment angulaire est sortant, et résulte dans l’extraction d’énergie du trou noir. Comment sont ensuite collimatés les jets émis, sur 8 ordres de grandeur en échelles ? Les simulations numériques ont montré comment les jets sont confinés par des champs magnétiques, enroulés par la rotation différentielle du disque et du tore. Le twist des lignes de champ crée une tension magnétique qui collimate efficacement le jet. La pression magnétique et la pression thermique sont des accélérateurs du jet. Il est possible que la faible fréquence observée de jets radio parmi les quasars soit due à la courte durée de vie de cette phase en général. Dans la phase la plus active, les NAG possèdent un disque d’accrétion, qui rayonne de façon thermique en optique et ultraviolet, presque comme un corps noir. Mais lorsque le taux d’accrétion de gaz diminue, le disque se réduit, et la faible énergie produite sert à alimenter la couronne, qui, par effet Compton inverse, émet des rayons X durs. C’est de cette enveloppe d’électrons relativistes que pourrait partir le jet. Un trou noir super-massif peut être réactivé, lors

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guide de données astronomiques de l’accrétion de gaz engendrée par les interactions entre galaxies. La majorité des quasars sont observés dans les fusions de galaxies, surtout dans la première moitié de l’âge de l’Univers. La durée de vie de la phase noyau actif est toutefois courte devant la durée de la fusion/interaction, et la fraction de quasars doubles est rare. Le nombre de quasars doubles avec deux paires de jets radio est très faible, un exemple spectaculaire est la radio source 3C75, à z = 0,023, possédant 4 jets, en train de fusionner.

Fig. 6 – Représentation du disque d’accrétion autour du trou noir central de la galaxie spirale NGC 4258, de masse 3,6 107 Me. Le disque émet un rayonnement maser H2O très puissant, qui permet de cartographier les nuages avec l’interférométrie radio de très longue base (VLBA). Les nuages moléculaires ont de très grandes vitesses, à ±1 000 km/s en plus de V = 0, comme le montre le spectre à gauche. Le disque de rayon interne 0,13 pc tourne de façon képlérienne, comme le montre la courbe de rotation à droite (crédit naoj/nrao).

Efficacité de la production d’énergie Comment les quasars peuvent-ils rayonner 1 000 fois plus qu’une galaxie entière, alors qu’ils sont confinés dans un volume négligeable par rapport à celui d’une galaxie ? L’énergie est purement gravitationnelle, mais la gravité est si forte au voisinage du trou noir que la matière, en tombant, peut rayonner typiquement 10 % de son énergie de masse mc2. Cette efficacité est bien plus forte que celle de l’énergie nucléaire de fusion dans les étoiles, qui est de moins de 1 %. En spiralant et tombant sur le trou noir, la matière est choquée et chauffée. Le rayon de l’horizon du trou noir de masse M étant Rs = 2GM/c2, l’énergie disponible jusqu’à ce rayon serait de GmM/Rs = 1/2 mc2. Comme nous l’avons décrit dans l’introduction, le disque d’accrétion ne peut subsister que jusqu’à la dernière orbite stable, qui pour un trou sans rotation est de 3Rs. Ainsi, l’énergie disponible ne serait que de 6 % dans le disque. Pour un trou noir de Kerr à rotation maximale, le disque est stable plus avant, et l’énergie disponible serait de

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11. cahier thématique 30 % de mc2. C’est en consommant 1-10 masses solaires par an qu’un trou noir peut rayonner ~1 000 fois plus que toute la Voie lactée. Mais il existe un taux d’accrétion maximum, au-delà duquel le trou noir ne peut plus avaler, quelle que soit sa gloutonnerie ! Ce taux est appelé « limite d’Eddington ». La limite survient lorsque le gaz ionisé est si chaud et rayonne tellement que la pression de radiation compense la gravité. Le gaz ne peut plus tomber, et, au contraire, le trou noir rejette toute matière en surplus qui se présente. Ce phénomène conduit à la luminosité maximum d’un quasar, la « luminosité d’Eddington », proportionnelle à la masse M du trou noir (et fonction de la masse du proton mp, et la section efficace photon/matière se) : LEdd = 4πcGM mp/se = 3,3  1012Le (M/108Me) Un trou noir de masse M ne peut pas rayonner plus que LEdd, et ne peut pas manger plus que : dMEdd/dt = LEdd/c2 = 2Me/yr (M/108Me) (0,1/) soit pas plus que 2 masses solaires par an, pour une efficacité de rayonnement h = 10 %, et un trou noir moyen de 100 millions de masses solaires. Comment mesure-t-on la masse des trous noirs ? Pour les plus proches, comme celui de la Voie lactée, par la cinématique des étoiles, obtenue avec les mouvements propres. Pour les galaxies voisines, la cinématique de la matière (gaz ou étoiles) autour du trou noir peut être obtenue par spectrographie à haute résolution spatiale, avec le HST ou bien les interféromètres radio, comme le montre l’exemple des masers H2O dans NGC 4258 (voir fig. 6). Il faut alors atteindre la zone d’influence du trou noir, ou sa gravité domine par rapport à celle du bulbe de la galaxie. Pour les galaxies lointaines, la résolution spatiale est insuffisante, et la masse des trous noirs ne peut se dériver que pour les noyaux actifs. Le disque d’accrétion est à l’origine de raies d’émission très larges de plusieurs milliers de km/s. La taille du disque peut être déduite de façon indirecte par la méthode de carte de réverbération. Lorsque la luminosité du continuum central varie, la zone des raies d’émission larges varie ensuite avec un certain délai. Le temps de la réverbération du signal est court ~R/c par rapport au temps dynamique tdyn = R/v. La corrélation croisée entre les courbes de lumière du continuum et de la raie va donner une valeur du temps de parcours de la lumière. Le pic ou centroïde de la corrélation est une mesure de la taille du disque d’accrétion. La masse du trou noir M se déduit directement de la vitesse de rotation V et de la taille R du disque (M ~V2R). L’observation détaillée d’environ 50 systèmes a permis de calibrer une relation entre luminosité et taille du disque, qui permet ensuite de mesurer plus rapidement la masse d’un grand nombre de trous noirs (sans carte de réverbération, avec seulement luminosité et spectre).

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guide de données astronomiques

Fig. 7 – Relation entre la masse du trou noir (MBH, axe vertical) et s la dispersion de vitesse centrale du sphéroïde ou bulbe. La dispersion est un proxy pour la masse du bulbe, qui est proportionnelle à s 4. Les différentes couleurs des symboles indiquent le type de galaxies (bleu : spirales, rouge : elliptiques et lenticulaires, vert : galaxies centrales d’amas), et la forme des symboles la méthode pour dériver les masses des trous noirs (triangle : masers, cercle : gaz, étoile : cinématique des étoiles). Les galaxies centrales d’amas ont des trous noirs en excès de poids ! (d’après McConnell & Ma 2011)

Démographie des trous noirs La mesure directe à partir de la cinématique des trous noirs proches a permis d’établir une loi de proportionnalité remarquable entre la masse des bulbes des galaxies et la masse des trous noirs massifs. Il faut noter qu’il ne s’agit pas simplement d’une loi d’échelle en fonction de la masse totale des galaxies : la relation ne fait pas intervenir la masse des disques, pour les galaxies spirales ou lenticulaires, mais seulement celle de leur bulbe central. Le halo de matière noire n’intervient pas non plus. Une relation encore plus serrée s’obtient lorsque l’on remplace la masse du bulbe par son proxy, la dispersion de vitesse centrale des étoiles. Mais ce n’est pas surprenant par construction, puisque la masse du trou noir est souvent obtenue avec la cinématique des étoiles, la vraie relation de proportionnalité est donc avec la masse du bulbe. Quelles sont les interprétations possibles ? La première vient des processus de formation : les bulbes sont l’accumulation de toutes les

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11. cahier thématique fusions dans la vie d’une galaxie, fusions majeures pour les galaxies elliptiques, fusions mineures pour les spirales, et les trous noirs centraux sont aussi le produit des fusions des trous noirs successifs. Une autre classe d’interprétations fait appel aux processus de feedback des noyaux actifs. L’accrétion de matière et la formation d’étoiles sont stoppées par l’activité des trous noirs centraux, qui régulent donc la croissance des bulbes. Pour mieux comprendre ces mécanismes, il est très intéressant de mettre en évidence les exceptions à la règle et de les interpréter. Aussi, comment évolue cette relation entre trous noirs et bulbes tout au long de l’âge de l’Univers ? Les premiers résultats concernant les quasars à z~6 révèlent des masses de trous noirs bien supérieures à ce qui est attendu de par la relation. Cela suggère que l’accrétion de gaz profite d’abord aux trous noirs, avant la formation d’étoiles et la croissance des bulbes. Plus localement, il y a aussi des exceptions à la relation M-s, qui sont des galaxies centrales d’amas (ou BCG Brightest Cluster Galaxy), comme le montre la figure 7. Dans les amas de galaxies, le gaz chaud inter-amas balaye le milieu interstellaire des galaxies, et réduit leur formation d’étoiles. Et surtout, les filaments de gaz froid qui nourrissent la formation d’étoiles disparaissent, chauffés par les chocs et les interactions. Seule la galaxie au centre de l’amas peut bénéficier d’un courant de refroidissement, lorsque le gaz dense et chaud se refroidit à nouveau par rayonnement. Si les trous noirs se forment plus vite au début de l’Univers, et si les amas de galaxies empêchent les bulbes de les rattraper de vitesse par la formation d’étoiles, cela explique les exceptions observées, par exemple le trou noir obèse mesuré dans la galaxie NGC 1277, dans l’amas de Persée.

Fig. 8 – Exemple de l’interaction entre le NAG central et le gaz chaud de l’amas dans MS0735.6+7421. L’image de gauche montre en rouge l’émission en rayons X du gaz chaud, et en bleu le jet radio du noyau central. Le jet creuse des cavités dans le gaz intra-amas, qui sont délimitées par des ellipses de taille 210 kpc dans l’image de droite. (crédit nasa/cxc/Ohio U./B. McNamara et al.)

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guide de données astronomiques

Rôle des NAG dans la formation des galaxies : feedback La matière ordinaire (les baryons) représente dans l’Univers une fraction égale à 17 % de la matière totale. Pourtant, dans les galaxies, les étoiles et le gaz observés ne correspondent qu’à une toute petite partie de cette fraction universelle, jusqu’à un maximum de 20 % dans les galaxies de masse semblable à la Voie lactée. Si lors de leur formation, les structures contenaient encore la fraction universelle de baryons, comment a pu être éjecté plus de 80 % du gaz ? Pour les galaxies naines, la solution probable réside dans l’énergie des supernovæ. La vitesse à laquelle est entraîné le gaz est de l’ordre de 100 km/s, ce qui dépasse la vitesse d’échappement pour un puits de potentiel peu profond. En ce qui concerne les galaxies massives, le seul recours pourrait être les noyaux actifs, donc le feedback dû aux NAG. Il existe deux modes d’éjection de matière et d’énergie pour les NAG : le mode quasar et le mode radio, le premier étant dû au rayonnement du noyau actif, quasi isotrope, le second à l’énergie cinétique du jet relativiste, très collimaté. Le mode quasar est sans doute le plus fréquent, car parmi les NAG, seulement 10 % sont observés avec une activité radio et un jet. Dans le mode quasar, le noyau actif rayonne à son maximum, à la luminosité d’Eddington. Ainsi, la pression de radiation dans le disque d’accrétion et au voisinage est suffisante pour engendrer un vent de matière ionisée, dont la vitesse peut monter jusqu’à 30 000 km/s. Ces vitesses ont été observées en rayons X dans la raie du fer FeXXVI (25 fois ionisé). Ce phénomène a été appelé « UFO » (Ultra Fast Outflow, Tombesi et al. 2011). Ces vents de gaz ionisé quasi relativistes ne correspondent pas à beaucoup de masse, mais ils occasionnent une onde de choc dans le milieu interstellaire ambiant qu’ils balayent. Dans certains NAG, qui sont aussi des flambées de formation d’étoiles, car possédant de grandes quantités de gaz près du centre, des flots moléculaires sont observés, avec cette fois des masses de gaz très significatives. La masse de gaz moléculaire éjecté peut aller jusqu’à 10 fois le taux de formation d’étoiles. Il y a donc dans ces cas-là l’évidence d’une action certaine du feedback des NAG sur la formation de la galaxie hôte.

Feedback des NAG dans les amas de galaxies Pour les NAG qui ne rayonnent pas à leur maximum, mais au contraire de luminosité inférieure à 1 % de leur luminosité d’Eddington, il peut y avoir éjection d’un jet de plasma relativiste, très collimaté. Ce jet est très spectaculaire en ondes radio (voir fig. 4 et 5), c’est pourquoi on appelle ce phénomène de feedback le mode radio. Il est essentiellement dû à l’entraînement d’une partie du milieu interstellaire du centre de la galaxie par le jet. Ce mode est très présent dans les amas de galaxies, où le gaz chaud intra-amas tend à se refroidir et tomber vers le centre. La galaxie centrale de l’amas possède un trou noir super-massif, qui est alors réactivé, et émet un jet radio qui creuse des cavités dans l’environnement de gaz chaud, comme cela est visible dans la figure 8. Ces cavités peuvent se trouver à très grande distance du centre, de 20 à 200 kpc. Le gaz chaud est comprimé en bordure des cavités, et comme son taux de refroidissement

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11. cahier thématique par rayonnement est proportionnel au carré de la densité, c’est dans ces bordures que le gaz froid se découple, perd son support de pression, et retombe vers le centre dans des filaments de gaz visibles dans les raies de recombinaison de l’atome d’hydrogène (Ha notamment), et aussi dans l’émission des molécules CO. Dans l’amas de Persée, l’un des plus proches à flot de refroidissement, les molécules du gaz froid ont été observées en bordure des cavités et dans les filaments, toujours en coexistence avec l’émission Ha, montrant que le gaz ne refroidit pas uniquement au centre, comme on le pensait auparavant, mais aussi loin que 20-50 kpc du centre (Salomé et al. 2006, 2008). Des cycles de refroidissement du gaz, d’alimentation du trou noir central, puis des phénomènes de feedback du NAG, expliquent pourquoi le taux final de refroidissement du gaz est 10 fois inférieur au taux prévu : les modèles simples isotropes avaient prévu des taux de chute de gaz de 1 000 masses solaires par an, alors que le taux de formation d’étoiles ne correspond tout au plus qu’à 10 masses solaires par an.

Fig. 9 – Le jet radio de la galaxie NGC 4258 se déplace en partie dans le plan de la Galaxie. À gauche, l’émission X et radio (en bleu/violet) est superposée à l’image optique de la galaxie (rouge et grisé) (crédit nasa/cxc/jpl-Caltech/STScI/nsf/nrao/vla). À droite, un schéma simplifié du cône de précession du jet radio, avec l’émission du jet déviée par la collision avec le milieu interstellaire, et formant comme un bras spiral, au lieu de la trajectoire rectiligne habituelle pour les jets. D’après Cecil et al. (2000). L’efficacité du mode radio du feedback des NAG peut paraître très réduite, quand il s’agit de galaxies isolées. En effet, le jet est émis perpendiculairement au disque d’accrétion, et une fois sorti de la galaxie, toute son énergie est perdue dans le milieu intergalactique. Comment augmenter le couplage du jet avec la galaxie ? Une des solutions est que le jet ne part pas toujours perpendiculaire à la galaxie : la région du trou noir et son disque d’accrétion ont un temps dynamique bien plus petit, d’un facteur 100 à 1 000, que le reste du disque, et sont découplés de sa dynamique et sa géométrie. Lors de l’accrétion de gaz, le disque peut changer son moment angulaire, s’incliner, et précesser autour de l’axe général. Le jet émis perpendiculaire au disque

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guide de données astronomiques d’accrétion peut alors balayer le disque et le milieu interstellaire, comme le montre la figure 9. Dans la galaxie NGC 4258, il existe deux sortes de bras spiraux : d’abord des bras « normaux », faits d’étoiles et de gaz moléculaire froid, puis des bras « anormaux », qui apparaissent découplés, et pourtant s’enroulent dans le même sens. Ces bras sont détectés en rayons X et en radio. Il s’agit de gaz ionisé ou plasma, correspondant au jet relativiste du NAG central. Comme le jet se développe dans le plan de la galaxie, il est freiné et dévié par le milieu interstellaire, ce qui le recourbe en bras spiral.

Fig. 10 – Simulations de l’interaction entre un jet radio et le milieu interstellaire environnant supposé à symétrie sphérique, mais de structure fragmentée et fractale. (d’après Wagner & Bicknell 2011). Une autre solution pour le feedback du mode radio est représentée par la simulation de la figure 10. Le jet traverse un milieu interstellaire, qui est pour simplifier distribué de façon isotrope dans une sphère, mais sous forme fragmentée en nuages, comme dans une structure fractale. Le jet n’entraîne que très peu de nuages. Par contre, son énergie chauffe les nuages et leurs enveloppes se réunissent en un cocon de gaz très chaud, qui progressivement, par son grand volume, va évaporer de plus en plus de nuages de la galaxie. On conçoit alors que même le mode radio puisse être très efficace.

NAG de faible luminosité Grâce à l’interféromètre radio millimétrique ALMA, la sensibilité et la résolution spatiale pour détecter les flots moléculaires se sont considérablement améliorées. L’existence de flots a ainsi pu être établie dans un grand nombre de galaxies proches, même celles qui possèdent un noyau actif très faible.

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11. cahier thématique

0.15

0.1

0.05

0

950

1000

1050 1100 Velocity (km/s)

1150

Fig. 11 – Flot moléculaire bipolaire détecté dans la galaxie spirale barrée NGC 1433 avec l’interféromètre radio ALMA. À gauche, l’image optique montre l’anneau nucléaire au centre de la barre, avec en zoom la superposition de la carte de l’émission de la molécule CO en rouge/orange, et l’image HST en bleu. À droite, le spectre mettant en évidence le gaz décalé vers le rouge et bleu le long du petit axe de la galaxie (crédit alma (eso/naoj/nrao)/nasa/esa/F. Combes). Le plus petit flot moléculaire a été détecté dans la galaxie de Seyfert 2 NGC 1433, comme le montre la figure 11. Il s’agit d’une galaxie spirale barrée, où le gaz s’accumule dans un anneau, à la résonance de Lindblad due à la barre. Le long du petit axe, un flot de matière est détecté grâce à l’émission de ses molécules CO, qui se déplace dans le plan avec une vitesse de ± 200 km/s. Le taux de gaz éjecté est estimé à 7 masses solaires par an. Cet exemple montre bien que même les faibles noyaux actifs peuvent affecter la formation d’étoiles de leur galaxie hôte.

Conclusion Les trous noirs super-massifs sont omniprésents : il en existe un au centre de chaque galaxie à bulbe. De par la relation de proportionnalité entre leur masse et celle du bulbe, ils croissent en symbiose avec les galaxies. Les trous noirs deviennent noyaux actifs lorsqu’ils peuvent accréter du gaz, surtout dans la première moitié de l’Univers, lorsque la fraction de gaz des galaxies est supérieure à 50 %. Ensuite, les trous noirs peuvent être réactivés par les interactions et les fusions entre galaxies. Ils ne peuvent toutefois pas avaler tout le gaz qui afflue, mais au-delà de la limite d’Eddington, la pression de radiation rejette le gaz ionisé à des vitesses presque relativistes. Le trou noir rejette alors une partie plus ou moins grande de sa nourriture. Ces vents et aussi les jets radio, émis dans des phases plus calmes de l’activité du noyau, peuvent entraîner des quantités beaucoup plus importantes de gaz moléculaire, de 107-109 Me. Ces rejets de gaz modèrent la formation d’étoiles, et pourraient expliquer que la plupart des baryons de l’Univers se retrouvent en dehors des galaxies, dans les filaments cosmiques.

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guide de données astronomiques

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ANNEXES

Ces annexes donnent les éléments suivants : –– Les coordonnées des principales villes de France ; –– La liste des observatoires astronomiques ; –– La liste des personnels de l’imcce ; –– La liste des membres du Bureau des longitudes.

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guide de données astronomiques Coordonnées terrestres et rectangulaires des principales villes de France Le tableau suivant donne les coordonnées terrestres et rectangulaires des principales villes de France. Ces données ont été fournies par l’Institut national de l’information géographique et forestière (ign) et sont obtenues par transformation des coordonnées planes Lambert de la nouvelle triangulation de la France, établie sur l’ellipsoïde de Clarke 1880 français. Pour tenir compte de l’altitude du lieu d’observation, on ajoutera aux coordonnées rectangulaires (ρ cos φ′ et ρ sin φ′ ) les quantités (h/a) cos φ et (h/a) sin φ, respectivement, où h est l’altitude, a le rayon de la Terre et φ la latitude. Ces valeurs sont calculées à l’aide des formules suivantes : h cos φ a h ρ sin φ′ = (1 – f ) sin u + sin φ a ρ cos φ′ = cos u +

avec : tan u = (1 – f ) tan φ où f est l’aplatissement de l’ellipsoïde utilisé, l’iers 2003 recommande de prendre f = 1/298,256 42.

380

annexes Coordonnées terrestres et rectangulaires des principales villes de France Villes

Latitude Longitude ° ´ min s Ajaccio 41 55 34 57 E Amiens 49 54 9 13 E Angers 47 28 2 13 O Bastia 42 41 37 49 E Besançon 47 14 24 06 E Bordeaux 44 50 2 18 O Brest 48 23 17 57 O Caen 49 11 1 29 O Clermont-Ferrand 45 47 12 21 E Dijon 47 19 20 08 E Grenoble 45 11 22 57 E Le Havre 49 30 0 09 E Le Mans 48 01 0 48 E Lille 50 38 12 17 E Limoges 45 50 5 04 E Lyon 45 46 19 20 E Marseille 43 17 21 29 E Metz 49 07 24 42 E Montpellier 43 37 15 30 E Mulhouse 47 45 29 21 E Nancy 48 42 24 45 E Nantes 47 13 6 12 O Nice 43 44 29 12 E Nîmes 43 50 17 27 E Orléans 47 54 7 38 E Paris 48 50 9 21 E Perpignan 42 42 11 35 E Reims 49 15 16 08 E Rennes 48 07 6 41 O Roubaix 50 40 12 41 E Rouen 49 26 4 23 E Saint-Étienne 45 27 17 57 E Strasbourg 48 35 31 00 E Toulon 43 07 23 44 E Toulouse 43 37 5 46 E Tours 47 24 2 47 E

ρ sin φ′

ρ cos φ′

Observation

0,664 57 0,761 29 0,733 29 0,674 45 0,730 53 0,701 50 0,743 99 0,753 18 0,713 14 0,731 52 0,705 81 0,756 78 0,739 73 0,769 47 0,713 74 0,712 93 0,682 09 0,752 42 0,686 31 0,736 62 0,747 65 0,730 33 0,687 78 0,689 03 0,738 37 0,749 18 0,674 66 0,753 94 0,740 90 0,769 10 0,756 03 0,709 07 0,746 30 0,679 97 0,686 31 0,732 50

0,745 23 0,645 39 0,677 25 0,736 25 0,680 24 0,710 34 0,665 39 0,654 90 0,698 58 0,679 18 0,706 03 0,650 71 0,670 16 0,635 55 0,697 95 0,698 78 0,729 12 0,655 78 0,725 13 0,673 60 0,661 25 0,680 46 0,723 72 0,722 52 0,671 67 0,659 50 0,736 05 0,654 02 0,668 86 0,636 00 0,651 59 0,702 73 0,662 78 0,731 11 0,725 13 0,678 11

Cathédrale Cathédrale Préfecture Église Ste-Maria Église St-Pierre Cathédrale St-André Église St-Louis Église St-Étienne Cathédrale Cathédrale Ste-Bénigne Palais des expositions Hôtel de ville Cathédrale Hôtel de ville Cathédrale Hôtel de ville Basilique N.-D. de la Garde Cathédrale Église La Ville St-Pierre Église, rue de la Sine Cathédrale Cathédrale, cours St-Pierre Observatoire Église St-Baudille Cathédrale Observatoire Cathédrale St-Jean Cathédrale N.-D. Église N.-D. Hôtel de ville Cathédrale Église St-Charles Cathédrale Hôtel de ville Église St-Sernin Cathédrale

381

guide de données astronomiques Observatoires astronomiques La liste suivante donne l’altitude et les coordonnées terrestres des observatoires les plus connus. Pays

Désignation

Afrique du Sud Le Cap Algérie Bouzaréha, Alger Allemagne Archenhold, Berlin Bergedorf, Hambourg Effelsberg (Max Planck Inst.) Heidelberg (Obs. Nat.) Munich (Univ.) Postdam Sonneberg Willhelm-Foerster, Berlin Argentine Buenos Aires, (Obs. Naval) Australie Mount Stromlo, Canberra Parkes Siding Spring Sydney Autriche Graz (Univ.) Vienne (Univ.) Belgique Bruxelles Uccle Brésil Brasopolis, Itajubá Rio de Janeiro (Obs. Nat.) Valinhos Bulgarie Smolyan Chili Cerro La Silla (eso) Cerro Paranal (eso) Cerro Tololo (Inter-Amer.) Chine Montagne Pourpre, Nanking Shaho Station, Pékin Danemark Copenhague Égypte Helwân Espagne Calar Alto La Palma, Canaries Madrid San Fernando (Nav.)

382

Code uai 51 8 604 29 – 24 532 42 31 544 834 414 – 413 420 580 45 – 12 874 880 860 71 809 309 807 330 324 35 87 493 950 990 983

Alt.

Latitude

Longitude

m 18 345 41 45 369 570 529 100 640 78 6 767 392 1145 44 375 241 147 105 1836 33 877 – 2347 2635 2215 367 45 14 116 2168 2326 670 27

° ´ 33 56,0 S 36 48,1 N 52 29,2 N 53 28,8 N 50 31,5 N 49 23,9 N 48 08,8 N 52 22,9 N 50 22,7 N 52 28,5 N 34 36,3 S 35 19,2 S 33 00,0 S 31 16,6 S 33 51,7 S 47 03,5 N 48 13,9 N 50 50,3 N 50 47,9 N 22 32,1 S 22 53,7 S 23 00,2 S 41 39,5 N 29 15,4 S 24 37,5 S 30 10,1 S 32 04,0 N 40 06,1 N 55 41,2 N 29 51,5 N 37 13,4 N 28 45,6 N 40 24,5 N 36 27,7 N

° ´ 18 28,6 S 3 02,1 E 13 28,7 E 10 14,4 E 6 51,2 E 8 43,3 E 11 36,5 E 13 04,0 E 11 11,6 E 13 25,5 E 58 26,1 O 149 00,5 E 148 15,7 E 149 04,0 E 151 12,3 E 15 30,0 E 16 20,3 E 4 38,2 E 4 21,5 E 45 34,8 O 43 13,4 O 46 57,9 O 24 43,2 E 70 43,8 O 70 24,2 O 70 48,4 O 118 49,3 E 116 19,7 E 12 34,7 E 31 20,5 E 2 32,2 O 17 52,9 O 3 41,3 O 6 12,3 O

annexes Observatoires astronomiques (suite) Pays États-Unis

Finlande France

Grèce Hongrie Inde Israël

Désignation Allegheny, Pittsburgh, Penn. Flagstaff, Arizona : U.S. Naval Obs. Lowell Green Bank, West Virginia Harvard, Cambridge, Massachusetts Kitt Peak, AZ Lick, Mount Hamilton, CA Mauna Kea, Hawaï Mc Donald, Mount Locke, Texas Mount Palomar, CA Mount Wilson, CA Washington (U.S. Naval Obs.) Whipple, Mount Hopkins, AZ Yerkes, Willam Bay, Wisconsin Helsinki (Univ.) Besançon Bordeaux, Floirac Côte d’Azur, Calern, Caussols Nice, mont Gros Haute-Provence, St Michel Grenoble, Plateau de Bure Lyon, St-Genis-Laval Marseille (univ. Aix-Marseille 1) Meudon Midi-Pyrénées, pic du Midi Toulouse Nançay Paris Strasbourg Participation française Cerro La Silla (eso), Chili Cerro Paranal (eso), Chili Mauna Kea (cfht), Hawaï Athènes Konkoly, Budapest Kavalur, Bangalore Wise de Mitzpe-Ramon

Code uai

Alt.

Latitude

Longitude

778 689 690 – 802 691 662 568 711 675 672 786 696 754 569 16 999 10 20 511 – 513 14 5 586 4 – 7 522

m 380 2316 2219 827 24 2120 1290 4215 2075 1706 1742 92 2608 334 33 312 73 1270 372 665 2552 299 75 162 2861 195 150 67 169

° ´ 40 29,0 N 35 11,0 N 35 12,1 N 38 26,0 N 42 22,8 N 31 57,8 N 37 20,4 N 19 49,6 N 30 40,3 N 33 21,4 N 34 13,0 N 38 55,2 N 31 41,3 N 42 34,2 N 60 09,3 N 47 15,0 N 44 50,1 N 43 44,9 N 43 43,3 N 43 53,6 N 44 38,0 N 45 41,7 N 43 18,3 N 48 48,3 N 42 56,2 N 43 36,7 N 47 22,8 N 48 50,2 N 48 35,0 N

° ´ 80 01,3 O 111 44,4 O 111 39,8 O 79 50,4 O 71 07,8 O 111 36,0 O 121 38,7 O 155 28,3 O 104 01,3 O 116 51,8 O 118 03,6 O 77 03,9 O 110 53,1 O 88 33,4 O 24 57,5 E 5 59,4 E 0 31,6 O 6 55,6 E 7 18,0 E 5 42,6 E 5 54,5 E 4 47,1 E 5 23,6 E 2 13,9 E 0 08,5 E 1 27,7 E 2 11,8 E 2 20,2 E 7 46,1 E

809 309 568 66 53 220 97

2347 2635 4215 110 474 725 874

29 15,4 S 70 43,8 O 24 37,5 S 70 24,2 O 19 49,6 N 155 28,3 O 37 58,3 N 23 43,0 E 47 30,0 N 18 57,9 E 12 34,6 N 78 49,6 E 30 35,7 N 34 45,8 E

383

guide de données astronomiques Observatoires astronomiques (suite et fin) Pays Italie

Désignation

Collurania, Teramo Padoue Palerme (Univ.), Sicile Serra La Nave, Catane, Sicile. Turin, Pino Torinese Japon Dodaira Kwasan, Kyoto Mitaka-Shi, Tokyo Tokyo (Hydr.) Lituanie Vilnius Mexique San Pedro Martir Nlle-Zélande Mount John, Lake Tekapo Pays-Bas Leiden Sonnenborgh, Utrecht Pologne Cracovie (Univ.) Poznan (Univ.) Breslau Torun-Piwnice Porto Rico Arecibo Portugal Lisbonne Rép. Tchèque Prague (Univ. Charles) Roumanie Bucarest Royaume-Uni Cambridge Edinburgh, Écosse Herstmonceux (RGO) Stakenbridge Oxford (Univ.), Oxford Russie Pulkovo Sternberg, Moscou St-Petersbourg (Univ.) Zelenchukskaya Suède Lund (Obs. Roy. Univ.) Saltsjöbaden, Stockholm Uppsala-Kvistaberg Suisse Genève Oberwichtrach Zurich Turquie Istanbul (Univ.)

384

Code uai 37 533 535 559 22 387 377 388 389 70 679 474 13 15 55 47 547 92 251 971 541 73 503 – 501 494 996 84 105 584 115 39 52 49 517 622 – 80

Alt.

Latitude

Longitude

m 388 38 72 1735 622 879 221 58 41 122 2830 1018 12 0 225 85 116 94 496 111 267 81 52 146 31 69 64 75 195 3 2100 34 60 21 472 439 469 65

° ´ 42 39,4 N 45 24,0 N 38 06,7 N 37 37,1 N 45 02,3 N 36 00,4 N 34 59,7 N 35 40,3 N 35 39,3 N 54 41,0 N 31 02,6 N 43 59,3 S 52 09,3 N 52 05,2 N 50 03,9 N 52 23,9 N 51 06,9 N 53 05,8 N 18 20,6 N 38 42,7 N 50 04,6 N 44 24,8 N 52 12,9 N 55 56,0 N 50 52,2 N 52 24,8 N 51 45,6 N 59 46,3 N 55 45,3 N 59 56,5 N 43 39,2 N 55 41,9 N 59 16,3 N 59 30,0 N 46 18,7 N 46 38,7 N 47 22,7 N 41 00,8 N

° ´ 13 44,0 E 11 52,3 E 13 21,5 E 14 58,8 E 7 46,5 E 139 11,7 E 135 47,6 E 139 32,5 E 139 44,7 E 25 17,2 E 115 27,8 O 170 27,9 E 4 29,0 E 5 07,8 E 19 57,6 E 16 52,7 E 17 02,2 E 18 33,3 E 66 45,2 O 9 11,2 O 14 23,7 E 26 05,8 E 0 05,7 E 3 11,0 E 0 20,8 E 2 09,8 O 1 15,1 O 30 19,6 E 37 34,2 E 30 17,7 E 41 26,5 E 13 11,2 E 18 18,5 E 17 36,4 E 6 08,2 E 7 34,1 E 8 33,1 E 28 58,0 E

annexes

Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides 77, avenue Denfert-Rochereau, 75 014 Paris www.imcce.fr Renseignements : [email protected] L’Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides, anciennement Service des calculs et de mécanique céleste du Bureau des longitudes, a en charge l’élaboration et la diffusion de l’Annuaire en concertation avec le Bureau des longitudes. Cet institut de l’Observatoire de Paris est également un laboratoire de recherche associé au Centre national de la recherche scientifique (cnrs) et aux universités Pierreet-Marie-Curie (upmc) et Lille-1. L’imcce intègre dans l’Annuaire les évolutions récentes sur les systèmes de référence et les échelles de temps, l’adoption par l’Union astronomique internationale (uai) de nouvelles constantes astronomiques et, bien sûr, les évolutions sur les éphémérides. L’imcce élabore en particulier les théories de haute précision pour les éphémérides planétaires et la dynamique des corps du Système solaire (Soleil, Lune, planètes, planètes naines, petits corps et satellites…) et les prédictions diverses qui s’y rapportent. L’Annuaire, comme les autres publications élaborées par l’imcce, comprend ainsi des éphémérides originales issues des activités de recherche de l’imcce. Direction Directeur Daniel Hestroffer

Directeur adjoint Florent Deleflie

Corps des astronomes et astronomes adjoints Astronomes Jean-Eudes Arlot Daniel Hestroffer William Thuillot

Astronomes adjoints Florent Deleflie Pascal Descamps Valéry Lainey Lucie Maquet Jérémie Vaubaillon

Corps des chercheurs du cnrs Directeur de recherche François Colas Jacques Laskar

Chargés de recherche Alain Albouy Philippe Robutel David Sauzin

385

guide de données astronomiques Corps des enseignants-chercheurs des universités Professeurs Alain Chenciner (émérite) Jacques Féjoz Alain Vienne

Maîtres de conférence Gwenaël Boué Marc Fouchard Laurent Niederman Nicolas Rambaux Stéfan Renner

Enseignant-chercheur Vincent Robert

Corps des ingénieurs et techniciens du cnrs Ingénieurs de recherche Jérôme Berthier Mirel Birlan Mickaël Gastineau Frédéric Vachier

Ingénieurs d’études Pedro David Sébastien Louvel (cdd) Hervé Manche Mokhtar Sadji

Assistant ingénieur Rachida Amhidez

Corps des ingénieurs et techniciens de recherche et de formation Ingénieur de recherche Frédéric Dauvergne

Ingénieurs d’études Techniciens Sem Bendjeddou (cdd) Maïder Bugnon Olano Sylvie Lemaître-Pottier Yohann Gominet Jonathan Normand Erica Helimihaja (cdd) Nicolas Thouvenin (cdd) Djamila Houibi (cdd) Agnès Patu Étudiants pour l’année 2016

Doctorants Pierre Auclair-Desrotour Irina Kovalenko Farida Baidolda Adrien Leuleu Marcelo Caetano Shan-Na Li Thibaut Castan Myriam Pajuelo Yann Duchemin William Polycarpe Bogdan Dumitru Alexandre Pousse Auriane Egal Melaine Saillenfest Nathan Hara Éléonore Saquet Fatoumata Kebe Delphine Thomasson Thimothée Vaillant

386

Post doctorants Kévin Baillé Josselin Desmars Siegfried Eggl Maria Kudryashova Jessica Massetti Frédéric Pierret

annexes

Bureau des longitudes 23 quai de Conti, 75 006 Paris Tél. 01 43 26 59 02 [email protected] – www.bureau-des-longitudes.fr Le Bureau des longitudes a été institué par la Convention nationale avec la loi du 7 messidor An III (25 juin 1795) dans le but de perfectionner les méthodes astronomiques de navigation. Il contribue depuis au développement de l’astronomie, de la géophysique et de sciences annexes et a la responsabilité des éphémérides astronomiques nationales. Il fonctionne actuellement comme une académie dans le domaine des sciences de l’Univers et se compose (décret du 8 janvier 1970) de 12 membres titulaires, de six membres en service extraordinaire, qui représentent les organismes dont les activités recoupent celles du Bureau des longitudes, et de 30 correspondants, au nombre desquels peuvent figurer des savants étrangers. La responsabilité scientifique des éphémérides astronomiques nationales relève donc toujours des missions du Bureau des longitudes, tandis que les calculs et les théories sur lesquelles se fondent les éphémérides sont élaborés à l’imcce de l’Observatoire de Paris. Bureau de l’année 2016 Président Claude Boucher

Vice-président Secrétaire Noël Dimarcq Marie-Françoise Lequentrec-Lalancette

Membres titulaires, par ordre de nomination, pour l’année 2016 Jean Kovalevsky * Membre de l’Académie des sciences, astronome, Observatoire de la Côte d’Azur Nicole Capitaine Correspondant de l’Académie des sciences, astronome, Observatoire de Paris Jean-Louis Le Mouël* Membre de l’Académie des sciences, physicien, Institut de physique du globe de Paris Suzanne Débarbat Astronome, Observatoire de Paris Jean-Paul Poirier* Membre de l’Académie des sciences, physicien, Institut de physique du globe de Paris François Barlier Astronome, Observatoire de la Côte d’Azur *

Au titre de l’Académie des sciences

387

guide de données astronomiques Pierre Baüer Directeur de recherche émérite au cnrs, Centre national de recherches météorologiques Noël Dimarcq Directeur de recherche au cnrs, Observatoire de Paris Jacques Laskar Membre de l’Académie des sciences, directeur de recherche au cnrs, directeur associé de l’équipe ASD, Observatoire de Paris Claude Boucher Ingénieur général des Ponts, eaux et forêts, Conseil général de l’environnement et du développement durable François Mignard Directeur de recherche au cnrs, Observatoire de la Côte d’Azur Anny Cazenave Membre de l’Académie des sciences, directrice adjointe du legos, Observatoire Midi-Pyrénées Membres titulaires honoraires Bernard Guinot Correspondant de l’Académie des sciences, astronome, Observatoire de Paris Roger Cayrel Correspondant de l’Académie des sciences, astronome, Observatoire de Paris Membres en service extraordinaire Bruno Frachon Directeur général du Service hydrographique et océanographique de la Marine, Brest Daniel Hestroffer Astronome, directeur de l’Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides Denis Priou Directeur de la recherche et de l’enseignement à l’Institut national de l’information géographique et forestière Jacques Parent du Châtelet Directeur adjoint de la recherche à Météo-France Mioara Mandea Expert thématique « Terre solide », programme Terre, environnement et climat, Direction de l’Innovation, des Applications et de la Science au cnes Anne-Marie Mainguy Haute conseillère à l’onera, présidente de la section I de l’Académie de l’air et de l’espace

388

annexes Membres correspondants Jean Chapront Directeur de recherche au cnrs, Observatoire de Paris Jean-Claude Duplessy Membre de l’Académie des sciences, directeur de recherche au cnrs, laboratoire des sciences du climat et de l’environnement Jean-Eudes Arlot Directeur de recherche au cnrs, Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides Viktor Brumberg Professeur à l’Institut d’astronomie appliquée, St-Pétersbourg Jean-Claude Husson Membre de l’Académie de l’air et de l’espace, ancien président directeur d’Alcatel-Espace Jean-Louis Simon Astronome, Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides Georges Balmino Directeur de recherche, Groupe de recherche de géodésie spatiale, Observatoire Midi-Pyrénées, ingénieur émérite au cnes Michel Crépon Directeur de recherche au cnrs, Institut Pierre-Simon-Laplace Pascal Willis Ingénieur général des Ponts, eaux et forêts, Institut national de l’information géographique et forestière, Institut de physique du globe de Paris Sylvio Ferraz-Mello Professeur à l’Université de São Paulo Elisa Felicitas Arias Directrice du département Temps, physicien chercheur principal, Bureau international des poids et mesures Catherine Turon Astronome, Observatoire de Paris Christophe Sotin Professeur, Université de Nantes José Achache Professeur, ancien directeur du secrétariat du Group on Earth Observation, président d’Altyn et directeur d’AP-Swiss Yves Denoës Membre de l’Académie de marine, ingénieur général de l’Armement, ancien directeur général du Service hydrographique et océanographique de la Marine, Brest Frédérique Rémy Directeur de recherche au cnrs, Observatoire Midi-Pyrénées 389

guide de données astronomiques Chantal Balkowski Astronome, Observatoire de Paris Véronique Dehant Géophysicienne, chef de section, Observatoire royal de Belgique Michel Diament Physicien, Institut de physique du globe de Paris Annie Souriau-Thevenard Directrice de recherche émérite au cnrs, Observatoire Midi-Pyrénées Alessandro Morbidelli Directeur de recherche au cnrs, Observatoire de la Côte d’Azur Terry Quinn Directeur honoraire du Bureau international des poids et mesures Patrick Charlot Directeur de recherche au cnrs, Observatoire de Bordeaux Pierre Briole Directeur de recherche au cnrs, École normale supérieure Luc Blanchet Directeur de recherche au cnrs, Institut d’astrophysique de Paris Marie-Françoise Lequentrec-Lalancette Chef du Bureau de géophysique marine au Service hydrographique et océanographique de la Marine, Brest Jean Pailleux Ingénieur de la météorologie nationale, ancien responsable des recherches et développements en prévision numérique du temps à Météo-France Agnès Fienga Astronome, Observatoire de la Côte d’Azur Gilles Reverdin Directeur de recherche au cnrs, Institut Pierre-Simon-Laplace Valérie Masson-Delmotte Directeur de recherche au cea Membres correspondants honoraires Gilbert Amat Professeur, Université Paris VI Jean-Claude Pecker Membre de l’Académie des sciences, professeur honoraire au Collège de France Michel Lefebvre Ingénieur au cnes, Groupe de recherche de géodésie spatiale, Observatoire Midi-Pyrénées Secrétaire administrative Pascale Carpentier 390

INDEX

A Aberration, 39. Albédo de Bond, 63. Amas d’étoiles, 352. Angle de rotation de la Terre (ERA), 32, 33, 39, 44, 75, 76, 77, 129. Année –– abondante, 11. –– anomalistique, 42. –– bissextile, 9. –– commune, 9. –– draconitique, 42. –– sidérale, 41, 42. –– tropique, 41, 42. Année-lumière, 57, 61. Aube, 88. Aurore, 88.

C Calendriers, 7, 9. –– calendrier chinois, 19. –– calendrier copte, 10. –– calendrier grégorien, 10. –– calendrier israélite, 12. –– calendrier julien, 9. –– calendrier musulman, 11. –– calendrier perpétuel, 26. –– calendrier républicain, 17. –– calendrier vietnamien, 20.

–– concordance des calendriers, 13, 18. Coordonnées –– apparentes, 39. –– écliptiques, 32, 34, 36. –– équatoriales célestes, 31, 32, 33, 34. –– horaires, 31, 32, 33, 34. –– horizontales, 30, 31, 33, 34. –– intermédiaires, 36. –– moyennes, 36, 94. –– terrestres, 32, 33, 34, 35. –– vraies, 36. Crépuscule, 88. –– astronomique, 88, 92. –– civil, 88, 89. –– nautique, 88, 91.

E Équation –– des équinoxes, 36. –– des origines, 31, 34. –– du centre, 41.

I Indice de couleur, 60.

J Jour, 87. –– julien modifié, 9. –– polaire, 87.

391

guide de données astronomiques

M

T

Magnitude, 59. –– absolue, 61. –– photographique, 60. –– visuelle, 60.

Temps –– atomique international, 44, 45. –– civil, 42. –– coordonnée barycentrique, 45. –– des éphémérides, 47. –– dynamique barycentrique, 47. –– solaire vrai, 42. –– terrestre, 44. –– universel, 42, 43, 44, 45, 50. –– universel coordonné, 44, 45, 50.

N Nadir, 29. Nuit polaire, 87. Nutation, 36, 39, 45.

O Obliquité, 34, 41.

U Unité astronomique, 57.

Origine céleste intermédiaire (CIO), 31.

Z

P

Zénith, 29.

Parallaxe, 57, 61. Parsec, 57. Période julienne, 7, 8, 9. Précession, 36, 39, 41, 45.

R Rayon équatorial terrestre, 57, 248. Réfraction, 39, 40.

S Spectres, 60. Sphère céleste, 29.

392